Электрическое поляризация линий

Поляризация при излучении. Возбуждая волну в пружине , вы создаете нужное состояние поляризации, задавая направление встряхивания. Точно так же поляризация радиоволн или микро-г-олн, испускаемых антенной, зависит от того, как движутся электроны в антенне. Если антенна представляет собой прямой отрезок провода, расположенный перпендикулярно оси г, то колебание электронов вдоль провода приводит к колебанию электрических силовых линий в этом же направлении и электрическое поле в электромагнитной волне, распространяющееся вдоль г, имеет линейную поляризацию, параллельную антенне. Излучение в других направлениях также линейно поляризовано вектор электрического поля перпендикулярен направлению распространения излучения антенны и лежит в меридиональной плоскости, образованной этим направлением н антенной (см. п. 7.5). Если имеются две прямые антенны, одна из которых направлена вдоль х и вторая — вдоль у, и если они нахо- [c.364]

Из-за инерционной нелинейности лазера компоненты поляризации С и 5 зависят от амплитуды электрического поля Е . Эта зависимость определяется механизмом создания инверсной населенности среды и характером уширения спектральной линии активного вещества. Если напряженность электрического поля в резонаторе невелика (лазер работает вблизи порога самовозбуждения), то в разложении С и по амплитудам поля можно ограничиться членами третьей степени, т. е. [c.362]

В общем случае /г+ и tiL определяются компонентами электрической восприимчивости вещества, т. е. теми же физическими процессами, от которых зависит поляризация вещества. Для выбранного вещества и п1 зависят от приложенных внешних постоянных электрического и магнитного полей и т. д. Если разность пХ и п1 становится отличной от нуля вследствие наложения электрического поля, в общем случае имеем дело с электрооптическими эффектами. Если же разность п+ и п- определяется действием постоянного магнитного поля, то в общем случае имеем дело с магнитооптическими эффектами, которые принято разделять на продольные и поперечные в зависимости от того, совпадает ли направление силовых линий магнитного поля с направлением распространения света или является перпендикулярным к нему. В случае продольного наблюдения, если различие в показателях поглощения /с+ и к для двух циркулярных составляющих невелико, наблюдается поворот плоскости поляризации линейно-поляризованного света, называемый эффектом Фарадея или магнитооптическим вращением (МОВ). Если различие в показателях поглощения и к существенно, то наблюдается магнитный циркулярный дихроизм (МЦД). В общем случае, когда имеет место различие и в и п , и в и к , линейно-поляризованный свет становится эллиптически-поляризованным при этом МОВ соответствует угол поворота эллипса поляризации, а МЦД — изменение эллиптичности, т. е. отношения составляющих по главным осям эллипса поляризации. [c.194]

Поляризация лазерного излучения характеризует ориентацию вектора электрического поля в электромагнитной волне. Если в каждой точке светового пучка вектор электрического поля Ж колеблется вдоль одной линии в плоскости, перпендикулярной направлению распространения, то имеет место линейная (плоская) поляризация. При сложении двух пучков линейно поляри-зованного света со взаимно перпендикулярными [c.60]

К неупругим поляризациям относится дипольная поляризация, которая наблюдается в полярных газообразных и жидких диэлектриках. Полярная молекула имеет собственный электрический момент (дипольный момент). В электрическом поле в таких молекулах смещаются электронные оболочки — совершается электронная поляризация. Кроме того, происходит диполь зя поляризация моменты молекул несколько ориентируются вдоль линии напряженности электрического поля Е. При ориентации в электрическом поле диполи преодолевают межмолекулярные силы, поворачиваются с трением поляризация происходит с потерями энергии. [c.159]

При X > 1 общий вид поля (рис. 49) напоминает соответствующую картину при -поляризации (см. рис. 16). Однако в непосредственной окрестности решетки поля существенно различаются, так как в -случае на лентах обращается в нуль электрическое поле, а в Я — производная магнитного поля по нормали к контуру брусьев. Линии равной амплитуды замыкаются на лентах во втором случае и окружают ленты в первом. Амплитудное распределение в любом сечении над решеткой, параллельном оси Ог, имеет вид стоячей волны. Под центрами щелей и лент образуются максимумы поля, что хорошо согласуется с теорией Френеля. Наличие толщины у брусьев решетки обычно не существенно меняет общий вид распределения полей. Большое различие наблюдается лишь в резонансных случаях, когда амплитуда поля внутри канала достигает значительных величин. [c.98]

Рис. 50. Распределение на одном периоде решетки (f-поляризация, х=1, 0 = 0,5, б = = 0,25) линий постоянной амплитуды электрического поля (а) и потока энергии (б).

