Непрерывные спектры поглощения

Распределение интенсивности. Распределение интенсивности в непрерывном спектре поглощения определяется так же, как и для двухатомных молекул (см. [22], стр. 391, русский перевод стр. 281), выражением [c.466]

СЮз, см. [432] наблюдается только непрерывный спектр поглощения [c.631]

С Непрерывный спектр поглощения с максимумом при 2950 А С<—X 3400 — [56] [c.640]

В Непрерывный спектр поглощения с максимумом при 4100 А В X 4800- [56] [c.640]

Непрерывный спектр поглощения с широкими максимумами при 820 и 690 Л [c.642]

Наблюдался только непрерывный спектр поглощения. [c.643]

Непрерывный спектр поглощения Непрерывный спектр поглощения с максимумом при 59 ООО см 1 [c.644]

Ионизация и непрерывные спектры поглощения 434, 445, 460 потенциалы 307, 345, 355, 443, 502, [c.738]

Одной из существенных характеристик при оптимизации точности измерений является зависимость от длины волны величины Кх (отношение интегрального значения к локальному значению оптической толщины дифференциального поглощения), которая определяется пространственным разрешением при измерениях. В ультрафиолетовом спектральном диапазоне доплеровское уширение линий приводит почти к непрерывному спектру поглощения. В инфракрасном спектральном диапазоне— по крайней мере для тропосферы — уширение за счет столкновений играет основную роль по сравнению с доплеровским уширением. В результате в этом случае спектр имеет четкую структуру для колебательно-вращательных переходов молекул. [c.353]

Эквивалентная ширина — ширина соседнего с линией участка непрерывного спектра, энергия которого равна энергии, поглощенной в линии. [c.1200]

Если тело обладает непрерывным спектром излучения, а кривые зависимости интенсивности излучения от длины волны реального и абсолютно черного тел подобны, то такое тело называют серым. Для серых тел степени черноты и коэффициенты поглощения неизменны во всем спектре излучения е, = г и =А. [c.409]

Существенную роль в оценке излучательных свойств плазмы играют, как видно из вышеизложенного, спектральные показатели поглощения плазмы кх. Поглощение плазмы складывается из поглощения в непрерывном спектре и в линиях, причем преобладающим при температурах свыше 14 ООО К, за исключением УФ-об-ласти спектра Kпоказатели поглощения ксеноновой плазмы исследовались многими авторами [12—17]. Было установлено, что показатели поглощения увеличиваются с ростом температуры плазмы, длины волны излучения и концентрации тяжелых частиц в плазме, т. е. ее плотности. Данные о спектральных показателях непрерывного спектра поглощения ксеноновой плазмы при различных температурах и плотностях плазмы представлены на рис. 2.4. Поглощения ксеноновой плазмы в линиях существенно увеличивают суммарный показатель поглощения плазмы над непрерывным фоном в спектральной области 0,8— 1,5 мкм при сравнительно низких температурах плаз.мы (9000— 13000 К), но определяющими по отношению к фону они являются в спектральной области 0,11—0,3. мкм. Правильный учет поглощения нлазмы в УФ-области спектра, нроводи.мый обычно теоре- [c.62]

Многоатомные молекулы точно так же, как и двухатомные, дают непрерывные спектры поглощения и испускания. Почти все наблюдавшиеся непрерывные спектры обусловлены процессами диссоциации, и только очень небольшая часть этих спектров соответствует процессам ионизации, которые в настоящей главе не рассматриваются. Однако интерпретировать непрерывные спектры многоатомных молекул гораздо труднее, чем в случае двухатомных молекул, из-за наличия в каждом электронном состоянии нескольких диссоциационных пределов, соответствующих различным продуктам диссоциации. Поэтому только в относительно небольшом числе случаев имеется такая же детальная и однозначная интерпретация наблюдаемых непрерывных спектров многоатомных молекул, как для многих непрерывных спектров двухатомных молекул. Другая причина этой неопределенности состоит в том, что для многоатомных молекул возможности предиссоциации гораздо более многочисленны (разд. 3) и что часто предиссоциация, т. е. диффузность, может быть так велика, что получающийся спектр не легко отличить от действительно непрерывного спектра, соответствующего непрерывной области энергетических уровней. [c.460]

