Взаимодействие в начальном состоянии

Свяжем декартов базис ех, 02, ез с материальными волокнами границы слоя взаимодействия в начальном состоянии. В деформированном состоянии данный материальный базис обозначим 0 ,02,03. В силу представления (5) имеем [c.548]

Предположим, что конечные фрагменты, образовавшиеся в результате реакции, взаимодействуют друг с другом (например, посредством электростатических сил) таким образом, что это приводит к появлению резонансов. Тогда функция Иоста. iFp должна иметь нуль в нижней полуплоскости йр, расположенный вблизи действительной оси. Когда кинетическая энергия фрагментов в конечном состоянии близка к значению резонансной энергии, знаменатель в приближенном выражении (17.34) становится малой величиной. Следовательно, величина элемента S-матрицы начинает значительно превышать свое обычное значение, что ведет к увеличению сечения. Описываемый эффект называется эффектом взаимодействия в конечном состоянии. Из вида формулы (17.34) вытекает также, что наши рассуждения в равной мере применимы к входному каналу а. В этом случае мы будем говорить об эффекте взаимодействия в начальном состоянии. [c.473]

Необратимый процесс — термодинамический процесс, после которого система и взаимодействующие с ней системы (окружающая среда) не могут возвратиться в начальное состояние без возникновения остаточных изменений в системе или окружающей среде. [c.85]

Под действием внешних сил тело деформируется, т. е. происходит изменение относительного расположения его частиц. В результате между частицами тела возникают дополнительные силы взаимодействия, стремящиеся вернуть тело в начальное состояние. Эти внутренние силы выявляются методом сечений. [c.29]

Четность является фундаментальным понятием. Она характеризует свойства симметрии ядер, элементарных частиц и вообще любых физических систем по отношению к зеркальным отражениям. Важность этого понятия обусловлена законом сохранения четности, согласно которому физическая система, обладающая зеркальной симметрией в начальном состоянии, сохраняет эту симметрию во все последующие моменты времени. Этот закон справедлив как для электромагнитных взаимодействий, определяющих структуру атомов и молекул, так и для ядерных сил, определяющих структуру ядер. О нарушении закона сохранения четности в так называемых слабых взаимодействиях см. гл. VI, 4, п. 10 и гл. VII, 8, п. 7. [c.73]

Рассмотрим реакцию взаимодействия водорода и кислорода, проходящую в цилиндре под невесомым поршнем, через который реагирующие газы воспринимают давление окружающей среды цилиндр размещен в термостате — окружающей среде с постоянной температурой. В начальном состоянии в цилиндре имеется [c.237]

Следует заметить, что в любой химической системе взаимодействие между компонентами не ограничивается какой-либо одной реакцией. В ней одновременно протекает множество других реакций, наличие которых неизбежно вследствие тесного контакта между компонентами. Например, если в начальном состоянии система состоит 1ИЗ метана СН4 и кислорода О2, то наряду с основной реакцией окисления метана [c.274]

Как уже отмечалось, состояние системы может изменяться не только в результате взаимодействия системы с окружающей средой, но и в отсутствие такого взаимодействия, если в начальном состоянии система неравновесна. [c.27]

Таким образом, при условии равновесности процесса возврат рабочего тела в начальное состояние сопровождается возвратом в начальное состояние всей системы взаимодействующих тел, т. е. процесс становится обратимым. [c.18]

В состоянии 2 рабочее тело изолируется от источника тепла, и происходит его адиабатное обратимое расширение — линия 2—3. Температура рабочего тела уменьшается при этом до Го. В состоянии 3 рабочее тело приводится во взаимодействие с холодным источником тепла, имеющим температуру Т , и производится изотермическое обратимое сжатие рабочего тела при температуре Та— линия 3—4. Рабочее тело отдает при этом холодному источнику количество тепла i/2 - состояния 4 рабочее тело адиабатным обратимым сжатием приводится в начальное состояние 1 (линия 4—1), и цикл замыкается. [c.48]

