Энергия поля массовых сил

При выводе общего уравнения энергии (см. 10 гл. 5) вместо потенциальной энергии поля массовых сил введена эквивалентная ей работа этих сил. [c.429]

Функция П х, у, г) выражает потенциальную энергию поля массовых сил. [c.32]

Здесь п — потенциальная энергия поля массовых сил. В поле силы тяжести и в поле центробежных сил [c.58]

Важнейшее значение в газовой динамике имеют энергетические характеристики газов. Движущийся газ, рассматриваемый как термодинамическая система, обладает внешней и внутренней энергией. Первая представляет собой сумму кинетической энергии направленного движения частиц газа и потенциальной энергии, обусловленной полем массовых сил. Внутренняя энергия газа [c.407]

Важнейшее значение в газовой динамике имеют энергетические характеристики газов. Движущийся газ, рассматриваемый как термодинамическая система, обладает внешней и внутренней энергией. Первая представляет собой сумму кинетической энергии направленного движения частиц газа и потенциальной энергии, обусловленной полем массовых сил Внутренняя энергия газа (см. гл. 1 и 5) является суммой кинетической и потенциальной энергий всех составляющих это тело частиц. [c.429]

Различают движение вынужденное и свободное. Под вынужденным движением или вынужденной конвекцией жидкости понимают движение, вызванное действием внешних сил, приложенных на границах системы, поля массовых сил, приложенных к жидкости внутри системы, или за счет кинетической энергии, сообщенной жидкости вне системы. [c.117]

Вынужденное движение рассматриваемого объема жидкости происходит под действием внешних поверхностных сил, приложенных на его границах, за счет предварительно сообщенной кинетической энергии (например, за счет работы насоса, вентилятора, ветра). Как вынужденное рассматривается и течение изучаемого объема жидкости под действием однородного в нем поля массовых сил. Иллюстрацией последнего может являться течение изотермической пленки жидкости по стенке под действием сил тяжести. [c.126]

Уравнение энергии. Если поле массовых сил консервативно и стационарно, то уравнение движения (1) п. 3.41 после скалярного умножения на ся приводится к виду [c.87]

Допустим, что поле массовых сил консервативно, и определим соответствующую потенциальную энергию V S>, t) следующим образом) [c.145]

В первом случае жидкость или газ движутся за счет внешних поверхностных сил, приложенных на границе системы, или однородного поля массовых сил, приложенных к жидкости внутри системы, или за счет кинетической энергии, сообщенной жидкости или газу вне системы. [c.59]

Малая масса, отсутствие движущихся частей и необходимости обслуживания, бесшумность, надежность в работе, спо- собность работать как в поле массовых сил, так и в невесомости, отсутствие вспомогательных систем для поддержания циркуляции теплоносителя и связанных с этим затрат энергии, простота конструкции — эти свойства в совокупности с перечисленными выше позволяют утверждать, что тепловые трубы могут быть эффективно использованы при решении задач теплопереноса в самых различных областях техники. [c.18]

Для сокращения выкладок при выводе уравнения не учитывалась потенциальная энергия, обусловленная внешними силовыми полями. Однако если учесть внешние силовые поля (в направлении х) и соответствующие массовые силы в уравнении движения и скомбинировать его, как было указано, с уравнением энергии, ока- [c.52]

Мы будем рассматривать только вынужденное движение (когда поле скорости не зависит от поля температуры) при отсутствии массовых сил и при постоянных физических свойствах жидкости. Влияние на теплообмен зависимости физических свойств от температуры рассматривается в гл. 12. Постоянство физических свойств обусловливает отсутствие градиентов концентрации в поле течения. Поэтому влияние на теплообмен диффузии в пограничном слое в этой главе не рассматривается. Этот вопрос обсуждается в гл. 14. Здесь мы ограничимся только анализом течений с умеренной скоростью, что позволяет пренебречь диссипативным членом уравнения энергии. Анализ теплообмена в высокоскоростном пограничном слое проводится в гл. 13. [c.245]

Все.три теории основаны на законах сохранения массы, количества движения (импульса), момента количества движения и энергии. Предполагается наличие трех видов механического взаимодействия 1) контактных сил, действующих между частями тела, 2) контактных сил, возникающих на поверхности тела, и 3) массовых сил, действующих на тело на расстоянии со стороны внешней среды. Для описания тепловых эффектов используются понятия температуры Т (г, т), которая в каждой точке г пространства и в любое время г имеет положительное значение, и удельной энтропии s (z, т). Здесь уместно остановиться на понятии тела и описании его движения. Тело определяется как некоторая контрольная или отсчетная конфигурация, в которой находятся частицы тела г. Движение тела известно в том случае, если мы знаем положение / (Z, т), занятое частицей Z в любое время т. Предполагается, что функция, дифференцируемая такое количество раз, какое нам необходимо. Надо отметить, что две различные частицы Z и К не могут занимать одно и то же положение /(Z, т), если 1фУ. Можно вместо материальных координат (Z, т) в качестве независимых переменных взять обычные координаты (г, т). Тогда уравнение z = /(Z, т) будет обратным, чтобы выразить Z через гиги использовать его для описания скалярного, векторного и тензорного полей как функцию пространственных координат (г, т). Для того чтобы отличать градиенты, взятые по переменной г и Z, введем обозначения [c.72]