Фиг. 172. Сечения потенциальных поверхностей в двух электронных состояниях линейной молекулы ХУг, объясняющие происхождение непрерывного спектра поглощения. Предполагается, что обе потенциальпые поверхности являются поверхностями типа, представленного на фиг. 163, и сечение взято по диагонали

Фиг. 172. Сечения <a href="/info/324255">потенциальных поверхностей</a> в двух <a href="/info/22664">электронных состояниях</a> <a href="/info/322806">линейной молекулы</a> ХУг, объясняющие происхождение непрерывного спектра поглощения. Предполагается, что обе потенциальпые поверхности являются <a href="/info/530208">поверхностями типа</a>, представленного на фиг. 163, и сечение взято по диагонали

Возможными примерами непрерывных спектров, соответствующих диссоциации на X + Уг) являются непрерывные спектры поглощения Н2О, Н28, ИгВе,. .. в близкой ультрафиолетовой области (гл. V, разд. 1). В этих молекулах высшая орбиталь, заполненная в основпом состоянии, является несвязывающей орбиталью (1 1 в Н2О см. фиг. 123 и табл. 33), в то время как низшая незаполненная орбиталь разрыхляющая (4 в Н2О). Следовательно, в первом возбужденном состоянии, соответствующем переходу электрона с первой орбитали на последующую, имеются только три чисто связывающих электрона по сравнению с четырьмя в основном состоянии поэтому в этом возбужденном состоянии связь ожидается слабее и равновесное положение будет при больших значениях г, чем в основном состоянии. Отсюда видно, что при поглощении из основного состояния, согласно принципу Франка — Кондона, возможно, достигается энергетическая область выше одного из пределов диссоциации. Однако, если равновесная конфигурация в возбужденном состоянии симметрична, несимметричная диссоциация на НХ Н вряд ли происходит, в то время как для симметричной диссоциации на Н + X г Н энергии не достаточно. Таким образом, остается только диссоциация на X + Нз- Действительно, орбиталь 4а1 благоприятствует связыванию двух атомов Н (табл. 41), т. е. угол Н — X — Н в возбужденном состоянии, вероятно, уменьшается, и это, как было показано, способствует диссоциации на X + Нг. Согласно правилу сохранения спина, атом X должен находиться при диссоциации в состоянии Длинноволновые пределы наблюдаемых непрерывных спектров для Н2О, НзЗ,. . . действительно находятся в согласии с этим условием, как отмечалось еще в 1931 г. Гудивом и Штейном [430], которые первыми высказали предположение о возможности диссоциации, в основном на X Нз. Однако фотохимические данные для НзО (Юнг и Бэк [1231 ]) показывают, что при 1849 Л преобладает диссоциация на Н + ОН, наводя на мысль, что верхнее состояние, связанное с непрерывным спектром, является либо полностью отталкивательным, либо имеет несимметричное равновесное положение. [c.462]

Фотохимические исследования СН4 с различными изотопами дали убедительное доказательство того, что по крайней мере часть непрерывного спектра поглощения соответствует диссоциации на СН2 + Нг (Махан и Ман-дел [791], Мэги [788]). [c.463]

Основной вывод из предшествующего изложения полностью аналогичен выводу в случае двухатомных молекул для верхнего состояния с устойчивым равновесным положением непрерывный спектр поглощения, соответствующий прямой диссоциации (т. е. диссоциации в одно колебание см. стр. 460), может возникнуть только тогда, когда равновесные межъядерные расстояния и углы в верхнем и основном состояниях сильно различаются. Такая большая разница возникает всегда, когда имеется изменение симметрии молекулы от линейной к изогнутой или от плоской к неплоекой форме, но в принципе она может быть также и без изменения симметрии. [c.463]

