Индикатрисы рассеяния света

Рис. 23.5. Индикатриса рассеяния света малыми частицами

Если размеры частиц намного больше длины световой волны и частицы прозрачны, то рассеяние в основном определяется геометрическими эффектами преломления света на поверхности частиц и при выходе его наружу. Во всех случаях рассеяния на крупных частицах индикатриса рассеяния вытянута в направлении распространения падающего света. Индикатриса рассеяния света коллоидными частицами золота, размеры которых гя= 3007,(160 мкм), приведена на рис. 23.8. На рисунке [c.117]

Рис. 23.8. Индикатриса рассеяния света крупными частицами

Если возбуждение осуществляется при интенсивностях порядка 10 —10 Вт/см , что вполне достижимо с помощью современных мощных импульсных лазеров, то интенсивность рассеянного света увеличивается на много порядков. Кроме того, помимо линий первого порядка с частотами Vo v появляются и линии более высоких порядков с частотами vo 2vь vo Зv, . Наконец, индикатриса рассеянного света изменяется, становится более вытянутой в направлении распространения возбуждающего [c.312]

Рассмотрим некоторые методы определения концентрации и размера частиц неоднородной среды, основанные на явлении рассеяния света. Лучи света, попадая на частицы неоднородной среды будут рассеиваться во всех направлениях вследствие того, что частицы становятся вторичными источниками излучения. Из теории Ми следует, что угловое распределение света, рассеянного частицами дисперсной среды, однозначно связано с радиусом частицы К. Интенсивность света, рассеянного одной частицей под разными углами к направлению падающего луча (индикатриса рассеяния света), определяется следующим соотношением [c.243]

Метод асимметрии индикатрисы основан на измерении степени асимметрии индикатрисы рассеяния света, которая несет информацию о размере частиц в дисперсном потоке. Если измерять интенсивность света, рассеянного вперед под углом у к падающему пучку и рассеянного назад под углом 180 — у к падающему пучку, то отношение интенсивностей рассеянного света будет за- [c.243]

Описанная конструкция зонда позволяет разместить головку зонда непосредственно за последней ступенью турбины, причем длина тубуса может достигать нескольких метров. С зондом работают следующим образом. Поместив головку зонда в исследуемый поток влажного пара, снимают показания измерительного прибора, включенного на выходе фотоумножителя. По полученной зависимости интенсивности светового потока от координаты торца световода 3 определяют индикатрису рассеяния света. Конструкция зонда обеспечивает удаление образовавшейся влаги за счет продувок благодаря избыточному давлению окружающей среды по сравнению с давлением в рабочей части. Преимущество зонда состоит в том, что он обеспечивает достоверную информацию) о крупных [c.45]

Рпс. 533. Индикатрисы рассеяния света [c.716]

Уравнение переноса излучения, а также его приближения и различные методы решения, рассмотренные выше, применимы прежде всего к гомогенным средам с молекулярным рассеянием света. Задача оказывается более сложной в случае двухфазных систем. Прежде всего необходимо связать оптические характеристики среды с оптическими параметрами отдельной частицы или неоднородности. Как правило, предполагается, что частицы рассеивают излучение независимо [125]. Индикатриса рассеяния сплошной среды принимается подобной индикатрисе рассеяния отдельной частицы, а интенсивность рассеяния — пропорциональной числу частиц [161]. [c.144]

Формула Рэлея перестает быть справедливой, если размеры рассеивающих частиц превосходят одну двадцатую часть длины световой волны. В этом случае наблюдаются следующие отступления от рэлеевского рассеяния а) интенсивность рассеянного света становится обратно пропорциональной не а б) рассеянный свет оказывается поляризованным лишь частично, причем степень поляризации определяется размерами и формой рассеивающих частиц в) индикатриса рассеяния несимметрична по отношению к направлению первичного пучка света и перпендикулярна ему. [c.314]

Если оценить интенсивность света, рассеянного по разным направлениям, то она окажется симметричной относительно оси первичного пучка и относительно линии, к ней перпендикулярной (рис. 29.3). Кривая, графически показывающая распределение Интенсивности рассеянного света по разным направлениям, носит название индикатрисы рассеяния. При естественном падающем свете индикатриса рассеяния имеет вид, показанный на рис. 29.3, и выражается формулой [c.580]

Индикатриса рассеяния. Из формулы (23.4) видно, что интенсивность света зависит от угла рассеяния Д. Измерение интенсивности рассеянного света по разным направлениям показывает, что изменение интенсивности симметрично относительно направления первичного пучка и линии, перпендикулярной к нему (рис. 23.5). Кривая, показывающая распределение интенсивности рассеянного света от угла рассеяния, носит название индикатрисы рассеяния. Индикатриса, изображенная на рис. 23.5, характерна для естественного падающего света. Пространственная индикатриса получается вращением кривой на рис. 23.5 около оси ВВ. [c.116]

