В В октаэдрическое

Такое упрощение равносильно предположению о том что скорость сдвигов в октаэдрической плоскости зависит только от уровня октаэдрического касательного напряжения, причем характер этой зависимости не изменяется при переходе от одного вида напряженного состояния к другому. Следовательно, в соответствии с (VI.11) на скорость октаэдрических сдвигов не влияет октаэдрическое нормальное напряжение и вид девиатора напряжений (ориентация касательного напряжения по отношению к главным осям). [c.175]

Большое количество карбидов, нитридов, гидридов обычно относят к особой группе фаз внедрения, под которыми понимают химические соединения переменного состава, образуемые металлами переходных групп, имеющими очень малые атомные радиусы, с водородом, углеродом, азотом, причем атомы неметаллов внедрены в металлическую решетку. Для фаз внедрения характерно то, что металлические атомы в них образуют простую решетку (но отличную по типу от решетки чистого металла), чаще всего гранецентрированную кубическую или гексагональную компактную. При этом, исходя из геометрических соображений, считают, что внедренные атомы неметалла помещаются либо в октаэдрических, либо в тетраэдрических порах (пустотах). Поэтому критерием возможности образования фазы внедрения считают отношение атомного радиуса -неметалла к атомному [c.566]

При попытке представить ковалентную связь в октаэдрическом структурном элементе необходимо предположить ионизацию углерода до С и образование шести ковалентных мостиков связи, так как здесь все шесть атомов железа примерно равноудалены от атома углерода (рис. 3, а). Однако размеры октаэдрической поры явно недостаточны для размещения в ней аниона С . [c.174]

А. Н. Мень и А. Н. Орлов оценивали энергию связи ионов в октаэдрических (о) и тетраэдрических (т) узлах в шпинельных окислах переходных металлов. Какой узел займет ион в решетке окисла, определяется знаком разности соответствующих энергий связи А = — Ug (рис. 68). Для образования окисла со структурой шпинели состава . где ионы основного металла Mt могут иметь валентность 2 и 3, а примеси Me (концентрации с)—только двухвалентные ионы, сформулированы следующие положения [c.103]

Октаэдрическими называются площадки равного наклона к главным осям напряженного состояния. Нормальное напряжение в октаэдрической площадке равно среднему арифметическому из трех главных, а касательное октаэдрическое [c.85]

Для сдвига в октаэдрических плоскостях по аналогии с выражением (1.4.7) имеем [c.20]

Рнс. 29.1. Два октанта шпинельной структуры. Большими светлыми кружками обозначены ионы кислорода, малыми светлыми и черными кружками — ионы металла в октаэдрических и тетраэдрических позициях соответственно [5] [c.712]

Направление вектора р можно задать с помощью угла между ним и некоторым фиксированным направлением в октаэдрической плоскости. Проведем, например, луч из центра октаэдрической грани в точку пересечения ее с главной осью 1, направление этого луча зададим с помощью единичного вектора к. Положим [c.230]

Первое уравнение есть условие нормирования, второе выражает тот факт, что вектор Р лежит в октаэдрической плоскости, наконец, последнее выражает условие pf = os д. [c.230]

В пятимерном пространстве девиаторов это — уравнение гиперсферы таким образом, в этом пространстве поверхность текучести строго выпукла. В пространстве напряжений а , так же как в пространстве главных напряжений о<, поверхность текучести представляет собою цилиндр, она только не вогнута. В случае плоского напряженного состояния, когда одно из главных напряжений, скажем Оз, равно нулю, естественно вести рассмотрение не в октаэдрической плоскости, а в плоскости Оз = 0. На ркс. 15.6.2 представлен шестиугольник, получающийся в пересечении этой плоскости с призмой Треска — (]ен-Вена-на и описанный вокруг него эллипс Мизеса. В первом случае выполняется одно из следующих условий [c.496]

