Волны поверхностные, на воде

Звуковые волны, свободно распространяющиеся в воздухе при встрече со стеной испытывают отражение, и мы слышим эхо. Отражение поверхностных волн на воде можно наблюдать в опытах с волновой ванной. [c.224]

Метод граничных интегральных уравнений рассматривается применительно к задачам рассеяния поверхностных гравитационных волн на воде, вызванного островами и заливами, при постоянной и переменной глубине воды. Показывается также возможность применения метода для решения общих задач возникновения, распространения и набегания волн на препятствия. [c.18]

Теперь рассмотрим те вопросы теории волн на поверхности воды, для решения которых мы желаем применить метод ГИУ. Характерная особенность теории волн на воде заключается в наличии свободной поверхности или границы раздела с другой жидкостью (например, с атмосферой), на которой может поддерживаться волновое движение (где восстанавливающим механизмом является гравитация), даже если основное дифференциальное уравнение, описывающее движение внутри жидкости, будет эллиптическим, например уравнение Лапласа для потенциала скорости ф (v = УФ) в случае безвихревого течения невязкой и несжимаемой жидкости. Такие предположения обычно применяются в задачах о волнах на поверхности воды они существенно нарушаются тогда, когда происходят некоторые особые физические явления, например разрушение волн. Исключая эти явления и некоторые другие эффекты, например поверхностное натяжение и т. д., мы получим [2] для Ф следующее линейное дифференциальное уравнение в частных производных внутри области D, занятой жидкостью [c.19]

Второй областью применения метода ГИУ является определение движения свободной поверхности непосредственно из основной системы уравнений, в особенности, если на свободной поверхности задаются нелинейные граничные условия. Здесь может также применяться метод ГИУ, поскольку основное уравнение по-прежнему является линейным до тех пор, пока жидкость можно считать невязкой и несжимаемой, а течение безвихревым, нелинейные эффекты будут проявляться только в граничных условиях на свободной поверхности. (Учет сжимаемости приводит к задаче, изучаемой в гидроакустике, которая является областью весьма интенсивного применения метода ГИУ, но обычно рассматривается отдельно от теории поверхностных волн на воде ввиду значительного различия скоростей волн в этих Двух задачах.) [c.21]

Успокаивающее действие масла на волны, повидимому, происходит благодаря изменениям в поверхностном натяжении вследствие растяжений и сокращений загрязненной поверхности воды -). Поверхностное натяжение чистой воды оказывается больше, чем сумма натяжений на поверхностях раздела между маслом и воздухом и между маслом и водой, так что брошенная на поверхность воды капля масла постепенно растягивается в тонкую пленку. Когда слой масла достаточно тонок, скажем, когда его толщина не превосходит двух миллионных долей миллиметра, тогда оказывается, что натяжение не является больше постоянным натяжение возрастает, когда толщина благодаря растяжению уменьшается, и наоборот. Из фиг. 51 на стр. 458 можно легко усмотреть, что в случае волн колебаний произвольная часть свободной поверхности будет иметь стремление по очереди сокращаться или растягиваться, смотря по тому, находится лн эта часть поверхности выше среднего уровня или ниже его. Возникающие благодаря этому изменения в натяжении вызывают изменяющееся по направлению касательное усилие, действующее на воду, благодаря чему скорость рассеяния энергии увеличивается. [c.793]

Прогрессивные волны на глубокой воде. Для волн, поверхностное возвышение которых определяется соотношением [c.374]

Когда на воду падает капля дождя, имеющая малый вес и небольшие размеры, она в отличие от камня лишь несколько растягивает её поверхность, которая затем благодаря поверхностному натяжению стремится сжаться. Сжатие не закончится тем, что поверхность воды займёт первоначальное положение равновесия. В силу инерции она проскочит это положение. В результате падение капли вызовет на поверхности воды рябь, или, как говорят, капиллярные волны. [c.40]

Опыт. Моды поверхностного натяжения. Круговые стоячие волны поверхностного натяжения легко наблюдать следуюш,им образом, Наполните бумажную чашку до краев водой и затем добавьте еще чуть-чуть, чтобы вода слегка поднялась над краями (удерживаясь силой поверхностного натяжения). Слегка ударьте по чашке. Волны легко проследить, наблюдая за отражением неба от поверхности воды. Другой способ наблюдения возьмите небольшой яркий источник света, поместите его на расстоянии около метра от поверхности и наблюдайте за узорами, появляющимися на дне чашки из-за того, что поверхностные волны действуют как Рис. к задаче 2.34, ЛИНЗЫ, Чтобы убедиться в том, что работает [c.102]

