Поляр линейная

Вообще говоря, не обрывающийся ряд проективных инвариантов для f x, dx) дают нам поляры. Вследствие линейности преобразования дифференциалов, из равенства [c.605]

Свойства В., вообще говоря, зависят от направления их распространения. Если в дисперс. ур-нии (8) не зависит от направления к, а только от его модуля, то система (среда) наз. изотропной, в противном случае — анизотропной. Если волновое поле характеризуется векторной переменной aj , то параметры В. могут зависеть от поляризации В., т. е. от ориентации вектора if относительно к. Различают продольные и поперечные плоские В. Если вектор ijj, характеризующий В., колеблется в одном направлении, то такое поле и такая В. наз. линейно поляризованными, если он описывает эллипс или окружность, то соответственно — эллиптически или циркулярно поляризованными (см. Поляри- [c.317]

Фазовые Н. э. в волоконно-оптич. гироскопах задают нач. разность фаз между встречными волнами света в лазерных гироскопах они создают разность оптич. длин для волн, бегущих в противоположных направлениях. Если волну, поляризованную по левому кругу, подавить с помощью линейного поляризатора, расположенного между двумя пластинками (главные оси к-рых повёрнуты на +45 и —45° относительно направления макс, пропускания поляризатора), то для встречных волн, поляри-зованных по правому кругу, частоты генерации кольцевого лазера окажутся различными, т. к. частота генерации определяется тем, что на длине лазера должно укладываться целое число длин волн излучения. [c.250]

П,— также прибор для определения степени поляр и зад пир частично поляризованного света. Степень линейной поляризации устанавливается как отношение разности к сумме интенсивностей /1 и света, разложенного на две линейно поляризованные составляющие с взаимно перпендикулярными плоскостями поляризации, т. е. р = (/1 — Про- [c.76]

Поляризация лазерного излучения характеризует ориентацию вектора электрического поля в электромагнитной волне. Если в каждой точке светового пучка вектор электрического поля Ж колеблется вдоль одной линии в плоскости, перпендикулярной направлению распространения, то имеет место линейная (плоская) поляризация. При сложении двух пучков линейно поляри-зованного света со взаимно перпендикулярными [c.60]

Как уже указывалось, для получения линейно поляри- [c.61]

Если входное отверстие подобрать в виде квадратика, соответствующего размера и ориентации относительно кристалла, то наблюдатель будет видеть два световых поля, соприкасающихся по тонкой линии раздела. Если свет полностью деполяризован, то яркости полей будут равными. При частичной линейной поляри- [c.509]

При использовании лазерного излучения, уже являющегося линейно поляризованным, коэффициент пропускания будет вдвое выше того, который указан на рис. 1.11 ТI. ЛИН. поляр — = 27г. [c.30]

Таким образом, приходим к выводу, что при произвольной ориентировке направления распространения относительно направления постоянного магнитного поля линейно поляризованная волна расщепляется на два эллиптически поляризованных луча с продольными составляющими напряженности электрического поля, характеризуемые соответственно тройками величин ( 1 , Ей, Eix) и (Е2у, Е г, Лучи эти распространяются с различными скоростями (ь — с1п и V2= n2), большие оси их эллипсов поляри-зац ии повернуты друг относительно друга на угол в 90° и направления вращения результирующих векторов противоположны. [c.227]

Как следует из этого выражения, эллипс превращается в прямую при значениях разности фаз О и 2л. Это означает, что если разность фаз между взаимно перпендикулярными компонентами компенсировать, обращая ее в нуль или 2л, то эллиптически-поляри-зоваииый свет превратится в линейно-поляризованный. Таким образом, зная величину компенсации разности фаз, можно провести полный количественный анализ эллинтически-поляризованного света. Приборы, способные осуществить такую операцию—компенсировать произвольную разность фаз между обыкновенными и необыкновенными лучами, обращая ее в нуль или 2л, — называются компенсаторами. Ознакомимся с двумя их разновидностями. [c.239]

В результате 3. э. спектральная линия, испускаемая веществом, в магн. поле расщепляется на неск. зеемановских компонент (зеемановское расщепление). Характер расщепления и поляри.за-ции компонент зависят от направления наблюдения. В с,пучае т. н. простого (или нормального) 3,э, прп наблюдении п направлении, перпендикулярном магн. полю (рис. 1), получаются три линейно поляризованные компоненты — несмещенная л-ко.м-понента, [юляриэованная вдоль поля, и две симметрично от неё расположенные а-компоненты, поляризованные перпендикулярно полю (зеемановский триплет [c.77]