Мы не будем здесь рассматривать в деталях вопрос о модели трансляционного упрочнения с кусочно линейной поверхностью нагружения. Простая схема, приведенная на рис. 16.8.2, иллюстрирует эту разницу. Двигаясь в октаэдрической плоскости по радиальному пути нагружения при изотропном упрочнении, мы будем все время находиться на одной и той же стороне расширяющегося шестиугольника, представляющего собою след пересечения октаэдрической плоскости с расширяющейся призматической поверхностью нагружения. При кинематическом упрочнении шестиугольник сначала будет двигаться вправо по нормали к той стороне, на которой находится конец вектора нагружения. В момент, когда шестиугольник займет положение, показанное штриховой линией, конец вектора нагружения окажется в вершине, которая будет следовать по прямолинейному пути нагружения, увлекая за собою перемещающийся параллельно шестиугольник. Радиус-вектор s центра шестиугольника изображает в некотором масштабе пластическую деформацию, вызванную напряжением а при заданном радиальном пути нагружения. Конечно, это относится к случаю линейного упрочнения. [c.557]

Миграция примесей внедрения проходит более интенсивно, так как при перемещении из одного междоузлия в другое не требуется существенной деформации решетки. Коэффициент компактности о. ц. к. решетки ниже, чем г. п. у. и г. ц. к., а октаэдрические и тетраэдрические пустоты мало различаются по размерам вписываемых в них сфер. Диффузия примесей внедрения здесь идет быстрее, чем в г. ц. к. решетке, в которой октаэдрическая пустота отделена от тетраэдрической плотной упаковкой атомов. Однако и для о. ц. к., и для г. ц. к. металлов диффузия атомов по вакансиям намного медленнее диффузии по междоузлиям. [c.30]

Винтовая дислокация в отличие от краевой не создает зон гидростатического растяжения и сжатия, а поэтому не способна притягивать точечные дефекты. Однако если внедренный атом искажает кристаллическую решетку неодинаково в различных направлениях, то искажения и упругое поле напряжений кристаллической решетки не будут обладать чисто сферической симметрией. Такое поле напряжений точечного дефекта уже может взаимодействовать с касательными напряжениями поля напряжений вокруг винтовой дислокации. Например, атомы углерода в а-железе находятся в октаэдрических пустотах, занимая положение посередине ребер или в центре граней. Атом внедрения в центре грани (ПО) находится на расстоянии 0,5а от двух соседей в направлении [010] и на расстоянии а/ от четырех соседей в других направлениях. Внедренные в центре грани (010) атомы углерода удлиняют элементарную ячейку в направлении [010]. Когда внедренный атом, размещаясь в октаэдрической пустоте о. ц. к. решетки, находится в центре грани 100 или посередине ребра <100>, он тетрагонально искажает элементарную ячейку, удлиняя ее в направлении <100>. Такое тетрагональное искажение обусловливает взаимодействие примеси внедрения в о. ц. к. решетке с полем касательных напряжений винтовой дислокации. Результат взаимодействия — уменьшение касательных напряжений и притяжение атомов внедрения к винтовой дислокации. [c.92]

Изомерный сдвиг спектра образца, прошедшего только диффузионный обжиг (типа 4—О, рис., в), указывает на то, что в нем ионы железа присутствуют в состоянии Ре +. Эти результаты согласуются с данными химического анализа. Симметричность спектра свидетельствует об отсутствии в образце ионов Ре +, которым соответствует иная область изомерных сдвигов (1,0—1,8 мм1сек относительно нитропруссида натрия вместо 0,4—0,9 мм сек для Ре ). По ущирению линий можно заключить, что в спектре присутствуют несколько шестикомпонентных расщеплений, близких по величине поля и изомерному сдвигу. Дисперсия значений полей и изомерных сдвигов может быть вызвана тем, что ионы Ре + находятся как в тетраэдрических, так и в октаэдрических положениях, значения полей в которых отличаются незначительно, а также набором различных конфигураций локального окружения иона Ре + из-за неупорядоченного расположения ионов в первой и второй координационной сферах. Величина поля в 465 кэ типична для чисто магниевого феррита при комнатной температуре [1]. [c.19]

