Падающий луч

Излучательная способность полостей, сделанных из чисто зеркальных отражателей, вычисляется иным, обычно значительно более простым путем. Излучательная способность вычисляется непосредственно через число отражений п, которое испытает падающий луч прежде, чем он выйдет из полости. Ниже будут рассмотрены некоторые простейшие геометрические конструкции, которые используются для нахождения значений п полостей обычной формы. [c.329]

Каждое тело способно не только излучать, но и отражать, поглощать и пропускать через себя падающие лучи от другого тела. Если обозначить общее количество лучистой энергии, падающей на тело, через Q, то часть энергии, равная А, поглотится телом, часть, равная R, отразится, а часть, равная D, пройдет сквозь тело. Отсюда [c.459]

Если поверхность отражает лучи под тем же углом, под которым они надают на нее, то такую поверхность называют зеркальной. Если падающий луч при отражении расщепляется на множество лучей, идущих по всевозможным направлениям, то такое отражение называют диффузным (например, поверхность мела). [c.460]

Теперь рассмотрим схему отражения рентгеновского луча от поверхности исследуемого образца. Пучок, падающий по нормали к поверхности, охватывает площадку 1,5—2 им в диаметре. На этой площадке, как показывает опыт, среди большого числа освещенных кристалликов находится обычно достаточное количество таким образом ориентированных кристаллов, что определенные их плоскости находятся в соотношении Брегга с параметрами падающего луча. При этом происходит отражение луча от кристаллов (рис. 592). Отраженные лучи образуют коническую поверхность с углом при вершине 360° — 49 Если на их пути поставить фотографическую пленку, то на ней зафиксируется круг радиуса Л (рис. 592). Очевидно, [c.529]

Направим ось 0Z перпендикулярно плоскости раздела по направлению ко второй среде. Ось ОУ проведем перпендикулярно падающему лучу и в направлении к наблюдателю (рис. 3.1) вдоль [c.46]

Падающий луч частично отразится [c.109]

В необыкновенном луче электрический вектор расположен в главном сечении (плоскости, проходящей через оптическую ось кристалла и падающий луч). В результате этого в зависимости от направления распространения необыкновенной волны угол между электрическим вектором и оптической осью меняется от О до 90 , что приводит к изменению скорости распространения необыкновенного луча = Vg от некоторого максимального или минимального (в зависимости от знака кристалла) значения скорости Ve до значения скорости обыкновенного луча t o- Соответственно показатель преломления для необыкновенного луча в зависимости от направления распространения в кристалле принимает значения между и п . Например, для исландского шпата (отрицательный кристалл) По — 1,658 п, = 1,486. [c.260]

Случай 4. Луч света падает нормально к поверхности кристалла, оптическая ось (на рис. 10.16 показана точкой внутри кружка) параллельна преломляющей грани и перпендикулярна плоскости падения. Так как эллипсоид и сфера должны соприкасаться вдоль оптической оси, то их сечения плоскостью чертежа представляют собой концентрические окружности разных радиусов. И в этом случае оба луча распространяются по направлению падающего луча с разными скоростями. Электрический вектор обыкновенного луча (изображен стрелкой) расположен в плоскости чертежа, в то время как электрический вектор необыкновенного луча направлен перпендикулярно плоскости чертежа (изображен точкой). [c.263]

Принято определять направление плоскости поляризации относительно наблюдателя, смотрящего навстречу падающему лучу. Вращение называется правым (положительным), если плоскость поляризации поворачивается вправо (по часовой стрелке) для наблюдателя, и левым (отрицательным), если она поворачивается влево (против часовой стрелки). [c.295]

Закон отражения совпадает с законом отражения механических волн, т. е. угол отражения равен углу падения падающий луч, отраженный луч и перпендикуляр к поверхности в точке падения лежат в одной плос-р ости. На границе раздела двух сред происходит преломление электромагнитных воли. Закон преломления отношение синуса угла падения а к синусу угла преломления р является величиной постоянной для двух данных сред. Это отношение равно отношению скорости V электромагнитных волн в первой среде к скорости V2 во второй среде sin а VI [c.249]

Закон отражения. Как показывают наблюдения, при отражении света всегда выполняется закон отражения луч падающий, луч отраженный и перпендикуляр к границе раздела двух сред, восставленный в торосе падения луча, лежат в одной плоскости угол отражения у равен углу падения а (рис. 259). [c.264]

