Теплоотдача падающего слоя

В Л. 65] приведены результаты исследования теплоотдачи падающего слоя кварцевого песка ( t = 0,82 мм) при меньших концентрациях и при наличии периферийной спиральной вставки в трубе (D = 50 мм). Согласно 266 [c.266]

ТЕПЛООТДАЧА НЕПЛОТНОГО ДВИГАЮЩЕГОСЯ (ПАДАЮЩЕГО) СЛОЯ [c.654]

Солнечное излучение, падающее на 1 м поверхности ледника, отдает мощность 90 Вт. Начальная температура льда —9°С. Сколько времени потребуется, чтобы нагреть верхний слой льда толщиной 2,5 см до температуры 30 °С, если теплоотдачу от этого слоя не учитывать [c.58]

В связи со сказанным выше в некоторых работах i[4-5] не рекомендуется использовать термозонд для определения воспринятого экранами теплового потока (тепловосприятия), посчитанного по разности падающего и обратного потоков. В этом случае возможны искажения за счет описанной выше разницы в конвективной теплоотдаче к зонду и к экранам, а также из-за затенения зондом поверхности экранов, влияния излучения слоя газов между зондом и экраном и т. д. [c.119]

Влияние компоновки поверхности конденсации. Теплоотдача на горизонтальных трубах интенсивнее, чем на вертикальных, так как в первом случае толщина пленки конденсата на поверхности значительно меньше. Но это относится к одиночной трубе или верхнему ряду пучка труб. В много-рядных пучках конденсат с верхних труб, стекая на нижние, увеличивает слой жидкости и ухудшает теплоотдачу, вместе с тем падающие капли и струи с верхних труб возмущают и даже турбулизируют конденсатные пленки нижних труб. Кроме того, при конденсации пара на многорядном пучке труб движение пара через узкие межтрубные зазоры может влиять на характер стекания конденсата и в зависимости от компоновки теплообменной поверхности, места и способа подвода пара может ухудшать или улучшать теплоотдачу. [c.245]

Важной особенностью рассматриваемой задачи является необходимость видоизменить определение коэффициента теплоотдачи а. Это связано с тем обстоятельством, что всякий предмет, лишенный источника или стока тепла и имеющий большую скорость относительно окружающей среды, разогревается. Если условия омывания поддерживаются неизменными, то температура предмета достигает некоторого стационарного уровня, когда аккумуляция тепла предметом прекращается и плотность теплового потока на его поверхности обращается в нуль. Сколь значительным может быть превышение температуры в указанных условиях, видно на примере метеоритной пыли, залетающей в нашу атмосферу ( падающие звезды ). Двигаясь в космическом пространстве, эта пыль имеет температуру, близкую к абсолютному нулю. Как только она попадает в верхние слои атмосферы, начинается мощное разогревание, приводящее к расплавлению и сгоранию метеоритного вещества. Только наиболее крупные метеориты достигают поверхности земли, не успевая сами сгореть, но зато вызывая окрестные пожары. Аналогичный, но, конечно, более слабый эффект, имеется в виду, когда одной из важнейших проблем современной реактивной авиации называют задачу преодоления теплового барьера . [c.132]

Для смеси частиц, движущихся в. режиме падающего слоя, было обнаружено необычно высокое значение ел —порядка 260 вт1м -град (рис. 10-8,а). В режиме плотного слоя движение было прерывным. При увеличении исл> пр (за счет Do=D) движение частиц в режиме падающего слоя становилось устойчивым, возникало значительное относительное перемещение мелких и крупных фракций смеси, имела место заметная эжекция воздуха по длине канала. Этим можно объяснить впервые обнаруженные высокие значения коэффициента теплоотдачи падающего слоя смеси частиц. Дальнейщее исследование подобных режимов в Л. 96, 286] позволило изучить это явление и получить расчетные рекомендации (см. 8-5). [c.337]

