Звук энергия

Вблизи от источника на расстояниях, меньших значения граничного радиуса, превалирует энергия прямого звука. Энергия отраженного звука равна прямой на поверхности сферы, определяемой граничным радиусом. Его значение легко получить из сопоставления формул (84) и (86). [c.70]

МОЩНОСТЬ ЗВУКА — энергия, передаваемая звуковой волной через рассматриваемую поверхность в единицу времени. Различают мгновенное значение М. 3. и среднее за период или за длит, время. Наиб, интерес представляет ср. значение М. з., отнесённое к единице площади,— т. н. ср. удельная М. з., или интенсивность звука. Для плоской гармонии, бегущей звуковой волны ср. удельная М. з. [c.215]

Нельзя забывать и о том, что механизмы обычно размещаются внутри зданий, а мы уже рассматривали вопрос о роли реверберации в помещениях. Зачастую в цехе звукопоглощение невелико, так что уже на расстоянии порядка двух метров от источника звука реверберационный звук больше, чем прямой. Это особенно важно в тех случаях, когда ограждения и экраны устанавливаются не со всех сторон, потому что улучшение получается только в непосредственной близости к механизму, там, где до установки экрана прямой звук преобладал. Если в помещении только один главный источник звука, то установка экрана наиболее эффективна при расположении экрана в непосредственной близости к источнику звука часть энергии поглотится в системе механизм — экран и не распространится дальше. Это особенно существенно для направленных источников звука и экранов, расположенных с соответствующей стороны. Но вспомните вездесущий логарифм если источник ненаправленный, а экран охватывает угол в 180°, то даже при коэффициенте поглощения экрана, равном 1,0, то есть при полном поглощении падающего на экран звука, звуковая энергия, поступающая в помещение, в целом снизится всего на,3 дБ, что едва заметно. В действительности дело обстоит еще хуже, так как коэффициент поглощения экрана обычно ниже 1,0, и для ненаправленного источника звука энергия уменьшится только на величину, равную десятикратному логарифму доли окружности, охваченной экраном, умножен- [c.260]

Иб—280] Плоские волны скорость звука-, энергия волн 93 [c.592]

Плоские во.гны, скорость звука энергия волн 695 [c.594]

Измерение силы звука. Диск Рэлея. Даже при очень громких звуках энергия, переносимая звуковыми волнами, чрезвычайно мала. Как измерить эту энергию Другими словами, как измерить силу звука. При этом важно произвести, как говорят, абсолютные измерения, т. е. такие измерения, конечный результат которых мог бы быть выражен в определённых единицах. Иначе говоря, требуется, чтобы в результате измерения мы могли сказать, что сила звука составляет, например, столько-то ватт на 1 [c.73]

Измерение силы звука. Диск Рэлея. Даже при очень громких звуках энергия, переносимая звуковыми волнами, чрезвычайно мала. Как измерить эту энергию Другими словами, как измерить силу звука. При этом важно произвести, как говорят. [c.74]

Громкость звука в основном зависит от количества и места приложения силы, используемой при извлечении звука, а также от массы звучащего тела и от Наличия и качества резонаторов при нем. Чем интенсивнее прикладываемая. при извлечении звука энергия, чем плотнее и более упруго звучащее тело и чем крупнее и выше качеством резонатор, тем сильнее звук. [c.148]

ЗВУКОВОЕ ПОЛЕ, область пр-ва, в к-рой распространяются звук, волны, т. е. происходят акустич. колебания ч-ц упругой среды (твёрдой, жидкой или газообразной), заполняющей эту область. 3. п. определено полностью, если для каждой его точки известно изменение во времени к.-л. из величин, характеризующих звук, волну колебательное смещение ч-ц, колебательная скорость ч-ц, звуковое давление в среде. Понятие 3. п. применяется обычно для областей, размеры к-рых порядка или больше длины звук, волны. С энергетич. стороны 3. п. характеризуется плотностью звук, энергии (энергией колебат. процесса, приходящейся на ед. объёма) в тех случаях, когда в 3. п. происходит перенос энергии, он характеризуется интенсивностью звука. [c.199]

