Спектр призматический

Таким образом, в облученном кристалле движущимся дислокациям необходимо преодолевать кроме обычного рельефа Пайерлса и сил взаимодействия с другими несовершенствами исходной структуры еще целый спектр барьеров радиационного происхождения изолированные точечные дефекты и их скопления, кластеры и дислокационные петли вакансионного и межузельного типов, поры, выделения, возникающие в результате ядерных превращений. В табл. 6 приведена примерная классификация барьеров по степени взаимодействия с дислокациями. Видно, что скопления вакансий и атомы растворенного вещества с симметричными полями напряжений ведут себя, как сравнительно слабые барьеры для движения дислокаций. Дефекты с тетрагональными полями (атомы внедрения в ОЦК-ме-таллах, малые призматические петли, комплексы кластер — атом примеси) являются промежуточными барьерами по сопротивлению [c.62]

Рис. 17. Вид призматического спектра Солнца

Спектр, даваемый призмой, менее удобен, чем нормальный спектр дифракционной решетки, так как его фиолетовая часть растянута значительно сильнее красной (рис. 16—18 и табл. 14 гл. П). Дисперсия в призматическом спектре меняется обратно пропорционально X, . Поэтому при исследовании распределения интенсивности в непрерывных спектрах следует всегда вносить поправку на зависимость дисперсии от длины волны. Чтобы получить спектр приближающимся к нормальному, необходимо все ординаты интенсивностей призменного спектра разделить на Р. [c.40]

Спектры с постоянной дисперсией, лежащие вблизи нормали к решетке, называют нормальными спектрами. В этом отношении призматический спектр, где дисперсия меняется обратно пропорционально >1, , менее удобен. На рис. 65 дано сравнение шкал призменного спектрографа (а) и спектрографа с дифракционной решеткой (б). [c.90]

Рис. 66. Вид призматического (а) и нормального (б) спектров Солнца.

Несмотря на все указанные благоприятные обстоятельства, работ, связанных с количественным анализом в ближайшей инфракрасной области, еще мало. Отсутствие абсорбционных и интерференционных светофильтров сковывало применение простейших методов абсорбционного анализа в фильтрованном свете. Призматические системы дороги и громоздки. Благодаря сравнительно малой угловой дисперсии стеклянных призм приходится пользоваться системой из трех и более призм. Появление дешевых реплик отражательных решеток, качество которых все улучшается, позволит строить простые дифракционные приборы с зеркальной оптикой с концентрацией световых пучков в рабочем порядке спектра. Для области до 1,1 х уже выпускается, как отмечалось, спектрофотометр СФД-1. [c.672]

К основаниям. Объем всякой призмы равен произведению площади основания на высоту. 2. Деталь оптических приборов призматической формы (обычно треугольной). Изготовляется из оптического стекла, кварца и другого прозрачного материала. Предназначается для изменения направления световых лучей или для разложения их на спектр. [c.91]

Зависимость абсолютного показателя преломления от частоты света экспериментально обнаружена в серии опытов Ньютона. Он показал, что при прохождении через призму немонохроматического белого света на экране, установленном позади призмы, наблюдается видимая радужная полоска ММ, состоящая из семи цветов, которая называется призматическим или дисперсионным спектром (рис. V.2.19). Таким образом, дисперсия света приводит к разложению белого, немонохроматического света на монохроматические составляющие, каждая из которых имеет определенную частоту (или длину волны) спектральное разложение белого света). [c.377]

Положение спектральных линий в спектрах дифракционной решетки определяется простыми соотношениями (46.4) или (46.8). В этом отношении дифракционные спектры выгодно отличаются, например, от спектров призматических, получаемых разложением света дисперсионными призмами. В призматических спектрах положение спектральной линии определяется сложной зависимостью покаэа х СЛя преломления материала призмы от длины волны. Спектр называется нормальным, если координата х, характеризующая положение спектральной линии в спектре, линейно меняется с длиной волны. При малых углах дифракции, когда изменением косинуса угла д можно пренебречь, дифракционная решетка дает нормальный спектр. [c.312]

