Состояние начальное Состояние начальное

Нетрудно представить себе, насколько сложным оказывается расчет квантового выхода фотоэффекта. Во-первых, надо найти вероятность зарождения фотоэлектрона в определенном состоянии и на определенном расстоянии от поверхности. Во-вторых, надо найти вероятность того, что указанный фотоэлектрон достигнет поверхности и при этом будет иметь энергию над уровнем вакуума . В-третьих, надо обе вероятности перемножить и затем проинтегрировать по соответствующим начальным состояниям электрона, а также по расстоянию от места поглощения фотона до поверхности тела. Тогда мы и получим значение квантового выхода для данной энергии фотона. При решении этой задачи надо знать структуру электронных состояний и распределение электронов по состояниям, фононный спектр, характер примесей и их распределение. [c.169]

В термодинамике (в теории тепловых двигателей) важное значение имеет процесс перехода тела из заданного начального состояния, отличающегося по своим параметрам от параметров окружающей среды, в состояние равновесия с окружающей средой. Именно в результате такого процесса производится в тепловых двигателях полезная внешняя работа. При этом в исходное начальное состояние рабочее тело переводится с помощью источника теплоты более высокой температуры, чем окружающая среда (т. е. атмосфера). [c.150]

Обозначим параметры начального состояния рабочего тела через Pi, t/i, Vx, Ti и 5i, параметры состояния рабочего тела при его равновесии с окружающей средой —через/7o,tyo,V o,7 o и 5q, параметры начального состояния окружающей среды —через ро.сх, Uo. i, Ио.сь 7 o. i и5о.с1, а параметры ее конечного состояния — через /)о.с2, Uo. 2, Vo. 2, То.сг и So, 2- Очевидно, что когда окружающая среда находится в состоянии равновесия,с рабочим телом, то То = Tq, и ро — ро.с> [c.57]

Величина а Ux + П ) представляет собой первую специальную вариацию полной энергии в начальном состоянии равновесия, т. е. вариацию, при которой возможные перемещения бы, бу, бш совпадают с перемещениями аи (х, у, z), avi (ж, у, г), аа>1 (х, у, z) [15]. Поскольку такая вариация является частным случаем общей вариации, очевидно, i/i + = 0. Определим условия существования состояний равновесия, смежных с начальным невозмущенным состоянием. Новое возмущенное состояние является равновесным, если первая вариация полной потенциальной энергии в этом состоянии равна нулю, т. е. [c.50]

Задачей подводящих каналов является обеспечение начального состояния потока при входе в лопастное колесо 1) осесимметричного с возможно более равномерным распределением скоростей по всему сечению потока, необходимого для создания установившегося относительного движения жидкости в области лопастного колеса 2) нулевого значения начального момента скорости, которое служит основой расчёта напора лопастного колеса, и 3) изменения величины скорости от значений во всасывающем трубопроводе до величины при входе в колесо. Кроме того, при исполнении подводящих каналов следует учитывать условия работы, возникающие при режимах, отличных от нормального, во время которых возможно возникновение противотоков и образование осевого вихря, вредно отражающегося на распределении давления в подводящем канале. [c.357]

Как видно из рисунка, точки 7 и 2 лежат на одной и той же изотерме (изотерме среды), и поэтому в начальном неравновесном состоянии изолированная система, состоящая из источника работы и среды, находится в термическом равновесии, по не в механическом (pi ро). Чему равна в данном случае работоспособность системы Эта несложная задача может быть решена либо непосредственно по уравнению (3-177), либо с помощью р, г -диаграммы, представленной на рис. 3-20. Воспользуемся сначала вторым путем, решим задачу с помощью р, у-диаграммы. Работоспособность системы окажется исчерпанной после того, как источник работы из начального состояния 1 перейдет в состояние 2, т. е. после того как изолированная система достигнет равновесного состояния. Для того чтобы системой была произведена максимально возможная работа, необходимо, чтобы процесс перехода источника работы из состояния 1 в состояние 2 совершался полностью обратимо. Следовательно, необходимо прежде всего определить возможный обратимый процесс (или совокупность обратимых процессов) при переходе источника работы из i в 2. [c.102]

