Сила термодинамическая обобщенная

Метод термодинамических потенциалов. При термодинамическом анализе различных физических явлений целесообразно пользоваться общим выражением (2.54) для работы процесса через соответствующие обобщенные силы и обобщенные внешние параметры. [c.159]

Любой из потоков обусловлен действием обобщенных термодинамических сил, присущих системе и проявляющихся всякий раз, когда система выводится из состояния равновесия при этом обобщенные силы стремятся возвратить систему в исходное состояние равновесия. В равновесном состоянии обобщенные силы и обобщенные потоки равняются нулю. [c.338]

При использовании метода термодинамических потенциалов, исходят из выражения для работы процесса через соответствующие обобщенные силы и обобщенные внешние параметры. [c.281]

Для возникновения необратимого потока вновь образуемой поверхности при разрушении металла (раскрытие трещины или диспергирование) согласно общим законам термодинамики необратимых процессов необходимо существование термодинамической (обобщенной) силы, т. е. поддерживаемого градиента (или разности) значений термодинамической переменной состояния с обратным знаком, в данном случае — разности ее значений в начальном и конечном состояниях (— Аа), препятствующей обратному процессу. [c.132]

Если рассматривать термодинамическую систему, которая характеризуется параметрами V (обобщенная сила), х (обобщенная координата) и Т (температура), то совершаемая работа [c.88]

При температурах вблизи абсолютного нуля третий закон определяет поведение большинства частных производных термодинамических функций. Независимость от обобщенных сил [c.57]

Все полученные ранее термодинамические соотношения справедливы в этом случае для поляризованных силовым полем систем, если считать составляющими вектора обобщенных координат V наряду с V также и величины или УЖ, т. е. v=(l/, V0 , УЖ,...) и увеличить соответственно размерность вектора обобщенных сил Х—(Р, —6, —Ж,...). [c.162]

Если состояние системы определяется температурой Т и обобщенными силами Ai, сопряженными внешним параметрам а , то термодинамическим потенциалом системы является (обобщенная) энергия Гиббса [c.113]

Если независимыми параметрами системы являются энтропия S и обобщенные силы Ai, то термодинамическим потенциалом является (обобщенная) энтальпия [c.113]

Согласно второму исходному положению термодинамики, при равновесии все внутренние параметры являются функциями внешних параметров и температуры, и поэтому, когда Д и Г заданы, они не нужны для определения состояния равновесной системы. Если система отклонена от состояния равновесия, то внутренние параметры уже не являются функциями только внешних параметров и температуры. Поэтому неравновесное состояние необходимо характеризовать дополнительными независимыми параметрами. Это позволяет рассматривать неравновесную систему как равновесную, но с большим числом параметров и соответствующих им обобщенных сил, удерживающих систему в равновесии, причем термодинамические функции системы в неравновесном состоянии будем считать равными значениям этих функций у равновесной системы с дополнительными удерживающими силами . [c.120]

Критические параметры являются важными термодинамическими характеристиками вещества, выражающими в обобщенной количественной форме эффект действия молекулярных сил. [c.18]

Из термодинамического тождества далее следует, что обобщенные силы Л у могут быть выражены в виде частных производных и по Яу [c.73]

Критические параметры, т. е. критическое давление критическая температура и критический удельный объем 0 (или плотность р .), являются важнейшими термодинамическими характеристиками вещества, выражающими в обобщенной количественной форме эффект действия молекулярных сил (табл. 6.1). [c.196]

Из выражения (10.9) следует, что обобщенный поток выражается линейной комбинацией всех действующих обобщенных термодинамических сил, т. е. [c.335]

Эти соотношения связывают значения обобщенных необратимых потоков и диссипативной функции с обобщенными термодинамическими силами, причем зависимости У у от Ху являются линейными. [c.340]

В состоянии полного равновесия системы (напомним, что система находится в полном равновесии, если она термодинамически равновесна и неподвижна) все обобщенные потоки и все обобщенные силы равняются нулю. [c.341]

