Слой критический на теле вращения

Распространение формулы для на области, удаленные от критической точки, и, что особенно важно, на турбулентное течение приводит к изменению величины р, изменению обобщенной аналогии между тепло-и массообменом ). Каких-либо обобщенных зависимостей для произвольных градиентов давления и других определяющих параметров здесь не получено- Впрочем, для ламинарного режима в силу принципа локальной автомодельности, указанного Л. Лисом, формула для Яэф указанного выше вида используется для расчетов и для точек поверхности, далеких от критической точки. Однако недавние численные расчеты многокомпонентного пограничного слоя на теле вращения, выполненные [c.557]

Что касается расчета осесимметричного пограничного слоя, то он лишь немногим сложнее, чем расчет двумерного пограничного слоя. Осесимметричный пограничный слой образуется, например, при осевом обтекании тела вращения или при истечении осесимметричной струи. В главе V, посвященной точным решениям уравнений Навье — Стокса, мы уже рассмотрели осесимметричные пограничные слои, образующиеся при вращении в жидкости диска и при пространственном течении в окрестности критической точки. [c.218]

Для центрифугирования всей измельчающей среды необходимо сообщить критическую частоту вращения внутреннему слою измельчающих тел при концентричном их расположении в мельнице. Объем измельчающих тел при этом [c.237]

Выберем неподвижные координаты х и у, причем х представляет собой расстояние, измеренное от передней критической точки тела вдоль меридианной кривой, а у— расстояние по нормали. R(x) —радиус тела в точке х и и и — компоненты скорости в направлениях х и у, а w — переносная компонента, вызванная вращением. Уравнения, определяющие стационарный несжимаемый поток в пограничном слое, имеют вид [c.114]

С учетом слабой зависимости решения от радиуса валков (т.. е. от a/R) коэффициент трения качения P/ ka) и коэффициент сопротивления вращению M/ ka ) нанесены на рис. 10.10 едиными кривыми в зависимости от h/a. Минимальные значения обеих характеристик достигаются при отношении h/a, примерно равном единице. При тонких полосах трение на поверхностях контакта вызывает пластическое течение в центре области обжатия благодаря высокому гидростатическому давлению при толстых полосах для реализации пластического течения требуется большее контактное давление. При дальнейшем увеличении толщины полосы достигается ее критическое значение, при котором давление, требуемое для реализации пластического течения в сечении полосы, больше, чем то, которое нужно для возникновения пластического течения в поверхностных слоях, как это было рассмотрено в 9.3. Если распространить поле линий скольжения, показанное на рис. 9.9(a), в тело, то можно определить, что критическое значение толщины есть 8.8а. [c.370]

Сверхкритический режим движения измельчающих тел в м е л ь н и ц е показан на рис. IV.30, б и осуществляется при частоте вращения барабана выше критической, когда в центрифугирование постепенно вступают все слои измельчающей среды. [c.237]

Скоростная фотосъемка траектории движения шаров в этом режиме показывает, что при переходе с наклонной траектории на круговую образуется область — так называемая пята измельчающей среды. Образование пяты можно объяснить ускоренным движением измельчающих тел по наклонной траектории или задержкой в формировании соответствующих слоев среды при переходе на круговую траекторию. -Фотоснимки показали, например, что при степени заполнения измельчающей средой ф = 50 % и частоте вращения барабана 10, 20 и 30 % от критической угол наклона измельчающей среды составляет соответственно 38, 44 и 48°,т. е. больше теоретического. [c.239]

По уравнению (10-51) можно весьма просто определить коэффициент теплоотдачи к ламинарному пограничному слою на теле вращения с постоянной температурой поверхности при произвольном изменении вдоль нее скорости внешнего течения й . Для плоского течения R выпадает из уравнения. Легко показать, что при обтекании плоской пластины уравнение (10-51) сводится к уравнению (10-13), а при двумерном и осесимметричном течениях в окрестности критической точки — соответственно к уравнениям (10-17) и (10-18). Таким обра- [c.272]

Итак, предварительный анализ проблемы излучения в вязком ударном слое показывает необходимость более глубокого исследования этого явления. Следуя работам Ю. Д. Шмыглевского и А. Б. Карасева, рассмотрим течение в пограничном слое в окрестности критической точки тела вращения. При изучении этого явления приняты модель тонкого вязкого ударного слоя и следующие допущения [c.441]

