Вектор плотности тока

Кроме того, теория Максвелла вводит в рассмотрение четырехмерный вектор плотности тока s [c.469]

Здесь АЗп — поверхность площадки, ориентированной по нормали к направлению тока А1, причем положительным считается ток положительных зарядов в выражении (22) величина а есть угол между нормалью к площа.дке АЗ и вектором плотности тока. [c.184]

Распределение электрического тока принято представлять с помощью линий тока в каждой точке поля направление вектора плотности тока касательно к линии тока. [c.184]

Исключим из дифференциальных уравнений Максвелла векторы плотности тока j и напряженности электрического тока Е. Для этого воспользуемся законом Ома (54), преобразовав его в уравнение завихренности поля плотности тока [c.195]

Понятие единичная струйка в магнитной гидрогазодинамике не имеет такого универсального применения, как в обычной газовой динамике, ибо лишь в немногих случаях можно считать неизменными в поперечном сечении струйки величины и направления векторов электрической напряженности и магнитной индукции, а вместе с ними и векторов плотности тока и электромагнитной силы. [c.223]

Здесь Я—вектор напряженности магнитного поля, Е — вектор напряженности электрического поля, / — вектор плотности тока. Ре — плотность электрических зарядов. Я, В — векторы электрической и магнитной индукции. К этим уравнениям надо добавить закон Гука. Уравнения движения (1.11) при наличии электромагнитных полей принимают вид [c.240]

Проектируя на координатные оси уравнение (XV.49, 6), получим, что компоненты вектора плотности тока по осям х и у равны нулю, а компонента на оси z определяется следующим образом [c.417]

Рассмотрим деформируемую сплошную среду в электромагнитном поле в общем случае их взаимодействия (электромагнитное поле вызывает деформацию среды и, наоборот, деформирование среды генерирует электромагнитное поле). Соотношение электромагнитного поля характеризуется векторами напряженности электрического поля Е, электрической индукции D, напряженности магнитного поля И, магнитной индукции В (В = ЦоН, Цо — коэффициент магнитной проницаемости) и вектором плотности тока J. [c.66]

В случае, если плоскость дефекта с удельной электрической проводимостью Оа расположена под углом aj к направлению вектора плотности тока, протекающего по электропроводящему полупространству с удельной электрической проводимостью ах, то с учетом условий непрерывности нормальной составляющей вектора плотности тока (рис. 13) [c.179]

Вводя вектор плотности тока вероятности s, получим для него следующее выражение [c.118]

Физические основы электромагнитного удержания расплава. Как известно, в магнитном поле на элемент среды, несущей ток, действует ЭМС, направленная перпендикулярно вектору плотности тока I и вектору магнитной индукции В в соответствии с известным правилом левой руки. [c.21]

Иначе, проекция вектора сопряженной плотности тока в точке fi на направление q действия единичной сторонней ЭДС в этой точке равна проекции вектора плотности тока в точке Го на направление р (когда функционалом J является вектор плотности тока в точке Го в направлении р). [c.149]

Иными словами, полный вектор плотности тока в точке Го при этом равен векторной сумме составляющих вектора функции ценности единичной сторонней ЭДС в точке п в направлении q(ri) при наблюдении тока вдоль трех координатных осей. [c.150]

Выражение (5.70) означает, что производная от проекции вектора функции ценности сторонней ЭДС на направление q по этому направлению равна производной по этому же направлению от составляющей вектора плотности тока на направление наблюдения тока р. Таким образом, div qG,+ есть чувствительность составляющей вектора плотности тока в направлении наблюдения тока р к направлению действия сторонней ЭДС q. [c.151]

Его можно выразить через тензор среды а р, связывающий компоненты векторов плотности тока J и поля М [c.699]

Для правосторонней системы координат, в которой вектор магнитной индукции направлен по оси Z, компоненты вектора плотности тока имеют вид [c.526]

Найдем среднее значение вектора плотности тока в системе заряженных частиц с зарядом д и массой т [c.560]

А модуль ПОЛНОГО вектора плотности тока контактной коррозии [c.88]

Уравнения (74) и (77), которые характеризуют распределение потенциала и плотности тока, получены приближенным решением задачи. Для более точных расчетов уравнение для модуля полного вектора плотности тока имеет следующий вид [c.88]

Ток течет в сторону падения потенциала, т. е. вектор плотности тока 1 параллелен вектору напряженности Е. В свя.ти с этим формулу закона Одга можно видоизменить, представив ее в векторной форме. [c.184]