Важной особенностью когерентного варианта активной спектроскопии является то обстоятельство, что в отличие от спонтанного комбинационного рассеяния индикатриса рассеяния существенно анизотропна и рассеянное на молекулярных колебаниях излучение представляет собой хорошо коллимированный практически полностью пространственно когерентный пучок. Его высокая интенсивность и направленность открывает ряд новых возможностей перед спектроскопией рассеяния света. [c.316]

При малых размерах частиц R X) индикатриса рассеяния является симметричной. С увеличением размера частиц доля света рассеянного вперед, растет (эффект Ми) и индикатриса теряет симметрию относительно плоскости, перпендикулярной к падающему лучу. В зависимости от размера и концентрации частиц (вида индикатрисы рассеяния) применяют различные методы определения размера частиц метод асимметрии индикатрисы, [c.243]

Размер капель оказывает большое влияние на характер распределения интенсивности рассеянного света, т. е. — на индикатрису рассеяния. Для очень малого размера капель она симметрична относительно осей координат. С увеличением радиуса капель нарушается симметрия индикатрисы рассеяния относительно оси абсцисс, причем преобладает рассеяние вперед . [c.161]

Величины р и г являются основными параметрами, определяющими не только фактор рассеяния К1, но и распределение рассеянного света по различным направлениям 0. Это распределение характеризуется индикатрисой рассеяния = F (р, т, 0). [c.54]

Рассеяние света однородно (индикатриса рассеяния имеет форму сферы). [c.682]

В настоящее время для определения размеров капель, взвешенных в паровом потоке, применяется метод, предложенный К. С. Шифриным и В. И. Голиковым [164], основанный на измерении индикатрисы рассеяния света под малыми углами. Конструкция зонда, в котором использован метод малоуглового рассеяния света, разработана в лаборатории турбомашин А. В. Куршаковым (МЭИ) (рис. 2.15). Зонд (рис. 2.15, а) представляет приемник /, жестко соединенный с трубой //. Труба может передвигаться в направляющей втулке, закрепленной в корпусе рабочей части стенда. Световой поток (показан стрелкой) от источника света — лазера ЛГ-66 попадает в просвечиваемый объем (вблизи сечения по А—А). Рассеянный в этом объеме свет попадает на зеркало I. Для снижения погрешности за счет паразитных отражений используется - диафрагма 2. Инди- [c.44]

С ростом концентрации Р. форма мицелл может изменяться они принимают цилиндрическую, дискообразную форму или форму трёхосного эллипсоида. Это проявляется в иэменевии индикатрисы рассеяния света Р. и в изменении зависимости вязкости Р. от концентрации. В нек-рых случаях в Р. могут присутствовать ци-линдрич. мицеллы, сод жащие —Ю —10 молекул. В области концентраций Р., превышающих ККМ, именно мицеллы являются элементарными структурными единицами, определяющими физ. свойства возникающих в Р. фаа, как изотропных, так и жидкокристаллических (см. ниже). [c.290]

Лагунов А. С. и др. Прибор для непосредственной заниси индикатрисы рассеяния света при измерениях дисперсности жидкой фазы, взвещенной в потоке.— кТруды ЦКТИ , 1966, вып. 65. [c.227]

Методика аналогичного рассмотрения при статистике фазовых отклонений, отличной от гауссовой, и при исходных волнах с медленно меняющейся по сечению комплексной амплитудой изложена в [41]. Сооб-щим еще, что ширина индикатрисы рассеянного света определяется характерным поперечным масштабом фазовых искажений, во много раз превьшхая обусловленную апертурными ограничениями дифракционную расходимость. [c.164]

Изображение пространства на плоскость 25—33 Изогиры и изохромы 801 Индикаторыфлуоресцентные 554, 555 Индикатрисы рассеяния света 710, 716, 717 Инерция фотопластинки 290 [c.812]

В терминах электронной теории можно следующим образом охарактеризовать механизм процесса. Электрическое поле падающей волны раскачивает заряженные частицы (электроны), и возникает рассеянное излучение, которое в грубом приближении можно описать полученными ранее соотношениями для гармонического осциллятора, излучающего под действием вынуждающей силы (см. 1.5). В частности, сразу понятно, почему наиболее интенсивно рассеивается коротковолновое излучение. Известно, что интегральная интенсивность излучения диполя пропорциональна четвертой степени частоты (ш lA ). Следовательно, голубой свет рассеивается значительно сильнее красного (Хкр/ гол = 1,6). Индикатриса рассеяния похожа на распределение потока электромагнитной энергии в пространстве (см. 1.5), полученное на основе очевидного положения об отсутствии излучения в направлении движения осциллирующего электрона. [c.353]

Универсальным методом изучения дисперсных сред, применимым в довольно широком диапазоне радиусов капель (0,01—100 мкм), следует считать метод измерения индикатрисы рассеяния. На рис. 2.14 представлены типичные индикатрисы, вычисленные для различных диаметров капель воды. Масштаб инди-катрис разный (для сравнения на рис. 2.14 индикатриса для р=30 должна быть в 70 раз длиннее , чем для р=8 (р=2яг // , где —длина волны падающего света). Изображение на рис. 2.14, а соответствует релеевскому рассеянию частицами очень малых радиусов (Iimp -0). Его характерные особенности следующие [c.43]