Если же равновесие (И, 41) сдвинуто влево (случай 2), то при добавлении ojFeOt к стехиометрическому ферриту возникает небольшое число ионов Со + среди множества ионов Со +, т. е. в заполненной зоне Со + появляются пустые уровни (р-проводимость). Измерения термо- э.д.с. показали, что добавление СогРе04 к стехиометрическому ферриту приводит к дырочной проводимости, т. е. основное состояние феррита кобальта отвечает присутствию в октаэдрических узлах ионов Со + и Fe . [c.119]

Известны также упорядоченные промежуточные фазы внедрения, в которых атомы металлоида занимают лишь определенные пустоты. -у-Шелезо (имеющее кубическую гранецентрированную решетку) способно растворить до 10 ат. % азота, атомы которого беспорядочно располагаются в октаэдрических пустотах. Однако при 590° С этот твердый раствор претерпевает эвтектоидный распад с образованием а-и -фаз. Фаза 7 является упорядоченной у-фа-зой, в структуре которой атомы азота занимают вполне определенные октаэдрические пустоты. Эти пустоты находятся в центре элементарной ячейки, а образующийся при этом нитрид имеет состав, близкий к Fe4N, и отличается узким интервалом гомогенности (более подробное обсуждение вопросов образования нитридов в системе Fe N и структурных соотношений между ними см. в книге Юм-Розери и Рейнора [52а]). [c.261]

В книге сделана попытка дать новое, более наглядное изложение предложенного Мором графического метода представления напряжений и бесконечно малых деформаций. С этой целью автором широко использовано понятие об октаэдрических составляющих напряжений и бесконечно малых деформаций, с помощью которых многие важные факты в теории пластичности нашли простое выражение. Автор надеется, что инженеры и физики будут шире пользоваться этим методом, весьма удобным для наглядного представления тензоров напряжения и деформации и для анализа критериев прочности и пластичности в твердых телах. Одна из глав посвящена векторному аппарату исследования геометрии напряжений и конечных однородных деформаций. Ее можно рассматривать как попытку познакомить читателя, имеющего математические склонности, с основами теории линейных вектор-функций в ее применении к теории деформаций непрерывной среды и с использованием диадного исчисления Гиббса. Удивительно, что простота, совершенство формы и ясность изложения, которые достигаются при пользовании этим методом, не встретили до сих пор широкого признания в литературе по прикладной механике. В гл. XIV автор следовал изложению книги Вилсона Векторный анализ . Хотя присущие диадному исчислению эвристические достоинства и не требуют рекомендаций для механиков, все же нужно добавить, что этот прием не заключает в себе каких-либо преимуществ перед другими методами в качестве средства для нахождения конкретных решений дифференциальных уравнений в частных производных. [c.6]

Количественные зависимости между параметрами шаровой ячейки были найдены графоаналитическим путем, причем учитывалась возможность трансформации кубической укладки как в тетраоктаэдрическую, так и в октаэдрическую. В принципе, ячейка Слихтера требует касания шаров, и объемной пористости больше, чем в кубической укладке, она иметь не может. Поэтому было сделано допущение, что возможна раздвижка некоторых шаров. Значит, число касаний в ячейке станет меньше шести. Для этого была сделана экстраполяция количественных зависимостей (2.16) и (2.17) за предельное значение пористости т для кубической укладки. Автором данной работы были предложены для шаровых укладок следующие зависимости [c.45]

На рис. 2.2 показано изменение проходного сечения для струйки в трех правильных укладках кубической, октаэдрической и тетраоктаэдрической. Обращает на себя внимание тот факт, что в двух последних укладках при одинаковой объемной пористости ячейки изменение проходного сечения совершенно различно. Если в октаэдрической ячейке струя дважды расширяется в ее пределах и изменение значения относительного просвета п колеблется от 0,21 до 0,34, то в тетраоктаэдрической ячейке струя расширяется всего один раз, но изменения значения п более существенны от 0,095 до 0,49. [c.52]

