Турбулентное течение. Число Рейнольдса

Турбулентное течение. Число Рейнольдса [c.145]

Таким образом, с помощью метода малых возмущений можно получить значение критического числа Рейнольдса. Начиная с того места на пластине, где число Рейнольдса достигает своего критического значения, начинают нарастать возмущения с определенной длиной волны. Далее вниз по потоку становятся неустойчивыми возмущения и с другими длинами волн. Наконец, на некотором расстоянии от начала потери устойчивости ламинарное течение переходит в турбулентное. Критическое число Рейнольдса, определенное экспериментальным путем из наблюдения перехода ламинарного режима течения в турбулентный, соответствует тому месту пластины, где турбулентность потока приводит к перестройке всего течения. Поэтому найденные пз экспериментов критические числа Рейнольдса обычно превышают по величине их теоретические значения. [c.312]

Сложность и многообразие процессов течения и теплообмена в трубах позволяет выделить громадное число конкретных задач, различающихся исходными дифференциальными уравнениями и условиями однозначности. Многие из этих задач решены. Решение наиболее полно поставленных задач из-за их сложности не может быть получено с достаточной точностью или неосуществимо. Применение электронных вычислительных машин позволяет довести решение задач до получения числовых з начений искомых переменных. Однако и в этом случае иногда остаются неопределенными области выполнения полуденных значений на практике. Например, машинный расчет вязкостно-гравитационного течения может не показать, при каких условиях это течение переходит в турбулентное (критическое число Рейнольдса при этом может несколько измениться). [c.207]

Хотя в магнитогидродинамических устройствах часто реализуется ламинарный режим течения, более распространенными являются турбулентные МГД-течения. Обычно под турбулентным МГД-течением понимают такое течение, которое без поля было бы развитым турбулентным. При числе Рейнольдса, стремящемся к бесконечности, и заданном значении числа Гартмана [c.60]

Далее, проверим предположение, происходит ли для упомянутых выше течений переход из ламинарного состояния в турбулентное при числе Рейнольдса, для которого абсолютная величина скоростей в критической зоне обоих слоев является одинаковой (рис. 4). [c.187]

Самое важное значение для внутренней поверхности нагревателя имеют два параметра — коэффициент теплоотдачи и коэффициент трения. Зная эти параметры, можно оценить рабочие характеристики существующего теплообменника или для заданных термодинамических условий найти оптимальные размеры разрабатываемой конструкции. Течение газа внутри трубок турбулентное при числах Рейнольдса 2-10 —б-Ю". Перенос тепла осуществляется вынужденной конвекцией рабочего тела. Плотность теплового потока от стенки к газу зависит от коэффициента теплоотдачи внутренней поверхности трубки, массового расхода и удельной теплоемкости газа. Два последних параметра можно в большой степени предопределить выбором газа, а также заданием рабочих объемов и скорости движения поршня, и на этой стадии в основном можно использовать аналитические решения. К сожалению, до настоящего времени не получено полного аналитического решения для теплообмена при вынужденной конвекции в условиях турбулентного течения. [c.248]

Основные закономерности процессов фильтрования. Вследствие малого диаметра поровых каналов в фильтрующих перегородках и слое осадка фильтрование обычно происходит при режиме ламинарного течения и очень редко - при переходном и турбулентном режимах. Число Рейнольдса при движении жидкости в пористой среде можно определить по формуле Павловского [c.218]

Турбулентное движение. Число Рейнольдса. Турбулентное движение не стационарно скорость v и давление р в каждой точке колеблются около некоторых средних значений. Поэтому при турбулентном движении можно говорить лишь о средних (по времени) значениях скорости и давления в каждой точке сечения трубы. Изменение средней скорости в зависимости от расстояния от оси трубы имеет вид, представленный на рисунке 10.26 сплошной кривой 1 (пунктирной кривой 2 показано изменение скорости при ламинарном течении). [c.292]

След при гиперзвуковых скоростях может быть как ламинарным, так и турбулентным, а число Рейнольдса перехода, вычисленное по местным значениям параметров течения и расстоянию х от горловины следа до точки перехода, для тупого тела равно [c.29]