Закон дисперсии для волн поверхностного натяжения. Поверхность воды ведет себя как растянутая мембрана. В равновесии натяжение по оси х определяется коэффициентом поверхностного натяжения Т=72 дин см, умноженным на длину L вдоль неинтересного г-направления (см. рис. 7.5 и 7.6). Если поверхность выпуклая, то вследствие поверхностного натяжения возникает давление, направленное вниз. Покажите, что для синусоидальной волны давление, направленное вниз, равно [c.349]

Если под действием одной и той же внешней силы стержни будут совершать вертикальные колебания, то на поверхности воды будут возникать волны поверхностного натяжения. Благодаря тому, что возмущающая сила одинакова для обоих стержней, разность их фаз постоянна. Другим примером двух когерентных источников могут служить две одинаковые радиоантенны, находящиеся под воздействием одного и того же генератора. Даже если генератор и не является идеально монохроматичным, разность фаз токов в двух антеннах остается постоянной. [c.406]

Во всех этих примерах нам необходим детектор , регистрирующий (воспринимающий) волны. В случае волн поверхностного натяжения на воде таким детектором может быть кусок пробки, плавающий на поверхности воды. Вертикальные перемещения пробки могут быть измерены. В случае радиоволн можно использовать детектор, состоящий из приемной антенны, резонансного контура, настроенного на частоту передатчика, и осциллоскопа. Для видимого света возможным детектором может быть наш глаз, фотопленка или фотоумножитель, выходной ток которого можно измерить. В каждом случае детектор будет реагировать на суммарную волну, являющуюся линейной суперпозицией волн от каждого источника. [c.406]

При этом моделировании звуковые волны заменяются волнами ряби в кювете со стеклянным дном, наполненной водой на глубину 5 мм. Причина для специального выбора глубины 5 мм станет ясной в гл. 3, где объясняется тесная связь между звуковыми волнами и волнами ряби в воде определенной глубины по существу, распространение таких волн ряби зависит от баланса между инерцией движения первоначально горизонтально расположенной воды в мелком слое и своего рода заменителем сжимаемости , в котором силы тяжести и поверхностного натяжения сочетаются таким образом, что дают понижение давления всюду, где дивергенция горизонтальной составляющей скорости приводит к локальному уменьшению глубины, и повышение давления всюду, где отрицательная дивергенция вызывает увеличение глубины. При глубине 5 мм с достаточной точностью можно полагать, что комбинация указанных эффектов порождает волны ряби со скоростью, которая подобно скорости звуковых волн в воздухе не зависит от длины волны. [c.60]

По существу это означает, что на воде некоторой обычной глубины, превышающей несколько сантиметров, все волны ряби (длина которых не может, как мы видели, превышать 7 см) могут считаться волнами на глубокой воде. Другими словами, влияние конечности глубины (разд. 3.3) и поверхностного натяжения (разд. 3.4) видоизменяет теорию гравитационных волн [c.278]

Мы приходим, таким образом, к заключению, что влияние поверхностного натяжения на энергию волны, так же как и на другие характеристики синусоидальных волн на воде, будет правильно учитываться, если сделать замену (50) в формулах для чисто гравитационных волн. Обобщенная жесткость свободной поверхности увеличивается в [1 + рЕ) ТкЦ раз квадрат частоты для соответствующих колебаний, даваемый формулой (51), увеличивается (как и ожидалось из общих соображений) также в то же число раз. Наконец, если сделать замену (50) в формуле (28), то найдем полную энергию волны Ж [c.282]

Физика явления изменения поверхностного натяжения очень сложна. Качественное объяснение изменения Т при стягивании и растягивании поверхности воды волнами основано на физическом принципе, согласно которому свободная энергия в состоянии термодинамического равновесия имеет минимум. Сле- [c.292]

Показать, что в линейной теории волн на воде часть потока энергии в положительном направлении оси х на единицу длины гребня, получающаяся за счет прямого действия поверхностного натяжения Т, составляет [c.345]

Проверить, что для волн, движущихся по воде глубины к под влиянием тяготения и поверхностного натяжения, эта добавка в выражение (145) для потока энергии в жидкости повышает средний поток энергии до величины UW, где С/ и — групповая скорость и средняя энергия волны на единицу площади горизонтальной поверхности. [c.345]