Несколько иная ситуация реализуется в случае деформации кристалла ниже температурного порога хрупкости, где консервативное скольжение при малых и средних напряжениях фактически запрещено в силу наличия больших барьеров Пайерлса. В этом случае, даже если в выращенном кристалле и имеется некоторый исходный спектр гетерогенных источников (относительно слабый без проведения специальных термообработок и являющийся функцией условий роста кристалла [595] и значительно более резкий при проведении специальных режимов отжига), процесс непосредственно призматического вьщавливания дислокаций (т.е. действие процесса неконсервативного их движения от имеющихся включений) подавлен в силу действия ряда факторов. К ним относятся а) высокая величина напряжений Пайерлса, требующая для их преодоления обычным способом консервативного движения высоких напряжений порядка нескольких сотен кгс/мм б) резкое падение напряжений на включениях в зависимости от текущей координаты удаления петли от включения a ljr (рис. 129) в) действие сил линейного натяжения, которые стремятся вернуть петлю на межфазную поверхность раздела. Это приводит к тому, что если дислокационная петля и зарождается, то она отходит на весьма малое расстояние от поверхности включения порядка 1,5—2 г (см. рис. 29) и останавливается в силу того, что напряжение по мере отхода ее от включения резко умень--шается и становится ниже требуемой для ее скольжения величины. В этом случае дальнейшее увеличение размера петли, т.е. ее перемещение, возможно только за счет неконсервативного движения петли, т.е. переползания (см. рис. 125, 126). И в этом плане анализ экспериментальных данных, представленных выше, а также проведенные расчетные оценки показывают, 244 [c.244]

Действие двух скрещенных призматических спектральных приборов можно легко видеть из схем а и б на рис. 348. Два спектрографа, например с призмох Амичи, расположены так, что их входные щели перпендикулярны. Первый спектрограф Зр, Об,, Р,, 06 ) на схеме а разлагает свет в спектр с распределением длин волн в вертикальном нанравлении. Второй спектрограф (6 )", Об,, Р , 06 ) ориентируется так, чтобы разложение происходило в горизонтальном направлении. Параметры обоих спектрографов должны быть согласованы настолько, чтобы исследуемый участок спектра, получаемый с помощью первого спектрографа, изображался вдоль щели Зр второго спектрографа. [c.461]

Регибридизация химических связей. Что происходит с разорванными связями при расколе кристалла (или при ионном травлении), как протекает релаксация поверхности после ее образования Эти центральные для физики поверхности вопросы, естественно, не могут быть разрешены в рамках структурных исследований на отре-лаксировавших квазиравновесных поверхностных фазах. Весьма информативными в этом отношении являются спектры ЭПР от неспаренных электронов оборванных связей. Наиболее детально исследованы спектры ЭПP fY атомарно-чистых поверхностей Si, Ge и графита. У последнего в зр -гибридизации находятся атомы призматических граней (разорванные о-связи). Сигналы ЭПР от этих материалов представлены на рис.5.2, а. Сопоставление ширин линий АН в ряду С, Ge и Si (табл.5.1) соответствует последовательному изменению констант спин-орбитальной связи для этого ряда и является одним из доказательств того, что это сигналы действительно от атомов данных материалов, а не примесей. Для кремния это подтверждается также обнаруженной сверхтонкой структурой (СТС) от изотопов Si , обладающих ядерным спином. [c.153]

К разрежению и упорядочению спектра колебаний приводит и эффект синхронизации. При синхронизации моды не подавляют друг друга, но взаимно сдвигают частоты так, что с учетом нелинейных поправок они либо совпадут, либо станут соизмеримыми. На торе вместо квазипериодической обмотки появляются предельные циклы. Взаимная синхронизация мод возможна как по частотам, так и по волновым числам. В последнем случае эффект синхронизации выглядит особенно нетривиально — именно пространственной синхронизацией мод объясняется возникновение сложных упорядоченных структур в неодномодных автоколебательных системах (в частности, шестигранных призматических ячеек Бенара при термоконвекции, о которых будем говорить позднее). [c.348]

Г. Излучение, которое обнаруживается непосредственно за красной частью призматического спектра (У.2.6.2°), назызается инфракрасным излучением. Инфракрасное излучение с длинами волн А>7,5-Ю см заполняет на шкале электр0маг и1тных воли (У.3.7.Г) промежуток между ультракороткими радиоволнами (1У.4.5.Р) с длина.ми волн К= 2 мм и видимым светом (У.2.6.2 ). Источниками инфракрасного излучения являются все нагретые тела. [c.385]

З . Излучение, которое обнаруживается непосредственпо за фиолетовой частью призматического спектра (У.2.6.2°), [c.385]

Все перечисленное выше, а также многие другие нарушения способствуют появлению периодических сил механического, электромагнитного, аэродинамического и гидравлического происхождения с широким спектром частот возбуждения. При определении частоты собственных изгибных колебаииГ вал рассматривают как призматическую многопролетную балку, нагруженную по той схеме, которая ближе всего к реальному нагружению. [c.335]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...