Общие замечания. Большинство следов и струй, встречающихся в инженерной практике, являются турбулентными. Эти течения состоят из множества малых, быстро пульсирующих вихрей, хаотично распределенных во времени и в пространстве. Точнее говоря, реальные струи и следы стремятся стать турбулентными, если число Рейнольдса Ке = Ш/у превосходит 1000, и эта тенденция усиливается с возрастанием числа Рейнольдса. [c.382]

В трубу. Измерения И. Ротты выполнялись при числах Рейнольдса от Ре = 2300 до 2600, т. е. в области чисел] Рейнольдса, в которой происходит переход ламинарной формы течения в турбулентную. При числах Рейнольдса,, лежащих вблизи нижней границы этой области, развитие явления перехода [c.418]

Критерием перехода от ламинарного течения к турбулентному является число Рейнольдса, которое при течении жидкости в цилиндрических трубах зависит от средней скорости течения диаметра трубы и коэффициента кинематической вязкости V [c.231]

Хотя имеются некоторые другие небольшие различия между параметрами потока в английских и американских продувках решеток, например, в уровнях турбулентности и числах Рейнольдса, однако основное расхождение состоит в том, что английские данные получены при течениях в решетках с увеличением осевой скорости по крайней мере на 10 %, тогда как американские данные получены при двумерных течениях. Как следствие этого, углы отставания потока по английским данным получаются, по крайней мере, на Г меньше, чем. соответствую-шие углы по американским результатам продувок решеток. [c.50]

Хорошо известно, что ламинарные течения неустойчивы при очень больших числах Рейнольдса, когда течение перерождается в турбулентное. Это означает, что, хотя поле ламинарного течения представляет собой решение полных уравнений движения, удовлетворяющих всем граничным условиям, оно не есть единственное решение, поскольку, разумеется, поле турбулентного течения тоже удовлетворяет как дифференциальному уравнению движения, так и граничным условиям. [c.260]

При принятом выше определении числа Рейнольдса типичное поведение, наблюдаемое у разбавленных растворов, проиллюстрировано на рис. 7-1, хотя в литературе указывались и другие типы зависимости [27, 28]. При равных числах Рейнольдса коэффициент трения зависит от диаметра трубы, достигая ньютоновского значения при очень больших диаметрах. Для более концентрированных растворов часто наблюдается поведение, иллюстрируемое на рис. 7-2. Здесь еще чувствуется влияние диаметра, но переход от ламинарного течения к турбулентному обнаружить нелегко, хотя, вообще говоря, можно различить небольшой изгиб вблизи точки Re = 2100. [c.283]

Другая концепция, введенная в анализ явления снижения сопротивления, основана на том факте, что жидкие нити в турбулентном поле течения непрерывно растягиваются. Поскольку известно, что упругие жидкости имеют высокое сопротивление растяжению, это было выдвинуто в качестве возможной причины пониженного уровня интенсивности турбулентности в таких жидкостях. Если попытаться найти количественную формулировку для такого подхода, то вновь приходим к такой же группировке переменных, как в правой части уравнения (7-5.5). Интересно заметить, что подход, основанный на рассмотрении волн сдвига, вводил бы в рассмотрение критерий Elj и, следовательно, согласно уравнению (7-2.29), давал бы несколько иную зависимость от числа Рейнольдса. [c.286]

Задача IX—49. Найти отношение потерь напора в данной трубе при турбулентном и ламинарном режимах течения данной жидкости, расходы которой в обоих случаях одинаковы. Расчет выполнить для значения числа Рейнольдса Ре = 1() предполагая трубу при турбулентном режиме гидравлически гладкой. [c.264]

Необходимо отметить также следующее интенсивность теплообмена в канале с пористым заполнителем определяется значением параметра Ре, но не зависит отдельно от числа Рейнольдса Re потока в канале, т. е. отсутствует влияние режима течения (ламинарного или турбулентного) на процесс теплообмена в отличие от гладких каналов. [c.102]

Критическим значением числа Рейнольдса для круглых труб будет значение Rei p = 2320, при меньших значениях режим течения ламинарный, при больших — турбулентный. [c.105]

При проведенных опытах длины применяемой трубы (75 диаметров) оказалось недостаточно для достижения перехода от ламинарного течения к турбулентному по числу Рейнольдса интенсивность средней теплоотдачи имеет три зоны. При длине трубы свыше 40 диаметров в диапазоне чисел Рейнольдса свыше 1 10 критериальное уравнение для теплоотдачи имеет вид Nu=0,018Re° ° в переходной зоне показатель степени при числе Рейнольдса изменяется при увеличении длины трубы не монотонно вначале растет (до 1,25), а затем начинает уменьшаться (до 0,90). [c.375]

