Пара сил расщепляющая

К износоустойчивым относятся также графитизированные стали— углеродистые или легированные заэвтектоидные стали, в которых часть С находится в свободном состоянии в виде включений графита (рис. 15.11). При изнашивании графитные включения расщепляются по плоскостям спайности и образуют тончайшие частицы, заполняющие неровности пар трения и предотвращающие сухое трение и схватывание. Стали этой группы отличаются, кроме того, высокими антифрикционными и антивибрационными свойствами, достаточной прочностью и пластичностью, хорошими технологическими свойствами. [c.274]

Описанный выше тип расщепления — появление триплета из двух о-компонент и одной я-компоненты — наблюдается, как выяснили дальнейшие исследования, крайне редко. Он характеризует простые спектральные линии, так называемые синглетные линии, представляющие одну определенную, практически монохроматическую волну, и называется нормальным расщеплением. Громадное же большинство спектральных линий сложно они представляют собой мультиплеты, т. е. состоят из двух или нескольких тесно расположенных спектральных линий. Простым мультиплетом — дублетом — является, например, желтая линия натрия,. представляющая собой пару линий и длины волн которых различаются почти на 6 А (Хо, = 5895,930 А и = 5889,963 А), причем интенсивность линии в два раза больше, чем линии Нередко встречаются значительно более сложные мультиплеты, состоящие из многих компонент. Воздействие магнитного поля на эти мультиплеты дает гораздо более сложную картину расщепления, чем описанная выше. Так, дублет натрия расщепляется таким образом, что линия Оз дает 6, а линия — 4 компоненты. Часть из них является я-компонентами, часть о-компонентами, раздвинутыми так, что для одних расщепление больше, а для других меньше нормального расщепления в том же магнитном поле интенсивность отдельных я- и о-компонент такова, что смесь всех линий дает неполяризованный свет. На рис. 31.5 показана фотография описанного расщепления, а на рис. 31.6 изображен еще более сложный случай. На нем изображена одна из линий септета хрома, распадающаяся на 21 компоненту в нижней части фигуры изображены 14 о-компонент, а в верхней — 7. я-компонент (на репродукции некоторые наиболее слабые компоненты видны плохо). [c.627]

Оптические приборы, имеющие детали из латуни и алюминия, в районе г. Батуми и его окрестностях также сильно обрастают плесенью. Она поглощает не только водяные пары, но и удерживает на поверхности изделия загрязнения, ухудшая их механические свойства. Многие плесени, усваивая некоторые компоненты лакокрасочных покрытий, полимерных материалов и других органических соединений, ускоряют процесс разрушения металла. Например, поливинилхлоридные пленки быстро охрупчиваются после воздействия плесени. Известно также, что плесневые грибы способны расщеплять целлюлозу до глюкозы с помощью биокатализатора целлюлозы, после чего происходит дальнейшее превращение ее в лимонную кислоту. Этот процесс суммарно можно выразить уравнением [c.15]

Протоны и ядра сверхвысоких энергий также подвержены воздействию фотонов М. ф. и. при столкновениях с ними ядра расщепляются, а соударения с протонами приводят к рождению новых частиц (электрон-позитронных пар, пионов и т. д.). В результате энергия протонов быстро уменьшается до пороговой, ниже к-рой рождение частиц становится невозможным по законам сохранения энергии и импульса. Именно с этими процессами связывают практич. отсутствие в космич. лучах частиц с энергией 10 эВ, а также малое кол-во тяжёлых ядер. [c.136]

Детерминант обращается в нуль, когда является одним из интересующих нас собственных значений. Для k = 0 рассматривается нечетное число волн, тогда как для k = l (состояние на границе зоны) диагональные члены расщепляются на пары одинаковых членов и в разложение входит четное число волн. Результаты для различных чисел волн и различных значений k приведены в табл. 12.12.1. [c.307]

Степень ионизации дугового промежутка определяется количеством электронов, вылетающих с поверхности отрицательного электрода (катода) и сталкивающихся ери своем движении с молекулами паров и газов, расщепляя их на положительные и отрицательные— ионы и электроны. Напряжение на дуге, от которого зависит количество движущихся с катода электронов и сообщаемая им кинетическая энергия, должно быть достаточным для того, чтобы при бомбардировке катода положительными ионами и анода отрицательными ионами и электронами перевести кинетическую энергию этих частиц в тепловую. [c.179]

