Слой критический периодический

На рис. 27.7 [81] представлены кривые изменения локального числа Нуссельта при поперечном обтекании цилиндра в зависимости от угла ф для различных чисел Рейнольдса в условиях постоянного теплового потока по поверхности. Из рисунка видно, что число Нуссельта уменьшается, начиная от передней критической точки, достигает минимума при некотором угле ф и далее вниз по потоку резко возрастает. В передней критической точке толщина ламинарного пограничного слоя мала и поэтому локальные коэффициенты теплоотдачи и числа Нуссельта велики. По мере удаления от критической точки вниз по потоку растет толщина пограничного слоя, вместе с ней растет его тепловое сопротивление и коэффициент теплоотдачи уменьшается. В зоне отрыва пограничного слоя коэффициент теплоотдачи вновь резко возрастает. В этой области происходят весьма сложные и еще до конца не ясные явления. Здесь, видимо, происходит периодический процесс — утолщение пограничного слоя, его отрыв и унос оторвавшейся массы жидкости вниз по потоку. Этот периодический процесс непрерывно повторяется. Можно ожидать, что чем больше таких процессов происходит в единицу времени, тем интенсивнее теплоотдача, так как в момент отрыва слоя тепловое сопротивление в этой зоне значительно уменьшается. Очевидно, что применить гидродинамическую теорию теплообмена (см. гл. 24) в этой области невозможно. На интенсивность теплоотдачи в зоне отрыва влияют число Рейнольдса, форма и качество поверхности (шероховатость) обтекаемого тела, физические константы жидкости. [c.321]

Конкретный режим зависит от многих факторов, среди которых главным, по-видимому, является соотношение мел<-ду силами инерции и силами вязкости, характеризуемое числом Рейнольдса. При сравнительно низких его значениях ламинарное течение оказывается устойчивым, и все возмущения, вносимые в пограничный слой как со стороны внешнего потока, так и со стороны обтекаемой поверхности, быстро затухают. В этом случае вязкость потока играет стабилизирующую роль. Однако с приближением к некоторому критическому числу Рейнольдса можно наблюдать периодическое нарушение ламинарного режима. Внутри пограничного слоя образуются небольшие области (турбулентные пятна), где разрушается слоистое течение за счет возникающего поперечного переноса массы. Турбулентные пятна появляются через неправильные промежутки времени и весьма неравномерно распределены по пограничному слою. С увеличением Re растет как число этих пятен, так и частота их следования, пока все течение в пристеночной области не приобретает гомогенной структуры. Мгновенные скорости в этом случае меняются с течением времени по очень сложному закону, но среднестатистические их значения от времени не зависят. Этот новый тип течения получил название турбулентного. [c.164]

Процесс возникновения и развития белого слоя на поверхностях трения представляется следующим. На отдельных участках фактического контакта происходит интенсивная пластическая деформация, сопровождающаяся значительным тепловыделением. Теплота, концентрируясь в поверхностных микрообъемах, создает большой температурный градиент по глубине, в результате скорости нагрева и охлаждения микрообъемов больше, чем при термической обработке. Повышение температуры в отдельные моменты выше критической точки приводит к образованию аустенита из феррито-цементитной смеси, а последующее резкое охлаждение — к появлению закалочных структур, которые в дальнейшем, подвергаясь пластической деформации й периодическому воздействию температурного фактора, переходят в белый слой. Аналогично описанному образуется белый слой при пропахивании поверхности трения абразивом. [c.182]

Описанное замыкание монотонных уровней, разумеется, не означает, что при больших значениях числа Пекле единственно возможным режимом является колебательная конвекция. Подчеркнем, что речь шла только о плоских вертикальных движениях. Возможны, вообще говоря, также и другие моды неустойчивости. Так, в 12, при обсуждении устойчивости равновесия в слое с непроницаемыми границами, были рассмотрены, наряду с плоскими, пространственные вертикальные движения, периодические вдоль горизонтальной координаты у. Обобщение на случай просачивания, проведенное в работе Р], показало, что критические числа Рэлея для таких возмущений монотонно возрастают с увеличением числа Пекле, причем замыкание соседних стационарных уровней отсутствует. [c.279]