Пример. Пусть в материале имеется начальная ориентированная система газонаполненных трещин. Характеристики материала, как и начальные размеры трещин, примем такими же, как и в примере, рассмотренном в разд. 1, а для начального давления газа в трещинах полагаем ро = = —ао = 20 МПа. Кроме того, будем считать, что в начальном состоянии пористость материала равна Шо = 0,025, что соответствует начальному значению параметра и = NRo - 0,12. Такая величина параметра говорит о малой концентрации неоднородностей, поскольку, согласно [41, взаимодействие трещин начинается примерно при значении параметра и =0,3. На рис. 5 и 6 показано изменение эффективных характеристик материала зз/ зз / о и 744/ 44 = С/Со, поскольку 1/ зз представляет собой модуль материала в направлении оси Хз, а 1/ 44 — модуль сдвига в плоскостях, параллельных оси х [6] Ео и Со - модуль Юнга и модуль сдвига материала между неоднородностями. Из рисунков видно, что примерно при азз = —15 МПа происходит скачкообразное уменьшение модулей материала и затем они быстро уменьшаются по мере снижения I аз 3 . На рис. 7 показана соответствующая кривая (азз — а з) — 633. [c.113]

Рис. 0. Диаграммы, отвечающие учету взаимодействия в начальном и конечном состояниях.

Влияние взаимодействия пузырьков. Модель пузырьковой жидкости, используемая в данной главе, основана на предположении об отсутствии взаимодействия газовых пузырьков в жидкости. Оценим расстояние между центрами газовых пузырьков, при котором это предположение справедливо. Исходим из уравнений (П. 12), описы-ваюш,их совместные колебания двух пузырьков газа радиусами и 2- Интегрирование велось методом Рунге — Кутта для четырех случаев импульсного нагружения пузырьков постоянным давлением равным 0,1 0,5 1 2 МПа. Предполагалось, что в начальном состоянии 7 10 = 0>23 10 см, радиус другого пузырька варьировался [c.99]

В качестве другого примера использования соотношений (7.76) — (7.766) рассмотрим две частицы, взаимодействие которых с внешним полем описывается потенциалами и Кь, а их взаимодействие друг с другом — потенциалом Уаь- Пусть в начальном состоянии частица Ь налетает на частицу а, находящуюся в связанном состоянии во внешнем поле Уа, а в конечном состоянии частица Ь находится в связанном состоянии во внешнем поле У , частица же а движется как свободная. Такой процесс называется столкновением с перестройкой (более подробно столкновения с перестройкой будут рассмотрены в гл. 16 и 17). Выберем в качестве Я1 и Яг [c.187]

ГэВ. С точки зрения изотопической инвариантности это различие естественно связать с рождением л-мезонов в (Л —Л )-соударениях, которое становится энергетически возможным как раз при Г , 0,3 ГэВ (см. 110). Поскольку п-мезоны имеют изотопический спин Т =1, их рождение в (Л —Л )-соударениях более вероятно в том случае, когда изотопический спин взаимодействующих нуклонов в начальном состоянии равен единице (больше каналов реакции). Естественно, что с ростом энергии, когда становится возможным рождение нескольких л-мезонов с различным суммарным изоспином, а также открываются другие каналы реакции, различие в (< )т=1 и (ст/у у)т=о должно сгладиться, что и наблюдается на опыте. То же самое можно сказать и о различии а ,/у(0)т=о и стл,л (6)т=ь поскольку с ростом энергии относительная роль перезарядки также должна снижаться. Таким образом, энергетическая и угловая зависимости сечения (Л —Л )-рассеяния естественным образом объясняются в рамках гипотезы об изотопической инвариантности, что также можно рассматривать в качестве ее экспериментального подтверждения. [c.86]

Две частицы, обладающие массой покоя при своём взаимодействии (например, Н-атом), спонтанно излучают световой квант, и система из двух частиц остаётся в состоянии с отрицательной энергией. Кроме спонтанной, здесь также может произойти индуцированная эмиссия света, которая наступает, если в начальном состоянии уже имеется световой квант с той же частотой, что и излучаемый ). Согласно оценке Оппенгеймера ), длительность жизни Н-атома в основном состоянии равна по теории лишь 10" сек. [c.285]

