Период движения

Механизм, показанный на рис. 8.11, обеспечивает равные периоды движения и покоя, соответствующие повороту входного [c.173]

Если и периоды покоя и периоды движения заданы неравными, получается механизм неправильного мальтийского креста. В том [c.173]

Силы тяжести, действующие на подвижные звенья механизма, образуют особую группу сил. Они играют роль движущих сил, если центры тяжести этих звеньев опускаются, и роль сопротивлений, если центры тяжести звеньев поднимаются. Однако при рещении задач динамического анализа и синтеза механизмов(например, при расчете маховых масс) весьма неудобно силы тяжести в различные периоды движения механизма относить то к движущим силам, то к сопротивлениям. Поэтому в ряде случаев силы тяжести, в зависимости от характера решаемой задачи, относят условно или к движущим силам, или к сопротивлениям, независимо от знака развиваемой ими мощности. [c.58]

Положим, что по какой-то причине, например от случайного внешнего толчка, система, показанная на рис. 557, б, пришла в колебательное движение. Чтобы горизонтальная сила Р производила наибольшую работу, нужно, очевидно, чтобы сила Р возрастала при отклонении массы в одну сторону и снова возрастала при отклонении массы в другую сторону, т. е. надо, чтобы сила Р за полный период движения массы успела пройти два периода колебаний. [c.497]

В начальный момент при сварке трением коэффициент трения максимален. Соответственно затраты мощности и тепловыделение в месте трущегося контакта возрастают. В первый период движения коэффициент трения падает и выделение теплоты уменьшается, затем при нагреве до 700...800 К испаряются и выгорают жировые пленки и коэффициент трения растет. Одновременно начинает проявляться местное схватывание соединяемых поверхностей, что вызывает интенсивное тепловыделение. С повышением температуры число участков схватывания растет, а их прочность снижается. Снижается также и тепловыделение из-за уменьшения коэффициента трения вследствие появления на трущихся поверхностях жидкого металла, играющего роль смазки. В этот период устанавливается квазиравновесное состояние, затем следуют резкое торможение и осадка. [c.137]

Уравнения, описывающие изменение фазы и энергии, выведены с учетом изменения магнитного поля и частоты во времени, а также с учетом ускорения за счет бетатронного эффекта (быстроты изменения потока), изменения этого ускорения при изменениях радиуса орбиты в процессе колебаний и, наконец, потерь энергии на ионизацию и излучение. Было принято, что период колебаний фазы велик по сравнению с периодом движения по орбите. Для заряда частицы был принят заряд электрона. Уравнение (1) определяет равновесную энергию уравнение (2) определяет мгновенную энергию через равновесное значение и изменение фазы уравнение (3) является уравнением движения для фазы. Уравнение (4) определяет радиус орбиты [c.412]

Для типичных жидкостей уравнения Навье—Стокса применимы до тех пор, пока периоды движения велики по сравнению с молекулярными временами. Это, однако, не относится к очень вязким жидкостям. Для таких жидкостей обычные гидродинамические уравнения становятся неприменимыми уже при гораздо больших периодах движения. Существуют вязкие жидкости, которые в течение достаточно малых (но в то же время больших ito сравнению с молекулярными) промежутков времени ведут себя, как твердые тела (например, глицерин, канифоль). Аморфные твердые тела (например, стекло) можно рассматривать как предельный случай таких жидкостей с весьма большой вязкостью. [c.188]

Период движения равен [c.173]

Решение. Разобьем весь период движения на семь этапов и рассмотрим движение точки на каждом этапе. [c.154]

Период движения можно вычислить независимо [c.22]

Это решение может быть получено независимо интегрированием уравнения (6). (С этой целью, дифференцируя (6), удобно перейти к уравнению осциллятора.) Период движения по углу 0 7= =2л//Л1о. Представляя ф, t ) в виде [c.228]

Эти условия соответствуют, например, старту и начальному периоду движения ракеты, а также различным режимам полета аппаратов, использующих реактивную тягу для создания подъемной силы при небольшой вертикальной скорости (вертикальный взлет самолета, режим висения и т. п.). [c.561]

Первый период движения жидкости в трубе может быть исследован на основании полученного выше уравнения (11) линдр (9-44). [c.353]

Звездчатый механизм с неполными цевочными колесами (рис. 16.12, в) имеет три равных периода движения и три периода покоя. Для смягчения ударов в начале и конце движения ведомого звена II и фиксации его в состоянии покоя предусмотрены фиксатор I и три выступа 3 с фиксирующими дугами. В механизмах (рис. 16.12, бив) вращение происходит при постоянном передаточном отношении. [c.253]

