Спектр существенный

Никакой другой источник света не имеет сходного распределения энергии по спектру. Так, например, электрический разряд в газах или свечение под действием химических реакций имеет спектры, существенно отличные от свечения черного тела. Распределение энергии по спектру раскаленных тел также заметно отличается от свечения черного тела, что было выше проиллюстрировано (см. рис. 8.6) сравнением спектров распространенного источника света (лампы накаливания с вольфрамовой нитью) и черного тела. [c.409]

Таким образом, даже для молекул достаточно высокой симметрии система вращательных уровней, а следовательно, и соответствующий спектр существенно усложняются. [c.236]

Многоатомные молекулы имеют не одно, а несколько нормальных колебаний и соответственно этому в их спектре наблюдается целый набор частот. При этом характер колебания молекул и число частот, наблюдаемых в спектре, существенно зависят не только от числа атомов (а следовательно, и числа степеней свободы), но и от симметрии равновесной конфигурации молекул. [c.91]

Дж. Зарядовый состав ускоренных частиц, их полная энергия и вид энергетического спектра существенно изменяются от вспышки к вспышке. Дифференциальный спектр частиц по модулю импульса имеет степенной (с типичным показателем степени 3—7) или экспоненциальный вид. На орбите Земли поток солнечных КЛ обычно достигает максимального значения через 8—16 ч после начала вспышки и заметно уменьшается через 30—32 ч (см. подробнее [3, 26, 30]). [c.1176]

Частично исключить артефакты, связанные с выбором конкретного участка поверхности излома, можно путем исключения индивидуального спектра шумов и помех, который устраняют путем соответствующих преобразований всего спектра. Снимается спектр не перпендикулярно периодической структуре излома, а параллельно ей. Получаемый таким образом спектр помех определяет уровень достоверности в измерительном спектре существенное превышение какой-либо гармоники в измерительном спектре относительно спектра артефактов сигнализирует о достоверном наличии структур с соответствующим периодом. [c.208]

Вид спектра существенно зависит от температуры термического отжига волокон, особенно для низких температур. В отличие от дру- [c.136]

Теоретическое определение нескольких первых частот и форм собственных колебаний лопатки возможно на основе ее стержневой модели. В более широком диапазоне получение удовлетворительных результатов связано с необходимостью представления пера лопатки в виде оболочки переменной толщины с двоякой кривизной [52]. Важное место в задаче определения спектров лопаток занимают также и экспериментальные методы. При экспериментальном и, в известной мере, при теоретическом определении спектров существенную роль играют общие качественные представления о структуре спектров лопаток. В качестве эталона для анализа можно принять спектр некоторой гипотетической пластинки. [c.86]

В то же время сфокусированные голограммы, зарегистрированные в диффузном излучении, восстанавливают изображения, в которых цвета спектра существенно перемешаны. Это обусловлено тем, чго излучение, характеризующееся определенной длиной волны, дифрагирует в широком интервале углов, поскольку голограмма содержит набор пространственных несущих. Применение фильтра в этом случае обеспечивает одноцветность всего восстановленного изображения при уменьшении его общей яркости. [c.25]

Ночное видение. Ночью фотоны солнечного излучения вблизи поверхности Земли почти полностью отсутствуют (возможное лунное освещение и свечение ночного неба здесь не принимаются во внимание). Однако тепловое излучение материальных тел при температуре 300 К наиболее интенсивно вблизи волны Х 10 мкм. Термодинамическое равновесие между излучением и материальными телами у поверхности Земли с наступлением темноты не устанавливается, поскольку условия непрерывно изменяются, и со стороны неба система открыта. Поэтому все предметы и земная поверхность представляются светящимися на длине волны Х=10 мкм. Распределение энергии излучения по спектру существенно зависит от поглощательной способности воздушной среды и может быть учтено. [c.16]

Каждое электронно-колебательное состояние молекулы характеризуется, кроме того, набором вращательных уровней. Электронный переход обычно сопровождается изменением колебательной и вращательной энергий молекулы, поэтому структура спектра существенно усложняется. [c.14]

Этот же результат справедлив и в том случае, когда ширина спектра внешней силы в (18.12) велика по сравнению с у. Если ширина спектра существен- [c.153]