Это решение справедливо только для ламинарного режима течения. В действительности можно наблюдать три стабильные зоны течения, определяемые значениями числа Рейнольдса. При числе Рейнольдса меньше 5 наблюдается Ю1ассиче-ское ламинарное течение. В диапазоне чисел Рейнольдса от 5 до 1500 стабильно ламинарное течение с образованием волн. При числах Рейнольдса более 1500 устанавливается турбулентный режим течения (число Рейнольдса подсчитывается по средней скорости и гидравлическому диаметру, равному толщине пленки). [c.180]

Величину Re называют числом Рейнольдса. Опыт показывает, что при малых значениях Re течение жидкости (или газа) является ламинарным, а при больших — турбулентным. Значение числа Рейнольдса и соответствуюш,ее ему значение скорости V, характеризующее переход от ламинарного к турбулентному течению, называют критическими Renp, кр). Изучая на опыте движение жидкости и газа по трубам в обычных условиях, установлено, что [c.293]

Разумеется, Рейнольдс не был первым, наблюдавшим и анализировавшим явление турбулентного течения. Действительно, немецкий инженер Готхилф Генрих Людвиг Гаген (1797-1884) [19] уже в 1854 году признал переход от ламипарпого к турбулентному течению. Однако Рейнольдс провел систематическую серию экспериментов и доказал, что переход от ламинарного к турбулентному течению происходит, если параметр, который мы называем числом Рейнольдса, превышает определеппое критическое зпачепие. В этом случае число Рейнольдса можно определить, приняв диаметр трубы и среднюю скорость через нонеречное сечение трубы соответственно как характерную длину и скорость. [c.89]

Турбу.пентность не ограничивается течением в трубах, а также встречается, например, в течении, граничагцем с поверхностью тела, двигающегося в жидкости, так называемом пограничном слое. Течение в этом слое может быть ламинарным нри малых значениях числа Рейнольдса, и может стать турбулентным, если число Рейнольдса превышает онределенное критическое зпачепие. У этого изменения благоприятное последствие, потому что бурное смешение частиц дает возможность турбулентному слою ирилиннуть к поверхпости лучше, чем это делает ламинарный слой, который содержит меньше кинетической энергии и оставляет поверхность раньше. При малых значениях числа Рейнольдса, особенно в диапазоне, когда коэффициент лобового сопро- [c.92]

Течение в следе за плоской пластиной или любым другим телом становится турбулентным при числах Рейнольдса, больших 10 . Даже в том случае, когда пограничный слой остается ламинарным до задней кромки, течение в следе стремится турбулизовать-ся из-за неустойчивости потока вследствие существования точки перегиба в профиле скорости. Если пограничный слой на поверхности твердого тела становится турбулентным до отрыва, то, естественно, след будет турбулентным. Основным показателем турбулентности потока в следе являются, очевидно, скорость в следе, меньшая скорости основного потока, и турбулентное трение, которое много больше ламинарного. [c.103]

Как ламинарное, так и турбулентное дви кения возможны, вообще говоря, при всех числах Рейнольдса. Однако фактически имеет место лишь тот режим движения, который при данных условиях оказывается устойчивым. При малых значениях числа Рейнольдса устойчив ламинарный режим движения при больших значениях числа Рейнольдса этот режим не хтойчив и при всяком, даже малом, возмущении внезапно, скачком, переходит в турбулентный режим. Между малыми и большими значениями числа Рейнольдса имеется промежуточная, так называемая переходная, область, в которой оба режима движения неустойчивы здесь можно наблюдать как ламинарное течение, так и его внезапный переход в турбулентное. Значение числа Рейнольдса, отделяющее область ламинарного течения от переходной области, называется критическим числом Рейнольдса и обозначается Вцр. (Иногда вводят также понятие о втором критическом числе Рейнольдса, отделяющем переходную область от области развитой турбулентности.) [c.463]

