Непрерывные спектры распределение интенсивности

Распределение интенсивности по длинам волн в спектре излучения абсолютно черного тела в зависимости от температуры тела и длины волны излучения показано на рис. 1-2. Как и у всех твердых тел, спектр излучения абсолютно черного тела является непрерывным и неравномерным. [c.12]

Если тело обладает непрерывным спектром излучения, а кривая распределения интенсивности в зависимости от длины волны подобна кривой 7 , о абсолютно черного тела, то излучение такого тела, в отличие от излучения абсолютно черного тела, называют серым. [c.50]

Как уже отмечалось выше, степень черноты факела определяется собственным излучением топочных газов и содержащихся в них твердых частиц золы и кокса для пылеугольного пламени и частиц сажи для газомазутного пламени. Для определения спектральной степени черноты твердой дисперсной фазы пламени можно воспользоваться приведенными ниже опытными данными о спектральной интенсивности потока падающего излучения. По результатам измерений на отдельных участках спектра, где топочные газы СО и НаО не излучают (эти участки были указаны ранее, в 1-1), можно получить необходимую информацию о собственном излучении твердой дисперсной фазы факела. При этом для пламени достаточно больших размеров, когда влиянием эффективного излучения стенки можно пренебречь, поток падающего излучения может быть связан лишь с собственным излучением твердой дисперсной фазы факела. Учитывая непрерывный характер спектра излучения этой фазы факела, по данным измерений в окнах прозрачности СОа и HgO несложно определить спектральное распределение интенсивности излучения частиц во всей интересующей нас области спектра. По этим данным, естественно, можно найти спектральную степень черноты твердой дисперсной фазы факела [c.98]

Увеличение или уменьшение анодного тока приводит к увеличению или уменьшению интенсивности излучения. Максимальная энергия тах рентгеновского излучения численно равна напряжению на рентгеновской трубке. С учетом распределения интенсивности в энергетическом спектре рентгеновского излучения для трубок, работающих в режиме непрерывного излучения, наиболее интенсивным будет излучение с энергией в 1,3—1,5 раза меньшим mai-В рентгеновских аппаратах, применяемых в промышленности, используются трубки с размером фокусного пятна 0,4—10 мм поток рентгеновского излучения ограничен телесным углом 34—40° и трубкой с вынесенным анодом, имеющей поле облучения 360° (табл. 4.7). [c.88]

Спектр, даваемый призмой, менее удобен, чем нормальный спектр дифракционной решетки, так как его фиолетовая часть растянута значительно сильнее красной (рис. 16—18 и табл. 14 гл. П). Дисперсия в призматическом спектре меняется обратно пропорционально X, . Поэтому при исследовании распределения интенсивности в непрерывных спектрах следует всегда вносить поправку на зависимость дисперсии от длины волны. Чтобы получить спектр приближающимся к нормальному, необходимо все ординаты интенсивностей призменного спектра разделить на Р. [c.40]

В связи с те.м что в ИК-спектроскопии используются главным образом спектры поглощения, необходим источник ИК-излучения с непрерывным спектром. Для этих целей наиболее удобны нагретые твердые тела с температурой 1200°С и выше. Распределение интенсивности в спектре испускания таких тел приближается к излучению абсолютно черного тела (рис. П.20). [c.158]

Поэтому при исследовании распределения интенсивности в непрерывных спектрах необходимо всегда вносить поправку на зависимость дисперсии от длины волны. Чтобы получить спектр, приближающийся к нормальному, необходимо все ординаты интенсивностей призменного спектра разделить на Я, . [c.90]

Солнце, в основном, подчиняется законам температурного излучения. Распределение энергии в непрерывном спектре Солнца зависит от абсолютной его температуры и очень близко, как уже отмечалось, к распределению энергии по спектру абсолютно черного тела при температуре 5400° К (см. рис. 66, б). Максимальной интенсивности на земной поверхности это излучение достигает нри 500 м л. В ультрафиолетовой части спектра оно простирается практически только до 290 м 1, т. е. области очень сильного поглощения света озоном в верхних слоях земной атмосферы. [c.237]

