Угловая апертура

Поляризационные призмы следует устанавливать на пути параллельных или, в крайнем случае, слабо расходящихся лучей. Это требование необходимо для получения полностью поляризованного света. В частности, наибольшее отклонение падающих лучей от параллельных (угловая апертура), при котором свет, выходящий из призмы Николя, еще полностью поляризован, равно 29°. [c.37]

Электронный микроскоп. В электронном микроскопе лучи света заменены потоком электронов, поэтому разрешающая сила его и предельное увеличение ограничиваются не длиной волны, а аберрациями геометрической оптики. Предельные увеличения электронного микроскопа могут достигать сотен тысяч крат. Другими преимуществами электронного микроскопа являются большая глубина резкости (вследствие малых угловых апертур), позволяющая получать стереоснимки и исследовать рельеф поверхности, а также возможность исследовать процессы при повышенных температурах. На фиг. 17 изображён электронный микроскоп с увеличением до 25 000 крат. [c.148]

Подвижная апертурная диафрагма с отверстием диаметром 10—50 мкм расположена в задней фокальной плоскости объективной линзы она позволяет выбрать из всех рассеянных электронов более или менее узкий пучок и лишь его использовать для формирования изображения, что обеспечивает контраст изображения (как абсорбционный, так и дифракционный). Кроме того, апертурная диафрагма способствует получению большей резкости изображений, уменьшая влияние сферической аберрации. Малая угловая апертура объективной линзы обеспечивает и большую глубину резкости, необходимую для получения резких снимков на фотопластинках, расположенных значительно ниже экрана, на котором фокусируется изображение. Наличие подвижной апертурной диафрагмы позволяет получать темнопольные изображения путем смещения падающего электронного пучка или диафрагмы таким образом, чтобы через нее проходили только рассеянные электроны. Тогда те участки объекта, которые сильнее рассеивают электроны, будут на изображении более светлыми. При исследованиях необходимо выбирать оптимальные размеры апертурной диафрагмы, поскольку с их уменьшением возрастают контрастность и резкость изображения, но падает его яркость. [c.48]

Существует также специальный класс зеркальных систем скользящего падения, предназначенных для изменения угловой апертуры и углового масштаба сфокусированного пучка и устанавливаемых перед или после фокуса основной зеркальной системы первого или второго рода [27]. Для уменьшения расходимости пучка от источника на оптической оси (например, при согласовании его апертуры с апертурой дифракционной решетки) могут использоваться одиночные зеркала с повер.хностями второго порядка (рис. 5.9, а). Системы, передающие изображение [c.168]

Апертура обычных сферических и тороидальных решеток ограничивается ростом сферической аберрации с увеличением ширины решетки. Возьмем сферическую решетку радиусом R и шириной W. Будем считать, что источник и его изображение находятся на круге Роуланда на расстояниях от центра решетки d и d, а углы скольжения падающего и дифрагированного от центра решетки луча равны ср и ф соответственно. Угловая апертура решетки в меридиональной плоскости [c.268]

Уже отмечалось, что использование неоднородного магнитного поля с коэффициентом неоднородности 0,8— 0,9 позволяет увеличить дисперсию масс-спектрометра. Однако создание прибора, предназначенного для измерения изотопов тяжелых элементов, связано с большими трудностями. Например, при радиусе отклонения ионов г = 200 мм и коэффициенте неоднородности га = 0,9 для системы отклонения на 180° согласно уравнению (2.6) длина траектории пути ионного пучка равна - 2500 мм, что почти в четыре раза больше, чем у прибора с однородным полем. В этом примере источник и приемник ионов удалены от поля приблизительно на 1 м. Расширение пучка ионов в поле при угловой апертуре 2—3° составляет около 100 мм, следовательно, ширина плоской части трубы и полюсных наконечников, создающих поле, должна быть не менее 150 мм. Все это увеличивает габариты трубы и магнита спектрометра, а также сильно усложняет конструкцию вакуумной части прибора. Напомним, что повышение дисперсии и разрешающей силы прибора за счет увеличения длины траектории ионного пучка неизбежно приводит к ослаблению светосилы прибора, так как допустимая плотность ионного тока в пучке обратно пропорциональна квадрату длины ионного пути. [c.38]

Угловая апертура фильтра определяется как угол падения, при котором спектральный сдвиг ДХ составляет половину полосы пропускания ДХ,/2. Таким образом, в соответствии с (10.3.9) и (10.3.17) угловую апертуру фу2 можно записать в виде [c.426]