При химических реакциях атомы или молекулы веществ, вступающих в реакцию, должны войти в тесное соприкосновение — столкновение, перестроить свои атомные или молекулярные орбитали, с тем чтобы они могли образовать новые химические связи и построить новые молекулы продуктов реакции. В результате этого взаимодействия концентрация начальных продуктов будет уменьшаться, а конечных — увеличиваться. Химические реакции могут быть необратимыми, т. е. идущими только в одном направлении, но могут быть и обратимыми, направление которых будет зависеть от внешних условий — р, Т, С. Обратимые реакции не доходят до конца, а только до состояния равновесия (см. п. 8.3, 8.4). [c.295]

В остальных случаях найденные формулы дают возможность сделать приближенные оценки состояния системы. Например, пусть газопылевое протопланетное облако в начальный момент обладало энергией к. Отвлечемся от всех сил взаимодействия частиц, кроме гравитации. Потенциальная энергия такой системы будет однородной функцией степени 3 = — 1. Будем считать протопланетное облако сплошным однородным шаром массы М. Воспользовавшись решением задачи 5 1.1, получим [c.397]

В рассматриваемом случае совпадает с волновой функцией начального состояния нуклона я(зк = , где Wk волновая функция конечного состояния нуклона — волновая функция электрона и —волновая функция нейтрино Я — оператор энергии взаимодействия нуклонов с электронно-нейтринным полем. [c.150]

Согласно классической механике энергия какой-либо системы, в том числе атома и молекулы, может иметь любые значения. Для изолированной системы значение энергии определяется начальными условиями, которые, по классической теории, произвольны. Согласно современной квантовой теории возможные значения энергии системы атомов полностью определяются ее внутренними свойствами, т. е. числом и свойствами атомов, ядер и электронов, а также характером их взаимодействия. При этом начальные условия не влияют на возможные значения энергии данной атомной системы. Они показывают лишь количество атомов или молекул в начальный момент времени в том или ином состоянии с определенным значением энергии. Значения энергии, которые могут быть реализованы в данной системе, принято называть уровнями энергии (энергетическими уровнями). Совокупность всех возможных значений энергии, или уровней энергии, носит название энергетического спектра. [c.224]

Прежде всего надо найти вероятность того, что фотон данной энергии проникнет на определенное расстояние в глубь тела и поглотится там электроном, который совершит при этом переход из некоторого начального энергетического состояния в некоторое конечное состояние. Короче говоря, надо найти вероятность зарождения фотоэлектрона на определенном расстоянии от поверхности и в определенном энергетическом состоянии. Конечно, следует рассматривать только те состояния родившегося фотоэлектрона, энергия которых находится над уровнем вакуума при данной энергии фотона это накладывает ограничения на выбор начальных состояний электрона, вступающего во взаимодействие с фотоном (в этой связи напомним дважды заштрихованную полосу состояний на рис. 7.4, б). [c.168]

Структура матричных элементов оператора взаимодействия. В выражения для вероятностей переходов, рассмотренные в 10.2, входит матричный элемент оператора взаимодействия , где п обозначает начальное, am— конечное состояния системы. Так как рассматриваемая здесь система включает в себя связанный электрон и излучение, то указанные индексы п и /п должны фиксировать как состояния электрона, так и состояния поля излучения. Последние будем фиксировать, определяя последовательность чисел заполнения различных фотонных состояний [c.257]