Рис. 112 показывает, что в случае отрицательных показателей степени собственные значения С4д также расщепляются с увеличением Ке, но при некоторых числах Ке . последовательно сливаются. При Ке Бе, пара действительных собственных значений превращается в комплексно-сопряженную пару. Характерное поведение первой такой пары представлено на рис. 113. [c.301]

Оставаясь в рамках разумных приближений, дифракцию на клиновидном кристалле можно описать с помощью теории прохождения через плоскопараллельный кристалл. Детально это сделал Като [247]. Для получения волны, выходящей в вакуум, вводятся граничные условия для выходной поверхности, не параллельной входной. Из элементарных соображений следует, что поскольку кристалл имеет два значения для электронно-оптического показателя преломления, соответствующие коэффициентам потенциала и падающая, и дифракционная волны будут преломляться призмой кристалла и дадут две волны, выходящие при мало отличающихся направлениях. Тогда каждое пятно в дифракционной картине будет расщепляться на пару двух близких пятен. У выходной грани кристалла два волновых поля будут интерферировать, давая синусоидальное изменение интенсивности с толщиной, которое наблюдается затем либо в прошедшем, либо в дифрагировавшем пучках. Таким образом, электронно-микроскопические изображения в светлом или темном поле покажут картину синусоидальных полос, пересекающих изображение клина (фиг. 9.6). [c.201]

Здесь e — эксцентриситет орбиты смысл остальных параметров разъяснен в п. 3 4 гл. I. При е = О будем снова иметь интегрируемую задачу о колебаниях обычного маятника. Пусть 1хф Q. Тогда, как показано в [36], одна из пар сепаратрис невозмущенной задачи расщепляется, и поэтому при достаточно малых значениях е > О уравнение (3.3) не имеет аналитического интеграла, 2тг-периоди-ческого по и г . [c.268]

В ГЦК решетке дислокационные диполи малой ширины I ориентированы так, что линия дислокаций, входящих в пару, преимущественно параллельная направлениям типа (111), причем остальная доля дислокаций остается параллельной направлению типа (112). Векторы Бюргерса дислокаций, составляющих диполь, расположены вдоль направлений типа (ПО), причем каждая дислокация может иметь тонкую структуру и расщепляться на две частичные дислокации с векторами Бюргерса вдоль направлений (112). Наличие расщепления дислокаций на величину S для расстояний г S (и при S > /) практически не изменяет упругое поле, создаваемое ими, и поэтому в дальнейшем считаем, что дислокации, образующие диполь, не расщеплены, так что их вектор Бюргерса может иметь одно из равновероятных направлений типа (110). Охарактеризуем дислокационный диполь, т. е. заданное направление вектора касательной к линии дислокаций т , а направление вектора Бюргерса Ь — индексом а (а = 1, 2, т, где т — число различных возможных расположений дислокационного диполя), обозначим через Са концентрацию дислокационных диполей типа а (отношение числа диполей с заданными значениями Та и к общему числу атомов в сечении, перпендикулярном направлению вектора T ). [c.256]

Стеарин — это белая твердая нежирная масса. Получают его из сала животных воздействием пара при высокой температуре. Сало-сырец в результате такой обработки расщепляется на составные части с образованием стеариновой, олеиновой и пальмитиновой кислот. Олеиновая кислота при обычной температуре находится в жидком состоянии, а стеариновая и пальмитиновая — в твердом, так как температура их плавления соответственно 69 и 62° С. [c.50]

Фиг. 21. Энергетические уровни вырожденных деформационных колебаний в вырожденном электронном состоянии молекулы Сз (или зь) при очень малом электронно-колебательном взаимодействии (по Яну — Теллеру) в сравнении е соответствующими уровнями при нулевом электронно-колебательном взаимодействии. Сплошные горизонтальные линии обозначают действительные уровни, пунктирные — уровни без электронно-колебательного взаимодействия. Уровни с одинаковыми /, но различными I соединены наклонными пунктирными линиями, которые указывают, что при введении электронно-колебательного взаимодействия эти уровни взаимодействуют друг с другом. Пары и в этом приближении не расщепляются.

