Химические реакции в ударной волне

Наиболее типичны два способа передачи энергии в веществе. Первый способ обусловлен молекулярными процессами переноса (теплопроводность), второй — распространением гидродинамических возмущений (ударная волна). В соответствии с указанными способами передачи энергии, различают два типа волн химической реакции — горение и детонацию. Волны горения, распространение которых обусловлено сравнительно медленными молекулярными процессами переноса, движутся со скоростью гораздо меньшей, чем скорость звука в веществе, и не сопровождаются значительными изменениями давления. В волнах детонации, которые распространяются по веществу со сверхзвуковой скоростью, химическая реакция возбуждается ударной волной. [c.285]

О кинетике физико-химических превращений твердых тел в ударных волнах. Для расчета развития взрыва с выделением зоны химической реакции и динамических процессов с фазовыми переходами необходимо задать кинетику указанных превращений, т. о. определить /i ,. [c.253]

Химический состав газового потока за ударной волной или в пограничном слое определяется соотношением скоростей гидродинамического или диффузионного и химического процессов. В том случае, когда скорость химических реакций в потоке мала по сравнению со скоростью гидродинамического или диффузионного переноса, течение считается замороженным, т. е. состав газа принимается постоянным. Это, однако, не исключает возможности протекания химических реакций на поверхности тела. [c.31]

Например, в качестве методов, относимых к первой группе, можно назвать следующие вакуумное напыление, распыление и химические реакции в газовой фазе. Ко второй группе относятся различные методы закалки из жидкого состояния. К третьей группе можно отнести методы облучения частицами поверхности кристалла, воздействия ударной волной и ряд других. Имеется также еще одна особая группа методов, которые можно было бы с известными оговорками отнести к первой группе. Речь идет о методах электролитического осаждения аморфных пленок из растворов электролитов, главным образом водных растворов. Характеристики различных методов получения аморфных структур представлены в табл. 2.1. Ниже мы в общих чертах дадим описание этих методов. [c.29]

Будем считать, что химическая реакция в газовой горючей смеси, инициируется прохождением ударной волны и что интенсивность волны достаточно велика, чтобы можно было пренебречь давлением перед ней. Будем также пренебрегать энергией, затраченной в начальный момент на возбуждение ударной волны. [c.612]

Исторически сложилось так, что исследования поведения вещества в ударных волнах были и остаются ориентированными главным образом на прогнозирование реакции материалов и конструкций на интенсивные динамические воздействия, такие, как высокоскоростной удар, взрыв, импульсы мощного лазерного или корпускулярного излучения. Вместе с тем, накопленные в физике ударных волн опыт, методические разработки, равно как результаты проведенных исследований и новые представления о поведении вещества при интенсивных кратковременных воздействиях, явились существенным вкладом в физику твердого тела, физику плазмы, физику прочности и пластичности, теорию полиморфных превращений, химическую физику и другие области знания. [c.6]

Для решения многих задач новой техники от науки потребовалось проникновение в область высоких параметров состояния вещества больших концентраций энергии, высоких температур и давлений, больших скоростей. При высоких температурах в газах протекают различные физические и физико-химические процессы возбуждение молекулярных колебаний и диссоциация молекул, химические реакции, электронное возбуждение, ионизаций атомов, излучение света. Высокие температуры достигаются в ударных волнах большой амплитуды, поэтому для современной механики и физики характерен интерес именно к сильным ударным волнам. Перечисленные выше процессы представляют интерес не только потому, что они, часто играя существенную роль в балансе энергии вещества, оказывают влияние на его движение. [c.208]

Если взрывчатое веш ество подвергается достаточно мош ному механическому воздействию, в нем возникает ударная волна. Изменение термодинамического состояния за фронтом сильной ударной волны приводит к быстрому химическому превращению вещества, охваченного движением. В результате такого воздействия развивается процесс детонации, представляющий собой волну, в которой химическая реакция возбуждается ударным фронтом, В настоящее время, однако, отсутствует надежная теория, которая позволяла бы количественно рассчитать минимальную интенсивность и характер воздействия, необходимого для возникновения волны детонации, исходя из химической природы взрывчатого вещества, параметров, характеризующих его начальное состояние, геометрических форм и размеров. Основные трудности связаны с выбором функций, описывающих состояние и скорость химической реакции в реальных системах, имеющих, как правило. Довольно сложную молекулярную структуру. Гидродинамическая часть указанной проблемы не представляется столь значительной, если иметь в виду современные методы численного решения с применением электронно-вычислительных машин. [c.288]

