Спектральное распределение интенсивности излучения

Спектральное распределение интенсивности излучения при естественном уширении выражается формулой [c.262]

Тепловое излучение пламени на указанных пяти участках спектра длин волн связано лишь с излучением твердых частиц сажистого углерода (/хс). Для сравнения на каждом из графиков приведена кривая спектрального распределения интенсивности излучения абсолютно черного тела при температуре пламени I o- [c.122]

Рис. 1-2. Спектральное распределение интенсивности излучения абсолютно черного тела.

Из представленных на рис. 1-2 кривых спектрального распределения интенсивности излучения абсолютно черного тела, видно, что всякое изменение температуры абсолютно черного тела ведет не только к изменению абсолютных значений спектральной интенсивности излучения [c.23]

Степень селективности излучения определяется тем, насколько спектральное распределение интенсивности излучения данного тела отличается от такового у абсолютно черного тела, имеющего равную с ним температуру. Строго говоря, излучение всех находящихся в природе тел в той или иной степени всегда является селективным. Но степень селективности излучения у различных тел разная. Наибольшей селективностью излучения обладают, например, газы, так как они излучают лишь в определенных сравнительно узких полосах спектра абсолютно черного тела. [c.48]

Чем ниже степень селективности излучения, т. е. чем меньше отличается спектральное распределение интенсивности излучения данного тела от абсолютно черного, тем меньше изменяется и его поглощательная спо-собность при изменении длины волны излучения. [c.49]

На рис. 2-2 и 2-3 в качестве примера приведено сравнение спектральных распределений интенсивности излучения вольфрама и платины с соответствующими им по темпера- [c.49]

На рис. 2-4 приведены кривые спектрального распределения интенсивности излучения серых тел со степенями черноты от 0,9 до 0,5 при температуре 1200 К. Здесь же в качестве предельной кривой показана кривая о абсолютно черного тела. [c.50]

Рис. 2-4. Спектральное распределение интенсивности излучения серых тел в зависимости от их степени черноты при Т = 1200° К.

Справа приведена схема спектрального распределения интенсивности излучения фотонов, рождающихся при рекомбинации неравновесных носителей. Фотолюминесценция является осн. методом исследований Э.-д, ж. в полупроводниках. [c.556]

При исследовании поглощательной способности газов, помимо указанных влияний, было изучено также влияние температуры источника падающего излучения на интегральную поглощательную способность газа. К настоящему времени достаточно полно изучены основные спектроскопические характеристики СОа и НаО, необходимые для расчетов спектрального распределения интенсивности излучения газов. [c.23]

Как уже отмечалось выше, степень черноты факела определяется собственным излучением топочных газов и содержащихся в них твердых частиц золы и кокса для пылеугольного пламени и частиц сажи для газомазутного пламени. Для определения спектральной степени черноты твердой дисперсной фазы пламени можно воспользоваться приведенными ниже опытными данными о спектральной интенсивности потока падающего излучения. По результатам измерений на отдельных участках спектра, где топочные газы СО и НаО не излучают (эти участки были указаны ранее, в 1-1), можно получить необходимую информацию о собственном излучении твердой дисперсной фазы факела. При этом для пламени достаточно больших размеров, когда влиянием эффективного излучения стенки можно пренебречь, поток падающего излучения может быть связан лишь с собственным излучением твердой дисперсной фазы факела. Учитывая непрерывный характер спектра излучения этой фазы факела, по данным измерений в окнах прозрачности СОа и HgO несложно определить спектральное распределение интенсивности излучения частиц во всей интересующей нас области спектра. По этим данным, естественно, можно найти спектральную степень черноты твердой дисперсной фазы факела [c.98]

Рассмотренную выше математическую модель источника света можно усложнить, отказавшись от предположения об идентичности волновых цугов, испущенных различными атомами. Оказывается, что и в этом случае спектральное распределение интенсивности излучения всех атомов источника находится суммированием распределений интенсивности излучения отдельных атомов. [c.57]

Найдем связь комплексной степени когерентности у(т) со спектральным распределением интенсивности излучения /(ш). Для этого воспользуемся разложением квазимонохроматического колебания Е 1)= Ео(.1)е " (5.28) в интеграл Фурье [см. (1.83) и 1.84)] [c.230]

Степень когерентности 17(т) , соответствующая различным спектральным распределениям интенсивности излучения [c.231]

Результаты расчетов спектрального распределения интенсивности излучения в интервале длин волн до 500 нм, действующего на образцы в аппарате ИПК-3, приведены в таблице 1.1. [c.23]

