Течение вязкостно-гравитационное

Следовательно, естественная конвекция оказывает влияние на теплоотдачу режим течения вязкостно-гравитационный. [c.78]

Режим течения вязкостно-гравитационный. [c.79]

Указание, Как и в задаче 5-24, режим течения вязкостно-гравитационный. [c.81]

Течение вязкостно-гравитационное 46, 315 [c.408]

При вязкостно-гравитационном режиме течения в горизонтальных трубах для расчета средней теплоотдачи можно воспользоваться следующей формулой [15] [c.78]

Для оценки теплоотдачи в трубах и каналах при Re < 2000 и вязкостно-гравитационном режиме течения академик М. А. Михеев рекомендует следующее уравнение [c.340]

При ламинарном течении вследствие изменения теплофизических свойств жидкости могут иметь место два режима движения— вязкостный и вязкостно-гравитационный. Теплообмен при этих режимах протекает различно. Вязкостный режим характеризуется преобладанием сил вязкости над подъемными, т. е. этот режим соответствует течению вязких жидкостей при малом влиянии естественной конвекции или отсутствии его. При вязкостно-гравитационном режиме движения силы вязкости и подъемные силы соизмеримы. [c.301]

Как изменится значение числа Ми при вязкостно-гравитационном режиме течения жидкости в трубе, если диаметр увеличить в три раза, сохранив постоянным расход, среднюю температуру жидкости и температуру стенки [c.52]

При ламинарном неизотермическом течении жидкости возможны два режима движения вязкостно-гравитационный и вязкостный. Эти режимы имеют различные законы теплообмена. [c.338]

При вязкостно-гравитационном режиме течения жидкости имеет место турбулизирующее действие естественной конвекции а при вязкостном режиме влияние естественной конвекции отсутствует. [c.339]

В связи с переменностью физических параметров при ламинарном течении (Re<2000) могут иметь место два режима неизотермического движения вязкостный и вязкостно-гравитационный. Законы теплоотдачи для этих двух режимов различны. [c.205]

В вязкостно-гравитационном течении силы вязкости и подъемные силы соизмеримы. [c.205]

Сложность и многообразие процессов течения и теплообмена в трубах позволяет выделить громадное число конкретных задач, различающихся исходными дифференциальными уравнениями и условиями однозначности. Многие из этих задач решены. Решение наиболее полно поставленных задач из-за их сложности не может быть получено с достаточной точностью или неосуществимо. Применение электронных вычислительных машин позволяет довести решение задач до получения числовых з начений искомых переменных. Однако и в этом случае иногда остаются неопределенными области выполнения полуденных значений на практике. Например, машинный расчет вязкостно-гравитационного течения может не показать, при каких условиях это течение переходит в турбулентное (критическое число Рейнольдса при этом может несколько измениться). [c.207]

Вязкостно-гравитационный режим течения жидкости в трубах наблюдается при значениях Re < Re y, и значениях Gr. Рг, превышающих предельное, В этом случае на вынужденное течение накладываются токи естественной конвекции, обусловленные зависимостью плотности от температуры. [c.215]

Выхлопные патрубки турбин, схемы 100, 101 Вязкий подслой турбулентного слоя 67, 76 Вязкостно-гравитационный режим течения 166, 167 Вязкостный режим течения 164—166 Вязкость, экспериментальное определение 302, 303 [c.890]

Вязкостное и вязкостно-гравитационное течение возможны лишь при ламинарном режиме течения жидкости, т. е. при значениях числа Рейнольдса, меньших критического. Между тем вязкостно-инерционное и вязкостно-инерционно-гравитационное течения наблюдаются как при ламинарном, так и при турбулентном режимах течения. Хотя системы безразмерных чисел (4-53)—(4-56) получены путем анализа основных уравнений применительно к ламинарному течению, они справедливы и при турбулентном течении. Это объясняется тем, что перенос количества движения и тепла за счет турбулентного обмена (т. е. пульсаций скорости и температуры) зависит от тех же чисел Ке и Ре, которые уже содержатся в системах (4-53) —(4-56). [c.47]

Влияние свободной конвекции на вынужденное течение отражает число Ог (или Ог Рг). Бели оно мало, то течение будет вязкостным или вязкостно-инерционным. При достаточно больших значениях числа Ог наблюдается переход к вязкостно-гравитационному или вязкостно-инер-ционно-гравитационному течению. [c.47]

ВЯЗКОСТНО-ГРАВИТАЦИОННОЕ ТЕЧЕНИЕ [c.314]