Подставим в неравенство (8.19), выражающее диссипацию энергии как билинейную функцию потоков и обобщенных термодинамических сил, линейные соотношения (8.22). В результате имеем [c.202]

Рассмотрим теперь, какую долю в изменение функции диссипации, соответственно скорости возрастания энтропии, вносят изменения обобщенных термодинамических сил и потоков. [c.203]

Формулировка и рещение задачи в рамках линейной неравновесной термодинамики состоит в следующем. Необходимо написать уравнение (8.22) для плотности потока через измеряемые на опыте величины, решить его для условий стационарного или нестационарного течения процесса, проанализировать решение и получить вытекающие из него следствия. Для этого необходимо вычислить обобщенные термодинамические силы определить, используя принцип Кюри, число перекрестных феноменологических коэффициентов, найти значение прямых и перекрестных коэффициентов. Существенную помощь при этом могут оказать свойства функции диссипации, рассмотренные выше. [c.204]

Обобщенные термодинамические силы можно вычислить в рамках неравновесной термодинамики, а феноменологические коэффициенты, как уже было сказано, определить нельзя. Их берут либо [c.204]

Таким образом, скорость изменения величины В определяется обменом с окружающей средой (deB/dt) и наличием источников (1в). Выражения для обобщенных термодинамических сил в прерывных системах аналогичны соответствующим выражениям для непрерывных систем с той лишь разницей, что дифференциальные выражения заменены на соответствующие разностные соотношения. [c.214]

Неравновесная термодинамика в частном случае, когда обобщенные термодинамические силы равны нулю, включает равновесные соотношения. Выведем некоторые из них, используя полученные ранее выражения для термодинамических сил. [c.215]

В равновесных прерывных системах равенство нулю обобщенных термодинамических сил означает равенство химических потенциалов данного компонента в сосуществующих фазах. [c.219]

Обобщенные термодинамические силы в соответствии с (8.72) и (8.113) равны [c.220]

Рассмотрим теперь изотермический массоперенос в бинарной системе. Выражения для обобщенных термодинамических сил, [c.224]

Воспользовавшись общим выражением термодинамического тождества (2.31) для открытой системы, можно выразить обобщенные силы Л и соответствующие им обобщенные координаты aj, термодинамическую температуру Т и химические потенциалы ф через частные производные энтропии, рассматриваемой как функция U, а ,. .., а , [c.122]

В закрытой системе неравновесные параметры уже в самом начале принимают форму диссипативных обобщенных сил, так как в правой части термодинамического тождества все обобщенные силы сведены во второй член. В случае открытой системы, где необратимость может быть [c.157]

Согласно общим основным соотношениям термодинамики необратимых процессов производство энтропии определяется произведением диссипативного потока на обобщенную термодинамическую силу, связанную с этим потоком. Соответственно обобщенная термодинамическая сила, обусловливающая диссипативный поток импульса П, /, [c.179]

Оказалось [3], что в физической химии существуют примеры термодинамических систем, не удовлетворяющих использованному в разд. 4 ч. I нашей работы принципу ортогональности Циглера. В настоящее время часто [4, 5] пользуются постулатом Дьярмати [6] или его обобщениями. В своей первоначальной форме этот постулат формулируется так существует функция ф (л ) скорости термодинамических обобщенных перемещений х [см. (27), ч. I] класса С , которую называют диссипативным потенциалом. Необратимые термодинамические силы Х ) связаны с х при помощи потенциального aai OHa [c.243]

Вскоре после появления теории относительности Планк [195, 196], Хазе-нерль [НО], Эйнштейн [67] и другие независимо друг от друга сформулировали законы термодинамики в соответствии со специальным принципом относительности. Эта первоначальная трактовка релятивистской термодинамики вошла без изменения в многочисленные учебники, включая и первое издание настоящей монографии. Однако Отт [191] и независимо от него Арзелье [15] показали, что старая формулировка не совсем удовлетворительна, в частности из-за того, что при описании термодинамических процессов (см. 4.6) вместо чисто механических сил использовались обобщенные силы. [c.167]

