Плотность кинетической энергии

После всего сказанного выше смысл этой формулы очевиден положительная величина (й)/(2я) представляет собой спектральную плотность кинетической энергии жидкости (отнесенной к единице массы) в к-простраистве. Энергия же, заключенная в пульсациях с величиной волнового вектора в интервале dk, есть E(k)dk, где [c.205]

Для того чтобы выяснить, как изменяется амплитуда волны при распространении, можно воспользоваться связью между амплитудой волны и плотностью энергии. Эта связь легко может быть установлена. Так как плотность энергии упругой деформации пропорциональна квадрату деформации, а плотность кинетической энергии пропорциональна квадрату скорости, то плотность энергии, которую несет с собой волна, пропорциональна квадрату амплитуды волны (амплитуды смещений и амплитуды скоростей волны пропорциональны друг другу). Поэтому, зная, как изменяется плотность энергии волны, мы сразу сможем сказать, как изменяется ее амплитуда. [c.705]

Определим плотность кинетической энергии молекул смеси в момент времени 1 [c.23]

Звуковая энергия складывается из кинетической энергии движения частиц среды и внутренней энергии. Плотность кинетической энергии равна 0,5р и р. Для бегущей волны плотность внутренней энергии равна плотности кинетической энергии, поэтому плотность звуковой энергии [c.7]

Последний член описывает тепловое давление, пропорциональное плотности кинетической энергии теплового движения и весьма малое при достаточно низких температурах. Следовательно, и в случае дискретного строения деформированного твердого тела его отдельные атомы испытывают локальное потенциальное изотропное давление, определяемое шаровой частью макроскопического тензора напряжений, как это следует из уравнения состояния (42). Поэтому обусловленное механическими напряжениями приращение объемного химического потенциала атома внутри тела (т. е. зависящего от изотропного локального давления) определяется шаровой частью макроскопического тензора напряжений. [c.20]

Доказательство этой теоремы также основано на формуле (91.6), но при ином выборе величины xp r,v,t). Каждой частице газа мы можем сопоставить в качестве величины гp(r,v,t) ее индивидуальные характеристики — массу т, импульс пю/ и кинетическую энергию т/И частицы, не зависящие от состояния остальных частиц. Когда мы переходим к описанию газа как целого, этим величинам сопоставляются макроскопические характеристики, меняющиеся со временем и от точки к точке, — плотность массы р (г, /), плотность импульса ри и плотность кинетической энергии рц /2. [c.509]

В правой части уравнения (94.35), описывающего изменение плотности кинетической энергии жидкости, фигурирует уже только работа объемных и поверхностных сил. После интегрирования по объему мы находим 7 1 [c.530]

В этом случае линейная плотность кинетической энергии сис- [c.28]

Плотность кинетической энергии равна [c.43]

Здесь К 5/6 - коэффициент Тимошенко. Плотность кинетической энергии пластины равна [c.188]

В случае стационарных трещин под действием динамического нагружения плотность кинетической энергии Г = 1/ 2ри,и,- несингулярна, поскольку iij имеет порядок Таким образом, второе слагаемое [c.29]

Задача 12.4. Шар массой т центрально ударяет другой шар, находящийся в покое и имеющий массу 2т. Шары одинакового размера, гладкие, сделаны из материала разной плотности. Кинетическая энергия обоих шаров после уда а уменьшается вдвое. [c.599]

Плотность кинетической энергии не равна плотности потенциальной энергии. Равенство этих энергий возможно только в среде с y = —1, в 1 оторой волна распространяется без изменения формы. Для плотности потока звуковой энергии в этом случае имеем [c.67]

Здесь а — радиус сферы Е — удвоенное значение средней по времени плотности кинетической энергии Ф (б, [х) — функция от ро/р. = б и с,/со = ц, где ро и Со — плотность и скорость звука в среде, р, и с — плотность и скорость звука в материале сферы. [c.190]

Для разъяснения противоречия обратим внимание на величину плотности энергии в стоячей волне. В узлах стоячей волны скорость равна нулю, и плотность кинетической энергии также будет равна нулю, а плотность потенциальной [c.36]

Аэродинамическая картина течения в камере вихревого нагревателя характеризуется комплексом специфических свойств, наиболее полно удовлетворяющих требованиям качественной смесеподготовки большая объемная плотность кинетической энергии, мощные акустические колебания, высокая интенсивность турбулентности, ориентированная в радиальном направлении, рециркуляционные зоны, организация локализованных областей повышенной температуры. При критическом перепаде давления реализуются режимы работы, при которых параметры факела практически не зависят от слабых возмущений среды, в которую происходит истечение. Поле центробежных сил и характерная особенность течения обеспечивают качественное конвек-тивно-пленочное охлаждение корпусных элементов вихревой горелки. Широкий спектр возможного использования вихревых го-релочных устройств показан на рис. 7.1. [c.307]

Вторая область 2, примыкающая к перфорированной камере, представляет собой мелкодисперсную двухфазную смесь керосина с воздухом — туман. На рис. 7.6 эта область выглядит как оптически плотный атермичный участок 2. Многочисленные фоторегистрации подтвердили хорошее качество распыла, достигаемое высокой турбулизацией потока и большой объемной плотностью кинетической энергии (е = lO -i-10 (кДж/м ), в то время как у большинства горелочных устройств других типов она не превышает 10 , к,/1ж/м . [c.313]