Уравнение энергии является независимым, так как рассматривается случай несжимаемого газа. Описание сжимаемого пограничного слоя в общем виде (для любых значений скоростей потока) осложняется из-за функциональной зависимости скорости звука, определяемой уравнением (6.57). [c.345]

Расход механической энергии движущейся механической системы обычно означает превращение ее в теплоту, электричество, звук или свет, а приток механической энергии связан с обратным процессом превращения различных видов знергии в механическую энергию. [c.199]

Если бы существовали абсолютно упругие тела (fe = I), то их соударение происходило бы без потери кинетической энергии, т. е. без нагревания, без звука и пр. [c.389]

Далее, рассмотрим некоторый объем жидкости, в которой распространяется звук, и определим поток энергии через замкнутую поверхность, ограничивающую этот объем. Плотность потока энергии в жидкости равна согласно (6,3) pv w + v /2 . В рассматриваемом случае можно пренебречь членом с как малым третьего порядка. Поэтому плотность потока энергии в звуковой волне есть pvo). Подставив сюда ш = шо + ш, имеем [c.358]

Таким образом, в плоской звуковой волне плотность потока энергии равна плотности энергии, умноженной па скорость звука, — результат, который естественно было ожидать. [c.359]

Эта формула применима постольку, поскольку определяемый ею коэффициент поглощения мал должно быть мало относительное убывание амплитуды на расстояниях порядка длины волны (т. е. должно быть ус/ш < 1). На этом предположении по существу основан изложенный вывод, так как мы вычисляли диссипацию энергии с помощью незатухающего выражения для звуковой волны. Для газов это условие фактически всегда выполнено. Рассмотрим, например, первый член в (79,6). Условие ус/ < 1 означает, что должно быть vo)/ < 1. Но, как известно из кинетической теории газов, коэффициент вязкости v газа — порядка величины произведения длины свободного пробега / иа среднюю тепловую скорость молекул последняя совпадает по порядку величины со скоростью звука в газе, так что v 1с. Поэтому имеем [c.424]

При М os ф > 1 + I/sin О (что возможно лишь при М > 2) величина X снова вещественна, но теперь надо выбрать ч < 0. Согласно (8) при этом -4 > 1, т. е. отражение происходит с усилением волны. Более того, знаменатели выражений (8) с х < О могут обратиться в нуль при определенных углах падения волны, и тогда коэффициент отражения обращается в бесконечность. Поскольку этот знаменатель совпадает (с точностью до обозначений) с левой стороной уравнения (3) предыдущей задачи, то можно сразу заключить, что резонансные углы падения определяются равенствами (5) я (6) (последнее — при М>2 ). В свою очередь, бесконечность коэффициента отражения (и прохождения), т. е. конечность амплитуды отраженной волны при стремящейся к нулю амплитуде падающей волны, означает возможность спонтанного излучения звука поверхностью разрыва раз созданное на ней возмущение (рябь) неограниченно долго продолжает излучать звуковые волны, не затухая и не усиливаясь при этом энергия, уносимая излучаемым звуком, черпается из всей движущейся среды. [c.455]

Более простая модель Френкеля удобна для изучения движения дислокации в решетке металла. Модель Пайерлса—Набарро использовалась при теоретическом определении предельного напряжения скольжения при наличии краевой дислокации в простом монокристалле. Дислокация, перемещающаяся в кристаллической решетке металла, по-видимому, ведет себя аналогично релятивистской частице с предельной скоростью в кристалле, равной скорости звука. Реальная скорость движенпя дислокации зависит прежде всего от наличия дефектов в кристаллической решетке. металла и всегда бывает значительно ниже скорости звука. Энергия движущейся дислокации увеличивается с повышением скорости и при скорости звука становится бесконечно большой. Ширина дислокации при движении уменьшается и в металлах бывает порядка нескольких межатомных расстояний. [c.102]

