Бета-распад

Гамма-излучение, сопровождающее бета-распад, как и в случае альфа-распада, обладает дискретным энергетическим спектром. [c.322]

G. Какое ядро образуется в результате электронного бета-распада изотопа водорода iH [c.346]

Слабое взаимодействие обусловливает силы, действующие между легкими частицами (лептонами электронами, нейтрино и мюонами) и между лептонами и более тяжелыми частицами. Слабое взаимодействие, проявляющееся при бета-распаде радиоактивных ядер, имеет очень малую дальность. Слабое взаимодействие не способно создавать устойчивые состояния вещества в том смысле, в каком сила тяготения поддерживает существование Солнечной системы. [c.440]

Энергетическая неустойчивость ядер, сопровождающаяся изменением электрического заряда ядра без изменения его массового числа, связана с превращением в ядре протона в нейтрон (р -> п + - - е + V) или нейтрона в протон (п р + Н- v). При этих превращениях рождаются и выбрасываются во вне электрон е и антинейтрино (v) или позитрон е ) и нейтрино (v). Этот вид неустойчивости проявляется как бета-распад. К бета-распаду относятся Р -распад (электронная радиоактивность), -распад (позитронная радиоактивность) и электронный захват с /С или L электронных оболочек атома. [c.99]

Барьер кулоновский 87—88, 132, 228 Бета-распад 100, 101, 334—-342 [c.392]

Бета-распад (3-распад)—самопроизвольные (спонтанные) превращения нейтрона и в протон р и протона в нейтрон внутри атомного ядра (а также превращение в протон свободного нейтрона), сопровождающиеся испусканием электрона е , позитрона е й электронных антинейтрино или нейтрино v . [c.221]

Известны два вида бета-распада [c.221]

Энергия бета-распада — сумма максимальной энергии бета-частиц и энергии отдачи образовавшегося атома в системе отсчета, в которой излучающее ядро до его распада находится в состоянии покоя. [c.239]

Бета-излучение (нрк. бета-лучи) — электронное излучение, возникающее при бета-распаде ядер или нестабильных частиц. [c.242]

Электромагнитное гам-ма-излучение образуется при распаде ядер радиоактивных элементов (изотопов) вследствие естественного радиоактивного распада. При этом кроме электромагнитного гамма - излучения существует еще несколько типов излу-при самопроизвольном распаде неустойчивых ядер изотопов альфа-распад (ядра испускают а-частицы) и бета-распад (ядра испускают р-частицы — электроны или позитроны, обладающие энергиями от нулевого до некоторого, характерного для данного изотопа значения). Наибольшую энергию при распаде ядер изотопов имеет электромагнитное гамма-излучение, которое и используется при контроле качества. [c.148]

Энергия гамма-излучения от продуктов деления 6 Кинетическая энергия нейтрино в результате бета-распада. .............. И [c.163]

Прежде всего следует различать корпускулярное излучение, состоящее из частиц с массой, отличной от нуля, и фотонное или электромагнитное излучение, состоящее из не имеющих массы фотонов, Корпускулярные излучения могут состоять как из заряженных частиц, так и из частиц с нулевым зарядом. Некоторые виды корпускулярных излучений существуют в природе. Альфа-излучение представляет собой поток ядер гелия, испускаемых при ядерных превращениях изотопов тяжелых элементов, располол<енных в периодической системе после свинца. Бета-излучение представляет собой поток электронов или позитронов, испускаемых при бета-распаде ядер различных элементов периодической системы или нестабильных частиц. Свойства некоторых частиц приводятся в табл. 14.1. [c.332]

Рис. 14,12. Бета-распад "Со и последующее гамма-излучение дочернего нуклида "Ni

Ядро с избыточным содержанием нейтронов достигает устойчивого состояния вследствие излучения лишних нейтронов или при превращении некоторых из них в протоны. Последний процесс и является причиной бета-распада, уже упоминавшегося ранее в связи с описанием естественной радиоактивности. Хотя бета-частицы (электроны) не могут существовать внутри ядра среди положительно заряженных протонов, нейтрон может излучить электрон и при этом превратиться в протон затем электрон немедленно покидает ядро в виде бета-частицы, а протон остается в ядре. Кроме того, наряду с электроном из нейтрона (а затем и из ядра) вылетает также и другая частица, называемая нейтрино . Поскольку она не имеет ни массы покоя, ни электрического заряда, ее очень трудно обнаружить при помощи обычных приборов, но существование нейтрино в природе полностью сейчас подтверждено благодаря его ядер-ным и магнитным взаимодействиям. [c.54]

