Интенсивность падающая ослабленная

Поскольку в оптических приборах свету всегда приходится проходить через систему линз и призм, то нужно считаться с ослаблением интенсивности прошедшего света за счет отражения от поверхностей. В случае нормального падения света, как следует из формулы (3.16), коэффициент отражения (отношение интенсивности отраженного света к интенсивности падающего) определяется следующим образом [c.52]

Изменение температуры абсолютно черного источника приводит к изменению в распределении по длинам волн интенсивности падающего излучения и к соответствующему изменению суммарного, или эффективного, коэффициента ослабления лучей к, связанного со спектральным коэффициентом ослабления кх зависимостью [c.76]

НЛП с телами, к-рые расположены на пути её распространения. В зависимости от природы волн и свойств среды механизм П. в. может быть различным (напр., при поглощении звука и поглощении света), но во всех случаях П. в. приводит к ослаблению интенсивности волны. Ослабление волн при распространении может быть вызвано не только собственно поглощением, но и др. явлениями, при к-рых энергия падающей волны переходит в энергию др. типов волн, возникающих под действием падающей волны (напр., при рассеянии волн). [c.655]

Физический смысл (7.41) можно пояснить, рассмотрев рис. 7.13. Первый член в правой части ип(г) есть средняя интенсивность, связанная с приходящей со всех направлений ослабленной падающей интенсивностью. Для интерпретации второго члена заметим, что /(гь в ) есть интенсивность, падающая на объем с направления поэтому первое слагаемое в интегральном члене есть вклад от /(Гь ) в направлении 8, ослабленный сферической расходимостью (г — Г1 и поглощением ехр[—(т —тО] [c.180]

Полная лучевая интенсивность в точке г состоит из ослабленной падающей интенсивности Iri и диффузной интенсивности 1а. Как показано в (7.39), диффузная интенсивность равна сумме всех интенсивностей, рассеянных частицами при облучении полной интенсивностью. Последняя, вообще говоря, неизвестна. Однако в приближении первого порядка мы полагаем, что полная интенсивность, падающая на частицы, приближенно равна ослабленной падающей интенсивности, которая известна. Отсюда получаем решение в приближении первого порядка [c.188]

Для 7-квантов не существует понятий пробега, максимального пробега, потерь энергии на единицу длины. При прохождении пучка 7-квантов через вещество их энергия не меняется, но в результате столкновений постепенно ослабляется интенсивность пучка. Нетрудно получить закон, по которому происходит это ослабление. Обозначим через J монохроматический поток падающих частиц, т. е. число частиц, проходящих через 1 см в 1 с. Пройдя слой вещества dx, пучок ослабнет на величину dJ. Очевидно, что dJ пропорционально потоку и толщине слоя [c.447]

Нефелометрические методы контроля структуры. Нефелометрами называют приборы для измерения концентрации взвешенных частиц в жидкостях и газах. Принцип их действия заключается в регистрации степени ослабления проходящего через объект света в процессе рассеивания на его оптических неоднородностях. Падающий на мутную среду свет частично рассеивается. Интенсивность рассеяния для малых частиц ( 1/ЮХ) в соответствии с законом Рэлея обратно пропорциональна четвертой степени длины волны света. В связи с этим в нефелометрии целесообразно использование коротковолновой области (УФ и синие лучи). Рассеяние света сопровождается его поляризацией. Пространственное распределение рассеянного света имеет симметричный характер относительно направления первичного пучка и перпендикулярного ему направления. В плоскостях, нормальных оси исходного пучка, интенсивность рассеянного света одинакова. Для произвольного направления под углом а к оси первичного пучка интенсивность света равна [c.112]

При защите поверхностей массообменом пограничный слой является практически прозрачным для падающего излучения. По этой причине вдув газа в пограничный слой не может быть эффективным средством защиты от интенсивного радиационного нагрева. В этом случае следует зачернять пограничный слой, увеличивая его коэффициент ослабления излучения. С этой целью в пограничный слой вводят различные присадки, добиваясь снижения величины падающего на поверхность радиационного теплового потока. [c.22]

Поэтому для характеристики спектрального распределения интенсивности в падающем излучении при заданной температуре абсолютно черного тела и установления зависимости эффективного интегрального коэффициента ослабления к от этого распределения удобно в качестве определяющего масштаба подобия выбрать величину длины волны Хо, однозначно определяемую спектральным составом падающего черного излучения при заданной температуре источника. [c.77]

Разрушения элементов измерительной системы можно избежать, если для ослабления пучка пользоваться пленками с диэлектрическим покрытием — они отражают около 8% падающей энергии. За счет последовательного отражения от нескольких пленок можно уменьшить интенсивность пучка до уровня, при котором могут работать обычные ослабители, фильтры и фотопленки. [c.73]

