Напряжение касательное критическое

Напряжения касательные критические 163, 164 — Прогибы 162, 164 — Устойчивость 161—164 Панели пологие цилиндрические при сжатии осевом 159, 204 [c.558]

Разрушение происходит тогда, когда на некоторой площадке с нормалью п величина касательного напряжения достигает критического значения, зависящего от действующего на этой площадке нормального напряжения [c.655]

Исследование функции цели показало, что для минимизации стоимости втулки коэффициент трения ц должен иметь наибольшее значение коническую поверхность следует оставлять с заданными отклонениями качества поверхности. Высоту к и радиус Л, следует уменьшать и приближать к их наименьшим ограничениям диаметр D нужно увеличивать и приближать к наибольшему ограничению наибольшие касательные напряжения в критических точках А и В необходимо выравнивать. [c.349]

Если материал таков, что нормальное напряжение а достигает достаточной для расщепления кристалла величины прежде, чем касательное напряжение достигнет критической величины, то кристалл расколется на две части. Величина при которой происходит разрушение кристалла, называется критическим нормаль- [c.43]

Если рассматривать поверхности разрушения образцов, доведенных до разрушения различными способами, то можно отметить, что поверхность разрушения одних образцов — неровная, матовая, видны зерна кристалликов, имеющие беспорядочную ориентацию, тогда как в других образцах поверхность разрушения более сглаженная, видны следы скольжения одних зерен по другим в определенных направлениях и ощутимыми являются пластические деформации, предшествовавшие разрушению. В первом случае говорят о хрупком разрушении и связывают причины его с достижением нормальными напряжениями некоторых критических значений. Во втором случае говорят о вязком разрушении по типу сдвига и связывают причины его с достижением касательными напряжениями некоторых предельных значений. Таким образом, причиной разрушения могут быть как нормальные, так и касательные напряжения, причем тело из каждого материала может разрушиться с появлением значительных пластических деформаций. [c.175]

СКОСТИ на расстоянии 3,2 мм от свободной кромки. Полоски адгезива снижают межслойные напряжения и повышают сопротивление расслоению. Сони и Ким [43] выполнили анализ и экспериментальное исследование слоистого композита (0°/ 45°/90°)j, содержащего структурный адгезионный слой в срединной плоское и, где межслойное нормальное напряжение достигает критических значений. На рис. 3.58 показаны распределения напряжений, рассчитанные с помощью глобально-локальной модели [7]. Видно, что нормальное напряжение значительно снижается, а межслойное касательное остается почти неизменным. Эксперименты показали, что расслоение в рассмотренном случае возникает уже не в срединной плоскости, а по соседней поверхности раздела (рис. 3.59). Приложенное напряжение к началу расслоения в результате возросло на 40%. [c.192]

Согласно закону Шмида скольжение начинается по одной (или нескольким) поверхности, на которой касательное напряжение достигло критической величины, а остальные плоскости бездействуют. Затем, в результате сдвига оси кристалла поворачиваются (рис. 3.6, а) и может стать возможным двойной сдвиг, т. е. одновременное скольжение по двум системам. [c.123]

Сущность пластической деформации состоит в следующем. При приложении внешней силы к металлическому телу между отдельными кристаллитами (зернами) тела, а также по их кристаллографическим плоскостям возникают сдвигающие или касательные напряжения. При достижении касательными напряжениями некоторой критической величины, зависящей от природы тела, они могут преодолеть сопротивление металлической связи данного тела и вызвать либо внутренние необратимые перемещения в зернах по кристаллографическим плоскостям, либо перемещения зерен друг относительно друга. При этом пластическая дес рмация происходит главным образом за счет внутризеренных перемещений, а перемеще- [c.113]

Деформация скольжением происходит тогда, когда в результате действия внешней силы Р на зерно (рис. 37, г) по плоскостям скольжения, ориентированным к направлению силы под углами, отличными от О или 90°, возникают касательные напряжения, стремящиеся сдвинуть части зерна друг относительно друга. Сдвиги скольжением происходят по тем кристаллографическим плоскостям, в которых касательные напряжения достигают критической величины. Обычно эти плоскости расположены под углом, близким к 45° к направлению действия силы. Одновременно со сдвигом части зерен поворачиваются в направлении растяжения. [c.115]

