Поры октаэдрические

Уравнения (16.1.6) заменяют при разгрузке уравнения (16.1.4), тогда как уравнение (16.1.3), естественно, всегда сохраняет силу. В записи условия, при котором справедливо (16.1.6), содержится нечто большее, чем только закон разгрузки, при повторной нагрузке материал будет деформироваться упруго до тех пор, пока октаэдрическое напряжение не достигнет величины То, от которой производилась разгрузка. При дальнейшем нагружении зависимость То — у о следует по продолжению первоначальной кривой и уравнения (16.1.4) снова вступают в силу, продолжая действовать так, как если бы разгрузки и повторной нагрузки не было. Подчеркнем еще раз, что нри реверсировании нагрузки, т. е. при смене растяжения сжатием или после изменения направления крутящего момента мы можем снова выйти в пластическую область. Здесь этот вопрос пока не обсуждается. [c.535]

Ограничимся далее рассмотрением лишь основных типов (октаэдрических и тетраэдрических) междоузлий. Их расположение в ОЦК, ГЦК и ГПУ решетках показано на рис. 33, 34 и 35. Из этих рисунков видно, что октаэдрические междоузлия окружены шестью соседними узлами, а тетраэдрические — четырьмя. В первом из этих случаев многогранник, характеризующий пору в решетке, является октаэдром, а во втором — тетраэдром. Октаэдрические междоузлия в ГЦК решетке находятся в центрах кубических ячеек и в серединах ребер, а в ОЦК решетке — в центрах граней и серединах ребер. 9 [c.131]

Скольжение по плоскости-(1011 начинается тогда, когда затрудняется скольжение по плоскости юТо . В сплавах на основе титана с увеличением концентрации элементов внедрения, располагающихся преимущественно в октаэдрических порах, критическое напряжение сдвига по плоскости 1010 растет значительно быстрее, чем по плоскости 1011 . Поэтому при повышенном содержании кислорода, азота или углерода скольжение по плоскости 1011 может оказаться превалирующим. [c.18]

При образовании твердого раствора внедрения (рис. 29, б) атомы растворенного компонента располагаются в междоузлиях (пустотах) кристаллической решетки растворителя. При этом атомы располагаются не в любом междоузлии, а в таких пустотах, где для них имеется больше свободного пространства. Например в плотноупакованной ГЦК решетке наиболее подходящей будет октаэдрическая пора (центры шести атомов — шаров, между которыми образовалась пора, расположены по вершинам октаэдра) (рис, 29. а). [c.37]

Атомы углерода занимают октаэдрические поры вдоль оси [0011 в решетке ос-железа (мартенсита) и сильно ее искажают. Мартенсит имеет тетрагональную решетку (рис. 117, а], в которой один период с больше другого — ад . При увеличении содержа- [c.170]

Атомы растворенного в мартенсите углерода размещаются в октаэдрических порах ячеек, как показано на рис. 5.4. Отношение с/а называется степенью тетрагональности мартенсита. Оно тем больше, чем больше углерода растворено в мартенсите. [c.106]

Тетрагональность мартенсита в закаленной стали объясняется предпочтительно упорядоченным расположением атомов углерода в решетке железа. Они занимают не любые октаэдрические поры, а только в направлении [001] (с координатами 00 и бы [c.253]

В связи с малым размером октаэдрической поры и большим размером атома углерода присутствие углерода в растворе приводит, как указывалось выше, к значительному смещению атомов железа в кристаллической решетке мартенсита. [c.273]

Наиболее благоприятными позициями расположения атомов внедрения в твердом растворе будут октаэдрические поры в а железе и окта- и тетраэдрические поры в [c.38]

Аустенит представляет собой твердый раствор внедрения углерода в Y-Fe, металлические компоненты легированной стали растворяются в аустените по типу замещения. Атомы углерода статистически распределены по октаэдрическим порам г. ц. к. решетки. [c.131]

Рис. 1.4. Октаэдрические (а) и тетраэдрические (в) поры в металлах с ГЦК решеткой

Оставшееся пространство образуют поры, которые подразделяют на октаэдрические и тетраэдрические. На рис. 1.4 центры этих пор показаны маленькими точками на ГЦК решетке. Радиус октаэдрической поры составляет 0,41, а тетраэдрической поры — лишь 0,22 радиуса частицы. [c.11]