Остается вычислить g 3 решения. -у,ра1анбния при В—>-0. Для критической точки легко получить приближенное решение, поскольку пограничный слой около ее ламинарный и низкоскоростной независимо от скорости набегаюшего потока Vt- Приближенное значение я для пограничного слоя в окрестности передней кр(итичбокой точки тела вращения земной атмосфере [c.402]

Сопротивление тел в околозвуковом, сверхзвуковом и гиперзвуковом диапазонах скоростей представляет особую область газовой динамики, которую во вводном курсе осветить невозможно. Поэтому здесь будут приведены лишь некоторые экспериментальные результаты для основных форм обтекаемых тел и некоторые ссылки на более обширные источники информации. Изменение коэффициента сопротивления сфер и цилиндров в зависимости от числа Маха свободного потока в диапазоне от 0,1 до 10 иллюстрируется на рис. 15-29. На этом рисунке показано влияние сжимаемости при числах Рейнольдса как выше, так и ниже того, которое необходимо для перехода в пограничном слое от ламинарного течения к турбулентному. Для чисел Маха больше 0,7 влияние вязкости стаиовится малым, и кривые сливаются. Для сопоставления на рис. 15-30 Л. 14] показаны характеристики сопротивления удлиненной ракеты, корпус которой представляет собой заостренное тело вращения. Это тело имеет очень высокое критическое число Маха (Макр 0,95), и при Ма=3 сила сопротивления, действующая на него, составляет примерно 1/5 от сопротивления сферы с тем же диаметром, что и максимальный диаметр ракеты. Удобообтекаемое с точки зрения дозвукового потока тело, т. е. тело со скругленной передней кромкой, испытывает в сверхзвуковом потоке очень высокие силы сопротивления по сравнению с заостренными телами. [c.428]

Пограничные слои на других телах. В тех случаях, когда внешнее течение не может быть разложено на два простых течения, как это было выше, течение в пограничном слое имеет еще более сложную структуру, чем раньше. Простым примером может служить обтекание косо поставленного тела вращения. В этом случае в пограничном слое возникают скорости, направление которых очень сильно отличается от направления внешнего течения в том же самом месте, другими словами, возникает очень сильное вторитаое течение. Представление о сложной структуре таких трехмерных пограничных слоев дает картина течения (рис. 11.17, б) в пограничном слое на верхней половине косо поставленного эллипсоида вращения (рис. 11.17, а). Эта картина течения была сделана видимой Э. А. Эйхель-бреннером и А. Ударом [2 ] при помопщ окрашенных жидких струек, вытекавших из отверстий на верхней половине поверхности эллипсоида вращения. В частности, эта картина показывает, что поведение трехмерного пограничного слоя в области повышения давления значительно отличается от поведения двумерного (плоского) пограничного слоя. В то время как при плоском течении достаточно сильное повышение давления в направлении течения в общем случае вызывает оттеснение жидкости, текущей в пограничном слое, от стенки внутрь течения и тем самым обусловливает отрыв пограничного слоя (рис. 7.2, б), при трехмерном течении жидкость, текущая в пограничном слое, в области повышения давления может отклоняться вдоль стенки в боковом направлении без отрыва. Такое поведение отчетливо видно на рис. 11.17, б в области повышения давления вблизи задней критической точки (ср. с рис. 11.17, а) жидкие струйки сильно отклоняются в боковом направлении, но при этом по-прежнему прилегают к поверхности эллипсоида. Теоретически вычисленная картина линий тока (рис. 11.17, в) качественно хорошо совпадает с картиной течения на рис. 11.17, б. [c.248]

В качестве примера рассмотрим пограничный слой диссоциирующего газа в окрестности лобовой критической точки тупоносого тела вращения. Будем пренебрегать взаимодействием пограничного слоя с отсоединенной головной ударной волной (т. е. считать числа Рейнольдса достаточно большими) и не будем учитывать нагрев поверхности вследствие излучения горячих слоев воздуха, прошедших через головную ударную волну. [c.578]

Применим это преобразование к случаю пограничного слоя, образующегося вблизи лобовой критической точки тела вращения при продольном его обтекании, это движс1Н4е является автомодельным. [c.609]

Рассмотрим обтекание лобовой критической точки тела вращения, выполненного из углерода, пятикомпопептпым потоком газа, состоящим из СО (1), 02(2), СОг (3), N2 (4), П2О (5). (Далее индексы 1—5 будут присваиваться соответствующим компонентам химических реакций). Считаем, что на границе раздела сред имеют место первичная и вторичная гетерогенные реакции (1.6.15), а в пограничном слое — гомогенная реакция окисления окиси углерода [c.234]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...