Энергия движения воздуха в атмосфере

Энергия движения воздуха в атмосфере [c.23]

Носителями механической энергии служат вращающиеся по инерции тела (маховики), а также движение воздуха в атмосфере и воды в реках и морях. [c.43]

Нижняя граница диапазона скоростей может быть получена при следующем допущении полагаем, что после подготовительного периода резервуар и обе полости отключаются от магистрали и атмосферы. При этом движение подвижных частей привода осуществляется только за счет потенциальной энергии сжатого воздуха в резервуаре. Поскольку при этом не учитывается поступление энергии в рабочую полость извне и удаление энергии из выхлопной полости, то скорость, развиваемая в этом случае поршнем, будет меньшей, чем в реальном высокоскоростном приводе. Поскольку теплообмен с окружающей средой не учитывается, то в полостях рабочего цилиндра будет иметь место адиабатическое изменение состояния воздуха. [c.290]

Впервые проблема тепловой защиты была сформулирована и получила интенсивное развитие в авиационно-космической технике в связи с решением задач гиперзвукового полета в атмосфере. При движении какого-либо тела со скоростями более чем в шесть раз превышающими скорость звука, в самом газовом потоке и на поверхности тела происходит целый ряд физико-химических превращений. В воздухе за ударной волной начинается диссоциация молекул кислорода, а затем и азота. На поверхности тела появляются очаги разрушения материала стенки. В тонком пристеночном слое выделяется тепловая энергия трения и происходит конвективный перенос тепла от газа к поверхности. [c.6]

Первый такт совершается при движении поршня от н. м. т. к в. м. т. (рис. 12, а) за счет энергии маховика двигателя. Оба окна открыты. Горючая смесь или чистый воздух (дизели) подается в цилиндр насосом 3 через впускное окно 4 и вытесняет из цилиндра оставшиеся в нем отработавшие газы, которые выходят в атмосферу через выпускное окно 7. Так происходит очистка цилиндра от отработавших газов и заполнение его свежим зарядом. Движущийся вверх поршень 8 сначала закрывает впускное окно, прекращая заполнение цилиндра свежим зарядом, а затем выпускное окно. После этого осуществляется процесс сжатия, - в конце которого воспламеняется электрической искрой рабочая смесь (карбюраторный двигатель) или впрыскивается топливо (дизель). Таким образом, за первую половину оборота коленчатого вала совершаются процессы наполнения и сжатия и начинается сгорание топлива. [c.25]

При разделении энергии Eq на две части Е ш D нет необходимости определять энергию волны по отношению к состоянию полного термодинамического равновесия. Процесс перехода осуществляется через ряд неравноценных по времени этапов. Элемент среды, вовлеченный в движение взрывной волной, сравнительно быстро приходит в состояние механического равновесия, в котором его движение практически прекращается. Последующий процесс выравнивания температуры, которая оказалась различной в разных точках среды, происходит, однако, настолько медленно, что интенсивность излучаемых при этом волн ничтожно мала. Таким образом, естественно определять энергию волны по отношению к состоянию механического равновесия с неравномерным конечным распределением температуры. Более того, в некоторых случаях целесообразно определить энергию волны по отношению к состоянию определенного вида гидродинамического течения. Например, так отделяется энергия взрывной волны от энергии несжимаемого потока при взрыве в жидкостях. Другой пример такого течения представляет конвективное движение нагретого воздуха в поле тяжести при взрыве в атмосфере. [c.294]

Вопрос об устойчивости равновесия атмосферы в вертикальном направлении находится в тесной связи с величиной и знаком так называемого вертикального температурного градиента, т. е. частной производной температуры по высоте, взятой со знаком минус. При этом обычно рассматривают случай адиабатических движений в атмосфере, т. е. случай отсутствия притока энергии, и изучают, что произойдет с частицей воздуха, получившей известный начальный импульс. Для упрощения дела эту частицу рассматривают как тело, плавающее в окружающей массе воздуха. Подобное схематическое представление атмосферных вертикальных течений приводит к установлению известного критерия (являющегося не вполне правильным), дающего возможность судить, когда атмосфера находится в устойчивом равновесии по вертикальному направлению, когда равновесие это неустойчиво и когда равновесия вовсе не существует. [c.104]

