Интенсивность непрерывных спектров

Нагретые угольные частицы являются дополнительным источником электронов (работа выхода 4,35 эв). Это приводит к увеличению концентрации как свободных электронов, так и отрицательно заряженных атомов и ионов, а следовательно, к увеличению интенсивности непрерывного спектра. [c.203]

Спектр газовых ламп СВД очень существенно отличается от спектра ртутных ламп СВД. В отличие от последних, где наиболее интенсивные линии расположены в видимой и ближней ультрафиолетовой областях спектра, линейчатое излучение у газовых ламп в основном имеет место в бли/кней инфракрасной области спектра. Видимая и ультрафиолетовая части спектра представляют собой интенсивный непрерывный спектр, который простирается вплоть [c.270]

К ионным лазерам относятся и лазеры на парах металлов. В таких лазерах активной средой служат пары меди,, олова, свинца, цинка, кадмия и селена, причем самыми распространенными являются лазеры, в которых применяют пары кадмия и селена. Пары кадмия дают интенсивную непрерывную генерацию с длинами волн 1 = 441 нм и Я2=325 нм. Пары селена дают генерацию по крайней мере на 19 длинах волн, перекрывающую большую часть видимого спектра. [c.291]

Если тело обладает непрерывным спектром излучения, а кривые зависимости интенсивности излучения от длины волны реального и абсолютно черного тел подобны, то такое тело называют серым. Для серых тел степени черноты и коэффициенты поглощения неизменны во всем спектре излучения е, = г и =А. [c.409]

Тормозное излучение с непрерывным спектром возникает в результате постепенного торможения по толщине материала анода электронов разных энергий, излучаемых катодом. С увеличением анодного напряжения длина волны уменьшается, что приводит к повышению максимальной энергии непрерывного спектра и изменению спектрального состава. При изменении тока катода трубки состав спектра не меняется, а меняется интенсивность излучения, которая пропорциональна изменению тока. [c.12]

Под акустическим шумом обычно понимают мешающее или беспокоящее человека беспорядочное сочетание звуков, различающееся по интенсивности, спектру частот и временным характеристикам. По характеру спектра в соответствии с ГОСТ 12.1.003—76 различают следующие шумы широкополосные с непрерывным спектром шириной более одной октавы тональные, в спектре которых имеются слышимые дискретные тона. [c.375]

Если тело обладает непрерывным спектром излучения, а кривая распределения интенсивности в зависимости от длины волны подобна кривой 7 , о абсолютно черного тела, то излучение такого тела, в отличие от излучения абсолютно черного тела, называют серым. [c.50]

Вибрации высокой частоты. В отличие от других видов переменных нагрузок, действующих на самолет, акустические нагрузки обладают очень широкими спектрами частот от единиц герц до десятков килогерц и беспорядочным (случайным) изменением во времени и пространстве. Под действием таких нагрузок в тонкостенных элементах конструкции самолета, например в обшивке, возбуждаются интенсивные вибрации высокой частоты. По величине они близки к собственным частотам изгибных колебаний участков обшивки (панелей), заключенных между подкрепляющими элементами (стрингерами, нервюрами, шпангоутами). Совпадение частот акустической нагрузки, имеющей непрерывный спектр, с собственными частотами панелей дает множество местных резонансов в конструкции, а в отдельно взятой панели возможны резонансные колебания не с одной, а одновременно с несколькими собственными формами колебаний. [c.91]

Спектр, даваемый призмой, менее удобен, чем нормальный спектр дифракционной решетки, так как его фиолетовая часть растянута значительно сильнее красной (рис. 16—18 и табл. 14 гл. П). Дисперсия в призматическом спектре меняется обратно пропорционально X, . Поэтому при исследовании распределения интенсивности в непрерывных спектрах следует всегда вносить поправку на зависимость дисперсии от длины волны. Чтобы получить спектр приближающимся к нормальному, необходимо все ординаты интенсивностей призменного спектра разделить на Р. [c.40]

Геометрическое место этих изображений в фокальной плоскости камерного объектива и составляет спектр исследуемого излучения. Число изображений определяется числом монохроматических составляющих в спектре источника, а их интенсивность — спектральной яркостью излучения в каждой длине волны и параметром спектрального прибора — его светосилой. При источнике сплошного спектра изображения в отдельных длинах волн накладываются друг на друга и образуют в фокальной плоскости непрерывный спектр. [c.18]

В связи с те.м что в ИК-спектроскопии используются главным образом спектры поглощения, необходим источник ИК-излучения с непрерывным спектром. Для этих целей наиболее удобны нагретые твердые тела с температурой 1200°С и выше. Распределение интенсивности в спектре испускания таких тел приближается к излучению абсолютно черного тела (рис. П.20). [c.158]