В спектре излучения дуговой угольной лампы наблюдается пик в области 350—370 нм, и ее спектр существенно отличается от солнечного в инфракрасной области. [c.18]

Характер энергетич. спектра существенно меняется, еслп взаимодействие соответствует притяжению между частицами. В этом случае имеет место эффект Купера частицы с противоположными импульсами и спинами образуют связанные пары, к-рые, обладая свойствами бозевских частиц, приводят к бозе — эйнштейновской конденсации (см. Купера эффект и Сверхпроводимость). [c.296]

Согласно (33) при у = —alb рассеяние отсутствует из-за взаимной компенсации резонансной и нерезонансной нелинейности, и частотно-угловая структура наблюдаемого спектра существенно зависит от параметра alb. Если а" by , т. е. [c.220]

Этот спектр существенно отличается от соответствующего спектра для прямых переходов. Вместо дискретных экситонных линий в спектре возникают ступени, каждая из которых связана с пороговой энергией перехода в дискретное экситонное состояние при поглощении или испускании фонона. [c.280]

В каждой точке реактора нейтроны обладают определенной энергией в соответствии с энергетическим спектром, существенно зависящим от конструкции реактора. Пусть М (и) у — доля нейтро- [c.287]

Результаты измерений приведены на рис. 245. Из рисунка видно, что вплоть до энергии падающих протонов тторядка 200 Мэе энергетический спектр v-лучей представляется монотонно убывающей кривой, типичной для спектров тормозного излучения (например, для спектра рентгеновских лучей, возникающих при торможении быстрых электронов в твердом веществе). Теоретический расчет тормозного излучения быстрых протонов подтвердил это предположение. Однако при больших энергиях интенсивность образующихся у-квантов начинает превосходить теоретическую. Особенно заметное расхождение наблюдается при энергии протонов Гр >290 Мэе, а для энергии Т-р = 340 Мэе экспериментальная интенсивность Y-квантов превосходит теоретическую уже в 100 раз. При этом исследование характера энергетического спектра образующихся улучей показало, что для Тр > 290 Мэе форма спектра существенно отличается от монотонно убывающей кривой тор-мозного излучения наличием мак- Рис. 246. [c.577]

По рис. 14, а, б и в можно проследить за изменением характера томограммы сложной модели при переходе от традиционного интервала р = 1 к р = 2 и 4. Для того чтобы не осталось сомнений в причинах очевидных улучшений этих томограмм по мере увеличения р, на рис. 14, г, д представлены два изображения томограммы (рис. 14, а), воспроизведенные о аналогичным увеличением масштаба изображения, но при традиционном выборе двумерного интервала дискретизации (Д/ = hr, р = 1). Видно, что о ростом р искажеиия, обусловленные наложением спектров, существенно снв-жаются, а точность передачи высокочастотных составляющих повышается [c.435]

Когда ср, энергия е спектра существенно меньше потенциала ионизации /, приближённо можно принять а С(е—/). В случае максвелловской ф-цни распределения [c.539]

При темп-рах, характерных для центра С., осн. энергия излучения приходится, на рентг. диапазон. Из центр, области С. до его поверхности эл.-магн. излучение из-за многократного поглощения и переизлучения доходит за время 1 млн. лет, при этом спектр существенно изменяется (путь, приблизительно в 200 раз больший,— от С. до Земли — свет проходит за время 8 мин). [c.589]

Явление фазовой самомодуляции на спектральном языке проявляется как уширение спектра импульса. Ширина спектра, как показано в 2.3—2.5, зависит от нелинейности среды и пройденного расстояния. Однако в целом ряде экспериментов с импульсами пико- и фемтосекундной длительности наблюдались уширения спектра, существенно превышающие предсказываемые формулой (2.3.11), простирающегося, как правило, от ультрафиолетового до инфракрасного излучения. Этот эффект принято называть сверхуширением или генерацией суперконтинуума. Исследования сверхуширения спектра пикосекундных импульсов проводились главным образом в 70-е годы (см., например, [43—48]), В последнее время были выполнены эксперименты по сверх-уширению спектра фемтосекундных импульсов [49—52]. Интерес к постановке таких опытов связан с весьма высокими интенсивностями и напряженностями электрических полей, которые можно получить с этими импульсами. Ниже мы остановимся на некоторых результатах экспериментов с фемтосекундными импульсами. [c.91]

