Коэффициент усиления зависимость

ЦИИ для рассматриваемых переходов. Для описания спектральных линий будем использовать зависимость от частоты начального коэффициента усиления (зависимость Ио (ш)). [c.214]

Рис. 88. Зависимость коэффициента усиления т] от значения критерия Ре. Пунктирные линии соответствуют аналитическим решениям для случаев Ре 1 Ре 1.

Очевидно, те же технические характеристики, что и у вакуумных фотоэлементов, а также коэффициент усиления и его зависимость от питающего напряжения полностью характеризуют ФЭУ. [c.651]

Коэффициент а связан с временами жизни атомов на уровнях т, п. Из сравнения (224.2) и (223.3) можно найти зависимость разности заселенностей и коэффициента усиления (со) от п(со) [c.777]

Генерация может возникать, разумеется, лишь для тех частот из бесконечного набора (228.3), которые принадлежат спектральному интервалу, где выполняется условие достижения порога генерации (228.1). Сказанное иллюстрируется рис. 40.12, где сплошная кривая изображает зависимость ненасыщенного коэффициента усиления ао(ш) от частоты, а пунктирная линия отсекает на оси ординат отрезок, равный пороговому значению коэффициента усиления порог = fIL. Генерация, следовательно, возможна лишь для тех частот со , которые расположены внутри интервала [c.798]

Формула (35.24) описывает зависимость коэффициента усиления излучения частотой V2l от интенсивности радиации накачки в канале 3 1. Она справедлива только при малых значениях плотности радиации 21 частотой V2l. Если же 21 начнет расти, то будет уменьшаться. В этом случае [c.277]

ХОДОВ становится сравнимой или превыщает скорость процессов релаксации, происходит значительное уменьшение инверсной населенности и коэффициента усиления. Расчет дает следующую зависимость коэффициента усиления от плотности излучения [c.289]

Для действия лазера необходимо не только эффективное заселение верхнего уровня рабочего перехода, но и быстрое опустошение нижнего уровня. В Не—Не-лазере нижние уровни 2р и Зр опустошаются в основном вследствие спонтанных переходов на уровни 1л. Вероятность этих переходов достаточно велика. Так, время жизни уровня 2р и большинства других уровней 2р составляет всего 2-10 с. Однако эффективному опустошению р-уров-ней может препятствовать значительная населенность уровней 1л. Два из них являются метастабильными, но и остальные опустошаются очень медленно вследствие пленения резонансного излучения. Поглощение излучения, испускаемого при спонтанных переходах с уровней 2р и Зр, атомами, находящимися на уровнях 1л, приводит к дополнительному заселению уровней 2р и Зр. Еще большую роль в заселении этих уровней играет электронное возбуждение с уровней 1л, эффективное сечение которого очень велико. Вследствие этого необходимым условием создания инверсной населенности является не слишком высокая концентрация атомов на уровнях 1л. Опустошение этих уровней происходит в основном при столкновениях со стенками разрядной трубки, к которым диффундируют возбужденные атомы. Процесс диффузии протекает тем быстрее, чем меньше диаметр трубки. Именно этим объясняется экспериментально установленная зависимость ненасыщенного коэффициента усиления от диаметра разрядной трубки [c.304]

Упражнение 4. Определение коэффициентов усиления и потерь ЮКГ. Измерение зависимости коэффициента усиления от мощности излучения. Для резонатора со стеклянной пластиной 6 коэффициент потерь на один проход может быть представлен в виде [c.308]

После этого снимите кривые зависимости коэффициента усиления от мощности излучения лазера для двух значений силы разрядного тока, одно из которых берется равным опт. Мощность излучения изменяется поворотом пластины 6. Коэффициент усиления определите по величине потерь. [c.309]

На рис. 5.1.5 и 5.1.6 приведены значения коэффициентов усиления Ку в зависимости от чисел Мао набегающего потока воздуха и отношения давления торможения в струе p j к статическому давлению в набегающем потоке роо- Эти данные получены в присутствии боковых пластин, препятствующих перетеканию воздуха и обеспечивающих двухмерный характер течения. [c.356]

Рис. 5.1.6. Зависимость коэффициента усиления Ку от числа Мм и отношения давлений Роу/р СО

Рис. 5.1.14. Зависимость коэффициента усиления от отношения давлений ро) 1р1 при различных числах - Кех,(М1 = 4 М = 1,01

