Р-, Q-, Д-типа, распределение интенсивности

Каждый тип колебаний дает типичный след на экране. Профили некоторых низших типов приведены на рис. 93. Для основного типа распределение интенсивности в поперечном сечении пучка описывается функцией Гаусса. [c.133]

Р-, Q-, Л-типа, распределение интенсивности 225, 231 в триплетных полосах 191, 219 5- и 0-формы 190, 210, 219, 242, 268, [c.736]

Рис. 199. Тип расщепления I а) схематическое распределение интенсивностей б) расщепление линии Об ч-

Рис. 201. Тип расщепления III а) схематическое распределение интенсивностей б) расщепление линии

Рис. 4.33. Кривые распределения интенсивностей напряжений а и деформаций е для внутренней (а, б) и внешней (в, г) поверхностей переходной зоны цилиндрического корпуса типа I в момент достижения теплового состояния режима Aj

Распределение интенсивности по поперечному сечению луча зависит от тщательности юстировки. Равномерно освещенное пятно в случае параллельных зеркал уступает место более сложной структуре при наличии даже небольшого угла между зеркалами. Это объясняется возникновением нескольких типов колебаний (рис. 23). [c.40]

Под энергетической расходимостью излучения лазера понимают плоский или телесный угол при вершине конуса, внутри которого распространяется заданная доля энергии или мощности пучка излучения [88]. Чаще всего расходимость определяют на уровне половинной интенсивности или на уровне, где интенсивность падает в е раз от максимальной величины. Такое определение расходимости справедливо для сравнительно однородного по сечению луча, соответствующего основному типу колебаний (ТЕМ 00 ) резонатора. В случае многомодового излучения говорят о диаграмме направленности, понимая под этим угловое распределение энергии или мощности излучения в дальней зоне пространства, т. е. на таких расстояниях I > от излучателя, когда погрешности в фазах колебаний, складывающихся в точке наблюдения от всех элементарных участков апертуры луча D, малы по сравнению с л. При меньших расстояниях обычно нельзя говорить о диаграмме направленности, так как распределение интенсивности по углам зависит в этих случаях от расстояния I. [c.101]

Результирующее распределение рассеянного поля излучения определяется интерференцией всех указанных типов рассеянного волокном излучения. При учете интенсивностей различных компонент поля рассеянного излучения вокруг волокна можно выделить пять характерных зон, показанных на рис. 162. В зоне I распределение интенсивности определяется как дифрагированным излучением, так и интерференцией лучей = О и = 1 в зоне // распределение интенсивностей определяется в основном интерференцией лучей = О и = 1, так как интенсивность дифрагированного излучения и лучей = 3 в этой зоне значительно [c.272]

Термин Фурье-голограмма применяют обычно в том случае, когда при записи референтный источник R и объект О лежат в одной плоскости, параллельной. поверхности голограммы Н (рис. 26, Ь). Фурье-голограмма подобного типа характерна тем, что угол 0 встречи излучения, испущенного данной точкой объекта (налример, точкой а а рис. 26,й), с излучением референтного источника R приблизительно постоянен по всей площади голограммы. Поскольку пространственный период картины интерференции двух волн зависит только от угла встречи этих волн и длины волны излучения (см. формулу (2)), то очевидно, что в случае Фурье-голо-граммы каждой точке объекта соответствует гармоническое распределение интенсивности света из поверхности голограммы, характеризующееся определенным пространственным периодом. Точнее можно сказать, что распределение света на поверхности Фурье-голограммы связано Фурье-пре-образованием с распределением света на поверхности объекта. [c.74]

В том случае, когда активная среда не вносит искажений оптического пути в резонатор, поперечная структура собственных типов колебаний сохраняется. Изрезанность распределения интенсивности излучения отдельной моды приводит при генерировании к соответствующей неравномерности распределения инверсной населенности. Вследствие этого поле отдельной моды не в состоянии использовать энергию, запасенную во всем объеме активной среды, и при большом числе Френеля из-за нелинейности усиления в активном элементе при генерации одновременно возбуждается несколько поперечных типов колебаний, размещающихся в резонаторе таким образом, чтобы наиболее полно высветить накапливаемую в активном элементе энергию (многомодовая генерация) [1]. [c.66]