Релеевское и комбинационное рассеяние света обычно исследуется при использовании интенсивного монохроматического излучения с частотой, расположенной в области прозрачности кристалла. В этих условиях спектр рассеяния находится в области, далёкой от спектра люминесценции, и легко выделяется. Интенсивность рассеяния очень мала. Однако по мере приближения возбуждающей частоты к резонансу интенсивность рассеяния сильно возрастает. В резонансе релеевское и комбинационное рассеяния практически неотличимы (если не учитывать, что поглощение и испускание фотонов разделены между собой промежуточными процессами). Природа релеевского резонансного излучения с возбуждённого уровня, имеющего ширину 7, зависит от спектрального состава облучающего света. Если система облучается светом с непрерывным спектром в области 7, то имеет место резонансная люминесценция, т. е. происходит два независимых процесса поглощение и последующее испускание света со спектральным распределением, обусловленным шириной уровня квантовой системы 7. Если же система облучается монохроматическим светом шириной 70 <С 7, то испускаемая линия имеет ту же ширину 70 и форму, что и первичная. При этом поглощение и излучение представляют собой однофотонный когерентный процесс. Квантовая система помнит , какой фотон она поглотила. В этих условиях энергия квантовой системы в момент взаимодействия со светом не имеет определённого значения. Таким образом, при резонансной флуоресценции нельзя сказать, в каком состоянии, основном или возбуждённом, находится молекула. Как только квантовое состояние молекулы сделается определённым, например, при измерении в течение времени, малого по сравнению со временем жизни 1/7, излучаемая энергия, из-за короткого времени измерения (меньше 1/7), будет обладать шириной, не меньшей, чем естественная ширина 7. Итак, когда молекула в процессе поглощения и излучения находится в возбуждённом состоянии, оба процесса делаются независимыми и испускаемое излучение имеет естественную ширину. [c.19]

Рассмотрим простой случай, когда свет, исходящий от раскаленного тела значительной оптической толщины с распределением по закону Планка, проходит через сравнительно тонкий более холодный слой. Мы имеем тогда непрерывный фон, на который накладываются линии поглощения, подобные найденным в спектре Солнца и большинства других звезд. В этом упрощенном случае распределение интенсивностей в непрерывном фоне дает цветовую температуру более глубокого слоя, в то время как интенсивности линий в спектре поглощения дают температуру внешнего поглощающего слоя. [c.301]

Методы измерения температуры, связанные с изучением распределения интенсивностей, вообще говоря, применимы только к газам с низкой излучательной способностью, в то время как методы, основанные на измерении светимости, наиболее подходят для газов с высокой излучательной способностью. Хотя оба метода основаны на одних и тех же законах излучения, в литературе между ними делается различие и они изучаются отдельно, а на связь их друг с другом обращается мало внимания. Между тем общие формулы, применяемые в случае дискретных линейчатых спектров, можно вывести из законов непрерывного излучения абсолютно черного тела [16, 17]. [c.343]

В этом обзоре нельзя не упомянуть о результатах применения радиоастрономии при определении астрофизических температур, но в данном случае приходится иметь дело с вопросами, еще менее изученными, чем те, о которых шла речь ранее. Интенсивности в непрерывном спектре радиоизлучения были использованы для определения серий изофот для нашей галактической системы, а так как эти изофоты соответствуют распределению звезд, наблюдаемому в системе, кажется вероятным, что они в основном звездного происхождения. [c.421]

Распределение интенсивности. Распределение интенсивности в непрерывном спектре поглощения определяется так же, как и для двухатомных молекул (см. [22], стр. 391, русский перевод стр. 281), выражением [c.466]

I Л (со) 1 do) для излучения, выходящего из решетки под углом . Теперь дифрагированное излучение, распространяющееся от решетки в определенном направлении, состоит не из одной монохроматической волны, как было в случае неограниченной решетки, а непрерывно распределено по спектру частот. Главные максимумы в этом распределении приходятся на частоты, при которых знаменатель в выражении (50.4) обращается в нуль, т. е. сох/2 = тл. Это приводит к соотношению (50.2). Главные максимумы не появятся, если F (ю) = О, т. е. когда в падающем импульсе, не представлено излучение соответствующей частоты. Ближайший минимум в распределении интенсивности по частотам приходится на частоту, определяемую условием сот/2 = Nmx + я, так как при такой частоте числитель в с х)рмуле (50.4) обращается в нуль. Величина [c.329]

Такие звуки, как стук, треск, грохот, шелест и т. п., представляют спектр составляющих с частотами, непрерывно распределенными в широком диапазоне. Эти звуки называют шумами. Человек воспринимает лишь их громкость, т. е. суммарную интенсивность. [c.50]