После того как фронт детонации достиг границы взрывчатого вещества, образовавшийся плотный газ с высоким давлением воздействует-на окружающую среду, создавая в ней взрывную волну. Давление в ударной волне определяется как результат распада состояния, в котором движущиеся продукты химической реакции с высоким давлением оказались-в контакте с окружающей средой. [c.290]

В детонации газ из начального состояния А (рис. 5) скачком переходит в состояние С на ударной адиабате. Такой переход связан с тем, что время химической реакции на несколько порядков больше времени сжатия в ударной волне и фронт ударного сжатия поэтому отделен от фронта воспламенения. Поскольку они движутся с одинаковой скоростью, их состояния, согласно формуле [c.380]

В некоторых условиях возможно значительное уширение фронта сильных ударных волн до расстояний, измеряемых многими пробегами, и разделение его на области плавного и резкого изменения величин. В частности, это происходит в газе с замедленным возбуждением некоторых степеней свободы молекул или при протекании обратимой химической реакции в волне. Эти вопросы, так же как и целый ряд других, возникающих при более детальном изучении внутреннего строения фронта ударных волн, будут рассмотрены подробно в гл. VII. [c.77]

Расчеты проводились в двух предположениях 1) колебательные степени свободы в каждой точке неравновесной зоны равновесны, 2) кинетика возбуждения колебаний рассчитывалась одновременно с кинетикой химических реакций. Распределения температуры и плотности за скачком уплотнения в ударной волне с числом Маха М = 14,2, распространяющейся по воздуху сро = I мм рт. ст.. То = 300° К, показаны на рис. 7.16. Температура за скачком уплотнения Т равняется 9772° К, если считать, что в скачке возбуждаются равновесные колебания, и 12 000° К — без учета колебаний. [c.388]

Процессы за ударными волнами характеризуются тем, что часть кинетической энергии движущегося газа практически мгновенно переходит во внутреннюю энергию газа. В этих условиях, вообще говоря, нельзя не учитывать того факта, что термодинамическое равновесие достигается по истечении некоторого времени и только в условиях такого равновесия все макроскопически измеряем ые параметры (давление, плотность, темпе- ратура) становятся независимыми от временя.. Анализ этих явлений представляет собой более сложную задачу я i связан прежде всего с изучением механизма неравновесных процессов, со знанием, в частности, скоростей химических реакций в воз, духе. J [c.154]

К значительному расширению ударной волны может привести наличие в газе сравнительно медленно протекающих релаксационных процессов — медленно протекающие химические реакции, замедленная передача энергии между различными [c.495]

Если предположить, что между ударной волной и поверхностью тела химических реакций не происходит и газ не изменяет своего состава по сравнению с условиями до скачка, то повышение давления никак не отразится на величине отхода. Возникающая в реальных условиях диссоциация вызывает снижение температуры и обусловливает увеличение плотности, дополнительное поджатие газа и, как следствие, приближение к обтекаемой поверхности переднего фронта ударной волны. [c.496]

До сих пор мы считали, что фронт ударной волны совпадает с фронтом волны поглощения лазерного излучения. Возможен, однако, случай, когда фронт волны поглощения распространяется по газу и без ударной волны (например, за счет механизма теплопроводности). Это приводит к более глубокой аналогии между горением и процессами, связанными с распространением волны поглощения лазерного излучения в газе. Аналогия состоит в том, что скорость X химических реакций при горе- [c.104]