При Кау = О (отсутствие вибрации) получается обычная задача устойчивости течения в вертикальном слое. Противоположный предельный случай Сг = О соответствует отсутствию статического поля тяжести (невесомость). Основное состояние в этом случае представляет собой квазиравновесие , т.е. такое состояние, при котором имеются лишь высокочастотные конвективные колебания, но отсутствует осредненное течение. Устойчивость такого равновесия изучалась в работах [27, 28], где было показано, что при достижении вибрационным числом Рэлея критического значения Кзу = = 2129/16 = 133,1 возникает периодическая вдоль оси г структура вибрационной конвекции типа валов с осями, параллельными оси у критическое волновое число при этом = 3,23/2 = 1,610. [c.113]

На гидродинамической моде суммарное движение, образующееся в результате суперпозиции основного течения и возмущения, имеет, как и в вертикальном слое (см. 4), структуру периодической вдоль оси системы неподвижных вихрей на границе встречных потоков. Критическое волновое число монотонно уменьшается с ростом числа Прандтля. [c.206]

В работе [79] при численном решении нелинейных уравнений плоского конвективного течения в полости квадратного сечения, подогреваемого сбоку, обнаружены при числах Грасгофа Сг 4 10 (Рг = 1 число Грасгофа определено по разности температур границ и стороне квадрата) периодически возникающие и распространяющиеся вдоль пограничного слоя волны. Параллельное экспериментальное и численное исследование устойчивости замкнутого пограничного слоя в квадратной полости, заполненной воздухом (Рг = 0,70), при боковом нагреве проведено в [81]. Расчеты дали критическое значение Сг = 2,7-10 физический эксперимент привел к значению 3,6 -10 . Согласие следует признать удовлетворительным. [c.227]

Установлено, что два параллельных расслоения развиваются изолированно (не взаимодействуя) даже при небольших расстояниях между ними [11]. В этих случаях они развиваются независимо друг от друга и каждое в отдельности можно прогнозировать, например, используя методы экстраполяции скорости роста расслоений по результатам периодического неразрушающего контроля. Однако, по мере приближения друг к другу, ВР образуют область взаимодействующих расслоений (ОВР) с неустойчивым развитием и их слиянием. В конечном итоге, размеры объединенных расслоений, развивающихся в срединных слоях, превысят критические значения в области ВР, при этом происходит вскрытие расслоения со стороны одного из контуров, а развивающиеся ВР на разных уровнях достигнут критических размеров по высоте стенки конструкции с последующей ее разгерметизацией. [c.166]

Рассматривая формулы (4.31), (4.32), замечаем, что минимальное значение критической скорости, а также величина параметра т (следовательно, и длина полуволны в направлении образующих) существенным образом зависят от механических характеристик оболочки и согласно (3.57) являются периодическими функциями углов ориентации (р, каждого слоя в теле оболочки. [c.408]

На фиг. 2, б представлены зависимости Ке от времени для периодического закона изменения температуры поверхности от времени Т ,(1) (кривая 2), для которого среднее значение критического числа Рейнольдса (Ке ) (кривая 3) оказывается больше, чем значение Ке, получаемое при средней температуре поверхности в стационарном случае. Таким образом, можно считать, что при указанной периодической зависимости температуры от времени нестационарное периодическое по времени течение на линии растекания оказывается более устойчивым, чем полностью стационарное течение, которое реализуется при фиксированной температуре поверхности, равной среднему значению за период (T ,, = (Г ,)). Следовательно, нестационарное периодическое по времени течение на линии растекания стреловидного крыла, реализующееся при таком периодическом по времени изменении температуры поверхности, оказывается более предпочтительным по сравнению с полностью стационарным обтеканием с точки зрения повышения устойчивости пограничного слоя и увеличения Ке. [c.56]