Ночное видение. Ночью фотоны солнечного излучения вблизи поверхности Земли почти полностью отсутствуют (возможное лунное освещение и свечение ночного неба здесь не принимаются во внимание). Однако тепловое излучение материальных тел при температуре 300 К наиболее интенсивно вблизи волны Х 10 мкм. Термодинамическое равновесие между излучением и материальными телами у поверхности Земли с наступлением темноты не устанавливается, поскольку условия непрерывно изменяются, и со стороны неба система открыта. Поэтому все предметы и земная поверхность представляются светящимися на длине волны Х=10 мкм. Распределение энергии излучения по спектру существенно зависит от поглощательной способности воздушной среды и может быть учтено. [c.16]

Это может быть определено обработкой процесса нагружения методом случайных ординат (рис. 49), который заключается в подсчете ординат процесса, берущихся через равные интервалы времени t. Однако в большинстве автомобильных деталей переменные напряжения возникают не вследствие вращения деталей, а в результате изменения внешних нагрузок Q. Для оценки усталостной долговечности таких деталей необходимо знать амплитуды переменных нагрузок. Распределение амплитуд непрерывного случайного процесса нагружения может быть получено несколькими способами статистической обработки. Однако необходимо учитывать, что разные способы систематизации процесса дают спектры, различные по интенсивности повреждающего воздействия. [c.98]

Особенности спектра потока событий. Следует особо подчеркнуть, что в ядерной физике нередко степень приближения экспериментальной кривой спектра к вероятностному закону распределения практически не зависит от количества зарегистрированных индивидуальных событий, например частиц. Это справедливо, когда исследуемые частицы воспринимаются датчиком или другим прибором не индивидуально, а как непрерывный поток. Основной его характеристикой будет уже не абсолютное количество или средняя частота регистрации частиц, а их интенсивность или ток (по существу ток также представляет среднюю частоту, но измерена она не в количестве индивидуальных частиц, а в количестве наполнений этими частицами некоторой условной мензурки, в которую входят обычно астрономические количества таких частиц). Следовательно, при любой минимальной величине такого потока он состоит практически из бесконечного количества исследуемых событий (фотонов — при классических оптических измерениях, электронов — при обычных электрических измерениях напряжения и тока и т. п.). В этих случаях статистическая погрешность в любой точке кривой распределения практически отсутствует и все отличие этой кривой от идеальной функции распределения вызывается только погрешностями, связанными с ограниченностью разрешающей способности и разрешающего времени спектрометрического устройства (определение этих понятий будет приведено ниже). [c.11]

Таким образом, полная энергия немонохроматической волны выражается через интеграл по положительным частотам от ее спектральной плотности, характеризующей распределение энергии волны по спектру частот. Отметим, что термином спектр в физике пользуются несколько вольно, вкладывая в него порой разный смысл. Иногда его относят просто к набору частот (дискретному или непрерывному), входящих в состав немонохроматического излучения, иногда — к распределению энергии (интенсивности) излучения по этим частотам, характеризуемому спектральной плотностью 2 ш1 , а иногда — к фурье-образу L, математической функции (i), описывающей немонохроматическое излучение. В то время как Е в соответствии с формулой (1.83) полностью определяет функцию (<). знание спектральной плотности энергии 2 ш еще не позволяет восстановить функцию E(t). Дело в том, что в энергетическом спектре 2 ш уже не содержится информация о фазах монохроматических составляющих. Поэтому данное поле (i) характеризуется вполне определенным спектром, но одному и тому же спектру могут соответствовать разные функции E t). [c.49]

Спектром испускания (флуоресценции) называется распределение интенсивности испускаемой веществом энергии по частотам (или длинам волн). Вид спектра флуоресценции определяется составом и строением флуоресцентного центра, а также влиянием растворителя. Как и длинноволновая полоса поглощения, спектр флуоресценции сложных молекул не имеет колебательной структуры и представляет собой одну довольно широкую бесструктурную полосу (рис. 34.4). Такое строение полос поглощения и флуоресценции свидетельствует о том, что колебательные уровни 1[ижнего и верхнего электронных состояний не дискретны, а образуют непрерывную последовательность. [c.251]

