Процесс квазистационарный

В настоящее время приходится констатировать, что, несмотря на большое число исследований, пока отсутствуют универсальные критерии отбора и оптимизации теплозащитных систем. В связи с этим мы ограничимся использованием частных критериев сравнения теплозащитных материалов, характеризующих только процесс квазистационарного разрушения. При этом скорости подачи всех продуктов разрушения к поверхности считаются равными, а массовые расходы отдельных компонент пропорциональными их массовым долям ф, в исходном материале. Заметим также, что при монотонно возрастающей тепловой нагрузке квазистационарные параметры разрушения соответствуют максимально возможным в данных условиях значениям скорости (или расхода). [c.277]

Предполагая процесс квазистационарным (dt = dZ/ 2) и считая k величиной постоянной, получим окончательно [c.41]

Так как на рассматриваемом участке трубы dx принимаем процесс квазистационарным, то в уравнениях (66), (70) и (73) можно опустить критерии гомохронности Но, Fo. [c.26]

Пространство Фока 33 Процесс квазистационарный 62 Процессы переноса 90 Пульсации скорости 255 [c.293]

Вначале следует сделать замечание, касающееся полуклассического описания взаимосвязи между поляризацией и напряженностью электрического поля (которая представлена в 2.3). Полученные там для процессов однородного уширения результаты могут быть перенесены на случай неоднородно уширенных систем для этой цели следует воспользоваться сказанным после уравнения (3.11-40) и ввести эффективные функции формы. Если считать процессы квазистационарными и пренебречь изменением населенностей, вызванным действием излучения, то процессы однородного и неоднородного уширения создают одни и те же эффекты, и поэтому их невозможно отличить друг от друга в эксперименте при однофотонных (а также и при многофотонных) процессах. По указанным причинам мы будем в дальнейшем рассматривать величины и соотношения, непосредственно относящиеся к эксперименту. (В п. 3.125 и разд. 3.21 мы обсудим также и такие процессы, при которых механизмы однородного и неоднородного уширения линий вызывают экспериментально обнаруживаемые эффекты.) [c.286]

Рассмотрим квазистационарный процесс массообмена между пузырьком газа и жидкостью в указанных выше условиях [101]. Уравнение для определения концентрации целевого компонента с (г, ) имеет вид (1.4.3) [c.278]

Поведение сложных явлений существенно упрощается, когда удается выделить отдельные стадии процесса и ввести характерные времена и пространственные параметры. Под термином стационарное состояние обычно понимают состояние системы, при котором некоторые существенные для описания системы параметры не меняются со временем. Если эти параметры изменять во времени медленно, то говорят о квазистационарном состоянии или о метастабильном состоянии. Условно термодинамической [c.21]

При подаче высокотемпературного теплоносителя (воды, водяного пара и др.) в скважину теплота передается от однородного теплоносителя к внутренней поверхности насосно-компрессорных труб конвекцией, через стенку насосно-компрессорных труб теплопроводностью, через среду кольцевого пространства — теплопроводностью, конвекцией и излучением, через стенку обсадной колонны, цементной оболочки и горной породы — теплопроводностью. В условиях квазистационарного процесса для определения температуры на границе слоев можно использовать формулу (15.46) [c.239]

Таким образом, в общем случае для квазистационарности процесса тепломассообмена достаточно, чтобы одновременно выполнялись следующие неравенства [c.200]

Для установления количественных оценок возможных выгод сжатия газа с охлаждением применим формулу (9.17) к квазистационарному (обратимому) изотермическому процессу сжатия газа. В этом случае формула (9.17) и равенство Тй8 = дают [c.107]

Критерий Био тем меньше,, чем тоньше тело и чем меньше коэффициент теплоотдачи а и больше коэффициент теплопроводности Я. Малым значениям 5г<0,1-1-0,25 соответствуют термически тонкие изделия (а не только геометрически тонкие), у которых все точки имеют практически одинаковую температуру процесс нагрева (охлаждения) таких изделий называют квазистационарным. [c.149]

Математические модели изучаемых систем запишем при обычно делаемом допущении о квазистационарности адиабатических процессов течения газа в дросселях и изотермическому изменению параметров состояния газа в камерах при полной потере кинетической энергии газа в них. [c.100]

Математические модели газовых редукторов соответствуют обычно принимаемому для газовых приборов допущению о квазистационарности адиабатических переходных процессов течения газа в дросселях и изотермическому изменению параметров состояния газа в камерах при полной потере (диссипации) кинетической энергии газа в них. В этом случае динамические процессы пускового и главного редукторов описываются следующей системой нелинейных уравнений. [c.109]