Как уже отмечалось, под влиянием условий эксплуатации, квалификации персонала, неоднородности самих изделий и их начального состояния и других факторов интенсивность и характер изменения параметра технического состояния у разных автомобилей будут различными. Поэтому если зафиксировать значение параметра, например, на уровне уд (рис. 2.11), то моменты достижения этого состояния (ресурса) /р у разных изделий будут различны, т. е. наработка на отказ будет случайной величиной и будет иметь вариацию, В связи с этим возникает вопрос, как установить момент контроля и обслуживания изделий Если зафиксировать определенную наработку к моменту контроля и обслуживания автомобиля /о, то неминуемы вариация показателя его технического состояния и, как следствие, вариация трудоемкости и продолжительности выполнения работ по восстановлению технического состояния. Поэтому важно знать, какую трудоемкость и продолжительность учитывать и нормировать при организации технического обслуживания и ремонта. [c.36]

Для упрощения чтения ограничимся рассмотрением задач об образовании одного отверстия, когда имеет место однократное наложение конечных деформаций. Форма контура отверстия может быть задана либо в момент образования отверстия, либо в конечном состоянии. Будем полагать, что механические свойства материала описываются потенциалом Муни или потенциалом Мурнагана в базисе начального состояния. Начальные деформации, как и раньше, считаются однородными. [c.83]

В отличие от внутренней энергии U количество тепла Q и механическая работа L не являются функциями состояния. Количество тепла и работа являются функциями процесса, происходящего в системе их величины зависят от пути, по которому совершен переход из начального состояния в данное состояние. Поэтому, например, лишено смысла говорить о количестве тепла, которым обладает тело в данном состоянии, поскольку количество тепла в зависимости от того, как был осуществлен переход тела в данное состояние, может иметь любое значение. Математически это выражается тем, что бесконечно малые количества теплоты и механической работы dQ и dL не являются полными дифференциалами. [c.29]

Рассмотрим несколько конкретных примеров. На рис. 5-25 точка 1 представляет собой начальное состояние источника работы точка О соответствует параметрам среды ро,То. Как видно из рис. 5-25, точки/и лежат на одной и той же изотерме (изотерме среды) и поэтому в начальном, неравновесном состоянии замкнутая система, состоящая из источника работы и среды, находится в термическом равновесии, но не в механическом (pi>po)- Чему [c.150]

Здесь мы вновь всюду опустили индекс электронного состояния V. В (6.43) входит только разность энергий колебательных состояний, так как начальное и конечное электронные состояния принадлежат одной совокупности электронных состояний (зоне). Формула (6.43) применима лишь при 7 = 0. Чтобы обобщить ее на случай Т ф Ь, необходимо включить статистическое усреднение по начальным состояниям. Тогда формула (6.43) заменяется формулой [c.74]

Закон эволюции системы. В наиболее общей формулировке это такое правило, которое позволяет нам определять состояние системы в каждый момент времени зная состояния во все предыдущие моменты. Таким образом, наиболее общий закон эволюции системы может зависеть от времени t и обладает бесконечной памятью. В этой книге, однако, мы будем рассматривать только такие законы эволюции, которые позволяют нам определять все будущие (а для обратимых систем также и прошлые) состояния по состоянию в любой данный момент времени. Кроме того, мы будем считать, что закон эволюции сам по себе не изменяется со временем. Другими словами, результат эволюции системы будет зависеть только от ее начального состояния и от времени развития, но не от момента, в который состояние системы было первоначально определено. Таким образом, если наша система была первоначально в состоянии хеХ, за время Ь она перейдет в новое состояние, которое однозначно определяется значениями з и и поэтому можно считать ее некоторой функцией двух переменных Р х, 1). Фиксируя I, мы получаем преобразование <р 1) фазово- [c.19]

Такой упругий потенциал не зависит от направления вектора П1, Ы2, лежащего в плоскости фронта волны. Когда функцию Ф можно представить в виде (2.22), будем говорить о наличии волновой изотропии. При этом важно заметить, что среда демонстрирует изотропное поведение по отнощению к изменениям и 2 только тогда, когда ее начальное состояние соответствует и = О и и = О- отличных от нуля начальных значений 2 влияние дополнительной деформации будет зависеть оТ вектора и , и, следовательно, в общем случае будет иметь место анизотропия свойств среды, вызванная начальной деформацией. Тем не менее при волновой изотропии поведение волн обладает специфическими свойствами вследствие наличия определенной симметрии свойств указанной среды. Об этом будет рассказано в следующих главах. [c.132]

