Плотность нестационарного

В классической ньютоновской гидромеханике рассматриваются, по существу, шесть размерных параметров. Три из них характерны для рассматриваемой частной задачи, а именно скорость V, линейный размер L и (для нестационарных течений) характерное время течения Тf. Из остальных параметров один представляет собой ускорение силы тяжести g, а два других — плотность р и вязкость fi — характеристики жидкости. Для несжимаемых жидкостей реологическое поведение (т. е. уравнение состояния) полностью определяется значением вязкости. Перечисленные шесть величин дают следующие классические безразмерные критерии ньютоновской гидромеханики [c.263]

Неравенства (99,12) показывают, что плотность и давление каждого элемента газа падают по мере его передвижения в пространстве. Другими словами, передвижение газа сопровождается его монотонным разрежением. Поэтому рассматриваемое движение можно назвать нестационарной волной разрежения ). [c.513]

Для расчета нестационарной генерации рубинового ОКГ надо составить диференциальные уравнения, которые определяют изменение во времени инверсной населенности АЫ и плотности излучения в резонаторе и. Решение этих уравнений, полученное на электронно-вычислительной машине, представлено на рис. 114. Генерация возникает, когда под действием излучения накачки достигается пороговое значение инверсной населенности АМ ор, при котором коэффициент усиления К равен коэффициенту потерь Кп- Однако плотность излучения и вначале невелика и скорость вынужденных переходов 1С верхнего уровня еще меньше, чем скорость его заселения под действием накачки. Поэтому в течение некоторого времени (-- 1 мкс) АЫ продолжает возрастать, несколько превышая ЛЛ/дор. Если пренебречь незначительным вкладом спонтанного излучения, то [c.297]

В рамках ОТО нестационарные космологические решения уравнений Гильберта — Эйнштейна впервые были получены в 1922 г. известным советским ученым А. А. Фридманом . По Фридману, существует три типа расширяющихся Вселенных два бесконечных, а третий — замкнутый, но без границ выбор той или иной модели существенно зависит от знания средней плотности материи во Вселенной. РТГ приводит к единственной бесконечной, расширяющейся, но плоской Вселенной, трехмерная часть которой евклидова. При расширении Вселенной она переходит из состояния с максимальной плотностью в состояние [c.160]

Устройства, использующие в качестве тепловоспринимающего тела потоки жидкости или газа, обычно измеряют тепловой поток в стационарном режиме, а устройства с твердым телом — в нестационарном, поэтому в последнем случае плотность теплового потока может быть определена как по изменению среднеинтегральной температуры [формула (14.1)], так и с помощью ее производной по времени [c.273]

Формулировка и рещение задачи в рамках линейной неравновесной термодинамики состоит в следующем. Необходимо написать уравнение (8.22) для плотности потока через измеряемые на опыте величины, решить его для условий стационарного или нестационарного течения процесса, проанализировать решение и получить вытекающие из него следствия. Для этого необходимо вычислить обобщенные термодинамические силы определить, используя принцип Кюри, число перекрестных феноменологических коэффициентов, найти значение прямых и перекрестных коэффициентов. Существенную помощь при этом могут оказать свойства функции диссипации, рассмотренные выше. [c.204]

Здесь координата К — в неподвижной системе Pi, i— плотность и удельная теплоемкость слоя кокса в целом Tj — температура g, Vg, pg—массовые концентрации, скорости и удельные теплоемкости газообразных продуктов пиролиза jVg— число компонентов газообразных продуктов пиролиза. При написании уравнения энергии для слоя кокса сделано предположение, что ввиду малости пор кокса температура его решетки и протекающих в ней газов одинакова. Запишем также уравнения теплопроводности в твердом теле в начальном состоянии и для всех образовавшихся слоев. Эти уравнения должны содержать нестационарные члены, поскольку границы слоев подвижные [c.57]

Определим теперь спектральную плотность мощности нестационарного случайного процесса. Как известно [ 16], она связана с ковариационной функцией соотношениями [c.110]