Впервые этот метод был применен к многоатомным молекулам Финком и Гудивом [382] на примере СНзВг. Предполагая, что наблюдаемый непрерывный спектр соответствует диссоциации на СНз + Вг, и используя только волновую функцию колебания С — Вг в нижнем состоянии, они получили из наблюдаемого распределения интенсивностей изменение потенциальной энергии от г (С — Вг) в верхнем состоянии. Сам факт, что таким путем была получена удовлетворительная кривая, делает вероятным то, что объяснение непрерывного спектра поглощения прямым процессом диссоциации с простой (отталкивательной) верхней потенциальной поверхностью правильно. Применение того же метода к СНз привело Порре и Гудива [1005] к верхней потенциальной кривой с точкой перегиба. Так как это казалось им маловероятным, они заново интерпретировали данные, разлагая наблюдаемое распределение интенсивностей на две кривые, каждая из которых дает одну обычную потенциальную функцию верхнего состояния. Два верхних состояния, полученных ими таким образом, соответствуют, вероятно, диссоциации на СНз + I и СНз+ I (Фз/ ). Хотя и кажется, что эта интерпретация [c.466]

Инверсия (обращение) процесса предиссоциации—это процесс рекомбинации. Ранее обсуждались непрерывные спектры испускания, которые соответствуют переходу из нестабильного (непрерывного) верхнего состояния в стабильное основное состояние и нредставляют собой инверсию непрерывного спектра поглощения. Аналогично инверсия диффузного спектра поглощения была бы диффузным спектром испускания, а непрерывный спектр испускания подобным же образом соответствовал бы процессу рекомбинации (с излучением) при двойном столкновении. [c.485]

Определение диссоциационных пределов. Для двухатомных молекул (см. [22], стр. 438, русский перевод стр. 315) диссоциационные пределы могут быть получены из схождения полос экстрапо,ляцией такого схождения, из длинноволновых пределов непрерывных спектров поглощения, а также из пределов предиссоциации, из данных по возбуждению атомной флуорес-Г1,енции, фотодиссоциации и хемилюминесценции.Для многоатомных молекул, ио существу, применимы те же самые (или соответствующие) методы. [c.493]

В таблицах приложения VI приведены наиболее важные молекулярные постоянные для известных электронных состояний молекул, в том числе константы молекул, которые не рассматриваются в тексте. Для молекул, относительно которых имеются лишь отрывочные данные или известны лишь непрерывные спектры поглощения, приводятся ссылки только на последние публикации. Краткий обзор исследований в этой области за более ранний период можно найти в работах Шпонер [37] и Шпонер и Теллера [1155]. Более поздние данные обобщены Робинсоном [1077]. [c.500]

СН4 (метан). Насколько известно в настоящее время, всо пятиатомные молекулы гидридов типа ХН4 имеют только непрерывные спектры поглощения. Мы кратко рассмотрим лищь спектр молекулы СН4, поскольку метан является наиболее распространенным и важным соединением такого типа. [c.535]

Все возбужденные (нестабильные) электронные состояния СН4 являются состояниями ридберговского типа. Непрерывный спектр поглощения может возникать либо лагодаря тому, что переходы па эти ридберговские состояния осуществляются в области, где их потенциальные поверхности провыщают самый низкий диссоциационный предел (здесь следует отметить, что ион Hj" имеет сравнительно невысокую энергию диссоциации, равную 1,0 эв), либо в связи с тем, что эти состояния пересекаются одним иа состояний, возникающих нз СН3 + Н, СНг + Нг, СНг + Н -Ь Н или СН -Ь Нг -f Н. Континуум может возникать также вследствие очень сильной предиссоциации. [c.535]