Для того чтобы началась пластическая деформация при линейном напряженном состоянии, нормальное напряжение 101 должно достигнуть сопротивления пластической деформации сгт- Тогда касательное напряжение достигнет критического значения Ткр. Следовательно, Ткр=ат os X os Я. Отсюда сгт=Ткр/со8 Я os х- [c.104]

Критические усилия при потере устойчивости во второй зоне находят приравниванием касательных напряжений изгиба критическим касательным напряжениям при кручении [c.504]

Естественно, что явление пластического течения будет достаточно эффективным лишь тогда, когда касательные напряжения достигнут критического значения в возможно большом количестве сечений, проведенных в объеме рассматриваемой частицы. [c.55]

Поскольку трещина должна зарождаться именно в этих кристаллитах, то при действии переменных напряжений равнопрочными следует считать образцы, имеющие относительно одинаковое количество кристаллитов, в плоскости скольжения которых действуют касательные напряжения, превышающие критические. [c.195]

Таким образом, вопрос о сравнении усталостной прочности при заданном виде напряженного состояния с усталостной прочностью при простейших нагружениях (например, при одноосном растяжении — сжатии) сводится к вопросу о сравнении количества кристаллитов, имеющих в соответствующем направлении касательные напряжения, превышающие критические. [c.195]

Под предельным состоянием понимается достижение интенсивностью касательных напряжений своего критического значения т. В безразмерных переменных это критическое значение равно единице. [c.369]

В литературе часто встречается несколько иная точка зрения, основанная на концепции утолщения пограничного слоя в жидкостях с пониженным сопротивлением. В этом подходе внимание сосредоточивается на структуре пристенной турбулентности, а не на скорости диссипации во всем ноле течения. Для обоснования такого подхода очевидна важность экспериментов по снижению лобового сопротивления в шероховатых трубах, однако опубликованные до сих пор результаты до некоторой степени противоречивы. Корреляции, основанные на этом подходе, часто появляются в литературе и представляются обычно в терминах критического касательного напряжения на стенке Ткр, ниже которого снижение сопротивления не наблюдается. Если для коэффициента трения при отсутствии эффекта снижения сопротивления использовать [c.284]

Начало пластической деформации соответствует наступлению некоторого критического состояния металла, которое можно обнаружить не только по остаточным деформациям, но и по другим признакам. При пластической деформации повышается температура образца у стали изменяются электропроводность и магнитные свойства на полированной поверхности образцов, особенно плоских, заметно потускнение, являющееся результатом появления густой сетки линий, носящих название линий Чернова (линий Людерса). Последние наклонены к оси образца приблизительно под углом 45 (рис. 101, а) и представляют собой микроскопические неровности, возникающие вследствие сдвигов в тех плоскостях кристаллов, где действуют наибольшие касательные напряжения. В результате сдвигов по наклонным плоскостям образец получает остаточные деформации. Механизм образования их упрощенно показан на рис. 101, 6. [c.93]

Величина Е р здесь зависит от касательного модуля Е, а тот в свою очередь от о р. Таким образом, величина критического напряжения [c.432]

Наряду с различием конфигураций граничных поверхностей необходимо учитывать влияние режимов движения жидкости на величину и механизм потерь. Как известно из гл. 2 и 5, кинематические структуры ламинарного и турбулентного потоков различны турбулентные пульсации порождают добавочные касательные напряжения, которые обусловливают увеличение потерь энергии в турбулентных потоках по сравнению с ламинарными при сопоставимых условиях. Для оценки потерь важно знать условия перехода ламинарного течения в турбулентное. Этот вопрос рассмотрен в 6 настоящей главы. Здесь укажем только на классический опыт О. Рейнольдса, который, наблюдая поведение подкрашенных струек жидкости в стеклянной трубке, установил существование критического значения числа Ре = цd/v, определяющего границу между ламинарным и турбулентным режимами. Если для круглых труб число Рейнольдса опре-152 [c.152]

В работах А. В. Степанова [223], А. X. Коттрелла и А. Н. Стро [105, 247, 249] показано, что хрупкому разрушению всегда предшествует некоторая пластическая деформация. Учитывая это обстоятельство, Давиденков [49] вводит дополнительное условие в свою схему чтобы хрупкое разрушение отрывом произошло, необходимо достижение касательными напряжениями некоторого критического уровня. [c.58]