Теперь следует рассмотреть способы измерения интенсивности окраски на фотоколориметре ФЭК-М (см. рис. 12-2). Если в обе кюветы — правую К и левую /Сл — налить растворитель, например дистиллированную воду, то световые потоки при открытой щелевой диафрагме Д и соответствующем положении нейтральных клиньев Кг и будут одинаковой интенсивности и стрелка гальванометра Г будет стоять на нуле. Поскольку обычно характеристики обоих фотоэлементов не совсем одинаковы, то это нулевое положение стрелки гальванометра достигается регулированием интенсивности левого светового потока нейтральными клиньями. Если теперь налить в одну из кювет окрашенный раствор, то световой поток, падающий на соответствующий фотоэлемент, ослабнет и потребуется изменение ширины щели I или положения нейтральных клиньев, чтобы компенсировать это ослабление. Из сказанного ясно, что может применяться несколько способов измерения на данном приборе. Для осуществления этих способов щелевая диафрагма Д связана с двумя отсчетными барабанами — правым Бп и левым Б , на которых нанесены по две шкалы (красная и черная). [c.220]

Пусть интенсивность лучей, падающих на пленку после прохождения через сечение изделия, не содержащее дефекта, равна /, а через сечение, ослабленное дефектом, — Исходя из зависимости (1), [c.252]

Так как логарифм 10 равен 1, то негатив, ослабляющий интенсивность о падающего света в 10 раз, будет иметь оптическую плотность почернения 0 = . Плотность 0 = 2 соответствует ослаблению света негативом в 100 раз и т. д. [c.243]

Интенсивность рассеянного излучения. Коэффициенты рассеяния, поглощения и ослабления. Приведенные выше краткая схема решения уравнений Максвелла, формулы для составляющих рассеянного поля и основные свойства этих полей исчерпывают математическое содержание теории Ми. Следующая задача состоит в использовании этих решений и свойств с целью получения формул для физически измеряемых величин. К числу последних относятся интенсивность рассеянного излучения и параметры Стокса. Из сопоставления именно этих величин для падающего и рассеянного излучения следуют основные оптические характеристики для рассеивающих частиц. [c.16]

Наиб, низкие интенсивности требуются для наблюдения двухфотонного поглощения (т — 2). Напр., для межзонных переходов в полупроводниках и диэлектриках Хг 10 -4- 10 см/Вт, т. е. заметное ослабление пучка за счёт двухфотонного поглощения достигается при интенсивностях 10 -t- 10 Вт/см . Однако, если регистрировать М. п. косвенными методами, напр. по измерению интенсивности люминесценции, возбуждаемой мвогофотонным поглощением, то в ряде случаев достаточными оказываются интенсивности падающего излучения -i- Ю Вт/см . [c.167]

К нейтральносерым светоослабляющим устройствам могут быть отнесены фотометрические сетки. Они представляют собой металлические или шелковые хорошо зачерненные сетки с мелкими клетками, порядка 1 мм и меньше.Такие сетки следует натянуть на металлическую круглую или прямоуго.пьную оправу. С помощью фотометрической сетки, надетой на объектив, можно равномерно ослабить световой поток, проходящий через него, соответствеи-но коэффициенту ослабления сетки 6. Коэффициент ослабления можно определить с помощью любого фотометра, который имеет надежную логарифмическую или линейную измерительные шкалы б = Ig-y ). Отношение интенсивности света прошедшего через сетку к интенсивности падающего называют прозрачностью т= 4-, и часто выражают в процентах. Следовательно, [c.322]

В (V) — интенсивность энергии собственного излут1ения среды а(у)+Р(у)=А (у) — суммарный коэффициент ослабления интенсивности лучевого переноса, включающий коэффициент поглощения а(у) и коэффициент рассеяния Р(у) (V) — интенсивность падающего излучения по любому другому направлению Г [c.442]

Заметим прежде всего, что, поскольку геометрия задачи и падающая волна не зависят от х и у, интенсивность /(г, з) есть функция только от 2 и 0. уравнение (11.1) удобно переписать, используя оптический путь т = patz в направлении г. Разделим также лучевую интенсивность на ослабленную интенсивность 1п [c.225]