Наличие таких симметричных комплексов позволяет классифицировать их колебания как колебания молекул идеального газа такой же симметрии [32]. Следовательно, имеем право перейти к рассмотрению колебаний цепочки, состоящей из атомов X, У и 2, колебания которой одинаковы с колебаниями кристалла шпинели. Делая переход от трехмерной решетки к линейной цепочке, необходимо массу иона, лежащего в октаэдрическом комплексе, положить равной утроенной средней массе ионов в октаузлах. Это вызвано тем, что истинная молекула шпинели состоит из центрального иона кислоро-32 [c.82]

Оптические и магнитооптические свойства. Ферриты обладают сравнительно высокой прозрачностью в ряде участков ближнего и далекого инфракрасного спектров. Ферриты-гранаты характеризуются лучшей прозрачностью, чем ферриты-шпинели. Так, в иттриевом феррите-гранате имеются окна прозрачности при длинах волн K>L<0,1 мм и 1<л<10 мкм между двумя этими областями наблюдается сильное решеточное поглощение. В редкоземельных ферритах-гранатах в первой области прозрачности могут наблюдаться поглощение при ферромагнитном резонансе (если поле анизотропии велико) в случае обменного резонанса редкоземельной подрешетки в поле железных подрешеток, а также электронные переходы между уровнями основного мультиплета редкоземельных ионов. Во второй области наблюдаются электронные переходы в редкоземельных ионах и (при более коротких длинах волн) электронные переходы в ионах яселеза в октаэдрических и тетраэдрических позициях. Ферриты-гранаты в видимой и ближней инфракрасных областях спектра обнаруживают значительный эффект Фарадея при распространении света вдоль вектора намагниченности и примерно такой же по модулю эффект Коттона — Мутона (магнитное линейное двупреломле-ние) при распространении света перпендикулярно вектору намагниченности fl09—110]. [c.708]

В структуре типа шпинели ионы кислорода образуют гранецентрированную кубическую решетку с ребром а. В промежутках между ионами кислорода находятся ионы металлов, причем эти ионы окружены четырьмя или шестью ионами кислорода. Такие окружения называют соответственно тетраэдрическими (или А) и октаэдрическими (или S) позициями. Шпинели, в которых ионы Ме + находятся в тетраэдрических позициях, а ионы Fe + — в октаэдрических, называют нормальными. Если ионы Ме -г и половина нонов Ре + находятся в октаэдрических позициях, то шпинель называют обращенной. При смешанном распределении двухвалентные ионы металла находятся как в А-, так и в S-позициях. [c.709]

Магнитные свойства и намагниченность насыщения. В гранатах в отличие от ферритов со структурой шпине-ля были введены в рассмотрение три магнитные подре-шетки. Наиболее сильное антиферромагнитное взаимодействие, определяющее температуру Кюри Тс, осуществляется между ионами трехвалентного железа в октаэдрической 16а- и тетраэдрической 24 -подрешетках. Подрешетка редкоземельных ионов 24с наиболее сильно связана отрицательным обменным взаимодействием с тетраэдрической подрешеткоД (в гранатах с легкими редкоземельными ионами от Рг до Sm — октаэдрической подрещеткой), причем эта связь примерно в 10 раз слабее, чем (а — d)- взаимодействие. Намагниченность насыщения Ms в случае тяжелых редкоземельных гра- [c.716]

Дадим одну наглядную трактовку величинам р, и (йд. Если провести в теле октаэдрическую площадку, равнонаклоненную к главным осям, то нормальная компонента вектора напряжения, действующего на площадку, будет равна р, а касательная — д/2/3 ТДрис. 14). Угол шо равен острому углу между направлением третьей главной оси и направлением, определяемым напряжениемд/2/8 Т . [c.205]