Угол фу2 является внутренним реальный угол падения в воздухе вследствие френелевского преломления на границе оказывается больше. При < 1 внешний угол приблизительно равен пф -Интересно заметить, что как полоса ДХ(/2, так и угловая апертура связаны с числом акустических длин волн, укладывающихся на длине взаимодействия L (т. е. N = L/A). Если вспомнить, что условие фазового синхронизма (10.3.4) эквивалентно Л = Х/1Д 1, то выражение (10.3.9) для полосы пропускания можно записать в виде [c.426]

Согласно (10.3.19), акустооптический фильтр по существу действует как решетка с разрешающей способностью (Х/ДХ,/2), пропорциональной полному числу периодов (акустических длин волн). Угловая апертура фу2 коллинеарного акустооптического фильтра, описанного выше, намного превосходит апертуру дифракционной ре- [c.426]

Из этого геометрического факта следует, что все лучи суммарной части или их продолжения пройдут через две точки, лежащие на окружностях синхронизма, обозначенные psi и Рп на рис. 4.2—4.4. Эти точки и есть переведенное изображение. Таким образом, изображение, сформированное лучами, лежащими в центральной плоскости, безаберрационно при любых угловых апертурах (рис. 4.4). Каждая из двух частей окружностей (лежащих с обеих сторон от прямой, соединяющей источники) формирует изображение на своем месте. Поэтому, чтобы преобразованное изображение не было двойным, необходимо такое расположение источников и кристалла, чтобы работала только [c.85]

Предполагается, что з ловая апертура голограммы больше угловой апертуры изображения, и за пределами изображения амплитуда светового поля равна нулю. Позтому интегрирование проводится по плоскости ху) в бесконечных пределах. [c.153]

Герметизированная лампа с очень узкой угловой апертурой (10—20°) с разрешением (по сообщениям) новые разработки позволят увеличить апертуру и частоту [c.329]

Для увеличения угловой апертуры, оптического диапазона длин волн и рабочей частоты модулятора, а также для уменьшения температурной чувствительности можио использовать компенсационную схему, показанную на рис. 4.15. Два идентичных плоских модулятора 1 и Г, [c.127]

Образование области локализации интерференционной картины можно рассмотреть с помощью схемы интерференционного поля, изображенного на рис. 4.2, а. Предположим, что в точке А пересекаются два луча, образованные из одного луча при амплитудном делении первичного пучка, и что разность хода между ними равна нулю. Тогда вдоль линии пересечения фронтов, перпендикулярной к плоскости чертежа и проходящей через точку А, образуется полоса нулевого порядка интерференции, а плоскость р — р, являющаяся биссектрисой создаваемого волновыми фронтами двугранного угла е, будет плоскостью локализации интерференционной картины. В этой плоскости контраст картины максимален. По мере удаления от плоскости локализации и от линии пересечения фронтов, проходящей через точку А, происходит падение интерференционного контраста полос. Это происходит из-за увеличения порядка интерференции, поперечного смещения сечений пучков относительно друг друга и вследствие наложения интерференционных картин, образуемых параллельными лучами, распространяющимися по различным направлениям в пределах угловой апертуры пучков. [c.178]

Итак, пусть за объективом установлено круглое отверстие. Тогда дифракционная картина будет иметь круговую симметрию. Светлое пятно в центре окружено системой темных и светлых колец, освещенность которых убывает по мере удаления от геометрического центра картины. Так как интенсивность колец мала по сравнению с интенсивностью центрального пятна, то оно и служит изображением точечного источника. Если угловая апертура (размер отверстия) равна 3- (в стерадианах), то радиус г (в микрометрах) центрального пятна дифракционной картины определяется по формуле 1,22 X [c.37]

Если известна форма волновой поверхности S, то можно рассчитать структуру дифракционного изображения точечного источника S, исходя из принципа Гюйгенса — Френеля. Предположим, что угловая апертура 2а объектива в пространстве изображений невелика и мы можем считать величину os а равной единице. Принцип Гюйгенса — Френеля позволяет математически описать явление дифракции, пользуясь преобразованием Фурье. Амплитуда в какой-либо точке Р плоскости л находится как фурье-образ (или спектр) распределения амплитуд и фаз на волновой поверхности S. И наоборот, можно вычислить распределение амплитуд и фаз на волновой поверхности S, если известно распределение амплитуд и фаз в дифракционной картине в точке S. Распределение амплитуд и фаз на волновой поверхности S есть обратный фурье-образ распределения амплитуд и фаз в дифракционной [c.9]

Так, в случае объектива с угловой апертурой 2а = Д при Л == 0,6 мкм (желтая линия спектра) диаметр дифракционной картины составит 6 мкм. [c.11]