Существование волн в жидкости, находившейся первоначально в стационарном состоянии, обусловлено возмущением жидкости и конкуренцией между силой, стремящейся возвратить жидкость в исходное состояние, и силами инерции, которые заставляют жидкость проскочить его. Например, для волн на воде возвращающими являются сила тяжести и сила поверхностного натяжения, для вращающейся жидкости — сила Кориолиса, для проводящей жидкости — сила действия магнитного поля. [c.91]

Если рассматривать переход к новому равновесному состоянию, отвечающему удлинению трещины на 61, как варьирование некоторой обобщенной координаты, то высвобождающаяся энергия Т (приходящаяся на единицу приращения площади трещины) - соответствующая ей обобщенная сила, называемая силой, движущей трещину [9] (то же относится и к любой другой сингулярности [123]). Она называется также конфигурационной силой [118]. Следует подчеркнуть, что она не является силой в обычном смысле, так как подрастание трещины или смещение какой-либо другой особой точки не эквивалентно смещению точки тела, к которой эта сила была бы приложена. Другой пример подобной ситуации дает самодвижущееся тело. Пусть тело, например судно, самостоятельно движется в воде с постоянной скоростью. В этом случае действующий на него главный вектор сил равен нулю следовательно, и на воду не действует сила (винт толкает воду назад, корпус вперед, а суммарная сила равна нулю). Однако ясно, что существует поток энергии от тела в воду об этом свидетельствуют вихри и волны. Кстати, ниоткуда не следует, что конфигурационная сила, создаваемая тунцом или дельфином для своего движения, не может меньше обычной силы - буксировочного сопротивления. Такого рода эффекты - работа при отсутствии обычной силы - возникают всякий раз, когда микроскопический механизм не описывается явно в макроскопической теории и проявляется в ней лишь в виде особой точки как потенциальный источник или потребитель энергии. Можно сказать, что особые точки (линии) представляют собой каналы обмена энергией между макро- и микроуровнями. При этом суждение о равновесии нельзя вынести, основываясь лишь на соотношениях макроскопической теории, т. е. на подсчете энергии, высвобождающейся на макроуровне, необходимы еще данные о мощности источника. В теории трещин - это эффективная поверхностная энергия, определяемая экспериментально. В принципе ее можно найти и теоретически, но для этого необходимо привлечь данные о микроструктуре, необходимо выйти за рамки макроскопической теории и явно описать механизм, в котором работа совершается с помощью сил (см. гл. 6). [c.25]

На гладких и шлифованных поверхностях поверхностные волны распространяются на большие расстояния. Они отра -жаются на кромках, на каплях масла и воды и на частицах грязи и создают помехи. Их можно легко идентифицировать, так как поверхностные волны сильно ослабляются ужс при на ложении промасленного пальца на поверхность контролируемого изделия. Только при частотах ниже 1 МГц этот эффект уменьшается из-за большей глубины проникновения. [c.357]

На распространение звука высокой частоты, в частности ультразвука, когда длины волн очень малы, оказывают влияние мелкие неоднородности, обычно имеющиеся в естеств. водоёмах микроорганизмы, пузырьки газов и т. д. Они поглощают и рассеивают энергию звук. волн. В результате с повышением частоты звук, колебаний дальность их распространения сокращается. Особенно сильно этот эффект заметен в поверхностном слое воды, где больше всего неоднородностей. Рассеяние звука неоднородностями, а так ке неровностями поверхности воды и дна вызывает явление подводной реверберации, к-рая явл. значит, помехой для ряда практич. применений Г., в частности для гидролокации. Пределы дальности распространения подводного звука лимитируются также т. н. собств. шумами моря, с одной стороны, возникающими от ударов волн на поверхности воды, от морского прибоя, от шума перекатываемой гальки и т. п., а с другой стороны, связанными с морской фауной (звуки, производимые рыбами п др. морскими животными). [c.117]

Описанная схема (и ей подобные) используется в осн. в диапазоне звуковых и низких УЗ частот от 1 до 300—500 кГц. В более ВЧ диапазоне методы регистрации голограмм основываются на пространств, носителях, чувствительных к интенсивности звука. Наибольшее распространение получили способы, основанные на методе поверхностного рельефа. Звук, волна, падающая на отражающую поверхность воды, деформирует её, формируя рельеф, представляющий собой акустич. голограмму, к-рая при освещении её светом восстанавливает изображение (рис. 2). [c.134]