В таких случаях соединения имеют правильную, несколько деформированную решетку (гранецентрированную, кубическую или гексагональную, реже объемноцентрированную), в которой элементы с малым радиусом атомов (С, N, В) заполняют пространства решетки между металлическими атомами. Межатомные поры в решетке могут иметь октаэдрическую и тетраэдрическую конфигурации. Количество пор и атомов в гранецентрированных и гексагональных пространственных решетках указано ниже . [c.82]

В ОЦК структуре имеются также поры октаэдрического и тетраэдрического типов (рис. 7.5). Октапоры находятся в центрах граней и ребер, имеют неправильную вытянутую форму, и в них [c.166]

Полосчатость ферритная в горячеката ной стали обусловленная строчками сульфидов 23 Порог хладноломкости 121 Поры октаэдрические 38 39 [c.405]

В ГЦК структуре могут возникать пустоты двух типов (рис. 7.3). Если проанализировать, как располагаются атомы верхнего слоя над лунками, каждая из которых образуется между тремя атомами нижнего, то легко заметить, что возможны два варианта. Один из них — лунка закрывается одним атомом. Такой тип лунок называется тетраэдрическими порами (тетрапора-ми). Второй тип — лунка закрывается тремя атомами. Их называют октаэдрическими порами (октапорами). Координаты центров октапор - [[1/2,0,0]], [[0,1/2,0]], [[0,0,1/2]], [[1/2, 1/2, 1/2]] [c.165]

Другое следствие из постулата Друкера состоит в том, что вектор de либо нормален к поверхности нагружения, если она гладкая, либо находится внутри конуса, образованного нормалями к поверхности, если точка нагружения представляет собою угловую точку. При формулировке деформационной теории было сделано предположение, что уравнения ее сохраняют силу тогда, когда То возрастает при убывании октаэдрического напряжения происходит разгрузка. Таким образом, поверхность нагружения в девиаторном пространстве представляет собою сферу s = onst. Это предположение, как оказывается, противоречит постулату Друкера. Действительно, обращаясь к выражению (16.4.3), мы замечаем, что второе слагаемое определяет составляющую вектора нормальную к поверхности сферы. Но первое слагаемое зависит от дифференциалов dan, поэтому вектор de" меняет свое направление в зависимости от соотношения между этими дифференциалами или непосредственно от вектора da. Отсюда следует, что точка М, конец вектора о, является угловой точкой поверхности нагружения. Если эта точка коническая и касательные к поверхности нагружения образуют конус с углом раствора 2 , уравнения деформационной теории справедливы до тех пор, пока вектор de не выходит за пределы конуса, образованного нормалями к поверхности нагружения, угол раствора этого конуса равен я — 2р. Необходимы специальные дополнительные гипотезы для того, чтобы выяснить связь между приращениями напряжений и деформаций, если последние выходят за пределы двух указанных конусов. При этом, конечно, переход от активной деформации к разгрузке происходит непрерывно. [c.545]

Взаимодействие, вызванное упорядочением, возникает в поле упругих напряжений дислокаций (атмосферы Сноека). Известно, что атомы внедрения в твердых растворах с о. ц. к. решеткой могут располагаться в октаэдрических порах, соответствующих трем возможным направлениям тетрагональности [100], [010], [001]. В поле напряжений дислокации первоначальная равновероятность заполнения пор всех трех типов нарушается, поскольку энергия искажений зависит от способа заполнения. Вероятность заполнения пор с низ- [c.222]

Представляет интерес расположение катионов в твердых растворах, состот ящих из ферритов со структурой нормальной и обращенной шпинелей. В феррите С нормальной структурой ионы цинка и кадмия занимают тетраэдрические промежутки, а в ферритах с обращенной структурой (ионы характеризующих металлов в октаэдрических порах) тетраэдрические поры заняты ионами Fe +. По мере увеличения концентрации феррита со структурой нормальной шпинели количество Fe в тетраэдрических промежутках уменьшается настолько, насколько увеличивается количество ионов Zn или d в этих промежутках. Ионы Fe" " " как бы вытесняются ионами Zn+ + и d+ + в октаэдрические места. Количество магнитоактивных ионов в октаэдрических промежутках вследствие этого увеличивается, а в тетраэдрических — уменьшается, следовательно, намагниченность насыщения смешанного феррита увеличивается, что происходит при возрастании концентрации в нем антиферромагнит-ного феррита- до 40—50 мол. % (рис. 136). При дальнейшем увеличении концентрации антиферромагнитного феррита суммарный магнитный момент смешанных ферритов начинает уменьшаться, что является результатом В—В взаимодействия, приводящего к антипараллель-ному расположению ионов Fe+ + " в октаэдрической под-решетке. [c.186]