Рис. 5.1.15. Зависимость коэффициента усиления от отношения давлений роу/р при различных углах ф(М1 = 2 Кех, = 10 )

Рис. 5.2.2. Зависимость коэффициента усиления от отношения давлений роу/роо при различных числах Мт

Рис. 5.2.3. Зависимость коэффициента усиления от Мт и роу/р<

Графики на рисунке 5.2.2 показывают зависимость коэффициента усиления от отношения Роу/Рос при числе Не = 6-10 для различных углов атаки и местных чисел М1 перед струей. Значительные коэффициенты усиления Ку при малых Ро/Роо и больших М1 свидетельствуют о том, что комбинированные органы управления могут быть такими же эффективными, как аэродинамические. [c.371]

Рис. 8. Зависимость коэффициента усиления от атомного номера вещества экрана аля различных источников излучения

Усиливающие экраны используют в виде заднего и переднего экранов, между которыми размещены радиографические пленки. При этом увеличивается коэффициент усиления и уменьшается влияние рассеянного излучения на пленку. Толщину металлических экранов, а также материал люминофора и его количество в составе флюоресцентных экранов выбирают в зависимости от типа источника излучения (см. табл. 8 и 9). [c.319]

Блок управления интроскопом позволяет изменять положение зон фокусировки при излучении и приеме, величину коэффициента усиления и его зависимость от величины сигнала (вплоть до нормального логарифмирования) общего усилителя. Через блок управления ОЗУ обеспечивает режим стоп-кадра, вывод бистабильного или полутонового изображения, выполнение отсечки сигналов изображения. Блок управления выводит информацию об объекте, операторе, режиме работы и дате на экран ЭЛТ через знакогенератор (ЗнГ) управляет [c.270]

В табл. 6.5 приведены значения коэффициента усиления по постоянному току а при нескольких значениях /с в зависимости от интегрального потока Ф (Еп >0,1 Мэе). Значения а уменьшаются с увеличением интегрального потока при коллекторных токах 0,1 0,5 и 1,0 а и толщине базы от 0,0023 до 0,0038 мм. Каждое значение а для транзистора типа 2082 является средним, полученным на нескольких транзисторах с определенной толщиной базы. Все значения Аа/АФ, приведенные в табл. 6.5, получены из кривых зависимости а от интегрального потока до 10 нейтрон/см . [c.291]

Для достижения максимального коэффициента усиления толщина металлического экрана должна быть равна длине пробега электрона в нем. В зависимости от энергии наиболее широко применяемых при радиографии источников ИИ рекомендуется следующая толщина передней и задней фольги (в мм) для рентгеновского до 100 кВ—О—0,02 от 100 до 300 кВ — 0,05—0,09 тулий-170 — 0,09—0,16 иридий-192 — 0,16-0,20 цезий-137- 0,20-0,50. [c.59]

Сигнал с усилителя У1 поступает также на усилитель У4, после чего он попадает на блок дискриминаторов, где сигналы о дефектах разделяются по амплитуде, по трем уровням, в зависимости от объема дефекта. Данный режим работы канала регистрации предназначен для контроля изделий ступенчатой формы. При контроле изделий постоянной толщины для увеличения чувствительности канала регистрации цепь обратной связи разрывается и сигнал с приемника излучения через усилители Уь Уз подается на регистрирующий прибор. В дефектоскопе имеется режим работы со слабой обратной связью. Этот режим отличается от режима с сильной обратной связью меньшим коэффициентом усиления усилителя Уг-При этом, хотя при слабой обратной связи чувствительность несколько ухудшается по сравнению с режимом без обратной связи, контроль изделия производится без дополнительной подстройки канала регистрации. Канал регистрации требует настройки только перед началом контроля, а затем нужный режим работы поддерживается автоматически. Аналогично работают остальные каналы регистрации. [c.159]

Фиг. 198. Зависимость коэффициента усиления дискового тормоза от угла наклона канавки.

