Функция процесса

Изменение температуры тела при одном и том же количестве сообщаемой теплоты зависит от характера происходящего при этом процесса, поэтому теплоемкость является функцией процесса. Это означает, что одно и то же рабочее тело в зависимости от процесса требует для своего нагревания на 1 К различного количества теплоты. Численно величина с изменяется в пределах от -)- оо до — оо. [c.15]

Следовательно, теплота и работа являются функциями процесса. Само понятие теплоты и работы связано с протеканием термодинамического процесса. Если процесса нет, то нет ни теплоты, ни работы. [c.19]

Показать, что работа является функцией процесса. [c.67]

Y — функция процесса (4.7) yi — г-я переменная (9.4) [c.7]

Во-вторых, постулат о равновесии утверждает, что каждая система имеет термодинамические свойства, которые не зависят от ее предыстории, н является функциями состояния системы в равновесии. Специальное название вводится для того, чтобы отличать свойства системы от характеристик процессов (функций процессов), таких как теплота и работа (см. 4). [c.20]

В предшествующем изложении основное внимание уделялось функциям состояния в связи с возможностью описывать множество термодинамических свойств равновесной системы, опираясь на ограниченный набор независимых переменных. Не меньшим достоинством термодинамического метода является возможность связать между собой различные состояния интересующей системы с помощью характеристик процессов — функций процессов. Используемые в термодинамике функции процессов — это количество теплоты и работа. [c.38]

Функции процессов могут зависеть от тех же термодинамических переменных, что и функции состояния, т. е. свойства системы, но в отличие от последних они в общем случае зависят и от способа (пути) изменения переменных при переходе системы из одного состояния в другое. Поскольку и функции процессов, и функции состояния входят совместно в уравнения термодинамики, часто возникает необходимость различать их по каким-либо формальным математическим признакам. Один из таких признаков можно указать, рассматривая процесс, в конце которого термодинамические переменные приобретают свои начальные значения, т. е. система в результате ряда изменений возвращается в свое исходное состояние (круговой процесс или цикл). В соответствии с данными выше определениями для любых функций состояния У криволинейный интеграл по замкнутому контуру в пространстве термодинамических переменных [c.40]

По тем же соображениям dy в (4.7) — не полный дифференциал функции Y х, . .., Хп). в нем могут отсутствовать некоторые из слагаемых Yi Xi l[c.40]

Полный дифференциал любой функции состояния согласно выводам 2 должен содержать хотя бы один частный дифференциал внутренней переменной, например температуры. Выражение (5.7) не удовлетворяет этому требованию, следовательно, оно не является полным. дифференциалом (нарушено условие (4.8)), что означает зависимость работы в термодинамике от способа изменения переменных в процессе ее совершения, т. е. работа — функция процесса, а не состояния. Это же следует и непосредственно из определения (5.2). Действительно, термическое уравнение состояния, например (2.1), указывает на зависимость X,- не только от у/, но и от Т. Поэтому при разных температурах под интегралом в (5.2) стоят по существу разные функции Х(у), т. е. работа W — функционал. (Этим. объясняется знак вариации б, используемый часто для обозначения бесконечно малых и Q.) [c.44]

Как теплоемкость, так и скрытая теплота определяются через функцию процесса dQ, поэтому без указания конкретных усло- [c.45]

А. А. Ильюшиным был выдвинут постулат изотропии, который утверждает, что возникающий в процессе нагружения девиатор напряжений Зц 1) является вполне определенной, однозначной функцией процесса, т. е. функционалом, зависящим от функций [c.81]

Но при этом необходимо учесть, что движение дислокаций сопровождается, помимо изменения упругой деформации, также и изменением формы кристалла, не связанным с возникновением напряжений — пластической деформацией. Как уже упоминалось, движение дислокаций как раз и представляет собой механизм пластической деформации. (Связь движения дислокаций с пластической деформацией ясно демонстрируется рис. 25 в результате прохождения краевой дислокации слева направо верхняя — над плоскостью скольжения — часть кристалла оказывается сдвинутой на один период решетки поскольку решетка в результате остается правильной, то кристалл остается ненапряженным.) В противоположность упругой деформации, однозначно связанной с термодинамическим состоянием тела, пластическая деформация является функцией процесса. При рассмотрении неподвижных дислокаций вопрос о разделении упругой и пластической деформаций не возникает нас интересуют при этом лишь напряжения, не зависящие от предыдущей истории кристалла. [c.165]

Случайные функции (процессы) и их неслучайные характеристики. На рис. 6.7 и 6.8 показаны три реализации случайной функции А<7/ =(т). При статистическом методе изучения случайных функций исследуется не каждая функция и ее свойства, а свойства всего множества функций в целом. Это дает возможность при исследовании колебаний стержня при действии случайных нагрузок исследовать движение стержня не по отношению к одной возможной реализации нагрузок, а по отношению к целой совокупности возможных случайных нагрузок. [c.144]