Спектральное распределение поглощенного излучения можно определить, исследуя оптические свойства покрытий и спектральное распределение интенсивности излучения различных источников света. [c.65]

Сорбция влаги 114 сл. Спектральное распределение интенсивности излучения 23 поглощенного изл ения 65, 108 [c.188]

Рис. 2.7. а) Спектральное распределение интенсивности излучения рентгеновской трубки с молибденовым антикатодом при напряжении 30 кВ. б) Распределение по энергиям нейтронов, испускаемых реактором заштрихован интервал длин волн, пропускаемых кристаллом-.монохроматором [6]. [c.68]

На рис. 2.7,а показано спектральное распределение интенсивности излучения рентгеновской трубки с молибденовым антикатодом при напряжении в 30 кВ. На рис. 2.7,6 показано распределение по энергиям нейтронов, испускаемых ядерным реактором. Отразив пучок рентгеновских лучей или нейтронов от кристалла-монохроматора, как показано на рис. 2.8, получают п чок с распределением интенсивности, которое, например, на рис. 2.7,6 показано заштрихованной полосой. Простой нейтронный спектрометр, используемый для исследований методом вращения кристалла, изображен на рис, 2.9. [c.69]

Ширину спектральных линий можно определить, исследуя распределение интенсивности излучения по частотам с помощью при- [c.40]

На фиг. 4 приведены также кривые 2 я 3 распределения интенсивности излучения в спектре черного тела при температурах Гэф , и Гэф-Как видно из графиков,. распределение интенсивности спектрального эффективного излучения по длинам волн отличается от распределения интенсивности излучения черного тела при эффективной температу ре Т эфя. и Гэф как ло абсолютной величине, так и положением максимума интенсивности излучения. Кроме того, площадь графика, ограниченная [c.155]

Поэтому для характеристики спектрального распределения интенсивности в падающем излучении при заданной температуре абсолютно черного тела и установления зависимости эффективного интегрального коэффициента ослабления к от этого распределения удобно в качестве определяющего масштаба подобия выбрать величину длины волны Хо, однозначно определяемую спектральным составом падающего черного излучения при заданной температуре источника. [c.77]

Светящееся сажистое пламя обладает весьма сложным спектром излучения, в котором относительное спектральное распределение интенсивности существенно изменяется также в зависимости от температуры пламени и состава продуктов сгорания. По мере удаления от горелки, т. е. на разных стадиях выгорания факела, изменяется соотношение между спектральными интенсивностями излучения газов и твердых сажистых частиц. Относительная роль газового излучения заметно возрастает по ходу выгорания факела как за счет увеличения собственной степени черноты трехатомных га- [c.124]

Закон Бугера строго справедлив лишь для монохроматического излучения. При прохождении через поглощающую среду немонохроматического пучка лучей спектральное распределение интенсивности может претерпевать заметные изменения по ходу луча вследствие различий в ослаблении отдельных монохроматических компонентов. Коэффициент ослабления луча в этом случае будет зависеть также от толщины поглощающего слоя I. [c.131]

Спектральная интенсивность излучения абсолютно черного тела зависит от длины волны X и температуры Т. Распределение интенсивности излучения в спектре абсолютно черного тела описывается законом излучения Планка [Л. 14-4] [c.196]

Рис. 2, Спектральное распределение интенсивности I, тормозного излучения рентгеновской трубки по длинам волн X Хо — квантовая граница спектра, Хт — длина волны излучения при максимальной интенсивности, Хк — квантовая граница возбуждения Д-серии атома анода.

На рис. 9.1 показано спектральное распределение интенсивности солнечного излучения за пределами атмосферы, а также прямого и диффузного излучений после прохождения через атмосферу при т = с указанием окон поглощения, вызванных различными газами. В представленном на рис. 9.1 диапазоне длин волн сосредоточено 99 % мощности солнечной радиации. [c.479]

Если в формулу (4) подставить спектральную плотность энергии (24.3), то получим распределение интенсивности излучения в спектре абсолютно черного тела. [c.173]

На рис. 190 приведены световые (б) и электрические в) характеристики тлеющего разряда. Для тлеющего разряда характерны малая плотность тока и большое падение напряжения. Спектральный состав излучения определяется родом газа, наполняющего трубку. Свечение вдоль трубки крайне неравномерно, оно пересекается темными промежутками. На рис. 190,а эти области отмечены вертикальными границами, а па схеме б показано распределение интенсивности излучения вдоль трубки. [c.251]