При кипении жидкостей в условиях ослабленного гравитационного поля в интервале значений Г] от 0,04 до 1,0 интенсивность теплообмена также не зависит от уровня гравитации (рис. 7.7) [65]. Аналогичные результаты получены при кипении азота (рис. 7.8) в опытах X. Мерта и Д. Кларка [32], экспериментальная установка которых помещалась на падающей с высоты 10 м платформе. Из рис. 7.8 видно, что при развитом кипении (кривая а) и в переходной области от развитого кипения к пленочному. (кривая б) интенсивность теплообмена не зависит от уровня гравитации. Массовые силы влияют только на значение критической плотности теплового потока 9кр1 и на интенсивность теплообмена при пленочном кипении (кривые в). В условиях полной невесомости длительное пузырьковое кипение возможно только в том случае, если каким-либо искусственным способом будет организован отвод паровых пузырей от теплоотдающей поверхности. [c.196]

На состояние стратосферы Земли оказало существенное влияние извержение вулкана Агунг (о. Бали, Индонезия) в марте 1963 г. С тех пор этот эффект называют эффектом Агунга. Ученые, работавшие в Антарктиде, зарегистрировали постепенное уменьшение падающего по нормали солнечного излучения в декабре 1963 г., а к середине февраля 1964 г. оно составило всего лишь 15 % среднего значения, наблюдавшегося за предыдущие 10 лет. Это было отнесено на счет накопления вулканических частиц в стратосфере после извержения Агунга. Ослабление падающего по нормали солнечного излучения наблюдалось в течение нескольких лет в 1968 г. интенсивность его составляла 98% обычной. Между тем было установлено, что непосредственно после извержения вулкана температура воздуха в атмосфере поднялась на 6—7°С и в последующие несколько лет превышала норму на 2— 3°С. В то же время не было отмечено никаких изменений температуры воздуха в тропосфере. [c.289]

Как молекулярное, таки аэрозольное рассеяпис приводит к ослаблению падающих лучей. Интенсивность I излучения, ирОЕиедшсго через сл011 атмосферы толщиной I (без учёта интенсивности рассеянного из.туче-гп [c.143]

Я/гах)2л (sin 0 — w ai) . Затухающая волна и.меет три составляющие в ортогональной системе координат xyz (в отличие от проходящей волны, у к-рой поле Е ортогонально к направлению расцространония и не имеет продольной составляющей). Амплитуды отражённых Бр и Ej волн, поляризованных соответственно в плоскости отражения и перпендикулярно ей, определяются вблизи границы (г = 0) через составляющие и падающей волны Б, = Е у, Бр= (Б ж+ Составляющие Б д., Е у и Бд являются ф-циями Hjx и 0 их зависимость от 0 представлена на рис. 1. Для единичной падающей амплитуды вблизи 0 р компонента Е у = 2, компонента Бд в среде 1 уменьшается в (/ij/ i)s раз, а в среде 2 Бд возрастает в 2 j/ 2 раз, т. е. наиб, интенсивное эл.-магн. поле в отражающей среде можно получить с материалами, имеющими большие X. поэтому в спектроскопии НПВО используются материалы с большими п . Наиб, ослабление падающего света (при углах, близких к критическому) происходит за счёт диполей, ориентированных по оси г, т. е. пер- [c.246]

ОПТИЧЕСКАЯ ПЛОТНОСТЬ (В) — мера непрозрачности слоя вещества толщиной I для световых лучей характеризует ослабление оптич, излучения в слоях разл. веществ (красителях, светофильтрах, растворах, газах и т, п.). Для неотражающего слоя В — gIJI — к 1, где I — интенсивность излучения, прошедшего поглощающую среду — интенсивность излучения, падающего на поглощающую среду — поглощения показатель среды для излучения с длиной волны Я,, связанный с уд. показателем поглощения Хх в Бугера — Ламберта — Бера законе соотношением = 2,303х . О. п. может быть определена и как логарифм величины, обратной пропускания коэффициенту т слоя вещества Г) — lg (1/т). Введение О. п. удобно при вычислениях, т, к. она меняется на неск. единиц, тогда как величина /о// может для разл. образцов и на разл. участках спектра изменяться на неск. порядков, О. п, смеси нереагирующих друг с другом веществ равна сумме О. п. отд. компонентов. л. н. Напорский. [c.441]

Интенсивность гамма- или рентгеновского излучения измеряется как характеристика, определяемая отношением потока излучения к площади сечения, через которую проходит этот поток. Интенснв-пость падающего потока и долей излучения, поглощенного или рассеянного объектом, ослабление интенсивности зависят от толщины просвечиваемого материала, его плотности и однородности и длины волны излучения. [c.93]