Предполагается, что границы кластеров обладают тем же атомным строением, что и слои скольжения в кристаллических веществах. Однако в силу случайной упаковки кластеров и их произвольной формы сквозная межкластерная граница отсутствует. Поэтому скольжение путем движения дислокаций происходит не гомогенно, а вдоль тех участков кластерных границ, где касательные напряжения достигают критического уровня (при этом разрывы происходят в местах концентрации, нормальных к границе растягивающих напряжений). [c.128]

Характерной особенностью структуры аморфных сплавов является отсутствие кристаллографических плоскостей скольжения. В этой связи для описания механизмов скольжения эффективны модели аморфных сплавов, предполагающие их поликластерное строение. Бакай [419] разработал поликластерную модель аморфных твердых тел, основанную на конструктивном определении класса топологически разупорядоченных структур, сохраняющих достаточно большую общность. Предполагается, что границы кластеров обладают тем же атомным строением, что и слои скольжения. Однако в силу случайной упаковки кластеров и их произвольной формы сквозная трансляционно-инвариантная межкластерная граница отсутствует. С другой стороны, сдвиг по поверхности, отвечающей однородным сдвиговым напряжениям, невозможен без разрывов связей по кластерным границам. Поэтому скольжение путем движения дислокаций происходит вдоль тех участков кластерных границ, где касательные напряжения достигают критического уровня (при этом разрывы происходят в местах концентрации нормальных к границе растя- [c.259]

Для заметного увеличения поверхности контакта требуется несколько десятков тысяч циклов. В неподвижных или сварных соединениях имеются две детали, ведущие себя как одно целое, тем не менее на поверхности контакта могут быть бесконечно большие касательные напряжения, причиной которых являются упругие перемещения поверхностей и нулевой радиус вершин неровностей. Разумеется, на практике бесконечные напряжения сдвига по причине пластического течения исчезнут и будут иметь конечную, хотя и достаточно большую величину. Здесь можно говорить о контактной концентрации напряжений , названной так в отличие от геометрической концентрации напряжений. Касательные йапряжения в области контакта являются причиной трещин, которые, достигнув некоторой критической величины, продолжают дальше развиваться независимо под действием общих напряжений в детали- Таким образом, коррозия в месте контакта является начальным источником усталостных трещин, и после того как трещины сформируются и вырастут до некоторых размеров, коррозия перестает играть заметную роль в их развитии. Возможно, что область, в которой возникли значительные силы трения, достигает некоторого размера, прежде чем трещина начнет распространяться. Обычно эта область легко различима в момент времени, близкий к началу образования усталостной трещины. Теоретически можно ожидать, что с ростом области контакта увеличивается количество повреждений поверхности, так как [c.214]

Если взять два крайних случая, то для весьма хрупких материалов (скажем, стекла) причиной разрушения является вероятно наибольшая (алгебраическая) разность напряжений, причем растяжение берется со знаком плюс материал разрушается по поверхности, перпендикулярной к направлению наибольшего растяжения. С другой стороны, в некоторых пластичных материалах разрушение происходит повидимому вследствие ослабления сопротивления сдвигу, причем плоскость разрушения будет итти вдоль, или близко к направлению большего касательного напряжения, т. е. под 45° к плоскости разрушения в предыдущем случае. Критерием является очевидно величина наибольшего касательного напряжения. Хотя критическая величина (наибольшее касательное напряжение, или разность главных) как будто одинакова в обоих случаях, механизм разрушения будет совершенно [c.111]

Следует отметить, что учет вида девиатора напряжений при Построении предельных поверхностей эквивалентен предположению о том, что наступление предельного состояния материала определяется не только октаэдрическим касательным напряжени-eMj критическое значение которого зависит от уровня октаэдрического нормального напряжения (шарового тензора), но и от ориентации октаэдрического касательного напряжения по отношению к направлениям главных нормальных напряжений. [c.97]

