Пространственная плотность падающего излучения

Приведенные характеристики излучения являются линейными функциями пространственной плотности падающего излучения т]п. Объемная плотность падающего излучения Tin определяется как скалярный интеграл от интенсивности излучения по сферическому телесному углу [c.477]

Термин пространственная плотность падающего излучения используется в технических приложениях. В книгах по астрофизике эта величина, деленная на 4я, называется средней интенсивностью. [c.65]

ФОРМАЛЬНОЕ РЕШЕНИЕ ДЛЯ ПРОСТРАНСТВЕННОЙ ПЛОТНОСТИ ПАДАЮЩЕГО ИЗЛУЧЕНИЯ [c.288]

Пространственную плотность падающего излучения G можно связать с функцией 1е(х, у, z), так как она равна интегралу от [c.374]

После определения коэффициентов разложения Л(т)о) и Л(т]) с помощью соотношения (10.95) можно найти распределение интенсивности излучения /(т, fx). Затем могут быть вычислены другие физические величины, такие, как пространственная плотность падающего излучения G(t) и плотность потока результирующего излучения (т). Пространственная плотность падающего излучения определяется из выражения [c.409]

Зная коэффициенты разложения, по формулам (10.124), (10.99) и. (10.100) можно определить интенсивность излучения /(т, х), пространственную плотность падающего излучения С(т) и плотность потока результирующего излучения q (x) . [c.415]

После того как в результате решения уравнений (11.61) получены функции tj)i(T) (t = 1 или 2), пространственную плотность падающего излучения G(t), интенсивность излучения /(т, ц) и плотность потока результирующего излучения в, среде можно рассчитать по формулам [c.445]

Безразмерная плотность потока результирующего излучения Q (t, I) и безразмерная пространственная плотность падающего излучения G x, ) в уравнениях (12.5) и (12.7) связаны с интенсивностью излучения /(т, ц, I) соотнощениями 1 [c.493]

Безразмерная пространственная плотность падающего излучения G x) связана с интенсивностью излучения /(,t x) соотношением [c.503]

Пропускательная способность 480 Пространственная плотность падающего излучения 44 Пуанкаре — Бертрана формула 399 [c.609]

Пространственная плотность падающего излучения [c.323]

Формулы, полученные для плотности потока излучения, интенсивности излучения и пространственной плотности падающего излучения, справедливы как для интегрального, так и для монохроматического излучения. В последнем случае величины, входящие в названные формулы, отмечаются индексами V или X. Например, формула (ХП1-14) для монохроматического излучения имеет вид [c.324]

Впервые распределение пространственной плотности падающего излучения по частотам спектра для равновесного излучения, которым обладает абсолютно черное тело, было найдено Планком. [c.325]

Пространственная плотность падающего монохроматического излучения Gv(t) в случае осевой симметрии определяется в виде [c.288]

В большинстве приложений представляют интерес такие величины, как пространственная плотность потока падающего излучения G (т), плотность потока результирующего излучения q (т) и его производная dq r)ldx. Следовательно, с использованием форма льных решений относительно 1у (г, ii) и /7 (т, л) будут получены общие соотношения для С(т), ( (т) и dq x)ldx. Как будет видно из дальнейшего, все эти выражения содержат интенсивность излучения на, границах iv (О, Ji), ц > О, и /v (То, ц), (i < 0), а также функцию источника (т, ц.), которые в общем случае неизвестны. Следующим шагом анализа будет отыскание соотношений для интенсивностей на границах и функции источника. В разд. 8.7 рассматриваются граничные условия, соответствующие задачам теплообмена излучением, а в разд. 8.8 — формальные решения для интенсивностей на граничных поверхностях. Однако для определения с помощью этих соотношений интенсивностей на границах необходимо знать функцию источника-5у(т, ti). Чтобы завершить анализ, в разд. 8.9 представлено интегральное уравнение, определяющее функцию источника. [c.287]

Плотность падающего на элементарную площадку лучистого потока складывается. из излучения объемов и излучения поверхностей. Эти величины, могут быть получены из, выражений (7-1) и 7-3), если их умножить на косинус угла между направлением луча и нормалью к площадке в точке Ж Проделав эту операцию и проинтегрировав полученное выражение по пространственному углу 2я, получим [c.250]

До СИХ пор мы предполагали, что падающее излучение представлено одной модой (шл) с П1 фотонами это, вообще говоря, не соответствует реальным условиям. Мы примем теперь, что в том месте, где находится рассматриваемая молекула, существует пространственная плотность энергии О/,), отнесенная к единице кру- [c.356]

Данная глава посвящена теплообмену излучением в непрозрачной среде, т. е. среде, которая поглощает, испускает и рассеивает излучение. Выведено уравнение переноса излучения, проведено формальное интегрирование этого уравнения, получены формальные решения относительно плотности потока результирующего излучения, ее градиента и пространственной плотности падающего излучения в плоскопараллельном случае. Описаны модели для учета несерости среды, а также рассматривается преобразование азимутально несимметричных задач к азиму-тально симметричным. [c.269]

Величина Gy называется пространственной плотностью падающего монохроматического излучения, а G — пространственной плотностью падаюи его излучения [c.44]

Поскольку выражение ЙМцПцУ- является пространственной плотностью энергии на одну моду, то выражение в фигурных скобках представляет собой произведение пространственной плотности энергии в одной моде и числа мод в единичном интервале энергни. Если обозначить через а (со) пространственную плотность энергии падающего излучения на единицу круговой частоты, то окончательно можем записать [c.269]

Когда длина волны меньше пространственного периода решетки, при определенных условиях возможно появление волн, распростраияюшихся в направлениях, сильно отличающихся от направления падающей волны. Это явление подобно образованию дифракционных максимумов прн падении света на оптическую дифракционную решетку (см. 6.5). Однако если интересоваться распространением рентгеновского излучения в веществе в направлении, близком к направлению падающей волны, то зависимость плотности числа электронов N (лг, у, г) от координат становится несущественной н вместо нее можно рассматрнвгть усредненную по объему величину N—полную концентрацию электронов. Поэтому для преломления на малые углы, несмотря на нарушение условия Я. о, диэлектрическая проницаемость с (и)) н показатель преломления п (т) сохраняют свой обычный смысл н для рентгеновского излучения. [c.97]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...