При этом, однако, возникает вопрос, что следует понимать под 11, 1, 8, Р, Ф в общем случае необратимого процесса, когда состояние самого тела не является равновесным и, кроме того, отсутствует равновесие между телом и окружающей средой. Очевидно, что объем тела V сохраняет свое значение как параметр состояния и в случае неравновесных состояний то же самое относится к внутренней энергии тела и и его энтропии 5. Энтальпия I представляет собой сумму внутренних энергий тела и находящегося с ним в механическом взаимодействии внешнего теплоизолированного источника работы и поэтому также должна иметь в неравновесном состоянии тела вполне определенное значение. Другие параметры, в частности давление р и температура Т, при неравновесном состоянии могут не иметь определенного значения (вспомним, что при отсутствии равновесия температура и давление в разных частях тела могут быть различными). Чтобы устранить эту неопределенность, обычно предполагают, что начальное и конечное состояния тела являются равновесными (т. е. тело находится в этих состояниях в равновесии, причем не обязательно, чтобы имело место также равновесие с окружающей средой). [c.101]

В простейшей системе (например, однородной, не имеющей специальных устройств для регулирования скорости протекания процессов) неравновесный процесс изменения состояния будет необратимым, а необратимый процесс— неравновесным и нестатичным. Так, неравновесный процесс изменения объема тела, при котором давление тела и окружающей среды различно, является процессом необратимым, так как произведенная в результате протекания процесса работа недостаточна для возвращения тела в начальное состояние. К подобным процессам относятся расширение тел в пустоту, расширение и сжатие при наличии трения и т. п. Необратимость, в частности, первого из этих процессов связана с тем, что при расширении тела в пустоту L = О, а при сжатии тела до исходного состояния необходимо затратить определенную работу. Необратимым является также любой процесс, в котором отсутствует тепловое равновесие. Температуры взаимодействующих тел (или их частей) в таком процессе различны, и поэтому передача теплоты будет происходить лишь от тел большей температуры к телам с меньшей [c.26]

Однако это состояние тоже не будет стационарным, так как во-первых, возможно поглощение фотона к и возбуждение атома, т. е. обратный переход в начальное состояние, и, во-вторых, возбуждение атома и рождение нового фотона к, т. е. виртуальный переход в состояние /,к, к ) с энергией Е -1--I- йшк + к + Eq. Поскольку эта энергия отличается от исходной на энергию двух квантов света, такое состояние реально недостижимо, если в начальный момент времени мы имели только возбужденный атом. Реальные переходы возможны лишь при равенстве энергий двух состояний. Однако такие виртуальные переходы дают вклад в амплитуду реальных переходов. Этот вклад пропорционален очень малому отношению Лю (к)/ (ftwk + Ьшк ) и им можно пренебречь. В таком приближении в операторе взаимодействия (1.40) пренебрегают членами, не сохраняющими общее число возбуждений в системе атом -I- фотоны. Это приближение, которое мы будем называть резонансным, используется весьма широко. По традиции, идущей от работ, рассматривавших спины в электромагнитном поле, его иногда еще называют приближением вращающейся волны . В резонансном приближении в бесконечной цепочке зацепляющихся уравнений (1.65) мы можем ограничиться учетом только двух состояний описываемых функцией 11) 0) с энергией Е + Ео и функцией 10) 1к) = 0)1к) с энергией fiwk + Eq. Эти состояния ради краткости будем обозначать как 1 и к. Тогда (1.65) принимает следующий вид [c.25]

Переходя к кинетической теории плотных квантовых систем с сильным взаимодействием между частицами, мы должны иметь в виду, что динамику многочастичных корреляций и эволюцию одночастичной матрицы плотности теперь приходится описывать, по существу, на одной и той же шкале времени ). Если в начальном состоянии отсутствуют корреляции между частицами, то для восстановления всех долгоживущих корреляций требуется значительное время. Иначе говоря, квантовая кинетическая теория, основанная на граничном условии, которое вводится с помощью квазиравно-весного статистического оператора (4.1.32), будет существенно немарковскощ т. е. в кинетическом уравнении для одночастичной матрицы плотности важную роль будут играть эффекты памяти. Решать немарковские кинетические уравнения очень сложно. В большинстве задач эффекты памяти удается учесть только в первом приближении, т. е., фактически, для слабо неидеальных систем ). Поэтому кажется разумным попытаться сохранить марковский вид уравнений эволюции, расширив набор базисных динамических переменных. В контексте классической кинетической теории эта идея уже обсуждалась в разделе 3.3.4. Теперь мы хотим распространить ее на квантовые системы. [c.288]

