Вихрь мелкий

Вихревое нарезание применяют и для получения внутренних резьб. При нарезании резьбы этим способом образуется вихрь мелких стружек (откуда и название), поэтому приспособление накрывают щитком. [c.181]

Выражение (4.27) соответствует описанным физическим представлениям. В развитой турбулентности, характеризующейся наличием инерционного участка спектра турбулентных пульсаций значения турбулентного числа Рейнольдса достаточно велики, хотя бы из-за интенсивных пульсаций скорости. Напротив, в выродившейся турбулентной структуре, представленной только мелкими вихрями, малы значения турбулентного числа Рейнольдса, а коэффициент диссипации соответственно высок. Зна- [c.173]

Частотный спектр пульсаций также является важной характеристикой турбулентного потока. Поскольку в турбулентном потоке существуют вихри различного масштаба и энергии, то в потоке имеет место широкий спектр частот пульсаций. Для крупных вихрей характерны низкие частоты, для мелких — более высокие. Экспериментальное определение частотного спектра состоит в измерении энергии сигнала, соответствующей данной частоте пульсаций или некоторому диапазону частот. [c.265]

При течении вязкой жидкости через местные сопротивления, т. е. через места резкого изменения формы пограничных поверхностей труб и каналов, как, например, расширения, сужения, повороты, изломы и т. п., изменяется поле скоростей потока и чаще всего образуются зоны отрыва потока, заполненные крупными и мелкими вихрями (рис. 6.26—6.28). Крупные вихри интенсифицируют процесс диссипации энергии, благодаря чему потери в местных сопротивлениях могут намного превышать потери по длине на участке той же протяженности, что и местное сопротивление. Структура потока, размеры и интенсивность вихрей существенно зависят от режима течения, т. е. от числа Рейнольдса. [c.170]

При течении вязкой жидкости через местные сопротивления, т. е. через места резкого изменения формы пограничных поверхностей труб и каналов, как, например, расширения, сужения, повороты, изломы и т. п., изменяется поле скоростей потока и чаще всего образуются области, заполненные крупными и мелкими вихрями. [c.183]

Диффузия образовавшихся у стенки вихрей сопровождается гашением содержащейся в них кинетической энергии турбулентности, при этом механическая энергия потока частично переходит в тепловую. Этот переход весьма сложен. В общих чертах его можно представить следующим образом вначале механическая энергия основного (продольного) движения переходит в механическую энергию перемешивания наиболее крупных масс (молей) эта последняя, в свою очередь, переходит в механическую энергию перемешивания молей более мелкого порядка и т. д. Лишь энергия собственного движения последних в этом ряду наиболее мелких масс непосредственно переходит в тепло. Таким образом, в потоке находятся турбулентные вихри различных размеров, которые постепенно теряют свою индивидуальность, распадаясь на более мелкие вихри и диффундируя в толщу потока. [c.169]

В сложном периферийном движении участвует жидкая фаза (капли и пленки), причем дисперсность и количество влаги г/о оказывают решающее влияние на дополнительные концевые потери. Мелкие капли легко вовлекаются в периферийные течения, участвуют в формировании вихревых шнуров и пленок на плоских стенках, ограничивающих решетку по высоте, а также у концов лопаток. Поскольку фазовые переходы генерируют специфическую конденсационную турбулентность (см. 3.2), можно предположить, что в зоне концевых вихрей интенсивность пульсаций параметров будет максимальной (см. рис. 3.17), в особенности вблизи состояния насыщения. [c.117]

При появлении мелкодисперсной жидкой фазы в отрывных областях частота пульсаций падает, так как мелкие капли частично подавляют пульсации в отрывных областях. Следовательно, рассматриваемые, опыты подтверждают и в этом случае влияние начального состояния на пульсационные характеристики потоков насыщенного и влажного пара. По мере увеличения начальной влажности размеры частиц влаги возрастают, инерционность системы увеличивается и амплитуда пульсаций падает в этом случае влага служит своеобразным демпфером в процессе образования, срыва и диффузии паровых вихрей в зонах отрыва. [c.250]

В парокапельном потоке во вторичные течения (в парный вихрь) вовлекаются пленки, образовавшиеся на поверхностях канала, мелкие и крупные капли, движущиеся в пограничных слоях и в ядре потока. Особенно интенсивное накопление пленок проис- [c.252]

