Слой критический на эллипсоиде

При нулевом угле атаки (а = 0°) течение является осесимметрическим. Отрыв соответствует приблизительно величине x/L 0,8, и течение имеет обычные свойства осесимметрических течений—скорость поперечного течения равна нулю. На рис. 3.30 по казаны предельные линии тока на эллипсоиде под углом атаки а = = 5°. Приведены три вида а — сверху (с подветренной стороны),. Ь — сбоку и —снизу (с наветренной стороны). Как видно из рисунка, точка является особой седловой точкой, которая находится на подветренной стороне в плоскости симметрии и располагается при значении величины / = 0,84, т. е. немного дальше точки отрыва по сравнению с осесимметрическим случаем. Линии тока расходятся от особой седловой точки На наветренной стороне линии тока вначале сходятся и затем расходятся (рис. 3.30, в). Линия отрыва показана пунктиром и разделяет течение от передней критической точки Л, от которой развивается пограничный слой, и течение от задней критической точки В. В задней части эллипсоида образуется замкнутая поверхность отрыва. Так как [c.191]

Пограничные слои на других телах. В тех случаях, когда внешнее течение не может быть разложено на два простых течения, как это было выше, течение в пограничном слое имеет еще более сложную структуру, чем раньше. Простым примером может служить обтекание косо поставленного тела вращения. В этом случае в пограничном слое возникают скорости, направление которых очень сильно отличается от направления внешнего течения в том же самом месте, другими словами, возникает очень сильное вторитаое течение. Представление о сложной структуре таких трехмерных пограничных слоев дает картина течения (рис. 11.17, б) в пограничном слое на верхней половине косо поставленного эллипсоида вращения (рис. 11.17, а). Эта картина течения была сделана видимой Э. А. Эйхель-бреннером и А. Ударом [2 ] при помопщ окрашенных жидких струек, вытекавших из отверстий на верхней половине поверхности эллипсоида вращения. В частности, эта картина показывает, что поведение трехмерного пограничного слоя в области повышения давления значительно отличается от поведения двумерного (плоского) пограничного слоя. В то время как при плоском течении достаточно сильное повышение давления в направлении течения в общем случае вызывает оттеснение жидкости, текущей в пограничном слое, от стенки внутрь течения и тем самым обусловливает отрыв пограничного слоя (рис. 7.2, б), при трехмерном течении жидкость, текущая в пограничном слое, в области повышения давления может отклоняться вдоль стенки в боковом направлении без отрыва. Такое поведение отчетливо видно на рис. 11.17, б в области повышения давления вблизи задней критической точки (ср. с рис. 11.17, а) жидкие струйки сильно отклоняются в боковом направлении, но при этом по-прежнему прилегают к поверхности эллипсоида. Теоретически вычисленная картина линий тока (рис. 11.17, в) качественно хорошо совпадает с картиной течения на рис. 11.17, б. [c.248]

Если проанализировать кривые (см., например, рис. 157) зависимости коэффициента сопротивления с ,. плохо обтекаемого тела (шара, кругового цилиндра, не слишком вытянутого эллипсоида) от рейнольдсова числа, то мол<но заметить, что в области сравнительно больших этих чисел (порядка 2,4 10 ) наблюдается резкое уменьшение коэффициента сопротивления. Такое явление получило наименование кризиса сопротивления . Было замечено, что соответствующее критическое число Рейнольдса Некр сильно зависит от турбулентных характеристик набегающего потока, от шероховатости поверхности тела, числа Маха в случае большой скорости потока и от многих других причин. Эти параметры, как мы уже знаем, играют определяющую роль в развитии переходных явлений в пограничном слое. Опыты главным образом над шарами и круглыми цилиндрами полностью подтвердили это предположение. [c.681]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...