Если в установившемся турбулентном потоке измерять скорость не пневмометрическим насадком, а безынерционным измерителем скорости, например термоанемометром, то действительная скорость будет беспорядочно пульсировать около своего среднего значения (рис. XI.6). Таким образом, турбулентный поток, в котором по измерениям пневмометрическими насадками скорость потока оказывается постоянной, т. е. движение установившимся, в действительности является нестационарным. Заметим, что при турбулентном движении пульсируют не только скорости, но и все величины, характеризующие поток температура, давление, плотность, концентрация примесей и др. [c.262]

Вместе с тем необходимо отметить, что на любой технической поверхности, даже если ее можно считать абсолютно гладкой в гидродинамическом отношении, всегда имеется множество центров парообразования с различными радиусами кривизны. Из всего этого множества активными центрами при заданном значении перегрева являются зародыши паровой.фазы, радиус кривизны которых больше минимального радиуса зародыша, который может быть приближенно определен по уравнению (6.8). Очевидно, что условия зарождения, роста и отрыва паровых пузырей, образующихся около центров с различным радиусом кривизны, не одинаковы, а состояние жидкости у поверхности пузыря и пара в пузыре у каждого центра непрерывно меняется во времени. Следовательно, кипение жидкости по своей физической природе является нестационарным процессом. Однако при выводе соотношений для какой-либо интегральной характеристики, например для коэффициента теплоотдачи или первой критической плотности теплового потока, процесс кипения обычно рассматривается как стационарный с учетом цикличности работы каждого центра парообразования. Разумеется, при этом пользуются среднестатистическими значениями всех его внутренних характеристик. [c.172]

В случае систем, изображенных на рис. 2.17,6 для принятия решения о выборе типа защиты нужно учесть уровень защитного тока, распределение тока по формуле (2.44), вторичные продукты электролиза и эксплуатационную надежность в связи с характером поляризационных кривых по рис. 2.14. Для пояснения на рис. 2.18 показано относительное положение нестационарных и квазистационарных кривых ](U) по отношению к критическому диапазону потенциалов для коррозионного растрескивания под напряжением. Очевидно, что нестационарные измерения кривых 1 (U) ведут к ошибочным выводам и что р.виду меньшего расстояния между областью защиты и стационарным потенциалом, меньшей плотности защитного тока и большего сопротивления поляризации более выгодна анодная защита [69]. [c.73]

Вычисление стационарного значения двумерной плотности распределения амплитуды и фазы не встречает затруднений. Для практических расчетов вполне достаточно знать стационарное и нестационарное значение одномерной плотности распределения амплитуды. [c.187]

Результаты численных расчетов нестационарного оплавления стеклообразных материалов показали, что из всех физических параметров, входящих в дифференциальные уравнения и граничные условия, на ход зависимости скорости уноса массы от времени Gz (т) влияют лишь теплопроводность материала (рис. 8-10) и его плотность. Изменение всех остальных параметров приводит лишь к отличиям в установившихся значениях скорости оплавления От. и температуре поверхности (рис. 8-11,а—в). [c.207]

Переменная напряженность, возникающая в связи с повторными перегрузками и нестационарными режимами работы, характеризуется изменяющейся по времени амплитудой и может быть выражена в виде спектра амплитуд, построенного на основе главным образом зкспериментальных данных о действительной нагруженности. Под спектром здесь понимается процентное распределение общего числа циклов по величинам амплитуд, характеризуемое в случае непрерывного спектра плотностью распределения Ф (oq) или функцией рас- [c.523]

Центральный вопрос кинетики конденсации — это вопрос о скорости образования зародышей критического размера и их дальнейшем росте. Увеличение размеров капелек, достигших и перешагнувших критический барьер, ведет к разрушению метастабильного состояния системы, а следовательно, к изменению параметров пара и отклонению распределения зародышей по размерам от равновесных значений. В то же время закономерности, описывающие результаты флуктуации плотности, получены исходя из того условия, что температура, давление и число молекул паровой фазы сохраняются стабильными. Для того, чтобы полученные соотношения могли быть использованы в условиях нестационарного распределения, требуется ввести соглашения, сводящие действительный процесс к искусственной квазистационарной схеме. Принимается, что капельки с числом молекул, несколько превышающим критическое, удаляются по мере их образования из системы и заменяются эквивалентным количеством отдельных молекул в такой системе состояние пара сохраняется стабильным. [c.130]