Параметр i — некоторая характерная длина (например, длина образующей поверхности в продольном направлении) т = где индексом оо отмечены размерные величины в набегающем потоке /io — величина динамического коэффициента вязкости, определенного при температуре торможения. Предполагается, что газ является термодинамически совершенным и характеризуется постоянной величиной отношения удельных теплоемкостей 7. Число Рейнольдса велико, но не превышает критической величины, при которой происходит ламинарно-турбулентный переход. Известно, что для сверхзвуковых и гиперзвуковых течений число Рейнольдса перехода достаточно велико, например, в статье [СЬартап D.R., Kuelm D., Larson Н., 1958 [c.321]

При малых значениях числа Рейнольдса силы инерции малы по сравнению с силами вязкости, в этом случае устанавливается ламинарный режим течения. Если силы инерции велики (или малы силы вязкости), то ламинарный режим течения становится неустойчивым и переходит в турбулентный режим, для которого характерны большие числа Рейнольдса. Существует, очевидно, некоторое критическое число Рейнольдса Кекр, которое устанавливает границу между ламинарным и турбулентным режимом движения жидкости если Ке< <Рекр, то имеет место ламинарный режим течения, если КеЖбкр — турбулентный. Критическое числе Рейнольдса для различных процессов определяется по-разному и имеет различные числовые значения. [c.235]

Если для данного потока жидкости в трубе число Рейнольдса Ке<Кекр, течение будет ламинарным, если К е>Кекр — турбулентным. Критическое число Рейнольдса существенно зависит от условий входа в трубу и условий в потоке жидкости перед входом. Чем меньше возмущения в потоке жидкости, поступающей в трубу, и во входном сечении (например, вследствие отрыва потока от стенок при обтекании острых кромок), тем больше критическое число Рейнольдса. Так, например, принимая специальные меры по уменьшению возмущений, удалось получить ламинарное течение в трубе при значениях числа Рейнольдса до 40 000. По-видимому, путем тщательного устранения возмущений можно получить и более высокие значения критических чисел Рейнольдса. Однако на практике важно знать не столько верхнюю, сколько нижнюю границу критического числа Рейнольдса. Существование такой границы установлено в очень многих экспериментальных работах. Говоря в дальнейшем о критическом числе Рейнольдса Кекр, мы будем иметь в виду именно его нижнюю границу. Если Р е<Кекр, то любое сильное возмущение на входе в трубу на достаточном удалении от входа затухает и поток остается ламинарным. Если же Ре>Рекр, то в обычных условиях (т. е. при наблюдаемых на практике возмущениях) течение становится турбулентным. [c.65]

Переход от ламинарного течения к турбулентному происходит при значениях числа Рейнольдса около 1800 [13]. Так как формула Нуссельта для коэ<ффицибнтов теплоотдачи пленки конденсата была получена только для ламинарного течения, число Рейнольдса, определяемое как [c.226]

Поскольку влияние уровня турбулентности и числа Рейнольдса на работу решетки тесно взаимосвязаны, некоторые авторы предлагают учитывать эффекты турбулентности введением понятия эффективного числа Рейнольдса (Неэфф) как произведения уровня турбулентности на действительное Ке. В работе [2.35], однако, показана неправомочность такого подхода вследствие эффектов нелинейности. При возрастании уровня турбулентности с 0,18 до 1,5 % точка отрыва пограничного слоя смещалась вниз по потоку, но дальнейшее увеличение уровня турбулентности до 3,0 % мало влияло на течение.. [c.53]

Для чисто вязких жидкостей имеются удовлетворительные корреляции [22] для падения давления при турбулентном течении в круглых трубах. Обобщенное число Рейнольдса определяется так, чтобы данные по ламинарному течению на графике коэффициент трения — число Рейнольдса лежали на ньютоновской линии (см. ypaBHejane (2-5.25)). В турбулентном течении коэффициент трения оказывается зависящим как от числа Рейнольдса, так и от параметра п , определенного уравнением (2-5.13), и оценивается но уровню касательного напряжения на стенке. [c.280]

Если представить в такой форме данные для полимерных ja TBopOB, то возникает вопрос о подходяш ем определении числа ейнольдса, поскольку вискозиметрическая вязкость этих растворов обычно зависит от скорости сдвига. Обычно используют такое определение числа Рейнольдса, при котором справедлива корреляция для ламинарного течения полимерного раствора [26], ука-зываюш ая на отсутствие снижения сопротивления при числах Рейнольдса ниже 2100 (переход к турбулентному режиму никогда не наблюдается при значениях, меньших 2100). В действительности падение давления при ламинарном течении раствора более высокое, чем при течении с той же расходной скоростью чистого раство- [c.281]