В области (О 10 —10 Гц и при низких темп-рах (при темп-ре жидкого гелия), когда о)Т 1, происходит непосредств. вз-ствие когерентных фононов с тепловыми, к-рбе удобно рассматривать в рамках квант, представлений. Вз-ствие когерентного и теплового фононов приводит к появлению третьего, также теплового, фонона и, следовательно, с учётом законов сохранения энергии и импульса — к уменьшению звук, энергии, т. е. поглощению звука (т. н. механизм Ландау — Румера). [c.123]

ЗАТУХАНИЕ ЗВУКА, уменьшение амплитуды и, следовательно, интенсивности звук, волны по мере её распространения. 3. 3. обусловлено неск. причинами 1) т. н. расхождением волны, связанным с тем, что на больших расстояниях от источника поток излучаемой звук, энергии по мере распространения распределяется на всё увеличивающуюся волн, цоверх- [c.196]

Распространение звук, волн характеризуется в первую очередь скоростью звука. В ряде случаев наблюдается дисперсия скорости звука, т. е. зависимость скорости его распространения от частоты. При распространении звук, волны происходит постепенное затухание звука, т. е. уменьшение его интенсивности и амплитуды, к-рое обусловливается в значит, степени поглощение. звука, связанным с необратимым переходом звук, энергии в др. формы (гл. обГр. в теплоту). При распространении волн большой амплитуды (см. Нелинейная акустика) происходит постепенное искажение синусоидальной формы волны и приближение её к форме ударной волны. [c.198]

Применяется в Пластичности теории. ИНТЕНСЙВНОСТЬ ЗВУКА (сила звука), средняя по времени энергия, переносимая за ед. времени звук, волной через единичную площадку, перпендикулярную направлению распространения волны. Для периодич. звука усреднение производится лпбо за промежуток времени, большой по сравнению с периодом, либо за целое число периодов. Для плоской синусоидальной бегущей волны И. з. I равна l=pvl2= p 2p , где р — амплитуда звукового давления, V — амплитуда колебательной скорости, р — плотность среды, с — скорость звука в ней. В сферической бегущей волне И. 3. обратно пропорциональна квадрату расстояния от источника. В стоячей волне /=0, т. е. потока звук, энергии в среднем нет. [c.222]

МОЩНОСТЬ ЗВУКА, энергия, передаваемая звук, волной через рассматриваемую поверхность в едхшицу времени. Среднее по времени значение М. 3., отнесённое к единице площади, наз. интенсивностью звука. [c.440]

Характерный механизм Р. а. в газах — обмен энергией между поступательными и внутр. степенями свободы молекул. Р. а. может быть колебательной и вращательной, при этом звук, энергия расходуется на во.эбуждение соответственно колебат. и вращат. степеней свободы молекул. В газах и жидкостях возмонша также электронная р. а., при к-рой возбуждаются элект- [c.634]

РУПОР (голл. гое per, от гоереп — кричать), расширяющаяся труба, обычно круглого или прямоугольного сечения. Р., приставленный к излучателю звука, концентрирует звук, энергию в направлении своей оси в пределах нек-рого телесного угла и увеличивает мопщость излучения благодаря улучшению условий согласования излучателя с окружающей средой. Применяется в рупорных громкоговорителях и в мегафонах, РУПОРНАЯ АНТЕННА, антенна в виде отрезка радиоволновода, расширяющегося к открытому концу. Форма раскрыва рупора выбирается в соответствии с требуемой диаграммой направленности (рис.). Согласование Р. а. с открытым пр-вом определяется размером раскрыва, формой и длиной рупора. [c.650]

При малых возмущениях (Аа <С а) одиночного пузырька в безграничной жидкости, несмотря на малость скоростей жидкости по сравнению со скоростью звука ivi <С i), может сказаться акустическое излучение энергии в бесконечность, значение которого определяется величиной awlAa i (см. (5.5.17)). В случае свободных колебаний рао = onst) этот эффект можно учесть, если вместо (5.5.16) исходить из уравнений (5.5.16а) или (5.5.166), которые после линеаризации вместо последнего уравнения дают уравнение [c.296]