Распределение интенсивности в поперечном сечении моды ТЕМоо, описывается функцией Гаусса, а спектр излучения представляет собой эквидистантные линии, удаленные друг от друга на величину 2L. Число продольных типов колебаний, как отмечалось выше, можно уменьшить снижением уровня мощ,ности накачки. Однако при этом существенно уменьшается и мощность выходящего излучения. Энергетически невыгодным является также и способ уменьшения числа продольных колебательных типов за счет выбора соответствующей длины резонатора. Длина резонатора определяется из условия, чтобы расстояние между двумя [c.136]

В фоторефрактивных кристаллах возможна как запись изображений, так и голограмм. Для любого из этих случаев будем употреблять также термин запись информации . В зависимости от решаемой задачи для записи используется либо обычный некогерентный свет, либо лазерное излучение. Однако для чисто исследовательских целей при изучении свойств самих кристаллов преимущественно (но не всегда) используют запись простых синусоидальных решеток, полученных с помощью интерференции двух когерентных лучей. Такая техника исследований приобрела высокую популярность не случайно. И основывается она на постулате о том, что запись информации в фоторефрактивном кристалле является линейным процессом. Дело в том, что сколь угодно сложную картину трехмерного распределения интенсивности записывающего света / (х, г/, z) можно представить в виде суперпозиции косинусоидальных и синусоидальных картин (решеток) типа / (к) os кг, / (к) sin кг или в общем случае в виде экспонент / (к) е . Здесь / (к) — коэффициент (амплитуда) в разложении интенсивности света по пространственным решеткам, кг = 2л (vx + + V )- к — волновой вектор решетки с проекциями 2nv, ky = 2л , 2пу. Величины v, g, v называются пространственными частотами v = 1/Х , = 1/, V = lA , где Я , Яг — период решетки в направлении х, у, z соответственно. Заметим, что в литературе по фоторефрактивным средам сложилась традиция, когда пространственными частотами называют также и проекции волнового вектора k , ky, k . К недоразумениям это не приводит. [c.7]

Для определения структуры мод проще всего поставить фотопленку или пластинку прямо на пути лазерного пучка, что даст возможность качественно оценить распределение интенсивности на заданном расстоянии от лазера. Можно взять дополнительно л инзу для фокусировки на пленку ближнего или дальнего поля излучения. Тип пленки и время экспозиции нужно выбирать в соответствии с длительностью, энергией, мощностью и частотой лазерного излучения. В таком простом случае полученная информация не носит количественного характера, а фотография только грубо показывает размер и форму структуры мод. Нужно быть осторожным, чтобы не прожечь пленку, особенно когда используются линзы. Апертура камеры должна быть больше сечения пучка для того, чтобы избавиться от нежелательных дифракционных эффектов. [c.44]

Чистота отдельной угловой моды проверяется по отсутствию разностных частот, которые должны быть при наличии нескольких угловых мод. Было установлено, что распределение интенсивностей в картинах типов колебаний хорошо согласуется с выражением (3.10). [c.60]

Картины типов колебаний, обладающие азимутальной симметрией, наблюдались на гелий-неоновом газовом лазере, работающем на длине волны 1,15 мк с полусферическим резонатором. Моды выделялись при помощи проволочек, пересекающихся с оптической осью резонатора, и круглых диафрагм различного радиуса [34]. Когда картина излучения соответствует наличию одной угловой моды, ее чистота проверяется по отсутствию биений между разными угловыми модами. Картины типов колебаний наблюдались и фотографировались при помощи инфракрасного ЭОП. Измерения распределения интенсивности в картине излучения хорошо соответствовали предсказаниям по формуле (3.10). [c.60]