Эффекты, сходные с излучением Вавилова — Черенкова, хорошо известны в области волновых явлений. Если, например, судно движется по поверхности спокойной воды (озера) со скоростью, превышающей скорость распространения волн на поверхности воды, то возникающие под носом судна волны, отставая от него, образуют плоский конус волн, угол раскрытия которого зависит от соотношения скорости судна и скорости поверхностных волн. При движении снаряда или самолета со сверхзвуковой скоростью возникает звуковое излучение ( вой ), законы распространения которого также связаны с образованием так называемого конуса Маха . Явления эти осложняются нелинейностью аэродинамических уравнений. В 1904 г. Зоммерфельд рассчитал электродинамическое (оптическое) излучение подобного рода, которое должно возникать при движении заряда со скоростью, превышающей скорость света. Однако через несколько месяцев после появления работы Зоммерфельда создание теории относительности сделало бессмысленным рассмотрение движения заряда со скоростью, превышающей скорость света в пустоте, и расчеты Зоммерфельда казались лишенными интереса. Физическая возможность появления свечения Вавилова — Черенкова связана с движением электрона со скоростью, превышающей фазовую скорость световой волны в среде, что не стоит ни в каком противоречии с теорией относительности. [c.764]

В случае очень коротких волн, когда радиус кривизны поверхности достаточно мал, кроме силы тяжести начинают играть заметную роль и силы поверхностного натяжения. Они становятся преобладающими для волн достаточно малой длины, например в случае воды для волн короче 1 см. В этом случае роль восстанавливающей силы практически играют только силы поверхностного натяжения. Поэтому короткие волны на поверхности жидкости называют капиллярными волнами. Скорость распространения капиллярных волн существенно зависит от свойств жидкости (плот- [c.708]

На рнс. 167 приведен график зависимости фазовой скорости воли иа поверхности воды от длины волны. Так как фазовая скорость поверхностных волн является функцией длины волны с = с(Я), а Я = с/у, то, следовательно, с = с(у). Поэтому ири наличии дисперсии фазовая скорость волн зависит от их частоты. [c.205]

Поверхностные волны возникают и распространяются не только на свободной по ср,хности воды, но и вообще на любой иоверхности раздела жидких или газообразных сред, имеющих различные плотности. Например, хорошо заметны медленно движущиеся волнистые облака, возникающие на иоверхности раздела слоев атмосферы с различной плотностью воздуха. [c.205]

Влияние ветра сказывается и на кинематике потока, на гидравлическом уклоне, на возникающих на поверхности воды касательных напряжениях, на пропускной способности. Это влияние различно при разных направлениях ветра. При попутном ветре уклон водной поверхности уменьшается, поверхностная скорость в потоке растет, а придонная уменьшается. Высота волн (а значит, и шероховатость водной поверхности) и их длина уменьшаются при попутном ветре. Например, при направлении ветра, совпадающем с направлением течения (попутный ветер), высота ветровых волн [c.27]

Далее будем считать, что за время At все рассматриваемые поверхностные частицы т, вращаясь по своим орбитам, повернулись на один и тот же угол 0 (см. схему б). Очевидно, что после этого свободная поверхность воды примет вид кривой А2—В2, показанной на схеме б, причем вершина волны переместится и окажется расположенной на вертикали W3—W3. [c.618]

Тем не менее есть особая причина, в силу которой желательно изучить дисперсионное соотношение для волн ряби на воде произвольной, но постоянной глубины, а именно возможность выбора много меньшей, чем обычная глубина воды в волновой кювете с тем, чтобы (разд. 1.7) рябь имитировала звуковые волны, обладая по возможности малой дисперсией. Идея состоит в том, что глубина выбирается таким образом, чтобы уничтожить противодействующие отклонения в скорости от длинноволновой асимптотики уменьшение (рис. 52) скорости за счет уменьшения Я до величин, сравнимых с глубиной, и увеличение ее (рис. 56) за счет уменьшения Я до величин, при которых эффективное значение Е повышается из-за влияния поверхностного натяжения. [c.279]

Преломленне волн. Для наблюдения процесса распространения волн через границу раздела двух сред с различными физическими свойствами поставим следующий опыт. На дно волновой ванны поло им стеклянную пластинку таким образом, чтобы один ее край был 1засположен под углом около 45 к направлению распространения плоских поверхностных волн на воде. Наблюдения показывают, что расстояние / , проходимое Болной над стеклянной пластинкой, меньше расстояния h, которое проходит за то же время волна в Toii части ианны, где нет пластины (рис. 224). Следовательно, скорость распространения поверхностных волн зависит от глубины (толщины слоя воды), с уменьшением глубины скорость распространения волны уменьшается. [c.226]