С увеличением коэффициента избытка воздуха а протяженность третьей области уменьшается (см. рис. 7.5). Вторая зона смещается к свече зажигания практически сохраняя свои размеры в щироком диапазоне изменения а. Оптически неплотная область 1 при этом несколько возрастает. Такое перераспределение характерных областей объясняется ростом уровня окружных скоростей, интенсивности сдвиговых скоростей, повыщением объемной плотности кинетической энергии в вихревой камере. Сепарация крупных капель протекает более интенсивно и оканчивается в сечении, расположенном на более близком от свечи зажигания расстоянии. Такой же эффект вызывает и увеличение давления на входе в сопловой ввод. [c.314]

В левой части стоит дифференциал по направлению s величины которую называют плотностью кинетической энергии. По существу, uV2 является кинетической энергией жидкой частицы, отнесенной к единице ее массы. Величина —d O есть дифференциал потенциала массовой силы, который, как известно из общей механики, является элементарной работой этой силы. Чтобы истолковать величину dapf(pg), рассмотрим живое сечение dS элементарной трубки тока, для которого скорость жидкости равна и, а давление равно р (рис. 5.3). [c.88]

Таким образом, плотность кинетической энергии многэ-компонентной смеси представляет собой сумму кинетической энергии видимого массового движения (Нмакр = рг о/2) и кинетической энергии хаотического движения молекул и [c.24]

Плотность кинетической энергии подного потока, получаемая за счет потери гидравлического напора жидкости в магнитных аппаратах, тоже около 10 кДж/м и не решает поставленной задачи, хотя частично используется на преодоление вязкого трения при дрейфе ионов. Необходимую для обработки энергию может дать лишь термостат. [c.73]

Плотность лагранжиана, используемого в задачах динамики (линейной или нелинейной) теории упругости, определяется выражением L = W — Т — Р, где W — плотность энергии деформации, Т — плотность кинетической энергии и Р — потенциал внешних сил. при лагранжевом подходе к описанию движения (материальные координаты Х[ являются независимыми переменными) в общем случае можно считать, что L — функция переменных У , / = (5У,/(ЗХ/(или, что эквивалентно, переменных /), Ui, Ui, а также независимых переменных Х, (для неоднородных систем) и t (для неголономных систем). Такнм образом, t [c.150]

В (5.2) W — плотность энергии деформации, К — плотность кинетической энергии 12рйм, оц — компоненты тензора напряжений в декартовой системе координат Х[, Т1 = оцп,- и ( ),к = [c.292]

Часто в линейной акустике считается, что радиационное давление в ограниченном звуковом пучке равно средней по времени плотности ввуковой энергии (а не удвоенному значению средней по времени плотности кинетической энергии). Эго, как видно из (5.12), справедливо только тогда, когда плотность кинетической энергии равна плотности потенцпальной, как, например, в (5.9). Вообще, например в (5.11), это неверно (см. гл. 2, 4) даже для линейной акустики. [c.185]

Для огранлченного звукового пучка, как это следует из (5.12), радиационное давление во втором приближении равно удвоенной плотности кинетической энергии. Связь плотности звуковой энергии с плотностью потока энергии в плоской волне из-за нелинейного искажения профим волны, вообще говоря, не определяется условием J = с Е (см. гл. 2, 4). Однако при у = — 1, т. е. в гипотетической среде, где распространение волны происходит без изменения ее профиля, / = qE. Кроме того, в этой среде средняя по времени плотность кинетической энергии равна средней по времени плотности потенциальной энергии, т. е. радиационное давление из (5.12) равно средней по времени плотности полной звуковой энергии. Сред с у = — 1 нет, однако реализация волнового процесса, в котором профиль волны не изменяется, возможна, когда учитывается вязкость среды (см. гл. 3, 2) и акустические числа Рейнольдса малы. В этом линейном приближении обычно рассматриваются задачи о радиационных силах, действующих на препятствия. В этом приближении из (5.18) может быть определена сила в направлении распространения волны, возникающая изнза разницы имшульсов в падающей, и прошедшей волнах [c.189]

Поскольку в вязкой среде для плоской волны градиент плотности кинетической энергии пропорционален ооЕп, [c.232]

Для масштабов времени таких, что At описание состояния системы еще более упрощается, поскольку в макроскопически малых объемах успевает установиться локальное равновесие. Наступает гидродинамическая стадия эволюции для описания которой достаточно полумакроскопических величин локальной концентрации частиц (п(г)) , плотности импульса (р(г)) и плотности (кинетической) энергии Н г))К Эти величины являются средними значениями динамических переменных [c.82]

Смотреть страницы где упоминается термин Плотность кинетической энергии : [c.254] [c.109] [c.690] [c.724] [c.139] [c.210] [c.283] [c.51] [c.101] [c.300] [c.387] [c.125] [c.31] [c.37] [c.28] [c.29] [c.182] [c.195] [c.197] [c.197] [c.232] [c.235]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...