Здесь следует заметить, что распределение четырех состояний с данным К и Р == + /2 па пары несколько произвольно, как видно из двух корреляций на фиг. 8, но, несмотря на это, в формулах (1,100) относится к верхней паре уровней, а — к нижней. В прямом электронном состоянии 11 крайний верхний и крайний нижний из четырех уровней имеют Р = К — 1/2, а для двух средних уровней Р К h в обращенном состоянии — наоборот. Каждый из четырех уровней, получающихся по формулам (1,100), все еще дважды вырожден. Это вырождение может расщепляться нри дальнейшем взаимодействии между электронно-колебательным движением и вращением К- или Р-удвоение). [c.84]

В случае молекул точечной группы 1)зн, а также аналогичных молекул с плоскостью симметрии, перпендикулярной оси третьего или более высокого порядка, в отдельных ветвях подполосы (+/), К = 1 происходит чередование интенсивности, так как уровни Л) и Л 2 имеют различные статистические-веса в зависимости от величины ядерного спина одинаковых ядер. Однако-в каждой из двух ветвей, на которые расщепляется данная ветвь из-за удвоения -типа, чередование интенсивности происходит противоположным образом. Поэтому чередование интенсивности не будет наблюдаться до тех пор, пока не будут разрешены компоненты атого удвоения. Если в ветвях такой пары отсутствуют чередующиеся линии, то в результате будет наблюдаться одна ветвь с одиночными линиями, но с колебанием вращательной структуры аналогично тому, как это происходит в полосах П — П симметричных линейных молекул с нулевым ядерным спином одинаковых ядер. Амплитуда изменения интенсивности при чередовании зависит от числа одинаковых ядер и их спина точно так же, как в подполосах с К = О переходов А — А (см. выше). [c.239]

Для усиления размагничивающего действия реакции якоря к увеличения насыщения той части полюса, поток которой желательно поддерживать при нагрузке неизменным, в генераторах с расщепленными полюсами обе части каждого полюса разделены (расщеплены) на два полюса одинаковой полярности, которые располагаются вдоль окружности якоря один за другим (Л г и Nis, 5г и Sjx, рис. 32).Таким образом, генератор с расщепленными полюсами, имея четыре основных полюса, в магнитном отношении является по существу двухполюсной машиной, так как каждая пара одноименных полюсов, расположенных рядом, образует один расщепленный полюс Лр или Sp (см. рис. 32). Поэтому генератор с расщепленными полюсами имеет лишь одну нейтраль, расположенную перпендикулярно оси, проходящей между парой одноименных полюсов. На этой нейтрали на принципиальной электрической схеме (см. рис. 32) размещены основные щетки генератора а и Ь, между ними расположена дополнительная третья щетка с (см. рис. 31 и 32). [c.67]

Замечание 2. Если рассматривать возмущения задачи Эйлера-Пуансо при условиях Гесса, то оказывается, что пара сепаратрис, исходящих из неустойчивых перманентных вращений, не расщепляется при возмущении [92] (см. рис. 70f, 71 h). При этом интеграл (3.4) и определяет особый тор, заполненный двоякоасимптотическими траекториями, приближающимися к некоторым неустойчивым периодическим решениям, которые при Д О переходят в перманентные вращения вокруг средней оси. Такое описание динамики приведенной системы не противоречит результату Жуковского о квазипериодическом движении центра масс тела (3.9), так как система, описывающая движение центра масс, получается редукцией не по углу прецессии, а по углу собственного вращения вокруг оси, перпендикулярной круговому сечению. [c.244]

В момент бифуркации (при X = Л ) каждый элемент (точка) 2" -цикла расщепляется на пару—две близкие точкп, расстояние между которыми постепенпо возрастает, но точки остаются ближайшими друг к другу на всем протяжении изменения до следующей бифуркации. Если следить за переходами элементов цикла друг в друга с течением времени (т. е. нри последовательных отображениях Xj+i = f(xj к)), то каждая из компонент пары перейдет в другую через 2" единиц времени. Это значит, что расстояние между точками пары измеряет амплитуду колебаний вновь возникающего удвоенного периода, и в этом смысле представляет особый физический интерес. [c.178]