Кроме акустич. волн, излучаемых под водой для целей гидролокации, связи и т. д., в океанах и морях имеются собств. шумы. По своей природе они подразделяются на динамич. шумы, связанные с тепловым движением молекул, поверхностным волнением, турбулентными потоками воды, синоптич, вихрями, шумом прибоя, кавнтац, шумом прибоя, ударами капель дождя и т. п. биологич. шумы, производимые животными техн. шумы, вызванные деятельностью человека (шумы судоходства, шумы самолётов, шумы бурения дна и т. п.) сейсмич. шумы, обусловленные тектонич. процессами шумы ледового происхождения. Как правило, шумовой фон в океане образуется мн. источниками, действующими одновременно, но осн. вклад обычно вносят шумы, связанные с поверхностным волнением, частотный спектр к-рых спадает с повышением частоты примерно на 5—10 дБ на октаву. [c.462]

Чтобы создать волны миллиметровой длины (волны поверхностного натяжения), используйте глазную пипетку, наполненную водой. Пусть на поверхность воды в тазу падает капля из шгаетки с высоты в несколько миллиметров. В этом случае будут возникать волны с доминирующей длиной в несколько миллиметров. Чтобы убедиться в том, что эти волны возникают благодаря поверхностному натяжению, добавьте в воду немного мыла и повторите опыт. Вы заметите уменьшение групповой скорости. Чтобы убедиться в том, что более длинные волны вызваны не поверхностным натяжением, можно повторить этот опыт с длинными волнами. Для увеличения длины основной волны в группе капля должна падать с большей высоты. [c.285]

Изучение волн на воде, начало которому было положено в гл. 2 при рассмотрении длинных волн (волны, длина которых значительно больше глубины воды) и связанных с ними разрывов ( гидравлические прыжки ), продолнчено далее в гл. 3. Помимо динамики поверхностных волн с учетом силы тяжести или поверхностного натянчения в качестве возвращающей силы в гл. 3 также рассматриваются особые свойства диспергирующих волн. Для диспергирующих систем общего вида, которые являются изотропными (в том смысле, что свойства распространения возмущений не зависят от направления, хотя и изменяются с длиной волны), устанавливается фундаментальное различие между фазовой скоростью и групповой скоростью. Теория таких систем рассматривается с трех дополняющих друг друга точек зрения (разд. 3.6—3.8) и затем применяется к анализу поверхностных волн, генерируемых штормами, препятствиями в потоке или движением корабля в воде. [c.10]

Здесь нас интересуют каналы с произвольным поперечным сечением, заполненные до определенной высоты. Прохождение длинной волны (длина которой превышает глубхшу канала) представляет собой изменения уровня поверхности воды, вызывающие как изменения площади поперечного сечения, так и изменения давления на любом заданном уровне, синфазные колебаниям уровня и, следовательно, друг другу. Отсюда следует (разд. 2.2), что все допущения теории продольных волн выполнены. Чтобы избежать недоразумения, мы подчеркиваем, что описанные выше волны — это не общеизвестные поверхностные во.гны на воде, рассмотрение которых откладывается до гл. 3 они представляют собой низкочастотные явления, для которых длина волны может быть велика по сравнению с глубиной крайний случай этой ситуации — приливные движения, вызванные Луной, период которых составляет половину суток. [c.118]

С этой точки зрения воду со свободной поверхностью можно было бы рассматривать как односторонний волновод , который допускает одномерное распространение поверхностных волн, почти вся энергия которых сосредоточена в пределах слоя, примыкающего к свободной поверхности и имеющего толщину, равную четверти длины волны (см. гл. 3). Истинно квазиодно-мерное распространение, однако, лучше иллюстрируется (поскольку волны на воде, в конце концов, распространяются в двух горизонтальных измерениях) береговым явлением предельных волн . В конце этого раздела дается анализ того, каким образом предельные волны переносят вдоль отлогого берега сигналы с довольно большими длинами волн, причем их энергия сосредоточена в прибрежной полосе, ширина которой сравнима с этими длинами волн. [c.503]