В связи с указанной зависимостью критического числа Ке от температуры поверхности в случае ее периодического изменения во времени можно получить два варианта поведения средних по времени значений Ке. Так, на фиг. 5, а показан один из возможных вариантов зависимости критического числа Ке и периодической зависимости температуры поверхности от времени (кривая 2), для которых (Ке ) меньше, чем значение числа Ке при постоянной температуре = (Т ) в случае полностью стационарного течения в пограничном слое (штриховая прямая). В этом случае нестационарное периодическое течение на линии растекания теряет устойчивость раньше, чем в стационарном случае и является менее устойчивым. [c.59]

Полученное поведение Ке и (Ке ) связано с достижением температурой поверхности на некотором интервале времени достаточно высоких значений, при которых возникает узкая область неустойчивости с малыми волновыми числами и достаточно малым значением критического числа Ке. В то же время, если ограничить максимальную температуру поверхности, достигаемую на временном интервале, значением, при котором узкая область неустойчивости, обладающая очень малым значением Ке . не возникает, можно получить обратный результат, а именно что квазистационарное периодическое по времени течение в пограничном слое будет обладать большим запасом устойчивости, чем полностью стационарное, соответствующее фиксированным средним значениям основных параметров. [c.59]

Видно, что выше значения Ве г 1 аналитическое описание поля течения усложняется. Становятся существенными инерционные силы, и при Ве 10 происходит отрыв пограничного слоя ) линии тока скручиваются и образуют стационарное вихревое кольцо у кормовой части сферы. Дальнейшее возрастание числа Ве приводит к увеличению размеров и интенсивности вихря. При Ве 100 систе.ма вихрен распространяется за сферой на расстояние около одного диаметра [7801. Влияние инерционных сил продол кает расти, п при Ве 1-50 систе.ма вихрей начинает колебаться. В ла.минарнодг потоке при Ве р 500 систе.ма вихрей отделяется от тела и образует след [822]. Это число Рейнольдса называется нгпкним критическим чпс,лоы Рейнольдса. Вихревые тсольца непрерывно образуются и отделяются от сферы, вызывая периодические изменения поля течения и мгновенной величины силы сопротивления. Линия отрыва пограничного слоя на сфере перемещается, что приводит также к флуктуация.м силы трения. [c.32]

Установлено [25], что два параллельных расслоения развиваются независимо и не взаимодействуют даже при небольших расстояниях между собой. Поэтому развитие каждого расслоения можно прогнозировать, используя, например, методы экстраполяции скорости роста расслоений по результатам периодического неразрушающего контроля. Однако по мере сближения водородные расслоения образуют область взаимодействующих расслоений с неустойчивым развитием и последующим слиянием. На завершающем этапе процесса размеры объединенных расслоений, развивающихся в срединных слоях металла, пре-выщают критические величины. Происходит вскрытие расслоения со стороны одного из контуров, а развивающиеся расслоения на разных уровнях достигают критических размеров по высоте стенки конструкции, следствием чего является ее разгерметизация. [c.127]

Однако строгий расчет величины баф затруднен из-за сложной, хаотичной природы самого процесса пузырькового кипения в последующем анализе приходится прибегать к приближенным качественным оценкам. Естественно полагать, что величина бэф должна уменьшаться при уменьшении вязкости жидкости V, при увеличении интенсивности беспорядочного движения парожидкостной смеси у границы этого слоя вследствие процесса парообразования и при увеличении плотности центров парообразования на самой поверхности. Мерой двух последних эффектов могут служить средняя скорость парообразования w" = qlrp" и величина, обратная критическому радиусу парового зародыша, 1/ мии-Далее, можно рассматривать процессы роста отдельных пузырьков пара и движение всей парожидкостной смеси около поверхности как совокупность целого ряда периодических процессов поэтому в целом такое сложное и беспорядочное движение может быть интерпретировано как некоторое периодическое движение с характерным средним периодом т. Тогда из соображений размерности следует, что величина бэф , а период т мив/а " т. е. [c.118]