С увеличением размера частиц в ИК-области спектра существенную роль начинают играть вихревые токи, наводимые магнитным полем световой волны. Чтобы учесть этот эффект, нужно дополнить квазистатическое приближение (414) вкладом от магнитного диполь-ного члена в разложении полной формулы Ми. Это дает [895] [c.294]

При прохождении света через атмосферу Земли в результате рассеяния и поглощения состав солнечного спектра существенна меняется в зависимости от толщины проходимого светом слоя воздуха, запыленности и других факторов. В результате, спектр у поверхности Земли обрывается примерно на волне Л = 0,3мкм. Волны с меньшей длиной волны от Солнца поверхности Земли не достигают. Это обусловлит [c.13]

Варка этих стекол в вакууме при соответствующих температурах позволяет получать стекла безводными. Однако испытание их нужно производить в условиях, исключающих действие на стекла окружающей среды, содержащей пары воды. Наличие в стекле групп Н, которые легко обнаруживаются методами измерения внутреннего трения или измерения поглощения света в инфракрасной - сьсти спектра, существенно влияет на структуру и, следовательно, изменение механических и других свойств стекла. [c.17]

Структура спектра существенно меняется при изменении числа Прандтля. При малых Рг нижнюю часть спектра составляют гидродинамические уровни (при высокой теплопроводности жидкости тепловые возмущения быстро затухают и соответствующие декременты относительно велики). Спектр нижних гидродинамических уровней в предельном случае Рг < 1, как и можно было ожидать, в точности совпадает со спектром изотермического течения с кубическим профилем. При Рг 1 декременты гидродинамических и тепловых возмущений одного порядка величины д- и -ypoв ffl спектра чередуются. При увеличении Рг происходит просачивание тепловых уровней в нижнюю часть спектра. [c.29]

По рис. 14, а, бив можно проследить за изменениями характера томофаммы сложной модели при переходе от традиционного интервала р=1кр = 2и4. Для того чтобы не осталось сомнений в причинах очевидных улучшений этих томофамм по мере увеличения р, на рис. 14, г, d представлены два изображения томофаммы (рис. 14, а), воспроизведенные с аналогичным увеличением масштаба изображения, но при традиционном выборе двумерного интервала дискретизации (Д/ = Дг, р = 1). С ростом р искажения, обусловленные наложением спектров, существенно снижаются, а точность передачи высокочастотных составляющих повышается до уровня, офаниченного пофешностями ДИП первого вида, характерного для используемой интерполяционной функции. [c.140]

Формальдегид, Н СО и О СО. Обычно предполагается, что молекула формальдегида имеет плоскую симметричную форму типа У (точечная группа С , см. фиг. 24), хотя априори (если не учитывать теорию направленных валентностей) возможна и форма пирамиды только с одной плоскостью симметрии (точечная группа С ). Однако последнее предположение безусловно иск.тючается, так как во вращательной структуре инфракрасных и ультрафиолетовых полос наблюдается чередование интенсивностей (3 1) см. стр. 509 и [288]). Было бы трудно прийти к такому выводу на основе только одного колебательного спектра, так как для обеих моделей все шесть основных частот (см. фиг. 24) активны как в инфракрасном, так и в комбинационном спектрах (см. табл. 55). Хотя для обеих моделей должны получаться некоторые различия в правилах отбора для составных частот инфракрасного спектра и в поляризации основных комбинационных частот, но имеющиеся экспериментальные данные ) не позволяют прийти к сколько-нибудь надежному выводу. Из имеющихся данных о колебательном спектре существенное подтверждение плоской модели дает лишь применение правила произведений к наблюденным значениям основных частот молекул НзСО и В СО. Соответствуюп1ее соотношение хорошо выполняется лишь для плоской модели. В дaльнeйпJeм мы будем исходить именно из этой модели. [c.324]