Чаще поры имеют сферическую форму и по мере удаления от поверхности образца уменьшаются в размерах. Близлежащие поры на дальних стадиях циклической термообработки срастаются. В образцах А7 крупные поры не обнаруживались. Мелких пор значительно больше, и они рассеяны в объеме кристаллов алюминия. Поперечник их на порядок величины меньше. Мелкие поры имеют кубическую и октаэдрическую формы, что наблюдалось и в сплаве А1 + 4% Си [1861. Из сопоставления микроструктуры образцов до и после термоциклирования можно заключить, что крупные поры возникли на базе микронесплошностей, присутствовавших в исходных образцах. [c.161]

Условия образования раствора внедрения отличаются от таковых для раствороа замещения. В первом случае требуется определенное соотношение между размером внедряюш,егося атома и размером поры в решетке. Размер атома должен быть больше размера поры, что обеспечивает перекрытие внешних электронных оболочек при возникновении химической связи, но не слишком, чтобы не было больших искажений. Максимальный размер поры, находяш,ейся в г. ц. к. решетке между плоскостями октаэдра (октаэдрическая пора), согласно Гольдшмидту, гх == = 0,41гме, где Гме — атомный радиус металлического атома. Так, в сплавах Fe — С, когда железо находится в у-модификации [c.157]

Число октаэдрических пор в решетках Г12 и К12 равно числу металлических атомов, а количество тетраэдрических пор в два раза меньше, поэтому при размеш ении атомов неметалла по одному в каждой октаэдрической поре, состав фазы отвечает формуле МеХ при размещении по два — МеХ2, при размещении атомов в тетраэдрической поре — Мб2Х. При этом значительных искажений не возникает. При октаэдрическом размещении число ближайших неметаллических атомов равно шести, при тетраэдрическом — четырем. [c.166]

Как было показано в работе Лысака и Драгинской [263], при закалке марганцовистой стали образуется (при низких температурах) мартенсит с аномально низким отношением осей с/а это объясняется тем, что не все атомы углерода (примерно только половина) занимают октаэдрические поры вдоль направления [001]. При нагреве происходит процесс диффузионного упорядочения и соответственно увеличивается тетрагональность [262]. Так, в стали с 0,97% С и 6,3% Мп при отпуске от —196 до + 20° С отношение осей ja возрастает от 1,026 до почти нормального (в соответствии с установленной зависимостью [220]), т. е. до 1,040. Процесс идет с заметной скоростью уже при —50° С. [c.275]

Легирующие элементы по разному влияют на расшире яие или сужение у области на диаграмме железо — легиру ощий элемент Если для углерода и азота, образующих с железом твердый раствор внедрения, расширение области у фазы связано с наличием больших позиций внедрения (октаэдрических пор) в гранецентрированной кубической [c.10]

Твердые растворы внедрения являются частным случа ем фаз внедрения (к последним также относятся карбиды, нитриды, бориды, оксиды, гидриды и другие химические соединения переходных металлов с элементами внедрения) Твердые растворы внедрения всегда ограничены, а раство римость в них зависит от кристаллической структуры ме талла растворителя и размеров атома элемента внедрения Ограниченность твердых растворов внедрения определяется тем, что они сохраняют решетку металла растворителя, а атомы внедрения в них занимают лишь вакантные меж доузлия — октаэдрические и тетраэдрические поры в решетке металла растворителя Часть пор всегда не запол иена Размеры этих пор для оцк,гцкигпу реше ток представлены ниже, а на рис 14 приведена схема расположения пор в а и у железе [c.38]

Метачлы этих групп образуют однотипные монокарбиды, мононитриды типа Me (AleN), имеющие кристаллическую ц к решетку типа Na l Эта решетка представляет собой две г ц к подрешетки металлическую и неметаллическую, как бы вставленные одна в другую со смещением на половину параметра (рис 30, о) Атомы углерода заполняют октаэдрические поры Характерной особенностью таких структур является то, что не все октаэдрические поры заполнены атомами внедрения, некоторые из них остаются вакантными (рис 30, б, в) Вследствие этого фазы [c.60]