Применение взрывчатых веществ — один из способов получения сильных ударных волн. За фронтом сильной ударной вол- ны при достаточно больших числах Маха благодаря резкому повышению температуры (газ в момент взрыва, находившийся при атмосферном давлении и комнатной температуре, испытывает примерно десятикратное сжатие и нагревается до температуры 10 -1-10 К) происходят возбуждение внутренних степеней свободы молекул, различные химические реакции, излучение света и другие процессы. В среде при этом возникает сложное неустановившееся течение, в котором наряду с основной ударной волной существуют другие поверхности разрыва (вторичные ударные волны, контактные поверхности). [c.116]

В 5-4, уже обсуждалась одна практическая задача, требовавшая знания теплообмена при отсутствии массопереноса. Это был случай гетерогенной реакции на каталитической поверхности.Кроме очевидной важности такой задачи для химического производства, можно указать также на ее значение, для аэронавтики. К примеру, при входе спутника в атмосферу между ударной волной и носовой частью спутника образуется слой сильно диссоциированного газа, где молекулы кислорода и азота распались на отдельные атомы. Внешняя поверхность спутника может служить катализатором, воздействующим на процесс рекомбинации таких атомов результирующая теплота рекомбинации будет влиять на перенос тепла внутрь охлаждаемой стенки. На стенке сопла ракетного двигателя также возникают каталитические эффекты, которые необходимо учитывать при конструировании охлаждающей системы. [c.214]

В этой записи мы заменили индекс тепло на h для указания на то,, что рассматриваемый процесс переноса сопровождается химическими реакциями. Соответствующая величина произведения вязкости на плотность ftp отнесена к параметрам газа за ударной волной Ио , как и прежде, есть скорость набегающего воздуха перед ударной волной [c.216]

На практике большое распространение нашла схема с параллельным расположением пластин (рис. 20.6). Наметаемой (плакирующей) пластине J располагают заряд взрывчатого вещества (ВВ) 2 толщиной Н. Пластину с помощью опор устанавливают с зазором h к неподвижной (плакируемой) пластине 4, которая лежит на основании 5 (асбестовая пластина, песок, грунт и т. п.). Инициирование процесса детонации заряда ВВ осуществляют электродетонатором 1. Детонация обусловлена распространением ударной волны, возбуждающей химическую реакцию. Переход взрывчатого вещества из твердого состояния в газообразное происходит с выделением большого количества энергии. [c.422]

В дальнейшем проводились обширные теоретические исследования стационарной структуры волн химической детонации для различных моделей газов и конденсированных взрывчатых веществ с превращением последних в газ. В газах изучалась кинетическая модель детонации, в которой волна детонации представляет собой ударную волну, сопровождаемую зоной химических реакций, идущих с конечной скоростью, в которой процессами переноса можно пренебречь. Оказалось, что в теоретически мыслимых случаях, в которых имеется решение для слабой детонации, это решение существует лишь при определенном значении скорости волны детонации, которое может рассматриваться как собственное число соответствующей краевой задачи для системы обыкновенных дифференциальных уравнений. По этой причине решение для структуры слабых волн детонации получило название собственного решения. Нейманом, изучавшим кинетическую модель волны детонации еще в 1942 г., эти случаи детонации были названы патологическими. Соответствующая связь между скоростью волны и параметрами среды является в этих случаях дополнительным граничным условием на экзотермическом скачке типа слабой детонации. [c.121]

Другим примером стационарного распространения ударной волны является детонационная волна. Детонационной волной называется сочетание ударной волны и следующей за ней области экзотермической химической реакции. В ударной волне горючая газовая смесь сжимается так, что температура ее превышает температуру воспламенения. Смесь сгорает и непрерывно подпитывает энергией ударную волну. Количество энергии, выделяющееся в зоне горения, зависит от природы и состава горючей смеси. Поэтому каждбй смеси соответствует своя определенная скорость детонационной волны. [c.220]

Представления о структуре ударных волн, о роли физико-химических превращений при ударном сжатии были расширены благодаря изучению явления детонации. В 1940 г. Я. Б. Зельдович исследовал влияние конечной скорости реакции на детонацию, создал одномерную теорию детонационной волны. Теорию Зельдовича развили Дж. Нейман (1942) и В. Деринг (1943). Интенсивные теоретические исследования зоны физико-химических превращений в ударных волнах начались с конца 40-х годов (Я. Б. Зельдович, [c.327]

