Критическое положение поверхности раздела

При гидравлическом расчете селективного водозабора из стратифицированного водоема необходимо прежде всего определить критическое положение поверхности раздела, т. е. такое положение, при котором не происходит захвата воды из других слоев. [c.223]

В случае, когда вода забирается из нижнего слоя, критическое положение-поверхности раздела называют верхним положением, а при заборе из верхнего слоя—нижним положением. [c.223]

В табл. 15.1 приведены схемы водозаборов и зависимости для определения верхнего критического положения поверхности раздела. [c.223]

Таблица 15.1. Зависимости для расчета верхнего критического положения поверхности раздела

В табл. 15.2 представлены схемы водозабора и расчетные зависимости для определения нижнего критического положения поверхности раздела двухслойного водоема. [c.225]

Для селективного водозабора прежде всего должно быть найдено критическое положение поверхности раздела, т. е. такое положение, при котором не происходит захвата воды из других слоев. Критическое положение поверхности называют верхним, когда вода забирается из нижнего слоя, а при заборе воды из верхнего слоя — нижним положением. [c.428]

Рис. 14.14. Схемы водозаборов с верхним (а — г) и нижним (д, е) критическими положениями поверхности раздела

Для определения нижнего критического положения поверхности раздела двухслойного водоема (рис. 14.14, с), е) можно использовать следующие зависимости, выведенные И. И. Макаровым для схемы д и плоской задачи [c.429]

Критическое положение поверхности раздела 252, 254 Критическое состояние потока 112 [c.337]

Если известно положение поверхности раздела в двухслойном стратифицированном водоеме, то по приведенным зависимостям рассчитываются критические скорости Квх или расходы Qbx> вх. по которым можно определить размеры водозаборных окон, обеспечивающих селективный водоотбор. [c.225]

Были проведены расчеты устойчивости стационарного решения (2.1) для большого числа граничных значений давления и проницаемости, удовлетворяющих критерию малости конвективного переноса энергии по сравнению с кондуктивным. При наличии движения фаз все эти режимы устойчивы. При этом была выявлена следующая закономерность. Чем дальше равновесное положение поверхности фазового перехода X = /г, определяемое из трансцендентных соотношений (2.2), отклоняется от серединного положения в рассматриваемом геотермальном пласте, когда толщина слоя воды совпадает с толщиной слоя пара, тем устойчивее оказывается эта поверхность. Если базовое решение (2.1) соответствует состоянию покоя, то наименее устойчивая конфигурация, где реализуется в точности серединное положение поверхности раздела воды и пара, строится достаточно просто в силу того факта, что в случае вырождения движения положение этой поверхности можно задать априори. Для данного решения существует критическое значение проницаемости к = 2,5-Ю" м , разделяющее устойчивые и неустойчивые режимы покоя. При проницаемостях ниже критической решение устойчиво, а для проницаемостей выше критической - неустойчиво. [c.10]

Как известно, силы межмолекулярного взаимодействия в жидкости больше, чем в насыщенном паре этой жидкости. Рассмотрим молекулу, находящуюся внутри объема жидкости А на рис. 6-1). Очевидно, что на эту молекулу действуют силы притяжения со стороны других молекул, непосредственно примыкающих к рассматриваемой молекуле. Поскольку эти молекулы окружают рассматриваемую нами молекулу А со всех сторон, то, естественно, равнодействующая всех межмолекулярных сил, действующих на молекулу А, равна нулю. Совершенно иное положение у молекулы Б, находящейся на границе раздела фаз. В этом случае на молекулу Б действуют силы молекулярного притяжения со стороны молекул жидкости, расположенных с боков и снизу от молекулы Б, а сверху на молекулу Б действуют силы притяжения со стороны молекул, находящихся в паровой фазе над поверхностью жидкости. Следует заметить, что поскольку плотность пара значительно меньше плотности жидкости (всюду вдали от критической точки, где эти плотности сравниваются между собой), то и расстояния между молекулами в паровой фазе значительно больше, чем между молекулами в жидкой фазе. Отсюда очевидно, что силы притяжения, действующие на молекулу Б со стороны молекул паровой фазы, значительно меньше, чем силы притяжения со стороны молекул жидкой фазы. Следовательно, равнодействующая межмолекулярных сил, действующих на молекулу Б, не равна нулю. Понятно, что эта равнодействующая сила направлена внутрь жидкости по нормали к поверхности жидкости. Очевидно, что в таком же положении, как и молекула Б, находятся все молекулы, находящиеся на поверхности жидкости, и, следовательно, поверхностный слой оказывает давление на весь объем жидкости. Это давление называется внутренним давлением. Внутреннее давление жидкостей весьма велико. Расчеты показывают, что, например для воды при [c.136]

При осадке в кольцах наблюдается двустороннее течение средние слои металла текут во внутрь заготовки, образуя отроет ки, периферийные — в радиальном направлении, вызывая увеличе ние диаметра фланца (рис. 3.3.2). Между этими двумя потокам) проходит граница раздела, так называемая критическая поверх ность. Положение критической поверхности, а следовательно, характер течения металла в процессе осадки непрерывно меняет ся и зависит от следующих факторов [c.38]

Несколько лет тому назад Кан и Хильярд [5] в своей теоретической работе показали, что изменение плотности на границе между твердой и жидкой фазами происходитне резко, на расстоянии размеров одного атома, а в пределах области толш,иной в несколько межатомных расстояний. Эта переходная область и является той областью, которая обеспечивает минимальное значение свободной энергии всей системы. Такие границы раздела между жидкой и твердой фазами называются диффузными. При отсутствии движущей силы поверхность раздела, параллельная какой-либо из кристаллографических плоскостей с низкими индексами, будет принимать равновесную конфигурацию будучи смещена на любое целое число плоскостей решетки, она также будет иметь эту равновесную конфигурацию. Все положения, промежуточные между такими равновесными конфигурациями, соответствуют повышенной свободной энергии. Это возрастание свободной энергии вызывает сопротивление равномерному перемещению границы раздела и приводит к тому, что для равномерного продвижения границы раздела перпендикулярно самой себе (в нормальном направлении) необходима некоторая критическая движущая сила. Чем более диффузной является граница раздела, тем меньше должна быть эта движущая сила. [c.162]

Полученное число Дамкеллера соответствует положению максимума температуры на границе раздела сред газ — твердое тело. Если числа Дамкеллера превосходят критическое, то максимум температуры находится в пограничном слое и реализуется квазиравновесный режим протекания гомогенной реакции, при котором вследствие большой скорости реакции теплота поступает из газовой фазы в твердое тело. В противном с,дучае максимум температуры в пограничном слое не имеет места, так как скорость реакции достаточно мала, вследствие чего теплота поступает от нагретой поверхности в газовую фазу. [c.405]

Тогда возможно, что правая и левая части спиралей встретятся в точках С и С (рис. 23, г). При встрече дислокация разделится на две 1) внешнюю, которая замкнется в виде наружной окружности (рис. 23, д), и 2) внутреннюю, которая встанет в исходную позицию ОО. Наружная дислокация разрастается до внешней поверхности кристалла, зерна или блока, в результате чего происходит элементарный акт пластической деформации на величину вектора Бургерса Ь. Внутренняя же дислокация, достигнув опять исходного положения, под действием напряжения 1кр опять выгибается и распространяется так. как описано выше. Критическое напряжение Ткр, при котором источник Франка-Рида начинает генерировать, зависит от расстояния Ь между точками О и О. Так как I = 2г, условием для функционирования источника является [c.373]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...