Теорема Карно. Кинетическая энергия Потеря кинетической энергии является мерой, характеризующей спо-системы, происходящая от собность механического движения превра-ударов при встрече ее тел, щаться В эквивалентное количество других со етТвующеГ "о % ян ВИДОВ движения (теплота, электричество ным скоростям (Л. Карно) И Т. П.). Удары тел всегда сопровождаются [ttiiiu—viY , явлениями, требующими затраты энергии 2 (нагревание тел, звук и пр.), поэтому [c.387]

Следовательно, в этом случае потеря кинетической энергии зависит исключительно от отношения масс ударяющихся тел. При ковке металла переход кинетической энергии в тепловую целесообразен, а потому наковальня должна быть во много раз массивнее молота. Так, например, если молот в 99 раз легче наковальни, то Т — Г = — 0,99То, т. е. 99% энергии уходит главным образом на полезную работу (на ковку) и лишь 1% затрачивается на сотрясение наковальни. Напротив, при забивании свай надо сообщить свае возможно большую скорость, т. е. надо по возможности сохранить при ударе кинетическую энергию системы, а потому целесообразно ударять сваю массивной бабой. Так, например, если масса бабы в 99 раз больше массы сваи, то Т — = — 0,01 Г(, и 99% энергии уходит на полезную работу (забивку сваи) и лишь 1 % теряется на звук, теплоту и пр. [c.388]

Иайти приведенную эквивалентную скорость звука в упругой оболочке, e j H модуль упругости материала оболочки толщшга h, коэффициент объемного сжатия жидкости к. Оболочку считать работающей на растяжение — сжатие в окружном направлении. Изменением виутреипс энергии жидкости пренебречь. [c.317]

Еслн уравнение (67,3) решено и эйконал ij) как функция координат и времени известен, то можно найти также и распре-деленне интенсивности звука в пространстве. В стационарных условиях оно определяется уравнением divq = 0 (q — плотность потока звуковой энергии), которое должно выполняться во всем пространстве вне источников звука. Написав q = сЕп, где Е — плотность звуковой энергии (см. (65,6)), и пмея в виду, что п есть единичный вектор в направлении к = У115, получим следующее уравнение [c.367]

Решение. Вдоль изотермической атмосферы (рассматриваемой как идеальный газ) скорость звука иостояина. Плотность потока энергии, очевчл-но, падает вдоль луча обратно пропорииоиально квадрату расстояния ог источника [c.369]

Наличие вязкости и теплопроводности приводит к диссипации энергии звуковых волн, в связи с чем звук поглощается, т. е. его интенсивность постепенно уменьшается. Для вычисления дис-сипируемой в единицу времени энергии Ёыек воспользуемся следующими общими соображениями. Механическая энергия представляет собой не что иное, как максимальную работу, которую можно получить при переходе из данного неравновесного состояния в состояние термодинамического равновесия. Как известно из термодинамики, максимальная работа совершается, если переход происходит обратимым образом (т. е. без изменения энтропии), и равна соответственно этому [c.422]

В звуковой волне наряду с плотностью и давлением испытывает периодические колебания около своего среднего значения также и температура. Поэтому вблизи твердой стенки имеется периодически меняющаяся по величине разность температур между жидкостью и стенкой, даже если средняя температура жидкости равна температуре стенки. Между тем на сймой поверхности температуры соприкасающихся жидкости и стеики должны быть одинаковыми. В результате в топком пристеночном слое жидкости возникает большой градиент температуры температура быстро меняется от своего значения в звуковой волне до температуры стенки. Наличие же больших градиеЕнов температуры приводит к большой диссипацнп энергии путем теплопроводности. По аналогичной причине к большому поглощению звука приводит при наклонном падении волны также li вязкость жидкости. При таком падении скорость жидкости в волне (по направлению распространения волны) имеет отличную от нуля компоненту, касательную к поверхности стенки. Между тем на самой поверхности жидкость должна полностью при.г и-пать к стенке. Поэтому в пристеночном слое жидкости возникает большой градиент касательной составляющей скорости. ), что и приводит к большой вязкой диссипации энергии (см. задачу 1). [c.426]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...