Хотя процесс в оболочке идет при переменных параметрах среды, все же он, является квазистационарным, и параметры среды связаны между собой зависимостью, характерной для [c.93]

На рис. 9. приведены схемы испытаний при программном нагружении с заданной (рис. 2. а) и случайной (рис. 2, б, в) последовательностью блоков в цикле и случайной последовательностью циклов (рис. 2, г). Случайное нагружение предполагает воспроизведение стационарного (рис. 3, а) или квазистационарного (рис. 3, б) случайного процесса и является наиболее сложным с точки зрения реализации. [c.506]

Как правило, коррозионно-усталостная трещина растет в процессе активного растяжения. Во время выдержки при максимальной растягивающей нагрузке рост трещины зависит от склонности металла к коррозионному растрескиванию. У металлов, не подверженных коррозионному растрескиванию в условиях квазистационарного нагружения, прирост трещины несущественный. Если металл склонен к коррозионному растрескиванию, рост трещины во время нахождения металла под действием растягивающей нагрузки может быть заметным. [c.126]

Примем процесс истечения через сопла квазистационарным и политропическим. Тогда для входного сопла [c.77]

Ведутся экспериментальные и теоретические исследования кинетики образования и условий взаимодействия напряжений, возникающих при сварке в различных температурных областях сварного соединения (И. М. Жданов, М. В. Валиев). В результате исследований был сформулирован ряд закономерностей, определяющих развитие силового поля в сварном соединении в процессе сварки неустановившийся характер при квазистационарном тепловом поле, характер суммирования напряжений и сброса упругой потенциальной энергии при нагреве [c.26]

Замыкающие уравнения. Предполагая, что процесс формирования теплового слоя около поверхности теплообмена носит квазистационарный характер, воспользуемся для описания коэффициентов теплоотдачи во всех выделенных областях уравнениями (4.10) — (4.17), (4.21), (4.22), (4.27), (4.34), справедливыми для стационарных условий. [c.151]

Учитывая, что по достижении температуры разрушения Тр тепловой поток в обоих рассматриваемых случаях перестает изменяться, нетрудно показать, что линейная скорость перемещения разрушающейся поверхности Уоо, постепенно увеличиваясь, должн достигнуть своего постоянного (стационарного) значения Voo l->oo оо. Поскольку этот переходный процесс закончится лишь через бесконечно большой отрезок времени, то обычно говорят не о стационарных, а о так называемых квазистационарных параметрах разрушения. Соответственно можно указать такое время т , по прошествии которого скорость разрушения Voo приблизится к стационарному значению Vao с точност до некоторого заданного Ае (на практике обычно принимают Ае = 0,1 Uoo). [c.60]

В действительности тепловой поток, как и другие внешние параметры, может непрерывно меняться во времени, поэтому понятие о квази-стационарном режиме разрушения требует дальнейшего обобщения. Если время установления постоянной скорости разрушения Xv, вычисленное по фиксированному в любой момент времени т=тй значению <7о или по <7о, определенному на базе измеренных в этот момент соответ-ствующ,их внешних параметров, меньше, чем некоторое характерное время изменения самих внешних параметров, то можно говорить о существовании некоторого обобщенного квазистационарного режима разрушения на всем интервале нагрева. Иными словами, речь идет о возможности замены действительного процесса (например, реальной кривой < о(т)) аппроксимирующей ступенчатой зависимостью. Для каждого уровня qo время установления %v должно быть меньше продолжитель- [c.70]

Простейшее уравнение теплопроводности с учетом граничного условия на разрушающейся поверхности позволяет получить представление о многих качественных сторонах процесса переноса тела внутри покрытия (например, о квазистационарном режиме прогрева) и даже произвести некоторые количественные оценки. Заметим, однако, что в основе любых оценок нестационарного прогрева заложены те или иные предположения о зависимости теплофизических свойств от температуры. [c.74]

Подобные задачи неоднократно рассматривались в оптике [АкЬтапоу е1 а1., 1968]. Приведем лишь простейшие результат . [Эа5слотская, Хо.х лов, 1976]. Будем считать пучок гауссовым, а процесс квазистационарным (т.е. пренебрегаем членами с ЪТ/Ы в (2.11)). Тогда системе (2.11), (2.12) [c.188]

При кнненни в недогретой жидкости процесс квазистационарного пузырькового кипения простирается в область тем больших значений Т . — Г,, чем больше недогрев Г,. — Т.,. и средний период наброса теплового потока [c.280]