Работа двигателя протекает следующим образом. Из диффузора воздух поступает в компрессор, приводимый в движение газовой турбиной. Турбина работает за счет частичного использования энергии газов, идущих через турбину в выходное сопло. Основная же энергия газов, выходящих через сопло в атмосферу, используется на создание реактивной силы. Реактивная сила определяется по формуле 9-4. [c.268]

Если золотник переключается за счет повышения давления в полости управления (см. рис. 70, б), то в исходном состоянии давление в обеих полостях рабочего цилиндра равно атмосферному Ра- После сообщения полости управления с магистралью приток воздуха в полость превышает расход из нее, и давление р в полости возрастает. С увеличением давления р интенсивность поступления воздуха постепенно уменьшается, а интенсивность истечения в атмосферу увеличивается, и при значении р = ру, т. е. при установившемся давлении, наступает динамическое равновесие — поступление и расход энергии уравновешиваются процесс наполнения проточной камеры постоянного объема на этом оканчивается. Давление, соответствующее началу движения золотника, обозначим рд. Для нормальной работы устройства должно выполняться неравенство ру > рд, так как в противном случае золотник не переключится. В период движения золотника давление р может изменяться по различным законам, определяемым параметрами устройства. [c.183]

Предположим, что монополь, вошедший в атмосферу, потерял свою энергию на ионизацию. Тогда земное магнитное поле стремилось бы всегда заставить его пройти через воздух, а так как он терял бы энергию по мере того, как получал ее от магнитного поля, движение имело бы характер вязкого движения. Легко найти, что при обычной плотности воздуха критическое поле составляет около 10 гаусс, т. е. поле, превышающее 10 гаусс, заставило бы монополь преодолеть сопротивление воздуха и двигаться ускоренно, а в более слабом поле движение было бы равномерным. [c.140]

Сила аэродинамического сопротивления, действующая на спутник при его движении по орбите, мала, однако, действуя в течение длительного времени, она оказывает заметное влияние, уменьшая орбитальную энергию спутника и сокращая тем самым большую полуось его орбиты. Когда спутник войдет в нижние, плотные слои атмосферы, аэродинамический нагрев станет столь большим, что спутник станет чем-то вроде искусственного метеора. Чем меньше плотность воздуха в окрестности начальной орбиты спутника, тем больше время его существования. Плотность же воздуха убывает примерно по экспоненте при росте высоты орбиты. [c.85]

Вообразим массу воздуха, заключенную внутри цилиндра, снабженного воздухонепроницаемым поршнем, который может без трения двигаться в цилиндре пусть на наружную поверхность поршня действует постоянное атмосферное давление предположим, что воздух попеременно сжимают и разрежают движением поршня. Если поршень будет двигаться очень медленно, то заметного изменения температуры не произойдет и, следовательно, работа, совершаемая над воздухом при его сжатии, будет снова отдана воздухом при его расширении, поскольку давление на поршень будет одним и тем же при одном и том же положении поршня в цилиндре, независимо от того, движется ли он вперед или назад. Точно так же работа, совершаемая прп разрежении воздуха, будет отдана атмосферой при возвращении поршня к положению равновесия. Таким образом, движение может продолжаться, не сопровождаясь невозвратимыми потерями энергии. [c.241]

Приведенные выше примеры интересны скорее с теоретической, чем с практической точки зрения, так как колебания массы воздуха, ограниченной твердыми стенками, совершенно изолированы от внешней среды. В акустических задачах колеблющаяся масса должна иметь некоторую связь с внешней атмосферой однако существенно, чтобы эта связь была настолько ограничена, чтобы доля энергии, израсходованная за один период на излучение расходящихся волн, была очень мала. В противном случае вряд ли свободные колебания можно было бы рассматривать как приближенно гармонические колебания они скорее походили бы на движение апериодического типа ( 11). [c.325]

