Лампы вольфрамовые

Перед установкой ламп мощностью свыше 2 кВт в их колбы через штенгель засыпается вольфрамовый порошок в количестве от 30 до 150 г в зависимости от типа лампы. Вольфрамовый порошок вводится внутрь лампы с целью механического снятия со стекла распыленного во время горения лампы вольфрама с внутренней поверхности колбы ламп. [c.411]

Две электрические лампы, мощность которых 100 и 300 Вт, рассчитаны на одно и то же напряжение. У какой из ламп вольфрамовая нить толще и короче [c.175]

Рис. 165. Пропускание чистой водой потока излучения различных ламп /—вольфрамовая лампа при 3000 К 2—лампа для сушки при 2500° К угольная лампа при 2000° К —сопротивление при 1000° К

Схема включения цезиевой лампы приведена на рпс. 201. Перед зажиганием лампы вольфрамовые электроды вначале паь-аля-ются током от обмотки трансформатора Т (6 а 2,. 5 й) в точение [c.261]

Между объективом и пирометрической лампой помещен поглощающий светофильтр (затемненное стекло) 10, укрепленный на поворотной головке 11, при помощи которой он может быть поставлен перед лампой или отведен в сторону. Светофильтр служит для увеличения конечного предела показаний пирометра, так как он ослабляет видимую яркость излучателя в несколько раз при неизменной яркости нити лампы. Вольфрамовую нить пирометрической лампы [c.197]

В гл. 1 отмечалось, что визуальными измерениями температуры пользовались уже в конце 19-го столетия. Такой способ измерения был введен в МТШ-27. Уже с самого начала стало ясно, что пирометр монохроматического излучения представляет собой удобный, высоко воспроизводимый и точный прибор измерения температуры. Доступность ламп с угольной, а позднее с вольфрамовой нитью привела к созданию пирометра с исчезающей нитью. Хотя характеристики ламп с вольфрамовой нитью во многих отношениях были существенно лучше характеристик угольных ламп, последние продолжали использоваться в пирометрах с исчезающей нитью для измерения низких, до 650 °С температур вплоть до 1940 г. Преимущество угольной нити в этом случае связано с ее большой излучательной способностью, а следовательно, и хорошими цветовыми характеристиками, когда она рассматривается без цветного фильтра на фоне изображения черного тела. [c.310]

Параллельно с развитием пирометров с исчезающей нитью шло усовершенствование вольфрамовых ленточных ламп, предназначенных для поддержания и распространения оптической температурной шкалы. Эти лампы совершенствовались непрерывно, и сейчас они используются в поверочных лабораториях совместно с образцовыми фотоэлектрическими пирометрами. Международные сличения температурных шкал выполняются путем кругового обмена такими лампами между национальными термометрическими лабораториями. В настоящее время согласованность между радиационными температурными шкалами в области от 1000 до 1700 °С, установленными основными национальными термометрическими лабораториями, характеризуется погрешностью 0,1 °С. [c.311]

Ленточная вольфрамовая лампа как воспроизводимый источник для оптического пирометра [c.349]

Градуированное черное тело переменной температуры не слишком удобно в качестве средства передачи температурной шкалы, однако большинство его функций столь же хорошо выполняет тщательно сконструированная вольфрамовая ленточная лампа. Излучение, испущенное в данном направлении при данной длине волны малой определенной областью на ленте, может быть градуировано в значениях электрического тока через лампу. Соотношение ток — температура может быть сделано хорошо воспроизводимым для широкой области температур. От 700 до 1700 °С используются вакуумные лампы, а от 1500 до 2700 °С — газонаполненные. [c.350]

На рис. 7.18 показана величина (Т—Гд) для вольфрама как функция Т при двух длинах волн, 660 и 1000 нм. Недостаток вольфрамовой ленточной лампы, который очевиден из [c.350]

Прежде чем перейти к устройству и характеристикам ленточных вольфрамовых ламп, рассмотрим кратко некоторые наиболее важные физические процессы, которые имеют место на поверхности нагретой вольфрамовой ленты и внутри ее. Представление об этих процессах полезно для понимания не только поведения ленточных вольфрамовых ламп, но и различных процедур, необходимых при изготовлении стабильных ламп. Обсуждение будет проведено на примере конструкции лампы, приведенной на рис. 7.19. [c.352]