Сравнительно недавно внимание было вновь обращено к классической линейной задаче об устойчивости цилиндрической оболочки. Оказалось, что смягчение тангенциальных граничных условий может приводить к заметному снижению критических усилий по сравнению с классическими граничными условйями. Так, в задаче об осевом сжатии круговой цилиндрической оболочки переход от классического шарнирного опирания к опиранию, в котором обращаются в нуль торцевые касательные напряжения, снижает критическое усилие почти в два раза. При этом уменьшается число полуволн в окружном направлении, соответствующее форме потери устойчивости. Среди работ, посвященных изучению влияния тангенциальных граничных условий, отметим работы А. С. Авдонина (1963), В. И. Кожевникова (1964), Н. А. Алфутова (1965), Н. А. Кильчевского и С. Н. Никулинской (1966), Ю. М. Хищенко (1966). [c.341]

Исторически первым, па основании экспериментов по выдавливанию металлов через отверстие, был предложен критерий текучести Треска (Н. Tres a, 1864 г.) текучесть возникает тогда, когда максимальное касательное напряжение достигает критического значения (которое, очевидно, является максимально возможным для данного материала). [c.189]

Согласно интерпретации Надаи (А. Nadai, 1937 г.), критерий текучести Мизеса устанавливает, что пластическое течение наступает, если октаэдрическое касательное напряжение To t (касательное напряжение на площадке, равнона-клоненной к главным осям тензора напряжений) достигает критического (и, очевидно, наибольгпего возможного) для данного материала значения. Посколь- [c.189]

Но если касательное напряжение достигает критического значения, равновесие дуги дислокации становится неустойчивым, эта дуга неограниченно расширяется, ометая значительную площадь, на которой происходит сдвиг. Макроскопический эффект такого сры а дислокации представляет собою сдвиг на величину вектора Бюргерса.. Заметим, что уравнение равновесия линии дислокации (69.1) имеет тот же вид, что и уравнение равновесия гибкой нити с постоянным натяжением нагруженной постоянным давлением, нормальным к нити в каждой точке и равным произведению хЬ. Как мы уже отметили, после достижения критического напряжения дуга дислокации [c.149]

Срав вая этот результат с выражейием (296), видим, что-усйовие-текучести, основанное на теории энергии искажения формы, эквивалентно положению, что текучесть начинается, кс гда октаэдральное касательное напряжение достигает критического значения, равного [c.379]

Это могло бы быть в принципе подвергнуто экспериментальной проверке. В этом отношении интересно отметить, что значения критического касательного напряжения на стенке Ткр, приводимые в литературе, имеют, как правило, величину порядка 50 дин/см . Если интерпретировать Ткр как г/Л, то это будет соответствовать скорости волны около 7 см/с (см. уравнение (7-2.27)). Косвенное свидетельство о таком именно значении волновой скорости (см. разд. 7-4) дает некоторое количественное подтверждение сдвиго-волновой интерпретации эффекта снижения сопротивления. [c.286]

Установлено, что нормальные напряжения почти не оказывают влияния на пластическое течение кристаллов. Таким образом, пластическая деформация происходит под действием касательных напряжений. При этом, как показано экспериментально, напря-н< ение, соответствующее пределу текучести, сильно меняется в зависимости от ориентации кристалла, однако если согласно (4.38) это напряжение преобразовать в приведенное напряжение, то результирующее напряжение сдвига является константой данного материала (типичные значения этого напряжения обычно находятся в пределах (/ " - —Ю- ) G. Другими словами, пластическая деформация начинается в том случае, когда скалывающее напряжение -X превышает некоторое критическое значение, характерное для данного материала и данной системы скольжения. Этот закон постоянства критического скалывающего напряжения впервые на основании экспериментальных данных был сформулирован Е. Шмидом и В. Боасом. В соответствии с этим законом, если образец находится под действием постепенно возрастающей нагрузки, то скольжение мало до тех пор, пока скалывающие напряжения не превзойдут определенного предельного значения, которое, например, при комнатной температуре для Си (плоскости скольжения 111 , направления скольжения <1Ю>) равно 0,49-10 Па, а для А1 (системы скольжения 111 , <1Ю>) и Zn (системы скольжения 0001 , <1120>)—соответственно 0,78-10 и 0,18-10 Па. [c.132]