В ракете необходимо обеспечить движение рабочего вещества. Газовое горючее выбрасывается с высокой скоростью через выхлопное сопло. Ракета движется от отдачи, создаваемой выбрасыванием вещества. Так как воздух не требуется, ракета может лететь и вне земной атмосферы. Для того чтобы вырваться из гравитационного поля Земли, требуется около 15 ООО кал на 1 г выброшенного вещества. Так как энергия, содержащаяся в делящихся материалах, в миллион раз больше его веса, то даже при низком термодинамическом коэфициенте полезного действия количество энергии не является препятствием. Однако Вигнер подчеркнул трудность, заключающуюся в этой идее, которую обычно не замечали. [c.311]

Энергии диссоциации молекул 7 равны нескольким электроновольтам (у кислорода 7 = 5,11 е, у азота 9,74 у окиси азота 6,5 Молекулы диссоциируют обычно при температурах выше 3000°, важных с практической точки зрения. Температуры в несколько тысяч градусов получаются при движении тел в атмосфере с гиперзвуковыми скоростями. Неравновесная диссоциация в воздухе (так же как и колебательная релаксация) существенным образом влияет на обтекание тела и теплообмен, и потому кинетика диссоциации, в особенности диссоциации компонентов воздуха, изучалась многими авторами. [c.228]

Внутренняя структура турбулентного потока воздуха в атмосфере согласно представлениям статистической теории турбулентности (акад. А. Н. Колмогоров, А. М. Обухов) выглядит в грубых чертах следующим образом. При движении больших масс воздуха, благодаря неровностям и шероховатостям земной поверхности образуются значительные пульсации скорости, которые мы можем уподобить крупным вихрям они черпают энергию своего движения из энергии всего потока воздуха. Характерные размеры (масштаб) этих крупнейших вихрей того же порядка, что и масштаб потока в целом (например, в атмосфере—расстояние от точки наблюдения до поверх-ностиземли). Эти вихри не представляют устойчивых образований и распадаются на всё более и более мелкие. Процесс измельчения турбулентности и передача энергии от более крупных вихрей к более мелким происходят вплоть до самых мелких вихрей и прекращается, наконец, благодаря действию вязкости энергия наименьших возможных вихрей превращается в тепло. Наименьшие величины пульсаций скорости по измерениям в атмосфере имеют порядок сантиметра в секунду. Поток в целом не оказывает ориентирующего влияния на все эти вихри, кроме самых крупных движение мелких вихрей можно поэтому считать однородным и изотропным ). [c.226]

Внутренняя структура турбулентного потока воздуха в атмосфере согласно представлениям статистической теории турбулентности (А. Н. Колмогоров, А. М. Обухов) выглядит в грубых чертах следующим образом. При движении больших масс воздуха, благодаря неровностям и шероховатостям земной поверхности образуются значительные пульсации скорости, которые мы можем уподобить крупным вихрям они черпают энергию своего движения из энергии всего потока воздуха. Характерные размеры (масштаб) этих крупнейших вихрей того же порядка, что и масштаб потока в целом (например, в атмосфере — расстояние от точки наблюдения до поверхности земли). Эти вихри не представляют устойчивых образований и распадаются на все более и более мелкие. Процесс измельчения турбулентности и передача энергии от более крупных вихрей к более мелким происходят вплоть до самых мелких вихрей и пре кращается, наконец, благодаря действию вязкости энер гия наименьших возможных вихрей превращается в тепло [c.229]

