Ламинарное и турбулентное течение жидкости. Число Рейнольдса

Течение жидкости в трубах отличается рядом особенностей. Понятия гидродинамического и теплового пограничного слоев в том смысле, в каком они были использованы для расчета теплообмена при плоском течении, сохраняют силу лишь для начального участка трубы, пока пограничные слои, утолщаясь по течению, не сомкнутся, заполняя поперечное сечение трубы. Начиная с этого момента влияние трения распространяется на все поле движения. Различают два режима движения в трубах — ламинарный и турбулентный. Критическое значение числа Рейнольдса Re p = 2300. В чисто ламинарной области течения при [c.131]

Ламинарный и турбулентный режимы течения жидкости. Число Рейнольдса [c.137]

Отметим, что параметром Рейнольдса характеризуют не только различие ламинарных и турбулентных течений, но и появление любых возмущений в потоках, а также сопротивление тел, движущихся в жидкостях или газах. Обработка большинства наблюдений в настоящее время состоит в установлении соответствия между опытными коэффициентами и числами Рейнольдса. [c.181]

Движение вязкой жидкости. Уравнение Навье-Стокса. Число Рейнольдса. Формула Пуазейля. Ламинарное и турбулентное течение. Турбулентность атмосферы. Обтекание тел потоком жидкости. Формула Жуковского. Гидродинамическое подобие. Движение тела со сверхзвуковой скоростью. [c.63]

Наряду с различием конфигураций граничных поверхностей необходимо учитывать влияние режимов движения жидкости на величину и механизм потерь. Как известно из гл. 2 и 5, кинематические структуры ламинарного и турбулентного потоков различны турбулентные пульсации порождают добавочные касательные напряжения, которые обусловливают увеличение потерь энергии в турбулентных потоках по сравнению с ламинарными при сопоставимых условиях. Для оценки потерь важно знать условия перехода ламинарного течения в турбулентное. Этот вопрос рассмотрен в 6 настоящей главы. Здесь укажем только на классический опыт О. Рейнольдса, который, наблюдая поведение подкрашенных струек жидкости в стеклянной трубке, установил существование критического значения числа Ре = цd/v, определяющего границу между ламинарным и турбулентным режимами. Если для круглых труб число Рейнольдса опре-152 [c.152]

Существуют два режима течения жидкости (газа) ламинарный и турбулентный. Ламинарное течение является упорядоченным слоистым течением все частицы во время движения остаются в своем слое и не перемешиваются с соседними. Как показывают опыты, ламинарный режим течения соответствует достаточно малым значениям числа Рейнольдса. [c.40]

Гидравлические потери в трубопроводах зависят от режима течения рабочей жидкости. Различают два вида течения ламинарный и турбулентный.. Режим течения оценивается числом Рейнольдса Ре. [c.57]

Течение жидкости может быть ламинарным и турбулентным. О режиме течения в трубах судят по значению числа Рейнольдса [c.200]

Различают два режима течения жидкости в трубопроводах ламинарный и турбулентный, причем переход от ламинарного к турбулентному режиму наступает при определенных условиях,, характеризуемых числом Рейнольдса Re. Для труб круглого сечения этот критерий имеет вид [c.68]

Зависимость потерь давления (коэффициента сопротивления) по длине рукавов от числа Рейнольдса имеет явно выраженные участки ламинарного и турбулентного режимов течения жидкости. На участке перехода от ламинарного к турбулентному режиму наблюдается значительный разброс экспериментальных точек (рис. 29, б), поэтому эксплуатировать рукава в этом диапазоне чисел Рейнольдса т рекомендуется. [c.73]

Разгон турбулентного течения происходит на сравнительно более коротком участке, чем разгон ламинарного течения, если только условия входа в трубу обеспечивают быструю турбулизацию течения (для этой цели вход в трубу должен иметь острые края или жидкость должна поступать в трубу через колено). Если же вход в трубу имеет закругленные края, то на некотором участке трубы течение остается ламинарным и только в конце этого участка делается турбулентным. При больших числах Рейнольдса и при отсутствии возмущений у входа длина ламинарного начального участка может достигать величины [c.228]

