Призма Френеля

Перевод круговой поляризации в линейную достигается введением при помощи какого-либо устройства дополните.пьной разности фаз о п 2 двух волн, поляризованных во взаимно перпендикулярных направлениях. Обычно для этой цели используется пластинка в четверть длины волны (см. гл. 1П). Призма Френеля фактически также служит устройством, обеспечивающим введение дополнительной разности фаз двух волн, поляризованных во взаимно перпендикулярных направлениях. Такой способ обладает тем преимуществом, что достигаемый сдвиг по фазе мало зависит от длины волны падающего света. [c.99]

Действие призмы Френеля можно исследовать, используя оптическую схему, показанную на рис. 2.22. После прохождения поляризатора Pi падающий свет будет линейно поляризован. Вращая анализатор Рг. будем периодически наблюдать полное исчезновение прошедшего света, что соответствует определенному направлению линейно поляризованных колебаний, получивших в результате превращения призмой Френеля линейной поляризации в круговую и повторного превращения в линейную поляризацию в результате действия пластинки в четверть длины волны. Можно также продемонстрировать это в УКВ-диапазоне, для чего используется большой ромб Френеля , изготовленный из парафина. [c.99]

Рис. 30.5. Призма Френеля для иллюстрации общей теории вращения плоскости поляризации.

Используя одно или несколько отражений, можно получить между взаимно перпендикулярными компонентами вектора Е любую разность фаз от О до я/2. Например, свет, поляризованный по кругу, можно получить при помощи двух отражений в стекле (рис. 16.14). Очевидно, что для равенства амплитуд в двух линейно поляризованных волнах падающая волна должна быть линейно поляризована в плоскости, составляющей с плоскостью падения угол л/4. Такое устройство носит название призмы Френеля. [c.24]

Почему в призме Френеля пучок линейно поляризованного света расщепляется на два циркулярно поляризованных [c.115]

Используя приведенные в тексте данные, найдите угол, на который разведены поляризованные по правому и левому кругу лучи, выходящие из призмы Френеля (рис. 2.П). Угол р= 152°. показатель преломления в кварце при распространении вдоль оптической оси п = 1,54. [c.115]

Бипризма Френеля. Две призмы (рис. 4.12) с малыми преломляющими углами склеены друг с другом. Источник S расположен на расстоянии г от этих призм. Волновой фронт света, исходящего от источника S, с помощью призм разбивается на две части, и обе волны встречаются за призмами. Так как оба фронта вызваны [c.83]

Бипризма Френеля (рис.5. 14). Для разделения волны на две применяют призму с углом при вершине, близким к 180°. Источником света служит ярко освещенная узкая щель, установленная строго параллельно преломляющему ребру бипризмы. [c.194]

Френель проверил свои предположения при помощи опыта, специально придуманного для исследования различия в скорости распространения правого и левого циркулярно поляризованного света. Им была изготовлена сложная призма (рис. 30.5), состоящая, из трех призм двух — из правовращающего кварца (О) и одной — из левовращающего О (оси направлены вдоль стрелок на чертеже). Если, действительно, для правовращающего кварца ng > Па, а для левовращающего ng а Па, то линейно-поляризованный пучок света, проходя через такую призму, раздвоится, как показано на чертеже (ср. действие призмы, изображенной на рис. 17.8, б). В результате из призмы выйдут два световых пучка один — поляризованный по правому, другой — по левому кругу (на рис. 30.5 угол расхождения показан для ясности чрезмерно большим). Опыт полностью подтвердил предположение Френеля. [c.615]

Для экспериментальной проверки своих предположений Френель построил специальную составную призму из [c.74]

Одной из областей знаний, где широко используются лазеры, является голография. Рассмотрим ее сущность. Предположим, что один из когерентных лучей, представляющих собой плоскую волну 2 (рис. 31, а), падает на верхнюю призму бипризмы Френеля, преломляется в ней и попадает на экран Э. Эта волна называется опорной. На нижнюю призму бипризмы падает плоская волна 1, которая когерентна первой. При этом можно считать, что волны исходят [c.74]