В таблицы включены лишь молекулы, спектры которых исследованы в газовой фазе. Для молекул, имеющих только непрерывные спектры поглощения, в общем случае не приводится детальный перечень электронных состояний, а даются лишь ссылки на одну или две последние работы. То же самое относится и к нескольким другим молекулам, сведения о которых весьма ограничены. Во всех остальных случаях в таблицах систематизированы все известные электронные состояния молекул (обозначенные, как указано в вводной части гл. V), за исключением самых высоких ридберговских состояний, для которых приведены сериальные формулы. Для каждого состояния в таблицу включены следующие данные точечная группа симметрии, энергия возбуждения То, отсчитываемая от нижнего состояния (а не значение Те, как в томе I для двухатомных молекул),частоты колебаний Vj, вращательные постоянные А о, Во, Со и геометрические параметры (межатомные расстояния и углы). В тех случаях, когда это было возможным, для трех- и четырехатомных молекул дополнительно приведена электронная конфигурация, соответствующая каждому состоянию. И наконец, таблицы содержат сведения о наблюдаемых электронных переходах и областях длин волн, в которых они расположены, а также ссылки на соответствующие литературные источники. При обозначении электронных переходов (в соответствии с правилами, принятыми на основании международного соглашения) верхнее состояние всегда записывается первым вне зависимости от того, наблюдается ли данный переход Б поглощении (<—) или в испускании (— ). [c.593]

Коэффициенты поглощения приведены в работе [429]. Соглащго работе [1083], в данной области возможно наличие более двух электронных переходов. В работах [508], [1271] предполагается, что в этой же области могут быть расположены и непрерывные спектры поглощения в работе [508] в длинноволновой области в спектре фосфоресценции наблюдался соответствующий спектр испускания. [c.618]

Н2О2 )(Н0) - ОН) = 2,12 эв ) О (НОО - Н) = 3,88 эз б). Наблюдается только непрерывный спектр поглощения, см. [1232, 1119, 378] [c.625]

НаправленШ) на пластинку луч разбивается на два, которые направляются на зеркала 3 и З - Отраженные от этих зеркал лучи J и 2 частично проходят, а частично отражаются от пластинки Я,, в результате лучи / и 2 направляются иа щель спектрографа (если необходимо определить изменения показателя для разных длин волн) или же интерференционная картина наблюдается непосредственно. Меняя расстояние между Я, и 3j, южно получать нужное расхождение лучей / и 2. Используя интерферометр Рождественского со спектрографом, имеюпхим источник непрерывного спектра, можно исследовать спектр поглощения. [c.112]

Здесь индексы F, D н С указывают линии поглощения в непрерывном спектре Солнца (фраунгоферовы линии с длинами волн 4861, 5893 и 6563А соответственно). На рис 6.61 приведена зависимость п(Х), а также значения пр. пд и пс для двух сортов стекла (флинт и крон). [c.331]

Поскольку 2 может принимать любое значение, меньшее Е,, то непрерывный спектр со стороны длинных волн ограничен лишь поглощением длинноволнового излучения в материале окна трубки и в воздухе. Максимальной интенсивности в сплошном спектре соответствует длина волны спектра X=l,5Xmin. [c.959]

Как только плазма возникла, в ней начинает поглощаться лазерное излучение (обычно этому соответствуют температуры 5000-4- 12000 К). Поглощение в плазме обусловлено обратным тормозным эффектом, при котором свободный электрон погло щает фотон. Электрон переходит в более высокое энергетическое состояние непрерывного спектра. Для сохранения количества движения этот процесс должен происходить в поле иона,, атома или молекулы. На начальных стадиях пробоя число ионов мало, а температура газа остается низкой. Взаимодействие электрона с излучением происходит в этом случае в поле нейтрального атома или молекулы. Коэффициент поглощения связанный с обратным тормозным эффектом в системе, состоящей из нейтрального атома и свободного электрона, вычислен, например, для нейтрального водорода (в единицах СГС) [29] [c.103]

Большинство технических твердых материалов непрозрачно для инфракрасного излучения это означает, что поглощение и излучение происходят на поверхности и определяются ее температурой и состоянием, т. е. шероховатостью, чистотой и т. п. Твердые 4ела имеют обычно непрерывный спектр. [c.62]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...