При ламинарном режиме движения жидкости гидравлический коэффициент трения л является функцией числа Рейнольдса = / (Ке ) и прямо пропорционален скорости. Формула (58 справедлива также и для турбулентного режима движения жидкости. При этом режиме течения жидкости коэффициент К зависит не только и не столько от числа Рейнольдса, сколько от размеров и формы неровностей на внутренней поверхности труб. Для расчетов вводят понятие об эквивалентной шероховатости Кз, ыы, которая представляет собой условную форму шероховатости, размеры которой так же влияют на характер движения жидкости в трубе, как и реальные неровности в ней. [c.37]

Теплоотдача при течении жидкости в трубах. Течение жидкости в трубах может быть ламинарным и турбулентным. О режиме течения судят по величине числа Рейнольдса [c.242]

Сделаем ещё одно общее замечание. Течение жидкости внутри пограничного слоя может быть или ламинарным или турбулентным, и зависимости от значений числа Рейнольдса и от условий обтекания тела, например, от степени гладкости или шероховатости контура и т. п. Мы будем рассматривать только ламинарные течения некоторые соображения о турбулентном пограничном слое будут изложены в следующей главе, посвящённой турбулентности. [c.545]

Существование двух резко различающихся типов течений — ламинарных и турбулентных — было замечено еще в первой половине XIX века, но теория турбулентности появилась только вместе с замечательными работами Осборна Рейнольдса (1883, 1894). В этих работах он уделил основное внимание условиям, при которых ламинарное течение жидкости в трубах превращается в турбулентное, и установил общий критерий динамического подобия течений вязкой несжимаемой жидкости. В отсутствие внешних сил таким критерием является, кроме геометрического подобия, совпадение значений так называемого числа Рейнольдса Re = IУL/v, где V и L — характерные масштабы скорости и длины в рассматриваемом течении, а V — кинематический коэффициент вязкости жидкости. С динамической точки зрения число Ке может быть интерпретировано как отношение типичных значений сил инерции и сил вязкости, действующих внутри жидкости. Силы инерции, вызывающие перемешивание различных объемов жидкости, движущихся по инерции с разными скоростями, осуществляют (в трехмерной турбулентности) передачу энергии от крупномасштабных компонент движения к мелкомасштабным и тем самым способствуют образованию в потоке резких мелкомасштабных неоднородностей, свойственных турбулентным течениям. Силы вязкости, наоборот, приводят к сглаживанию мелкомасштабных неоднородно- [c.10]

Переход ламинарного течения в турбулентное в трубе. Течения реальной жидкости во многих случаях резко отличаются от ламинарных течений, рассмотренных в предыдущих главах. Они обладают некоторым особым свойством, которое называется турбулентностью. При возрастании числа Рейнольдса в течениях реальной жидкости как в трубах и каналах, так и в пограничном слое на обтекаемом теле происходит отчетливо выраженный переход ламинарной формы течения в турбулентную. Этот переход ламинарного течения в турбулентное, называемый также возникновением турбулентности, имеет фундаментальное значение для всей гидроаэродинамики. Раньше всего явление перехода было замечено при наблюдении течений в прямых трубах и каналах. В длинной прямой трубе с постоянным поперечным сечением и с гладкими стенками каждая частица жидкости движется при небольших числах Рейнольдса с постоянной скоростью по прямолинейной траектории. Вследствие вязкости частицы жидкости, близкие к стенкам, текут медленнее, чем частицы, более удаленные от стенок. Течение происходит упорядоченным образом в виде движущихся один относительно другого слоев слоистое, или ламинарное, течение, рис. 2.18, а). Однако наблюдения показывают, что при более высоких числах Рейнольдса течение перестает быть упорядоченным (рис. 2.18, б). Возникает сильное перемешивание, которое в случае течения в трубе легко сделать видимым, если ввести в поток окрашенную струйку жидкости. Впервые это сделал [c.415]

Как известно, существуют две основные формы движения вязкой жидкости — ламинарная и турбулентная. Переход ламинарного течения в турбулентное происходит при определенном значении числа Рейнольдса, называемом критическим [c.65]

Виды течения жидкости и газа. Различают ламинарный и турбулентный виды течения жидкости или газа по отношению к твердому телу, в частности по отношению к стенкам течи. Характеристики и того и другого видов течения определяются плотностью р и вязкостью т) жидкости или газа, скоростью потока v и диаметром канала d. Эти величины связаны так называемым числом Рейнольдса для труб круглого сечения [c.229]