Схема измерения оптич. постоянных и щ, получаемых из спектров НПВО с помощью Крамерса — Кронига соотношений и Френеля формул, приведена на рис. 2 (/д — интенсивность падающей, I — интенсивность отражённой волн). Для выполнения условий ПВО исследуемое вещество приводится я идеальный контакт с оптич. элементом (обычно — призмой), проз- [c.246]

Призма полного внутреннего отражения (призма-крыша) с поляризационной точки зрения является однородной фазовой пластинкой, одна из главных осей которой совпадает с ребром при вершине. Скачок фаз на призме связан с показателем преломления формулами Френеля для полного внутреннего отражения [13]. [c.89]

Возможность существования в активной среде циркулярно поляризованных волн, распространяющихся с различными скоростями, была непосредственно показана экспериментально Френелем с помощью специально изготовленной сложной призмы (рис. 2.11), состоящей из трех призм двух торцовых из правовращающего кварца (П) и средней с тупым преломляющим углом из левовращающего кварца (Л). Оптические оси всех призм параллельны основанию. Падающий на торцовую грань линейно поляризованный пучок света расщепляется на два пучка с правой и левой круговыми [c.110]

В другом интерференционном опыте, также предложенном Френелем, для разделения исходной световой волны на две используют призму с углом при вершине, близким к 180° (бипризма Френеля). Источником света служит ярко освещенная узкая щель 5, параллельная преломляющему ребру бипризмы (рис. 5.6). Можно считать, что здесь образуются два близко лежащих мнимых изображения 5, и источника 5, так как каждая половина бипризмы отклоняет лучи на небольшой угол (и—1)р. [c.209]

Б. Бипризма Френеля также широко применяется для создания полей сравнения. Она представляет собой призму, имеющую в главном сечении два острых и один тупой угол. Ребро тупого угла создает линию раздела полей сравнения, поэтому здесь не должно быть фаски. [c.292]

Бипризма Френеля. Бипризма также широко применяется для создания полей сравнения. Она представляет собой призму, имеющую в главном сечении два острых и один тупой угол. Ребро тупого угла создает линию раздела полей сравнения, поэтому здесь не должно быть фаски. Величина преломляющих (острых) углов сс бипризмы зависит от угла ш наклона к оптической оси падающих на бипризму пучков лучей [c.269]

Два световых пучка, упавших на диафрагмы, сводятся оптической системой головки — объективами 7 и 15, ромбическими призмами 8 и бипризмой Френеля 13 в одно поле зрения в виде круга, разделенного ребром бипризмы пополам. Яркость левой половины поля зрения зависит от действия правой ветви прибора, яркость правой половины — от действия левой ветви прибора. Глаз наблюдателя помещается за окуляром 14 в выходном зрачке трубы. [c.279]

Потери на отражение при преломлении могут быть рассчитаны по формулам Френеля [49]. Коэффициент пропускания Тр, учитывающий только потери на отражение, для неполяризованного света при установке в минимуме угла отклонения нескольких призм с одинаковыми углами А или при многократном прохождении через одну и ту же призму определяется выражением [c.354]

Рис. 23 Видоискатели зеркальных фотоаппаратов а — с коллективной линзой б — с линзой Френеля и пентапризмой в, г е поворотной призмой (прямое наблюдение и наблюдение сверху соответственно)

Формулы Френеля. Двоякопреломляющая призма [c.117]

Сложная призма Френеля, изображенная иа рис. 12.9, состоит из трех кварцевых призм, одна из которых (средняя) является левовращающей, а две другие — правовращающими. Оптические оси всех трех призы, изображе1П1ые иа чертеже стрелками, направлены одинаково (параллелыга падающему лучу). При нормальном падении луча на поверхность первой призмы при имеющейся разнице в показателях преломления циркулярно-поляризованных влево и вправо волн раздвоения лучей ие происходит. Так как для правовращающего кварца < ,,, а для леяовращающего /г р > п , то на границе раздела призм / и II луч раздвоится. Еще более [c.298]