Атомы углерода в решетке мартенсита занимают относительно небольшую часть октаэдрических пор и Б пределах одной этой системы пор непосредственно при образовании мартенсита они распределены хаотически. Однако уже в ходе закалки, если точка Мв достаточно высока, или после кратковременного пребывания мартенсита при комнатной температуре (в случае высокоуглеродистой и легированной стали) происходит перераспределение атомов углерода и образование ближнего порядка в пределах той же системы октаэдрических пор. Для этого состояния характерно диффузное рассеяние на электронограммах микродифракции при обычных рентгеновских исследованиях это явление заметить не удается. Вслед за этим процессом идет так называемый двухфазный распад мартенсита , при котором появляются области мартенситных кристаллов с содержанием углерода около 0,2—0,3 %, т. е. мартенсит отпуска. В стали, имеющей высо кое положение точки Мв (>100—150°С), двухфазный распад идет в ходе охлаждения при закалке во время самоотпуска мартенсита. Было обнаружено, что при этом идет и непрерывный распад мартенсита, проявляющийся в снижении содержания углерода в матричной части мартенситных кристаллов [52, 53]. [c.133]

Углерод образует с железом твердые растворы внедрения. Растворимость углерода в железе зависит от его кристаллической формы. Диаметр поры 1фисталлической решетки ОЦК значительно меньше, чем диаметр поры решетки ГЦК. Поэтому а-Ге способно растворять углерод в очень малом количестве, а раствор№Уюсть углерода в y-Fe существенно больше. Влияние малого размера октаэдрической поры в решетке ОЦК на низкую растворимость углерода усугубляется еще и тем, что сама октаэдрическая пора несимметрична она вытянута по одной оси вследствие воздействия на нее близлежаищх атомов, в том числе и атома в центре куба. [c.21]

Рис. 1.16. Кристаллическая решетка Fea04 а - расположение ионов кислорода 6j е- металлический ион в тетраэдрической и октаэдрической порах соответственно

Фазы внедрения имеют кристаллические решетки (чаще всего плот-ноупакованные ГЦК и ГП) при этом тип решетки фазы внедрения не совпадает с типом решетки металла, образующего эту фазу (исключением являются некоторые гидриды). Атомы металла в фазах внедрения размещаются в узлах решетки, тогда как атомы неметалла закономерно распределяются в октаэдрических или тетраэдрических порах решетки. [c.29]

По строению ферриты представляют собой ионные кристаллы. Их кристаллическую решетку образуют отрицательные ионы кислорода и положительные ионы металлов. Элементарная ячейка ферритов типа шпинели состоит из восьми формульных единиц МеО ГегОз. Она содержит 32 иона кислорода и 24 иона металлов (8 ионов Ме + и 16 ионов Fe +). Ионы кислорода образуют ГЦК решетку. Между ионами кислорода имеются 64 тетраэдрические поры (поры А) и 32 октаэдрические поры (поры Б), в которых располагаются ионы металлов, занимая 8 пор Л и 16 пор В. Между ионами металлов в этих порах суш ествует сильное обменное взаимодействие, приводящее к антипараллельному, как у антиферромагнетиков, расположению спиновых магнитных моментов. Однако в отличие от антиферромагнетиков у ферритов суммарный магнитный момент ионов в порах В не равен суммарному магнитному моменту в порах А. Из-за нескомпенсированного антиферромагнетизма ферриты называют ферримагнетиками. Небольшой результирующий момент определяет невысокую индукцию насыщения ферритов. Результирующий момент обусловлен неодинаковыми магнитными моментами ионов, расположенных в порах А и В, или разным числом ионов в этих порах. [c.543]

При низких температурах азотирования [И, 27] наблюдается образование тонких (0ДН0СЛ0ЙНБ1Х по азоту) пластинчатых зародышей нитридов,, полностью когерентных с окружающей а-фазой (рис, 42). При более высоких температурах (550° С) возникают многоелойаые, более крупные пластинчатые нитриды (20— 40 А), в которых атомы легирующих элементов образуют структуру В1,, а атомы азота занимают октаэдрические поры. Образование таких нитридов приводит к частичному нарушению когерентности (ло краям пластины), однако по плоскости (001) когерентность нитрида и а-фазы сохраняется (рис. 42). Дальнейшее повыше- [c.323]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...