В качестве последнего примера приведем экспериментально установленные гармонические и хаотические области в пространстве параметров амплитуда — частота для поверхностных волн на воде, налитой в цилиндрический сосуд, из работы Чилиберто и Голлуба [22]. Слой воды глубиной 1 см, налитой в цилиндрический сосуд с внутренним диаметром 12,7 см, подвергался воздействию гармонической вынуждающей силы в диффузоре фомкоговорителя (рис. 3.8). Амплитуда поперечных колебаний относительно плоской поверхности невозмущенной жидкости модулирована функциями Бесселя, т. е. форма линейных мод определяется выражением [c.169]

Внутренние гравитационные и иные волны. Наряду с поверхностными гравитационными и капиллярными волнами в океане существует множество других видов волн, которые играют важную роль в динамике океана. Океан, в отличие от идеальной жидкости, стратифицирован — то есть его воды не являются однородными, а изменяются по плотности с глубиной. Это распределение обусловлено потоками энергии (тепла) и вещества. В упрощенном виде океан можно представить состоящим из двух слоев воды сверху лежит более легкая (теплая или менее соленая), снизу — более плотная (более соленая или холодная). Подобно тому как поверхностные волны существуют на границе вода-воздух, на границе раздела вод разной плотности будут существовать внутренние гравитационные волны. Амплитуда волн этого типа в океане может достигать сотни метров, длина волны — многих километров, но колебания водной поверхности при этом ничтожны. Внутренние волны проявляются на поверхности океана, воздействуя на характеристики поверхностных волн, перераспределяя поверхностно-активные вещества. По этим проявлениям они и могут быть обнаружены на поверхности океана. Так как поверхностные гравитационно-ка-пиллярные волны и поверхностно-активные вещества сильно влияют на коэффициент отражения электромагнитных, в том числе световых волн, внутренние волны хорошо обнаруживаются дистанционными методами, например, они видны из космоса. Внутренние волны по сравнению с обычными поверхностными гравитационными волнами обладают рядом удивительных свойств. Например, групповая скорость внутренних волн перпендикулярна фазовой, угол отражения внутренних волн от откоса не равен углу падения. [c.130]

Кранцер и Келлер [336] развили теорию волн на воде от надводного либо подводного взрыва в предположении конечной глубины. Они дали точные формулы для высот волн, возникающих от произвольного осесимметричного начального возмущения, которое может иметь характер импульса, деформации поверхности или комбинации того и другого. Если форма начального возмущения известна лишь приближенно, то дается верхняя граница высот волн. Соответствующий анализ опирается на линейную теорию поверхностных волн в жидкости постоянной и конечной глубины О. Предполагается осевая симметрия начального возмущения, так что удобно воспользоваться полярными координатами. Возвышение поверхности г], вызванное начальным распределением на поверхности импульсивной (мгновенной) силы, есть [336] [c.29]

Методика, использованная в этом пункте, была формализована Стокером [1957] для описания поверхностных волн в жидкости. Эта методика была использована при рассмотрении взаимодействия капиллярных и гравитационных волн на воде бесконечной и конечной глубины Пирсоном и Файфом [1961] и Баракатом и Хаустоном [1968] соответственно. Она использовалась также Мэслоу и Келли [1970] при рассмотрении волн в течении Кельвина — Гельмгольца. [c.90]

Для исследования перемещения водных масс и скоростей перемешивания в воде природных включений применяли флюоресцирующие красители. Метод с использованием лазерного флюорометра, установленного на борту летательного аппарата, естественным образом расширяет диапазон и возможности таких измерений. В работе [118] исследованы характеристики многих красителей. Показано, что для контроля за перемещением и перемешиванием в поверхностном слое воды облака красителя лучше всего использовать акридиновый красный и родамин В, для которых величина произведения оптической плотности и квантового выхода имеет максимальное значение. В случае когда необходимо контролировать более глубокие водные слои, предпочтение отдают 3,6-дихлорфлуоресцеину — его максимум поглощения находится на длине волны 432 нм. [c.517]

В основу своей теории Герст-нер положил особую кинематическую модель (упрощенную расчетную схему), которая, однако, достаточно хорошо описывает действительность. Согласно этой модели, частицы воды при наличии волн движутся с постоянной угловой скоростью по круговым орбитам (рис. 19-8), причем радиус г этих орбит с глубиной уменьшается и на некоторой глубине практически доходит до нуля. Герстнер принял, что величина радиуса орбиты а) для любой поверхностной частицы [c.617]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...