Периодический характер структурных изменений при трении интересен с точки зрения энергетических представлений о разрушении материалов. Известно, что разрушение наступает тогда, когда поглощенная материалом энергия достигает свойственного ему критического значения. Подтверн дением этого для трения служит периодический характер изменения поглощенной энергии [166] я периодический характер структурных изменений, свидетельствующий о периодическом упрочнении и разрушении поверхностного слоя. Для сухого трения и изнашивания в струе абразивных частиц было установлено, что энергия, поглощенная материалом за число воздействий, равное числу циклов до разрушения, является для дан- [c.107]

Как ранее упоминалось, процесс изнашивания зависит от ряда случайных факторов. Однако методом экстраполяции экспериментальных данных и математического моделирования процесса изнашивания решаются задачи прогнозирования долговечности узлов трения. Срок службы узлов определяется интенсивностью изнашивания и допустимым значением износа, которым является такое максимальное отклонение размеров детали, при котором еще возможна и рациональна ее эксплуатация. Предельный критический износ [2]к металлофторопластовой ленты можно предопределить исходя из структуры материала и механизма его работы. В рабочем слое должно оставаться достаточное количество фторопласта, осуществляющего подпитку поверхности трения. При трении без смазки наблюдается заметное повышение коэффициента трения ленты, когда износ достигнет 200 мкм. При наличии смазки не отмечено заметного повышения коэффициента трения даже при работе подшипников, износ которых достигал 250 мкм. Поэтому предельный критический износ металлофторопластовой ленты следует принимать равным 200—250 мкм. Меньшее из этих значений следует использовать при расчетах срока Службы МФПС для узлов, работающих без смазки, а большее для узлов, работающих с периодической смазкой. [c.94]

При трении без смазки наблюдается значительное увеличение коэффициента трения ленты, когда износ рабочего слоя достигает 200 мкм. При наличии смазочного материала не было отмечено увеличения коэффициента трения при работе подшипников, износ которых достигал 250 мкм. Поэтому предельный критический износ МФЛ принимают равным 200—250 мкм. Меньшее из этих значений следует использовать при расчетах срока службы МФПС в узлах, работающих без смазывания, а большее — в узлах, работающих с периодическим смазыванием. [c.153]

В лаборатории турбомашин МЭИ используются различные стенды влажнога водяного пара, ориентированные на изучение 1) условий подобия и моделирования двухфазных течений в различных каналах и в элементах проточной части турбин АЭС 2) механизмов скачковой и вихревой конденсации пара в соплах каналах и решетках турбин при дозвуковых и сверхзвуковых скоростях 3) влияния периодической нестационарности и турбулентности на процессы образования дискретной фазы, взаимодействия фаз и интегральные характеристики потоков 4) двухфазного пограничного слоя и пленок в безградиентных и градиентных течениях 5) механизма и скорости распространения возмущений в двухфазной среде, а также критических режимов в различных каналах в стационарных и нестационарных потоках 6) основных свойств и характеристик дозвуковых и сверхзвуковых течений в соплах, диффузорах, трубах, отверстиях и щелях 7) влияния тепло- и массообмена на характеристики потоков в различных каналах 8) течений влажного пара в решетках турбин с подробным изучением структуры потока и газодинамических характеристик 9) структуре потока, потерь энергии и эрозионного процесса в турбинных ступенях, работающих на влажном паре 10) рабочего процесса двухфазных струйных аппаратов (эжекторов i и инжекторов). [c.22]