Исследование круговой поляризации света, цолученной с помощью призмы Френеля [c.99]

Френель подтвердил свою гипотезу при помощи опыта, проведен ного со сложной призмой, специально изготовленной им для обнаружения различия в скорости распространения волн, поляризованных вправо и влево по кругу. [c.298]

Изучая эти явления, Френель предложил ОРИГИНЭЛЬНЫЙ СПОСОб получения циркулярно поляризованного света при полном внутреннем отражении. Можно показать, что при подходящей геометрии в результате двукратного отражения света от граней стеклянной призмы (рис. 2.21) будет достигаться требуемая [c.98]

Для экспериментального доказательства справедливости этого предположения Френелем была построена специальная составная призма из правого и левого кварца (рис. 4.12). Легко сообразить, что если Unp Цлев> то при падении на такую призму линейно поляризованного света сначала пучок света раздваивается, а в последующем две поляризованные по кругу в разные стороны волны будут расходиться все больше и больше. [c.155]

При современной технике опыт Френеля можно относительно просто воспроизвести, сложив две стандартные 30-градусные призмы из правовращающего и левовращающего кварца и установив перед ними оптическую щель. Освещая ее линейно поляризованным светом неон-гелиевого лазера, мы видим на удаленном экране две светлые линии, которые хорошо разрешены. Вводя в оптическую схему пластинку Х/4 и поляроид и вращая поляроид на угол ti/2, мы можем раздельно погасить казкдую из этих линий, убедившись, что они поляризованы по правому и левому кругу. [c.155]

Величина б имеет. минимум в области углов ф р 90°, Подбирая подходящий угол падения и значение j , можно получить сдвиг фаз, равный я/4 для двух отражений величина сдвига удваивается. Такой приём используется в полярнзац. устройствах (призма — ромб Френеля, см. Поляризационные приборы) для преобразования линейно поляризованного излучения в круговое. [c.27]

ФРЕНЕЛЯ ЛИНЗА—сложная составная линза, применяемая в маячковых и сигнальных фонарях. Предложена О. Ж. Френелем. Состоит не из цельного шлифованного куска стекла со сферич. или иными поверхностями, как обычные линзы, а из отд. примыкающих друг к другу концентрич. колец небольшой толщины, к-рые в сеченки имеют форму призм спец. профиля (рис.). Эта конструкция обеспечивает малую толщину (а следовательно, и вес) Ф. л. даже при большом угле охвата. Сечения колец Ф. л. таковы, что сферическая аберрация Ф. л. невелика, и лучи от точечного источника S, помещённого в фокусе линзы, после преломления в кольцах выходят практически параллельным пучком (в кольцевых Ф. л.). [c.374]

Указанная задача особенно актуальна в случае лазеров с поперечным протоком активной среды (см. конец 3.4),работаюших, главным образом, в далеком инфракрасном диапазоне, где прозрачные призмы полного внутреннего отражения едва ли осуществимы. Однако даже если число Френеля велико и необходимы не плоские, а неустойчивые резонаторы, отсутствие призм обычно не является непреодолимым препятствием для реализации соответствующих схем. Так, в случае однопроходовых резонаторов требуемые значения коэффициента увеличения М обычно невелики, что позволяет отказаться от конфокального варианта резонатора удовлетворительное заполнение рабочего сечения излучением генерации достигается и в резонаторе из плоского и слегка выпуклого зеркал. Заменив плоское зеркало на составленный из двух плоских зеркал двугранный 90-градусный отражатель, получаем искомое резонаторное устройство. Для выравнивания интенсивности ребро отражателя должно быть ориентировано, очевидно, перпендикулярно направлению потока среды. [c.242]