Физические процессы в М. г. Условия в М. г. далеки от термодинамич. равновесия. Поэтому анализ условий в М, г, проводится на основе ур-ний статистич. баланса, учитывающих элементарные процессы, определяющие населённости уровней энергии атомов, ионов, молекул, их ионизацию и рекомбинацию, а также образование и разрушение молекул, нагрев и охлаждение среды. Обычно в М. г. с хорошей точностью устанавливается Максвелла распределение по скоростям — в ударных волнах отдельно для электронов и ионов, в др. случаях — общее для всех частиц, что позволяет говорить о темп-ре М. г. Отклонения населённостей уровней от Больцмана распределения обычно очень велики. Особенно ярко они проявляются в космич. мазерах. Населённость уровней, определяющая интенсивность спектральных линий и непрерывного спектра, формируется под влиянием столкаовительных и радиа-тивных процессов и нередко рекомбинац. заселением уровней. [c.86]

Температуру кристалла dTe, нагреваемого излучением Kr -лазе-ра (Л = 647,1 нм), сфокусированного в пятно диаметром около 30 мкм, определяли в работе [7.35]. Фотолюминесценцию кристалла возбуждали тем же лазерным пучком. С увеличением температуры наблюдалось несколько эффектов максимум ФЛ смещался в сторону меньших энергий, изменялась интенсивность ФЛ, происходило асимметричное уширение полосы ФЛ. Для термометрии была использована зависимость интенсивности ФЛ от энергии кванта, которая в полулогарифмических координатах In / = f hi>) является линейной для коротковолнового крыла полосы ФЛ. При изменении температуры происходит изменение наклона этой зависимости. Регистрацию спектра ФЛ проводили с помощью дифракционного монохроматора с фокусным расстоянием 0,85 м и германиевого фотоприемника, охлаждаемого жидким азотом. Обработка спектра ФЛ позволила определить стационарную температуру кристалла в центре пятна, непрерывно облучаемого лазерным пучком с гауссовым распределением интенсивности. При изменении интенсивности пучка температура кристалла изменялась в диапазоне 340-Ь850 К. Погрешность оценивается величиной 40 К при наиболее высоких температурах и уменьшается при более низких температурах кристалла. [c.190]

Пусть интерферометр Фабри—Перо сочленен со спектрографом. Если источник имеет непрерывное распределение энергии, то при достаточно узкой щели на выходе спектрографа наблюдается снектр, состоящий из ярких узких интерференционных полос. Такое распределение интенсивности получило название канализированного спектра. Его образование становится ясным, если принять во внимание, что сплошной спектр состоит из непрерывного континуума бесконечно узких монохроматических линий. Каждая из этих линий будет давать обычную интерференционную картину. Вдоль любой спектральной линии располагаются по обычнолху закону максимумы и минимумы. [c.219]

Принимая во внимание возрастание интенсивности на фронте гауссо-вого импульса излучения и пространственную неоднородность в распределении излучения по атомарной мишени, реализация обоих процессов приводит к непрерывному спектру гармоник от первой (третьей) до сотых номеров. Высокие и сверхвысокие гармоники лазерного излучения представляют собой исключительно ценный для спектроскопии источник ультрафиолетового и рентгеновского диапазона частот. [c.24]

Если молекула обладает несколькими активными в комбинационном рассеянии колебаниями, то наиболее быстро сформируется стоксова волна с наибольшим коэффициентом усиления, т. е. вообще образуется линия, для которой 1хл1 имеет максимальное значение. Согласно сказанному в 2.4, восприимчивость принимает наибольшие значения для тех колебаний молекулы, для которых наиболее велики значения отношения 1 к константе трения Гм- Именно таким колебаниям соответствуют самые интенсивные и узкие линии в спектре спонтанного комбинационного рассеяния. Во многих веществах стоксовы волны с наибольшим усилением успевают сильно уменьшить интенсивность лазерного света раньше, чем интенсивности других волн достигнут экспериментально наблюдаемых пределов. Поэтому в спектре появляются только линии, соответствующие одному колебательному переходу (см. разд. 4.213). Если обобщить проведенные в настоящем разделе расчеты на произвольные углы между направлениями распространения лазерной и стоксовой волн, то при возбуждении бесконечно протяженной плоской лазерной волной получится непрерывное угловое распределение вынужденного стоксова излучения, сходное с картиной при спонтанном комбинационном рассеянии. Если же стоксово излучение возбуждается пучком лазерного света с конечным поперечным сечением, то определяющая интенсивность стоксовой волны длина, на которой взаимо- [c.211]