В модели Гликсмана и Деккера [109] использован подход, аналогичный [105], т. е. при контактированип с поверхностью крупных частиц, обладающих большой по сравнению с газом теплоемкостью, когда скорости фильтрации газа велики, время пребывания частиц у поверхности незначительно, процесс может рассматриваться как квазистационарный. В этом случае появляется возможность оперировать долей поверхности, омываемой пузырем S, вместо трудно определимой доли времени /о контактирования трубы с эмульсионной фазой. [c.82]

Для квазистационарного процесса и квазистабилизи-рованного потока газовзвеси при использовании частиц с ничтожным сопротивлением теплопроводности симплекс LjD и критерии гомохронности, Фурье, Фруда, Био выпадают, а уравнение приобретает вид [c.180]

Аэродинамические силы, действующие на прямолинейный стержень (крыло) (рис. 8.6), прима-лых колебаниях в потоке могут быть определены теоретически при квазистационарном процессе обтекания стержня [16]. В результате получаются следующие выражения для аэродннамиче- [c.251]

В данном параграфе излагаются аналитические решения некоторых одномерных задач, основанных на уравпеипях 2 и связанных с анализом вытесненп водой нефти из пористой среды в равновесном приближении, когда времена 1ц установления равновесного квазистационарного распределения микроскоростей фаз в порах, определяющих фaJoвыe проницаемости, малы по сравнению с характерным временам всего процесса. [c.314]

На рис. 7.2 представлены результаты одного из опытов. Верхний датчик измерительного блока в этом опыте был покрыт фольгой с е = 0,25 и размещен на верхней поверхности заготовки. Его сигнал / сначала резко возрастает, потом плавно спадает. Поток 2 на выходе из слоя толщиной 5 мм за счет его инерционных свойств возрастает значительно медленнее, а на 7-й минуте становится равным потоку на входе в слой, что продолжается до 11-й минуты. Вначале проходил типичный переходный процесс с возмущением ПО температуре, а затем — квазистационарный процесс, что подтверждается ходом температур на верхней 3 и нижней 4 гранях слоя теста. Это дает возможность воспользоваться формулами (2.64) и (2.69). Теплоемкость теста при средней температуре 39 °С составила ф = = 1,2МДж/(м К). Эффективная теплопроводность тес- [c.154]

Из оценки (5.3.1) следует, что членами, содержащими можно пренебречь, т. е. процесс входа тел в плотные слои атмосферы можно считать квазистационарным, так как выпадают члены, содержащие производные дlдt. [c.195]

С практической точки зрения вопрос о квазистационарности процессов переноса в газовой фазе сводится к оцезке членов с локальной производной д д1 в системе уравнений аэротермохимии (см. 5.1) т. е., иначе говоря, к оценке числа Струхаля 5Ь = значение которого сильно [c.199]

В 5.4 было сформулировано необходимое условие существо-вания нестационарности процессов переноса в открытых реакционноспособных системах (5.4.3). Представляет интерес проверка этого условия. С этой целью рассмотрим обтекание лобовой критической точки инертного тела вращения, которое во все время процесса тепломассообмена сохраняет постоянную достаточно высокую температуру, холодным потоком реакционноспособного газа, состоящего из СО, О2, N2. В газовой фазе протекает гомогенная химическая реакция 2 СО + О2 = 2 СОа. Возникает вопрос о квазистационарности состояния газовой фазы. С физической точки зрения, очевидно, что если характерное время гомогенной реакции значительно меньше характерного аэродинамического времени и времен релаксации молекулярных процессов переноса (теплопроводности, диффузии компонентов и диффузии импульса), то состояние газа нельзя считать ква-зистационарным. Действительно, в этом случае скорость возникновения неоднородностей полей температур и концентраций вследствие химической реакции выше скоростей их исчезновения вследствие процессов молекулярного переноса и состояние газа нельзя считать квазистационарным. Поскольку внутренняя энергия и концентрации компонентов единичной массы ограничены, могут иметь место колебания полей температур и концентраций. [c.399]

Рассмотрим теперь дальнейшее развитие ударной теории, учитывающее нестационарность процессов столкновений. Как уже отмечалось. и в статистической теории, и в изложенных вариантах ударной теории процесс столкновения рассматривался квазистационарно. Однако, очевидно, при близких столкновениях это условие не будет выполняться. Кроме того, на коротких расстояниях между сталкивающимися атомами поле, создаваемое одним из атомов в месте, где находится второй атом, не может считаться однородным. Оба эти обстоятельства при строгом теоретическом рассмотрении должны учитываться. Попытка такого учета неоднородности поля сделана В. С. Милиянчуком [ 2]. Нестационарность процесса столкновения рассмотрена в работах Л. А. Вайнштейна и И. И. Собельмана [ ], которые решают уравнение Шредингера во втором приближении нестационарной теории возмущения. Воздействие возмущающих частиц на рассматриваемый атом описывается зависящим от времени потенциалом V t). Как и в теории Линдхольма, сдвиг и ширина линии выражаются через два эффективных [c.503]

