Отклонение падающей точки от вертикали

ОТКЛОНЕНИЕ ПАДАЮЩЕЙ ТОЧКИ ОТ ВЕРТИКАЛИ ВСЛЕДСТВИЕ ВРАЩЕНИЯ ЗЕМЛИ [c.230]

Отклонение падающей точки от вертикали вследствие вращения Земли. Рассмотрим материальную точку, падающую с не очень большой (по сравнению с радиусом Земли) высоты Н на поверхность Земли. Силу тяжести Р при падении будем считать постоянной, а сопротивлением воздуха пренебрежем. Направим ось Оу вертикально вверх, а ось Ох — на [c.298]

ОТКЛОНЕНИЕ ПАДАЮЩЕЙ ТОЧКИ ОТ ВЕРТИКАЛИ 299 [c.299]

Отклонение падающей точки от вертикали 298 [c.475]

Отклонение падающих тел от вертикали. Рассмотрим материальную точку уИ, свободно падающую на земную поверхность с небольшой (по сравнению с радиусом Земли) высоты. Действующую на точку силу тяжести P = mg, где Р определяется равенством (13), будем считать постоянной, а сопротивлением воздуха пренебрежем. [c.443]

Кориолисовой силой обусловлено также и отклонение падающих тел к востоку (рис. 187). В случае, изображенном ыа рисунке, с точки зрения движущегося вместе с Землей наблюдателя, на падающее тело действует кориолисова сила, направленная от чертежа к наблюдателю, т. е. к востоку. Она и вызывает отклонение падающего тела от вертикали (оно упадет не в точку С, а в С). Для внеземного наблюдателя, покоящегося относительно Солнца и звезд (для которого кориолисовой силы не существует), отклонение объясняется тем, что покоящееся относительно Земли тело имеет в момент начала падения горизонтальную скорость, обусловленную вращением Земли и направленную к востоку. Эта скорость больше, чем обусловленная той же причиной скорость точки С, находящейся на той же вертикали на поверхности Земли (так как у первой радиус вращения на h больше). При свободном падении тело сохраняет горизонтальную скорость, которую оно имело в момент начала падения, И поэтому опережает ту точку Земли, над которой оно находилось в начале падения. [c.378]

ОТКЛОНЕНИЕ СВОБОДНО ПАДАЮЩЕЙ МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ ОТ ВЕРТИКАЛИ К ВОСТОКУ ВСЛЕДСТВИЕ СУТОЧНОГО ВРАЩЕНИЯ ЗЕМЛИ [c.508]

Отклонение свободно падающей материальной точки от вертикали к востоку вследствие суточного вращения Земли. Принимая во внимание полученные результаты, рассмотрим материальную точку М с массой т, падающую без начальной скорости на поверхность Земли с настолько малой (по сравнению с радиусом Земли) высоты Н (рис. 301), что ускорение силы тяжести g за время падения можно считать постоянным. Сопротивлением воздуха будем пренебрегать. [c.510]

Другим классическим примером заметного проявления сил Кориолиса является отклонение свободно падающих тел от вертикали. Так как скорость падающего тела является почти вертикальной, а вектор <о лежит в северо-южной вертикальной плоскости, то отклоняющая сила 2m vX[c.158]

Соотношения (25) и (26) суть уравнения относительного движения точки в конечном виде. Исключая из (25) и (26) время 1, мы найдем уравнение траектории. Легко видеть, что это будет полукубическая парабола. Соотношение (25) показывает, что свободно падающая тяжелая точка отклоняется от вертикали к востоку (в северном полушарии), причем величина отклонения растет пропорционально кубу времени падения. [c.278]

Если мы посмотрим, как были введены силы инерции, то увидим, что это было сделано искусственно, с целью сохранить закон Ньютона, и что мы не указали никаких внешних воздействий на точку, которым отвечали бы силы инерции. По этой причине силы инерции часто называют псевдосилами. Логически — в узких рамках классической механики — это оправдано, но все же звучание термина вызывает некоторый протест. Как на практике отличить псевдосилы от подлинных Силу Кориолиса от силы Лоренца Строго говоря, отклонение падающего камня от вертикали еще не доказывает вращения Земли, так как это отклонение [c.37]

Чтобы найти, например, таким методом отклонение падающей точки благодаря вращению Земли, мы вводим инерциальную систему отсчета с началом в центре Земли, причем оси этой системы направлены на три неподвижные звезды движение точки относительно этой системы происходит под действием ньютони-анского притяжения к центру Земли, причем известно начальное положение точки и ее начальная скорость Уо = (i + ft) со os ф. Зная силу и начальные условия, находим эллиптическую траекторию у нашей точки, закон движения по этой траектории ) и точку пересечения М2 этой последней с поверхностью земного шара после этого легко найти точные формулы для искомых отклонений точки М2 от точки Mi на Земле, находившейся в начальный момент времени на одной вертикали с точкой Л1 ). [c.121]

Вертикальное падение. Чтобы определить направление корио-лисовой силы инерции F"op в случае свободно падающей точки, надо знать направление относительной скорости v точки. Так как сила f"op очень мала по сравнению с силой тяжести, то в первом приближении можно считать вектор V, направленным по вертикали, т. е. вдоль линии МО (рис. 251). Тогд вектор а ор будет, как легко видеть, направлен на запад, а сила F"op — на восток (т. е. так, как на рис. 251 направлен вектор v). Следовательно, в первом приближении свободно падающая точка (тело) отклоняется вследствие вращения Земли от вертикали к востоку. Тело, брошенное вертикально вверх, будет, очевидно, при подъеме отклоняться к западу. Величины этих отклонений очень малы и заметны только при достаточно.большой высоте падения или подъема, что видно из расчетов, приведенных в 93. [c.230]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...