Как отмечено в 4, резонансные явления рассматриваемого типа присущи и ди-электрическим слоям, содержащим решетку внутри себя (см. рис. 22). Линии равного уровня коэффициентов прохождения по мощ- q2 ности через ленточную решетку в слое тефлона для обеих поляризаций представлены на рис. 67 (линии полного отражения энергии даны штриховыми). В данном случае роль отдельных резонансных элементов играют две половинки слоя, в соответствии с чем период повторения резонансов полного отражения по оси hU теперь для резонансов на -волне равен (Г,е) . Из сопоставления рис. 67, а [c.125]

Прежде чем перейти к рассмотрению некоторых частных случаев поляризации, дадим ряд определений. Свет называется линейно поляризованным, если конец вектора электрического поля Е перемещается вдоль прямой линии. В случае когда конец этого вектора описывает эллипс, свет называется эллиптически поляризованным, а в случае когда он описывает окружность, — циркулярно поляризованным. Если конец электрического вектора перемещается против часовой стрелки для наблюдателя, расположенного перед волной, то поле обладает правой поляризацией. На рис. 3.2 показано также направление вращения эллипса поляризации. Наше определение правой и левой поляризации согласуется с терминологией современной физики, в которой фотон с правой круговой поляризацией имеет положительный момент импульса в направлении распростра- [c.66]

В работе [8.40] при измерении зависимости т] (у) на модулятор с фотопластинки проектировалось изображение решетки с v = = 5 лин/мм. Имелась возможность вращать фотопластинку вокруг оптической оси проектирующей системы и тем самым изменять ориентацию решетки относительно осей кристалла. Результаты измерения, получаемые для модулятора, у которого кристаллическая пластина имела срез (111) и толщину 700 мкм, показаны на рис. 8.10. Результаты получены при считывании циркулярно и линейно поляризованным вдоль оси кристалла [112] светом. При изменении направления поляризации линейно поляризованного света вид зависимости Т1 (y) сохраняется, но в соответствии с (8.2) кривая смещается вращением вокруг начала координат на угол, который в два раза больше, чем угол поворота плоскости поляризации считывающего света. Хорошее согласие экспериментальных данных с расчетными наблюдается лишь тогда, когда при записи решетки отрицательный потенциал подается на передний по отношению к считывающему свету электрод. Если же на этот электрод подать положительный потенциал, то экспериментальная кривая (7) оказывается повернутой приблизительно на 30° по отношению к расчетной (рис. 8.10). Это может быть объяснено влиянием оптической активности кристалла BSO, которая не учитывалась при расчете т] (у). Как указывалось выше, неоднородное электрическое поле, вызывающее модуляцию считывающего света, формируется вблизи отрицательного электрода. При прохождении через кристалл направление поляризации считывающего света изменяется на 15° (толщина кристалла в данном случае была 700 мкм, а коэффициент оптической активности BSO для [c.174]

Угловое распределение и поляризация света при рэлеевском рассеянии. Угловое распределение рассеяния поляризованного излучения от отдельной молекулы описывается формулой (47.11). Оно аксиально-симметрично относительно линии, проходящей через элементарный рассеиватель в направлении колебаний электрического вектора падающей волны (рис. 262). Перпендикулярно направлению распространения падающей волны вдоль линии колебаний Е рассеяние отсутствует. Максимальное рассеяние наблюдается в плоскости, перпендикулярной направлению колебаний электрического вектора падающей волны. Рассеянное излучение поляризовано — электрический вектор колеблется в плоскости, проходящей через линию колебаний электрона элементарного рассеивателя. Если рассеяние от различных молекул можно считать некогерентным друг с другом, то полная интенсивность рассеяния в единице объема вычисляется умножением выражения (47.11) на концентрацию N молекул. Следовательно, свойства излучения, рассеянного от отдельной молекулы, полностью сохраняются для излучения, рассеянного в объеме. [c.293]