Различают конвективный теплообмен в однофазной среде и в двухфазной среде, в частности при изменении агрегатного состояния жидкости (или пара). По другому признаку различают конвективный теплообмен при вынужденном движении жидкости или газа (вынужденная конвекция) и свободном движении (свободная конвекция). Движение жидкости внутри данной системы называется вынужденным, если оно осуществляется за счет кинетической энергии, которой обладает жидкость вне системы, либо за счет работы, совершаемой поверхностными силами на границах системы или однородным полем внешних массовых сил внутри системы. Движение жид- [c.156]

Если поле внешних массовых сил стационарно и силы имеют потенциал Vj, который можно назвать потенциальной энергией единицы массы движущейся жидкости, т. е. [c.72]

При стационарном течении идеальной жидкости в поле потенци-альных массовых сил сумма кинетической энергии единицы массы э сид-2 [c.66]

Здесь р — плотность резины, f(r, t) — поле внешних массовых сил, /г(г, t) — неопределенный множитель Лагранжа соответствующей голономной связи, W 4(Q) — пространство Соболева векторных функций, компоненты которых и их первые производные суммируемы в четвертой степени. На этом пространстве определен функционал потенциальной энергии деформаций резины, и в него вложено конфигурационное пространство системы, определяемое голономной связью (несжимаемость резины). Скорости точек упругого тела принадлежат пространству векторных функций Ь2(П), на котором определен функционал кинетической энергии. Заметим, что голономная связь в данном случае (условие несжимаемости резины) определена на пространстве векторных функций У з(0), [c.281]

Если потенциальную мощность потока разделить на массовый расход (Л/д/т ), то получим максимальную удельную работу, которую могут совершить силы поля давления над рабочим телом. Другими словами, это тот запас удельной энергии, которым располагает рабочее тело в поле сил давления, и, следовательно, представляет собой удельную потенциальную энергию давления Пд. [c.197]

Будем полагать, что изменение полной энергии жидкости в объеме V происходит благодаря переносу полной энергии втекающей и вытекающей массой, переносу тепла через границу молекулярным путем (теплопроводностью), работе внешних массовых и поверхностных сил, наличию внутренних источников теплоты. Другие возможные причины изменения полной энергии — перенос лучистой энергии, работа сил электрических или магнитных полей и т. д. — для простоты не учитываются. В соответствии со сказанным можно записать следую- [c.14]

Естественная (свободная) конвекция возникает под действием неоднородного поля внешних массовых сил (сил гравитационного, инерционного, магнитного или электрического поля), приложенных к частицам жидкости внутри системы. Вьшужзенная конвекция возникает под действием внешних поверхностных сил, приложенных на границах системы, или под действием однородного поля массовых сил, действующих в жидкости внут]ти системы. Вынужденная конвекция может осуществляться также за счет запаса кинетической энергии, полученной жидкостью вне рассматриваемой системы. [c.94]

ЗАКОН сохранения [количества движения ( при любом взаимодействии между телами, образующими замкнутую систему, скорость движения центра инерции этой системы не изменяется в электромагнитном поле в замкнутом объеме, ограниченном поверхностью, остается неизменным механический импульс и импульс электромагнитного поля ) массы масса (вес) веществ, вступающих в реакцию, равна массе (весу) веществ, образующихся в результате реакции материи в изолированной системе сумма масс и энергий постоянна момента углового если на систему не действуют моменты внешних сил (замкнутая система), то ее полный угловой момент остается постоянным по величине и направлению магнитного потока магнитный поток связан с частицами среды и перемещается вместе с ними массы масса тела не зависит от скорости его движения, а масса изолированной системы тел не изменяется при любых происходящих в ней процессах даркуляции скорости при движении идеальной жидкости баротронной в потенциальном поле массовых сил циркуляция скорости вдоль произвольного контура, проведенного через одни и те же частицы жидкости, не изменяется с течением времени энергии ( энергия не может исчезать бесследно или возникать из ничего механической в замкнутой механической системе сумма механических видов энергии (потенциальной и кинетической, включая энергию вращательного движения) остается неизменной ) и превращения энергии при любых процессах, происходящих в изолированной системе, ее полная энергия не изменяется энергии электромагнитного поля убыль энергии [c.237]

Уравнение (6.15) показывает, что при течении несжимаемой жидкости в поле массовых сил рХ с Хс = О единственным источником турбулентной энергии внутри объема, через границы которого нет притока турбулентной энергии, может быть лишь трансформация энергии осредненного движения. При этих условиях возникновение и развитие турбулентности или поддержание стационарной турбулентности в указанном объеме возможны лишь при условии, что интеграл от А по всему объему положителен (см., например, (6.20)). С такими условиями мы встречаемся, в частности, при течении несжимаемой жидкости в трубах, каналах и пограничных слоях (при малой начальной турбулентност набегающего потока), где прямые измере- [c.330]