Действие электрооптического затвора основано на использовании линейного (Поккельса вффекта) или квадратичного (Керра аффекта) эл.-оптич. эффекта — зависимости двулучепреломления среды от напряжённости приложенного к ней электрич. поля. Такой О. з. состоит из эл.-оптич. ячейки, помещённой между двумя параллельными (или скрещенными) поляризаторами. Управлепие затвором осуществляется обычно подачей на эл.-оптич. ячейку т. и. полуволнового напряжения — напряжения, при к-ром возникающее в среде двойное лучепреломление приводит к сдвигу фаз между обыкновенной и необыкновенной волнами на величину л. В технике измерений сверхкоротких лазерных импульсов для управления эл.-оптич. затвором вместо алектрич. нмиульсов используются мощные поляри-аов. световые импульсы (затвор Дюге и Хансена), к-рые, распространяясь в ячейке Керра, приводят вследствие нелинейности среды к возникновению оптически наведённого двулучепреломления. Скорость переключения таких О. 3. очень высока (до с). [c.453]

Кксиальная сп.мметрия взаимодействия света со средой может нарушаться вследствие оптической анизотро геми самой среды. При этом в области полос поглощения света оптически анизотропные среды неодинаково поглощают обыкновенный и необыкновенный лучи (линейный дихроизм). При достаточной величине разности соответствующих оптич. плотностей одна из поляри-зац. компонент светового пучка может поглотиться практически полностью, и прошедший через среду свет приобретает высокую степень лпнейной поляризации. Такие П. наз. д и х р о и ч в ы м и. Наиб, эффективными и практически единственными применяемыми в наст, время дихроичныМи П. являются поляроиды. Достоинствами поляроидов являются компактность, большая угл. апертура и высокая поляризующая способность, недостатками — низкая лучевая прочность и сильный хроматизм. [c.60]

В линейной теории фактор В+ не зависит от коэффициента подъемной силы СуМ, кроме того, у крыльев малого удлинения значение очень близко к 1,0. В нелинейной теории, как будет показано далее, с )актор В+ зависит от Су и можно рассматривать его отклонение от 1,0 (или, точнее, от значения В+ при Су - 0) как эффект, выявленный нелинейной теорией. Поэтому вместо индуктивной поляры иногда удобно рассма гривать зависимость +( ,), при этом [c.241]

Поэтому между выходящими лучами образуются всевозможные разности фаз. В тех местах, где за счет распространения волны в компенсаторе разность фаз между входящими лучами становится равной О, 2л, 4я,. .., возникает линейная поляризация. В других местах выходящий свет имеет эллиптическую поляри-зацЪо (в том числе циркулярную) с изменяющимися параметрами эллипса. Посмотрев на поверхность компенсатора чфез николь, обнаружим периодическое изменение освещенности, которое и свидетельствует о поляризации входящего в компенсатор света. Создаваемая пластинкой разность фаз между лучами известна [см. (43.11)]. Поэтому, зная распределение интенсивностей при различных положениях поляризатора (анализатора), можно определить характер поляризации входящего в компенсатор света. [c.279]

В линейном случае (55.1) рассматривалась одна волна частотой со, поскольку добавление волны другой частоты ничего не добавляло к картине образования поляризованности поляри-зованность от двух волн равна сумме поляризованностей от каждой из волн. При учете нелинейности ситуация меняется. Из (55.9) видно, что хо выражается линейно через Е, а из (55.10) следует, что х зависит от хЬ и, следовательно, от Е . Если Е выражается в виде суммы напряженностей полей с различными частотами, то х зависит от попарных произведений этих напряженностей, т.е. является квадратичной функцией напряженностей. Поляризоваиность в соответствии с [c.329]

Поляра в иоиенткая в шван крыла. Так как подт-емная сила и лобовое сог-ротивление крыла сильно зависят от угла атаки, то, казалось бы, целесообразно рассяатрнватъ соответствующие коэфнииенты как функции угла атаки. Раньше так и делалось для каждой несущей поверхности строились кривые и с углом атаки х в качестве независимой переменной (фнг. 93). В частности, 9та фигура показывает, что в области углов атаки, наиболее важной в полетно-техническом отношений, именно, примерно от а= —3 до а=12 , коэфициент является приближенно линейной функцией, а коэфициент —квадратичной функцией угла атаки а. [c.160]

X а б е р л а н д Г., Исследование поляризационно-оптическим методом изгиба прямоугольной пластины с линейно изменяюш,ейся толщиной. Сб. Поляри зационно-оптический метод исследования напряжений , изд. ЛГУ, I960. [c.252]

Рис. 80. ХШтерференционные коноскопические картины, получаемые при прохождении света через пластину г-среза кристалла АОР. Линейно поляри-зационный свет поляризаторы скрещены

Рис. 3.5. Деполяризаг1ии спета термически деформированными элементами а—в —- поляри-скопические картины для линейной (а, б) и круговой (я) поляризаций г— поляризационные потери для линейной (/) и круговой 2) поляризаций