Графически зависимость коэффициента усиления от угла наклона плоскости в клиновидной канавке для шариков построена при постоянных значениях коэффициента трения р и на фиг. 198. [c.302]

Пусть в цепи сигнала ошибки (рис. 1-13) имеет место нелинейный элемент 1 с перемениым коэффициентом усиления. Зависимости в логарифмическом масштабе коэффициента гармонической линеаризации для рассматриваемой нелинейной характеристики (/г от отношения xalxn при различных значениях k при отсутствии смещения приведены на рис. 1-19 следует иметь в виду, что в данном случае д л = бл Ха = ба- [c.153]

Искажения, вносимые в сигнал усилителем, характеризуются коэффициентом частотных искажений, создаваемых в результате зависимости коэффициента усиления от частоты, фазовыми искажениями, создаваемыми непостоянством времени, затрачиваемого на усиление сигнала,различной частоты, и нелинейными искажениями, характеризуемыми отношеГнием действующего значения всех гармоник, созданных усилителем в результате нелинейности его карактеристик, к действующему значению сигнала на выходе усилителя. [c.168]

Следует иметь в виду, что зависимость коэффициента усиления а(м) от плотности излучения и(ш) по гиперболическому закону (224.4) справедлива лишь для сравнительно простой модели среды. Из (224.4) видно, в частности, что спектральная плотность коэффициента Эйнштейна ат (и>) для всех атомов предполагается одинаковой. Если принять во внимание столкновения, движение атомов и связанный с ним эффект Допплера, немонохроматичность излучения и другие обстоятельства, то вид зависимости а(ш) от ц(со) будет иной. Однако уменьшение a(oj) с ростом п(ш) является общей 3 акономерностью. [c.778]

Перейдем к рассмотрению процесса генерации. Образование инверсной заселенности еще не гарантирует высокой интенсивности светового потока, выходящего из активного вещества. Степень усиления зависит от коэффициента усиления кус и длины активного слоя I. В простом виде эту зависимость можно представить следующим образом ( = оехр(/ ус/), где о — интенсивность света, падающего на поглощающий слой вещества щ — интенсивность света, выходящего из него /гус = = —йпогл. Если бы удалось сильно увеличить длину активного стержня, то излучение, выходящее из его торцов, было бы весьма интенсивным, причем оно существовало бы даже, если бы и не было внешнего потока. Первичным источником была бы люминесценция, многократно усиленная при прохождении большой длины усиливающего слоя (это явление называют сверхлюминесценцией). [c.277]

Явление насыщения усиления было рассмотрено выше для простого случая, когда генерация осуществляется на одной частоте. В Не—iNe-лазере, за исключением пороговой области, в генерации обычно участвует несколько продольных мод и часто также несколько поперечных мод. При длине резонатора 1 м частотные интервалы между соседними модами невелики, вследствие чего происходит значительное перекрытие провалов на кривой коэффициента усиления. Это соответствует случаю так называемого квазиоднородного насыщения усиления. Теоретическое рассмотрение насыщения усиления при этом оказывается достаточно сложным. Однако общий характер зависимости коэффициента усиления от плотности излучения остается неизменным. Если принять, что мощность насыщения Рц остается постоянной независимо от условий возбуждения активной среды, Рн = onst, то можно по-казать, что средняя мощность излучения в резонаторе ОКГ Р зависит от отношения К°1Кп [c.305]

Рис. 5.1.5. графики изменения коэффициента усиления Ку в зависимости от отношения давлений Poj/P СО И ЧИСЛЙ Моо [c.356]

Рис. 5.1.12. Зависимость коэффициента усиления от отношения давлений p jlpi при различных числах Ml (Rex, = 10 Мо,-= 1,01 ф = 90°)

Рис.[,5.1.13. Зависимость коэффициента усиления от числа М1 при различных отношениях давлений ро /р1 ИКех, = 10 Ма/= 1,01 ф = 90°)

Рис. 5.1.16. Зависимость коэффициента усиления от числа May на срезе сопла при различных отношениях давлений pojlpi (Mi = 4 Rex. = 10 ф = 90°)

В последнем случае пользователь зн ет значения зависимости коэффициента усиления от амплитуды входно о сигнала и вводит ш. в соответствующие строки формуляра. [c.183]

Усиливающее действие металлических экранов, используемых при контроле методом прямой экспозиции, определяется вторичными электронами, образующимися в экране при прохождении через него ионизирующего излучения. Экраны изготовляют из фольги тяжелых металлов (свинец, вольфрам, олово и др.), так как она обрспечивает высокие коэффициенты усиления (рис. 8). Для каждого источника ионизирующего излучения материал экрана следует выбирать в зависимости от его энергии, в частности, для рентгеновского излучения целесообразно использовать олово, вольфрам, свинец, для v-излучения —воль- [c.317]