К задаче 1.10. Процесс расширения газа в пустоту является необратимым, поэтому, несмотря на его адиабатичность, энтропия газа при этом увеличивается AS = S, — Sj > G). Основываясь на том, что, согласно второму закону термодинамики, энтропия является однозначной функцией состояния, величину изменения энтропии AS при необратимом процессе можно найти, переводя систему из начального состояния в конечное каким-либо квазистатическим путем и определяя AS по этому пути. В случае идеального газа в качестве такого пути можно взять изотермический процесс, поскольку при расширении газа в пустоту температура в начальном и конечном состояниях одинакова. Поэтому имеем [c.55]

Задачей Коши—Пуассона называют задачу о поверхностных волнах с начальными условиями. Классическая задача, как она описана Ламбом [5], относится к одномерным стоячим волнам в океане бесконечной глубины. Классическая задача едва ли пригодна для изучения цунами, но она проста и может быть использована для ознакомления с основными понятиями. Рассмотрим два различных начальных состояния начальное смещение свободной поверхности при нулевых скоростях и начальное распределение потенциала скорости при горизонтальной поверхности. [c.26]

Это означает, что для возвращения системы в начальное состояние энтропия diЗ, порождаемая необратимыми процессами внутри системы, должна быть выброшена из системы путем передачи теплоты внешней среде. В природе не существует реальной системы, которая могла бы пройти цикл операций и вернуться в начальное состояние, не увеличивая энтропии внешней среды, или, обобщая. Вселенной. Увеличение энтропии отличает будущее от прошлого, поэтому существует стрела времени. [c.92]

Множество А,Г А имеет положительный объем и обязательно пересекается с некоторым множеством А,. Обобщая доказательство теоремы, можно сделать вывод, что существует траектория, двукратно возвращающаяся в е-окрестность начальной точки. Дальнейшее обобщение приводит к выводу о существовании траекторий, возвращающихся произвольное число раз в е-окрестность своих начальных условий. Это свойство справедливо для достаточно малой окрестности любой точки области Другими словами, теорема Пуанкаре о возвращении утверждает, что в области имеется всюду плотное множество траекторий, возвращающихся в любую сколь угодно малую окрестность своего начального состояния. Среди этих траекторий находится важный класс движений — периодические движения, когда начальное состояние повторяется в точности. Однако теорема Пуанкаре не исключает возможности существования асимптотических движений, когда траектория навечно покидает окрестность своего начального состояния. [c.165]

Теперь возвратим тело в начальное состояние. Для этого сначала поместим цилиндр на холодный источник с температурой и будем сжимать рабочее тело по изотерме d, совершая работу h и отводя при этом к нижнему источнику от рабочего тела теплоту i)2 = T2(s2 — [c.23]

Начальное состояние воды, находящейся под давлением р и имеющей температуру О °С, изобразится на диаграмме точкой ао. При подводе теплоты к воде ее температура постепенно повышается до тех пор, пока не достигнет температуры кипения ts, соответствующей данному давлению. При этом удельный объем жидкости сначала уменьшается, достигает минимального значении при /= = 4 °С, а затем начинает возрастать. (Такой аномалией — увеличением плотности при нагревании в некотором диапазоне температур — обладают немногие жидкости. У большинства жидкостей удельный объем при нагревании увеличивается монотонно.) Состояние жидкости, доведенной до температуры кипения, изображается на диаграмме точкой а. [c.34]

Общий метод расчета по Л, s-диаграмме состоит в следующем. По известным параметрам наносится начальное состояние рабочего тела, затем проводится линия процесса и определяются его параметры в конечном состоянии. Далее вычисляется изменение внутренней энергии, определяются количества теплоты и работы в заданном процессе. [c.38]

Определим возможный равновесный путь перехода рабочего тела в потоке из начального состояния / с давлением pi и температурой Т в конечное состояние [c.54]

Таким образом, в реакторах с движением шаровых твэлов через активную зону (реактор по принципу одноразового прохождения активной зоны) структура и объемная пористость в различных точках могут изменяться по сравнению с таковыми в номинальном начальном состоянии, что необходимо учитывать при расчете гидродинамического сопротивления и теплообмена. [c.51]

Определить скорость передачи теплоты и минимальную мощность (л. с.), необходимые для сжатия до 100 ат.ч I молы мин. двуокиси углерода от начального состояния 500 °R (4,5 °С) и 1 атм при протекании стационарного процесса при следующих условиях [c.188]