В таком случае распределение скоростей, давлений и плотности упругой среды в одномерном нестационарном потоке описывается известными уравнениями гидромеханики, принимающими следующий вид [c.260]

Прежде всего определим плотность вероятности /ф (1 ) нестационарной случайной функции (11.1) при любом фиксированном значении ф. Для решения этой задачи зафиксируем некоторое значение аргумента ф = с. Тогда случайная функция (11.1) превратится в случайную величину [c.404]

Параметры капель на границах ячеек также определялись из решения задачи о нестационарном одномерном течении газа частиц с кусочно-постоянным начальным распределением в предположении об отсутствии межфазного взаимодействия. В силу принятых допущений газ частиц не обладает собственным давлением, поэтому все возмущения переносятся в такой среде со скоростью частиц (семейство характеристик вырождено), а разрыв в начальном распределении скоростей приводит к возникновению либо зоны вакуума , либо зоны взаимопроникающего движения двух потоков частиц. Если нормальные к границе ячейки составляющие скорости капель направлены в одну сторону ( i 2>0), то на границу приходят/ характеристики только из одной ячейки и значения параметров принимаются равными значениями в той ячейке, из которой газ частиц вытекает. Если нормальные составляющие скорости имеют разные знаки ( i 2 0), то граница ячейки попадает в область, где характеристики отсутствуют ( вакуум ) или пересекаются (зона взаимопроникающего движения). В этих случаях решение в обычном смысле найдено быть не может и возникает необходимость дополнить решение. В расчетах были опробованы несколько вариантов аппроксимации параметров частиц на границах ячеек при условии i 2<0. В окончательном варианте схемы скорость капель определялась с помощью линейной интерполяции, а значения плотности р2 и энергии сносились из той ячейки, из которой газ частиц вытекает. Такой способ определения параметров капель на границах ячеек обеспечивает устойчивость вычислительного процесса и гладкость профилей параметров капель. [c.132]

В отличие от [Л. 297] С. Г. Телетов полагает, что временное осреднение является более точным, а для слабодиспергированных течений — единственно возможным Л. 279]. При этом для стационарных течений промежуток времени осреднения выбирается значительно большим средней продолжительности пульсаций, а для нестационарных режимов изменение осредненных величин за время осреднения принимается равномерным. Тогда, например, усредненная по времени плотность потока выражается зависимостью [c.31]

Используя соотношения (124), (125) и (126) и оператор перехода к одной переменной, можно onpeneniTb спектральную плотность мощности нестационарного случайного npoi e a на выходе полиномиальной нелинейной системы [c.110]

Для более последовательного учета эффектов нестационарного теплообмена внутри деформирующегося газового пузырька в ударной волне и проверки двухтемпературной модели рассмотрим модель теплообмена в пузырьковой смеси, использующую сферически-симметричное распреде.гение температуры и плотности Рз газа внутри пузырьков (ом. 6 гл. 1). Применительно к стационарной волне Т и зависят от продольной координаты X, определяющей положение центра пузырька, Условие стационарности соответствует том , что в фиксированной точке [х, г) все параметры, в том числе и микропараметры и рз, от времени не зависят, но для каж дого пузырька процесс является нестационарным. [c.85]

Приведем некоторые определения. Течения, параметры которых зависят от трех пространственных координат и времени, называют пространственными (трехмерными) нестационарными течениями. Если параметры течения не зависят от времени, то такие течения называют стационарными. В случае двух пространственных координат течения называют двумерными, а одной— одномерными. Частным случаем двумерных течений являются плоские, осесимметричные и конические течения. В первом случае параметры течения зависят лишь от двух декартовых координат X, у, во втором — от цилиндрических координат х, г в случае конических течений — от сферических координат ф, 0. Газ называют сжимаемым, если в потоке газа происходит заметное изменение плотности, и несжимаемым, если изменение плотности мало. Далее в основном рассматриваются двумерные плоские или осисимметричные стационарные либо одномерные нестационарные [c.32]