Конфигурационное вырождение имеет место почти во всех молекулах, содержащих одинаковые ядра. Чем ниже структурная симметрия молекулы, тем, вообще говоря, больше степень конфигурационного вырождения, которая очень быстро увеличивается с ростом размеров молекулы. Простые симметричные молекулы, такие, как.ЗОг или ВРз, в основных электронных состояниях не имеют конфигурационного вырождения, так как для каждой из них имеется только одна пронумерованная форма. Однако возможно, что SO2 в возбужденном электронном состоянии имеет неодинаковые равновесные длины связей если это действительно так, то в таком возбужденном электронном состоянии молекула может иметь две равновесные конфигурации с различной нумерацией ядер, показанные на рис. 9.3, и каждый уровень может быть конфигурационно дважды вырожден, если между этими формами нет туннельного перехода. Интересно, что для асимметричной молекулы S 02 компоненты пар уровней, на которые расщеплялись бы эти пары за счет туннелирования, относятся к таким типам симметрии, что ядерный статистический вес одного из подуровней пары равен нулю (поскольку ядра 0 являются бозонами), а, следовательно, расщепление не может проявляться. Таким образом, туннельный переход вызывает сдвиг, но не расщепление уровней (см. рис. 5 в работе [98]), и хотя каждый колебателыю-вращательный уровень обладает двукрат- [c.225]

Приведем для примера результаты кристаллографического анализа аустенитно-мартенситной структуры в сплаве с 31% N1. Закаленные образцы в аустенитном состоянии медленно охлаждались в парах кипящего азота до образования первых кристаллов мартенсита. Характерные щелчки, сопровождающие образование крупных кристаллов мартенсита, служили сигналом для прекращения охлаждения. После такой обработки в структуре наблюдалось 30-35% крупнопластинчатого мартенсита. В одном из крупных аустенитных зерен вблизи ребра образца был выбран участок, в котором мартенситные пластины располагались в двух различных направлениях. Определение кристаллографических ориентировок аустенита и мартенсита тфо-водили по рентгенограммам, сн5иъш с использованием узкого коллиматора, с диаметром отверстия 0,2 мм (прицельная съемка выбранного участка шлифа). Рефлекс (200) аустенита расщепляется на несколько интенсивных максимумов (в характеристическом К , [c.28]

Расщепление сепаратрис и периодические решения. Предположим, что фазовый портрет певозмущеппой системы содержит петлю сепаратрис или пару сдвоенных сепаратрис. Оказывается, при малых значениях е ф д эти сепаратрисы, как правило, расщепляются (перестают быть сдвоенными), и это явление, обнаруженное Пуанкаре, приводит к появлению областей с квазислучайным поведением траекторий (см. [9, 10, 16]). Как показано в [17], расщепление сепаратрис тесно связано с рождением бесконечного числа пар различных долгопериодических решений, одно из которых эллиптическое, а другое — гиперболическое. [c.242]

В этом случае одна пара сепаратрис не расщепляется, а другая расщепляется (рис. 20). Причина нерасщепления состоит в том, что при выполнении условия (3.6) возмущенная задача при всех значениях параметра имеет частный интеграл — функцию F, определяемую соотношением (3.5) [Р = О при Р = 0). Можно показать, что замкнутые инваригштные поверхности [c.269]

Ясно, что невозмущенное стационарное поле скоростей имеет две гиперболические особые точки ( /За, 0), соединенные тремя парами сдвоенных сепаратрис (фазовый портрет системы изображен на рис. 8). Как показано выше, эти пары сепаратрис расщепляются и трансверсально пересекаются при добавлении малого возмущения еН = ехсозХЬ для почти всех значений Л. При малых е ф О вблизи расщепленных сепаратрис будем иметь острова с хаотическим поведением траекторий частиц жидкости. [c.279]

Если не выполнено условие (4.2) (или (4.3), если В = 0), то одна из пар сепаратрис задачи Эйлера обязательно расщепляется при добавлении возмущения. Интересно отметить, что при под-ходяшем выборе матриц В и С одна пара сепаратрис остается сдвоенной, а другая—расщепляется. Пусть, например, В = О, а. элементы Су симметричной матрицы С удовлетворяют условиям [c.282]