Катодная поляризация защищаемого сооружения реализуется постоянным током, протекающим из грунта в сооружение под действием приложенной разности потенциалов сооружение — земля. При катодной поляризации внешним током разность потенциалов сооружение — земля образуется при подключении источника постоянного тока к сооружению и грунту. Контакт с сооружением осуществляется подключением к нему проводника (дренажной электрической линии) от отрицательного полюса источника тока. Контакт проводника от положительного полюса с грунтом осуществляется через жертвенные электроды (анодное заземление). Источник постоянного тока с регулировочной аппаратурой представляет собой катодную установку, а устройство, образованное катодной установкой, анодным заземлением и дренажными электрическими линиями,— установку катодной защиты (УКЗ). [c.128]

Попытаемся представить себе электрическое поле такой волны в разных точках оси z в один и тот же момент времени. В точке 2>0 в некоторый момент t вектор Е такой же, каким он был в точке 2=0 в более ранний момент t — z/ . Поэтому концы векторов Е для разных значений z лежат на винтовой линии (рис. 1.6), причем для левой круговой поляризации эта линия соответствует винту с левой нарезкой. Чтобы с помощью рис. 1.6 получить представление об изменении напряженности поля с течением времени, можно считать, что весь этот винт , оставаясь на месте, вращается как целое вокруг оси z с угловой скоростью со либо что он перемещается поступательно (без вращения) вдоль оси z со скоростью с. [c.22]

По поводу этой широко распространенной терминологии необходимо сделать следующее замечание. Если взять небольшой отрезок луча вблизи исследуемой точки поля и во всех точках этого отрезка построить вектор электрического поля циркулярно поляризованной волны в тот или иной избранный момент времени, то концы этого вектора образуют винтовую линию, или спираль. Поляризация по определению считается правой, если эта винтовая линия правая, или соответствует правому винту, если же винтовая линия левая, т. е. соответствует левому винту, то и поляризация по определению считается левой. В литературе состояния циркулярной и эллиптической (см. далее) поляризации часто сопоставляют, таким образом, с винтом, при этом, однако, не обращают должного внимания на существенное ограничение подобного сопоставления, заключающееся в том, что винт при своем движении вращается вдоль оси и отдельные его точки сами описывают винтовые линии, в то время как поляризационная винтовая линия перемещается поступательно вдоль луча, не вращаясь, и отдельные ее точки не описывают винтовую линию при распространении волны. Учитывая это обстоятельство, можно убедиться, что, если смотреть навстречу волне и определять состояние ее поляризации в некоторой избранной плоскости, ортогональной лучу, то вектор электрического поля в этой плоскости при правой поляризации движется по часовой стрелке, а при левой поляризации — против часовой стрелки. Те же соображения относятся к эллиптической поляризации. [c.75]

Вначале следует сделать замечание, касающееся полуклассического описания взаимосвязи между поляризацией и напряженностью электрического поля (которая представлена в 2.3). Полученные там для процессов однородного уширения результаты могут быть перенесены на случай неоднородно уширенных систем для этой цели следует воспользоваться сказанным после уравнения (3.11-40) и ввести эффективные функции формы. Если считать процессы квазистационарными и пренебречь изменением населенностей, вызванным действием излучения, то процессы однородного и неоднородного уширения создают одни и те же эффекты, и поэтому их невозможно отличить друг от друга в эксперименте при однофотонных (а также и при многофотонных) процессах. По указанным причинам мы будем в дальнейшем рассматривать величины и соотношения, непосредственно относящиеся к эксперименту. (В п. 3.125 и разд. 3.21 мы обсудим также и такие процессы, при которых механизмы однородного и неоднородного уширения линий вызывают экспериментально обнаруживаемые эффекты.) [c.286]