В 19П7 г. Эйнштейн предложил модель, которая позволила качественно объяснить указанное поведение теплоемкости. При выборе модели он исходил из квантовой гипотезы М. Планка. Планк (1900), решая математически задачу о спектральном распределении интенсивности излучения абсолютно черного тела, выдвинул гипотезу, коренным образом противоречащую всей системе представлений классической физики. Согласно этой гипотезе, энергия микроскопических систем (атомы, молекулы) может принимать только конечные дискретные квантовые зиаче-ния Е=пг, где = 0, 1, 2, 3,... —положительное целое число e = /zv = 7i o — элементарный квант энергии-, v — частота со — круговая частота /г = 2л Й—универсальная постоянная постоянная Планка). [c.165]

Рис. 5-1. СПЕКТРАЛЬНОЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ИНТЕНСИВНОСТИ ИЗЛУЧЕНИЯ ФАКЕЛА СВЕТЯЩЕГОСЯ ПЛА-ИЕНИ ПРИ ТОЛЩИНЕ ИЗЛУЧАЮЩЕГО СЛОЯ г = 400 мм-.а — Кк РАССТОЯНИИ ОТ ГОРЕЛКИ h = 450 лил ПРИ а = 1,01 И Т= 1920 К б —НА РАССТОЯНИИ ОТ ГОРЕЛКИ h = 450 мм ПРИ а = 1,35 И Т = 1820 К — НА РАССТОЯНИИ ОТ ГОРЕЛКИ h = -800 мм ПРИ а=1,20 И Т=1820 К.

КОНТУР СПЕКТРАЛЬНОЙ ЛЙПИИ (профиль спектральной линии) — спектральное распределение интенсивности излучения или поглощения в спектральной линии. Спектральные линии в дискретных спектрах испускапия пли поглощения не являются строго моно-хроматичными. Действие разл. механизмов уширения спектральных линий приводит к образованию нек-рого спектрального распределения интенсивности /(о1)йш вблизи частоты квантового перехода в атоме или молекуле. Величина бсо=Ша— oi, где частоты и Шг определяются условием / (wi)=/(Ш2)=72 макс ( ) [/ акс(со) — максимальное значение интенсивности], наз. шириной спектральной линии. Выделяют центр. [c.449]

D 1.8 была рассмотрена статисти-ческая модель излучения макроскопического источника света, содержащего большое число атомов — независимых элементарных излучателей. Свет такого источника представляет собой хаотическую последовательность отдельных волновых цугов конечной длительности. Когда цуги волн, испускаемые разными атомами в случайные моменты времени, одинаковы, спектральное распределение интенсивности излучения будет таким же, как и у отдельного цуга (однородное уширение спектральной линии). Связь между длительностью т волнового цуга и шириной бы соответствующего ему спектрального распределения обсуж- [c.226]

Таблица 1.1. Спектральное распределение интенсивности излучения, падающего на покрытия в аппарате искусственной погоды ИПК-3 с ксеноновой лампой ДКСТВ-6000

Исследования оптических свойств покрытий и спектрального распределения интенсивности излучения различных источников света позволяют оценить спектральное распределение поглощенной энергии путем умножения Ън ергии излучения на доли поглощенной энергии для излучения различных длин волн. [c.68]

Для характеристики степени монохроматичности спектральных линий, т. е. излучения практически изолированных атомов, надо исследовать распределение интенсивности излучения по частотам с помощью прибора высокой разрешающей способности, например интерферометра Майкельсона или Фабри—Перо. Результат такого исследования можно представить в виде диаграммы (рис. 28.16), где по оси абсцисс отложены длины волн, а по оси ординат — соответствующие интенсивности. Конечно, нижние части полученных кривых очень мало достоверны, и можно полагать, что в идеальных условиях кривые спадали бы к нулю асимптотически. В разных условиях опыта (различие в природе пара, различие в температуре и давлении его, в степени иониза-0,01 000 0,03 Щ ции и т. д.) форма спектральной линии, изображенная на рис. Рис. 28.16. Контур линии испуска- 28.16, может быть различной. В качестве характеристики ширины линии условно принимают расстояние в ангстремах между двумя точками А, В, где ордината достигает половины максимальной. Эту условную характеристику принято называть шириной спектральной линии. Как сказано, она в очень благоприятных случаях может составлять 0,001 А и менее, но обычно бывает значительно шире кроме того, и форма линии мом ет сильно отступать от приведенной на рисунке, будучи иногда заметно асимметричной. [c.572]

Проанализируем приближение радиационной теплопроводности для спектрального и полного излучения с учетом процесса рассеяния при произвольном распределении интенсивности излучения по различным направлениям. При этом в отличие от Росселанда не будем делать допущения о приближении к термодинамическому равновесию между средой и излучением. [c.162]