Рассмотрим несколько детальнее опыт, при котором световой пучок падает нормально на естественную грань кристалла. Главную плоскость проведем через падающий луч (через нормаль к кристаллу). Опыт показывает, что внутри кристалла идут два луча, из которых один (обыкновенный) есть продолжение падающего, а второй (необыкновенный) отклонен и лежит вместе с первым в главной плоскости. Из кристалла выходят два луча, лежащих в главной плоскости и параллельных падающему, но смещенных друг относительно друга. При вращении кристалла вокруг направления падающего луча один из преломленных лучей будет неподвижным, второй будет обходить вокруг первого. [c.383]

Если один из пучков по выходе из первого кристалла заставить упасть нормально на грань второго кристалла, то мы опять получим два пучка, лежащих в главной плоскости второго кристалла и поляризованных так же, как и раньше, по отношению к главной плоскости второго кристалла. Таким образом, направление поляризации зависит только от ориентации кристалла и не зависит от того, поляризован ли падающий на него свет или же он является естественным. Интенсивности обоих пучков будут, однако, в случае поляризованного падающего луча зависеть от угла а между направлением колебаний в падающем поляризованном луче и главной плоскостью второго кристалла. Действительно, во втором кристалле направление колебаний в необыкновенном луче, лежащих в главной плоскости второго кристалла, составит угол а с направлением колебаний в падающем поляризованном свете, а направление колебаний в обыкновенном луче образует с ним угол я/2 — а. Если амплитуда падающей на второй кристалл волны равна А, то амплитуды обеих волн, выходящих из кристалла, будут равны [c.383]

Оба луча о и а лежат в одной плоскости с падающим лучом (плоскость падения и преломления). Колебания в обыкновенном луче перпендикулярны к главной плоскости (плоскости падения), т. е. при любом направлении луча перпендикулярны к оптической оси. Поверхность волны о пересекается с плоскостью падения по окружности. Колебания в необыкновенном луче лежат в главной плоскости, т. е. в плоскости падения, и составляют с осью различный угол в зависимости от направления луча. В соответствии с этим показатель преломления для необыкновенного луча по разным [c.513]

Принцип взаимности при обращении всех лучей, выходящих из системы, на обратные, падающий луч также обращается. [c.870]

Прямой ход амплитуда падающего луча (ЕО) равна А, амплитуда отраженного (ОВ) равна А р, амплитуда преломленного (ОС) равна Ах. [c.870]

Поляризационные призмы следует устанавливать на пути параллельных или, в крайнем случае, слабо расходящихся лучей. Это требование необходимо для получения полностью поляризованного света. В частности, наибольшее отклонение падающих лучей от параллельных (угловая апертура), при котором свет, выходящий из призмы Николя, еще полностью поляризован, равно 29°. [c.37]

Двухлучевые поляризационные призмы. Второй вид поляризационных призм представляет собой такую комбинацию призм, которая пропускает оба луча, но разводит их на значительный угол. Из них наиболее известна призма Волластона (рис. 17.12). Она содержит две призмы из исландского шпата, склеенные канадским бальзамом. Оба выходящих луча отклоняются симметрично по отношению к падающему лучу и поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях. Угол между лучами составляет 3,4°. [c.38]

Если же два когерентных луча линейно поляризовать во взаимно перпендикулярных плоскостях, то они при встрече не создадут интерференционной картины. Именно этот случай наблюдается при двойном лучепреломлении в кристаллах. Лучи, образованные расщеплением падающего луча в кристаллах, являются, конечно, когерентными, однако эти лучи как в одноосных, так и в двуосных кристаллах поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях. Это не единственный способ получения когерентных и взаимно перпендикулярно поляризованных колебаний. Достаточно поставить [c.49]

Передний отрезок s — расстояние от вершины преломляющей или отражающей поверхности до точки пересечения падающего луча с оптической осью. [c.199]

Рассмотрим некоторые методы определения концентрации и размера частиц неоднородной среды, основанные на явлении рассеяния света. Лучи света, попадая на частицы неоднородной среды будут рассеиваться во всех направлениях вследствие того, что частицы становятся вторичными источниками излучения. Из теории Ми следует, что угловое распределение света, рассеянного частицами дисперсной среды, однозначно связано с радиусом частицы К. Интенсивность света, рассеянного одной частицей под разными углами к направлению падающего луча (индикатриса рассеяния света), определяется следующим соотношением [c.243]