Призма Аренса (рис. 17.10) содержит три призмы из исландского шпата, склеенные канадским бальзамом. Угловая апертура призмы Аренса равна 35°. У всех поляризационных призм, склеенных канадским бальзамом, имеется общий недостаток — они непригодны для работы в ультрафиолетовой области, так как канадский бальзам сильно поглощает ультрафиолетовые лучи. Для работы в этой области применяются призмы с воздушной прослойкой или призмы, склеенные прозрачными для [c.37]

Широкое распространение приобрели так называемые пленочные поляризаторы (поляроиды), созданные в 20-х гг. нашего столетия. Если полимерную пленку, состоящую из длинных линейных. макромолекул, в нагретом и размягченном состоянии подвергнуть механическому растяжению в определенном направлении, то молекулы полимера ориентируются длинными осями вдоль направления растяжения и плепка становится анизотропной. Если при этом в полимере растворено вещество, молекулы которого анизотропны по форме (лучше всего, если они тоже линейны) и обладают высоким дихроизмом, то упорядоченная среда макромолекул полимера, образующаяся при растяжении, ориентирует эти примесные молекулы. Пленка становится поляризатором света. Таким способом получают поляроиды высокого качества (степень поляризации прощедшего света — 99,99 %) и достаточно большого размера с угловой апертурой, равной 180°. [c.39]

Рис. 5.9. Системы для изменения угловой апертуры пучка и углового масштаба изобра акения (П — параболоид, Г — гиперболоид, Э — эллипсоид)

Вместо параметра А чаще используется х = РЛ 1 — /Рр1 — отношение физической длины системы к эффективному фокусному расстоянию (иногда в литературе х называют коэффициентом складываемости). Поскольку наиболее часто системы второго рода применяются совместно со спектрометрами, разрешение которых зависит от угловой апертуры пучка, в качестве одной из основных характеристик системы используется обратная числовая апертура N — [c.176]

При создании перестраиваемых спектральных фильтров можно также использовать неколлинеарное акустооптическое взаимодействие в анизотропных средах. Эти фильтры обладают некоторой универсальностью конструкции и имеют ряд важных практических преимуществ, а именно они позволяют в различных применениях свободно выбирать направления распространения и рабочую частоту звука для данного кристалла. Большую угловую апертуру по-преж-нему можно получить в случае, когда касательные к геометрическим местам концов волновых векторов падающего и дифрагиро- [c.427]

Особенностью прохождения света через пластинку ортоферрита является резкая зависимость регистрируемого за анализатором оптического контраста от угловой апертуры пучка, обуслорлепная двулучепреломлением материала. Действительно, для произвольного направления распространения света формула пропускания света анализатором (2.20) содержит 0F=2f/A sin (Д /2), где Ап— двупреломление материала. Тогда при изменении направления считывающего светового пучка по отношению к оптической оси на 5° контраст падает от 350 почти до О (рис. 2.15). Это накладывает определенные требования на параллельность применяемых световых пучков. [c.81]

Модуляция света с длиной волны 550 им в пленках граната характеризуется высоким контрастом, порядка 300 1 в лредела.х угловой апертуры, присущих практическим оптическим схемам. При этом обеспечивается пропускание на уровне 10—127о для иепро-светленпых образцов. Особенностью модуляции является резкое падение пропускания и контраста с увеличением длины волны (рис. 2.1б,о), обусловленное аналогичной частотной зависимостью эффекта Фарадея. [c.82]

Разрещающая способность фототит са относительно невысока (рис. 3.2). Тем пе менее на апертуре 30 мм прибора может быть полностью передано с достаточной эффективностью телевизионное изображение. Модуляционная передаточная характеристика ПВМС имеет плавный характер без каких-либо особенностей. Другие конкретные параметры фототитуса приведены в табл П.2. Заметим только, что контраст 00 1 обеспечивается при угловой апертуре считывающего излучения 10. .. 15°, а при считывании хороню коллимированным лазерным пучком может превышать 10 [120]. [c.127]

Из (4.15) следует, что эта окружность проходит через начало координат (ИК-источник) и точку psi формирования геометрического изображения и касается оси z. При малых угловых апертурах от окружности остается отрезок , изображенный на рис. 4.8 жирной линией. Система преобразованных лучей приобретает характерный вид астигматического пучка. Таким образом, для формирования безаберрационного изображения в фокусе psi достаточно, чтобы были малы апертуры по 01 . Аберрация в этом фокусе появляется при учете в выражениях (4.12) членов второго и выше порядков по 0ir. Во втором фокусе ps2 дело обстоит иначе. Безаб еррационное изображение в нем имеет место только в том случае, если малы угловые апертуры как по 0ir, так и по ф,г (см. рис. 4.8). [c.92]