Третья глава содержит описание технологических приемов изготовления первичных преобразователей плотности теплового потока, которые являются базовыми элементами тепломассомеров, основное внимание здесь уделено технологии универсальных базовых элементов. Описаны также конструктивные разработки тепломассомеров, приведена информация о расчете базовых элементов при изучении стационарных и нестационарных тепловых процессов, показана возможность варьирования теплофизических характеристик самих преобразователей. [c.8]

Методы исследования внутреннего тепломассопереноса. Задачи исследования тепловой и холодильной обработки продуктов относятся к так называемым сопряженным задачам [24], когда необходимо учитывать взаимное влияние теплоносителя и продукта, иначе говоря, когда изменение температуры либо плотности теплового потока на поверхности раздела заранее неизвестно. Однако известные решения сопряженных задач даже для более простых случаев нестационарного теплообмена настолько сложны [24], что их нельзя рекомендовать для практических расчетов. Обычный путь аналитического этого исследования — это решение задачи теплопроводности либо до конца, но только для одного этапа обработки (выпечка хлеба — начальная фаза прогрева, холодильная обработка — замораживание охлажденного до криоскопиче-ской температуры продукта) [2, 10, 54, 36], либо до момента, когда из уравнений можно выделить безразмерные комплексы, характеризующие отдельные стороны процесса, с дальнейшим использованием методов теории подобия НО, 22]. [c.44]

Пусть плотность жидкости постоянна р = onst, тогда масса жидкости в объеме йхйуйг должна сохраняться постоянной как при стационарном (скорость потока W не изменяется во времени), так и нестационарном режиме течения. Результирующий массовый расход жидкости через все шесть граней элементарного объема должен быть равен нулю. [c.179]

Рассмотрим задачу расчета нестационарного одномерного температурного поля в неограниченной пластине толш,иной /. В пластине распределен источник теплоты, имеющий объемную плотность мощности q,Ax). Поверхность пластины х О теплоизолирована, а на поверхности х ------ I происходит теплообмен со средой по закону Ньютона. Начальное распределение температуры равномерное, и эта температура отлична от температуры среды. При такой постановке задачи уравнение теплопроводности и краевые условия имеют вид 1311 [c.51]

Основными мерами борьбы с сильно выраженными нестационарными явлениями могут быть применение достаточно глубоких изогнутых отсасывающих труб (/i ., = 2,6Di в быстроходных типах и /г, 3,0 3,5Di — в тихоходных) подвод воздуха в зону рабочего колеса при неспокойных режимах через вал или по специальным трубопроводам. В радиально-осевых турбинах, работающих при более высоких напорах, чем поворотнолопастные, несмотря на то, что энергия иа выходе из рабочего колеса в них меньггге, применяются более глубокие отсасывающие трубы, успокаивающие колебания давления и сужающие диапазон неспокойной работы турбины. При подводе воздуха в зону за рабочим колесом в потоке появляется легко сжимаемая фаза водо-воздуишой смеси, которая служит демпфером и гасит возмущающую энергию вихрей. Однако при большом количестве подаваемого воздуха уменыиается плотность смеси и к. п. д. турбины. [c.29]

Влияние теплофизических свойств и размеров теплоотдающей поверхности связывают с пульсациями ее температуры в процессе кипения. В период роста пузыря температура элемента поверхности, находящегося под пузырем, понижается вследствие интенсивного отвода теплоты испаряющейся жидкой пленкой. Под действпем разности термических потенциалов к центру парообразования ат прилегающей к нему массы материала подводится теплопроводностью дополнтс-тельпый тепловой поток, который препятствует понижению температуры стенки под растущим пузырем и тем самым способствует поддержанию условий, необходимых для интенсивного испарения микропленки. Плотность локального теплового потока, отводимого пленкой в форме теплоты испарения, значительно превышает среднюю по поверхности плотность теплового потока, и тем более она выше плотности теплового потока, отводимого конвекцией от части поверхности, не занятой паровыми пузырями. Назовем эту часть поверхности конвективной. Вследствие оттока теплоты к центрам парообразования температура конвективной части поверхности также понижается, и если бы от последней тепловой поток передавался жидкости в условиях естественной конвекции, то с понижением температуры стенки коэффициент теплоотдачи здесь уменьшался бы. В условиях сильной турбулизации пристенной области паровыми пузырями понижение температуры конвективной части поверхности приводит лишь к уменьшению передаваемого от нее жидкости теплового потока. Если материал теплоотдающей поверхности обладает высокой теплопроводностью, то это облегчает приток теплоты к центрам парообразования, в результате чего поддерживается высокая интенсивность теплообмена. В противном случае при прочих равных условиях коэффициент теплоотдачи меньше. Основываясь на теории нестационарной теплопроводности, Якоб [224] пришел к выводу, что интенсивность теплообмена при кипении пропорциональна величине для теплоот дающей поверхности, [c.201]