Невынужденный переход системы от одного состояния к другому называется самопроизвольным процессом . Самопроизвольные процессы происходят только в том случае, когда конечное состояние изолированной системы более вероятно, чем начальное состояние. [c.189]

Процесс перехода системы из состояния 1 в 2 называется обратимым, если возвращение этой системы в исходное состояние из 2 в 1 можно осуществить без каких бы то ни было изменений в окружающих внешних телах. Процесс же перехода системы из состояния 1 в 2 называется необратимым, если обратный переход системы из 2 в 1 нельзя осуществить без изменений в окружающих телах. Очевидно, что всякий квазистатический процесс является обратимым. Действительно, при квазистатичеоком процессе состояние системы в каждый момент полностью определяется внешними параметрами и температурой, поэтому при равновесных изменениях этих параметров в обратном порядке система также в обратном порядке пройдет все состояния и придет в начальное состояние, не вызвав никакого изменения в окружающих телах. [c.44]

На h—5-диаграмме адиабата изображается линией 1—2, при этом начальное состояние пара, определяемое точкой 1, находится на пересечении изобары р и изотермы t. Опуская из точки 1 вертикальную линию 5 = = onst до пересечения с изобарой рг, находим точку 2, которая определяет конечное состояние пара. В точках I VI 2 находят недостающие параметры пара, необходимые для расчета. При адиабатном расширении 1—2 перегретого пара вначале уменьшается степень его перегрева, а затем при давлении р он переходит в насыщенный пар. Дальнейшее расширение пара будет сопровождаться увеличением его степени влажности. [c.146]

Уравнения (3.3), (3.4) получены для случая, когда в начальном состоянии (естественном) стержень не нагружен. В прикладных задачах часто необходимо знать, как изменяется форма упругого элемента (стержня) и напряженное состояние при дополнительном нагружении. На рис. 3.4 показаны два состояния тepжняj пep e состояние, при котором стержень был нагружен силами и Mf, (в общем случае могут быть и распределенные нагрузки и Цо), считается известным второе состояние, при котором стержень был нагружен дополнительными внешними силами Р и М ((/ и р,), считается неизменным. [c.69]

Рассмотрим второй пример. Предположим, что изолированная система состоит, как и раньше, из источника работы, обладающего свойствами идеального газа, и среды. Начальное состояние источника работы характеризуется точкой 1 в р, у-диаграмме (рис. 3-21, давлениетемпература Т- ). Как и в предыдущем примере, будем считать, что процесс идет до тех пор, пока в системе не установится равновесие. В этом случае точка 2 снова характеризует состояние источника работы при температуре и давлении, равных таковым для среды, т. е. состояние источника работы в равновесии со средой. Прежде всего необходимо определить возможный обратимый путь перехода источника работы из состояния 1 в состояние 2. Как уже отмечалось выше, единственными обратимыми процессами при наличии в системе лишь одного источника тепла с неизменной температурой (среды с температурой Го) могут быть адиабатный и изотермический процессы при температуре Го- Поэтому единственным возможным обратимым путем перехода источника работы из состояния 1 в равновесное со средой состояние 2 является адиабатное расширение из начального состояния до температур среды (адиабата 1-а на рис. 3-21) и дальнейшее сжатие при неизменной температуре Го (изотерма а-2). [c.103]

Идея статистического толкования термодинамики, как известно, возникла потому, что отнюдь не все микроскопические начальные состояния приводят к соответствующему Г-теореме течению процесса. Г-теореме (как и другим макроскопическим законам) можно придать поэтому лишь статистический смысл, опираясь на утверждение, состоящее в том, что подавляющее большинство микросостояний данной, выделенной начальным опытом области ДГо приводит к течению процесса, согласующемуся с Г-теоремой. Однако это утверждение справедливо лишь при известных ограничениях величины и формы начальных областей ДГд (см, также 8). Так, например, если подавляющее большинство микросостояний области ДГо через время t приводит к ззозрастанию энтропии, то подавляющее [c.95]