Схема детонационной волны. Детонация представляет собой явление самоподдерживающегося распространения ударной волны в горючих средах, при котором ударная волна повышает температуру среды и инициирует быструю химическую реакцию с выделением тепла. Часть этого тепла преобразуется в кинетическую энергию продуктов реакции за волной и тем самым идет на поддержание детонации. Модель одномерной стационарной детонации с передним ударным скачком и последующей зоной экзотермической химической реакции в гомогенной (односкоростной) среде разработана Я. Б. Зельдовичем, Д. Нейманом и [c.260]

Начальная скорость поршня Vp выбиралась такой, чтобы давления, развиваемые в исходном взрывчатом веществе, достигали некоторых критических значений Ркр, близких к давлению на химпике р А). Как видно из рУ-диаграмм для сплошного (т — = 0) и пористого (/По = 0,45) гексогена, представленных на рис. 3.3.1, эти давления соответственно составляют 55 и 16 ГПа. В расчетах полагалось, что для начала химической реакции гексоген должен быть сжат в ударной волне до давлений р > р р. После начала реакции при условии, что p>p Bj) химическая реакция протекает до полного превращения взрывчатого вещества в продукты детонации. Характерное время в уравнении [c.268]

Так как точка Жуге является границей д ежду стационарной зоной химической реакции и зоной ПД, где имеет место нестационарный разлет газа, то необходимым условием устойчивой детонации будет условие движения стационарной зоны относительно ПД со звуковой или сверхзвуковой скоростью. В противном случае волны разрежения догонят зону химической реакции, что приведет к падению давления и температуры и процесс устойчивой детонации будет невозможен. Ударная волна относительно зоны химической реакции распространяется с дозвуковой скоростью, поэтому возмущения в этой зоне догоняют ударную волну, что позволяет поддерживать постоянной ее интенсивность. В случае детонации Чепмена—Жуге никакие возмущения из зоны ПД не могут догнать зоны химической реакции и детонационная волна будет устойчивой. Пусть прямая Михельсона В проходит круче касательной и пересекается с ударной адиабатой ПД в двух точках С и Ь. ВВ в этом случае будет сжато до давления рв. Такие детонационные волны называются пересжатыми. Затем параметры в зоне химической реакции будут меняться вдоль прямой В С. Так как точка С принадлежит ударной адиабате ПД, она. соответствует полному выделению теплоты химической реакции. В этой точке выполняется неравенство D волны разрежения из зоны ПД будут догонять ударную волну и уменьщат ее амплитуду до установления режима устойчивой детонации, соответствующей прямой 1 В. Таким образом, режим пересжатой самоподдерживающейся детонации не может быть устойчивым. [c.97]

Способы получения аморфного состояния могут быть отнесены к одной из следующих групп закалка из жидкого состояния (спиннингование расплава, центробежная закалка, метод выстреливания, метод молота и наковальни, вытягивание расплава в стеклянном капилляре и др.), закалка из газовой фазы (вакуумное напыление, ионно-плазменное распыление, химические реакции в газовой фазе и др.), амор-физация кристаллического тела при высокоэнергетических воздействиях (облучение частицами поверхности кристалла, лазерное облучение, воздействия ударной волной, ионная имплантация и др.), химическая или электрохимическая металлизация. [c.554]

Другой детонационный способ синтеза различных морфологических форм углерода и нанопорогаков оксидов А1, Mg, Ti, Zr, Zn описан авторами [115,116]. Слой исходного вещества (высокопористая металлическая среда, химическое соединение, соль или гель гидрооксида металла) подвергается ударно-волновому воздействию от контактного заряда взрывчатого вещества. В ударной волне происходит сжатие и прогрев высокопористого металла или же протекают реакции разложения исходного соединения до оксида с последующей стабилизацией оксидных фаз. После выхода ударной волны на свободную поверхность исходного вещества материал разлетается в газовую атмосферу взрывной камеры. [c.50]

