Критическое давление и критическая скорость

Критическое давление и критическая скорость [c.148]

В точке максимума кривой G (/ ) внешнее давление равняется критическому давлению и, следовательно, скорость истечения должна быть равна критической скорости течения. Соответственно этому для случая течения через суживающиеся сопла с начальной скоростью, меньшей скорости звука, левая ветвь кривой G if/) физического смысла не имеет, так как в действительности при давлениях режим [c.156]

Воздух вытекает из камеры, в которой поддерживается давление Р1=3 ата и 1=627° С, в атмосферу через комбинированный насадок. Определить скорость истечения, критическое давление и критическую скорость, а также площади мини.мального и выходного сечений для двух случаев [c.137]

В расширяющихся соплах необходимо определить два сечения выходное и сечение в наиболее узкой его части, где образуются критическое давление и критическая скорость. [c.356]

Следовательно, давление в данном сечении равно критическому и скорость течения газа равна скорости звука. Если в потоке газа устанавливается критическое давление, то все скорости течения в нем одинаковы и движение равномерное. [c.127]

Графически на диаграмме v p это можно отобразить следующим образом (рис. 8-5). Если начальному состоянию газа соответствует точка /, состоянию среды, в которую истекает газ,— точка 2, а состоянию газа, соответствующему достижению максимального расхода, — точка а, то заштрихованная на рисунке площадь соответствует потенциальной энергии газа, превращающейся в кинетическую энергию истекающей струи расположенная же под ней площадь 2—2 —а —а соответствует той величине потенциальной энергии газа, которая, как было сказано выше, непроизводительно расходуется на образование вихрей при истечении. Параметры, соответствующие максимальному расходу газа, при котором в сопле устанавливается критическое давление, называют критическими. К ним, помимо р р, относят г нр и Икр, причем, как можно показать на основании данных, известных из физики, критическая скорость Шкр равна скорости распространения звука в истекающей среде (в данном сечении). [c.88]

Рассмотрим случай повышения противодавления. Процесс в суживающейся части сопла до критического давления и в расширяющейся части до некоторого сечения будет оставаться без изменения до образования скачка, в результате которого давление возрастет до некоторого значения, скорость из области сверхкритических скоростей перейдет в область до-критических. За скачком уплотнения процесс будет претерпевать уже не расширение, а сжатие до возросшего противодавления. Для определения величины противодавления, при котором наблюдается скачок уплотнения, прежде всего определим в расширяющейся части сопла по сечениям установившиеся давления при расчетном режиме сопла. [c.93]

Установки с рабочими частями типа трубки Вентури. Существуют разнообразные установки с рабочими частями типа трубки Вентури, в которых кавитация возникает в области низкого давления и больших скоростей, создаваемых главным образом уменьшением поперечного сечения, а не локальным искривлением линий тока при обтекании помещенного в поток тела. Разрушение наблюдается вниз по течению от критического сечения в области, где происходит схлопывание пузырьков. [c.468]

Расширяющееся сопло, называемое по имени его изобретателя соплом Лаваля, предназначено для превращения в кинетическую энергию больших перепадов давлений и получения скоростей истечения, превышающих критическую. По своей конструкции оно отличается от суживающегося сопла наличием слабо расширяющегося раструба (рис. 14-7). [c.207]

Эта формула справедлива при давлении в конденсаторе ниже критического, т. е. ниже 0,528 р т р ат — атмосферное давление) это всегда имело место при измерении скорости падения вакуума. Если же давление в конденсаторе выше критического, а это имело место в подавляющем большинстве опытов, то присосы воздуха меньше и необходимо ввести поправочный коэффициент он представляет отношение расхода (присосов) при давлении выше критического к расходу при критическом давлении и равен [c.184]

Распределение давлений и осевых скоростей по радиусу дается бесселевой функцией нулевого номера. В целом эта зависимость похожа на косинусоиду, за исключением участка малых Сг, и с тем отличием, что амплитуда осцилляций не остается постоянной, а убывает с увеличением радиуса (асимптотически — как ]/г). Зависимость фазовых и групповых скоростей от а имеет тот же характер, что и зависимость от кк для плоского волновода. На критических частотах фазовые скорости обращаются в бесконечность, а групповые — в нуль при стремлении частоты к бесконечности обе скорости стремятся к с сверху и снизу соответственно. [c.270]

Теоретические основы испарительного охлаждения разработаны в результате исследований процессов кипения, парообразования и гидродинамики двухфазной среды. Тепло, отводимое в охлаждающую жидкость, расходуется на нагрев ее до температуры насыщения и парообразования. Один кг воды при испарительном охлаждении отбирает 2500 кДж/кг тепла, тогда как при водяном охлаждении < 250 кДж/кг. Это является основной причиной снижения расхода хладагента. Различают две формы кипения пузырьковое и пленочное, зависящие от плотности теплового потока. Плотность теплового потока, при которой происходит переход от пузырькового режима кипения к пленочному, называется критической (ч р)- Повышение давления и увеличение скорости движения хладагента увеличивают значение критической плотности теплового потока. Однако с увеличением давления > 10 МПа наступает обратный эффект. [c.114]