Несложный расчет (рте. 42) показывает, что для появления на зтапе восстановления пространственного промежутка между квазиоссиой и внеосевой волнами необходимо, чтобы при регистрации угловой размер экрана был больще углового размера более широкого из двух диффузно рассеянных пучков. В случае осесимметричного расположения экрана его угловой размер должен превышать третью часть угловой апертуры фокусирующей системы ). [c.79]

В плоскости резкого изображения, сформированного линзой, в предположении, что угловая апертура голограммы больше угловой апертуры линзы, комплексная амплитуда суперпозишюнного поля равна сумме комплексных амплитуд, определяемых выражениями (8.3) и (8.5). [c.190]

В отличие от данных работы [55] в рассматриваемом случае установка аберратора в резонатор нисколько не изменяла угловой расходимости излучения. Причина этого расхождения, по-видимому, связана с малым числом Френеля резонатора, использованного в работе [59], где диаметр пучка накачки на кристалле определял угловую апертуру резонатора. В экс 1ерименте [55] угловая апертура задавалась диаметром линзы и при той же длине резонатора была существенно больше. [c.158]

При плохо коллимированном считывающем свете это увеличивает среднюю составляющую считываемого изображения (фон), что, как обсуждалось в разделе 7.6, может ухудшать шумовые характеристики когерентной оптической системы. Увеличение фона ухудшает контраст считываемых изображений — характеристику, важную для некогерентных оптических систем. Величина фона зависит от степени коллимированности считывающего света. Для модулятора титус получен контраст 100 1, когда угловая апертура некогерентного считывающего света равнялась 10°. При считывании когерентным светом пучок может быть коллимирован значительно лучше и максимальный контраст достигает значения 1000 1. [c.193]

Принципиальная схема источника света с атомным пучком изображена иа рис. 36. Пары газа или пара находятся в камере 1, которая часто является печью, с малым отверстием. За счет высокого вакуума в камерах 2 или 3 поток атомов движется прямолинейно. В камере 3 происходит возбуждение Пучка и наблюдается его свечение. Наиболее существенное влияние на ширину атомного пучка оказывает коллимация пучка, которая определяется величиной, обратной угловой апертуре а в плоскости, проходящей через линию наблюдения свечения (00 ). [941. При большой коллимации пучка допплеровскую ширину можно сделать практически ничтожной величиной. Например, при — — 20 допплеровская игнрина составляет 0,001 м . [c.64]

Ф. А. Королев и А. Ю. Клементьева разработали метод получения диэлектрическнх слоев испарением сульфида цинка и криолита в высоком вакууме с оптическим контролем толщины пленок. Фильтры, полученные таким методом, обладают в видимой области пропусканием до 70% при полуширине полосы пропускания I нм и угловой апертуре —15° [56, 68]. Т. Н. Крыловой [72, 1151 разработан метод химического нанесения диэлектрических слоев двуокиси титана и двуокиси кремния, полученных из спиртовых растворов легко гидролизующихся этиловых эфиров ортотига-новой и ортокремниевой кислот с последующей термической обработкой. Для видимой части спектра такие фильтры имеют следующие характеристики пропускание в максимуме 50 —70% при полуширине полосы пропускания 8—12 нм. Часто вводится дополнительный фильтр из цветного стекла для обрезания вторичных максимумов. Из двух типов интерференционных фильтров более узкой полосой обладают светофильтры, полученные испарением сульфида цинка и криолита. [c.69]

Вот как писал Габор о своем состоянии в те годы В то время я очень интересовался электронным микроскопом. Это был удивительный прибор, который давал разрешение в сто раз лучше, чем оптический микроскоп и тем не менее не оправдывал надежд на разрешение атомов кристаллической решетки. Длина волны быстрых электронов (около 0,05) Абыла для этого достаточной, но электронная оптика оказалась довольно несовершенной. Наилучшая электронная линза, которая могла быть изготовлена, по оптическим характеристикам была сравнима с дождевой каплей, а не с объектом оптического микроскопа и никогда не могла быть усовершенствована. Теоретический предел электронного микроскопа оценивался в то время в 4 Л, что было в два раза хуже величины, требуемой для разрешения атомов кристаллической решетки. На практике же достижимый предел не превышал 12 А. Эти пределы вытекали из необходимости ограничивать угловую апертуру электронной линзы до нескольних миллирадиан. При такой апертуре сферические аберрации равнялись дифракционному пределу разрешения. Увеличение апертуры вдвое приводило к уменьшению дифракционного предела в два раза, но при этом сферические аберрации возрастали в восемь раз. Регистрируемое в этих условиях изображение получалось безнадежно размытым. После длительного размышления над этой проблемой я в один из прекрасных весенних дней 1947 г. неожиданно нашел ее решение . Оно появилось из-за необходимости исправления сферической аберрации электронных линз. [c.42]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...