Вопрос о структуре фронта ударной волны в газе с замедленным возбуждением степеней свободы впервые был рассмотрен Я. Б. Зельдовичем (1945, 1946) на примерах обратимой химической реакции и возбуждения колебаний в молекулах. Этот анализ затем повторяется во всех последующих работах, посвященных релаксационному слою, число которых огромно, так как экспериментальное исследование релаксационного слоя в ударной волне стало впоследствии одним из важнейших методов изучения кинетики и измерения скоростей различных физических и физико-химических процессов (см. 2). Анализ основан на том, что в растянутом релаксационном слое градиенты газодинамических величин малы, и распределение этих величин подчиняется уравнениям гидродинамики идеальной жидкости. Дифференциальные уравнения стационарного плоского течения в системе координат, связанной с фронтом, интегрируются и дают для текущих значений давленияр"(ж), плотности р (ж) и т. д. в релаксационном [c.215]

В случае пересечения ударной волны с детонационной (рис. 12, г) он заметно меньше, чем при пересечении двух ударных волн. По отпечаткам на боковой стенке трубы можно проследить за движением точки Ь (рис. 12) и измерить угол х. Измерения и сопоставления их с расчетом конфигураций обоих типов показывают, что в большинстве случаев при пульсирующей детонации возникают возмущения типа, изображенного на рис. 12, а, б. Их на фронте много. Сталкиваясь, они создают зоны повышенного давления и температуры, в которых воспламеняется газ. Встречаясь с пластинкой, перпендикулярной к движению фронта, конфигурации оставляют на ней отпечатки, по которым можно измерить размеры неоднородностей. Любопытно, что средний размер ячейки пропорционален времени химической реакции в модели Зельдовича—-Неймана. Модель оставляет о себе своеобразное напоминание. И это не случайно. Несмотря на неустойчивость, на этой модели основывается существование пульсирующей детонации. Неустойчивость не разрушает детонацию с ударней волной впереди зоны горения, она только придает волне более сложную трехмерную структуру. [c.393]

Например, к первой группе можно отнести вакуумное напьше-ние, распыление и химические реакции в газовой фазе. Ко второй группе относятся различные методы закалки. К третьей группе можно отнести методы облучения частицами поверхности кристалла, воздействия ударной волной и др. Используемые на практике способы, конечно, могут отличаться разными вариантами исполнения, достигаемым конечным состоянием продукта, разными технологическими этапами исполнения, их последовательностью и совокупностью. [c.381]

Иажрение концентрации компонент газа. В ряде случаев, когда в неравновесном слое за скачком уплотнения протекает диссоциация молекул или химическая реакция, можно непосредственно следить за изменением концентрации определенных частиц. Это обычно возможно, если какие-нибудь частицы обладают резко выраженным по сравнению с другими частицами поглощением света. Так, например, изучалась диссоциация молекул брома и йода в ударной волне, диссоциация молекул кислорода и т. д. Молекулы брома и йода сильно поглощают видимый свет, тогда как их атомы не поглощают его молекулы кислорода обладают характерной системой полос поглощения в ультрафиолетовой области (см. гл. V). [c.210]

В одной из последних работ (Рэй, Тир, Хаммерлинг, Кивель [69]) приводится перечень констант скоростей химических реакций, протекающих в нагретом воздухе. Константы выбраны авторами на основе анализа имеющегося экспериментального материала и рекомендуются ими для расчетов неравновесных процессов в ударных волнах. Расчеты структуры фронта для воздуха, выполненные авторами, согласуются с измерениями Лина [70] в ударной трубе. [c.389]

Детонация заключается в химическом превращении взрывчатого вещества (ВВ), сопровождающемся выделением энергии, распространяющейся по веществу в виде волны от одного слоя к д гому со сверхзвуковой скоростью. Давление во фронте ударной волны в случае газообразных взрывчатых смесей составляет несколько МПа, в случае жидких и твердых ВВ — десятки тысяч МПа. Химическое превращение протекает непосредственно за фронтом ударной волны с ( льшой скоростью в очень тонком слое. Детонация — самоподдерживающийся процесс. Энергия, выделяемая в зоне химической реакции, непрерывно поддерживает высокое давление в ударной волне. [c.135]