Таким образом, критическая скорость газа при истечении равна местной скорости звука и выходном сечении сопла. Именно это обстоятельство объясняет, почему в суживающемся сопле газ не может расшириться до давления, меньшего критического, а скорость не может превысить критическую. [c.48]

В точке максимума кривой G(p ) внешнее давление равняется критическому давлению и, следовательно, скорость истечения должна быть равна критической скорости течения. Соответственно этому для случая течения через суживающиеся сопла с начальной скоростью, меньшей скорости звука, леьая ветвь кривой G(p ) физического смысла не имеет, так как в действительности при давлениях р <р макс=ркр режим истечения является не докритическим, как это предполагается указанной кривой (поскольку при ее построении принимается р2=р ), а критическим (при котором pi>p ). [c.274]

Отметим, что критическое давление и критическая скорость одновременно достигаются при изоэнтропийном расширении потока. Значение Гкр может быть получено из уравнения (31), если известно значение к — отношение теплоемкостей рассматриваемого пара или газа. Среднее значение г р для сухого насьщенного пара равно 0,577, а для перегретого пара — 0,546. [c.18]

При истечении [ аза из такого сопла в среду с давлением меньше критического в самом узком сечении сопла устанавливаются критические давление и скорость. В расширяющейся насадке происходит дальнейшее увеличение скорости и соответственно падение давления истекающего газа до давления внешней peAbj [c.49]

Рабочий пар и паро-воздушная смесь после их смешения имеют скорость, превышающую местную скорость звука. Согласно данным газодинамики сжатие смеси, движущейся с такой скоростью, возможно в сходящемся конусе, в конце которого будут достигнуты критическое давление и соответствующая ему критическая скорость. [c.141]

Приводятся результаты экспериментального исследования потерь давления при внутреннем спутном опускном движении пленки жидкости и парового потока в условиях пониженного давления и критических условий срыва жидкости с поверхности пленки при атмосферном давлении с внешним растеканием и при пониженных давлениях с внутренним растеканием. По результатам исследования приведены зависимости для расчета гидравлических сопротивлений и критических скоростей срыва. Библ. — 6 назв., ил. — 2. [c.248]

В тепловой трубе с постоянным диаметром парового канала поток ускоряется и замедляется из-за подвода пара в испарителе и отвода в конденсаторе. Изменение скорости в сужающе-расширяющемся сопле происходит вследствие течения с постоянным массовым расходом через изменяющееся сечение, в то время как изменение скорости в тепловой тдубе происходит вследствие изменения массового расхода потока при постоянном сечении канала. В сужающейся части сопла давление падает, в результате чего растет скорость потока (рис. 3.2). В расширяющейся части сопла скорость может продолжать расти и достигнуть сверхзвукового значения или может снова произойти сжатие потока, что вызовет восстановление давления и снижение скорости. Степень восстановления давления зависит от величины противодавления. Кривая А соответствует дозвуковому потоку с выходным давлением Ра-Давление уменьшается, а скорость увеличивается вплоть до горловины. В расширяющейся части происходит восстановление давления и снижение скорости потока. Если противодавление снизить до значения Ръ, то в горловине поток приобретает звуковую скорость и достигается максимальный массовый расход. Такие условия считаются критическими или запирающими, и дальнейшее снижение противодавления не приведет к увеличению скорости потока. Когда давление уменьшится до значения Рс, скорость в расширяющейся части становится сверхзвуковой и восстановление давления- часто носит характер ударной волны. Существует одно значение Рв, для данного отношения площадей, при котором происходит непрерывное ускорение газа по длине расширяющейся части. Снижение противодавления ниже этого значения не влияет на условия течения в сопле. [c.81]

Но из этого следует, что давление в выходном сечении сопла равняется внешнему давлению только при малых скоростях. истечения, меньших скорости звука. При истечении газа из сопла со звуковой скоростью давление в выходном сечении сопла в зависимости от начального давления газа может быть как равно, так и больше внешнего давления. Чтобы разобраться в этом, рассмотрим истечение газа, находящегося в сосуде под постоянным давлением рь через суживающееся сопло во внешнюю среду, давление р которой может меняться (фиг. 10-6). При р = Ри = О, т. е. истечения газа ие происходит. При р < р1 начинается истечение газа, причем с уменьшением давления р, т. е. с увеличением перепада давления (р]—р ), под действием которого происходит течение газа, скорость истечения яепрерыв но возрастает, пока, наконец, не достигнет при значении внешнего давления р, которое мы назовем критическим давлением истечения критической скорости истечения равной скорости звука Сг в выходном сечении сопла. В этот момент, так же как и ранее при 2 > давление Рг в выходном сечении сопла равняется внешнему давлению, т. е. Рг = Р = Ркр- Дальнейшее уменьшение давления среды р не приводит к увеличению скорости истечения, а следовательно, и к изменению давления в выходном сечении сопла, которое остается все время равным Зависимость давления Рг газа в выходном сечении сопла от наружного дав- [c.202]