Мы не будем приводить здесь все схемы радиоактивного распада, которые возникают при делении ядра урана, поскольку благодаря множеству различных модификаций процесса расщепления количество вариантов распада достигает 60. Типичным же примером бета-распада ксенона-140 (осколка-ядра от деления урана) является цепь [c.55]

Из этой схемы следует, что ядро изотопа ксенона с массовым числом 140 подвергается бета-распаду с периодом полураспада 16 с, превращаясь в ядро цезия с таким же массовым числом последнее, в свою очередь, также подвергается бета-распаду (с периодом полураспада 66 с), превращаясь последовательно в барий-140 (период полураспада 12,8 сут), лантан-140 (период полураспада 40 ч) и церий-140, ядро которого является устойчивым. На первый взгляд может показаться странным, что периоды полураспада этих ядер так резко отличаются. Дело в том, что хотя период полураспада свободного (не связанного в ядре) нейтрона длится около 10 мин, однако сложные взаимодействия с соседними нуклонами внутри ядра могут как ускорять, так и замедлять данный процесс. [c.55]

Реже случается еще один вид бета-распада, при котором образуется позитрон (или антиэлектрон ). Об этом процессе будет кратко рассказано в седьмой главе. [c.55]

Обычно ядро-осколок, образующееся в начале деления ядра, не только обладает избытком нейтронов, но и оказывается сильно деформированным. Его потенциальная энергия, вызванная этой деформацией, позволяет ядру стряхнуть один или больше нейтронов (это и есть мгновенные нейтроны) за время 10- с, то есть за время, в течение которого собственно и происходит расщепление ядра. Например, ядро ксенона-140, возглавляющее приведенную выше цепочку бета-распада, может само образоваться из осколка (ядра ксенона-141) [c.55]

Однако иногда случается, что новое ядро, получившееся в результате бета-распада, находится в достаточно возбужденном состоянии, чтобы излучить еще один нейтрон. Такая ситуация может возникнуть, например, когда превращение нейтрона в протон, которое сопровождает бета-распад, приводит к значительной перегруппировке нуклонов по различным оболочкам и к сопутствующему большому изменению энергии связи всего ядра. Нейтроны, излученные таким образом после бета-распада, называются запаздывающими, так как они могут излучаться через несколько секунд или даже минут после первоначального расщепления. Хотя, как уже указывалось ранее, запаздывающие нейтроны составляют менее одного процента от общего числа нейтронов, образующихся в процессе деления ядра, тем не менее при расчете ядерного реактора это явление необходимо обязательно учитывать. Представьте себе, мы решили им пренебречь и сконструировали ядерный реактор для критической массы, учитывая лишь мгновенные нейтроны. В таком реакторе запаздывающие нейтроны, накапливаясь, могли бы нарушить баланс, что вскоре привело бы к неуправляемой цепной реакции. [c.56]

На рис. 30 схематически изображен один из быстрых реакторов. В первых из них в качестве ядерного топлива применялся природный уран, сильно обогащенный ураном-235. Однако для этих же целей можно с успехом использовать плутоний, который образуется из урана-238 по схеме, напоминающей одну из цепей бета-распада, описанных ранее (см. стр. 56). Правда, в данном случае мы имеем дело с трансурановым элементом, атомное число которого (см. сноску 7 на стр. 23) превышает атомное число урана (92) и как все подобные элементы практически не встречается в природе. Более подробным обсуждением свойств трансурановых элементов мы займемся в девятой главе, здесь же рассмотрим лишь два из них — [c.86]