Проследим теперь (следуя Я. Б. Зельдовичу, 1940) за ходом изменения состояния вещества вдоль слоя конечной ширины, которым в действительности является детонационная волна. Передний фронт детонационной волны представляет собой истинную ударную волну в газе / (исходной горючей смеси). В ней вещество подвергается сжатию и нагреванию, приводящему его в состояние, изображающееся точкой d (рис. 132) на ударной адиабате газа I. В сжатом веществе начинается химическая реакция, по мере протекания которой состояние вещества изображается точкой, передвигающейся вниз по хорде da при этом выделяется тепло, вещество расширяется, а его давление падает. Так продолжается до тех пор, пока не закончится горение и не выделится все тепло реакции. Этому моменту соответствует точка с, лежащая на детонационной адиабате, изображающей конечные состояния продуктов горения. Что же касается нижней точки Ь пересечения хорды ad с детонационной адиабатой, то [c.672]

Все эти сообрал<ения можно применить и к рассматриваемым здесь поверхностям разрыва . В частности, остается в силе и произведенный в 88 подсчет числа параметров возмущения для каждого из четырех случаев (131,1), представленный на рис. 57. Для детонационного режима (адиабата над точкой О) число граничных условий такое же, как и для обычной ударной волны, и условие эволюционности остается прежним. Для недетонационного же режима (адиабата под точкой О) ситуация меняется ввиду изменения числа граничных условий. Дело в том, что в таком режиме горения скорость его распространения целиком определяется свойствами самой химической реакции и условиями теплопередачи из зоны горения в находящуюся перед ней ненагретую газовую смесь. Это значит, что поток вещества / через зону горения равен определенной заданной величине (точнее, определенной функции состояния исходного газа I), между тем как в ударной или детонационной волне / может иметь произвольное значение. Отсюда следует, что на разрыве, представляющем зону недетонационного горения, число граничных условий на единицу больше, чем на ударной волне, — добавляется условие определенного значения /. Всего, таким образом, оказывается четыре условия, и тем же образом, как это было сделано в 87, заключаем теперь, что абсолютная неустойчивость разрыва имеет место лишь в случае V < С, 02 > Са, изображающемся точками на участке адиабаты под точкой О. Мы приходим к выводу, что этот участок кривой не соответствует каким бы то ни было реально осуществляющимся режимам горения. [c.687]

Гетерогенные смеси, их движения, последствия воздействия на них, возникающие в них волны чрезвычайно многообразны, что является следствием многообразия комбинаций фаз, их структур, многообразия межфазных и впутрифазных взаимодействий и процессов (вязкость и межфазное трение, теплопроводность и межфазный теплообмен, фазовые переходы и химические реакции, дробление и коагуляция капель и пузырей, различные сжимаемости фаз, прочность, капиллярные силы и т. д.) и многообразия различных видов воздействия на смеси. Например, в га-зовзвесях образуются размазанные волны, структура и затухание которых определяются главным образом силами межфазного трения с газом и дроблением капель или частиц. В жидкости с пузырьками газа или пара из-за радиальных пульсаций пузырьков, помимо размазанных волп, характерными являются волны с осцилляционной структурой, сильно зависящей от процессов тепло- и массообмена, а также дробления пузырьков. Далее в конденсированных средах фазовые переходы, инициируемые сильными ударными волнами, могут привести к многофронтовым волнам из-за немонотонного изменения сжимаемости среды при фазовых превращениях. Своеобразные волновые течения с кинематическими волнами возникают и при фильтрации многофазных жидкостей. [c.5]

Режимы недосжатой или сверхзвуковой D> + Сг) детонаций, которым соответствуют точки типа В" на детонационной адиабате, расположенные ниже точки Bj, или точки Ч—Ж, не реализуются, и поэтому соответствующий участок детонационной адиабаты на рис. 3.1.6, а показан штриховой линией. Невозможность этого режима, инициируемого ударной волной, следует из исследования структуры детонационной волны с учетом характерной для существующих ВВ кинетики химической реакции тепловыделения. [c.263]