Для того чтобы лента вела себя как стабильный и воспроизводимый источник теплового излучения, вольфрам внутри и на поверхности должен быть близок к структурному равновесию. Рассмотрим основные процессы, которые происходят при длительном нагревании вольфрамовой ленты, помещенной в стеклянную оболочку, которая соединена с откачивающей системой [72]. Такими процессами являются обезгаживание и потеря вольфрама на испарение, рекристаллизация, образование канавок между зернами, изменение зернистости поверхности. Кроме того, для оценки поведения лампы в целом необхо- [c.352]

Конструкция и характеристики вольфрамовых ленточных ламп [c.358]

На рис. 7.19 показана конструкция вольфрамовой ленточной лампы, которая оказалась наиболее удачной. При обсуждении воспроизводимости вольфрамовых ленточных ламп, используемых в качестве эталонов яркости, необходимо принимать во внимание следующие факторы [c.358]

Нйя й поэтому МОЖНО ввести поправку [43]. Долговременный дрейф яркостных температур ниже 1500 °С незначителен, но он возрастает примерно до 0,02 °С за 100 ч при 1600 °С, 0,08 °С при 1700 °С и 0,15°С при 1770 °С. Эти величины типичны для вольфрамовых ленточных ламп, так что температура выражается как функция только величины постоянного тока. Это вполне адекватный метод. Он устраняет трудности проведения точных измерений напряжения на вводах при наличии температурных градиентов. Для конструкции лампы, показанной на рис. 7.19, соотношение ток/температура может быть выражено полиномом четвертой степени для вакуумных ламп в области от 1064 до 1700 °С, а для газонаполненных ламп — в области от 1300 до 2200 °С. Для ламп конкретной конструкции коэффициенты полиномов варьируются слабо, что обеспечивает удобный контроль в процессе градуировки [1,26]. [c.359]

Рис. 7.23. а — изменения спектральной яркостной температуры вдоль вольфрамовой ленты лампы, показанной на рис. 7.19, при 770 и 1064 С. б — то же поперек ширины ленты [43]. [c.360]

Рис. 7.28. Вольфрамовый излучатель лампы типа черное тело. а — смонтированная трубка б — вид вдоль трубки в — способ крепления концов вводов. 1 — связка тонких вольфрамовых проволок 2 — танталовая диафрагма диаметром 1 мм 3—-вольфрам толщиной 0,025 мм 4 — стыки плотно прижимаются в указанных местах 5 — вольфрам толщиной 0,04 мм.

Рис. 7.30а. Схема оптического пирометра НБЭ с исчезающей нитью. А — линза объектива В — апертурная диафрагма (А на рис. 7.306) С — нейтральный фильтр О — пирометрическая лампа с вольфрамовой нитью Е — красное стекло Е — линза окуляра О — выходная диафрагма (С на рис. 7.306) [49].

Существуют два вида градуировки оптического пирометра с исчезающей нитью. Первый — прямой, состоящий в простой градуировке тока пирометрической лампы при наблюдении либо черного тела с известной температурой, либо чаще вольфрамовой ленточной лампы, градуированной для всей области пирометра. Шкала для наиболее низкого диапазона без фильтра должна быть детально проверена в достаточно большом числе точек для получения надежной градуировочной кривой интерполяцией между точками. Для более высокотемпературных диапазонов форма градуировочной кривой будет примерно той же, но коэффициент К нейтральных фильтров должен быть подтвержден. Коэффициент К определяется с помощью уравнения (7.66), которое дает [c.368]

Если вместо черного тела при температуре Т используется вольфрамовая ленточная лампа, можно записать уравнение (7.82) следующим образом [c.369]

Рис. 7.31. Поправки на изменение длины волны при градуировке вольфрамовых ленточных ламп [26].

Примеры более современных фотоэлектрических пирометров, освобожденных от внутренней образцовой лампы, показаны на рис. 7.32, а, б [44, 70]. Для сравнения двух внешних источников, например черного тела в точке золота и ленточной вольфрамовой лампы, используется свойственная фотоумножителю стабильность. Отношения яркостей в этих пирометрах измеряются либо посредством секторных дисков и прямых отношений счета фотонов [21] или фототоков, либо посредством удвоения яркости. [c.373]

Рис. 7.32а. Фотоэлектрический пирометр с преломляющей оптической системой [44]. / — источник 2 2 — диафрагма 3 — галогенная вольфрамовая лампа 4 — полевая диафрагма 5 —линза 6 — коллимированный источник 7—поглощающие фильтры 8 — интерференционные фильтры 9 — фотоумножитель 10 — карусель // — поглощающий фильтр 12 — ограничивающая диафрагма 13 — затвор 14 — прицельный телескоп 15 — линза объектива 16 — источник 1.