Таким образом, результат аналогичен позитронному излучению в том смысле, что (Z) - (Z—1) и испускается нейтрино (р + е- п) + V. Однако имеются два существенных различия. Излучение позитронов сопровождается непрерывным спектром нейтрино, в то время как захват электрона дает линейчатый спектр нейтрино. Эти нейтрино также были предметом интенсивного исследования, но никогда не были обнаружены непосредственно. Однако наблюдалась ожидаемая отдача остаточного ядра, сопровождающая излучение v при захвате электрона. Поскольку электронный захват удаляет внутренний атомный электрон, то за этим процессом следует излучение характеристических рентгеновских лучей [c.29]

Для нахождения температуры пламени по (5.32) нужно измерить интенсивность линии при просвечивании /пл+спл, интенсивность линии непосредственно-от пламени /дп, интенсивность непрерывного спектра /спл при той же длине волны или в непосредственной близости от нее и, кроме того, знать яркостную-температуру Гспл источника сплошного спектра. Обобщенный метод обращения-спектральных линий позволяет определять температуру пламени, превосходящую яркостную температуру имеющегося источника сплошного спектра. Он применим и для коптящих пламен, излучающих сплошной спектр. При ширине линии, меньшей спектральной ширины щели, величина ЬХ1АХ< . Если ширина линии превышает спектральную ширину щели, линию можно рассматривать как часть сплошного спектра, из которого входная щель вырезает участок, равный спектральной ширине щели. В этом случае ЬХ=АХ и 6Х/ДХ=1. [c.255]

II цветовой звезды О — В — голубые, А — F — бельк , i — желтые, К — оранжевые, М, R, N, S — красные. Темп-ра поверхности звезд вдоль последовательности меняется от 30 000°(0) до 3 000° (М) у горячих голубых и белых звезд максимум интенсивности непрерывного спектра находится в ультрафиолетовой части снектра. Показатели цвета звезд в зависимости от спектр, класса и темп-ры приведены в табл. 2 ст. Звезды. [c.8]

Непрерывное или тормозное рентгеновское излучение возникает при торможении заряженных частиц в результате их взаимодействия с полем атомов вещества. При торможении заряженной частицы с начальной скоростью Vo возникает излучение с граничной частотой Vq = mv iHh == eYjh, где V — приложенная разность потенциалов. Максимум интенсивности непрерывного спектра Р. л. лежит нри Я = [c.424]

Значения длин волн в ненрерывном спектре Р. л. определяются только скоростью тормозящейся заряженной частицы и ее массой, но не зависят от атомного номера Z вещества, на к-ром происходит торможение (от Z зависит только интегральная интенсивность непрерывного спектра). [c.424]

Поскольку 2 может принимать любое значение, меньшее Е,, то непрерывный спектр со стороны длинных волн ограничен лишь поглощением длинноволнового излучения в материале окна трубки и в воздухе. Максимальной интенсивности в сплошном спектре соответствует длина волны спектра X=l,5Xmin. [c.959]

Способ Лауэ. Монокристалл облучается рентгеновским излучением с непрерывным спектром. Каждая из систем параллельных поверхностей, проведенных через узлы монокристалла, отражает в соответствующем направлении определенную длину волны. Интенсивность отраженного луча будет заметной лишь в том случае, когда атомы в отражающих плоскостях расположены достаточно плотно. Поэтому практически будет наблюдаться отражение лишь от небольшого числа систем плоскостей. Если на пути лучей, отраженных от различных систем плоскостей, поставить фотопластинку, то на ней получается система пятен - лау-эграмма (рис. 28). Зная геометрию опыта, можно установить соотношение между лауэграммой, -Структурой кристалла и длинами волн. [c.51]

В газоразрядных источниках (ГИ) высокого и низкого давления используется эффект свечения газов при электрическом разряде. Для них характерна высокая яркость (10 —10 кд/м ), способность работать в модулированном и непрерывном режимах, причем модуляция осуществляется по цепи питания лампы. Индикатрисса излучения ГИ близка к сферической, размеры излучаемой области 0,1—1,0 мм. Спектр излучения ГИ обычно линейчатый или смешанный (отдельные интенсивные линии на фоне непрерывного спектра). Спектр ксеноновых ламп близок к солнечному. ГИ находят применение в стробоскопических осветителях, при люминесцентном контроле и в качестве мощных источников ИК- и УФ-излучения для длин волн 0,25—2 мкм. [c.99]