При малых размерах частиц R X) индикатриса рассеяния является симметричной. С увеличением размера частиц доля света рассеянного вперед, растет (эффект Ми) и индикатриса теряет симметрию относительно плоскости, перпендикулярной к падающему лучу. В зависимости от размера и концентрации частиц (вида индикатрисы рассеяния) применяют различные методы определения размера частиц метод асимметрии индикатрисы, [c.243]

Вместо вращения кристалла при практическом осуществлении опыта часто бывает удобнее изменять направление падающих лучей, оставляя кристалл неподвижным (рис. 30). В [c.51]

Если данный поликристаллический порошок облучать монохроматическим рентгеновским излучением, то среди составляющих его монокристаллов всегда найдутся такие, ориентация которых относительно падающего пучка удовлетворяет условию Вульфа-Брэгга (6.4). Если в направлении падающего луча установить фотопластинку, то ввиду аксиальной симметрии отраженных лучей на пластинке они оставят след в виде кольца (рис. 29). Так как отражение одновременно происходит от разных систем поверхностей и имеются отражения различных порядков, т. е. при различных значениях т в формуле [c.51]

Действительно, пусть система координат х1, Х2, Хз выбрана так, что направление падающего луча Й совпадает с направлением Хз, [c.171]

Отражение в зависимости от свойств поверхности может быть правильным или диффузным (рассеивание). В первом случае поверхность называется зеркальной отраженный и падающий лучи будут лежать в одной плоскости, нормальной к поверхности отражения. Во втором случае отраженные лучи распространяются по всем направлениям. Поверхность отражения в этом случае называется матовой. [c.253]

Если энергию падающего луча принять за единицу и обозначить долю энергии, поглощенную непрозрачным телом, буквой А, а буквой R — отраженную, то [c.253]

Тело, полностью отражающее все падающие на него лучи, называются белым-, для него R=l и A = 0=D. Если поверхность тела диффузно отражает все падающие лучи и при том равномерно во всех направлениях, ее называют абсолютно белой. [c.182]

Интересно рассмотреть случай, когда источник находится в бесконечности, т. е. отраженные от поверхности лучи идут параллельно и наблюдение производится глазом, адаптированным на бесконечность или же в фокальной плоскости объектива телескопа. В этом случае оба интерферирующих луча, идущих от 5 к А, происходят от одного падающего луча SM (рис. 4,17). В зависимости от разности хода лучей в точке А будут наблюдаться максимум и минимум. Так как интерференционная картина определяется оптической разностью хода между интерферирующими лучами, то необходимо найти эту разность. Вследствие того что оптические длины (произведение геометрической длины пути луча на показатель преломления среды, в которой распространяется луч) всех прощедших [c.85]

Плоскость, содержащая падающий луч и оптическую ось одноосного кристалла, называется главнтлм сечением или главной пло-скостьк ) кристалла. В двуосных кристаллах иод главным сечением понимается плоскость, проходящая через обе оптические оси. Мами не будет рассматриваться вопрос двулучепреломления в двуосных кристаллах. Желающие ознакомиться с двулучепреломлением в двуосных кристаллах могут обратиться к специальной литературе. [c.226]

Во избежание нагревания призмы обыкновенный луч выводится из нее при помощи приклеенной призмочки (она на рисунке показана пунктирными линиями). Необыкновенный луч выходит из кристалла параллельно грани АС незначительно смещенным относительно падающего к кристаллу луча. Максимальный угол расхоясдения падающего луча (апертурный угол), при котором наблюдается поляризация, для призмы Николя равен 29°. [c.228]

Двоякопреломляющие призмы. Призма Волластона. Призма состоит (рис. 9.12) из двух призм из исландского шпата со взаимно перпендикулярными оптическими осями. Склеивание производится по гипотенузам. В первой призме АБС обыкновенный и необыкновенный лучи распространяются по направлению падающего луча. Из-за ВЗЗИМ1ЮЙ перпендикулярности оптических осей призм ЛВС [c.233]

Призма Рошона. Основное отличне призмы Рошона (рис. 9.13) от призмы Волластона заключается в том, что оптическая ось первой призмы в случае призмы Рошона параллельна падающему лучу. Несмотря на то что в призме Рошона угол расхождения между обыкновенным и необыкновенным лучами меньше, чем в призме Волла- [c.233]