След за круговым цилиндром во многих аспектах подобен следу за плоской пластиной. Когда число Рейнольдса превышает некоторое критическое значение, за цилиндром формируется пара вихрей. Эта пара растягивается в направлении потока, становится несимметричной и в конце концов разрушается и сносится вниз по патоку, распространяя завихренность попеременно на обе стороны следа. При умеренно больших числах Рейнольдса не всегда существует начальная пара вихрей, и так как поверхность разрыва, сходящая с поверхности цилиндра, неустойчива, она свертывается в отдельные вихри с образованием вихревой пелены. Таким образом, вихревое движение определенной частоты существует при любом числе Рейнольдса, и вниз по потоку распространяется двойной ряд вихрей. При ббльших числах Рейнольдса, скажем более Ке = 2500, вихри рассеиваются по мере образования, поэтому двойной ряд вихрей не может существовать. На задней стороне цилиндра вихри периодически отрываются, пока число Рейнольдса не достигнет значения Ке = 4 -10 — 5 -10 . При этих значениях числа Рейнольдса течение в следе становится турбулентным. Как и в случае плоской пластины, хвостовая пластина за цилиндром предотвращает отрыв вихрей и оказывает сильное влияние на сопротивление цилиндра, уменьшая коэффициент сопротивления от 1,1 до 0,9 [11, 12]. Пластина эффективна на расстоянии первых четырех-пяти диаметров вниз по потоку. Если два вязких слоя на каждой стороне следа не взаимодействуют друг с другом в области, гдо они имеют тенденцию к свертыванию в вихрь, то не возникает стабилизирующего механизма, закрепляющего определенвое периодическое образование вихрей. Поэтому вязкие спои разрушаются независимо друг от друга [121. Давление за пластиной или цилиндром мевьше, чем давление [c.85]

На рис. 12.4 показано образование адсорбционной пленки из криптона на однородных поверхностях графита пленка построена пз дискретных слоев. Можно доказать, что точка В соответствует моноатомному покрытию (степень покрытия 0=1). При соответствующем увеличении давления изотерма поднимается вертикально до тех пор, пока при 0 = 2 не будет построен двухатомный адсорбционный слой. Таким путем можно показать, что адсорбционная пленка построена из пяти моиоатомпых слоев, которые образуются один за другим. Этот процесс называют периодической (ступенчатой) адсорбцией. Непрерывной связи между степенью покрытия 0 и равновесным давлением р не существует. Последовательные стадии процесса при повышении давления характеризуются неравномерно увеличивающимися значениями степени покрытия. Эти стадии обнаруживаются по скачкообразному понижению теплот адсорбции. Таким образом, толщина покрытия изменяется при критических давлениях скачкообразно. Сначала возникает газовая пленка, обладающая известной двухмерной подвижностью, уменьшающейся с увеличением покрытия. В конце образуется газовая пленка с плотнейшей упаковкой, малой сжимаемостью и двухмерным упорядочением. Далее на ней строится вторая поверхностная пленка, Ясно выраженные вер- [c.269]

Задача об устойчивости равновесия плоского вертикального слоя решалась в ряде работ. Плоские движения, при которых скорость вертикальна и все величины не зависят от координаты у, рассматривали Ост-рах и И Цзя-шунь ["]. Вертикальные движения, периодические вдоль оси у, рассмотрены в работе Ёудинга Р]. Заметим, что спектр критических значений числа Рэлея для плоских движений может быть получен из соотношений, приведенных в книге Г. А. Остроумова Р]. [c.78]

Обсудим сначала результаты, полученные для фиксированного значения 1 = 2 (длина волны периодического решения вдвое больше полной толщины слоя) при этом безразмерное волновое число к = п/2. Согласно результатам линейной теории (см. 45 нейтральная кривая на рис. 118) этому волновому числу при Р = 1 соответствует критическое число Г расхофа 0 = 512. [c.352]

Задача решалась численно методом Рунге — Кутта — Мерсона с пошаговой ортогонализацией. Предельный спучай г = О (отсутствует продольный градиент температуры) соответствует, как уже говорилось, равновесной ситуации в плоском слое с поперечной разностью температур и продольной осью вибрации. Устойчивость такого механического квазиравновесия уже обсуждалась в 16. Это равновесие теряет устойчивость при критическом значении вибрационного числа Рэлея Яа = Сг Рг при этом возникает вибрационная конвекция в виде периодической системы конвективных валов. На основном уровне неустойчивости критические параметры таковы СГиш = 11,54/Рг — минимизированное по к критическое число Грасгофа [c.215]