Комбинацию этих двух эффектов называют просто эффектом размера источника , а его величина при поочередном наблюдении черного тела в печи и ленточной вольфрамовой лампы в нормальных условиях достигает значений в несколько десятых долей процента. Это показано на рис. 7.36. Величину компонента, обусловленного дифракцией, нетрудно вычислить [13]. На рис. 7.36 он показан штриховой линией. При сравнении вольфрамовой ленты шириной 2 мм, но очень длинной, с черным телом в печи эффект размера источника будет достигать примерно 0,2%. При сравнении двух черных тел эффект размера источника будет зависеть от различия в распределении яркостей в двух печах. Как и во всех процессах дифракции и рассеяния, эффект возрастает очень быстро при малых углах и очень медленно спадает при больших углах, как ясно из рис. 7.36. [c.379]

С эффектом размера источника тесно связаны вариации освещенности полевой диафрагмы, обусловленные либо изменением пропускания или отражения элементов объектива, либо изменением размера отверстия диафрагмы, возникающим в результате нагревания под действием излучения от печи. Эффект этого происхождения максимален, когда на внешней поверхности элементов объектива остаются органические пленки. Это уже упоминалось [61] в связи с проблемой стабильности пропускания окон вольфрамовых ленточных ламп. Если используется [c.380]

Вольфрамовая ленточная лампа 349, 358, 368 [c.444]

Никакой другой источник света не имеет сходного распределения энергии по спектру. Так, например, электрический разряд в газах или свечение под действием химических реакций имеет спектры, существенно отличные от свечения черного тела. Распределение энергии по спектру раскаленных тел также заметно отличается от свечения черного тела, что было выше проиллюстрировано (см. рис. 8.6) сравнением спектров распространенного источника света (лампы накаливания с вольфрамовой нитью) и черного тела. [c.409]

Лампы накаливания. Наиболее распространёнными источниками света являются лампы накаливания. В качестве тела накала в современных лампах применяется нить из вольфрама. Лампы накаливания делятся на две группы пустотные и газополные. В пустотных лампах вольфрамовая спираль заключена в стеклянной колбе, из которой удалён воздух. Пустотные лампы изготовляются мощностью не свыше 40 вт. Более мощные лампы изготовляются газополными. Газополные лампы в отличие от пустотных имеют колбу, наполненную инертным (не поддерживающим горения) газом. В современных лампах в качестве инертного газа применяются аргон и азот. Наполнение колбы инертным газом производится с целью уменьшения распыления вольфрамовой нити, работающей в условиях высокой температуры. Вследствие этого в газополных лампах при одинаковом сроке службы с пустотными может быть повышена температура накала нити и, следовательно, увеличена экономичность лампы. [c.524]

V ГЛУЗ-0,25-20 ПМС-0,25-20 Сварка алюминиевой и медной проволоки без предварительной зачистки. Сварка деталей электронных приборов (приварка выводов к катодам электронных ламп, вольфрамовой нити к медным держателям, сеток к траверсам, узла крепления к крайним виткам и т. д.). Сварка золоченой проволоки. Получение точечных сварных соединений различных металлов с полупроводниками, например приварка проволочки к германиевым и кремниевым элементам [c.454]

Оборудование для пайки инфракрасным излучением. Радиационные нагревательные установки обычно представляют собой объединенные в единую конструкцию рефлекторы и излучатели. В качестве источника излучения широко используются галогенные лампы (вольфрамовая спираль, размещенная в кварцевой трубчатой колбе). Электропитание ламп осуществляется переменным током промышленной частоты. Например, кварцевая трубчатая лампа накаливания НИК-220-1000 Тр заполняется аргоном под давлением 60 Па и йодом в количестве 1...2 мг. Наличие паров йода обеспечивает стабильность энергетического и светового потоков. Наряду с аргоноиодными лампами применяют лампы с ксеноно-иодным наполнением типа КИМ и КГТ. [c.460]

Диффузионное соединение позволяет получить сварные конструкции законченных форм и размеров, например стеклометаллидеские гермовводы, стрелки подвесных путей, замедляющие системы, топливные элементы, электронные лампы, вольфрамовые сопла и т. д. [c.409]