Примеры, моменты инерции и расстояния между ядрами. Мекке и его сотрудники [612, 130, 333] были первыми, кому удалось дать полный анализ вращательно-колебательного спектра молекулы, являющейся асимметричным волчком, а именно молекулы Н.20. Этот пример и до сих пор остается единственным примером сильно асимметричного волчка, дли которого произведен действительно полный анализ спектра. Существенное преимущество в данном случае заключается в том, что благодаря сильному поглощению в атмосфере солнечного спектра парами воды удается получить очень полный спектр Н О с высокой дисперсией в области спектра, доступной для фотографирования. Было обнаружено, что все полосы в фотографической области спектра принадлежат к типу Л. В качестве примера в табл. 134 приведены значения частот и интерпретация линий полосы 8227А, которая была воспроизведена на фиг. 151, б. Читатель может использовать эти даниые и проверить, как выполняются приведенные выше комбинационные соотношения. Табл. 135 иллюстрирует как совпадение некоторых комбинационных разностей для нижнего состояния рассматриваемой полосы, так и их совпадение с соответствующими комбинационными разностями для других полос и с надлежащим образом выбранными разностями для чисто вращательного спектра в далекой инфракрасной области. Мы видим, что, за исключением одного случая 3 —2 , совпадение разностей, полученных для данной пары уровней из разных полос и из вращательного [c.517]

Высокая разрешающая сила — не единственное серьезное требование, предъявляемое практической спектроскопией. В тех случаях, когда энергии недостаточно (с чем приходится сталкиваться, например, при изучении спектров слабых звезд и ту.манностей или при работе в инфракрасной области спектра) существенно, чтобы как можно больше света дифрагировало в определенном направлении. Кроме того, при точных измерениях длин волн применяемая ре- [c.374]

Так, модель позволяет объяснить восприятие высоты, соответ-(миующей частоте основного тона /q, у широкополосных периодических сигналов с шириной спектра, существенно более широкой, чем критическая полоса слуха Д/,р, например у звукоряда из первых 2(J гармоник и сигнала, состоящего из 3-й, 4-й и 5-й гармоник. I выходном эффекте модели наблюдаются отчетливые пики на частотах, соответствующих /о и ее первым трем гармоникам. Последнее опстоятельство весьма важно для объяснения тонального сходства музыкальных тонов, различающихся на октаву. [c.67]

Различные авторы считали коэффициент сдвига ответственным за отклонения теории и эксперимента, что, по-суще-ству, предполагает зависимость его от частоты колебаний. Эта идея видна в работе Р. О. М1пс1Ип а и Н. Оегез1еш1С2 а [1.252] (1954), где определяется коэффициент к для балок различного поперечного сечения и отмечается его зависимость не только от формы поперечного сечения, но и от моды движения. Коэффициент сдвига характеризует распределение сдвигающих напряжений по высоте (толщине) балки, которое, конечно, зависит от формы поперечного сечения. Это рассматривал еще С. П. Тимошенко [1.325, 1.3261. Но кроме того, распределение сдвигающих напряжений существенно зависит от мод движения. Для низких мод по толщине это напряжение имеет максимум на нейтральной оси, а для высоких мод минимум в этом месте. С увеличением частоты достигается точка со, в которой спектр существенно изме- [c.51]

В последней части предыдущего пункта мы перечислили ряд работ, в которых удалось непосредственно промерить спектры поля скорости не только в инерционном интервале волновых чисел к, но и на значительной части интервала диссипации. Примеры таких спектров мы уже приводили на рис. 61 по измерениям М. Гибсона (1962, 1963) и на рис. 74 по измерениям Гранта, Стюарта и Моильета (1962). На рис. 75, заимствованном из работы Гибсона и Шварца (19636), приводится сопоставление полученных ими в потоке воды в трубе за решеткой при разных Ке продольных нормированных спектров Ф1(А П) со спектром Гранта, Стюарта и Моильета и со спектрами, вычисленными по измеренным Стюартом и Таунсендом (1951) корреляционным функциям изотропной турбулентности за решеткой в аэродинамической трубе. Из этого рисунка видно, что при разных Ке длина инерционного интервала спектра оказывается различной (причем фактически только данные Гранта, Стюарта и Моильета и данные Гибсона и Шварца при наибольшем Ке указывают на существование такого интервала), и что ниже этого интервала спектры существенно отличаются друг от друга. Однако в пределах инерционного интервала и за его коротковолновым концом все нормированные спектры с относительно малым разбросом ложатся на одну универсальную кривую в полном согласии с предсказанием (23.10). Любопытно, что это относится даже и к данным Стюарта и Таунсенда [c.440]