Характеристика опытных данных по теплоотдаче в круглых трубах при вязкостно-гравитационном течении жидкости в случае [c.324]

На рис. 16-11 опытные данные представлены в координатах, удобных для того, чтобы проследить переход от вязкостного режима течения к вязкостно-гравитационному При значениях комплекса [c.326]

Для получения достаточно общих зависимостей по теплоотдаче в горизонтальных трубах пока еще недостаточно опытных данных. Тем не менее на основе имеющихся данных можно получить некоторые полезные соотношения. Так, например, опытные данные, приведенные на рис. 16-13 и соответствующие области вязкостно-гравитационного течения, можно обобщить с помощью уравнения [c.328]

Рассмотрим вязкостно-гравитационное течение и теплообмен в плоской вертикальной трубе. Пусть плотности теплового потока на обеих стенках постоянны по поверхности и одинаковы, а тепловыделение в потоке за счет внутренних источников тепла однородно. Все остальные условия те же, что и в предыдущем параграфе. [c.343]

При малых значениях Ка температура стенки Т не зависит от Ка и соответствует значениям То для чисто вязкостного течения (кривая I на рис. 16-33). При достаточно больших Ка кривые То(Х) для верхней и нижней образующих отклоняются от кривой для вязкостного течения при значениях X тем меньших, чем больше Ка. То на верхней образующей вначале растет с увеличением Ка, а затем остается неизменной Тс на нижней образующей уменьшается с увеличением Ка. Характер кривых Гс(Ка) на верхней и нижней образующих, как видно из рис. 16-33, существенно различен. Однако, как можно заключить из того же рисунка, длина термического начального участка для местных значений 7 с или Ки при вязкостно-гравитационном течении приблизительно та же, что и при вязкостном. [c.348]

Отмеченные особенности поведения 1 и при вязкостно-гравитационном течении в горизонтальных трубах хорошо отражает интерполяционное уравнение [c.351]

Расчетные формулы, применяемые в настоящее время в инженерной практике, представляют собой соответствующие частные случаи общего критериального уравнения (14.23). Экспериментальные исследования вынужденной конвекции при ламинарном течении теплоносителей показали, что возможны два режима движения—вязкостный и вяз-косгно-гравитационный. Первый наблюдается в случае преобладания-сил вязкости над подъемными силами. При втором режиме учитывают эти силы. Наличие естественной конвекции турбулизирует поток и усиливает перенос теплоты. При этом наибольшая турбулизация наблюдается при вертикальном положении стенки и противоположных направлениях свободного и вынужденного движений жидкости. Критерием, по которому различают указанные два режима, является зна-ченз1е произведения Gr Рг. При Gr Рг > 8 10 режим течения вязкостно-гравитационный, и оценку среднего коэффициента теплоотдачи при этом режиме можно дать по формуле [2] [c.246]

При Re 2-10 наблюдается ламинарное течение жидкости. Однако при большом температурном напоре в поперечном сечении ламинарного потока может возникнуть свободное движение, обусловленное гравитационными силами. Поэтому среди неизотермических ламинарных потоков различают вязкостный и вязкостно-гравитационный режимы течения. В первом случае силы вязкости превалируют над силами гравита- [c.334]

В случае вязкостно-гравитационного ламн-иариого режима (Сг, Рг,н > 8-10 ), когда на теплообмен заметно влияет течение среды в понеречном направлении, обусловленное свободной конвекцией, средний коэф.фициент теплоотдачи определится из уравнения [c.189]

При ламинарном течении жидкости в трубах свободное движение накладывается на вынужденное, что приводит к изменению теплоотдачи. При ОгРг>8-10 имеет место вязкостно-гравитационный ламинарный режим и средний коэффициент теплоотдачи на внутренней поверхности горизонтальной трубы определяется выражением [c.397]

Влияние свободного движения сказывается при GrPr 8 10 (заметим, что произведение критериев Gr и Рг иногда заменяется одним критерием Релея Ra = GrP ). Соответствующий режим течения жидкости в трубе (канале) называется вязкостно-гравитационным. Для ориентировочного расчета среднего коэффициента теплоотдачи в этом режиме (Re < 2300, GrPr 8 10 ) можно рекомендовать формулу [c.209]

Для определения среднего коэффициента теплоотдачи при вязкостно-гравитационном режиме течения акад. М. А. Михеевым рекомендована следующая ( юрмула, полученная на основе обработки и обобш,ения многочисленного экспериментального материала [c.339]