Из приведенных в п. 3.122 уравнений полуклассической теории можно найти полностью определенные во времени функции электрического поля, поляризации, электромагнитной энергии или чисел фотонов сказанное справедливо также и для величин ЛЛ и Q, входящих в уравнения баланса полной квантовой теории, поскольку эти уравнения применяются к квантовомеханическим математическим ожиданиям скоростей изменений вероятностей переходов. Эту теорию можно использовать для описания непрерывно протекающих процессов так, например, ею можно воспользоваться для получения стационарных и нестационарных решений для среднего числа фотонов и средней инверсии в лазере. Однако следует помнить, что в действительности эти процессы протекают дискретно вследствие квантовой природы как атомов, так и излучения. Поэтому неизбежны стохастические отклонения от названных выше средних значений. Они оказываются ответственными за некоторые другие свойства лазера, такие, как минимальная достижимая ширина линии и когерентные свойства излучаемого света. [c.300]

На рис. 2-21,а показано первоначальное и конечное распределения потенциала внутри диэлектрика с симметричными поляризационными зарядами, характеризующее искажение электрического поля. Первоначально падение потенциала в диэлектрике по длине силовой ли-кии происходит по прямой, что соответствует равномерному полю, так как для всех точек силовой линии скорость падения потенциала (напряженность) будет одна и та же, определяемая тангенсом угла наклона графика падения потенциала к оси абсцисс. К завершению формирования высоковольтной поляризации падение потен-62 [c.62]

К электродам ЖК-кюветы электрическое поле (2—5 Б), то продольные оси молекулы ЖК перестраиваются по направлению силовых линий, поворот плоскости поляризации света в кювете исчезает, и свет проходит к фотоматериалу. [c.126]

Решение различных задач о распространении С. может быть осуществлено при помощи уравнения (3) при соответственном задании граничных и начальных условий. В частности из уравнения (3) выводятся вспомогательные принципы оптики, принцип Гюйгенса, принцип Ферма, принцип прямолинейного распространения С. для однородной среды и различные другие положения геометрической оптики (см. Гюйгенса принцип, Ферма принцип). Явления, наблюдаемые при отражении, рассеянии, распространении С. в анизотропных средах, доказывают для всей шкалы светового спектра поперечность световых возмущений (см. Поляризация света). Световые колебания в изотропной среде происходят в плоскости, перпендикулярной к линии распространения. Свойства электромагнитных волн, излучаемых искусственными электрическими системами—радиостанциями (см.), вибраторами Герца (см.),— вполне совпадают с перечисленными свойствами С., т. е. распространяются с той же скоростью, поперечны и описываются ур-ием (3). На этом основании и по косвенным подтверждениям, получаемым из явлений взаимодействия С. и вещества, можно утверждать, что природа любых световых волн электромагнитная. При этом световой вектор, определяющий действия С. на вещество, есть вектор электрический, что доказано опытами со стоячими световыми волнами при фотохимическом действии (Винер) и при возбуждении флуоресценции (Друде и Нернст). [c.146]

Формула (16) совместно с правилом отбора и поляризации (А) позволяет разобрать типы расщепления в электрическом поле линий водорода и сходных с ним ионов. Выражение riiki—Л2 2> представляя собою разность двух целых чисел, является целым числом, откуда по (16) расстояния компонент от положения первоначальной линии являются целыми кратными от наименьшего расстояния [c.379]

В 5.3, посвящённом фотонному локингу, уже обсуждались способы получения в оптике последовательностей узкополосных лазерных импульсов с крутыми фронтами. Целесообразно отметить, что оптическим аналогом поля Н в ЯМР является электрическая поляризация возбуждающих импульсов. К настоящему времени не известны прямые эксперименты по многоимпульсному сужению однородной ширины спектральных линий оптических переходов. Однако, отметим, что в эксперименте [198] обнаружен рост сигналов флуоресценции (а также эхо-сигналов) при резонансном воздействии на образец многоимпульсной оптической последовательности. Этот рост связывают с достижением лучшей инверсии населённости резонансных уровней после действия импульсной последовательности по сравнению со случаем воздействия на среду одиночного тг-импульса. [c.180]

Эти результать[ подтверждают предложенную ранее [6] модель кислородной компенсации заряда в СаР4 (см. рис. 1). По картине поляризации компонент зеемановского расщепления линий в [38] была определена мультипольпость оптических переходов в и установлено наличие магнитно-дипольных и электрических дипольных линий в спектрах СаРа—TR Дальнейшие исследования явления Зеемана в спектрах МеРз — [c.102]