Отсюда видно, что общая форма зависимости величины 5 от е и от всех остальных определяющих ее аргументов здесь при любой плотности р(е) сохраняет свой вид однако значение числового коэффициента при (е)", вообще говоря, не универсально, а зависит от р(г). Исключением в этом отношении является лишь случай ге = 1 (т. е. линейной зависимости), когда / j = 1 и поэтому коэффициент при е универсален (последнее заключение относится, в частности, к коэффициентам в формуле (21.18 ) для и в формулах (21.30 ) и (21.35 ) для лагранжевой структурной функции и спектра Существенно, однако, что и во всех остальных с / гчаях зависимость поправочного множителя К в (25.6) от р(е) оказывается сравнительно слабой. В этом мы уже убедились выше на примере формул (25.3). Тот же вывод следует из расчетов Гранта, Стюарта и Моильета (1962), предположивших, что плотность р(е) постоянна в интервале (Ej, в2) = [(1—Y) > (1+Y) ] и равна нулю вне него, и показавших, что при этом предположении /С 2/з = 0,93 и /Сг—1 23 [c.520]

Следовательно, при Q взаимодействие можно интерпретировать как низкочастотную фазовую модуляцию сигнала, производимую мощной волной накачки. По мере распространения волн глубина модуляции возрастает. При й/ы )г 1 в спектре преобладают две гармоники ш = При (П/Шд) г 1 спектр существенно ущиряется. Используя асимптотики функций Бесселя при больщих значениях аргумента, можно оценить эффективное число гармоник в спектре (1) Соответствующая ширина спектра Ди Пг Ug. [c.137]

Качественно такая же особенность была обнаружена при спектральном анализе сигналов, зарегистрированных на утолщенной части лопаток (рис. 6). Сравнивая значения амплитудных спектров в частотной полосе 500-600 кГц, можно отметить, что для случая малодефектной лопатки (рис. 66) эта полоса проявляется на спектре существенно. В то же время для дефектной лопатки (рис. 6а) спектральные значения близки к нулю в этой области. Отсюда следует, что и в этом направлении поглощение меньше для малодефектной лопатки, так как ее материал является прозрачным для высокочастотной составляющей. [c.136]

Шум и другие свойства фотоумножителей, существенные для оптической термометрии, были широко исследованы в работах [18—20, 22, 23, 29]. Выбор способа работы фотоумножителей методом постоянного тока [44] или методом счета фотонов в основном зависит от вкуса потребителя. Не существует никаких заметных преимуществ одного метода перед другим. В обоих случаях необходимо, чтобы фотоумножителю не мешали избыток шума, усталость или нелинейность. Метод счета фотонов имеет, однако, преимущество в том, что зависимость амплитуды сигнала от усиления меньще и ослабляется эффект утечек тока внутри фотоумножителя или около его цоколя. Кроме того, сигнал имеет цифровую форму, которая облегчает прямую связь с ручной цифровой обработкой и с контрольно-компьютерной системой. В обоих методах — на постоянном токе и методе счета фотонов — критичным является контроль температуры фотоумножителя, так как спектральная чувствительность (особенно вблизи длинноволновой границы), а также темновой ток зависят от температуры. Фотоумножители с чувствительным в красной области спектра фотокатодом 8-20, такие, как ЕМ1-9558 (щтырьковая замена для ЕМ1-9658 фотоумножителя 8-20), для понижения темнового тока должны работать при температуре примерно —25 °С. Применение чувствительного в красной области фотокатода позволяет работать с длинами волн примерно до 800 нм, хотя если прибор предназначен исключительно для воспроизведения МПТШ-68 выше точки золота, такие длины волн требуются редко. [c.377]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...