Обширные исследования теплоотдачи при вязкостном и вязкостно-гравитационном режимах были проведены Б. С. Петуховым, Е. А. Крас-нощеко вым, Л. Д. Нольде и др. [Л. 123, 149, 150, 151 и др.]. В экспериментах, проведенных с водой при <7 = onst, получено [Л. 151], что вследствие свободной конвекции температура стенки горизонтальной трубы может существенно изменяться по периметру в условиях нагрева жидкости на верхней образующей она значительно выше, чем на нижней. В случае необходимости проведения тщательных расчетов теплоотдачи при вязкостно-гравитационном течении следует обратиться к цитированным работам. [c.213]

Вязкостно-гравитационный режим течения наступает при Рг0г>5-10 , Re < 2300. Наиболее полно этот режим исследован в рабэтах [Л. 7-2, 7-16]. Полученные расчетные формулы довольно сложны и в то же время еще недостаточно отработаны. Поэтому приводится только одна из предложенных [Л. 7-2] формул для круглой трубы (Re <2300, 0,5<Рг<12, Рг Gr < 3,6-10 ) [c.98]

На фиг. 5 дано распределение изотерм по сечению потока при = 1,25.10 и = 0,5.10 . Такая картина качественно подобна распределению температуры в вязкостно-гравитационном потоке в горизонтальных трубах /4/. В случае вязкостно-гравитационного течения в потоке имеются вторичные токи, представляющие собой систему двух вихрей, оси которых параллельны оси канала. Сопоставление характера распределения температуры при вязкостно-гравитационном течении и турбулентном течении в условиях существенного влияния термогравитационных сил говорит о наличии и в турбулентном потоке вторичных вихревых течений. [c.193]

Вязкостно-гравитационный режим. Такой режим течения жидкости наблюдается при значениях Не<Кскр и значениях GrPr, больших предельного. В этом случае на вынужденное течение накладывается свободное течение, обусловленное зависимостью плотности жидкости от температуры. [c.166]

Nur, Per— и (GrPr)r использована средняя арифметическая разность температур, а физические параметры выбраны при температуре (t + tm), где /ш —средняя арифметическая по длине температура жидкости. Пунктирными линиями на рис. 16-9 нанесены асимптоты, соответствующие уравнению (16-7), в котором в этом случае следует заменить р и на Рг и Срг- Для точек, лежащих на этих прямых, температура жидкости на выходе из трубы равна температуре стенки. Как на верхнем, так и на нижнем графиках можно выделить область ламинарного (вязкостно-гравитационного) течения (Ке<Н екр), переходную и турбулентную области. В первой области, которая для нас в данном случае наиболее интересна, число Nur возрастает с увеличением Рсг и (GrPr)r. Во второй области число NUr быстро воз- [c.324]

Течение в горизонтальных трубах. Немногие опытные данные по теплообмену в горизонтальных трубах опубликованы в [Л. 4, 9 и 10]. На рис. 16-13 приведены результаты измерений теплоотдачи при течении воды по данным [Л, 4] (координаты те же, что и на рис. 16-9). Область вязкостно-гравитационного течения (Не < Рекр 2 300) здесь соот- [c.327]

Вследствие наложения поперечной циркуляции на движение жидкости вдоль оси (см. 16-1) теплоотдача при вязкостно-гравитацион-ном течении в горизонтальных трубах выще, чем в вертикальных в случае совпадения вынужденной и свободной конвекции у стенки. По этой же причине при переходе через критическое число Рейнольдса [c.328]

Рис. 16-14. Обобщение опытных данных по теплообмену в горизонтальной трубе, о — вязкостно-гравитационное течение (Ке < <3 000 + 3 500) б — турбулентное течение I — уравнение (16-10), II — уравнение (16-11) 1, 2 я 3 — охлаждение жидкости при значениях (ОгРг)г=(1 + 2,3) 10 (2,7+4,9) 10 и (5,5+ 8,3) 10 4 — нагревание жидкости при (ОгРг) =(7,3+13) 10 .

Результаты, полученные в Л. 24], не дают достаточного представления о закономерностях теплообмена. Поэтому обратимся непосредственно к опытным данным. Экспериментальное исследование теплообмена при вязкостно-гравитационном течении в горизонтальной трубе при постоянном по окружности и длине тепловыделений в стенке проведено А. Ф. Поляковым и автором [Л. 26 и 27]. Теплоотдача изучалась при течении воды в трубе, обогреваемой электрическим током. Труба из стали 1Х18Н9Т имела внутренний диаметр 19 мм ш толщину стенки 0,36 жл обогреваемый и успокоительный участки были равны примерно lOOd каждый. [c.347]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...