По таблицам для пара или по диаграмме I—8 устанавливаем, что пар указанных параметров является перегретым. Для перегретого пара г кр = 0,546 ркр = = == 980-0,546 — 535 кПа. Так как < Рцр, то в устье сопла устанавли-Баюгся кр ити чес кое давление и критическая скорость. По формуле (204) полу- [c.136]

При истечении через суживающиеся сопла скорость рабочего тела не превышает критическую. Механическая работа, получаемая за счет кинетической энергии струи, будет в предельном случае равна располагаемой работе в пределах давлений от ро до р . Согласно рис. 1.34, эта работа изобразится площадью а—О—/ —й. Площадь й—Г—1—Ь представляет собой потерю работы от недорасширения рабочего тела в соплах до давления среды. Чем больше критическое давление и меньше давление среды, тем больше указанная потеря. Ясно поэтому, что для полного использования энергии давления рабочеготела сопло должно иметь такую форму, при которой давление в его выходном сечении могло бы быть меньше критического. Тогда скорость истечения будет больше критической (больше местной скорости звука). Как расширяющееся сопло (см. [c.92]

Разработанные в лаборатории молекулярной акустики МОПИ им. И. К. Крупской установки для измерения скорости и поглощения ультразвука в широком интервале температур и давлений могут быть использованы также для определения критических температур, давлений и критических объемов. [c.95]

Рнс.5.13. Траектории измсис-ния давления и массовой скорости вдоль и С —характеристик ири критической скорости разрушения. [c.175]

Далее материал под давлением при движении порщня аппарата подается к специальному соплу для распыления краски на окращиваемую поверхность. При этом при выходе материала из отверстия сопла в результате резкого перепада давлений и определенной скорости движения струи, которая должна превосходить критическую для данной вязкости материала, происходит дробление струи лакокрасочного материала, т. е. его распыление. [c.311]

Метод нанесения лакокрасочного покрытия безвоздушным распылением состоит в том, что лакокрасочный материал повышенной вязкости (по сравнению с применяемой для пневматического распыления) и пониженного содержания растворителей специальными аппаратами (УБРХ-1М, Факел , Радуга и др.) подается к соплу краскораспылителя под давлением от 150 до 210 кгс/см и выше. При выходе материала из отверстия сопла в результате резкого перепада давлений и определенной скорости движения струи, которая должна превосходить критическую для данной вязкости материала, происходит дробление струи лакокрасочного материала, т. е. его распыление. [c.311]

При докритическом и критическом режимах р2 рь при этом р2 является минимальным статическим давлением в потоке эжектируемого газа, а скорость газа в этом сечении максимальна. При сверхкритическом режиме р2<р1, где р( = р1кр = р/ркр- На этом режиме минимальное статическое давление и максимальная скорость эжектируемого газа достигаются в сечении Г, в котором р ] = р 2 [c.136]

Согласно измерениям Андерсона и Дельсассо [2318], на частоте 572 кгц минимальное значение скорости звука в углекислом газе составляет 141,6 м1сек оно достигается при критической температуре 31,5° С и при давлении 73, 55 атм, несколько превышающем критическое давление. Ниже критической температуры результаты измерения колеблются неопределенно между значениями скорости, отвечающими соответственно жидкой и газообразной фазам эти значения равны 208 и 179 м/сек при 29° С. [c.318]

Слабый прямой скачек уплотнения е сопле. Если значение ро несколько уменьшится до величины то сверхзвуковое истечение в сопле будет иметь место для незначительной части потока за критическим сечением, так как в потоке возникнет относительно слабый прямой скачок уплотнения и обусловленное им повышение давления и падение скорости. Дозвуковой ноток затем замедляется изэнтропически, но давление будет изменяться по кривой, идущей ниже кривой, оканчивающейся в точке В [c.432]

Из уравиепия (2.71) следует, что критический кавитационный запас зависит только от скорости движения жидкости, оп])еделяе,мой конструкцией пасоса и режимом его работы. Ои не зависит от барометрического давления и мало зависит от ])ода и температуры жидкости, если числа Re потоков в рабочем колесе не слишком силт.ио j)a3- [c.205]

Угол давления и его зависимость от основных параметров кулачкового механизма. Углом давления называется угол , заключенный между нормалью пп к профилю кулачка в точке касания и вектором скорости центра ролика. Чем больше , тем меньше составляющая F21 =/ 21 os и, где F21—сила давления кулачка на толкатель. При увеличеиии О до некоторого критического значения - ДОП наступает заклинивание механизма. Поэтому при проектировании кулачковых механизмов основные параметры—минимальный радиус кулачка и смещение е—определяются из условия неза-клипивания механизма < 1">доп- В общем случае угол , является величиной переменной и может быть выражен через основные параметры кулачкового механизма. [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...