Большинство твердых и жидких тел имеет сплошной (непрерывный) спектр излучения, т. е. излучают энергию всех длин волн от О до оо. К твердым телам, имеющим непрерывный спектр излучения, относятся непроводники и полупроводники электричества, металлы С окисленной шероховатой поверхностью. Металлы с полированной поверхностью, газы и пары характеризуются селективным (прерывистым) спектром излучения. Интенсивность излучения зависит от природы тела, его температуры, длины волны, состояния поверхности, а для газов — еще от толщины слоя и давления. Твердые и жидкие тела имеют значительные поглощательную и излучательную способности. Вследствие этсго в процессах лучистого теплообмена участвуют лишь тонкие поверхностные слои для непроводников тепла они составляют около 1 мм для проводников тепла — 1 мкм. Поэтому в этих случаях тепловое излучение приближенно мо) но рассматривать как поверхностное явление. Полупрозрачные тела (плавленый кварц, стекло, оптическая керамика и др., газы и пары) характеризуются объемным характером излучения, в котором участвуют все частицы объема вещества. Излучение всех тел зависит от температуры. С увеличением температуры тела его энергия излучения увеличивается, так как увеличивается внутренняя энергия тела. При этом изменяется не только абсолютная величина этой энергии, но и спектральный состав. При увеличении температуры повышается интенсивность коротковолнового излучения и уменьшается интенсивность длинноволнового излучения. В процессах излучения зависимость от температуры значительно большая, чем в процессах теплопроводности и конвекции. Вследствие этого при высоких температурах основным видом переноса может быть тепловое излучение. [c.362]

На непрерывный спектр звезды в области его максимума накладываются скачки (резкие изменения интенсивности с частотой рис. 1), возникающие на границах спектральных серий наиб, обильных атомов. Основными являются балъмеровский скачок (ок. 3650 А) и лаймановский скачок (ок. 912 А). Поскольку в фотосфере градиент темп-ры направлен внутрь звезды, наблюдаемое излучение оказывается слабее в тех областях, где ниже прозрачность фотосферы (в областях спектра, где 3. а. наиболее прозрачна, видно излучение, испускаемое более глубокими и горячими слоями). Этим определяется характер скачков, а также тот факт, что спектральные линии обычно видны в поглощении. Градиент темп-ры в 3. а. приводит также к явлению потемнения к краю диска звезды, изучаемому по покрытию диска одной звезды другой звездой в затменных двойных системах. [c.62]

КРИВАЯ РОСТА — завпсимость интенсивности спектральной линии поглощения от числа атомов, участвующих в её образовании. Применяется для определения физ. условий и содержания хим. элементов в атмосферах звёзд, а также для определении сил осцилляторов. В качестве параметра, характеризующего иптенсив-ность линии, используется эквивалентная ширина спектральной линии (полная энергия излучения поглощённая в линии, выражаемая шириной соседнего участка непрерывного спектра, в к-ром [c.490]

Физические процессы в М. г. Условия в М. г. далеки от термодинамич. равновесия. Поэтому анализ условий в М, г, проводится на основе ур-ний статистич. баланса, учитывающих элементарные процессы, определяющие населённости уровней энергии атомов, ионов, молекул, их ионизацию и рекомбинацию, а также образование и разрушение молекул, нагрев и охлаждение среды. Обычно в М. г. с хорошей точностью устанавливается Максвелла распределение по скоростям — в ударных волнах отдельно для электронов и ионов, в др. случаях — общее для всех частиц, что позволяет говорить о темп-ре М. г. Отклонения населённостей уровней от Больцмана распределения обычно очень велики. Особенно ярко они проявляются в космич. мазерах. Населённость уровней, определяющая интенсивность спектральных линий и непрерывного спектра, формируется под влиянием столкаовительных и радиа-тивных процессов и нередко рекомбинац. заселением уровней. [c.86]

СПЕКТРАЛЬНЫЕ КЛАССЫ — характеристики звёзд, определяемые по особенностям их спектров. Различия в спектрах звёзд обусловлены различиями хим. состава и физ. условий в звёздных атмосферах. Для большинства звёзд в видимой области характерен непрерывный спектр, на к-рын накладываются линии поглощения, а в нек-рых случаях и эмиссионные линии. Спектральная классификация носит э.мпирич. характер и сводится со существу к расположению спектров звёзд в последовательности, вдоль к-рых спектральные линии одних хим. элементов и соединений усиливаются, а другие ослабевают. Эти последовательности в осн. отражают зависимость спектров от аф< евтивкой температуры звёзд. Сходные спектры объединяются в С. к., внутри к-рых, в свою очередь, выделяются подклассы. Спектральная классификация основывается на общих характеристиках спектра и на определении отношенш интенсивностей фиксированных спектральных линий. Критерии классификации могут изменяться в зависимости от области спектра и разрешения спектров. [c.610]