Сравним два состояния одного и того же воздуха в начальный момент от 1-1 до 4 4 и через время Ат от 1 -1 до 4 4 - Чтобы определить приращение кинетической энергии, нужно из кинетической энергии воздуха в конечном его состоянии вычесть кинетическую энергию его начального состояния. Рассмотрим воздух во втором положении как состоящий из суммы двух объемов 44 4 4 и 44 1 э. в первом состоянии — как сумму объемов 11-1 1 и 44 В обоих состояниях фигурирует один и тот же объем 44 1 1 - Состояние воздуха в этом объеме (кинетическая энергия, внутренняя энергия) за промежуток времени Ат не изменилось, так как движение воздзгха в нагнетателе при установившемся процессе одно и то же. Поэтому вместо того, чтобы рассматривать разность состояний объемов 1 1 4 4 и 11-44 рассмотрим разность состояний объемов 44 4 4 11 -1 1 [c.28]

Если адиабатный процесс протекает при небольших давлениях, то он довольно точно описывается уравнением (9-9) pv = onst. Величина показателя степени к определяется начальным состоянием пара. При ориентировочных расчетах показатель адиабаты для перегретого пара принимают равным 1, 3, а для насыщенного подсчитывают по формуле к = 1,035 + 0,1 где х — степень сухости пара в начальном состоянии. [c.125]

Рис. 9.3. Динамика колебательного волнового пакета, движущегося в потенциале возбуждённого электронного терма натриевого димера. Мы показываем автокорреляционную функцию С(1) = ф 0) ф 1)), где начальное состояние 0(О)) является репликой основного состояния более низкого терма Такое состояние может быть создано коротким лазерным импульсом за счёт вертикального электронного перехода и состоит из нескольких колебательных состояний потенциала Для этой системы начальная периодичность Т = 300 фс, показанная на вставке в левом верхнем углу рисунка, самоповторяется примерно через 46 пс, что показано на вставке в правом верхнем углу. На других вставках, показывающих поведение С 1) за время 1 пс в окрестностях = 23 пс и = 31 пс в увеличенном масштабе, выявляются периоды, отличные от Т. Для большей наглядности период Т указан стрелкой

Для расчета роста отслоений в сжатых элементах нужно учитывать энергию изгиба, высвобождающуюся при росте выпученного отслоения. Ряд задач рассмотрен в [10, 13, 1 ]. Некоторые качественные особенности роста отслоения, изображенного на )нс. 6.17, в, приведены на рнс. 6.21. 1рн этом принято вх = onst. Кривые t, 2 к 3 соответствуют начальным состояниям 1, 2 и 3 ш рис. 6.18. Кривая I (см. рис. 6.21) относится к случаю, когда начальный размер отслоения достаточно велик, но е <С С е , так что начальное состояние субравновесно. После окончания инкубационной стадии продолжительностью размер I начинает расти. Картина роста отслоения качественно [c.187]

До этого места в изложении процедуру решения проблемы и процесс проведения рассуждений представляли как последовательность событий, выполняемую из начального состояния в направлении состояния (состояний) цели. Другой способ, которым иногда пользуются, исходит из заданной цели и выполняется в обратном порядке, при этом стараются удовлетворить начальным условиям. В обратной процедуре проведения рас-суждений, известной среди специалистов по ИИ как способ рас-суждений от цели к фактам , сначала находят одно или более состояний, которые могут привести к определению цели, и проверить, достигнуто ли соответствие с начальным состоянием (состояниями). Если нет, то поиск продолжается. Для систем продукций это означает, что в этом случае части тогда согласуются между собой и соответственно части если запускаются в действие (например, если часть тогда используется для нахождения более отдаленной вершины). Конкретно выбор либо процедуры от цели к фактам , либо процедуры от фактов к цели определяется прежде всего двумя факторами — соотношением случаев ветвления с переходом назад по телу программы и случаев ветвления с переходом вперед, а также соотношением числа состояний цели и числа начальных состояний. Другими словами, если сформированное дерево поиска в конкретной проблемной области разветвляется в значительно большей степени при прямой процедуре поиска, чем при обратной процедуре поиска, то в этом случае процедура от цели к фактам будет более целесообразной. Если разветвление в обоих направлениях приблизительно одинаково, решаюшее значение приобретат число состояний. Процедура от цели к фактам выглядит более привлекательной при решении задач синтеза сложных объектов, когда сушествует широкий спектр исходных объектов, на основе которых приводится синтез. Примером служит задача определения того, какие характеристики материала необходимы для оптимального изготовления конкретного устройства. Здесь лучше было бы начать процедуру поиска с состояния цели (требований к устройству), чем с поисков наборов характеристик для всех возможных материалов. [c.286]