Но энергия формоизменения, как мы уже знаем, пропорциональна квадрату октаэдрического касательного напряжения (см. 7.7). Поэтому то же самое выражение (8.2) для (Тэкв можно получить, если в качестве критерия пластичности принять не энергию формоизменения, а касательное напряжение в октаэдрических площадках. Действительно, [c.352]

Если о. ц. к. структура построена из жестких шаров, то в тетраэдрические пустоты можно поместить сферу радиусом 0,291г, а в октаэдрические 0,154г, т. е. максимальный размер вписываемой в о. ц. к. решетку сферы меньше, чем в более плотноупакованных г. п. у. и г. ц. к. решетках. По-видимому, с этим связана меньшая рас- [c.16]

Взаимодействие, вызванное упорядочением, возникает в поле упругих напряжений дислокаций (атмосферы Сноека). Известно, что атомы внедрения в твердых растворах с о. ц. к. решеткой могут располагаться в октаэдрических порах, соответствующих трем возможным направлениям тетрагональности [100], [010], [001]. В поле напряжений дислокации первоначальная равновероятность заполнения пор всех трех типов нарушается, поскольку энергия искажений зависит от способа заполнения. Вероятность заполнения пор с низ- [c.222]

Как определяется величина интенсивности деформацпп В Какова связь менаду величиной интенсивности деформации в,- п октаэдрическим сдвигом 7окт [c.314]

Вследствие термически и радиационно-стимулированной диффузии атомов через дефектную межфазную границу часть их захватывается дефектами границы, происходит их "залечивание". Таким образом осуществляется упрочнение межфазных границ за счет создания пограничного слоя с прочносвязанными атомами Со—W—С. Остальная часть атомов W и С растворяется в ГЦК-решетке кобальтовой фазы. При этом атомы W замещают атомы Со, а атомы С внедряются в октаэдрические пустоты аналогично тому, как это происходит при спекании сплава, но только в гораздо больших кон[(ентрациях. После воздействия МИП происходит существенное размытие межфазных границ, которое в случае тонких кобальтовых прослоек затрагивает всю их толщину. В результате происходит исчезновение в этих местах межфазных границ и формирование единых, неоднородных по составу зеренных образований, которые К10ЖН0 наблюдать при металлографическом анализе. [c.176]

Представляет интерес расположение катионов в твердых растворах, состот ящих из ферритов со структурой нормальной и обращенной шпинелей. В феррите С нормальной структурой ионы цинка и кадмия занимают тетраэдрические промежутки, а в ферритах с обращенной структурой (ионы характеризующих металлов в октаэдрических порах) тетраэдрические поры заняты ионами Fe +. По мере увеличения концентрации феррита со структурой нормальной шпинели количество Fe в тетраэдрических промежутках уменьшается настолько, насколько увеличивается количество ионов Zn или d в этих промежутках. Ионы Fe" " " как бы вытесняются ионами Zn+ + и d+ + в октаэдрические места. Количество магнитоактивных ионов в октаэдрических промежутках вследствие этого увеличивается, а в тетраэдрических — уменьшается, следовательно, намагниченность насыщения смешанного феррита увеличивается, что происходит при возрастании концентрации в нем антиферромагнит-ного феррита- до 40—50 мол. % (рис. 136). При дальнейшем увеличении концентрации антиферромагнитного феррита суммарный магнитный момент смешанных ферритов начинает уменьшаться, что является результатом В—В взаимодействия, приводящего к антипараллель-ному расположению ионов Fe+ + " в октаэдрической под-решетке. [c.186]

Фактором, определяющим электрические и магнитные свойства ферритов, является наличие в них ионов двухвалентного железа. Во многих реальных ферритах в октаэдрических промежутках имеется определенное количество двухвалентных ионов Fe++. Ферриты, содержащие Fe++, можно представить как твердые растворы, в которых один из компонентов является магнетит или ферроферрит FeO-FeaOg. Такие ферриты можно представить формулой [c.187]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...