Толкатель и коромысло имеют возвратный характер движения и в общем случае, в соответствии с заданными условиями, они могут несколько раз останавливаться в течение одного цикла движения. Поэтому период движения кулачкового механизма целесообразно разделить на отдельные промежутки, определяемые двумя [c.209]

Рис. 10.1. Тахограмма и периоды движения машинного агрегата

В 1 гл. X были охарактеризованы три периода движения механизмов технологической машины пуск, установившееся движение и выбег. [c.363]

Анализ циклограммы МА позволяет установить правильность соотношения периодов движения и выстоя отдельных механизмов и оценить относительную длительность рабочих и холостых ходов. [c.471]

Смещение по фазе обеспечивает наиболее интенсивное перемещение какого-либо поршня при малоподвижном дру-том. В эти периоды движения осуществляются процессы сжатия в теплом [c.329]

Планы скоростей и ускорений, построенные для данного положения механизма, не дают еще представления о характере движения механизма, а дают лишь возможность судить о мгновенном кинематическом состоянии его. Построив же план скоростей и ускорений для ряда последовательных положений механизма, можно получить полную кинематическую характеристику исследуемого механизма за некоторый период движения, например за один оборот кривошипа. [c.71]

Принято различать три основных периода движения механизма пуск, или разбег, установившееся движение и выбег, заканчивающийся остановкой машины (рис. 6.10). [c.146]

Изменение азимута меняет направление только в случае 2°. Так как изменение ф определяет прецессионное движение, то это движение происходит в данном случае попеременно в обоих направлениях. Мы покажем, однако, что среднее прецессионное движение происходит все время в определенном направлении, одинаковом с направлением г . Для этого нужно определить значение прецессии в конце полного периода движения. [c.134]

В качестве последнего вопроса, относящегося к силам, обратно пропорциональным квадрату расстояния, мы рассмотрим задачу о вычислении периода движения по эллиптической орбите. Мы знаем, что из постоянства кинетического момента следует постоянство секториальной скорости, равной [c.95]

Из формулы (3.51) видно, что малая полуось равна и период движения получается равным [c.95]

Периоды движений, описываемых парами pi), не обязательно должны быть одинаковыми. Примером может служить гармонический осциллятор с тремя степенями свободы в случае, когда три его коэффициента жесткости различны. Суммарное движение колеблющейся таким образом точки будет в этом случае не обязательно периодическим, так как периоды составляющих движений могут быть здесь несоизмеримыми, и траектория движущейся точки будет тогда разомкнутой (так называемая фигура Лиссажу ), Такое движение называют почти-периодическим. [c.319]

В случае, когда имеется вырождение, частоты колебаний не являются независимыми, и движение системы можно описать числом частот, меньшим, чем п. Если, например, имеется т условий вырождения, то их можно использовать и понизить число частот до и — т в этом случае мы будем иметь п — т периодов движения. Изящный способ уменьшения числа частот дает точечное преобразование переменных действие — угол. Пусть т условий вырождения имеют вид [c.326]

Oji, Оу, Oz спиновые матрицы Паули, т интервал времени, т период обращения планеты, т собственное время, периоды движения, [c.411]

Таким образом, с помощью приведенных формул можно определить действие возмущающих сил на движение планеты, делая переменными те величины, которые при отсутствии этих сил оставались бы постоянными но, хотя этим путем можно определить все неравенства, обязанные своим существованием возмущениям, данные нами формулы особенно полезны для установления тех неравенств, которые называют вековыми, так как эти неравенства, будучи независимы от периодов движений планет, чувствительно влияют на их элементы и вызывают в них изменения, либо возрастающие со временем, либо периодические, но со своими собственными периодами большой продолжительности. [c.114]

Рис. 8.и. Схема механизма мальтийского креста с рйпмымн периодами движения и покоя [c.174]

Установившееся движение. Скорость ведущего звена остается постоянной (равновесное движение) или колеблется около некоторого среднего значения (неравновесное движение . Обычно эти колебания носят периодический характер. При установившемся движении кинетическая энергия механизма в конце и гачале какого-либо промежутка времени одинакова Т = Тр = onst (в случае неравновесного движения этот промежуток принимается равным или кратным периоду движения механизма). Таким образом, из уравнения (4.12) следует [c.61]