Исследуя характер круговой поляризации линий в продольном э( х )екте Зеемана, можно определить знак зарядов, вызывающих этот эф( )ект. Он оказался отрицательным. Измеряя же величину расщепления, можно определить удельный заряд е/т. Он оказался таким же, как и при измерениях по отклонениям катодных лучей в электрических и магнитных полях е/т = 1,759-10 СГСМ). Это не оставляет сомнений в том, что заряженные частицы, определяющие оптическое поведение атомов, действительно являются электронами. [c.569]

При наблюдении перпендикулярно к направлению магнитного поля, например вдоль оси х, спектральный прибор зарегистрирует основную несмещенную линию частоты V, так как при колебании элементарного излучателя вдоль оси 2 максимальное излучение будет в плоскости, перпендикулярной к этой оси. В спектре будут также присутствовать две смещенные компоненты V—kv и г + Ал>, причем их поляризация будет линейной. Это произойдет по той причине, что диполь, совершающий колебания вдоль оси х, не дает излучения в направлении этой оси, но оба колебания в плоскости ху дадут компоненты, поляризовагшые по кругу. Поэтому наблюдатель, который смотрит навстречу оси х, увидит проекции круговых колебаний на ось у, а наблюдатель, который смотрит по оси у, увидит проекции круговых колебаний на ось х. Таким образом, спектр поперечного эффекта Зеемана состоит из трех линейно поляризованных спектральных линий. Линия с частотой V имеет колебания электрического вектора но направлению поля, а линии с частотами V—Av и т + — перпендикулярно к полю. [c.106]

В 1846 г. М. Фарадей экспериментально открыл явление поворота плоскости поляризации светового пучка, который пропускался сквозь кристалл, помещенный в магнитное поле. Это магнитооптическое явление называют сегодня эффектом Фарадея . Обнаружив данный эффект, Фарадей тем самым продемонстрировал существование связи между оптикой и магнетизмом. Вскоре он написал статью Мысли о лучевых колебаниях , где поставил впрос не могут ли световые волны передаваться по электрическим и магнитным силовым линиям Иными словами, не является ли электромагнитный эфир (его существование в те времена пока еще не подвергалось сомнению) также и той средой , в которой распространяются световые волны Таким образом, Фарадей предлагал заменить полную внутренних противоречий механическую модель светоносного эфира электромагнитной моделью. [c.29]

Пьезокерамические материалы являются поликристалличе-скими твердыми растворами титаната бария, цирконата тита-ната свинца и т. д., которые в исходном состоянии являются изотропными диэлектриками и не обладают пьезоэлектрическими свойствами. Такие текстуры будут обладать пьезоэффек-том в результате предварительной поляризации, которая осуществляется под действием сильного внешнего электрического поля при температуре ниже точки Кюри. Электрическое поле приводит к переориентации доменов в текстуре в направлении вдоль силовых линий поля, а предварительная поляризация появляется при снятии поля и охлаждении материала. Следует отметить, что направление поляризации является для поляризованной керамики осью симметрии бесконечного порядка, а пьезоэлектрические свойства будут наблюдаться в текстурах, принадлежащих группам симметрии оо, оот, оо2. [c.236]

При низких температурах вязкость диэлектрика так велика, что диполи заморожены , не ориентируются в электрическом поле и дипольная поляризация не происходит. Проводимость диэлектрика при низких температурах мала, а поэтому невелики /ск и вызываемые им диэлектрИческйе потери. Поэтому tg б жидкого полярного диэлектрика при низких температурах имеет небольшое значение (рис. 5.21, а, пунктирная линия). С ростом температуры вязкость диэлектрика уменьи1ается. время релаксации полярных молеку.-i становится меньше и они вовлекаются в процесс поляризации. Ориентация (поворот молекул в поле в результате преодоления межмо-лекулярных сил) происходит с трением . На работу против сил трения затрачивается энергия электрического поля, которая и рассеивается в диэлектрике, активная составляющая /да тока абсорбции /аос увеличивается и tgfi диэлектрика растет (рис. 5.21, а). При температуре вязкость диэлектрика уменьшается до такого значения, что время релаксации И полупериод T 2 - i2f) приложенного напряжения становятся одинаковыми Полярные молекулы в течение одного полупериода поворачиваются на максималь- [c.162]