Факт значительного расхождения между теоретическими и экспериментальными значениями критических скалываюи их напряжений связан с тем обстоятельством, что в реальных кристаллах всегда присутствуют дислокации, которые легко перемеш аются, и их движение обусловливает скольжение при очень низких значениях прикладываемых нагрузок. Наличие дислокаций приводит к тому, что сдвиг начинается не по всей плоскости одновременно, а только в каком-либо одном месте, а затем под действием касательных напряжений распространяется по всей плоскости скольжения, при этом в направлении скольжения, указываемом вектором Бюргерса Ь, перемещается и сама дислокация. На рис. 4.17 приведена схема развития единичного сдвига (на одно межатомное расстояние) верхней части кристалла по отношению к ниж- [c.133]

Анализ несущей способности сварных соединений с дефектом на границе сплавления мягкого и твердого металлов в условиях квазихрупкого разрушения для случая плоской деформации выполнен с применением критического раскрытия трещины 8 . Согласно дгшному алгоритму, полосы локальной текучести заменяли дополнительными разрезами, к берегам которых прикладывали нормальные и касательные напряжения aj, и что позволило свести упругопластическую задачу к упругой. Причем в упругой задаче концентратор представлен в виде щели с дополнительными прорезями в вершине (рис. 3.15). [c.97]

Рассмотренный алгоритм использовался для оценки ква-зихрупкой прочности сварных соединений цилиндрической формы с дефектом на границе сплавления, имеющим в плане форму круга. В этом случае сварное соединение находится в условиях осесимметричной деформации, а к берегам дополнительных разрезов приложерпл октаэдрические касательные напряжения /4/. Полученная формула для оценки критических напряжений для рассматриваемых соединений с дефектом на границе металлов М и Т имеет следующий вид [c.103]

Первое и, как кажется, самое естественное предположение состоит в том, что критерием достижения пластического состояния служит величина наибольшего касательного напряжения. В одной из первых лекций было отмечено, что пластическая деформация представляет собой сдвиг атомных плоскостей в кристаллографической плоскости скольжения в определенном направлении. Совокупность плоскости скольжения и направления скольжения была названа системой скольжения. Пластическая деформация монокристалла происходит тогда, когда касательное напряжение в одной из возможных систем скольжения достигает критического значения. Предположение о том, что для по-ликристаллического материала переход в пластическое состояние определяется наибольшим касательным напряжением правдоподобно, но вовсе не обязательно. Критерий наибольшего касательного напряжения был предложен французским инженером Треска на основе произведенных им опытов. Этот критерий лег в основу первых по времени и не потерявших значение до сих пор работ Сен-Венана (1871— 1872 гг.). Наибольшее касательное напряжение, как было показано ранее, равно полуразности между наибольшим и наименьшим главными [c.54]

Кроме конфигурации граничных поверхностей необходимо учитывать влияние режимов движения жидкости па величину и механизм, потерь. Как известно из гл. 2 и 5, кинематические структуры ламинарного ji турбулентного потоков различны турбулентные пулбсащш "Гпорождают добавочные касательные напряжения, которые вызывают увеличение потерь энергии в турбулентных потоках по сравнению с ламинарными при сопоставимых условиях. Для оценки потерь важно знать условия перехода ламинарного течения в турбулентное. Этот вопрос рассмотрен в п. 6.6. Здесь укажем только на классический опыт О. Рейнольдса, который, наблюдая поведение подкрашенных струек жидкости в стеклянной трубке, установил сугцествование критического значения числа Re =-- vdh, определяющего границу между ламинарным и турбулентным режимами. Если для круглых труб число Рейнольдса определять по формуле Re = vdiv (где а — средняя скорость потока d—диаметр трубы), то, как показали опыты О. Рейнольдса и других исследователей, при Re < Re p = = 2300 наблюдается устойчивый ламинарный режим, при Re > [c.140]

В современной аэродинамике часто рассматриваются летательные аппараты, движущиеся с весьма большими сверхзвуковыми скоростями. При таких скоростях взаимодействие газа с обтекаемой поверхностью приводит к зг ачительному повышению температуры в тех областях потока, где происходит его интенсивное торможение (пограничный слой, критические точки, ударные волны). Это вызывает изменение физико-химических свойств газа (теплоемкостей, вязкости, состава и др-), что, в свою очередь, значительно влияет на величину и распределение напряжений (прежде всего касательных), а также тепловых потоков от разогретого газа к обтекаемой стенке. [c.10]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...