Источники У, и. Излучение накалённых до темп-р 3000 к твёрдых тел содержит заметную долю У. и. непрерывного спектра, интенсивность к-рого растёт с увеличением темп-ры. Более мощный источник У. и.— газоразрядная и высокотемпературная плазма. Для разл. применений У. и. используют ртутные, ксеноновые и др. газоразрядные лампы, окна к-рых (либо целиком колбы) изготовляют из прозрачных для У. и. материалов (чаще из кварца). Интенсивное У. и. непрерывного спектра испускают электроны в ускорителе (см. Синхротронное излучение). Для УФ-области существуют лазеры (найм, длину волны испускает лазер на переходах в никелеподобном ионе Я = 4,318 нм). [c.221]

Говоря о проблеме перестройки частоты технологических лазеров для селективной технологии, необходимо остановиться на еще одной, уникальной по своим свойствам лазерной системе — лазере на свободных электронах. В этих лазерах когерентное излучение возникает при прохождении пучка быстрых электронов через онду-лятор — систему с постоянным во времени и периодически изменяющимся в пространстве магнитным полем. В отличие от всех остальных лазеров, являющихся принципиально квантовыми системами, лазер на свободных электронах допускает классическое рассмотрение и, как следствие, принципиальную возможность непрерывности спектра возможных частот генерации. Длина волны излучения лазера на свободных электронах определяется характерным размером, на котором происходит изменение магнитного поля ондулятора Л( соЛ), и энергией электронов U k со U ) и при параметрах существующих сегодня электронных ускорителей соответствует ИК- и видимому диапазону спектра. Это обстоятельство, а также принципиальная возможность получения мощных электронных пучков делают лазер на сво дных электронах весьма привлекательным инструментом для проведения технологических процессов, требующих одновременно селективности и высокой интенсивности излучения. [c.184]

Наибольшая производительность масс-спектрометри-ческой лаборатории достигается при круглосуточной работе приборов. Это объясняется тем, что в режиме длительной непрерывной откачки прибора все его части, находящиеся под высоким вакуумом, хорошо обез-галсиваются, вакуум постепенно улучшается, в результате снижается интенсивность линий спектра остаточных газов. Работа на масс-спектрометре в одну смену мало производительна, так как на полный цикл подготовки прибора затрачивается не менее четырех часов, т. е. более половины рабочей смены. Подготовка прибора к работе за более короткое время приводит к быстрому загрязнению ионного источника и увеличению погрешности измерений. Длительная непрерывная откачка масс-спектрометра, т. е. постоянное поддержание высокого вакуума в анализаторе, — это наилучшее условие для скорости и надежных и точных результатов измерений. [c.196]

При исследовании линейчатых спектров фотографическим методом часто на фотографнп спектра вместе со спектральными линиями присутствует п непрерывный спектр. Если ннтенсивпость непрерывного спектра соизмерима с интенсивностью линий, то точность измерения относительной интенсивности спектральных линий уменьшается. Но поскольку зависимость освещенности линейчатого [c.67]

II непрерывного спектра от параметров спектрального прибора различна, то измененнем некоторых нз них можно изменять относительную интенсивность линий на фоне непрерывного спектра. Пз формул (1.62) н (1.78) для и Е легко найтп. что [c.67]

Рассмотренные переходы (см. рис. 1.15) называются однофотонными (или одноквантоБыми), так как в каждом из них принимает участие только один квант света. Каждому переходу между двумя состояниями соответсгв -ст определенный испущенный или поглощенный квант энергии. Следует заметить, что вынужденные переходы относятся к однофотонным. Поглощенные кванты определяются по тому, насколько уменьшается интенсивность падающего на вещество излучения, представляющего последовательность квантов с мало отличающейся энергией (непрерывный спектр). Совокупность такнх квантов, прошедших через спектральный прибор, разлагающий электромагнитное излучение по длинам волн, образует спектральную линию поглощения (рис. 1.16). Ее ширина (разность волновых чисел на высоте 1/2 интенсивности) зависит от ширины энергетических состояний (см. 7), теплового движения молекул (эффект Доиплера), столкновений молекул, напряженности электрических и магнитных полей н т. д. При увеличении температуры и давления ширина линий растет. Минимальная ширина спектральной линии, связанная с шириной энергетических состояний, называется естественной шириной (пунктирный контур на рис. 1.16) и составляет величину порядка Дл=10 А. [c.43]

Колеблющийся электрон является источником излучения, причем энергия ему передается, падающей волной. Следовательн ), происходит поглощение энергии упругосвязанным электроном. Интенсивность поглощения пропорциональна квадрату амплитуды (9.36) колебаний электрона, т. е. XX. Поэтому если на упругосвязанные электроны падает излучение с непрерывным спектром частот, то возникает линия поглощения, форма которой задается выражением [c.67]

Смотреть страницы где упоминается термин Интенсивность непрерывных спектров : [c.254] [c.646] [c.461] [c.87] [c.132] [c.139] [c.337] [c.61] [c.63] [c.485] [c.619] [c.377] [c.533] [c.369] [c.416] [c.103] [c.280] [c.355] [c.74] [c.154]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...