Электрохимический способ полирования (или точнее глянцовки) металлов может осуществляться лишь тогда, когда не имеет места полная поляризация, но и не наступает процесс анодного травления. Состав электролита и режим обработки (электрический, температурный и по времени) должны обеспечивать разрыв поляризационной плёнки только на гребешках поверхности (где силовые линии электрического поля всегда более концентрированы) и не нарушать её в углублениях. а так как снимаемые гребешки имеют высоту два-три десятка микронов, то, очевидно, что предъявляемые требования к режиму и электролиту должны быть весьма жёсткими и различными для различных материалов (см. табл. 71). Для обеспечения наибольшей концентрации электрического поля на гребешках обрабатываемой поверхности необходимо уменьшать рассеивающую способность ванны увеличением размера катода (в некоторых случаях площадь его в 15—20 раз больше площади анода). Применяемые электролиты должны быть сильно концентрированными, чтобы не допустить химического травления обрабатываемых поверхностей. [c.60]

ЭФФЕКТ [тепловой стандартный характеризуется изменением изобарно-изотермного потенциала в процессе образования одного моля химического соединения из простых веществ при условии, что процесс является изотермическим (t = 25" С), а исходные простые вещества и образующиеся соединения находятся при давлении 98 кПа Фарадея состоит в том, что оптически неактивная среда приобретает под действием внешнего магнитного поля способность вращать плоскость поляризации света, распространяющегося вдоль направления поля Фуко состоит в том, что в течение времени плоскость качания сферического маятника поворачивается на определенный угол в сторону против вращения Земли Холла заключайся в том, что в металле или полупроводнике с током, помещенном в магнитное поле, перпендикулярное к вектору плотности тока, возникает поперечное поле и разность потенциалов фотопьезоэлектрическнй — возникновение ЭДС в однородном полупроводнике при одновременном одностороннем его сжатии и освещении Штарка состоит в расщеплении и сдвиге спектральных линий под действием на излучающее вещество внещнего электрического поля] [c.302]

I у. — чётное число I и I орбитальные квантовые числа атомного электрона в начальном и конечном состояниях), для маги, переходов К1 == О, 1,..., (х — 1) I V у — нечётное число). Для электрик. дипольных переходов Д = 1, т. е. такие переходы возможны между конфигурациями разл. чётности (правило Лапорта), а для электрических квадруполь-яых переходов А1 О, 2 (за исключением переходов пя —> п я). О. п. для проекции полного момента важны для определения поляризации спектральных линий испускания. [c.487]

ПОВЕРХНОСТНЫЙ ИМПЕДАНС электром аг-нитного поля — соотношение, определяющее связь между тангенциальными компонентами комплексных амплитуд гармония, электрического (г)ехр(1Сйг) и магнитного Н(г)ехр(гсй1) нолей на нек-рой поверхности 5. В случае произвольной поляризации полей и ориентации 5 П. и. является двумерным тензором второго ранга. Если тангенциальные составляющие полей Е.,. и перпендикулярны, вводят скалярный П. и. EJH. обладающий многими сходными свойствами с импедансом участка цепи переменного тока. Подробнее см. Импеданс (электрич.). ПОВЕРХНОСТНЫХ ВОЛН АНТЕННА — антенна, в к-рой используется открытая линия передач с замедляющей системой частный случай антенны, бегущей волны. Бегущие замедленные волны оказываются прижатыми к направляющей поверхности, поэтому их называют поверхностными (поперечная составляющая волнового вектора является в таких системах мнимой величиной, т. е. амплитуда поля в направлении нормали к поверхности экспоненциально убывает), поток энергии вдоль поверхности концентрируется вблизи неё. [c.653]