Критическая мощность пучков в периодической системе нелинейных элементов возрастает по сравнению со сплошной нелинейной средой в LU раз (L — длина воздунпюго промежутка между иелииейиыми слоями толщиной I) [15]. Это означает, например, что развитие КМС в дисковых усилительных системах замедлено. Все эти особенности КМС присущи не только гауссовым пучкам, но и пучкам с другими законами распределения интенсивности. При этом только несколько изменяются характерные величины — Р р, длина самофокусировки, число фокусов. Так, гииергауссовы пучки более устойчивы к КМС, чем гауссовы пучки [16, 17). [c.245]

Менделеев Дмитрий Иванович (1834-1907) — выдающийся русский химик, разносторонний ученый и общественный деятель. Окончил (1855 г.) главный Педагогический институт в Петербурге. В 1857-1890 гг. преподавал в Петербургском университете, с 1893 г. — ученый-хранитель Главной палаты мер н весов. Оставил свыше 500 печатных трудов, среди которых Основы химии (1869 1871 гг.). Открыл (1869 г.) периодический закон химических элементов — один иа основных 4Яконов естествоанания. Установил существование критической температуры, обобщив уравнение Клапейрона, нашел в 1874 г. уравнение состояния идеального газа (уравнение Клапейрона — Менделеева). Создал барометр, указал на существование пограничного слоя при обтекании судов, впервые (в 1888 г.) выдвинул идею подземной газификации угля, заложил основы теории растворов. [c.278]

Решения уравнений пограничного слоя при трехмерных нестационарных течениях получены также В. Вюстом для тел, совершающих нестационарные движения в направлении, перпендикулярном к направлению обтекания. В частности, им был исследован пограничный слой на круглом цилиндре,, совершающем периодическое движение в направлении, перпендикулярном к направлению набегающего потока. Рассмотренное В. Вюстом обтекание плоского клина, совершающего колебания в направлении к передней кромке,, содержит в себе как частные случаи осциллирующее обтекание пластины и осциллирующее течение в окрестности критической точки. [c.392]

Данные периодического контроля коррозионного состояния металла оборудования подтверждают результаты экспресс-оценки поведения водородных расслоений. Так, в сечении, нормальном к серединной поверхности, вблизи очага разрушения трубопровода 720x22 мм, контактировавшего с сероводородсодержащим газом, под действием наводороживающей среды в узкой центральной зоне материала возникли и развивались в течение одиннадцати лет изолированные расслоения. Этот процесс характеризовался увеличением размеров дефектов путем слияния их с соседями по слою. Расслоение вблизи срединного слоя достигло критического линейного размера 3 (для сравнения - неустойчивое развитие подобных расслоений при Ь > 2,67 ). При этом область взаимодействия расслоения с контуром распространилась к обеим поверхностям и вызвала вначале разрушение верхней части стенки трубы со стороны поверхностных дефектов, расположенных над центральной частью расслоения (50 % поражения высоты сечения) с последующей разгерметизацией расслоения. [c.169]

Если возникает необходимость использовать алюминий в непосредственном контакте с холодными естественными водными средами и периодическая чистка металла, невозможна, то следует отдать предпочтение плакированным материалам. Вполне подойдет сплав А1—1,2% Мп, плакированный сплавом А1—1,2% п. Плакировочный металл является анодным по отношению к подложке, поэтому коррозия ограничивается покрытием и опасность сквозного разрушения устраняется В тех случаях, когда необходимо добиться минимальной степени общей коррозии, рекомендуется плакирование высокочистым алюминием, но при этом соотношение потенциалов покрытия и подложки будет критическим и в некоторых условиях покрытие может стать катодным. Протекторный слой может быть получен и путем напыления пленки соответствующего состава — этим способом можно обрабатывать прессованные изделия и отливки, а также листы, пруток, плиты и трубы. В Великобртттании и еще чаще в США трубопроводы для мягкой воды изготавливают из пеплакированных сплавов алюминий—марганец. [c.86]