Процесс изменения состояния рабочего тела называется обратимым, если вместе с возвратом рабочего тела в начальное состояние возвращается в 1 ачальное состояние и вся система взаимодействующих с ним тел. [c.17]

Отметим, что определенное таким образом сечение релятивистски неинвариантно, поскольку оно выражено через трехмерный ток и площадь. Однако мы рассматриваем в этой книге лишь такие взаимодействия, в которых в начальном состоянии имеются две частицы, причем производим преобразования лишь между Л-системой, в которой одна из начальных частиц покоилась, и Ц-системой. В этом случае определенное выше сечение инвариантно. Если в начальном состоянии имеется больше двух частиц, или осуществляется переход к системе координат, движущейся под углом к направлению относительного движения частиц, инвариантное сечение должно быть выражено через четырехмерные величины (например, четырехмерный ток). [c.20]

Матрицы диссипативных сил составляют с учетом пропорциональности затухания относительным скоростям движения частей системы (гипотеза Фойхта), относительным перемещениям (гипотеза Е. С. Сорокина) или с учетом обеих гипотез (комбинированное затуханне). -Иногда учитывают также сухое трение, возникающее по границам взаимодействия колеблющихся элементов. При расчетах нелинейных и нестационарных систем влияние диссипативных характеристик (их величин в начальном состоянии) на параметры реакции менее значительно, чем в случае линейных систем, в связи с тем, что большая часть энергии внешнего воздействия поглощается в результате развития пластических деформаций, хрупких разрушений и других остаточных изменений во внутренней структуре системы [16, 86, 87]. [c.68]

Резание металлов — сложный процесс взаимодействия режущего инструмента и заготовки, сопровождающийся рядом физических явлений, например, деформированием срезаемого слоя металла. Упрощенно процесс резания можно представить следующей схемой. В начальный момент процесса резания, когда движущийся резец под действием силы Р (рис, 6.7) вдавливается в металл, в срезаемом слое возникают упругие деформации. При движении резца упругие деформации, накапливаясь по абсолютной величине, переходят в пластические. В прирезцовом срезаемом слое материала заготовки возникает сложное упругонапряженное состояние. В плоскости, перпендикулярной к траектории движения резца, возникают нормальные напряжения Оу, а в плоскости, совпадающей с траекторией движения резца, — касательные напряжения т .. В точке приложения действующей силы значение Тд. наибольшее. По мере удаления от точки А уменьшается. Нормальные напряжения ст , вначале действуют как растягивающие, а затем быстро уменьшаются и, переходя через нуль, превращаются в напряжения сжатия. Срезаемый слой металла находится под действием давления резца, касательных и нормальных напряжений. [c.261]

При 1юстроснии теории р-распада мы должны ввести в рассмотрите некоторое (электронио-нентрингюе) поле, квантом которого и является пара частиц — электрон и антинейтрино, а нуклонам следует приписать некоторый электронно-нейтринный заряд G G 1,4-Ю " эрг-см — постоянная Ферми). Далее можно построить оператор Я, энергии взаимодействия нуклонов с электронно-нейтринным полем из волновых функций -частицы ф, и нейтрино (антинейтрино) ср-. Функции ф,, ф должны удовлетворять уравнению Дирака. Оператор Я превращает волновую функцию протона в волновую функцию нейтрона и наоборот. Это утверждение равносильно предположению о том, что волновая функция начального состояния нуклона, испытывающего р-превращение, зависит не только от п юстранственных н спиновых координат, но и от зарядовой координаты Т, ( 22), которая может принимать только два значения, соответствующие нейтронному или протонному состоянию нуклона. Таким образом, в результате действия оператора [c.243]