Для области Стокса (п=1) решения, полученные на основе уравнения (3-35), верны. Однако при увеличении числа Рейнольдса Re>0,4 показатель степени п уменьшается и расхождение соответственно нарастает. В автомодельной области, где п = 0 сила сопротивления в уравнении (3-35) окажется по меньшей мере на порядок заниженной. Таким образом, решения, полученные на основе этого уравнения, нельзя считать справедливыми для всех турбулентных течений. Кроме того, такая неправомерная запись уравнений пульсационного движения значительно усложнила его решение, привела к не-об содимости использовать графический метод и интерполяционные формулы [Л. 36]. [c.104]

В ламинарных течениях частицы могут выступать как своеобразные дискретные турбулизаторы. Последнее проявляется в определенной дестабилизации, нарушении устойчивости ламинарного течения взвешенными частицами. Это приводит к раннему качественному изменению режима движения. При этом турбулентный режим наступает при числе Рейнольдса зачастую в несколько раз меньшем [Л. 40], чем Некр для чистого потока. Ю. А. Буевич и В. М. Сафрай, объясняя подобный дестабилизирующий эффект в основном межкомпонентным скольжением, т. е. наличием относительной скорости частиц, указывают на существование критического значения отношения полного потока дисперсионной среды к потоку диспергированного компонента, зависящего и от других характеристик, при превышении которого наступает неустойчивость течения. Подобная критическая величина может быть достигнута при весьма малых числах Рейнольдса. Отметим, что критерий проточности Кп (гл. 1) может также достичь высоких (включая и характерных) значений при низких Re за счет увеличения концентрации, соотношения плотностей компонентов и др. Согласно (Л. 40] нарушению устойчивости способствует увеличение размеров частиц и отношения плотностей компонентов системы. Отсюда важный вывод о возможности ранней турбулизации практически всех потоков газовзвеси и об отсутствии этого эффекта для гидро-взвесей с мелкими частицами или с рт/р 1 (равноплотные суспензии). [c.109]

Эти критерии получены на основе анализа дифференциальных уравнений движения закрученного потока в трубе в проекциях на оси хкув приближении погра ничного слоя. Использование этого приближения для течений с интенсивным радиальным градиентом давления требует дополнительного исследования и тщательного обоснования, отсутствующего в цитируемых публикациях. Достаточность этих критериев для описания течения закрученных потоков в теплообменных аппаратах, циклонах, горелоч-ных устройствах с предварительной закруткой потока некоторых классов не обеспечивается, когда речь идет об интенсивно закрученных потоках, которые наблюдаются в камерах энергоразделения вихревых труб [15, 62, 196]. Это связано с неоднозначностью обеспечения подобия режимов течения в них при равенстве приведенных выше критериев. Вопрос о подобии потоков в камерах энергоразделения в вихревых трубах интересует исследователей достаточно давно [15, 18, 29, 40, 47, 62, 70, 204]. Пытаясь объяснить наблюдаемые эффекты по энергоразделению турбулентным противоточным теплообменом, А.И. Гуляев предположил, что в геометрически подобных вихревых трубах режимы подобны тогда, когда одинаковы такие критерии, как показатель изоэнтро-пы к= С /С , число Рейнольдса Re-= Kp i/v, число Прандтля Рг = v/a, число Маха М = и безразмерный относительный [c.10]

Из предположения, что число Рейнольдса, рассчитанное по диаметру трубы и максимальной окружной скорости, составляет 10 -10 , следует что интенсивность пристенной турбулентности равна 5,1-7%, т. е. она почти на порядок меньше свободной. Кроме того, линейные масштабы свободной турбулентности, по крайней мере, на порядок больше линейных масштабов пристенной турбулентности. По этой причине коэффициент диссипации для пристенной турбулентности значительно выше, чем для свободной. В результате существенно более слабая пристенная турбулентность диссипирует намного быстрее свободной. Именно по этой причине ее роль в процессе энергоразделения несущественна. Вычисляя оптимальный радиус вихревой трубы, можно анализировать лишь свободную турбулентность, трактуемую как результат взаимодействия вращающихся с различной скоростью закрученных струек газа в плоскости, перпендикулярной оси трубы. По существу, рассматривается течение в плоскости, хотя в действительности в любом сечении камеры энергоразделения вихревой трубы имеются осевые компоненты скорости. Они важны при анализе физической картины течения, обусловливая взаимодействие вихревых потоков в осевом направлении. Это взаимодействие является дополнительной причиной генерации свободной турбулентности, роль которой возрастает по мере увеличения уровня осевых скоростей в трубе, т. е. с ростом относительной доли охлахаенно-го потока ц. По этой причине эффективность энергоразделения в противоточной вихревой трубе выше, чем в прямоточной, а в про-тивоточной трубе с дополнительным потоком выше, чем в обычной противоточной разделительной вихревой трубе. [c.177]