Как уже отмечалось в предыдущей главе, переход от ламинарного режима течения к турбулентному происходит при некотором критическом числе Рейнольдса много больше единицы, причем конкретное значение этого числа зависит от конфигурации тел. Кроме того, при заданной конфигурации критическое число Рейнольдса сильно зависит от амплитуд начальных возмущений в набегающем потоке жидкости чем больше этн амплитуды, тем больше критическое число Рейнольдса. Все это влияет и на структуру пограничных слоев, примыкающих к ламинарным и турбулентным потокам. [c.135]

Различают два основных режима течения вязкой жидкости ламинарный и турбулентный. При не очень больших числах Рейнольдса происходит ламинарное слоистое течение, при котором, отсутствует перемешивание между слоями жидкости. [c.151]

Число Рейнольдса, характеризующее отношение сил инерций к силам вязкости, действующих на частицы жидкости в потоках,-является. важнейшим критерием гидродинамического подобия течений. Во-первых, его величина определяет качественно отличные режимы течения жидкости — ламинарный и турбулентный. Во-вто- [c.129]

Турбулентное течение. При числах Рейнольдса Ре > > 3 10 течение около диска, вращающегося в кожухе, становится турбулентным. Ф. Шультц-Грунов положил в основу приближенного расчета такого течения по-прежнему схему, изобрал енную на рис. 21.4, причем для распределения скоростей в окружном направлении принял закон степени 1/7. При турбулентном течении жидкость между каждой парой пограничных слоев вращается, как и при ламинарном течении, с угловой скоростью, равной половине угловой скорости вращения диска. Для коэффициента момента сопротивления получается формула [c.586]

Особенно интересны безразмерные числовые постоянные. В гидродинамике мы встречаемся с безразмерным числом, называемым числом Рейнольдса. Когда число Рейнольдса велико, то наблюдается турбулентное течение жидкости когда оно мало, течение является нетурбулентным, т. е. ламинарным. В атомной физике мы можем получить важную безразмерную числовую постоянную, комбинируя величины е, h ч с. Величина h — это постоянная Планка мы предпочитаем оперировать с h = h/2n. Постоянная Планка определяется из соотношения E = hv для световых волн она выражает связь между частотой V и энергией Е фотона. Следовательно, h (и Н) имеет размерность [энергия время]. Мы знаем, что е До имеет раз- [c.276]

Появление дополнительных безразмерных комплексов, не содержащихся в краевых условиях, вносит неопределенность в задачу о турбулентных течениях. Поэтому, следуя Карману, предполагают, что при изменении осредненных скоростей пульсационные скорости изменяются подобным образом, т. е. комплексы типа (1.28) остаются неизменными. Это позволяет не вводить их в уравнения подобия, предполагая, что их количественные характеристики отразятся на числовых коэффициентах этого уравнения. Таким образом, уравнения подобия для турбулентных потоков содержат те же числа подобия, что и уравнения для ламинарных потоков, только эти числа включают осредненные параметры потока. Опыт использования такой концепции при анализе подобия в условиях турбулентного течения подтверждает ее справедливость. Так формула Блазиуса, отражающая выявленную опытным путем связь коэффициента сопротивления трения трубы с критерием Рейнольдса в условиях турбулентного течения жидкости, оказалась справедливой в щироком диапазоне изменения числа Ке. [c.18]

Кроме конфигурации граничных поверхностей необходимо учитывать влияние режимов движения жидкости па величину и механизм, потерь. Как известно из гл. 2 и 5, кинематические структуры ламинарного ji турбулентного потоков различны турбулентные пулбсащш "Гпорождают добавочные касательные напряжения, которые вызывают увеличение потерь энергии в турбулентных потоках по сравнению с ламинарными при сопоставимых условиях. Для оценки потерь важно знать условия перехода ламинарного течения в турбулентное. Этот вопрос рассмотрен в п. 6.6. Здесь укажем только на классический опыт О. Рейнольдса, который, наблюдая поведение подкрашенных струек жидкости в стеклянной трубке, установил сугцествование критического значения числа Re =-- vdh, определяющего границу между ламинарным и турбулентным режимами. Если для круглых труб число Рейнольдса определять по формуле Re = vdiv (где а — средняя скорость потока d—диаметр трубы), то, как показали опыты О. Рейнольдса и других исследователей, при Re < Re p = = 2300 наблюдается устойчивый ламинарный режим, при Re > [c.140]