Вывод гамильтониана. Чтобы сформулировать задачу расчета взаимодействия между электронами и фононами в металле, мы выведем здесь выражение для гамильтониана в форме, где с самого начала включено куло-новское взаимодействие между электронами и движениями ионов, но в то же время сделаны некоторые приближения для упрощения уравнений. Например, можно пренебречь анизотропией, которая, по-видимому, не очень существенна для проблемы сверхпроводимости. Предполагается, что колебания решетки можно разделить на продольные и поперечные и что электроны взаимодействуют только с продольными компонентами. Это приближение справедливо для волн с большой длиной волны, но неправильно для коротких волн (исключая некоторые напрапления распространения). Предположим также, как это часто делается в теории Блоха, что матричные элементы для электронно-фононного и кулоновского взаимодействий зависят лишь от разности волновых векторов в начальном и конечном состояниях. При вычислении кулоновских взаимодействий сделаны предположения, которые равнозначны рассмотрению валентных электронов как газа свободных электронов. [c.757]

Из этого следует, что состояние термодинамического равновесия неизолированной системы, взаимодействующей с окружающей средой, однозначно определяется заданием внешних условий, т. е. внешних параметров, и температуры системы (равной при равновесии температуре окружающей среды). Любая система, находяш,аяся в неизменных внешних условиях, рано или поздно приходит к состоянию термодинамического равновесия, каково бы ни было начальное состояние ее самопроизвольно выйти из состояния равновесия система не может принцип самоненарушимости термодинамического равновесия). [c.12]

Под влиянием такого рода переходов между состояниями К и К возникает небольшое взаимодействие. Чтобы понять, к чему это взаимодействие приведет, надо принять во внимание, что если некоторая величина не сохраняется, то она меняется со временем. Поэтому, если в начальный момент у нас был мезон К , так что странность точно равнялась +1, то через какое-то время это состояние частично перейдет в К (вспомним, что в квантовой механике возможна суперпозиция, т. е. наложение различных состояний). Этот процесс удобно пояснить аналогией с двумя маятниками, иемющими одинаковые собственные частоты и слабо связанными друг с другом. Если один из маятников (К ) раскачать, то через некоторое время начнет раскачиваться и второй маятник (К ), отбирая энергию у первого. Возникает вопрос, существует ли такая суперпозиция состояний К и К , квантовые числа которой не меняются со временем. Если принять (до осени 1964 г. в этом не сомневался никто), что сохраняется СР-четность (см. 2, п. 9), то эти суперпозиции найти нетрудно. Каон при зарядовом сопряжении С переходит в антикаон, а при инверсии Р его волновая функция (при нулевом импульсе) меняет знак (каон нечетен). Обозначая через К и К волновые функции соответствующих частиц, действие операций С и Р можно записать в виде [c.410]

Исходное положение, представленное схемой на рис. 32, а, отвечает минимуму потенциальной энергии взаимодействия атомов. Конечная конфигурация (рис. 32, б) тождественна начальной, так как все атомы одинаковы и, следовательно, неразличимы. Поэтому энергия Ео начального и конечного состояний в данном примере одинакова. В промежуточном состоянии энергия системы Е Ео, поэтому для изображенного на рис. 32,6 симметричного промежуточного состояния следует ждать минимального значения энергии. Таким образом, изменение энергии Е х) в зависимости от смещения дислокации л в направлении скольжения имеет вид периодической функции с периодом Ь. То же можно сказать и относительно силы взаимодействия атомов в ядре дислокации, так как Е(х) =дЕ(х)/дх или относительно напряжений т(л ). На этой основе были предложены различные модели ядра дислокации Френкелем и Конторо-вой, Пайерлсом и Набарро и др. Все модели ядра дислокации весьма приближенны, а при выводе формул делаются весьма грубые допущения. Поэтому полученные решения справедливы только качествето. [c.61]

Состояние термодинамического равновесия неизолированной системы, взаимодействующей с окружающей средой, однозначно определяется заданными внешними условиями (внешними параметрами) и температурой системы, равной при равновесии температуре окружающей среды. Любая термодинамическая система при неизменных внешних условиях независимо от начального состояния переходит в состояние термодинамического равновесия. Самопроизвольно выйти из состояния равновесия система не может (принцип ненарушаемости термодинамического равновесия). [c.11]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...