Исследователи, придерживающиеся пенной гипотезы , зависимости критических солесодержаний воды от нагрузки зеркала испарения называют кривыми вспенивания (МО ЦКТИ — Л. С. Стерман) и трактуют критические концентрации как такие, с превышением которых начинаются процессы вспенивания. Такая трактовка неверна и для ненной гипотезы. Если считать, что причиной увеличения влажности пара является вспенивание воды, то критические концентрации должны толковаться как концентрации, с превышением которых высота 1е1и>1 становится столь значительной, что наряду с уносом влаги начинается и пенный унос. Само же вспенивание котловой воды может иметь место и при гораздо меньших нагрузках или соответственно гораздо меньших солесодержаниях воды. Однако при этом высота пены будет неве,лика и остающейся высоты наг.о-вого пространства будет достаточно для освобождения пара от клочьев пены, уносимых с зеркала испарения. Для подтверждения сказанного можно привести результаты проведенного нами исследования уноса влаги с паром на котле МЭИ сверхвысокого давления для случая барботажа пара через слой воды при постоянной нагрузке зеркала испарения. Прн этом в КОТ.ДОВЫХ водах поддерживалось высокое солесодержание, большее, чем критические копцентрации. Исследование проводилось сле-дуюш,1им образом. При данном давлении и определенном солесодержании котловой воды за счет периодического спуска воды из котла [c.23]

Если число Рейнольдса и волновое число достаточно далеки от нейтральной кривой, необходимы иные принципы построения нелинейной теории. В независимых работах [43, 44] таким принципом служит нелинейность критического слоя. Результаты [43, 44], получившие развитие в [186, 187], относятся к нестационарным колебаниям, фазовая скорость которых порядка скорости основного течения. Эволюция полученных в [43, 44] структур при уменьшении фазовой скорости периодических возмущений исследована в [188]. Математическая модель критического слоя волны Россби и ее связь с теорией [43, 44] обсуждаются в [189, 190]. Нелинейная эволюция волны Толлмина-Шлихтинга с параметрами из окрестности нижней ветви нейтральной кривой изучается в [191] с учетом непараллельности потока жидкости в пограничном слое. Полученные оценки для "быстрой" и "медленной" переменных метода двухмасштабных разложений по продольной координате приводят к амплитудному уравнению. [c.13]

Изложенные результаты принципиально важны. Во-первых, они показывают, что линейная теория устойчивости пограничного слоя по отношению к длинноволновым возмущениям может базироваться на уравнениях Прандтля, а не на полных уравнениях Навье-Стокса. Внутренние волны, поля которых в поперечном направлении изменяются в соответствии с видом собственных функций /, являются асимптотикой волн Толлмина-Шлихтинга [260, 261]. Во-вторых, уравнения (1.1.20) и (1.3.1) с присоединенным к ним предельным условием и - А,]у —> Л при у —> оо позволяют сформулировать нелинейную теорию устойчивости для длинноволновых возмущений с критическим слоем на стенке. Для этого достаточно потребовать, чтобы искомые функции были периодическими по координате х. [c.38]

Рассматривается возможность управления устойчивостью нестационарного пограничного слоя на линии растекания скользящего или стреловидного крыла большого удлинения с помощью периодического изменения температуры поверхности или скорости отсоса газа при до-и сверхзвуковых скоростях набегающего потока. В предположении, что характерный временной масштаб изменения температуры или скорости отсоса на линии растекания равен характерному аэродинамическому времени, исследованы характеристики устойчивости квазистацио-нарных течений в пограничном слое на линии растекания, определены минимальные значения критических чисел Рейнольдса потери устойчивости Ке как функции температуры и скорости отсоса, построены примеры периодических зависимостей температуры поверхности и скорости отсоса, для которых средние по времени значения Ре в случае нестационарного течения превосходят аналогичные значения для полностью стационарного пограничного слоя. [c.52]

Сравнение показывает, что при наличии интенсивного свободно конвективного течения структура термоосцилляционной конвекции в наклонном слое отличается от случая его горизонтального положения. Плоскопараллельное в отсутствие вибраций течение (а) при некоторой критической амплитуде теряет устойчивость. При этом на границе встречных потоков развивается периодическая система ориентированных [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...