Стационарный режим детонации удобно рассматривать системе координат, связанной с детонационной волной. В этой системе частица ВВ пересекает фронт ударной волны, сжимается до давления рв (давление в химическом пике), претерпевает превращение в зоне химической реакции, при этом выделяется тепло. Затем частица начинает расширяться, а давление падает до давления р . После окончания химической реакции продукты детонации изэнтропически расширяются. [c.89]

Первые два условия в точности совпадают с условиями на ударной волне. В закон сохранения энергии входит величина Q — количество тепла, выделяемое массой среды в результате химической реакции. Преобразуя третье уравнение, имеем аналог адиабаты Гюгонио [c.89]

ЧТО скорость детонации велика Ос = Ос, а давление после зоны химической реакции рв меньше р2 — давления в точке Жуге. Режим недосжатой детонации, возбуждаемый в ВВ ударной волной, невозможен. Это связано с тем, что прямая Михельсона, вдоль которой происходит изменение состояния в зоне реакции, в этом случае проходит через область, где нет условий для протекания химической реакции. Недосжатые или слабые детонационные волны могут быть получены, если применять другие способы инициирования химической реакции (например, с помощью лазерного излучения). [c.97]

Угловые профили изготовление прокаткой В 21 В 1/08 Углы [измерение с использованием (комбинированных 21/22 механических 5/24 оптических 11/26 электрических или магнитных 7/30) средств текучей среды 13/18) конусов, измерение 3/56] G 01 В Удаление (воздуха из камер пневматических шин В 29 D 30/00 окалины с проволоки В 21 С 43/04 пены при наполнении сосудов В 65 В 3/22 продуктов загрязнения из мест их скопления В 08 В 15/(00-04) твердых отходов В 09 В 1/00-5/00 см. также извлечение) Ударная обработка листового и профильного металла В 21 D 31/06 Ударное прессование металлов В 21 С 23/00 Ударные волны, использование при проведении химических реакций или для модификации кристаллической структуры веществ В 01 J 3/08 Укладка [запасных колес на транспортных средствах В 62 D 43/(00-10) В 65 (изделий (в стопки перед упаковкой В 35/(50-52) в штабели G 57/(00-32)) нитевидных материалов в кассеты Н 54/(76-84) тонких изделий в стопки Н 29/00, 31/00) труб F 16 L 1/00-1/036] Уклоны, измерение G 01 (С 9IOO-9f36-, В 21/22) Уключины и их крепление В 63 Н 16/(06-073) Ультразвук [использование <В 23 (при газовой сварке К 5/20 в процессах электроэрозионной металлообработки Н 7/38 для расточки В 37/00 при сварке К 5/20, 11/12, 20/10) в гальванотехнике С 25 D 5/20 для изменения материалов В 02 С 19/18 G 01 (в измерительных устройствах В 17/00 при испытаниях на герметичность М 3/24))] [c.199]

Уже целое столетие развиваются экспериментальные и теоретические исследования экзотермических волн, распространяющихся в горючих смесях газов, а также в твердых и жидких горючих средах. Механизмом тепловыделения в таких средах являются экзотермические химические реакции, скорость протекания которых при комнатной температуре практически равна нулю и становится очень большой при температурах, достигаемых в ходе реакции (например, смеси водорода или ацетилена с кислородом или с воздухом, смесевые твердые топлива ракетных двигателей). Механизм распространения тепла в несгоревшую еще смесь естественно предполагать обусловленным процессами переноса — теплопроводностью и диффузией активных частиц, т.е. не связанным с макроскопическим упорядоченным движением среды. Однако уже в 1881г. Бертло и Вьей, Маллар и Ле Шателье открыли явление детонации, при котором горение распространяется по газовой среде со скоростями, в тысячи и миллионы раз превосходящими скорость нормального распространения пламени. Механизм распространения зоны тепловыделения в этом случае связан с прохождением по холодной горючей смеси сильной ударной волны, сжимающей и нагревающей смесь и тем самым включающей химическую реакцию с интенсивным тепловыделением роль процессов переноса в распространении зоны тепловыделения в практически реализуемых случаях химической детонации мала. [c.117]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...