Для наглядности изобразим процесс парообразования при / = onst в ри-диаграмме (рис. 1-22). Для этого под системой координат расположим цилиндр с подвижным поршнем в цилиндре поместим 1 кг воды пусть при сообщении тепла воде подвижный поршень передвигается вдоль оси абсцисс так, что давление рабочего тела остается постоянным.. В качестве начального состояния воды примем р=0,1 МПа=1 бар 1 кг / м Т= = 273 К (0°С) и будем для простоты считать, что при этой температуре вода обладает наибольшей плотностью (или наименьшим объемом). [Как известно из физики, такие параметры присущи воде при 277 К (4°С).] Будем также считать воду несжимаемой, т. е. исходить из того, что ее объем не изменяется при изменении давления. Начальное состояние в ру-диаграмме обозначим точкой 1. При подводе к воде тепла ее объем и температура будут увеличиваться, причем подъем температуры прекратится, когда она достигнет некоторого значения, зависящего от давления (точка 2). Так, при давлении в 101,3 кПа (760 мм рт. ст., 1,033 кгс/см2) повышение температуры прекратится при 373 К (100 °С). При дальнейшем подводе тепла начнется процесс парообразования, при котором температура остается постоянной. Она называется температурой кипения. Так будет продолжаться до тех пор, пока не испарится последняя капля воды. Получившееся состояние на рис. 1-22 обозначено точкой 5. Все состояния рабочего тела между точками 2 и 5 представляют собой 1 кг смеси кипящей ВОДЫ и пара, причем количество пара в этой смеси обозначают буквой х и называют степенью сухости очевидно, количество кипящей ЖИДКОСТИ в смеси составляет 1—х пар в этой смеси имеет ту же температуру, что и кипящая жидкость его называют насыщенным паром, так как определенному объему пара соответствует определенное количество пара, т. е. этот пар насыщает пространство, в котором он находится 1 кг смеси, состоящей из X кг насыщенного пара и (1—х) кг кипящей воды, называют влажным насыщенным паром. В состоянии, обозначенном точкой <3, где кипящая жидкость уже отсутствует, пар называют сухим насыщенным. Очевидно, для точки 2, где имеется только кипящая вода, л = 0, а для точки 3, где имеется только пар, х=1. В промежуточных состояниях значение X изменяется в этих крайних пределах. [c.32]

Ясно, что в интересующий нас момент г ве-Начальное состояние и личины деформации зависят не только от начальное состояние рассматриваемого состояния тела, но и от того, по отношению к какому состоянию эти деформации вычисляются. Как выбрать это состояние, если мы хотим получить определенные физические характеристики деформации Очевидно, оно не может быть совершенно произвольным, а должно быть определено из конкретных физических соображений. Отметим, что его можно определять по-разному, и сейчас в теории деформаций мы не будем фиксировать этот способ определения, а назовем каким-то образом выбираемое для сравнения с данным состоянием сплошной среды состояние начальным и укангем только на могущее встретиться при этом следующее обстоятельство. Это начальное состояние не обязательно должно реально осуществляться. Например, за начальное состояние можно принять такое мысленно введенное состояние, в котором структура каждого элемента сплошной среды упорядочена и элемент предоставлен самому себе, т. е. на него не действуют никакие силы. Обозначим метрику в этом мысленно введенном состоянии через ц, а векторы базиса сопутствующей системы в начальном состоянии через э . Очевидно, что введенная таким образом метрика может оказаться неевклидовой. Реальное же движение сплошной среды происходит в евклидовом пространстве, и, следовательно, в общем случае может не существовать действительного (реального) перехода сплошной среды из начального состояния в данное. Идеальное примысленное начальное состояние (в кавычках) можно использовать для оценки изменения метрики и для введения тензора деформаций. [c.67]

В термодинамике для исследования равновесных процессов широко используют р, у-диаграмму, в которой осью абсцисс служит удельный объем, а осью ординат — давление. Поскольку состояние термодинамической системы определяется двумя параметрами, то на р, у-ди-аграмме оно изображается точкой. На рис. 2.2 точка I соответствует начальному состоянию системы, точка 2 — конечному, а линия 12 — процессу расширения рабочего тела от v до v . [c.13]

Так как разность энтальпии для двух состояний не зависит от пути перехода от одного к другому, то переход из начального состояния в конечное можно представить как ряд стадий, для каждой из которых из ленение энтальпии может быть вычислено. Сумма отдельных изменений энтальпий равна общей разности энтальпии для начального и конечного состояний. [c.60]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...