Поскольку количество теплоты 6Q, необходимое для изменения температуры системы на с1Т, зависит от характера происходящего при этом процесса, то и теплоемкость С системы также зависит от условий, при которых определяется 6Q/dT. Это означает, что теплоемкость является не функцией состояния системы, а функцией процесса одна и та же система в зависимости от происходящего в ней при нагревании процесса обладает различными теплоемкостями. Численно величина С изменяется в пределах от оо до -foo. Наибольшее практическое значение имеют теплоемкости Ср и Су. [c.33]

Количество энергии, передаваемое от одного тела к другому в форме теплоты и работы, зависит от процесса и вследствие этого теплота и работа являются функциями процесса. [c.30]

Так как теплота, подводимая в процессе к телу (системе), зависит от вида процесса, являясь функцией процесса, то теплоемкость будет свойством системы только тогда, когда процесс будет фиксированным, т. е. будет проходить при постоянном значении каких-либо параметров системы [c.32]

Вследствие того, что работа газа является функцией процесса, а не функцией состояния, dL не полный дифференциал. [c.47]

В заключение анализа первого закона термодинамики отметим, что теплота является функцией процесса, так как алгебраическая сумма внутренней энергии и работы зависит от характера процесса. Поэтому теплота не является параметром состояния, а dQ не является полным дифференциалом. [c.47]

Работа и теплота представляют собой энергию, передаваемую од 1им телом другому за время процесса взаимодействия будучи результатом этого процесса, работа и теплота являются функциями процесса. Это означает, [c.8]

Интеграл берется ио пути перехода системы из начального состояния в конечное, т. е. по всем состояниям системы в процессе /—2. Соответственно этому величина Ь зависит от пути, по которому система из состояния I переходит в состояние 2, т. е. работа изменения объема является функцией процесса, а не состояния. [c.21]

Напомним, что в отличие от внутренней энергии и энтальпии количество теплоты Q и работа L (или L ) не являются функциями состояния, а представляют собой функции процесса, происходящего в системе их величины зависят от пути, по которому совершается переход из начального состояния в данное. Поэтому, например, лишено смысла говорить о количестве теплоты, которой обладает тело в данном состоянии, поскольку количество теплоты в зависимости от того, как был осуществлен переход тела в данное состояние, может иметь любое значение. Математически это выражается тем, что бесконечно малые количества теплоты и работы dQ и dL не являются полными дифференциалами. Наоборот, разность dQ и dL представляет собой полный дифференциал, равный дифференциалу внутренней энергии dU. [c.32]

Из введенных выше количественных характеристик расходные паросодержания л, Р, приведенные скорости фаз Wg, Wg, скорости смеси и циркуляции, Wq, расходная плотность смеси Рр обычно могут рассматриваться как известные, заданные. Они определяются по известным значениям расходов, свойств фаз, теплового потока на стенке, геометрии канала. Истинные параметры двухфазного потока (ф, w", w, ф, р р) являются функциями процесса и выступают обычно как цель анализа. Несложно убедиться, что знание любой одной из пяти величин достаточно для расчета остальных четырех. Например, используя (7.1) и (7.4), можно получить часто используемую связь истинного объемного паросодержания с массовым расходным и фактором скольжения [c.298]

Из сказанного следует, что работа [формула (2.3)] в отличие от внутренней энергии [формула (2.1)] является функцией процесса и не является функцией состояния. [c.19]

Работа является функцией процесса, а не состояния, поэтому dl не есть ев полный дифференциал. [c.20]

Фазовый переход 86 Функция процесса 19 [c.475]

На самом же деле эта величина, как показывают графики рис. 6.10.6 является функцией процесса. Ввиду важности этого результата представляет интерес более подробный анализ вопроса о термокинетических колебаниях и связанного с ним вопроса о диффузионно-тепловой неустойчивости ламинарных пламен. [c.331]

Интегрирование осуществляется по пути перехода системы из начального состояния в конечное, т. е. по всем состояниям системы в процессе 1—2 (рис. 1.5). Соответственно этому величина L зависит от пути, по которому система из состояния 1 переходит в состояние 2, т. е. работа изменения объема является функцией процесса, а не состояния. Работа расширения считается положительной, работа сжатия — отрицательной. [c.22]

Интегрирование осуществляется по пути процесса от начального состояния 1 до заданного конечного состояния 2. Из этого следует, что количество теплоты есть функция процесса, а не состояния тела. [c.25]

Таким образом, величины, упоминавшиеся до сих пор в связи с анализом энергетических взаимодействий системы, отчетливо распадаются на две группы функции состояния (термодинамические параметры) и функции процесса. Изменения в процессе /—2 и тех и других определяются интегралами вида (2.2), однако для термодинамических параметров эти интегралы вычисляются несравненно проще [c.19]