Периодом движения механизма называется наименьший промежуток времени, по истечении которого обобщенные координата, скорссть и ускорение механизма принимают те же значения, что и в начале этого п])омежутка. [c.61]

Рис. 4.19. а) Как только заряд q приобретет скорость в направлении Е, на него станет Аействовать сила F=(< / )vxB. Вследствие этого траектория заряда искривляется в направлении —у. б) Заряд <7 в конце концов попадает в точку Р на оси у, где его скорость обращается в нуль. Затем он начинает новыА период движения, в) Траектория заояда <1 представляет собой обычную циклоиду (если в начальном положении он был неподвижен), и заряд q движется со средней скоростью направленной вправо V = EIB. [c.134]

Заметим, что период движения по эллипсу Т = 2п/(й может быть найден независимо. Подставляя в (7) os0 = sinisin(ijjo+x). получим уравнение M = mr, интегрируя которое найдем [c.53]

Спрашивается, в чем же состоит порочность подобного способа нахождения решений для рассматриваемого случая Ответ на этот вопрос мы находим в уже отмеченном свойстве неизо-хронности колебаний системы. В самом деле, выбранная нами форма решения предусматривает существование движения с постоянным периодом 2я/(Оо, т, е, периодом колебания в нулевом приближении. В действительности же период движения с конечной амплитудой принципиально отличен от периода колебаний системы с бесконечно малой амплитудой. Поэтому и получается указанное нами противоречие, которое может быть ликвидировано только посредством отыскания решения с периодом, отличающимся от периода колебаний в нулевом приближении. [c.27]

Для всех трех периодов движения машины (см. рис. 11.5) —разбега, установившегося движения и выбега — построены диаграммы энергомасс (рис. 11.8, г 11.6 г и 11.11, г), из которых можно графически определить угловые скорости кривошипа для различных его положений. [c.184]

Движение машинного агрегата установившееся. Период движения равен одному обороту входного звена ф = 2п. Приведенные к входному звену момент сопротивления М и момент инерции J изменяются согласно диаграммам (рис. 12.12.). Постоянный приведенный момент сопротивления уИ,. = 785 Н-м. Наибольший приведенный момент инерции Утах = 0>981 кгм, а наименьший / т = 0,196 кгм. Приведенный к входному звену движущий момент на всем цикле установившегося движения постоянен. Средняя угловая скорость входного звена с ср = 100с- . Коэффициент неравномерности 6 = 0,02. Определить момент инерции маховика и угловые скорости входного звена. [c.196]

В технических расчетах при исследовании механизмов обычно принимаютзакон движения ведущего звена линейным, т. е. скорость движения ведущего звена — постоянной, равной проектируемой средней скорости, что в большинстве случаев отвечает требуемым условиям работы механизма. После того как выбрана ведущая точка, устанавливается исходное положение механизма. Это положение может быть выбрано произвольно. Затем для ведущей точки производится разметка траектории, описываемой этой точкой за определенный период движения ведущего звена. Разметку траектории ведущей точки можно сделать произвольно. В случае круговой траектории точки для простоты и удобства можно разделить окружность на несколько равных частей (обычно берут 12, 16, 24 деления). При равномерном вращении кривошипа палец его проходит по окружности за одинаковые промежутки времени одинаковые пути. В этом случае одинаковым участкам пути пальца кривошипа соответствуют одинаковые промежутки времени. При неравномерном вращении кривошипа одинаковым участкам пути пальца кривошипа не соответствуют одинаковые промежутки времени и для определения последних необходимо знать уравнение движения кривошипа. Обыч1ю в механизме исследуется какая-либо точка, траектория которой может и не быть окружностью или [c.56]

Точнов опЕвдЕЛЕНив X- Движение Земли предполагается Сложным, складываюш имся, как известно, из равномерного враш е-ния вокруг полярной оси ПП (суточное враш,ение) и поступательного движения как неизменяемой системы, в силу которого (согласно законам Кеплера) Земля описывает в течение года вокруг Солнца эллипс, в одном из фокусов которого находится Солнце. Переносная сила инерции х будет, следовательно, суммой двух слагаемых одного Xi> происходящего от вращения, и другого происходящего -от поступательного движения. Если мы обратим внимание на то, что в этом последнем движении требуется целый год для того, чтобы совершить один оборот, и что, следовательно, (для промежутков времени, малых по сравнению с периодом) движение приближенно можно рассматривать как прямолинейное и [c.315]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...