Д. п. по сплошному спектру ( континууму ) основана на определении либо абсолютной локальной интенсивности I (v) в к.-л. точке спектра, либо её относит, распределения в протяжённом участке (обычно в коротковолновой области). Осн. трудность этих методов связана с интерпретацией измеренных интенсивностей, т. к. в плазме могут одновременно действовать неск. механизмов генерации континуума (см. Излучение плазмы). С наибольшей надё/кностью Д. п. (оптически тонкой) проводится в тех условиях, в к-рых излучаемый ею континуум /д (v) представляет собой совокупность тормозного (на ионах) и рекомбинационного (одноэлектронного) континуумов, а сама плазма химически однокомпонентна. В атом случае для спектральных распределений интенсивности в тормозном /т (v) и рекомбинационном /р (v) континуумах имеют аналитические выражения, позволяющие определять Tg (при максвелловском распределении электронов) по наклону зависимости = (/т + р) от v. В случае немаксвелловской формы ф-ции распределения электронов из.мерения (v) позволяют исследовать вид fg (v). По абс. интенсивности континуума может быть найдена затем концентрация п , если известен ионный состав плазмы или эфф. заряд ионов плазмы, [c.607]

Заметим, что такой характер распределения поглощения по полосам является результатом комбинированного действия спектрального распределения энергии излучения Солнца, падаюгцей на верхнюю границу атмосферы, и относительной интенсивности полос. [c.670]

При разработке ОР для высокостабильных по частоте квантовых генераторов и создании современных спектральных приборов главным образом используются отражательные дифракционные решетки — эшелетты, работающие в автоколлимационном режиме. Добротность подобного резонатора будет тем больше, чем больше коэффициент отражения поля от эше-летта на автоколлимируюш,ей гармонике. Поскольку решетки часто применяются на длинах волн, сравнимых с периодом структуры, коэффициент отражения зависит от поляризации падаюш,его излучения. В настояш,ем параграфе приводятся результаты исследования спектрального распределения интенсивности поляризованного излучения при дифракции плоских волн на идеально проводящем эшелетте с углом при вершине зубцов 90°. Энергетические характеристики эшелеттов рассчитаны на основе математически строго обоснованного решения данной задачи [25, 58]. Наличие высокоэффективного численного алгоритма позволило поставить и решить задачу детального изучения зависимостей энергетических величин первых четырех автоколлимирующих гармоник от длины волны и угла наклона граней зубцов эшелетта [24, 82, 83, 28П. [c.182]

Считая излучение сосредоточенным в зоне максимума усиления, имеем Xj 1 — j3/ полагая также г > 1, получаем в результате решения системы Aj со 2 j2 Q J 3 р1з выражения для Aj следует, что спектральное распределение интенсивности имеет характерный колоколообразный вид. Число отдельных спектральных компонент определяется главным образом параметром который при лоренцевой форме контура линии усиления шириной равен (2ApIAPjj) . Отсюда вытекает следующая формула для ширины спектра генерации APj. 2г Ар [c.181]

Классификацию различных видов излучения по его спектральному составу можно проводить по признаку наличия или отсутствия излучения в различных участках спектра и по характеру распределения интенсивности излучения по длине спектра. По первому признаку можно различать излучение во всем спектре и излучение в некоторых его частях. Первое назовем сплошным, а второе селективным. Частным случаем селективного является монохроматическое излучение, когда оно происходит при одной длине волны. По вшрому дрижаку излучение делят на серое и несерое. Серым называют такое излучение. когда орошение "его спектральной плотиости. к .спектральной плотности аб-солютно черного излучения одинаково в разных частях спектра или во всем спектре. Этому соответствует постоянность спектральной степени черноты ех в спектре. Несерым излучением называют такое излучение, когда этот признак не выдерживается. Частным случаем серого излучения является черное излучение, когда степень черноты ех = = 1. Спектральный состав черного излучения зависит от его температуры. Поэтому при делении излучения на серое.....и.-Н с.еш)е за образен [c.31]

Где /о — спектральная плотность интенсивности излучения в центре линии на частоте ыо. Описываемый выражением (1.104) контур спектральной линии имеет колоколообразную форму с быстро (экспоненциально) спадающими крыльями (рис. 1.24). Он называется гауссовым, так как совпадает с кривой нормального закона распределения Гаусса. Ширину доплеровской линии Лыдо,, определим из (1.104) как разность частот, при которых интенсивность равна половине ее максимального значения. Полаг я /(ы)=/о/2, находим [c.59]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...