Указанное различие между термодинамическими параметрами и функциями процесса можно выразить и по-другому говорят, что ёи, ёу, ёТ, ёр являются полными дифференциалами, в то время как ёд и ё1 таковыми не являются и представляют собой лишь бесконечно малые количества передаваемой системе (или системой в окружающую среду) энергии в форме теплоты или работы. [c.19]

Теплоемкость, следовательно, как и теплота, является функцией процесса и не входит в число термодинамических параметров. Однако первый закон термодинамики позволяет установить связь теплоемкости с термодинамическими параметрами вещества. В последующем изложении чаще всего будет использоваться удельная теплоемкость — теплоемкость единицы массы вещества с, Дж/(кг-К) часто применяются также мольная теплоемкость рс, Дж/(кмоль-К) и объемная теплоемкость с, Дж/(м -К), при этом для с следует указывать условия для единицы объема, чаще всего это нормальные физические условия 0°С и 760 мм рт. ст. [c.31]

В отличие от эксергии потока е эксергия теплового потока вд есть функция процесса, так как функцией процесса является теплота [c.81]

Фазовый переход 106 Функции состояния и функции процесса 19 [c.461]

Из рис. 1.2 и формулы (1.34) следует, что в отличие от внутренней энергии работа является функцией процесса, а не состояния. [c.15]

Так как теплота зависит от процесса, то теплоемкость есть функция процесса, и поэтому всегда говорят о теплоемкости того или иного процесса. Это обстоятельство учитывается лри написании той или иной теплоемкости, например массовая теплоемкость при постоянном давлении обозначается Ср, мольная теплоемкость при постоянном объеме — цс , объемная средняя теплоемкость при постоян-1ЮМ объеме — с , и т. д. [c.16]

Поэтому внутренняя энергия, будучи функцией состояния рабочего тела, является параметром состояния, а и — полным дифференциалом б/, б — только бесконечно малые величины, зависящие от пути протекания процесса (функции процесса). [c.25]

Схема алгоритма поиска для общего случая представлена на рис. 25.2. Выбор вектора исходной совокупности внутренних параметров производится в блоке 1. Эта совокупность должна принадлежать области определения целевой функции, и чем ближе к экстремуму она выбрана, тем быстрее он может быть найден. В блоке 2 производится вычисление целевой функции, значение которой попадает в блок 3, определяющий условия прекращения поиска. Если эти условия позволяют сделать вывод, что поиск следует продолжить, то в блоке 4 определяются направление и шаг поиска в достигнутой точке, а вблоке5 — удовлетворительность нахождения новой совокупности в области определения целевой функции. Процесс вычислений повторяется до тех пор пока удовлетворятся условия прекращения поиска. Таким условием для большинства методов является значение шага поиска, [c.317]

Интегралы от случайных функций (процессов) по параметру называютея стохастическими интегралами. [c.73]

При изображении процесса на р — у-диаграмме рабс1та газа определяется площадью, ограниченной кривой процесса, осью абсцисс и крайними ординатами. Для любой точки процесса из диаграммы известны давление р и удельный объем v, а температура газа в этой точке процесса определяется из уравнения состояния. Графическое изображение процесса позволяет яснее представить разницу между функциями состояния и функциями процесса. Пусть на рис. 5.1 даны точки 1 и 2, характеризующие начальное "л конеч- [c.49]

Так как теплота и работа не являются функгтями состояния, то внутреннюю энергию нельзя подразделить на тепловую и механическую. Лишь тогда, когда изменяется состояние системы, а следовательно, и внутренняя энергия, изменение энергии системы можно разделить на произведенную системой работу и количество теплоты, полученной системой. Такое разделение не определяется однозначно начальным и конечным состояниями системы, а зависит от характера происходящего в системе процесса. Теплота и работа, являясь формами передачи энергии, неразрывно связаны с процессом изменения состояния и представляют собой функции процесса, происходящего в системе. [c.41]

Таким образом, работа изменения объема термодинамической системы зависит от процесса перехода системы из начального состояния в конечное или, короче, является функцией процесса. Этот важный отличитель- [c.14]

Смотреть страницы где упоминается термин Функция процесса : [c.155] [c.39] [c.40] [c.78] [c.23] [c.33] [c.24] [c.19]

Техническая термодинамика. Теплопередача (1988) -- [ c.19 ]

Техническая термодинамика Изд.3 (1979) -- [ c.30 , c.32 , c.35 , c.79 , c.109 ]

Механика сплошной среды Часть2 Общие законы кинематики и динамики (2002) -- [ c.257 ]

ПОИСК

241, 305—309, 328 — Функции Крылова марковских процессов — Методы 516, 517, 540—544 Уравнение Понтрягнна