СПЕКТРАЛЬНЫЕ КЛАССЫ ЗВЕЗД — классы звезд, установленные по особенностям их спектрок. Полыпинство звезд обладает непрерывным спектром, на к-рый налагаются темные линии поглощения у пек-рых типов звезд в спектре видпы также и яркие линии (по-видимому, возникающие в оболочках звезд). Различия в спектрах звезд обусловливаются различием в физ, свойствах их атмосфер, в основном темн-ры и давления (определяющих степень ионизации атомов). Вид снектра зависит также от наличия маги, и электрич. нолей, различий в хим. составе, нращения звезд и др. Общепринята гарвардская спектр, классификация звездных спектров, основанная на оценках относит, интенсивности и вид спектр, линий, а не на распределении энергии в непрерывном спектре, т. к. последнее может сильно искажаться поглощением межзвездного газа. [c.7]

Весьма существенно, что в случае молекул H l, Н О и молекул с меньшими интервалами между вращательными линиями спектр жидкости не является простым видоизменением спектра газа, при котором происходит лишь расширение каждой линии тонкой структуры, вызывающее диффузность полосы. Одновременно происходит и резкое изменение распределения интенсивностей. Так, например, в то время как для газообразного НС1 при обычных давлениях мы имеем инфракрасные полосы с двумя ветвями Р и / отделенными друг от друга нулевым промежутком, а при более высоких давлениях не менее двух максимумов, то в жидком состоянии мы получаем только один сравнительно резкий максимум (во всяком случае не менее резкий, чем максимумы Р vi R в полосах газа). Это иллюстрируется фиг. 173, взятой из работы Веста [918]. Другим примером является этан С Н, , для которого в газовой фазе во многих полосах обнаружено по три максимума, по всем признакам соответствующим ветвям Р, Q к R (см. табл. 123) в то же время в жидком (и твердом) состоянии, а также в растворе в каждой полосе имеется только один значительно более резкий максимум (см. Лебернайт [561], Фокс и Мартин [328]). Аналогично этому, в комбинационном спектре большинства жидкостей мы наблюдаем не просто неразрешенную вращательную структуру с максимумами по обе стороны от несмещенной линии (как для газа при низких давлениях), а непрерывное падение интенсивности по мере удаления от этой линии. Такая картина наблюдается как для жидкости, так и для газа при очень высоких давлениях. На фиг. 174 в качестве иллюстрации приведено полученное ВеНлером [914] [c.562]

Впервые этот метод был применен к многоатомным молекулам Финком и Гудивом [382] на примере СНзВг. Предполагая, что наблюдаемый непрерывный спектр соответствует диссоциации на СНз + Вг, и используя только волновую функцию колебания С — Вг в нижнем состоянии, они получили из наблюдаемого распределения интенсивностей изменение потенциальной энергии от г (С — Вг) в верхнем состоянии. Сам факт, что таким путем была получена удовлетворительная кривая, делает вероятным то, что объяснение непрерывного спектра поглощения прямым процессом диссоциации с простой (отталкивательной) верхней потенциальной поверхностью правильно. Применение того же метода к СНз привело Порре и Гудива [1005] к верхней потенциальной кривой с точкой перегиба. Так как это казалось им маловероятным, они заново интерпретировали данные, разлагая наблюдаемое распределение интенсивностей на две кривые, каждая из которых дает одну обычную потенциальную функцию верхнего состояния. Два верхних состояния, полученных ими таким образом, соответствуют, вероятно, диссоциации на СНз + I и СНз+ I (Фз/ ). Хотя и кажется, что эта интерпретация [c.466]

В ряде случаев даже практически нельзя принимать излучение тела за серое излучение. При этом различают из.тучение всеволнового (непрерывного) и полосового спектров (рис. 7-6). Полосовой спектр дают лучеиспускающие газы, и о них некоторые подробности будут сообщены ниже. Излучение такого рода тел назьшают селективным (избирательным). Должно быть ясно, что при обоих типах распределения интенсивностей Jx, показанных на рис. 7-6, закон Стефана—Больцмана уже неприменим. Говоря конкретнее, в этих случаях нет оснований ожидать, что Е будет практически пропорционально Т . Следовательно, здесь открываются две возможности. Первая из них заключается в отказе от закона четвертой степени и замене его формулой [c.184]

Спектр ног лощения получают, пропуская рентг. излучение непрерывного спектра через тонкий поглотитель. При этом распределение интенсивности по спектру изменяется — наблюдаются скачки и флуктуации поглощения, к-рые и представляют собой спектры поглощения. Для каждого уровня Р. с. поглощения имеют резкую низкочастотную (длинноволновую) границу Уд кУд=еУд), при к-рой происходит скачок поглощения. [c.638]