Серьезной задачей обычно является устранение влияния внешних помех, особенно при большом усилении. В одной из помехоустойчивых схем питающая ветвь расщеплена на две полуветви (рис. 7-7, а). Испытуемый образец включен параллельно регистрирующему прибору и вместо одной пары электродов снабжен двумя высоковольтный электрод расщеплен. В каждую полу-ветвь включен запирающий фильтр Ф и Ф ), настроенный на частоту регистрирующего прибора. Внешние помехи,, наводимые в каждой полуветви, одинаково направлены и поэтому они через емкость образца замыкаются на землю. Частичные разряды в одной половине образца возникают, как правило, в иной момент времени, чем во второй половине образца, поэтому токи высокочастотных колебаний замыкаются через емкость и первичную обмотку трансформатора РТ. В его вторичной обмотке наводится высокочастотный сигнал, пропорциональный интенсивности ионизации и легко пропускаемый конденсаторами Ср. [c.191]

Разновидностью генератора с самовозбуждением является генератор с расщепленными полюсами. Генератор (рис. 5.3) имеет по два полюса одинаковой полярности, расположенные один за другим по окружности, но одноименные полюсы расщеплены. Главные горизонтальные полюсы 5г и Мг имеют вырезы, поэтому работают при полном магнитном насыщении. Каждая пара одноименных полюсов имеет параллельные намагничивающие обмотки НГ и НП. При вращении якоря в его обмотке индуктируется ток за счет остаточного магнетизма полюсов и через щетки а и с поступает в обмотки НГ и ЯЯ, увеличивая магнитный поток Фг и Фп. При возникновении дуги ток резко возрастает, увеличивая магнитный поток самого якоря и реакции якоря ФяниФяр. Подмагничивающее действие реакции якоря на усиление магнитного потока Фг главных полюсов мало сказывается вследствие магнитного насыщения, поэтому напряжение на щетках с—с, питающих обмотки возбуждения, практически изменяется мало. Размагничивающее действие реакции якоря Фяр будет весьма сильно сказываться на магнитном потоке Фц в воздушном зазоре под поперечными полюсами. При увеличении сварочный ток [c.69]

Если молекула содержит четыре эквивалентные связи, то должны существовать четыре почти валентные колебания с мало отличающимися друг от друга частотами и, кроме того, несколько деформационных колебаний, их число зависит от числа независимых валентных углов. Так, например, в молекуле С2Н.4 или в молекуле Н.С = С = Hj имеется взаимодействие групп СН и поэтому каждая частота изолированной группы (см. вьпне) расщепляется на две. В молекуле СоН., одна из них симметрична, а другая антисимметрична по отношению к центру симметрии. Таким образом, из трех пар частот молекулы iHj -J, = 3019 и ы = 2989 = 3272 и ч, == 3106 v, == 1342 и = 1444 см (см. фиг. 44), первые две пары следует прииисап, валентным колебаниям С—-Н и последнюю—деформационному колебанию внутри группы Hj. Конечно, кроме того, имеются деформационные колебания, связанные с изгибом всей группы СН как целого по отношению к связи С— С. Их можно трактовать совершенно аналогично-л [c.215]

Таким образом, сумма Од-д.симметрична по отношению к повороту на уголр=360°/р вокруг оси симметрии порядка р. Аналогичным образом, применяя вместо преобразования (2,75) преобразование (2,76) можно показать, что сумма axx -другим элементам симметрии таким образом, сумма ахх -ауу полносимметрична. С другой стороны, как видно из сравнения (3,48) и (3,46), разность а д. — Оуу образует вместе с 2од.у вырожденную пару, характеризующуюся углом 2р вместо угла Р следовательно, эта пара принадлежит к типу симметрии .. В точечных группах с р = 3 (ось симметрии третьего порядка) тип симметрии E совпадает с типом симметрии Е (стр. 102). В точечных группах с р = 4 (ось симметрии четвертого порядка) тип симметрии E расщепляется на два невырожденных типа симметрии В. В самом деле, если р = 90°. то из (3,46) и (3,48) следует, что = — ху [c.277]