Помимо проволоки для осветительных электроламп чистый В. применяется еще длп из-готовления ряда других изделий, гл. обр. в области электротехники. Здес1> надо отметить вольфрамовую проволоку (с присадкой до 2% ThO.J для электронных ламп, вольфрамовую жесть, вольфрамовые зеркала для антикатодов рентгеновских трубок, вольфрамовые контакты для магнето, TpaiiTopoB и автомобилей и ианонец вольфрамово-медный псевдосплав (ок. 25% меди), применяемый в качестве материала для электродов точечной и стыковой электросварки. В виде карбидов В. нашел себе большое применение в т. и. сверхтвердых сплавах (см.). [c.233]

Начнем с описания теории излучения черного тела, за которым последует обсуждение различных методов вычисления коэффициентов излучения полостей, близких к черному телу, и обсуждение практической реализации таких полостей. После этого рассмотрим вольфрамовые ленточные лампы как воспроизводимый источник теплового излучения для термометрии. На этой основе мы ознакомимся с термометрией излучения, реализацией МПТШ-Б8 выше точки золота, измерением термодинамической температуры, методами измерений при неполных данных об излучательной способности поверхности и, наконец, термометрией излучения полупрозрачных сред. [c.311]

Рис. 7.19. Вольфрамовая ленточная лампа, применяемая в качестве воспроизводимого источника теплового излучения для градуировки радиационных пирометров, а также для сличения температурных шкал в области 700—1700 С (любезно представлено фирмой GE Со, Лондон) [56]. / — пирексовая пластинка, расположенная под углом 5 к нормали 2 — пирексовая пластинка толщиной 4 мм, расположенная под углом 5° к нормали 3—вольфрамовая лента 1,3x0,07 мм 4 — посеребренная медь 5 — никель 6 — небольшая метка 7 — большой двухштырьковый цоколь.

При первом нагревании вольфрамовой ленты первоначальная рекристаллизация начинается примерно при 1200 °С. Образуются ядра зерен, которые растут до соприкосновения зерен. Затем происходит небольщой дальнейщий рост зерен, пока температура не достигнет примерно 1900 °С. При этой температуре происходит вторичная рекристаллизация, когда некоторые зерна растут за счет других. Вторичная рекристаллизация продолжается до тех пор, пока поверхностная энергия зерен достаточна для преодоления блокирующих процессов, препятствующих передвижению границ зерен. Последующая работа лампы при более низких температурах будет оказывать незначительное влияние на размер зерен. [c.354]

Выше отмечалось, что низкая излучательная способность вольфрама ведет к большому различию между реальной и яркостной температурами. Затруднения особенно велики, когда требуется источник с большой яркостной температурой. Альтернативой ленточной вольфрамовой лампы является лампа, имеющая вольфрамовый излучающий элемент в виде полости черного тела. Высокотемпературный газонаполненный вариант коммерчески доступной лампы такого типа показан на рис. 7.27. Вначале лампа типа черное тело была разработана в качестве замены для вольфрамовых ленточных ламп. во щсёй. области. тем- [c.362]

Описав свойства теплового излучения, полости черного тела, вольфрамовые лампы и эффективную длину волны, мы имеем теперь все элементы, которые требуются для того, чтобы обсудить воспроизведение МПТШ-68 фотоэлектрическим пирометром. [c.372]

Для того чтобы завершить рассмотрение стандартных приложений законов черного тела, кратко охарактеризуем эффективность тех или иных источников при использовании их для целей освещения. Хорошо известно, что лампа накаливания с вольфрамовой нитью вошла в практику в конце прошлого столетия и сыграла громадную роль в условиях жизни и труда людей во всем мире. По сей день этот простой и удобный источник света широко используют в быту и на производстве. Многочисленные научные и инженерные исследования позволили увеличит] срок службы лампы накаливания и другие ее эксплуатационные качества, но мало что могли изменить в зф(1зективности этого источника света, т.е, в увеличении доли энергии, которая может быть использована для целей освещения окружающего пространства. Достаточно взглянуть на рис. 8.1, где изображена светимость черного тела для двух температур, а вертикальными линиями ограничена видимая часть спектра (4000 — 7000А), чтобы оценить, сколь малая доля излучения черного те.па может быть эффективно использована в этих целях, даже в том случае (Т = 5000 К), когда /-макс совпадает с зеленой областью спектра, в которой чувствительность глаза наибольшая. Расчеты показывают, что при этих оптимальных условиях лишь около 13% всей излучаемой энергии может быть использовано для освещения. Значительно меньшая часть энергии черного тела может быть утилизирована в том случае, когда его температура составляет примерно 3000 К и максимум излучения находится в инфракрасной области спектра (вблизи 1 мкм). Дальнейшее уменьшение температуры черного тела приведет к еще более низкому коэффициенту использова1шя излучаемой энергии. [c.415]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...