Автокорреляционная функция случайного процесса

Аппаратура и схемы автоматизации процессов в функции времени

Взаимосвязь функций Грина и интерпретация сопряженной температуры в нестационарных процессах

Выполнение когерентными волнами функции управления межклеточными процессами и процессами в организме

Выполнение тормозных функций в технологическом процессе машин

Геометрия поверхности как функция процесса обработки

Дифференциал функции процесса

Дифференциал функции процесса состояния

Зависимость от времени корреляционной функции случайного гауссова стационарного марковского процесса

Импеданс точек закрепления струны. Отражение волн. Гипербрликеские функции. Струна под действием силы, приложенной на одном конце. Форма струны. Коэффициент стоячей волны и положение минимума. Фундаментальные функции. Переходные процессы Сводка результатов Задачи

Контроль перемещения механизмов пресса и автоматизация процесса прессования в функции пути

Корреляционная функция непрерывного стационарного процесса

Корреляционная функция равновесная процесса

МАТЕМАТИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ ОПИСАНИЯ ТУРБУЛЕНТНОСТИ СПЕКТРАЛЬНЫЕ ФУНКЦИИ Спектральные разложения стационарных процессов и однородных полей

Метод контурных интегралов. Переходные процессы в простых системах. Комплексные частоты. Расчёт переходных процессов. Примеры применения метода. Единичная функция. Общий случай переходного процесса. Некоторые обобщения. Преобразование Лапласа Колебания связанных систем

НЕСТАЦИОНАРНЫЕ СЛУЧАЙНЫЕ ФУНКЦИИ (ПРОЦЕССЫ)

Обратимая полезная работа в беспотоковых процессах перехода ме жду заданными устойчивыми состояниями системы — функция беепотоковой доступности и доступная энергия

Первый этап решения — аппроксимирование кривой переходного процесса конечным числом показательных функций

Понятие о термодинамическом процессе. Основные термодинамические функции

Принцип совмещения функций контроля с функциями управления технологическими процессами

Процесс адиабатический функции давления

Процессы Функции корреляционные

Процессы случайные - Линейные преобразования случайных функций 397, 398 - Характеристики 393, 394 - Числовые характеристики комплексных случайных

Процессы случайные - Линейные преобразования случайных функций 397, 398 - Характеристики 393, 394 - Числовые характеристики комплексных случайных функций

СЛУЧАЙНЫЕ ПРОЦЕССЫ ПРИ ДЕЙСТВИИ СЛУЧАЙНЫХ ФУНКЦИЙ, ОГРАНИЧЕННЫХ ПО МОДУЛЮ

СТАЦИОНАРНЫЕ СЛУЧАЙНЫЕ ФУНКЦИИ (ПРОЦЕССЫ)

Связь между кривыми переходного процесса и передаточными функциями объекта - и регулятора. Использование этой связи для синтеза линейной системы

Скоростная функция пуассоновского процесса

Структурная функция и случайные процессы со стационарными приращениями

Теория марковских процессов случайные стационарные Плотности спектральные 524529 — Функции корреляционные

Теория марковских процессов случайные — Функции корреляционные

Технологический процесс как объект управления Основные понятия теории управления функции и задачи управления технологическими процессами

Упрощённый анализ для случая высоких частот. Интенсивность и среднее квадратичное давление. Решение в форме разложения в ряд по фундаментальным функциям. Установившийся режим в помещении. Прямоугольное помещение. Частотная характеристика интенсивности звука. Предельный случай высоких частот. Приближённая формула для интенсивности. Точное решение. Коэффициент поглощения поверхности. Переходные процессы, возбуждение импульсом. Точное решение задачи о реверберации звука Задачи

Физический смысл функции разброса и анализ процесса образования изображения в плоскости фурье-координат

Функции марковских процессов — Методы 5IC, 517, 540— 544 Уравнение Понтрягина

Функции состояния и функции процесса

Функционал как предел функции многих переменных. Аналитический процесс. Аналитический функционал

Функция гармоническая пример вычисления для небаротропного процесса

Функция процесса термодинамического 38— состояния

Функция распределения в теории случайных процессов

Функция распределения процесса

Функция расходная приведенная для для описания процесса опоражнивания постоянного объема с учетом

Функция расходная приведенная для описания процесса наполнения постоянного

Функция расходная приведенная для описания процесса наполнения постоянного объема с учетом теплообмена

Функция расходная приведенная для описания процесса наполнения постоянного теплообмена

Функция случайного процесса корреляционная

Функция состояния и функция процесса. Внутренняя энергия системы Работа

Функция цвета в арттерапевтическом процессе индивидуации и самовыражения. Порошина

Функция чувствительности процесса

Функция чувствительности процесса горения

Характеристические функции и характеристический функциоМоменты гидродинамических полей. Стационарные случайные процессы и однородные поля

Эргодическое условие для функций распределения в теории случайных процессов

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...