Таким образом, турбулентное течение, строго говоря, является нестационарным процессом, однако если осредненные во времели скорости и температуры й и i не изменяются, то такое движение и связанный с ним перенос теплоты можно рассматривать как стационарные (квазистационарные) процессы. При этом интервал времени осреднения должен быть достаточно большим по сравнению с периодом пульсации, но в то же время достаточно малым по сравнению с каким-либо [c.144]

Если процесс капельной конденсации является квазистационарным, то 9(J )= onst. Непрерывное увеличение размеров капель за счет конденсации и слияний компенсируется возникновением новых (первичных) и исчезновением крупных (достигших отрывного размера). [c.288]

В книге изложены основы динамики машинных агрегатов на предельных режимах движения при силах, зависяш их от двух кинематических параметров. Исследованы условия возникновения и свойства периодических, почти периодических, стационарных и квазистационарных предельных режимов относительно кинетической энергии, угловой скорости и углового ускорения главного вала, имеюш их наибольшее прикладное значение в динамике машинных агрегатов Построены равномерно сходящиеся итерационные процессы, позволяющие находить предельные режимы с любой степенью точности. Значительная часть книги посвящена исследованию свойств и отысканию законов распределения инерционных сил в машинных агрегатах, изучению динамической неравномерности работ и мощностей, развиваемых ими на предельных режимах движения. Проведено подробное исследование и разработаны методы нахонодения предельных угловых скоростей, угловых ускорений и дополнительных динамических реакций на оси роторов переменной массы. Рассмотрена динамика машинных агрегатов с вариаторами и асинхронными ,вигателями. [c.3]

Таким образом, вероятность формоизменения при теплосме-нах возрастает с ростом нестационарности температурного поля. Если одним крайним случаем в этом отношении является рассмотренное выше температурное поле при регулярном тепловом режиме, то другим, ло-видимому, будет температурное поле, квазистационарное по отношению к подвижной системе координат [115, 217]. Известно, что поля, близкие к квазистацнонар-ным, сопутствуют некоторым технологическим процессам (сварка, литье и др.), где -имеет место относительное перемещение объекта и источника тепла. [c.217]

Как видно из эпюр, процесс постепенно стибилизируется, В системе создается некоторое квазистационарное остаточное напряженное состояние, которое, оставаясь неизменным, смещается после каждого этапа на один. шаг (расстояние между стержнями) по ходу движения источника тепла. Как видно из рисунка, процесс стабилизации практически заканчивается уже во втором цикле. Для полностью стабилизированного состояния, которое достигается асимптотически (рис. 121, в), можно получить следующие соотношения [c.221]

Одна из первых попыток применить теорию вероятностей к расчету сооружений на сейсмические силы была сделана Хауз-нером в 1947 г., предложившим ускорение грунта рассматривать в виде серии случайных некоррелированных импульсов. М. Ф. Барштейн в 1958 г. предложил рассматривать ускорение грунта как стационарный случайный процесс, а процесс движения упругой системы изучать в переходном режиме. В 1959 г. В. В. Болотин рекомендовал сейсмическое ускорение грунта аппроксимировать квазистационарным случайным процессом. В 1963 г. для расчета нелинейных и параметрических систем Н. А. Николаенко предложил сейсмический процесс рассматривать как б-коррелированный. В последние годы появились другие предложения по вероятностным моделям сейсмического движения основания. [c.61]

Это соотношение очень важно для анализа всей проблемы тепловой защиты, поскольку тем самым исключается необходимость решения уравнения сохранения энергии в конденсированной фазе и все можно свести, как показано ниже, к расчету баланса тепла (3-1), являющегося по существу уравнением для определения температуры поверхности При решении многих практических задач всегда возникает вопрос, нельзя ли использовать закономерности, присущие автомодельному или квазистационарному режимам прогрева, для уменьшения математиче ских трудностей, сопряженных с интегрированием уравнения теплопроводности. Ответ на этот вопрос связан с определением соотношения между продолжительностью реального процесса и некоторыми харак-gg терными временами установления tj-, [c.68]

Итак, если первоначальная толщина образца больше величины, рассчитанной по формуле (3-35), то процесс нестационарного разрушения всех слоев, удаленных от начальной поверхности на расстояние, превышающее А(тд), будет подобен во времени. С другой стороны, термопэ ра, углубленная на расстояние А(т ) от первоначальной поверхности, будет фиксировать режим квазистационарного разрушения. [c.74]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...