Компрессор 2, приводимый в движение газовой турбиной I, подает сжатый атмосферный воздух в камеру сгорания 7 через управляемый клгпан 6. Одновременно с воздухом в эту камеру через форсунку (клапан) 5 топливным насосом 3 (компрессором) подается топливо из бака 4. Образовавшаяся смесь воспламеняется в камере сгорания от электрической искры и сгорает при постоянном объеме, поскольку все три клапана в этот момент закрыты. Это приводит к резкому увеличению давления и температуры в камере сгорания. При определеином значении давления открывается сопловой клапаи 8, и продукты сгорания топлива под давлением направляются к сопловому аппарату 9, а затем на лопатки 10 турбины. Рабочее тело совершает полезную работу, которая воспринимается потребителем энергии 11, а затем выбрасывается в атмосферу. Прн этом давление в камере сгорания постепенно падает, и при достижении определенного значения открывается клапан 6 подачи сжатого воздуха. Происхо- [c.87]

Эксплуатировать пневмогидравлические системы приходится в условиях большой запыленности, значительной влажности, резкого изменения температур атмосферы, ограниченного рабочего пространства и неравномерных нагрузок на исполнительные органы машины. Все это предъявляет повышенные требования как к конструкции гидропневмопривода в целом, так и к их элементам, например уплотнениям. Нормальная работа уплотнений зависит прежде всего от состояния рабочей жидкости, которая одновременно является носителем энергии и смазкой, При этом уплотнения подвергаются воздействию переменных давлений, скоростей и температур. Скорость движения жидкости в отдельных элементах гидропривода достигает 80 м/сек, а обычный рабочий интервал температур колеблется в пределах 283—353 К. В отличие от гидропривода трущиеся поверхности уплотнительных устройств пневмоагрегатов необходимо специально смазывать. Так как в процессе расширения воздуха его температура значительно понижается, то для смаз и необходимо применять масло с низкой температурой застывания (не выше 268—263 К). Таким маслом является масло индустриальное 30. Так как полного осушения воздуха в пневмоприводе добиться нельзя, то охлаждение иногда приводит к обмерзанию пневматических агрегатов, особенно интенсивному при дросселировании воздуха в системах высокого давления. Эти режимы могут допускаться только кратковременно. [c.34]

Среди характерного для атмосферы широкого спектра колебаний (во времени) указанных случайных величин, имеющих периоды от долей секунды до тысяч лет (см. Монин, 1969)), особо следует выделить микрометеорологические колебания с периодами от долей секунды до минут, которые возникают, в частности, непосредственно в приземном слое воздуха и представляют собой мелкомасштабную изотропную турбулентность, служащую наиболее важным механизмом вязкой диссипации. Максимум ее энергетического спектра соЕ со) (где Е (о) - спектральная плотность кинетической энергии потока) приходится на период т =1/со 1 мин, что для типичной скорости движений воздуха при синоптических процессах V = 0 м/с соответствует масштабу горизонтальных турбулентных неоднородностей L-Vx 600 м. При со > /х спектры скорости [c.14]

В качестве первого примера рассмотрим задачу о пограничном слое, образующемся в атмосфере около Земли вследствие того, что при движении воздуха относительно подстилающей поверхности возникают силы трения. Слой, в котором непосредственно проявляются эти силы, называется планетарным пограничным слоем, или слоем трения, или экмановским слоем. Будем рассматривать лишь пограничный слой над плоской однородной подстилающей поверхностью (которую мы примем за плоскость 2=0) при стационарных внешних условиях и пока в предположении, что термическую стратификацию можно считать безразличной. Кроме того, воспользуемся тем, что в пределах планетарного пограничного слоя допустимо полагать р л onst поэтому сжимаемость воздуха для данной задачи оказывается (несущественной. Поскольку все статистические характеристики турбулентности в планетарном пограничном слое зависят только от 2, здесь можно использовать форму (7.42) уравнения для турбулентной энергии. В этом уравнении в рассматриваемом случае можно пренебречь [c.359]

Теория сильного взрыва весьма точно отражает движение воздуха при ядерном взрыве в атмосфере. Сравнение с экспериментальными измерениями радиуса ударной волны, приведенное в работе Дж. Тейлора Ргос. Roy. So . London, 1950, 201 1065, 175—186 см. также его Sei. Papers, т. 3, 1963), показывает хорошее согласие с теоретической зависимостью R на основании которой производится вычисление энергии взрыва 0. Электрический разряд в газах с достаточно коротким временем выдел ения энергии представляет другой пример успешного применения теории сильного взрыва для описания движения среды. Подробное сравнение результатов теории с экспериментальными измерениями плотности, полученными посредством интерферометра, описаны в работе Г. Г. Долгова и С. Л. Мандельштамма (1953). [c.279]