Pexfimi движения жидкости в струе может быть ламинарным и турбулентным, На практике в подавляющем большинстве случаев приходится иметь дело с турбулентным режимом течения, так как струи жидкости быстро теряют устойчивость. Например, затопленная струя теряет устойчивость уже цри числе Рейнольдса, равном 40 -t-SO (число Рейнольдсе вычисляется по скорости жидкости на срезе сопла и диаметру сопла ). [c.34]

Прежде всего уравнения (5-8), (5-9) и (5-10) описывают действительное течение довольно хо зошо при условии, что число Рейнольдса m fp., отнесенное к толщине пленки, не превышает 400. Однако даже при меньших числах Рейнольдса на поверхности жидкости могут возникнуть волны и другие нестациопарности. При числах Рейнольдса выше 500 движение становится турбулентным. Поскольку анализу поддается лишь случай установившегося ламинарного течения, приведенные выше уравнения и будут приняты нами в качестве основы для теоретического исследования массопереноса. Однако следует заранее ожидать, что расчетная скорость массопереноса может поэтому оказаться заниженной. [c.155]

Следует отметить, что вопрос о переходе ламинарного режима течения в турбулентный на сегодня окончательно не решен, несмотря на большое теоретическое и практическое значение. Так, в 1971г. советский ученый В.А.Романов установил фундаментальный факт, что так называемое гшоскопараллельное течение Куэтта (см. подраздел 5.3.2) никогда, ни при каких возмущениях не теряет устойчивости, оставаясь ламинарным при сколь угодно больших числах Рейнольдса. В рассматриваемом случае область течения ограничена двумя параллельными пластинами, между которыми находится вязкая жидкость. Пластины движутся параллельно друг другу с постоянными и противоположными по направлению скоростями, увлекая за собой прилегающие к ним слои жидкости. Устойчивость плоского течения Куэтта носит исключительный характер, привлекая к себе внимание теоретиков и экспериментаторов, т.к. все остальные ламинарные течения вязкой жидкости при некотором значении числа Рейнольдса теряют устойчивость, приобретая турбулентный характер. Турбулентный режим течения является устойчивым. Экспериментально этот факт подтвержден до значений числа Рейнольдса порядка 10 . [c.85]

Величину Re называют числом Рейнольдса. Опыт показывает, что при малых значениях Re течение жидкости (или газа) является ламинарным, а при больших — турбулентным. Значение числа Рейнольдса и соответствуюш,ее ему значение скорости V, характеризующее переход от ламинарного к турбулентному течению, называют критическими Renp, кр). Изучая на опыте движение жидкости и газа по трубам в обычных условиях, установлено, что [c.293]

Формулы (3.6), (4.6) справедливы только для ламинарных течений. Число Не, при котором происходит переход течения от ламинарного режима к турбулентному, называется критическим числом Рейнольдса. Цифра 10 , которая приводилась выше, относится к обычным технически гладким трубам. Однако на самом деле переход ламинарного режима в турбулентный — явление сложное. В частности, число Кекр при специальных условиях может быть сильно увеличено. Рейнольдсом был проведен следующий опыт. Брались специальным образом подготовленные очень гладкие трубы с очень гладким входом. Жидкость подавалась в трубу из специальных баков, в которых она отстаивалась в течение 2—3 недель. Тогда критическое число Не возрастало до 10 . Таким образом, переход к турбулентному режиму существенно зависит от уровня начальных возмущений. Кроме того, существует и нижняя граница Некр". Если Не< Не1Гр". то течение всегда ламинарное. Известно также, что задержке перехода к турбулентному режиму способствует добавление в жидкость молекул полимеров. [c.257]

Влияние шероховатости также входит в задачу турбулентного поверхностного трения. Но-видимому, шероховатость не оказывает значительного влияния на поверхностное трение, если число Рейнольдса ниже определепного предела. Физическая причина заключается в том, что ниже этого числа Рейнольдса толщина ламинарного подслоя превышает высоту неровностей поверхности, называемых элементами шероховатости, и эти элементы не могут создать дополнительную турбулентность в основном потоке. С увеличением числа Рейнольдса ламинарный подслой становится тоньше и тоньше, так что появляются элементы шероховатости, и опи начинают влиять на основное течение. Если высота элементов шероховатости большая по сравнению с толщиной ламипарпого подслоя, то очевидно, что поверхностное трение задается общим фронтальным сопротивлением этих элементов. В этом случае каждый протуберанец можно считать малым тупым телом и его индивидуальное сопротивление пропорционально квадрату скорости потока жидкости, которая ударяет его. Это приводит к тому, что коэффициент общего трения зависит только от степени шероховатости и пе зависим от числа Рейнольдса пластины. [c.101]