В простейшем варианте пучок непрерывного лазера пропускается через кристалл ВаТЮз, в котором он испытывает сильное ослабление в результате светоиндуцированного рассеяния ( 2.2). Достижение нужной степени ослабления осуществляется управлением усиления за проход при изменении угла падения пучка на кристалл. Пучок легко ослабляется в десятки раз. Допустимые пределы интенсивности 1 I 100 Вт/см . Нижний предел определяется темновой проводимостью ( 2.1), верхний — тепловым разрушением сегнетоэлектрической фазы (для ВаТЮз точка Кюри равна Т 120 °С). Свет, выводимый из пучка, не поглощается, а только изменяет направление своего распространения. Необходимые потери связаны лишь с записью решеток. Естественно, что некогерентный свет в указанном процессе не участвует. При необходимости эффективного использования всего излучения (в том числе и выводимого из падающего пучка) выгоднее использовать двухпучковые схемы, а также все схемы саКюнакачиваю-щихся лазеров на четырехволновом смешении. В эксперименте пучок Аг -лазера (488 нм, 12 мВт) фокусировался на кристалле ВаТЮз. прозрачность которого через 120 мс выходила на стационарное значение 2 % в схеме с рассеянным светом и 5 % в схеме с ФРК-лазером с полулинейным резонатором (отметим более эффективное ослабление пучка в отсутствие лазерной генерации). Описанный нелинейный ограничитель мощности лазерных пучков обладает рядом достоинств [14] работа во всем видимом и ближнем ИК диапазонах, возможность одновременного ослабления нескольких пучков с различными углами падения и/или длинами волн (в том числе с малыми длинами когерентности), многократное использование одного кристалла путем стирания наведенных решеток и др. [c.238]

В одном из самых простых и самых надежных методов ослабления пользуются тем, что интенсивность излучения, рассеянного на диффузной ламбертовой поверхности, изменяется по закону 1/7 2 [157]. Лазерный пучок направляют на диффузную непоглощающую мишень, собирают малую часть рассеянной энергии и проводят на ней измерения. Если площадь действующей приемной поверхности фотоприемника равна Л, а рассеивающая поверхность перпендикулярна прямой, соединяющей приемник с поверхностью, и находится на расстоянии / , то мгновенная мощность Ps, падающая на приемник, дается выражением [c.138]

Таким образом, интенсивность излучения на глубине г + тх исходной атмосферы слагается из трех составляющих 1) интенсивности в усеченной атмосфере на глубине г от ослабленного падающего первичного потока 2) из аналогичной интенсивности, но от излучения, которое образуется в отсеченном слое и падает на границу усеченной атмосферы 3) наконец, в случае излучения, идущего вниз, падающее на границу диффузное излучение верхнего слоя, ослай ляясь по дороге, попадает на глубину г нижнего слоя как прямое излучение. В результате получается соотношение [31 [c.68]

Пусть на площадку йз, расположенную перпендикулярно к направлению луча /, внутри телесного угла 2 падает излучение с интенсивностью /х в интервале длин волн от X до X + X в течение времени Ш. Количество энергии, падающее на площадку, равно 1 2 йХ Ш йз. Если среда способна поглощать излучение, то в предположении, что ослабление интенсивности за счет поглощения пропорционально длине пути й1 и плотности среды р, количество поглощенной энергии на пути й1 будет равно рах 1х (11 йШЬИйз. Величина ах называется коэффициентом поглощения. Коэффициент поглощения зависит от длины волны излучения и состояния среды в данной точке пространства, но не зависит от направления излучения (в изотропной среде). [c.646]

Г[ о г л О 1Ц е н и е радиоволн газами т р о и о с ф ( р ы, поглощение и р а с с е-я II и е в г и ( р о м е т е о р а х. Тропосфера практически прозрачна для радиоволн от СДВ до С.МВ. Ослабление интенсивности в С.МВ обусловлено их рассеянием и ноглощением в гидрометеорах, а для более коротких волн также поглощением га 1ами атмосферы ( л. обр. кислородом и нарами воды). Рассеяние радиоволн на молекулах можно не учитывать. Из-за резонансных явлений, наступающих при совпадении падающей частоты с собств. частотой молекулы, существуют области частот с очень боль-щим поглощением. Резонансные явления характерны для X 1—2 с.и и особенно для СММВ X s 1—2 мм). Количество Oj в тропосфере постоянно содержание Н2О суп(оствеппо зависит от сезонных и климатич. условий и изменяется от 0,1 до 20 (в среднем [c.340]

Смотреть страницы где упоминается термин Интенсивность падающая ослабленная : [c.378] [c.26] [c.96] [c.153] [c.151] [c.226] [c.153] [c.519] [c.131] [c.349] [c.156] [c.37] [c.65] [c.212] [c.241] [c.123] [c.124] [c.513] [c.100] [c.249] [c.189] [c.255]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...