Сложная призма Френеля, изображенная иа рис. 12.9, состоит из трех кварцевых призм, одна из которых (средняя) является левовращающей, а две другие — правовращающими. Оптические оси всех трех призы, изображе1П1ые иа чертеже стрелками, направлены одинаково (параллелыга падающему лучу). При нормальном падении луча на поверхность первой призмы при имеющейся разнице в показателях преломления циркулярно-поляризованных влево и вправо волн раздвоения лучей ие происходит. Так как для правовращающего кварца < ,,, а для леяовращающего /г р > п , то на границе раздела призм / и II луч раздвоится. Еще более [c.298]

В XVII в. был экспериментально установлен закон преломления света падающий луч, преломленный луч и перпендикуляр к границе раздела двух сред, восставленный в точке падения луча, лежат в одной плоскости отношение синуса угла падения к синусу угла преломления есть величина постоянная для двух данных сред. [c.265]

Электрическое поле волны приводит электрон в колебание с частотой самой волны. Колеблющийся электрон представляет собой диполь с, переменным электрическим моментом и создает, в свою очередь, Рис. 1.39. Диаграмма направлен- переменное электромагнитное поле, ности рассеянного рентгеновского Интенсивность этого поля и есть излучения. Картина имеет- симметрию тела вращения вокруг на- интенсивность излучения, рассеян-правления падающего луча (вол- НОГО ЭЛектрОНОМ. Из электродина-на не поляризована) мики известно, ЧТО для рентгенов- [c.42]

Круговую поляризацию можно получить, пропустив линейно поляризованный свет через пластинку в четверть волны так, чтобы плоскость поляризации падающего луча составляла угол 45° с главными направлениями в пластинке. В зависимости от ориентации пластинкц в четверть волны разность фаз может быть +л/2 или —л/2, т. е. результирующий вектор будет вращаться против часовой стрелки (влево) или по часовой стрелке (вправо). Поэтому различают левую и правую эллиптическую (круговую) поляризацию. [c.51]

Рассеяние рентгеновских лучей, как известно, имеет место в направлениях 0, удовлетворяющих условию Вульфа — Брэггов (см. 10.2) 2d sin =--тХ, где d — расстояние между атомными плоскостями 0 — угол скольжения падающих лучей ш = 1, 2, 3,. . . . В случае дебаевских волн роль постоянной d решетки играет длина гиперзвуковой волны Л. Кроме того, в отличие от рассеяния рентгеновских лучей на дискретных центрах, акустическая решетка имеет синусоидальное распределение плотности, т. е. в этом случае взаимное усиление лучей в результате интерференции возможно только при т=1 [c.122]

Пусть монохроматическое рентгеновское излучение падает на кристалл в виде параллельного пучка (рис. 21) и взаи модействует со всеми атомами, находящимися в объеме, соответствующем глубине проникновения. Предположим, что в кристалле имеется семейство параллельных атомных плоскостей, расположенных по отношению к падающему лучу под углом 0. В результате взаимодействия рентгеновского луча с одной из этих плоскостей появится зеркально отраженный луч (под углом 0), интенсивность которого необычайно мала, так как рентгеновское излучение проникает в кристалл на значительную глубину. Поскольку эта плоскость [c.55]

Поляризационные явления в одноосных кристаллах. Оптическая ось одноосного кристалла характеризует направление, при распространении в котором луч света ведет себя как в изотропной среде, т. е. распространяется в среде П1ЭИ любой поляризации с одной и той же скоростью (при данной частоте). Однако при неколли-неарности луча и оси одноосного кристалла ситуация существенно изменяется. Через луч, направленный под углом к оптической оси, и оптическую ось можно провести плоскость, называемую главной (рис. 18). В этом направлении возможными являются лишь лучи света, вектор напряженности электрического поля которых колеблется либо в главной плоскости ( необыкновенный луч), либо перпендикулярно главной плоскости ( обыкновенный луч). Скорость необыкновенного луча зависит от угла между лучом и оптической осью скорость обыкновенного луча одинакова по всем направлениям (поэтому он и называется обыкновенным). Если луч света падает на плоскую поверхность одноосного кристалла, вырезанного параллельно оптической оси по нормали к поверхности (рис. 19), то в кристалле распространяются два пространственно совпадающих луча с взаимно перпендикулярными направлениями линейной поляризации. При угле падения, отличном от нуля (рис. 20), происходит преломление каждого из лучей в соответствии со скоростью распространения света в кристалле, т. е. при показателе преломления п = /v, где с-скорость света в вакууме, у-скорость света в кристалле. Поэтому после преломления обыкновенный и необыкновенный лучи имеют различные направления и начинают пространственно разделяться, т.е. падающий луч испытывает [c.34]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...