Распределения интенсивностей напряжений и деформаций, а также остаточных напряжений в значительной степени определяют механические свойства и качество изделий, получаемых методами холодной пластической деформации. Ряд металлов типа малоуглеродистых сталей имеет на диаграмме зависимости интенсивностей напряжений а от интенсивности деформаций 8,- площадку текучести, учет которой становится особенно важным при анализе напряженно-деформированного состояния,, возникающего в пластически деформируемой заготовке. [c.14]

Устройства звуковидения можно разделить на два типа в зависимости от методов получения оптических изображений распределения интенсивности звукового поля ) методов преобразования звуковых колебаний в электрический сигнал, пропорциональный интенсивности звука 2) методов, в основе которых лежат изменения оптических свойств во взаимодействии со звуковым полем. [c.78]

Определение электрооптических параметров, характеризующих полярные свойства связей в пропилене и изобутилене [ ], позволяет перейти к теоретическому анализу распределения интенсивностей в инфракрасных спектрах поглощения олефиновых углеводородов различных типов. [c.146]

При некогерентном освещении распределение интенсивности ПО контуру линии плавное. Форма контура монохроматической линии приближается к кривой типа Гаусса. Полуширина линии [c.106]

Если потенциальные функции в обоих электронных состояниях почти одинаковы и, следовательно, межъядерные расстояния и колебательные частоты почти те же самые, то колебательные волновые функции для различных колебательных квантовых чисел в верхнем и нижнем состояниях почти взаимно ортогональны. Поэтому значение R v" будет отличным от нуля, если не изменяется ни одно из колебательных квантовых чисел. Это соответствует нолуклассическому принципу Франка, согласно которому после электронного скачка относительное расположение ядер не меняется, а, следовательно, относительная потенциальная энергия нри этом будет прежней, ядра останутся неподвижными, если они не двигались до скачка , или же будут иметь ту же кинетическую энергию, которой они обладали ранее. Таким образом, для всех колебательных квантовых чисел мы получим правило отбора А Vi = 0. В спектре поглощения при низкой температуре будет наблюдаться только одна полоса с большой интенсивностью — полоса О-—0. Прй более высоких температурах появятся полосы главных секвенций (Дг = =0),а их интенсивность будет определяться главным образом фактором Больцмана. Такой тип распределения интенсивности был обнаружен во многих ридберговских переходах многоатомных молекул, например в НгО, СНг, [c.149]

В ряде случаев даже практически нельзя принимать излучение тела за серое излучение. При этом различают из.тучение всеволнового (непрерывного) и полосового спектров (рис. 7-6). Полосовой спектр дают лучеиспускающие газы, и о них некоторые подробности будут сообщены ниже. Излучение такого рода тел назьшают селективным (избирательным). Должно быть ясно, что при обоих типах распределения интенсивностей Jx, показанных на рис. 7-6, закон Стефана—Больцмана уже неприменим. Говоря конкретнее, в этих случаях нет оснований ожидать, что Е будет практически пропорционально Т . Следовательно, здесь открываются две возможности. Первая из них заключается в отказе от закона четвертой степени и замене его формулой [c.184]

Определение показателя текстуры проводили рентгеновским методом. Погрешность воспроизводимости результатов составляла 5—10%. По полученным кривым распределения интенсивности отраженных рентгеновских лучей, представляющих функцию распределения плотности нормалей [002] кристаллитов в пространстве, определяли степень текстурирован-ности материала, исходя из интенсивности [54, с. 281] и формы [155] кривых распределения. Для слаботекстурированных материалов за показатель текстуры К обычно принимают отношение интенсивностей дифракционной линии (002) /max//min- Для высокотекстурированного материала типа пирографита такой способ оценки непригоден, вследствие того что /min близко к нулю. Поэтому за показатель текстуры можно принять характерную для формы линии ширину ее на половине высоты р или показатель степени п косинуса в аппроксимирующем функцию выражении [c.36]