А.Э. Микельсоном предложено снизить интенсивность нестационарных процессов в мениске наложением продольного постоянного поля. Расчеты показывают, что уже при индукции 0,2 Тл это поле создает силы торможения, плотность которых превосходит плотность сил инерции расплава, движущегося с реальными скоростями (до 1—3 м/с). [c.32]

Из числа наиболее перспективных электротехнологических методов, которые со временем завоюют себе огромное поле применения, можно назвать использование мощных нестационарных электрических процессов, т. е. дугового и искрового электрических разрядов, протекающих при громадных значениях плотностей тока, давлениях и температурах. В ближайшие годы эти виды электротехнологии будут использованы для синтеза и распада веществ, для их крекинга и полимеризации. [c.127]

Рис. 11. Функции плотности и интеграль- Рис. 12. Двухпараметрическая схемати-ной вероятности для нормального и ло- зация нестационарных процессов, гарифмически нормального распределений.

Корпусные оболочечные элементы работают в условиях интенсивных механических и циклических температурных воздействий. Вследствие нестационарности режимов эксплуатации, высокой плотности тепловых потоков, присущих энергонасыщенным агрегатам, эти воздействия имеют весьма сложный спектр. [c.173]

Случайные функции (i) в общем случае описывают коррелированные нестационарные гауссовские случайные процессы, которые можно аппроксимировать б-коррелированными процессами с равномерными спектральными плотностями в достаточно широком диапазоне частот (так называемые урезанные , физически реализуемые белые шумы) с математическими ожиданиями (iVft (<)) и интенсивностями G (t). [c.158]

Для нестационарной напряженности, характеризуемой плотностью распределения амплитуды напряжений Ф (а ) и общим числом повторения напряжений Мсум) накопленное повреждение выражается следующим образом [c.523]

Прнменение завпсимостей (3.10) и (3.11) ограничено толщинами кромки Акр<0>05. Спектр течения (рис. 3.11) показывает структуру следа с дискретными вихрями, расположенными в шахматном порядке по времени. Периодическая нестационарность процесса возникновения и диссипации вихрей в следе создает пульсации давления за кромкой (и в любой точке следа) и волны плотности, отчетливо видимые на фотографиях. [c.116]

При постоянном расходе теплоносителя в канале G = = onst) изменение во времени коэффициента теплоотдачи а зависит от изменения температуры стенки Тс или плотности теплового потока < с. Изменение во времени Тс или q влияет на а через изменение турбулентной структуры потока и из-за наложения на квазистационарный конвективный теплообмен нестационарной теплопроводности. Теоретические исследования, выполненные, как правило, в предположении квазиста-ционарной структуры потока, учитывают только влияние нестационарной теплопроводности. В этом случае при нагревании газа и возрастании температуры стенки (ЭГс/Эг > 0) коэффициент К(х = (Nu/Nug) >1 (Nu и NUg — нестационарное и квазистационарное значения чисел Нуссельта), а при Э Гр/Эг < < о коэффициент К(ц < 1. Изменение Тс влияет на значения а вследствие перестройки профиля температур. Так как поток турбулентный, то изменение температурного поля в ядре потока мало влияет на а, существенно лишь его влияние в пристенной области. Тепловой импульс от стенки распространяется в поток со скоростью, пропорциональной (а + 6 ) /у (где а — коэффициент температуропроводности — коэффициент турбулентной температуропроводности у — расстояние от стенки). Приведенные в работах [24, 26] оценки показали, что [c.29]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...