Более организованный, чем в свободном псевдоожиженном слое, характер носит поперечное (горизонтальное) перемешивание газа в слоях, заторможенных насадками из сплошных элементов, например шаров. Экспериментальные данные о перемешивании газа в слоях, псевдоожиженных в насадках, можно найти в (Л. 454, 456, 545]. Присутствие в слое сравнительно мелких шаров насадки мешает развитию не только пузырей, но и крупномасштабных вихрей и рунных циркуляционных контуров материала с заключенным [c.35]

Для снижения значительных потерь у корня и периферии ступеней с малым di и крутыми меридиональными обводами предложены различные конструктивные приемы. Один из них — отсос пограничного слоя с периферийной ограничивающей стенки НА. Другой прием — установка дополнительных лопаток у периферии НА [30]. Повышение эффективности ступени, имеющей дополнительные лопатки, связано с разделением крупных вихрей на более мелкие и снижением вследствие этого конце- [c.225]

Учёт перемежаемости привёл в дальнейшем к созданию фрактальной модели Т, Её физ. интерпретация состоит в следующем, В процесс передачи энергии от крупных вихрей к более мелким вовлечён не весь объём крупного вихря, а лишь его активная часть, к-рая может быть охарактеризована коэф. 3 = равным отношению объёма вновь образующихся вихрей с масштабом + к объёму исходного вихря с масштабом где /о—характерный масштаб всего течения. Это приводит к следующему выражению для структурной ф-ции [c.181]

При малых возмущениях потока, безразлично, вносятся ли они из окружающего воздуха или от поверхности пластины,,переходный процесс возникает из-за того, что пограничный слой вследствие поперечных колебаний определенной длины волны становится при определенных условиях неустойчивым. При распространении волны нарастают и усиливаются. При этом волны искажаются, поскольку неустойчивость теперь имеет место в области постоянного нарастания длин волн. Последнее приводит к возникновению новых волн, число которых непрерывно возрастает до тех пор, пока, наконец, не произойдет их деформация и опрокидывание. Одновременно начинается переход двухмерного потока, который до этого имел место, к трехмерной нерегулярной форме течения. Вначале это довольно грубая форма турбулентности, затем по мере развития потока большие вихри разрушаются и из них образуются мелкие вихри ( мелкозернистая форма турбулентности). [c.357]

При турбулентном режиме течения происходит интенсивное перемешивание струек (слоев) жидкости с образованием большого количества крупных и мелких вихрей. Отдельные частицы жидкости движутся хаотично, и практически ни одна из них не повторяет траекторию другой. Они перемещаются как в продольном, [c.31]

При турбулентном течении на главное движение жидкости, происходящее вдоль обтекаемой поверхности, налагается поперечное движение, обеспечивающее перенос массы и обмен импульсами в поперечном направлении. Структурные исследования турбулентных потоков показали, что они состоят из вихревых образований различных размеров и интенсивности. В результате течение приобретает ярко выраженный нестационарный характер с пульсациями скорости в широком диапазоне частот. Крупные вихри порождают низкочастотную пульсацию, а мелкие—высокочастотную. Влияние молекулярной вязкости на этот процесс оказывается очень малым, и в известной степени турбулентное течение представляет собой сложное движение идеальной жидкости, в пределах которой вращается бесконечное число вихрей различных размеров и форм. Перенос массы через любую поверхность приводит к изменению количества движения и, следовательно, эквивалентен появлению в потоке добавочных сил, которые часто называют в противовес молекулярным силам силами турбулентного трения. Термин трение применительно к турбулентному потоку носит условный характер, и, подчеркивая эту условность, говорят о кажущемся (виртуальном) трении. Сопротивление каналов при переходе к турбулентному режиму тече-164 [c.164]

Под действием подъемных сил вихри могут отрываться от волновой поверхности и перемещаться в паровую фазу. Они вовлекают во вращательное и поступательное движение мелкие капли с поверхности пленки и осуществляют, таким образом, унос жидкости. При относительно малых скоростях волн реализуется схема, изображенная на рис. 12.10,а, а при больших скоростях волн — схема на рис. 12.10,6. Не исключена вероятность одновременного существования двух механизмов переноса на различных участках пленки. [c.336]

Крупный вихрь рождает мелкие, [c.84]

Мелкий вихрь - более мелкие, [c.84]

Пользуясь полученными формулами и графиками, можно составить общее представление о явлении диффузии единичного вихря в безграничной вязкой жидкости. Более сложно с математической стороны решается вопрос о диффузии в безграничной вязкой жидкости вихревой трубки конечных размеров, а также плоского и цилиндрического вихревого слоя ). Отметим существенное обстоятельство диффузия вихревой трубки тем значительнее, чем меньше ее диаметр быстрее всего затухают мелкие вихри. [c.434]