Если среда и условия задачи таковы, что векторы плотности тока и вапряженности электрического поля параллельны, то такая среда называется изотропно проводящей и закон Ома для нее имеет простейшую форму [c.392]

Уравнение (XV.49, 3) дает div J = О, т. е. компонента вектора плотности тока по оси у постоянная она должна равняться нулю, так как нижняя и верхняя стенки изолированы (jу = onst = 0). [c.417]

Решение задачи о движении потенциального потока сводится к экспериментальному определению параметров электрического поля, в которое помещается модель, например, обтекаемого тела. Если эта модель диэлектрик, то линии тока электрического и гидромеханического полей, а также линии равного потенциала (как электрического, так и гидродинамического) совпадают. Таким образом, в ЭГДА аналогом напора является электрический потенциал, аналогом линий равного напора Я=сопз1 — линии равного электрического потенциала / = сопз1, аналогом векторов скорости потока — векторы плотности тока. [c.396]

Рис, 13. Преломление вектора плотности тока на границе разеда двух сред с удельными электрическими проводимостями и Oi [c.179]

Пзперечная тангенциальная составляющая магнитного поля дефекта обусловлена составляющей li вектора плотности тока /(К, [c.180]

Выражение (5.75) показывает, что производная от составля19-щей вектора функции ценности единичной ЭДС на направление q по этому направлению равна производной от составляющей вектора плотности тока на направление наблюдения тока по направлению наблюдения р лишь в случае коллинеарности векторов р и q. Когда векторы р, q неколлинеарны, производные dGg+ldq [c.152]

ПРАВИЛО [буравчика если ввинчивать буравчик по направлению вектора плотности тока в проводнике, то направление движения рукоятки буравчика укажет направление линий магнитной индукции векторного многоугольника сумма нескольких векторов есть вектор, который изображается замыкающей стороной ломаной линии, составленной из слагаемых векторов, проведенных параллельным переносом Дюлонга и Пти молярная теплоемкость всех химически простых кристаллических твердых тел приблизительно равна 25,12 Дж/моль К) левой руки если расположить ладонь левой руки так, чтобы вектор индукции магнитного поля входил в ладонь, а четыре вытянутых пальца совпадали с направлением электрического тока в проводнике, то отставленный большой палец укажет направление силы Ампера, действующей на проводник в ма1нитном поле Ленца индукционный ток всегда имеет такое направление, что ею [c.262]

ЭФФЕКТ [тепловой стандартный характеризуется изменением изобарно-изотермного потенциала в процессе образования одного моля химического соединения из простых веществ при условии, что процесс является изотермическим (t = 25" С), а исходные простые вещества и образующиеся соединения находятся при давлении 98 кПа Фарадея состоит в том, что оптически неактивная среда приобретает под действием внешнего магнитного поля способность вращать плоскость поляризации света, распространяющегося вдоль направления поля Фуко состоит в том, что в течение времени плоскость качания сферического маятника поворачивается на определенный угол в сторону против вращения Земли Холла заключайся в том, что в металле или полупроводнике с током, помещенном в магнитное поле, перпендикулярное к вектору плотности тока, возникает поперечное поле и разность потенциалов фотопьезоэлектрическнй — возникновение ЭДС в однородном полупроводнике при одновременном одностороннем его сжатии и освещении Штарка состоит в расщеплении и сдвиге спектральных линий под действием на излучающее вещество внещнего электрического поля] [c.302]

Далее, следуя Г. И. Абрамовичу [1], введем в рассмотрение векторы плотности тока ji = Qi i и /2 = QjOyj (рис. 3). Согласно условию неразрывности среды проекции этих векторов на ось 2 будут равны, т. е. ji, = [c.11]

Поглощающие кристаллы. Для описания свойств поглощающих кристаллов вводят симметричный тензор проводимости T,f , связывающий вектор плотности токами напряжённость поля Е ii Ofi E/ - Ур-ния связи имеют вид Di = s/ifEi с комплексным симметричным тензором диэлектрич. проницаемости е1/с=Б,- с 4лг(0 >а,/(. [c.513]

Компоненты вектора плотности тока в / -пространстве равны /п, и /w (г = 1, 2, 3), где w = dVildt — проекции ускорения частицы. В более подробной записи это уравнение имеет, таким образом, вид [c.467]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...