Сферический объем нагретого воздуха, образовавшийся в результате-взрыва в атмосфере, поднимается в поле тяжести. Это движение является источником дополнительных возмущений, возникающих в атмосфере. Оценим энергию звуковых волн, которая излучается благодаря движению нагретой сферы. Скорость подъема и можно определить ио формуле (Р. М. Дейвис и Дж. И. Тейлор, Ргос. Roy. So . London, 1950, А200 1062, 375—390 см. также собрание сочинений Тейлора, т. 3, 1963). [c.297]

Тормозной золотник типа В77-3 (рис. 14). Тормозные золотники предназначены для торможения движения поршня пневмоцилиндра на требуемом участке пути. Обычно их используют для торможения привода в конце хода, так как значительная часть кинетической энергии движущейся массы при этом воспринимается крышками пневмоцилиндра. Если путевой кулачок не нажимает на ролик рычага 3, то сжатый воздух свободно проходит из опорожняемой полости цилиндра через отверстие 2 и попадает в полость II. Из последней воздух проходит через зазоры, образованные лысками 6 золотника 12, в полость 9, откуда он через отверстие 1 направляется к воздухораспределителю и далее в атмосферу, В определенный момент кулачок, связанный со штоком цилиндра, нажимает на ролик рычага 3. При этом конус золотника 12 начинает постепенно опускаться вниз, слжмая пружину 8 и перекрывая выход сжатого воздуха из цилиндра. Плавность торможения зависит от качества профилирования путевого кулачка. После полного перекрытия прохода воздуха через полость 9 остается проход через регулируемый дроссель 10, представляющий собой конический клапан. Дросселем регулируется дальнейшая скорость движения поршня, а в случае закрытия дросселя движение прекращается. [c.95]

Длительные наблюдения позволили определить степень воздействия повседневных факторов запыления, которые преобладают в тех или иных районах.- Главными факторами в насыщении воздуха пылью являются состояние поверхности почв и (ветро-энерге-тический режим данного района. Основными причинами запыленности воздуха следует считать пыльные бури, движение транспорта, пыльную мглу, процессы обработки почвы на полях, процессы горных разработок, производственные выбросы в атмосферу, в том числе топочный дым и золу. При отсутствии перечисленных выше факторов наблюдается относительно чистый воздух, который в дальнейшем будем именовать как обычное состояние воздуха или обычная запыленность . [c.12]

Когда золотник 10 занимает положение, соответствующее показанному на рис. 17, а, кольцевая выточка па его верхнем конце дает возможность сжатому воздуху из трубопровода 1 поступать в цилиндр 9. Заполнив полость над поршнем 8, воздух начнет давить на поршень, перемещая его вниз. Это движение через шатун 7 передается на коленчатый вал, и он начинает вращаться. Но вращение вала через зубчатые колеса 5 п 4 будет передано валу эксцентрика 3, поворот которого вызовет опускание золотника 10. Благодаря этому отверстие, через которое поступает сжатый воздух, будет перекрыто золотником, а внутренняя полость цилиндра 9 через отверстие в Bepxneii его части сообщится с атмосферой (рис. 17, б). Обратно (снизу вверх) поршень будет двигаться по ннерцни, а воздух, потерявший свою энергию, будет при этом выталкиваться из цилиндра в атмосферу. Правда, практически вытолкнуть весь воздух нельзя, некоторая часть его, за-натняющая незначительный объем между поршнем и дном цилиндра, каждый раз будет оставаться и сжиматься поршнем при его обратном ходе. Когда поршень возвратится в первоначальное положение, цикл начнется сначала. Графически этот процесс можно представить в виде диаграммы, откладывая по горизонтальной оси системы координат изменение объема, а по вертикальной оси изменение давления воздуха (рис. 18). На рис. 18 показано, что в точке 1 в цилиндр начинает поступать воздух. До точки 2 процесс наполнения протекает при постоянном давлении Рь Возможное падение давления воздуха в результате уве тичения объема цилиндра компенсируется поступлением свежего воздуха из трубопровода. В точке 2 золотник перекрывает отверстие подачи сжатого воздуха, и дальнейшее расширение воздуха осуществляется за счет его упругости по политропе (линии 2—3). В точке 3 золотник своей верхней скошенной кромкой приоткрывает отверстие цилиндра и воздух, имея еще повышенное давление, устремляется в атмосферу. В связи с этим давление воздуха внутри цилиндра резко падает (линия 3—4). Поршень при этом уже пришел в крайнее нижнее положение. Далее он возвращается обратно и выталкивает в атмосферу отработавший воздух из цилиндра (линия [c.33]