В процессе турбулентной диффузии происходит распад этих крупных вихрей на более мелкие, в которых еще инерционные явления преобладают над вязкими. Такие находящиеся, как говорят, в инерционном интервале масштабов вихри участвуют в конвекции и турбулентной диффузии, но в пренебрежимо малой степени подвержены действию вязкости. Общий процесс дальнейшей деградации вихрей приводит их в конечном счете к мелким вихрям с малым масштабом, на которые уже действует вязкая диффузия и последующая вязкая диссипация кинетической энергии в тепло. Такая каскадная схема ), конечно, несколько грубо передает действительные процессы, происходящие в турбулентных потоках, но правильно описывает общие тенденции. [c.626]

Кинетическая энергия крупных вихрей имеет порядок удельной энергии местного осредненного движения, затем она уменьшается с уменьшением масштаба и становится пренебрежимо малой у мелких вихрей. [c.627]

Количественное определение масштаба турбулентности тесно связано со статистической связанностью пульсаций скоростей в исследуемой области возмущенного потока. Мерой этой связи служит коэффициент корреляции между пульсациями скоростей в точках жидкого объема, несущих в себе следы того первоначального вихревого возмущения, которое постепенно переносится от объемов одного масштаба к другим, более мелким масштабам. Определив пространственное распределение коэффициента корреляции, мы тем самым сможем оценить пространственную структуру турбулентных возмущений и найти на каждом этапе разрушения вихря его масштаб. [c.627]

В большинстве случаев при теоретических расчетах не учитываются силы тяжести, подъемная и электростатическая силы, влияние сил трения, возникающих при скольжении пылинок по стенкам, движение потока считается стационарным с усредненной скоростью и отсутствием интенсивного турбулентного обмена. Не учитывается также влияние радиального стока и вторичных вихрей, увлекающих мелкие частицы к центру вращения. Предполагается, что центробежная сила инерции действует на пылинки в радиальном направлении, а тангенциальные скорости частиц и среды в каждый момент времени равны между собой. При теоретических расчетах учитывается преимущественно действие на частицы центробежных сил инерции и вязкого сопротивления среды, характеризуемого законом Стокса. [c.80]

Спутная струя за фюзеляжем характеризуется значительной турбулентностью. Она заполнена беспорядочными мелкими вихрями от пограничного слоя и иногда от срывов потока. По мере удаления от самолета эта струя постепенно расширяется и ослабевает. Попадание в эту струю вызывает мелкую тряску самолета, не представляющую опасности и не влияющую на его устойчивость и управляемость. [c.367]

При повороте пластины с кромки, идущей навстречу потоку, сбегает цепочка мелких вихрей, которая быстро уносится назад, а на противоположной кромке формируется более крупный вихрь. По окончании поворота пластины у ее краев образуются два вихря неодинаковых размеров. В дальнейшем эти вихри поочередно отделяются от пластины, на их месте зарождаются новые и т. д. Течение в следе принимает периодический характер. [c.97]

Дальняя часть следа Ш представляет собой совокупность сравнительно мелких вихревых комков, образовавшихся в результате взаимного захвата и распадения начальных вихрей. [c.359]

Если обозначить через ро давление жидкости на бесконечном удалении от вихря, то распределение давления примет вид, изображенный на рисунке 10.28, б. Таким образом, наименьшее давление наблюдается вблизи оси вихря. Но пониженным давление будет как в области вихря, так и вне его. Эффекты сильных понижений давления у оси вихря наблюдаются в природе. Характерным примером являются смерчи. Под влиянием сильных разрежений в центре смерчей возникают течения, засасывающие пыль, воду и другие тела. Известны случаи, когда проходящий смерч срывал листья с деревьев, засасывал воду вместе с мелкими рыбами и уносил все предметы в другое место (нередко на большие расстояния). [c.296]

Хорошо видно, что амплитуда развивающегося возмущения завихренности 1ю мере удаления от кромки пластины быстро нарастает. Это приводит к образованию на спирали разгонного вихря мелких вихревых структур. Такая картина развития неустойчивости качественно хорошо согласуется с экспериментально наблюдаемой [Pier e, 1961]. Фотография теневой картины отрывного обтекания профиля, движущегося с постоянным ускорением, из упоминаемой работы приведена па рис. 6.15. Возмущения в опытах вызваны, по-видимому, вибрацией профиля, связанной, в свою очередь, с несовершенством механизма привода. [c.363]