В частности, так будет обстоять дело, когда внешние массовые силы являются силами тяжести или силами инерции при рассмотрении относительных движений и вообще для любого непрерывного поля массовых сил, в том числе и для действующих на среду пондеромоторных сил, моментов и притоков энергии, обусловленных электромагнитньш полем (см. формулы [c.364]

Пусть на струну действует поле массовых сил f(r, f) = (f s, /2(5, t), 0), а поверхностные силы на боковой поверхности струн отсутствуют. Как и в 9.4, примем тензор напряжений для все точек ортогонального сечения струны одинаковым, когда р, i = р (5, а Р22 =Pi3=P 2 P i-Ра - О- Эта аппроксимация называется гипс тезой плоских сечений Кирхгофа—Лява. Функционал потенциал ной энергии упругих деформаций в этом случае аналогичен функ ционалу (4.9), соответствующему продольным колебаниям стеря ня, и имеет вид [c.244]

Изложены результаты численного решения полной системя двумерных нестационарных уравнений Навье-Стокса,неразрывности и энергии,описывающей ла1жнарное движение вязкой жидкости в поле внешних массовых сил. [c.360]

В случае, если в рассматриваемой задаче необходимо учесть влияние силы тяжести или другой внеганей массовой силы, необходимо ввести в рассмотрение потенциальную энергию П системы частиц в поле этой силы. Тем самым оказывается полностью определенным лагранжиан такой системы [c.19]

Простейшее раосмо-аренне баланса энергии позволяет сделать следующие выводы. При преиебршкеиии массовыми силами совершающаяся на границе поверхноети поля в едини"у време . j работа внешних сил равна сумме кинетической и тепловой ( в результате трения) энергий поля. [c.69]

Мы не случайно используем обозначение П для интеграла ( ). Этот интеграл для геометрически линейного случая был введен в монографии [ ] (см. с. 228) и трактовался как вектор П потока энергии через поверхность <5 в расчете на единицу длины. В оригинальном онределепип [ ] учитывается возможное действие на упругое тело массовых сил. В этой же монографии читатель может найти не совсем корректное доказательство (в геометрически линейном приближении) инвариантности этого интеграла если поверхности 5 и 5" опираются на один и тот же контур, то потоки через эти поверхности совпадают, т.е. П = П". Это утверждение справедливо только, если упругое динамическое поле установившееся. Формулу (5.21) на с. 229 монографии [ ] никак оправдать нельзя. [c.113]

Приближенное теоретическое решение рассматриваемой задачи можно получить для простейшего случая одномерного кругового движения газа. При этом полагаем, что поле осевых составляющих око рости в трубе рав н01мерн0. Поверхности тока такого вращательного движения газа будут цилиндрическими радиальные составляющие скорости и их производные обращаются в нуль. Пренебрегая вл ияние массовых сил и считая движение установившимся, можно воспользоваться уравнением сохранения энергии (5-3) в цилиндрической системе координат [c.308]

Геофизическая турбулентность. Турбулентные движения всегда диссипативны, поэтому они не могут поддерживаться сами по себе, а должны черпать энергию из окружающей среды. Турбулентность возникает либо в результате роста малых возмущений в ламинарном потоке, либо вследствие конвективной неустойчивости движения. В первом случае энергия турбулентности извлекается из кинетической энергии сдвиговых течений, во втором - из потенциальной энергии неравномерно нагретой жидкости в гравитационном поле. На характер геофизической турбулентности специфическое влияние оказывает стратификация атмосферы (распределение массовой плотности р и других термогидродинамических параметров по направлению силы тяжести) и вращение Земли (с угловой скоростью Q =7.29-10" с" ). Кроме этого, многокомпонентность реальной атмосферы приводит часто к бароклинности смеси, вызванной зависимостью р не только от давления р (как в баротропных средах), но также от [c.11]

В связи с вопросом об изменении электронного спектра следует обратить внимание на следующее обстоятельство. Формулы (23.7), (23.10) описывают изменение энергии электронов за счет, так сказать, непосредственного взаимодействия между ними. Мы знаем, однако, что. сверх того, взаимодействие приводит еще к экранированию внешнего поля, создаваемого какими-либо классическими источниками. (Действительно, массовый оператор входит в эффективное волновое уравнение (9.18) наряду с экранированным потенциалом Ф, а не вместо него.) В частности, такими источниками являются регулярно расположенные атомы (или ионы) кристаллической решетки, создающие периодическое поле. При учете экранирования поле, конечно, остается периодическим, однако точная форма его изменяется, равно как изменяются и параметры, определяющие его величину. Это приводит к дополнительному изменению электронного спектра, не учитываемому формулами (23.7) и (23.10). Таким образом, последние, строго говоря, еще не дают полного решения задачи. В большинстве полупроводников, однако, это обстоятельство не существенно. Действительно, в гомеополярных полупроводниках типа германия силы взаимодействия атомов решетки с электронами короткодействуюище, и экранирование при типичных (довольно больших) значениях радиуса экранирования мало влияет на них из формулы (21.1) ясно видно, что функция р (jk) отлична от нуля лишь для волновых векторов, сравнимых с обратной величиной радиуса действия сил / при этом член с поляризационным операто- [c.198]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...