В некоторых работах [27, 30, 35, 58] предложены формулы для оценки радиационных нарушений в транзисторах с диффузионным переходом, в частности для получения зависимости усиления по току от изменений удельной электропроводности и времени жизни носителей. Для обычных конструкций транзисторов зависимость коэффициента усиления по току а от интегрального потока быстрых нейтронов Ф (Е > i кэв) сформулирована Эсли [27] в виде [c.284]

Семейство коллекторных кривых 1 — V для транзисторов типа 2082 и 2N1675 показывает уменьшение коэффициента усиления и увеличение напряжения насыщения коллекторного тока с увеличением нейтронного потока, но линейная зависимость от If не нарушается напряжение насыщения коллекторного тока при равно 1,0 а и коэффициенте усиления 4 или 5 возрастало от 0,55 до 1,5 в с увеличением интегрального потока от О до 1,8-10 нейтронIсм . Пробивное напряжение эмиттера Vj Bo было постоянным вплоть до 3,2-10 нейтрон/см . Пробивное напряжение коллектора было стабильным до 1,8-10 нейтрон/см , а при [c.291]

Существенным недостатком полупроводниковых лазеров является сильная зависимость их параметров от температуры. С повышением температуры, происходящим из-за разогрева диода значительным прямым током, изменяется ширина запрещенной зоны, что приводит к изменению спектрального состава излучения и смещению его максимума в сторону длинных волн.Но главное состоит в том, что с увеличением температуры резко растет пороговый ток /пор. так кяк при неизменном токе инжекции и, следовательно, при неизменной концентрации инжектированных носителей вблизи р — ft-перехода их распределение rio энергиям становится более размытым—увеличивается интервал энергий, по порядку равный йТ, в пределах которого распределяются свободные носители заряда в энергетических зонах. Так как коэффициент усиления света зависит от степени заполнения электронами и дырками состояний соответственно в зоне проводимости и в валентной зоне, то при том же уровне нн-жекции коэффициенты усиления падают с ростом температуры. Это означает, что для достижения порогового значения коэффициента усиления при повышенных температурах требуется больший пороговый ток /пор- Поэтому проблема отвода тепла or р — ft—перехода для полупроводниковых лазеров имеет первостепенное значение. [c.343]

Усиливающее действие металлических экранов, используемых при методе прямой экспозиции, определяется вторичными электронами, образующимися в экране при прохождении через него ионизирующего излучения. В качестве материала этих экранов используют фольги тяжелых металлов (свинец, вольфрам, олово и др.), так как они обеспечивают высокие коэффициенты усиления (рис. 16). Для каждого источника ионизирующего излучения, в зависимости от его энергии, должен выбираться материал экрана. Так, для тормозного излучения целесообразно использовать олово, вольфрам, свинец для у-излучения — вольфрам, свинец. Толщина экрана должна быть равна максимальной длине пробега вторичных электронов в экране. Изменение толщины фольги привода уменьшению коэффициента преобразования энергии излучения в кинетическую энергию вторичных электронов или к ослаблению интенсивности ионизирующего излучения и, как следствие, к уменьшению усиливающего действия экрана (табл. 13 и 14). Металлические экраны рекомендуется использовать с безэкранными радиографическими пленками типа РТ-1, РТ-3, РТ-4М, РТ-5, их применение практически не влияет на ухудшение разрешающей способности изображения на пленках. Промышленность выпускает экраны 15 типоразмеров согласно ГОСТ 15843—70. Эти экраны выполнены в виде свинцовой фольги толщиной от 0,05 до 0,5 мм, нанесенной на гибкую пластмассовую подложку. [c.32]

На рис. 17 показана зависимость между скоростью развития трещины и амплитудой коэффициента интенсивности напряжений Kia для тех же, что и на рис. 16, условий нагружения. Расчет скоростей трещин осуществляется но уравнению (47) для заданного числа циклов N при постоянном времени выдержки Твр и для заданного накопленного времени нагружения г, определяемого как произведение Твр iV. По мере увели)1ения N и т наблюдается усиление зависимости величины di/diV от if i . Таким образом, величина [c.117]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...