Следовательно, те течения в трубе, для которых Ре < Рвкр ламинарны, а те течения, для которых Ре > Рвкр турбулентны. Значение критического числа Рейнольдса существенно зависит от условий входа в трубу и от условий притекания жидкости к этому входу. Уже Рейнольдс высказал предположение, что критическое число Рейнольдса тем больше, чем меньше возмущения в жидкости, притекающей к входу в трубу. Это было подтверждено опытами Г. Т. Бэрнса и Э. Г. Кокера [ ], а затем Л. Шиллера [ ], в которых для Рекр были получены значения до 20 ООО. В. В. Экману путем особенно тщательного уменьшения возмущений при входе в трубу удалось получить критическое число Рейнольдса около 40 ООО. Насколько сильно можно повысить критическое число Рейнольдса путем тщательного устранения возмущений при входе в трубу, пока неизвестно. Но зато самые различные эксперименты показали, что существует нижняя граница для Рекр лежащая приблизительно при 2000. При числах Рейнольдса, меньших этого значения, со временем затухают даже самые сильные возмущения. [c.416]

На рис. 1-18 видно различие изменения скорости течения жидкости в поперечном сечении трубы при ламинарном и турбулентном режимах. При ламинарном режиме скорость изменяется по закону параболы, а отношение средней скорости к максимальной гУср/г о=0,5. При турбулентном режиме кривая изменения скорости имеет вид усеченной параболы, а отношение средней скорости к максимальной является функцией числа Рейнольдса. В диапазоне чисел Ке от 10" до 10 это отношение изменяется в довольно узких пределах —от 0,8 до 0,9. [c.54]

При малых значениях числа Рейнольдса силы инерции малы по сравнению с силами вязкости, в этом случае устанавливается ламинарный режим течения. Если силы инерции велики (или малы силы вязкости), то ламинарный режим течения становится неустойчивым и переходит в турбулентный режим, для которого характерны большие числа Рейнольдса. Существует, очевидно, некоторое критическое число Рейнольдса Кекр, которое устанавливает границу между ламинарным и турбулентным режимом движения жидкости если Ке< <Рекр, то имеет место ламинарный режим течения, если КеЖбкр — турбулентный. Критическое числе Рейнольдса для различных процессов определяется по-разному и имеет различные числовые значения. [c.235]

Потери напора при течении жидкости по трубопроводам и каналам зависят от характера течения. Различают два вида течения жидкостей ламинарное и турбулентное. При ламинарном режиме частицы жидкости двигаются в слоях, которые не смешиваются между собой. При турбулентном режиме частицы жидкости двигаются беспорядочно, при хаотическом перемещении они непрерывно соударяются и после ударов пр имерно выравнивают свои скорости. Критерием, определяющим вид течения, является безразмерный коэффициент — число Рейнольдса, который обозначается Не и определяется по формуле [c.54]

Пограничный слой может быть как ламинарным, так и турбу-лентиым. Ламинарный пограничный слой переходит в ламинарное течение прн удалении от поверхности тела. В ламинарном слое нельзя пренебрегать вязкостью жидкости, несмотря на большие числа Рейнольдса, так как в нем существенны малые расстояния порядка толщины этого слоя и, следовательно, местное число Рейнольдса невелико. Если поток обтекает какое-то тело, то ламинарный пограничный слой образуется в области перед обтекаемым телом. Турбулентный пограничный слой образуется в области за обтекаемым телом и граничит с турбулентным течением жидкости. [c.135]

Сходные во многих отношениях результаты об условиях возникновения турбулентности получаются и при изучении течений в пограничных слоях, образующихся при обтекании тел вязкой жидкостью. Рассмотрим, например, пограничный слой, образующийся при обтекании плоской пластинки потоком с постоянной скоростью и, направленной параллельно пластинке. Число Рейнольдса пограничного слоя можно определить, например, формулой Rej = t/8/v, где 8 —толщина пограничного слоя. Можно также вместо этого использовать легче измеряемое число Re = ux/y, где х — расстояние вдоль потока от переднего края пластинки. Числа Reg и Re связаны функциональной зависимостью например, при ламинарном течении согласно результатам п. 1.4 Ress 5V Re (см. формулу (1.49) на стр. 54XJBim3 по течению оба числа Res и Re растут, и в некоторой[точке д сг они достигают критического значения , при котором течение резко изменяет характер и становится турбулентным. Таким об- [c.82]

