Газ электрон-позитронный

Вследствие эквивалентности массы и энергии наряду с превращением вещества в излучение возможен и обратный процесс превращения излучения в вещество. Определить температуру, при которой возникает пара электрон—позитрон в равновесной системе электронный газ—излучение. [c.222]

Б. Переходя к рассмотрению второго, плазменного варианта задачи, необходимо учесть, что, как и в случае равновесного газа фотонов (см. том 1, 5, п.д)), химический потенциал равновесного газа безмассовых глюонов равен нулю, поэтому условие химического равновесия в трехкомпонентной кварк-антикварк-глюонной плазме запишется в том же виде, что и в предыдушей задаче об электрон-позитрон-фотонной плазме, [c.244]

Заметим в заключение, что случаи ер >тс , 0>тс2 связаны с появлением в системе еще одной компоненты—газа позитронов. При указанной плотности электрон-позитронный газ остается идеальным, но фактор у равен уже не двум, а, грубо говоря, четырем (избыток электронов над позитронами фиксирован, он обеспечивает электрическую нейтральность всей системы в целом). [c.560]

Задача 19. Считая, что электрон-позитронная система находится в состоянии термодинамического равновесия с электромагнитным излучением (с газом фотонов), определить зависимость от температуры 0 плотности числа электронов NJV=n и позитронов N+IV=n+. В ультрарелятивистском случае сравнить их с плотностью фотонного газа п-,, а плотности их энергий и+ — = (3 /V—с плотностью энергии равновесного электромагнитного излучения u =oQ . [c.560]

Особого рассмотрения заслуживает вопрос о содержании в первичных космических лучах легких частиц — электронов и позитронов, так как по магнитно-тормозному излучению электронов и позитронов космические лучи могут быть обнаружены в удаленных от нас участках пространства. Из простых соображений можно ожидать, что в первичных космических лучах будет содержаться некоторое количество электронов и позитронов. В самом деле, в результате столкновения космических частиц с ядрами межзвездного газа будут рождаться положительные и отрицательные пионы, при распаде которых по реакции [c.639]

РАЗРЯД (искровой имеет вид прерывистых зигзагообразных разветвляющихся нитей, быстро прекращающихся после пробоя разрядного промежутка уменьшения напряжения, вызванного самим разрядом кистевой относится к разновидности коронного разряда, сопровождающегося появлением искр вблизи острия коронный — высоковольтный самостоятельный разряд, возникающий в резко неоднородном электрическом поле вблизи электродов с большой кривизной поверхности (острие, проволока) лавинный электрический разряд в газе, в котором возникающие при ионизации электроны сами производят дальнейшую ионизацию несамостоятельный— газовый разряд, существующий при ионизации газа внешним ионизатором самостоятельный не требует для своего поддержания внешнего ионизатора тлеющий происходит самостоятельно в газе при низкой температуре катода, сравнительно малой плотности тока и пониженном по сравнению с атмосферным давлении газа электрический — прохождение электрического тока через вещество, сопровождающееся изменением состояния вещества под действием электрического поля) РАЗУПРОЧНЕНИЕ — понижение прочности и повышение пластичности предварительно упрочненных материалов, РАКЕТОДИНАМИКА — наука о движении летательных аппаратов, снабженных реактивными двигателями РАСПАД радиоактивный (альфа состоит в испускании тяжелыми ядрами некоторых химических элементов альфа-частиц бета обозначает три типа ядерных превращений электронный и позитронный распады, а также электронный захват гамма является жестким электромагнитным излучением, энергия которого испускается при переходах ядер из возбужденных энергетических состояний в основное или менее возбужденное состояние, а также при ядерных реакциях) РАСПЫЛЕНИЕ катодное — разрушение твердых тел при [c.269]

В ультрарелятивистском случае, полагая, что при достаточной плотности электронного и позитронного газов избыток электронного газа п несуществен, мы должны положить ,1 = х+, откуда сразу следует, что ц+=(х =0 и что [c.561]

Ионизационные детекторы составляют наиб, обширную группу электронных Д. Их действие основано на ионизации атомов и молекул, вызываемой регистрируемой ч-цей. Если ч-ца не пмеет электрич. заряда (нейтроны, 7-кванты), то ионизацию могут вызывать вторичные заряж. ч-цы (протоны отдачи, эл-ны и позитроны). Одип из первых Д., применявшихся англ. физиком Э. Резерфордом,— ионизационная камера. Это — камера, заполненная газом с электродами, на к-рые подаётся напряжение. Заряж. ч-ца, проходя через камеру, ионизует газ образующиеся ионы и эл-ны собираются на электродах, создавая в цепи [c.150]

Однако в горячих и плотных центр, ядрах звёзд, заканчивающих свою эволюцию, и особенно при вспышках сверхновых звёзд, темп-ра оказывается столь высокой, что нельзя пренебречь изменением энергии фотонов при рассеянии и асимметрией индикатрисы рассеяния, к рая уже при hv 0,1 показывает замет-нуго вытянутость вперёд, и поэтому ( os9) > 0. В таких условиях сечение рассеяния описывается общей Клейна — Вишины формулой, а сам процесс паз. комптоновским рассеянием. Бели плотность звё.здного вещества не очень велика и электронный газ невырожден, то при темп-ре (1—2) 10 К появляется значит, число электронно-позитронных пар, и под Пе в (6) нужно понимать суммарное число электронов и позитронов в единице объёма. Кроме того, помимо рассеяния становится существенным процесс рождения электронно-позитронных пар при взаимодействии фотонов в основном с эл.-магн. (кулоновским) полем атомных ядер. [c.326]