В процессах равновесного теплообмена энтропия выполняет, следовательно, роль обобш,енной координаты, а температура — обобщенной силы для элемента количества теплоты. Надо заметить, что расшифровка отдельных составляющих (6.3) основана на возможности использовать для работы то или иное конкретное выражение, которое получается из физических, но не одних термодинамических законов и представлений о системе. Усложнение системы, т. е. повышение ее вариантности, не меняет выражений для частных производных, полученных для более простых систем, поскольку эти частные производные находятся при условии постоянства всех переменных, кроме той, по которой ведется дифференцирование. Так, если выделить из суммы в (6.23) слагаемое, описывающее изменение энтропии [c.54]

Термодинамика содержит множество примеров, свидетельствующих о силе и универсальности феноменологического метода. Не используя в явном виде фи.зические модели и не опираясь, как правило, па интуитивные представления, термодинамика показывает, как с помощью немногих обобщенных понятий (главными из которых являются э 1ергия, энтропия, термодинамический потенциал) можно описать различные физические, химические и другие процессы. [c.8]

Значение критических параметров обусловливается тем, что они служат обобщенной количественной харат<теристикой действующих между молекулами сил, и поэтому во всех случаях термодинамического анализа в силу макроскопического характера последнего (в отличие от микроскопического анализа, основывающегося на кинетической теории) р , р, , являются вместе с р определяющими молекулярными параметрами, о будет вполне [c.216]

Обобщенные потоки и обобщенные силы. Рассмотрим замкнутую систему, состояние которой определяется п термодинамическими параметрами XI, Ха,. . х (очевидно, что внутренняя энергия и объем системы не должны входить в число определяющих параметров, поскольку в любом состоянии изолированная система имеет одни и те же внутреннюю энергию и объем). Пусть эти параметры выбраны так, что в равновесном состоянии они равняются нулю (это условие легко выполнить, взяв в качестве параметров их разность в данном и равновесном состояниях) тем самым численная величина каждого из параметров х/ будет характеризовать степень неравно-весности данного состояния. С течением времени параметры х ,. . х будут меняться, причем очевидно, что скорость изменения параметра Х/, т. е. величина дх,1дх, будет зависеть от значений всех параметров [c.334]

Производную — дх /дх, где х,- есть термодинамический параметр, называют обобщенным потоком и обозначают обычно через J , а, величину Ху — соответствующей обобщенной термодинамической силой (иногда ее называют также термодинамическо-движущей силой). [c.335]

В неравновесном состоянии отличные от нуля термодинамические силы возбуждают перенос обобщенной координаты, т. е. потоки. ПотоЕ< называется самопроизвольным, если он совершается под действием сопряженной с ним термодинамической силы. Однако сила Yk может вызвать не только сопряи<енный с ней поток Jk, но и вследствие так называемого эффекта увлечения одних обобщенных координат другими чужой поток Например, поток зарядов в виде ионов невозможен без потока их материальных носителей — массы, т. е. в данном случае /j = /( h). Поток, вызванный не сопряженной с ним силой, называется вынужденным. Оба потока могут возбуждаться одновременно и иметь как одинаковые, так и разные направления. Взаимосвязь потоков дополнительно определяется также диссипативными эффектами, производимыми каждым из них. Таким образом, в общем случае каждый поток зависит от всех сил [c.199]

Критические параметры (критическое давление критическая температура Г , критический объем являются важными термодинамическими характеристиками вещества, выражающими в обобщенной количественной форме эффект действия молекулярных сил они представляют собой знйчення термических параметров в критическом состоянии (критической точке) вещества, которое определяется условием [c.18]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...