В первую очередь рассмотрим опытные данные А. В. Кавадерова (В.НИИМТ), который изучал распределение интенсивности теплоотдачи по длине камеры, обогревающейся поочередно газовыми горелками различных типов или мазутной форсункой [Л. 82]. [c.99]

Распределение интенсивности излучения на выходной апертуре лазера определяется типом используемого резонатора и модовым составом возбуждаемых в нем колебаний. Его вид для некоторых наиболее часто встречающихся в технологических лазерах случаях приведен в табл. 2.1. В случае одномодовой генерации лазера с устойчивым резонатором на основной моде ТЕМоо это распределение описывается кривой, близкой к распределению Г аусса [c.63]

Наиболее содержательные результаты анализа таких процессов относятся к стационарным и квазистационарным, т. е. к описываемым соотношением (1.3) потокам случайных статистически независимых воздействий. Такие потоки полностью описываются функциями распределения интенсивности единичного нагружения и интервала времени между нагружениями, а также квазидетерми-нированными нестационарными составляющими типа (1.1) и (1.2). Задача описания нагруженности в этом случае заключается в определении названных функций по результатам эксперимента. [c.18]

Единственным заметным отличием временных характеристик излучения лезеров на неодимовом стекше с неустойчивыми резонаторами от характеристик работающих в пичковом режиме (гл. 3) аналогичных лазеров с плоскими резонаторами явилось сокращение длительностей пичков [62] это является следствием более быстрого установления колебаний ( 3.3). Интегральные по времени спектральные характеристики при устойчивых и плоских резонаторах оказались неразличимыми. Это и неудивительно спектральное распределение излучения является, по существу, распределением интенсивности между модами с различными аксиальными индексами ( 3.3). Во всей центральной зоне неустойчивого резонатора (область / на рис. 3.15), играющей основную роль в механизме генерации, имеют место те же интерференция двух встречных пучков и образование стоячих волн, что и в плоском резонаторе. Поэтому механизм пространственной конкуренции аксиальных мод в резонаторах обоих типов одинаков, несмотря на то, что в устойчивом резонаторе периферийная часть активного элемента (область//на том же рисунке) заполнена излучением, распространяющимся только в одну сторону (см. также в 4.4 о проблеме спектральной селекции в кольцевых резонаторах). [c.212]

Кроме распределения интенсивности поперечной моды многомодовые лазеры характеризуются распределением поляризации излучения. Для одномодовых пучков поляризация, как правило, одинакова во всем сечении и применительно к лазерам на гранате с неодимом близка, к линейной. Для многомодовых лазеров поляризация пучка, если не принято специальных мер, обычно неоднородна и различна в разных частях пучка. Специальными мерами, обеспечивающими однородность поляризации 1пучка (близость к линейной), являются либо помещение внутрь резонатора различного рода поляризаторов, либо (построение резонатора специальной конфигурации, в которой созданы условия для генерации только одного типа поляризации. [c.73]

Работа модулятора ПРОМ строится по циклам. Цикл состоит из этапов записи изображения, считывания и стирания. Для записи на электрод модулятора подается напряжение 1—2 кВ. Записываемое изображение проектируется на модулятор синим или фиолетовым светом (X = 400- 470 нм), который обеспечивает возникновение фотопроводимости в кристалле BSO. Так как эквивалентная электрическая емкость кристаллической пластины в несколько десятков раз меньше емкости слоев диэлектрика, первоначально практически все приложенное к электродам напряжение падает на кристалле. В освещенных участках кристалла генерируются свободные носители электрического заряда, которые дрейфуют во внешнем электрическом поле и захватываются на ловушки как в объеме кристалла, так и на его поверхности. В результате в кристалле создается неоднородное распределение электрического заряда, которое соответствует распределению интенсивности записывающего света. Процесс формирования фотоиндуцированного заряда в кристаллах типа BSO при продольном внешнем электрическом поле рассмотрен в разделе 7.1. [c.163]