Преобразование поляризации при прохождении света через указанные накрест лежащие сектора триппель-призмы эквивалентно преобразованию при проходе через три последовательно расположенные фазовые пластинки, скачки фаз на которых определяются формулами Френеля, а главные оси (одна из которых нормальна лучу и лежит в плоскости падения, другая — ей перпендикулярна) развернуты друг относительно друга на углы, определяемые геометрией обхода. Можно показать, что соответствующая этому матрица Джонса эквивалентна произведению двух матриц — фазовой пластинки G и взаимного вращателя плоскости поляризации 5(0) главные оси фазовой пластинки [c.90]

Ромб Френеля — стеклянная ромбическая призма, в которой пучок лучей, дважды испытывая полное внутреннее отражение, приобре- [c.66]

Бипризма Френеля. Схема деления волнового фронта бипризмой Френеля показана на рис. 122, а. Падающий на приз-щ волновой фронт преломляется в различньЕХ направлениях верхней и нижней призмами. Интёрференционная картина возникает в области пересечения преломленных фронтов.- [c.169]

Ромб Френеля — стеклянная ромбическая призма, в которой пучок яучей, двал ды испытывая полное внутреннее отражение, приобретает сдвиг фазы я/2 (рис. 1.24, о). Если показатель преломления стекла я — 1,51 и свет падает по нормали, то каждьйЗ преломляющий угол ромба должен быть равен О = 54,5°. [c.42]

Для проверки теории Френель поставил опыт, который позволил ему реально обнаружить пучки лучей, поляризованных по правому и левому кругу после прохождения их через систему трех кварцевых призм. Опыт состоял в следующем поляризованный пучок лучей падает на плоскопараллельную пластинку, состоящую из трех призм, две из которых прямоугольные и изготовлены из правовращающего кварца Я третья призма равнобедренная и изготовлена из левовращающего кварца Л (рис. 30.3). Оси кристаллов располагаются параллельно основаниям призм. Линейно поляризованный луч в первой призме проходит без изменения направления. Падая на границу раздела, луч раздвоится из-за того, что относительные показатели преломления Пдев/ пр Н Пкр/Плев будут равны. На выходе лучи [c.232]

В качестве устройств для создания полей сравнения применяются разделительные кубики Люммера — Бродхуна, бипризма Френеля, зеркала, призма Ритчи и др. [c.290]

О. Френелем. В отличие от обычных линз, состоящих из одного куска стекла, ограниченного сферич, поверхностями, Ф. л, состоят из отдельных, примыкающих друг к другу, копцепт-рич, колец небольшой толщины. к-рые в сечении имеют форму призм снец. профиля (рис, ), В силу такой конструкции Ф, л. в целом даже нри большом угле охвата имеет небольшую толщину, а следовательно, небольшой вес и ма- Сеченпе кольцевой лин.эы лое поглощение, что яв Френеля. В центре линзы — [c.367]

Волновые свойства света наиболее ярко проявляются в явлениях интерференции и диффракция. Явления интерференции наблюдаются в том случае, если два (или больше) световых пучка, исходящих из когерентных источников света, накладываются друг на друга. При этом наблюдается суммирование световых пучков с чередующимся усилением и ослаблением освещенности в местах сложения пучков. Это явление называется интерференцией света. Когерентными являются источники света, дающие световые пучки при постоянной во времени разности фаз световых колебаний. Такие источники образуются искусственно при помощи призм, линз или зерккл, разбивающих один световой пучок на несколько как бы исходящих из разных источников света. Пример когерентных источников и получения интерференции света приведен на рис. 16. 7. Световой пучок от источника 4 бипризмой Френеля /, // разбивается на два световых пучка 1, 2 и 2, 3, которые исходят из мнимых источников 1 и 1 . В области МЛ экрана Э они накладываются друг на друга и дают интерференционную картину. [c.328]

Можно упомянуть еще два других устройства подобного рода. Бипризма Френеля (рис. 7.7) образуется двумя одинаковыми призмами с небольшим прсломляюш,им углом, которые сложены основаниями и имеют параллельные преломляющие ребра. Пучок лучей от точечного источника S делится в результате преломления на два перекрывающихся пучка. Преломленные пучки ие [c.248]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...