Поздние стадии эволюции звезды начинаются с термоядерного горения гелия в её центр, области, что на Герцшпрунга — Ресселла диаграмме соответствует пере-ХО.ДУ звезды с гл, последовательности в область красных или голубых гигантов. В процессе эволюции центр, область звезды становится всё плотнее и горячее, а её оболочка, наоборот, расширяется и охлаждается. При этом возрастают и становятся определяющими потери энергии за счёт нейтринного излучения (нейтрино образуются гл. обр. при аннигиляции электрон-позитрон-ных пар). После завершения гелиевого горения в центре звезды образуется углеродно-кислородное ядро (С-О-ядро), причём его масса тем больше, чем больше масса звезды на гл. последовательности. В С-О-ядре с достаточно малой массой давление полностью определяется вырожденным газом электронов. Вырожденное G-0-ядро может иметь массу вплоть до Чандрасекара предела, т. е. до верх. Предела массы вырожденной звезды, ещё находящейся в гидростатич. равновесии. Для С-О-ядра предел Чандрасекара равен 1,44 Mq, и ядро с массой, превышающей это значение, является невырожденным. Дальнейшая эволюция звезды происходит по-разному для вырожденного и невырожденного С-О-ядра. [c.434]

Замечая, что коэффициент при во внутренней скобке равен 0,0217 < 1 и учитывая физически осмысленное условие а < I, мы можем, даже не располагая еше оценкой для температуры плазмы, с полным правом пренебречь влиянием нескомпенсированности плотностей кварков и антикварков на значение полной плотности энергии системы. В задаче 22 мы сделали это Сразу, положив п+ = п и /i = О, и получили, что плотность энергии электрон-позитронного газа в 1,75 раза больше плотности электромагнитного излучения. В данном случае мы получили практически тот же заранее ожидаемый результат с той только разницей, что плотность энергии кварк-антикваркового ультрарелятивистского идеального ферми-газа + к — 2мк за счет оговоренных нами значений 7 = 16 и 7 = 12 в 1,312 раза превосходит плотность энергии равновесного газа глюонов щ (соотношение соответственно 56,8 % и 43,2 %, то же относится и к сопоставлению парциальных давлений). В результате для искомой температурной оценки сдерживающего мешок давления получаем (Г — в градусах Кельвина) [c.247]

Рис. 2.2. Газ из электронов и нозитронов в равновесии с излучением при очень высоких температурах. При температурах выше Ю " К начинают рождаться н уничтожаться пары частица —античастица, и общее число частиц пс1)сстает быть постоянным. При этих температурах электроны, позитроны и фотоны находятся в состоянии, которое называется тепловым излучением. Плотность энергии теплового излучения зависит только от температуры.

Пмма-лиапйзон (v>10 ° Гц е>0,5 МэВ). Как и рентг, излучение, -у-излучение может возникать при обратном эффекте Комптона и как тормозное излучение релятивистских электронов при их взаимодействии с газом. Помимо этого, у-фотоны могут рождаться и в других процессах. К ним относятся прежде всего столкновения протонов космич. лучей с ядрами атомов межзвёздной среды, приводящие к рождению я°-мезонов аннигиляция протонов и антипротонов, сопровождающаяся рождением и последующим распадом 1г -мезонов на два у-фотона кроме того, возбуждение нетепловыми частицами и последующее излучение ядер, аннигиляция электронов и позитронов. Т. к. сечения и вероятности всех этих процессов достаточно хорошо известны, теоретики заранее рассчитали ожидаемые потоки от дискретных источников у-излучения, поток у-излучения от плоскости нашей Галактики и оценили интенсивность фона у-излучения. [c.338]

По величине потерь энергии частицы разделились на два класса. Одни теряли в пластине почти всю энергию, другие — лишь незначительную ее часть. При этом первые шли в сопровождении других частиц или сами создавали ливни, вторые же были одиночными. Первые по свойствам соответствовали электронам и позитронам, вторые были частицами большей массы, поскольку опи при тех же импульсах пе излучали тормозных фотонов. В то же время ионизация, вызванная в газе камеры проникающими частицами, была много меньше, чем вызываемая протонами того же импульса, а это означало, что и масса их меньше. К тому же эти частицы были как положительными, так и отрицательными. Таким образом была исключена возможность, что наблюдаемые проникающие частицы — про-топы. И авторы пришли к выводу, что существуют частицы с массой, промежуточной между массами электрона и протона, и единичным зарядом обоих знаков. К аналогичным заключениям пришли в том же году Дж. Стрит и И. Стивенсон, изучавшие проникающую компоненту космических лучей также с помощью камеры Вильсона в магнитном поле. Массу частиц они определяли по импульсу и ионизации, а поскольку завпсп- [c.34]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...