Другую разновидность релаксационной полярографии представляют собой осциллографические методы анализа, выполняемого в потенциостатическом или гальваностати-ческом режиме с использованием осциллографа для снятия полярограмм. В то время как в классических поляро-графах регистрация вольтамперных кривых производится на большом числе капель при медленном линейном изменении поляризационного напряжения (около 0,01 В/с), в осциллографических полярографах напряжение поляризации изменяется значительно быстрее (1 В/с) и на одной капле ртути можно получить одну или несколько полярограмм. Это позволяет избавиться от осцилляций тока и повысить чувствительность анализа на один-два порядка (особенно при использовании разностной осциллографи-ческой схемы) при разрешающей способности 10 —10 . Важное достоинство осциллографических полярографов, проявляющееся, например, при биомедицинских исследованиях, заключается в возможности исследования неустойчивых веществ, а также веществ, быстро разрушаемых при условиях анализа. [c.281]

Рис. 1.12. Эффективность пропускания света пленкой Г(,лин, поляр для линейно-поляризованного света на входе устройства в зависимости от периода решетки кристалла. (ГГГ —гадолиниево-галлиевый гранат БПР —материал с большим периодом решетки ОБПР — материал с очень большим периодом

Математическое решение проблемы, а. Представление пиля через потенциалы Девая. Рассмотрим дифракцию плоской линейно поляри.чованной монохроматической волны па сфере радиуса я, находящейся в одиорочной изотропной среде. Предположим, что среда, в которой находится сф ра, является непроводящей и что как среда, так и сфера немагнитны. [c.587]

Возрастание угла отклонения потока (на рис. 4.4.2 это соответствует удалению точки N от А) приводит к увеличению угла скачка и повышению его интенсивности. На ударной поляре вндно, что при некотором угле Рс прямая, проведенная из точки О, коснется кривой в точке С. Угол наклона этой касательной определяет максимальный угол отклонения потока, названный ранее критическим (Рс= = Ркг)- Пусть угол клина p >pitp- На графике этому углу соответствует сплошная прямая ОН, проведенная из точки О и не пересекающая ударную поляру. Таким образом, при Рс>Рир графически при помощи ударной поляры нельзя найти решение для скачка уплотнения. Это обусловлено тем. что условие Рс>Ркр не соответствует предпосылкам (на основе которых получены уравнения для скачка), заключающимся в том, что скачок является прямолинейным и должен быть присоединен к острию. Физически — в рассматриваемом случае превышения угла клина Рс над критическим углом поворота р,<р — скачок уплотпенил отсоединяется и становится кр-иво-линейным. [c.174]

Пластинка в к превращает линейно-поляризованный свет с направлением поляризации между ёз и ё/ в эллиптически-поляри-зовапный свет с направлением вращения от ef к ёа- Если в падающем на пластинку свете направление поляризации составляет угол в 45° с ёз и ё/, то на выходе имеем свет, поляризованный по кругу [c.379]

Рис. 6. Процессоры для сжатия импульсного сигнала с линейной частотной модуляцией на основе изотропной (а) и анизотропной (б) брэгговской дифракции 1 — акустооптическая ячейка 2 — фотодетектор стрелками указано направление поляризации световых лучей кружок с точкой обозначает направление поляри-защш луча, перпендикулярное плоскости

Электромагнитные преобразователи, изображенные на рис. 9.1 и 9.2, могут ыть как поляризованными, так и неполяризованными. Поляризованные электро-агнитные преобразователи требуют наличия источников постоянного и пере-[ениого токов, питающих либо две раздельные катушки, либо одну, но в последам случае в цепь источников вводятся соответствующие разделительные эле-енты (дроссели и емкости). Использование поляризованных электромагнитных истем позволяет получать совпадение частот механических колебаний с часто-ой электрического питания, делает магнитомеханическую связь линейной, а так-1е дает возможность получения сравнительно больших амплитуд смещения. 5месте с тем следует отметить достоинства неполяризованной системы возмож-юсть использования более низких частот при возбуждении позволяет снизить ютери в материале сердечника и уменьшить реактивное сопротивление намагни-[ивающей катушки. Кроме того, в этом случае не требуется источник поляри-ующего тока. Существенным недостатком неполяризованной системы является (аличие нелинейных искажений. [c.135]

Приборы для измерения скорости коррозии с помощью измерения линейного поляризационного сопротивления выпускают серийно в ряде стран, так в странах Восточной Европы - приборы "Поларатрон" и "Поляр" (Чехословакия), ИРП-1 (Болгария). [c.19]

Выстраивание осуществляется не- результате спин-орбитального взаимо-поляризованным или линейно поляри- действия момент импульса фотона зованным излучением, для к-рого про- передаётся системе электрон — дырка, екция спина фотона может с равной Мерой О. о. явл. разность концент-вероятностью быть равной -f-й и —h. рации эл-нов (дырок) со сп1шами, на-Парамагн. атомы, поглотившие такие правленными вдоль луча и навстречу фотоны, окажутся выстроенными па- ему, отнесённая к их полной концент-раллельно и антипараллельно лучу рации. После вьжлючения света эта [c.496]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...