При измерении интенсивностей в спектрах следует всегда учитывать характер спектра и особенности спектрального прибора. Если по методу спектров сравнения с эталонной вольфрамовой лампой исследуется распреде.ление относительной интепсивности по спектру, который имеет характер непрерывного или диффузно-полосатого, то после сравнения интенсивностей в отдельных участках спектра следует полученные отношения исправить только на распределение энергии (интенсивности) в эталонной ламие. [c.437]

Анализ АЭ-данных показал, что представительная АЭ, превышающая 2 импульса в секунду на каналах, начинает регистрироваться из зоны несплошностей и свежих сварных швов при нагружении в диапазоне 80-100 атм. При этом в амплитудном спектре АЭ начинает снижаться вес низкоамплитудной моды и амплитудное распределение становится равномерным. Количество импульсов АЭ снижается при накоплении циклов нагружения. По мере увеличения числа циклов средняя амплитуда падает, а спектр смещается в область высоких частот. При выдержке под давлением 125 атм характер АЭ изменяется. Во-первых, импульсный поток становится более коррелированным, во-вторых, его интенсивность сохраняется при разгрузке, в-третьих, по мере накопления циклов интенсивность АЭ вначале падает, а затем возрастает в 5-6 раз. При последующем повышении давления до 150 атм выявилась течь, возникшая из-за некачественного сварного шва. Был произведен ремонт и продолжены испытания. Когда было превышено мгпссимальное давление предыдущей серии (=150 атм), стала регистрироваться АЭ, соответствующая микроскопическим актам деформации и разрушения. Непрерывная АЭ диагностировалась при р 200 атм, когда стала развиваться макроскопическая пластическая деформация ( выпучивание стенки). Одновременно с непрерывной АЭ регистрировались сигналы, характерные для процесса растрескивания. Испытания показали, что использование циклического нагружения позволяет получать дополнительную информацию. При использовании АЭ-контроля признаки процесса, приводящего к течи, могут быть обнаружены при давлении на 10 % ниже, чем при обычном способе наблюдения (осмотр, контроль падения давления). Непрерывная АЭ может быть связана как с образованием течи, так и с интенсивной пластической деформацией, отражающей достижение предельного состояния. Одновременная регистрация непрерывной и дискретной АЭ характерна для деформации зоны, содержа- [c.148]

Д г) [24]. Это приводит к перераспределению интенсивности излучения генерируьощих мод без изменения спектрального распределения коэффициента усиления (рис. 5.5). Резонатор лазера имитирует многоходовую газовую кювету, однако в отличие от последней, где длина оптического пути ограничена потерями на зеркалах, обеспечивает значительно большую эффективную длину поглощающего слоя эф. которая пропорциональна длительности непрерывной генерации в районе исследуемой линии поглощения. Спектр излучения лазера с селективной линией поглощения в резонаторе (ВРЛ-спектр) описывается выражением [24, 25] [c.119]

В задачи Я. а. входит гл. обр. определение вероятности разных яд. процессов и их энергетич. эффекта. Эти данные используются в теории эволюции звёзд и в теории нуклеосинтеза. Для теории эволюции звёзд наи- более важны яД- реакции между заряженными ч-цами, включая протоны, йльфа-частицы и т. д. Они происходят внутри звёзд в условиях термодинамич. равновесия при максвелловском распределении ч-ц по скоростям. Поэтому скорость таких термояд, реакций пропорц. вероятности преодоления кулоновского барьера, усреднённой по равновесному распределению относит. скоростей ч-ц. В результате интенсивность термояд, реакций и их энерговыделение резко возрастают с темп-рой. Весьма важен учёт электронного экранирования в плазме, к-рое снижает высоту барьера и облегчает протекание яд. реакций. Для вычисления скоростей реакций используются наряду с эксперим. данными разл. теоретич, модели ядер. Процессы слабых вз-ствий часто входят в цепочку яд. процессов, в частности в первую реакцию водородного цикла Н4- Н-)-В+е + -1-г, где е+—позитрон, V — нейтрино. На поздних стадиях эволюции звёзд, когда эл-ны становятся вырожденными, для слабых вз-ствий характерен запрет на радиоактивный бета-распад ядер. Для этих же условий характерны электронные захваты (при непрерывном энергетическом спектре электронов, в отличие от обычного в земных условиях К-за-хвата). [c.910]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...