Для определения роли трения в сочленениях конструкции расчеты проводились в предположении абсолютного проскальзывания и при наличии сухого трения с коэффициентом /тр = 0,4, принятым для данного типа конструкций в работе [174]. На рис. 60 сплошными кривыг/и показано распределение интенсивности напряжения учетом трения на площадках контакта. Жирной штриховой линией (см. рис. 59) показан контур деформированного сечения. [c.185]

Самостоятельный научный интерес представляет изучение влиянии различных типов колебаний какого либо элемента, участвуюш,его в образовании ингерференциопной картины, на характер распределения интенсивности в полосах интерферен ции. Такого рода данные способствуют выяснению ряда физических особенностей интерференции света [c.208]

Известно, что Майкельсон и Пиз в 1921 г. успешно измерили видимый диаметр звезды Бетельгейзе и некоторых других наиболее ярких красных звезд. Балка длиной 6 м, установленная перед 2,5 метровым телескопом обсерватории Маунт-Вильсон, естественно, подвергалась изгибам, и если вспомнить, что было необходимо выравнивать оптические пути с точностью порядка 1 мкм, то становятся очевидными невероятные трудности, стоявшие на пути этих исследований. В 1930 г. Пиз сконструировал второй интерферометр с балкой длиной 16 м, но с его помощью было получено мало результатов, поскольку здесь встретились еще большие трудности при настройке интерферометра. В 1960 г. Хенбери-Брауи и Твисс предложили новый тип интерферометра — интерферометр интенсивностей , с помощью которого измеряют корреляцию двух сигналов, получаемых от двух фотоумножителей, на которые падает свет от звезды. Эта корреляция пропорциональна квадрату модуля степени пространственной когерентности света, падающего на оба фотоумножителя. Как и в методе Майкельсона, видимый диаметр звезды вычисляется по степени пространственной когерентности принятого света. В этом случае можно получить очень высокое разрешение, раздвинув фотоумножители на достаточно большое расстояние, чего не могли сделать Майкельсон и Пиз. Однако степень пространственной когерентности связана с фурье-образом распределения энергии по источнику (звезде). Следовательно, корреляция сигналов на выходе фотоумножителей пропорциональна квадрату функции распределения интенсивности в изображении звезды и метод пригоден только для ярких звезд. [c.122]

Количество резонаторных пучков ограничено временем существования инверсии (20-40 не) и обычно равно двум или трем. Пучки частично перекрываются в пространстве и во времени, конкурируя между собой по мощности в процессе формирования. Каждый пучок излучения характеризуется своими пространственными, временными и энергетическими характеристиками — средней и пиковой мощностью, расходимостью, распределением интенсивности в ближней и дальней зонах, абсолютным значением и процентным содержанием мощности на отдельных длинах волн (Л = 0,51 и 0,58 мкм), импульсной энергией, длительностью, временем возникновения и исчезновения импульса, степенью стабильности импульсной энергии и оси диаграммы направленности. Характеристики пучков в однозеркальном режиме определяются параметрами зеркала, в режиме генератора — типом резонатора и параметрами его зеркал и существенно зависят от условий возбуждения (характеристик импульсов накачки, уровня вводимой мощности, давления буферного газа, ЧПИ). [c.281]

Кадмиевая ламна сравнительно богата липиялга. Распределение энергии по спектру у нее сильно зависит от давления паров. С увеличением давления снектр перекрывается сплошным фоном. На рис. 199 дано относительное распределение интенсивности в спектре кадмиевой лампы типа КК-1. [c.259]

Изложенную процедуру вычислений Лабейри и его коллеги [8.34] осуществили с помощью когерентной оптической системы типа изображенной на рис. 8.30. Изображения зарегистрированы на киноленте, которая освещается когерентным излучением лазера. Кинолента протягивается через оптическую систему, которая создает в выходной плоскости (фокальной плоскости линзы) проинтегрированное по времени распределение интенсивности, т. е. среднее спектров энергии отдельных фотографий. Поскольку усредняются спектры энергии, положения изображений внутри своих кадров несущественны, так как сдвиги изображений приводят к линейным сдвигам фаз в фурье- [c.416]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...