ТРОПОСФЕРА — ближайший к земной поверхности слой атмосферы, простирающийся в полярных и умеренных широтах до высоты 8—11 км, а в тропиках — до 15—18 км. В Т. сосредоточено около 1/5 массы атмосферы и почти весь водяной пар, конденсация к-рого вызывает образование облаков и связанных с ними осадков. В Т., особенно в пограничном слое, сильно развита турбулентность, резко увеличивающая вязкость воздуха и вызывающая его вертикальное и горизонтальное перемешивание. Т. к. воз-71,ух слабо поглощает солнечную радиацию, основным источником тепловой энергии для Т. служит поверхность Земли. От нее тепло передается вверх инфракрасным излучением, к-рое поглощается содержащимися в воздухе водяным паром и углекислым газом. Кроме того, происходит вертикальный турбулентный перенос тенла. Па локальные характеристики темп-рного поля влияет тепло фазовых переходов воды и адиабатич. нагревание и охлаждение при вертикальных перемещениях воздуха. В среднем в Т. темп-ра падает с высотой на 6,5 град/км. Темп-ра на каждом из уровней испытывает, кроме периодических (суточных и годовых), также и непериодич. колебания, вызываемые перемещением воздушных масс из одних районов в другие. Относит, изменчивость вертикальных градиентов темп-ры менее значительна, но и они меняются в широких пределах. Особенно велики периодические и непериодич. колебания значений темп-ры, влажности, давления, ветра и их градиентов в пограничном слое. Давление воздуха на уровне моря в среднем близко к 1013. мб, но горизонтальное его распределение из-за неодинаковости степени нагревания поверхности Земли в разных районах и др. причин весьма сложно и быстро меняется со временем, что связано с возникновением и эволюцией циклопов, антициклонов и их перемещением. Горизонт, градиенты давления приводят к образованию ветров, на направление и скорость к-рых влияют также силы вязкости (в пограничном слое) и силы инерции. В движениях большого масштаба особенно велика роль Кориолиса силы. Основной перенос воздуха в Т. идет с запада на восток, скорость его растет с высотой на 1—4 м/сек на км. Наиболее сильны ветры в струйных течениях. О влиянии Т. на распространение радиоволн см. Распространение радиоволн. [c.204]