Существование двух типов движения вязкой жидкости—-ламинарного и турбулентного—немедленно ставит вопрос какой тип движения встречается с большей вероятностью Теперь уже общепризнано, что турбулентность является ботее естественным состоянием движения жидкости, а ламинарное движение встречается только тогда, когда число Рейнольдса так мало, что отклонение от этого движения имеет тенденцию к затуханию. Было найдено, что для некоторых типов течений возможно сохранить поток ламинарным для все больших и больших чисел Рейнольдса, если брать возмущение все меньшим и меньшим. Если же течение задано, то тогда может быть поставлен вопрос устойчиво ли оно относительно бесконечно малых возмущений Это и есть задача о гидродинамической устойчивости. [c.9]

Рассмотрим два режима работы одной и той же гидромуфты при постоянной частоте вращения (со1 = сйпз1) насосного колеса. Предположим, что гидромуфта имеет в обоих случаях одинаково полное заполнение, а также предположим, что в первом случае гидромуфта работает со скольжением 5== 3%, а во втором, в результате сильно возросшей нагрузки, 5=80%. Исходя из формул (36), (38), мы должны заключить, что оба потока в насосном колесе подобны, так как числа Рейнольдса не изменились (они равны). В действительности картина течения жидкости в каналах гидромуфты сильно изменилась, так как с увеличением скольжения значительно возросла скорость жидкости по лопаткам, что совершенно не отражает число Рейнольдса, подсчитанное по формулам (36) или (38). Можно подобрать параметры гидромуфты так, что при скольжении 5 = 3% это будет ламинарное течение, а при 5 = 80% —турбулентное, в то же время число Ке, определенное по (36) или (38), для обоих режимов получается одинаковое. Те же рассуждения применимы и для гидротрансформатора. Таким образом, формулы (36) и (38) для определения числа Рейнольдса у гидродинамических передач не годятся, так как не отражают действительного [c.38]

ЛАМЕ ПОСТОЯННЫЕ, величины, характеризующие упругие св-ва изотропного материала (см. Модули упругости, Гука закон). Названы по имени франц. математика Г. Ламе (G. Lame). ЛАМИНАРНОЕ ТЕЧЕНИЕ (от лат. lamina — пластинка, полоска), упорядоченное течение жидкости или газа, при к-ром жидкость (газ) перемещается как бы слоями, параллельными направлению течения. Л. т. наблюдается или у очень вязких жидкостей, или при течениях, происходящих с достаточно малыми скоростями, а также при медленном обтекании жидкостью тел малых размеров. В частности, Л. т. имеют место в узких (капиллярных) трубках, в слое смазки в подшипниках, в тонком пограничном слое, образующемся вблизи поверхности тел при обтекании их жидкостью или газом, и др. С увеличением скорости движения данной жидкости Л. т. в нек-рый момент переходит в турбулентное течение. При этом существенно изменяются все его св-ва, в частности структура потока, профиль скоростей, закон сопротивления. Режим течения жидкости характеризуется Рейнольдса числом Re. Когда значение Re меньше критич. числа имеет место Л. т. жидко- [c.343]

Режим течения в динамич. П. с. за-вутсит от Рейнольдса числа Не и может быть ламинарным или турбулентным. При ламинарном режиме отд. ч-цы жидкости (газа) движутся по траекториям, форма к-рых близка к форме обтекаемого тела или условной границы раздела между двумя жидкими (газообразными) средами. При турбулентном режиме в П. с. на нек-рое осред-нённое движение ч-ц жидкости в направлении осн. потока налагается хаотическое, пульсационное движение отд. жидких конгломератов. В результате интенсивность переноса кол-ва движения, а также процессов тепло- и массопереноса резко увеличивается, что приводит к возрастанию коэфф. поверхностного трения, тепло- и мас-сообмена. Значение критич. числа Рейнольдса, при к-ром в П. с. происходит переход ламинарного течения в турбулентное, зависит от степени шероховатости обтекаемой поверхности, уровня турбулентности внеш. потока, Маха числа М и нек-рых др. факторов. При этом переход ламинарного режима течения в турбулентный с возрастанием Ее происходит в П. с. не внезапне, а имеется переходная область, где попеременно чередуются ламинарный и турбулентный режимы. [c.556]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...