Для плотного гравитационного слоя массовая скорость увеличивается за счет линейной скорости, поскольку концентрация его практически неизменна. Однако при превышении предельной скорости слоя наступает его разрыв и переход в режим падающего слоя. Здесь наблюдается как бы та же картина, что в кипящем слое, но применительно к другим условиям. Разнонаправленное влияние двух факторов — увеличение теплоотдачи за счет роста скорости и ее уменьшение за счет падения концентрации (плотности) потока — уравновешено в критической точке. Переход через критическое число Фруда (здесь — через оптимальную массовую скорость) в ряде случаев определяет превалирующее влияние второго фактора. В области потоков газовзвеси основным интенсифицирующим фактором является концентрация твердой фазы. На рис. 1-4 линия, характеризующая поток газовзвеси, построена для Un = onst следовательно, увеличение массовой скорости вызвано лишь ростом концентрации. При переходе в область флюидных потоков наблюдается второй максимум. [c.25]

Введенный в (10-30) коэффициент гравитационного движения ft = Xэф.д/ ф покрывает влияние на теплоотдачу всех отмеченных выше факторов, которые возникают в связи движением слоя. Зависимость (10-30) позволяет качественно оценить изменения в теплообмене при переходе слоя от одного режима движения к другому. С увеличением скорости Осл концентрация р практически е меняется, но поскольку можно полагать, что коэффициент h растет, то a л(Nu л) повышается. Затем при увеличении Исл до предельной величины ( 9-7) начинает сказываться эффект уменьшения плотности слоя, находящегося в предразрывном состоянии. Поэтому, в частности, темп увеличения интенсивности теплообмена может снижаться. При Усл>г пр поток переходит в новый режим неплотного падающего слоя, в котором Р уменьшается — последний множитель правой части равенства (10-30) резко снизится. В итоге, если эжекти-рующий эффект ( 8-2, 8-5) езначителен, наступит падение теплоотдачи — процесс прошел через максимум интенсивности (см. 10-7, 10-8). [c.333]

Области флюидной взвеси и падающего слоя ограничиваются значениями концентраций, исчисляемых многими сотнями. Движение и теплоотдача потока здесь определяется высокими значениями объемной концентрации частиц и, как следствие, сильной стесненностью, струй-ностью их движения и малыми скоростями потока (1 6 м1сек). [c.651]

Так, например, согласно опытным данным, полученным совместно с В. А. Календерьяном, в продольном оребренном канале кольцевого сечения 80 X 33 мм снижение пористости от 0,74—0,82 (падающий слой) до 0,45—0,5 (движущийся плотный слой) привело к повышению интенсивности его теплопереноса от 36—44 ккал/ч м град до 107— 118 ккал/м" ч - град, т. е. к росту примерно в 3 раза. Уменьшение пористости слоя частиц 0,77 мм (в канале 130X133 мм) с 0,87 до 0,49 привело к повышению коэффициента теплоотдачи примерно в 4 раза. [c.655]

При движении плотного слоя плотность укладки определялась в основном размером частиц. (В области стесненного движения плотность укладки незначительно зависела также и от значения Д/dr, убывая с уменьшением A/dr. Принятой методикой обработки опытных данных влияние плотности укладки частично было учтено симплексом A/d,., а также тем, что теплофизичеокие характеристики слоя определялись как функция плотности укладки (пористости). В такой обработке число Нуссельта оказывалось независимым от плотности укладки. При появлении разрывов слоя падение плотности укладки заметно сказывалось на теплоотдаче. Эта область расчетной формулой не охватывалась, так как при числах Рг<Ргкр наступал новый режим падающего несплошного слоя, для которого характерны свои закономерности. [c.644]

Распределение измененных местньгх величин числа Стентона при различных интенсивностях вдува и положениях падающего скачка относительно проницаемого участка представлено на ф1г.2(а и б).Сопоставление распределения температуры измерительного участка и теневой картины течения показало,эдо максимальное увеличение теплоотдачи соответствует области присоединения пограничного слоя.Из графиков видно,что величина St существенно снижается при увеличении вдувания.Чтобы показать относительное изменение интенсивности [c.105]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...