Для измерения размеров мелких частиц используется метод асимметрии, индикатрисы рассеяния, позволяющий определить модальный диаметр частиц 10- <с к<10 м. Показателем степени асимметрии индикатрисы рассеяния служит отношение hfh—интенсивностей рассеянного света вперед и назад под углом р к направлению падающего излучения /о- Для определенного угла наблюдения отношение hlh зависит от размера частицы, т. е. от р = 2пгки%- [c.46]

Наглядное изображение Р. с. даёт индикатриса рассеяния (полярная диаграмма), показывающая распределение относит, интенсивности рассеянного света по направлениям (рис, 2). Вид индикатрисы зависит от частоты, полярлзацпи и направления падающего излуче- [c.278]

Индикатриса рассеяния по мере роста ка становится не симметричной (рис. 4), а вытягивается вперёд. Немонотонность угл. распределения при йд > 1 появляется, начиная с Ад > я. Угл. распределение быстро и остро меняется по направлениям и в зависимости от Ад (индикатрисный эффект Ми). Так же резко меняется поляризация рассеянного света. [c.280]

Рис. 4. Индикатрисы рассеяния линейно поляризованного света дизлектрическим шаром с п = 1,25 при = 1,6 (а) и /( а = 8 (б). Сплошные линии соответствуют поляризации, перпендикулярной плоскости рассеяния, пунктирная — поляризации в плоскости рассеяния.

Экспериментальное исследование структуры потока за сопловыми решетками, выполненное И. А. Ятчени [Л. 46], также подтверждает выводы о конденсации пара в кромочных следах. Исследования проводились оптическим методом, основанным на рассеянии света, проходящего через дисперсную ореду. Кривая, характеризующая распределение рассеянного света по разным направлениям, называется индикатрисой рассеяния [Л. 137]. [c.46]

Работа посвящена определению дальности видимости черных и нечерных объектов в том случае, когда наблюдатель и наблюдаемый объект находятся в различных горизонтальных плоскостях. Решение задачи учитывает асимметричность индикатрисы рассеяния, альбедо земной поверхности и, наряду с рассеянием, поглощение света. В первую очередь решается чисто теоретическая задача определение яркости света в любой точке атмосферы для любого направления луча в частности решается вопрос об определении яркости неба. В основу решения положено уравнение переноса лучистой энергии, из которого затем, принимая во внимание краевые условия, выводится система двух интегральных уравнений для двух неизвестных функций г) и [т г являющихся ключом к решению всей задачи. Решение этой системы интегральных уравнений осуществляется методом последовательных приближений. Вычисление дальности видимости дано для двух вариантов задачи, в зависимости от расположения наблюдателя по отношению к наблюдаемому объекту (выше или ниже) и основано, с одной стороны, на понятие контраста яркостей, введенного Кошмидером, [c.347]

Настоящая статья представляет сводку результатов вычислений, проведенных в отделе математической геофизики Института теоретической геофизики в течение промежутка времени с 1.Х 1942 г. по l.VH 1943 г. по методу, разработанному мною в исследовании Теория негоризонтальной видимости [1]. В задачу не входило составление таблиц видимости, приспособленных к репхению каких-либо прикладных вопросов. Мы ограничили свои цели разработкой техники вычислений И установлением некоторых закономерностей, недоступных для непосредственного теоретического исследования ввиду громоздкости аналитического аппарата. Вычислительные трудности в задаче о рассеянии света в атмосфере эастут с усложнением вида индикатрисы рассеяния. Поэтому мы ограничились двумя простейгаими случаями закона рассеяния. Во-первых, был изучен случай сферического рассеяния ) [c.440]

В нашем распоряжении имеется численное решение интегрального уравнения теории рассеяния света, онубликованное в статье [3] для индикатрисы рассеяния вида [c.706]

Рассеянию света в атмосфере с приложениями к вопросам негоризонтальной видимости и аэрофотосъемки. Эти вопросы репхались им с учетом несфе-эичности индикатрисы рассеяния, альбедо земли и азимута падаюш,его света. Проведены вычислительные работы и сопоставление результатов расчета с самолетными наблюдениями. [c.770]

Па основе изложенной теории в [6] при сферической индикатрисе рассеяния была предпринята вычислительная работа, связанная с различными нриложе-ниями. Именно, дана обгаирная сводка формул, содержащих интегропоказатель-ные функции Еп х) и таблицы этих функций нри п = 1, 2, 3, 4. (Функции Еп х) существенным образом входят в теорию рассеяния света.) Далее представлены таблицы функции источника на различных уровнях в атмосфере оптической толщины от 0,2 до 0,6 для набора значений альбедо земной поверхности. Наличие [c.772]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...