Исходя из предпосылки, что добавка твердых частиц всегда вызывает увеличение потерь давления на единицу длины трубы, многие авторы пытались сделать обобщения на основе наблюдаемых явлений установить соотношение между избыточными потерями давления, вызванными присутствием твердых частиц, с модифицированным числом Рейнольдса течения в трубе [45, 120, 311, б51, 822] и выявить общие закономерности на основе изучения движения отдельной частицы [822] и влияния твердых частиц на локальнзгю турбулентность жидкости [401]. К перечисленным с.ледует добавить работы [5, 210, 427], авторами которых была установлено, что отношение размера частиц к диаметру трубы несущественно. В работах [427, 869] изучалась дискретная фаза. Сообщалось также [304], что в некоторых случаях при добавлении твердых частиц (стеклянных шариков диаметром 200 мк) потери давления при течении по трубе снижались до меньшего уровня, чем в потоке чистого воздуха авторы работы [636] наблюдали в некоторых условиях возникновение непредвиденных градиентов давления. Подробнейшие исследования были выполнены Томасом [798—806], из которых следовало, что в некоторых случаях причиной снижения давления в присутствии частиц твердой фазы является неньютоновская природа смеси. Подробный обзор статей по рассматриваемому вопросу содержится в работе [167]. Обзор выявленных соотношений между потерями давления и содержанием частиц в двухфазном потоке, а также анализ методов теории подобия можно найти в работе [175]. [c.153]

Вблизи среза сопла или в общем случае течения с отрывом необходимо принимать во внимание сглаживание разрыва скорости. Даже при малых характеристических числах Рейнольдса, вычисленных, скажем, по длине сопла, профиль скорости ламинарного потока сразу же за соплом имеет точку перегиба и является в высшей степени неустойчивым [686]. Следовательно, уместно рассматривать течение с отрывом в общем случае как задачу, включающую турбулентное смешение. Предлагаемый здесь анализ течения с отрывом потока с малой концентрацией частиц основан на методе Гёртлера [686], который получил следующее соотношение для двух смешивающихся потоков жидкости, имеющих скорости ПуП Оз при а = О и /1 > Па [c.382]

Разнообразие волновых структур в активных средах проявляется и в сложных структурах конденсированных сред. Следует прежде всего рассмотреть аналогию волновой картины пластической деформации при упругопластическом переходе в вихреобразования в движущейся трубе жидкости при переходе от ламинарного течения к турбулентному. Этому неравновесному фазовому переходу отвечает критическое число Рейнольдса. С другой стороны, переход от упругой деформации (апало1- ламинарного течения) также является неравновесным фазовым переходом, возникающем в результате потери упругой устойчивости деформируемой конденсированной среды, проявляющаяся на различных масштабных уровнях. В обоих случаях переход структуры из одного устойчивого состояния в дру1ое сопровождается порождением aBTOBOjni, как способа диссипации энергии средой в критических точках (см. главу 1). [c.254]

Особенно интересны безразмерные числовые постоянные. В гидродинамике мы встречаемся с безразмерным числом, называемым числом Рейнольдса. Когда число Рейнольдса велико, то наблюдается турбулентное течение жидкости когда оно мало, течение является нетурбулентным, т. е. ламинарным. В атомной физике мы можем получить важную безразмерную числовую постоянную, комбинируя величины е, h ч с. Величина h — это постоянная Планка мы предпочитаем оперировать с h = h/2n. Постоянная Планка определяется из соотношения E = hv для световых волн она выражает связь между частотой V и энергией Е фотона. Следовательно, h (и Н) имеет размерность [энергия время]. Мы знаем, что е До имеет раз- [c.276]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...