В устройстве ферпик [16, 122], разработанном фирмой Белл, применен эффект управляемого электрическим полем двулуче-преломления в мелкозернистой ЦТСЛ-керамике состава 7/65 35. Использовалась структура с механическим нагружением (изгибом) керамической пластины с помощью специальной плексигласовой подложки. Результатом освещения и перераспределения электрического поля в слоях структуры была переориентация векторов поляризации сегнетоэлектрических доменов в направлении силовых линий электрического поля (перпендикулярно плоскости пластины). Считывание изображений осуществлялось при пропускании через структуру пучка гелий-неонового лазера, к которому она была нечувствительна. [c.130]

Исследования отражения, света под углом Брюстера показали, что имеются небольшие от- клонения от предсказаний формуп Френеля. Оказалось, что не существует такого угла падения, при котором интенсивность отраженной волны с электрическим вектором, колеблющимся в плоскости падения, была бы равна нулю, а электрический вектор отраженной волны колебался бы по линии перпендикулярной плоскости падения. Если в падающей лиНейно поляризованной волне вектор Е перпендикулярен плоскоста падения то отраженная под углом Брюстера волна является эллиптически поляризованной, что находится в противоречии с формулами Френеля, которые предсказывают линейную поляризацию. Ясно также, что существование у эллиптически поляризованной волны компоненты вектора Е в плоскоста падения объясняет отсутствие угла, при котором интенсивность отраженной волны соответствующей поляризации была бы равна нулю. [c.103]

Самое важное для нас свойство кристалла титаната бария состоит в том, что при помещении его в сильное электрическое поле домены начинают ориентироваться относительно поля, их электрические оси стремятся расположиться по направлению силовых линий внешнего поля. При температуре около 85°С в поле напряженностью 24—26 кв/см до 80% всех доменов ориентируются так, что их электрические оси повернуты не более чем на 45° от направления линий поля. Более того, после снятия поля домены стремятся сохранить согласное ннправление электрических осей. Благодаря этому пьезоэффект, который без поляризации можно было бы наблюдать лишь в однородном монокристалле или в отдельном домене, теперь проявляется в целом куске поляризованного поликри-сталлического материала. Керамиковый материал из титаната бария обладает большой упругостью и значительной прочностью аналогично фарфору. [c.97]

Рис. 1-12. Зависимость поляризации образуются отдельные, не связанные друг с другом группы кристаллов в виде дендритов, рост которых при незначительной электрохимической поляризации продолжается в направлении силовых линий электрического поля— перпендикулярно поверх1НОсти анода. Наряду с этим, образованию рыхлых осадков способствует также пассивирующее действие гидроокисей, основных солей, пузырьков газа и т. д., которые, особенно в условиях острого недостатка разряжающихся ионов, препятствуют прочной связи кристаллов и увеличивают дисперсность осадков.

Нарушения аксиальной симметрии нет (из-за невыгодности отклонения силовой линии от направления легкой оси) в одноосной УС с нормальной обкладкам легкой осью, к рассмотрению которой мы переходим. Материальное уравнение такой среды дается уравнением (16), ведущим к неравенству 01 Р. Поэтому теорема Гаусса для эквипотенциальной поверхности ограничивает сверху величиной Q /Р яе саму площадь этой поверхности, а лишь ее проекцию па плоскость тяжелой поляризации. Это ведет к локализации поля Е в пределах цилиндра радиуса гд с осью по оси диполя, означая одновременно равенство нулю всех мультинольпых электрических моментов полной (внешней и индуцированной) плотности заряда. Отсюда следует локализация поля Е — с точностью до членов, убывающих быстрее любой конечной степени расстояния — и в направлении оси диполя (см. конец п. 4). [c.212]

Многим жидкостям присущ ориентационный, или ди-польный, механизм поляризации, заключающийся в повороте полярных молекул или их фрагментов вдоль силовых линий электрического поля, несмотря на тепловое дезориентирующее движение молекул и ионов. Помимо указанных двух, существует еще несколько возможных типов поляризации в жидкостях поляризация Кирквуда—Шумейкера, обусловленная миграцией протонов вдоль гидроксильных цепочек молекул поляризация двойного электрического слоя вокруг молекул и клеток поляризация Максвелла—Вагнера, которая вызывается различием электрических свойств частей, образующих слоистые микроструктуры. [c.136]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...