Напомним, что движение жидкости становится турбулентным при достижении числом Р ейнольдса критического значе-чения. Тогда от стенок трубы отрываются отдельные жидкие массы, попадающие внутрь потока и своим перемещением нарушающие существовавшее до того упорядоченное (послойное) движение, характерное для ламинарного режима. В результате возникает диффузия образовавшихся у стенки вихрей, сопровождающаяся гашением заключенной в вихрях кинетической энергии турбулентности при этом механическая энергия потока переходит частично в т( пловую. Этот переход весьма сложен. В общих чертах его можно представить следующим образом вначале механическая энергия основного (продольного) движения переходит в механическую энергию перемешивания наиболее крупных масс (1-юлей) эта последняя в свою очередь переходит в механическую энергию перемешивания молей более мелкого порядка и т, д. Лишь энергия собственного движения последних в этом ряду наиболее мелких масс непосредственно переходит в тепло. [c.170]

Область а характеризуется наибольшими вихрями, получающими энергию от осредненного течения и передающими ее более мелким вихрям. В этой области спектра с уменьшением размера вихрей (т. е. с ростом 1//) их энергия возрастает, достигая максимального значения при размере вихрей II (так называемые энергонесущие вихри). По размеру эти вихри близки макромасштабу турбулентности. Энергонесущие вихри передают энергию более мелким вихрям, те в свою очередь — еще более мелким и так далее. Процесс передачи энергии сопровождается распадом крупных вихрей на б злее мелкие до тех пор, пока Б конечном счете вихри не станут настолько малыми (область с), что будут уже не турбулентными, а вязкими [19]. Именно в этих наименьших вихрях, иМе ощих размер, близкий к микромасштабу турбулентности, происходит переход турбулентной энергии в тепло. Между областью крупных вихрей с максимальной энергией и областью наименьших вихрей имеется промежуточная область вихрей средних размеров (область Ь), называемая инерционной областью спектра. [c.200]

Решетки турбин часто работают в нерасчетных условиях, т. е. при изменяющихся углах входа потока, числах Маха и Рейнольдса и т. д. Представленная на рис. 3.3, а схема расположения возможных зон конденсации в межлопаточных каналах сопловых решеток не сохраняется при изменении геометрических и режимных параметров. Так, при увеличении относительного шага лопаток давление и температура вблизи минимального сечения падают, а за выходной кромкой растут. Можно предположить, что в таких решетках основная масса мелких капель возникает вблизи спинки, а роль вихревых кромочных следов в процессе конденсации оказывается менее значительной. Существенные изменения угла входа потока также приводят к иному механизму конденсации. В зависимости от угла входа ао при обтекании входных кромок возникают диффузорные участки и отрывы пограничного слоя, генерирующие вихревое движение. Одновременно при изменении углов входа потока меняется интенсивность концевых вихревых шнуров. Если углы входа меньше расчетного (ао<аор), интенсивность концевых вихрей возрастает и, наоборот, при ао>оор—падает. В первом случае (рис. 3.3, б) конденсация происходит в трех вихревых шнурах в двух концевых и в вихре, расположенном на входной кромке IV. Во бтором — основное значение имеет переохлаждение в вихре на входной кромке (рис. 3.3, б). При нерасчетных углах входа возможно появление отрывных областей на спинке в косом срезе V. Опыты подтверждают, что в таких областях возникает наиболее интенсивная конденсация. [c.76]

Придание стенкам камеры спирального очертания или хотя бы закрытие ее углов плоскостями (фиг. 6-10) врепятствует образованию мелких вихрей и засосу воздуха [Л. 97]. Тогда может образоваться вихрь единственный, больщий, но устойчиво расположенный около вертикального вала. Он менее опасен, чем блуждающие мелкие вихря, так как расстояние от его оси до входа в направляющие каналы довольно велико. Спиральная открытая камера может иметь меньщие габариты, чем такая же четырехугольная. [c.61]

Основную роль В процессе взаимодействия фаз на границе раздела играет внутрифазная и межфазная вязкость. На волновой поверхности создаются знакопеременные продольные градиенты давления, и конфузорные участки в паровой фазе сменяются диффузорными участками с положительными градиентами давления. На таких участках могут возникать локальные отрывы парового пограничного слоя в приволновых областях. Отрывы порождают мелкие вихри, находящиеся под воздействием подъемных сил, направление которых может меняться. [c.336]

Крупные аихри при турбулентном режиме течения имеют низкие частоты и индивидуальные особенности, связанные с геометрией канала. Затем происходит перенос и диффузия вихрей, они разрушаются, образуя более мелкие вихри, частоты пульсации скорости возрастают. [c.84]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...