КОНВЕКЦИЯ, перенос энергии токами подвижной материальной среды. Важнейший случай К.—-тепловая К. Конвекционные тепловые токи наблюдаются 1) в жидких веществах, особенно с плохой теплопроводностью, когда нагревание идет с нижних слоев (напр, в баках для кипячения с нижней топкой) 2) в газах (конвекционные токи в комнате, в атмосфере), когда нижний слой от нагревания расширяется и всплывает наверх, а на его место опускаются более тяжелые массы из верхних слоев, благодаря чему устанавливается круговой конвекционный ток. Тепловая К. играет большую роль в технике так, на К. основано устройство тдяного отопления (см.). Конвекционные токи необходимо устранять при тепловых изоляциях напр, в пустотелых конструкциях стен обязательно устраиваются между тенками поперечные перегородки в шахматном порядке в войлочных, шерстяных и т. п. изоляциях назначение волосков—затруднять движение воздуха и этим уменьшать тепловую К. Конвекционные токи необходимо принимать во внимание при устройстве вентиляции помещений. Громадное значение К. играет ив круговороте атмосферного воздуха все ветры и воздушные течения—конвекционного характера. Конвекционные токи в атмосфере возникают 1) вследствие нагревания нижних слоев воздуха поверхностью земли, нагретой в свою очередь солнечными лучами 2) вследствие нагревания нижних слоев воздуха при конденсации водяных паров, выделяющих скрытую теплоту 3) под влиянием охлаждения верхних слоев вследствие лучеиспускания. Конвекционный характер носят также тепловые и холодные течения в океанах, морях, озерах и пр. водоемах. Но здесь помимо тепловой конвекции имеет место гидростатическая, вызываемая изменением удельного веса в верхних слоях воды благодаря примеси более тяжелых загрязненных проточных вод. [c.395]

Вентилятор создает давление (равное сопротивлению вагранки), измеряемое обычно в воздушной коробке, т. е. перед входом воздуха в вагранку. Это давление равномерно падает по мере движения газов к загрузочному окну. Энергия газа расходуется на преодоление сопротивления шихты движению газового потока. У нижней кромки загрузочного окна давление равно 0, так как здесь поток газов сооб-шается с атмосферой. [c.296]

Оторванная от почвы частица, поднявшись на некоторую высоту, падает под действием силы тяжести и после квазиупругого столкновения вновь поднимается вверх, увеличивая свою кинетическую энергию за счет движения в ветровом потоке и соответственно увеличивая силу последуюш,их соударений. Удары этой сальтируюн ей частицы вызывают движение других более крупных и мелких. Движение самых крупных ограничивается скольжением и перекатыванием, а мелкие отрываются и турбулентными потоками уносятся в атмосферу. За счет конечной вязкости воздуха в зону турбулентного потока попадают только частицы диаметром более 0,5—1 мкм. Учитывая, что процесс дробления твердых тел до частиц меньшего диаметра практически невозможен из-за возрастающих энергетических затрат (хорошо известный факт из опыта дробления в промышленных условиях), следует считать диаметр частиц 0,5 мкм естественным нижним пределом для пылевого аэрозоля в атмосфере. [c.98]

Если конденсация водяного пара, содержащегося в восходящем воздухе, приводит к обильному выпадению осадков, то силы вязкого трения, приложенные со стороны капель дождя к воздуху, через который он проходит, способствуют появлению сильного нисходящего потока. Часть выпадающей воды испаряется в нижетежащих слоях атмосферы, которые, таким образом, охлаждаются и, следовательно, опускаются. Холодный нисходящни поток распространяется над поверхностью земли наподобие пристеночной струи (т.е. поюка, вызванного струей, ударяющей в стену), образуя шквалистые ветры. Эта стадия в жизненном цикле грозы, связанная с сильными нисходящими потоками, длится от 5 до 30. мин и называется зрелой стадиен [1,12]. Когда приток энергии за счет восходящего движения воздуха истощится, произойдет рассеяние грозы. Схематически вертикальное поперечное сечение грозовой ячейки в.зрелой стадии показано на рис. 1.25. Характерная особенность гроз—резкое увеличение скорости ветра, известное как первый порыв, связано с прохождением зоны [c.30]

X 273 477" плотность воздуха 5 — площадь миделевого сечения движущегося объекта (площадь проекции объекта на плоскость, перпендикулярную вектору скорости и движения объекта) г — модулъ вектора скорости движения объекта р — давление атмосферы I — температура воздуха, °С. При нормальных условиях р, = 0,125 кгс /м. Показатель степени п для величин скорости ее[1,300] м/с принимают равным 2, Энергию, рассеиваемую в сплошной вязкой среде вследствие внутреннего трения, вычисляют по равенству [c.103]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...