Бета-распад. Явление электронного бета-распада представляет собой самсдроизвольное прев-рагцение атомного ядра путем испускания электрона. В основе этого явления лежит способность протонов и нейтронов к взаимным превращениям. Масса свободного нейтрона больше массы свободных протона и электрона, вместе взятых, — следовательно, запас полной энергии нейтрона больше запаса энергии протона и электрона. Поэтому нейтрон может самопроизвольно превращаться в протон р с испусканием электрона и антинойтрипо v [c.322]

Позитро1шый бета-распад (Р" -распад) р-> + + e +v , при котором образуется ядро с Z на единицу меньше, чем у исходного ядра, например [c.222]

Радиоактивность—способность некоторых атомных ядер самопроизвольно (спонтанно), превращаться в дру-Rie ядра с испусканием частиц. К радзюактивпык превращениям относятся альфа-распад, все виды бета- распада, спонтанное деление ядер. Атомы радиоактив-1Ш1Х элементов называют радионуклидами. [c.228]

Распад ядер с испусканием электронов и гюзитронов называется бета-распадом. [c.232]

Для излучателей положительн).1х электронов энергия, затраченная на образование электронной пары, должна быть прибавлена к энергии бета-распада. Энергия бета-распада на основной уровень (2(1,0 включает также энергию возможного гамма-излучения. [c.239]

Бета-распад — процесс не внутриядерный, а внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Это видно уже из того, что Р-активным является свободный нейтрон, распадающийся на протон, электрон и антинейтрино, [c.231]

Р-распад, каждый акт которого превращает нейтрон в протон. И действительно, осколки деления являются интенсивнейшими Р-излучателями. Бета-распады часто сопровождаются -перехо-дами. Кроме того, около десяти у-квантов испускается во время самого акта деления. Поэтому ядерные реакторы являются мощными источниками р- и у-излучений. Во-вторых, перегруженность нейтронами может быть столь сильной, что во время деления или сразу же после него (обычно не позднее, чем через 5-10 с) испускаются нейтроны. Например, при каждом акте деления изотопа урана 82 - вылетает в среднем 2,5 нейтрона с энергиями от нуля до нескольких МэВ. Этот процесс приводит к размножению нейтронов. Существование процесса размножения делает возможным осуществление цепной реакции деления (см. гл. XI, 2). Небольшое количество нейтронов вылетает не в момент акта деления, а несколько позже. Эти нейтроны называются запаздывающими. Время запаздывания может доходить до нескольких минут. Происхождение запаздывающих нейтронов таково после одного или нескольких последовательных (3-распадов (на которые и уходит время запаздывания) ядро становится нестабильным по отношению к вылету нейтрона. Такое ядро мгновенно, т. е. за время порядка времени пролета, испускает нейтрон, Наличие запаздывающих нейтронов, несмотря на их ничтожное количество, важно для стабильности работы ядерных реакторов (см. гл. XI, 3). [c.542]

R Ta-распад Sr приводит к образованию кото-свою очередь, подвергаясь бета-распаду (рис. У), превращается в стабильный ° Zr. Указанные на схеме значения энергии бета-излучения Sr и У соот- [c.345]

Схема распада "Со иоказаиа на рис. 14,12. Наиболее вероятное преврашение — бета-распад с образованием нуклида Ni в возбужденном состоянии с энергией 2,50 МэВ. Это состояние претерпевает распад с последовательным испусканием гамма-фотонов с энергиями 1,17 и 1,33 МэВ. Каждая такая пара фотонов в среднем выделит в тканях человеческого тела энергию в количестве [c.348]

При бета-распаде часть излучения, падающая на вещество, поглощается им, а другая часть, отрах аясь, рассеивается (рис. 20). Поток отраженного бета-излучения 1обр сначала растет с увеличением толщины слоя вещества, от которого отражается, а затем остается без изменения. Наибольший слой вещества, при [c.25]

Физика. Справочные материалы (1991) -- [ c.332 ]

Основы ядерной физики (1969) -- [ c.100 , c.101 , c.334 , c.342 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы Книга1 (2000) -- [ c.255 , c.259 ]

Ядра, частицы, ядерные реакторы (1989) -- [ c.157 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.474 , c.475 , c.482 , c.483 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...