Снова нужно рассмотреть возмущения типа Ферми и Кориолиса, каждое из которых может вызвать колебательные или вращательные возмущения. Взаимодействовать могут только уровни с одинаковой полной симметрией, с одинаковыми числами J и с ААГ=0, 1. За исключением отличия в типах симметрии, рассуждения совершенно аналогичны нашим прежним рассуждениям для случаев линейных молекул. Однако нужно учитывать, 410 вращательные уровни Е не могуг быть расщеплены каким бы то ни было взаимодействием врап1ения и колебания (см. Вильсон [934]). В отличие от действия сил Кориолиса, рассмотренного выше, которое приводит к расщеплению вырожденных колебательных уровней при увеличении числа К и является эффектом первого порядка, кориолисовы возмущения, рассматриваемые нами сейчас, являются эффектами второго и более высоких порядков, так как они обусловлены взаимодействием двух различных колебаний в результате наличия сил Кориолиса. Как и для линейных молекул, в данном случае этот эффект обычно весьма мал. Для молекул, принадлежащих к точечной группе Сщ, из правила Яна, приведенного ранее (стр. 404), сразу вытекает, что возможны кориолисовы возмущения между колебательными уровнями Ai и Е, А-, и Е, Ai я А , Е и Е. Для первых двух пар уровней возмущение должно возрастать с увеличением числа J, для последних двух пар оно должно возрастать с увеличением числа К. До сих пор ни один из подобных случаев не изучался подробно. Частным случаем таких возмущений является удвоение типа К, рассмотренное выше, т. е. расщепление уровня с данным J и при условии, что типы полной симметрии двух составляющих уровней являются [c.443]

Говард [461] показал, что для молекул типа С,Не величина р достаточно заметна, если два вырожденных колебания различной симметрии (например, Е и Е" группы D / ) имеют примерно одинаковые значения частот. Подобный случай имеет место, в частности, для двух пар частот молекулы jHe вблизи 1470 и вблизи 2970 см (см. табл. 105). Ввиду взаимодействия вращательного момента с колебательными моментами количества движения р и С, четырехкратно вырожденное колебательное состояние расщепляется на [c.524]

Фиг. 32. Вращательные энергетические уровни вытянутого симметричного волчка в вырожденном колебательном (или электронно-колебательном) состоянии с =0,4. Пары уровней с К ф О, соединенные на-клопными линиями, получаются из одиночных уровней, изображенных па фиг. 31 они расщеплены вследствие кориолисова взаимодействия.

Фиг. 32. Вращательные энергетические уровни <a href="/info/322490">вытянутого симметричного волчка</a> в <a href="/info/333876">вырожденном колебательном</a> (или электронно-колебательном) состоянии с =0,4. Пары уровней с К ф О, соединенные на-клопными линиями, получаются из одиночных уровней, изображенных па фиг. 31 они расщеплены вследствие кориолисова взаимодействия.

Так, например, в табл. 3-276 и ей подобных в первом столбце указан номер вида гомологии по В. И. Михееву, сингония, а также вид симметрии, к которой относится данный вид гомологии. Во втором столбце приведен детерминант перехода от федоровской установки кристалла к обычно применяе-. юй, когда учитывается только симметрия кристалла. В последующих графах приводятся индексы линий, на которые расщепляется каждая линия на рентгенограмме. Числа под индексами указывают, скол1>ко пар плоских сеток образуют данную линию. [c.317]

В результате карбонизации плотность доломитового молока повышается до 6,7—7° Боме. Карбонизированная масса поступает в варочный котел, куда одновременно подается распушенный асбест, который в процессе проварки при остром паре дополнительно расщепляется и равномерно распределяется в марле. В процессе варки, которая продолжается 30 мин, при 95° С происходит перекристаллизация солей магния и получение легкой основной углекисломагниевой соли, при этом протекает следующая реакция [c.41]

Тепло этого пара 5 , расщепляется тепло высокого потенциала в виде пг высокого давления и тепло низкого 1 тенпиала в виде пара низкого давления, [c.264]

По предположению, ширина линии возбуждающего излучения обусловлена всеми зеемановскими компонентами. В поглощающем паре под действием поля В все подуровни Зеемана уровня расщепляются. Если поля В и Е параллельны Оу и перпендикулярны направлению наблюдения Ог, поглощается только я-компонента резонансной линии и возбуждается только подуровень nlJ = 0 уровня б Ри Вторичное излучение при переходе между этим подуровнем и основным состоянием отвечает я-колебанию (фиг. 72.1) и резонансное излучение линейно-поля-ризованно параллельно Оу. [c.353]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...