Измерение давления, скорости и температуры фаз

ИЗМЕРЕНИЕ ДАВЛЕНИЯ, СКОРОСТИ И ТЕМПЕРАТУРЫ ФАЗ [c.247]

Одной из наиболее серьезных проблем экспериментального исследования двухфазных жидкостей, все еще не решенной, является создание необходимых измерительных приборов и соответствующей методики измерения. Комплекс необходимых измерительных приборов для двухфазной области должен включать прежде всего измерители термодинамических и теплофизических параметров (давлений, температур, мгновенных весовых или объемных концентраций и других параметров отдельно паровой и жидкой фаз), приборы для измерения скоростей движения частиц пара и жидкости, геометрической структуры влажного пара (формы и размера частиц разрывной фазы, расстояния между частицами), траекторий движения частиц пара и жидкости, толщины пленки жидкости, акустических свойств влажного пара, плотности потока и т. д. [c.388]

Опытные данные в однофазной области. Из табл. 6 и рис. I видно, что при повышенных давлениях измерения выполнены только в жидкой фазе, причем плотность q (или изотермическую сжимаемость Рг) и скорость распространения звука w опреде-ляли многократно в весьма широком интервале давления, на при температуре не выше 453 К. [c.26]

Релаксационная составляющая связана с процессами периодического смещения термодинамического равновесия, вызванными колебаниями давления и температуры в звуковой волне. Из-за малости времени релаксации для большинства жидкостей измеренное значение поглощения (или объемной вязкости) увеличивается по сравнению с рассчитанным без учета акустической релаксации. Дисперсия звука возникает как вследствие обмена энергией между областями сжатия и разрежения, связанного с явлениями теплопроводности и вязкого трения, так и в результате акустической релаксации, т. е. вызванных звуком процессов, протекающих на молекулярном уровне. Следует также учитывать возможность дисперсионных явлений при распространении звука в жидкостях, обусловленных наличием твердых фаз, ограничивающих пробу жидкости. Подчеркнем, что коэффициент поглощения, как и скорость звука, сильно зависит от температуры, что позволяет проводить политермические акустические исследования. [c.80]

Для надежности определения начала кипения, кроме измерения температуры потока по длине, производятся еще измерения распределения давления. Поскольку процесс кипения сопровождается увеличением объема паровой фазы, скорость движения смеси по длине трубы также увеличивается. Это обусловливает затрату большой силы на ускорение потока и на преодоление трения потока о стенку. Вследствие этого наблюдается увеличение градиента давления по длине трубы и соответствующее падение температуры насыщения, особенно на выходе из трубы. Это необходимо учитывать при обработке опытных данных. [c.255]

Измерения на установке с автоматическими вакуумными весами позволяют в широком температурном интервале определить равновесную скорость испарения и рассчитать абсолютные значения парциальных давлений компонентов паров. Последние величины в сочетании с результатами химического и рентгеновского анализов твердой фазы позволяют определить термодинамические характеристики реакций, обусловливающие переход твердой фазы в пар при средних температурах опытов. Однако для расчета парциальных давлений компонентов пара из измеренных скоростей испарения необходимо знать состав пара, и Наиболее распространенным методом определения состава паров тугоплавких веществ является высокотемпературная масс-спектрометрия 15]. Для проведения масс-спектрометрического анализа паров использовался модифицированный масс-спектрометр МИ-1305 [3]. Изменения, вне- [c.138]

Универсальная влажнопаровая труба (стенд /П на рис. 2,1) позволяет проводить исследования турбинных решеток в поле оптического прибора. Для этой цели служит рабочая часть, схематически показанная на рис. 2.5. Решетка профилей, скрепленных по торцам тонкими пластинами, имеющая прозрачные каналы, укрепляется в поворотных кольцах, в которых установлены оптические стекла. Конструкция допускает исследования решеток различного типа в широком диапазоне углов входа потока изменение угла входа существляется поворотом решетки и соответствующим перемещением направляющих, подвижно соединенных с концевыми лопатками. Предусмотрена специальная организация потока на входе и за решеткой, обеспечивающая возможность изучения решеток в неравномерном поле скоростей при разной дисперсности жидкой фазы и рассогласовании скоростей фаз. Все рабочие части стенда /// имеют систему измерений, включающую определение параметров потока на входе и выходе дисперсности, скольжения капель и степени влажности, полного и статического давлений, направления потока, температуры торможения, а также распределения давления по обводам каналов, пульсаций полного и статического давлений. [c.29]

При измерениях в точке плавления скорость изменения температуры составляла 0,01—0,02° С/мин. Чтобы предотвратить образование усадочных раковин при измерениях сопротивления рубидия и цезия в твердой фазе, принимались специальные меры медленное охлаждение (скорость менее 0,01° С/мин), создание градиента температур вдоль трубки, давление аргона в дистилляторе до 5 атм, переплавление металла. [c.152]

Приведены описание ультраакустической установки и результаты измерений зависимости скорости звука от температуры и давления в бензоле до 1000 бар, диэтиловом эфире и изопропиловом спирте на линии насыщения. Получено уравнение, дающее зависимость скорости звука от давления и плотности. Проведен расчет адиабатической и изотермической сжимаемости, изохорной теплоемкости, термического коэффициента расширения и внутреннего давления исследованных жидкостей в широком интервале температур. Предлагается простой способ определения критической температуры веществ по скорости звука в жидкой фазе. Таблиц 4, библиогр. 9 назв. [c.157]

Согласно измерениям Андерсона и Дельсассо [2318], на частоте 572 кгц минимальное значение скорости звука в углекислом газе составляет 141,6 м1сек оно достигается при критической температуре 31,5° С и при давлении 73, 55 атм, несколько превышающем критическое давление. Ниже критической температуры результаты измерения колеблются неопределенно между значениями скорости, отвечающими соответственно жидкой и газообразной фазам эти значения равны 208 и 179 м/сек при 29° С. [c.318]

Калориметрические данные в жидкой фазе при p>ps отсутствуют, но зато имеется большой массив экспериментальных данных о скорости распространения звука в жидком фреоне-10 (СхМ. табл. 6). Наиболее обстоятельные исследования выполнены в лаборатории ультраакустики Курского педагогического института [1.28,. 1.29, 1.33] и в Институте термодинамики университета в г. Бохуме [1.43]. В упомянутых работах получено в обш.ей сложности более 350 экспериментальных значений w в интервале Г=265—453 К, p=ps — 500 МПа. Имеющиеся при p>ps опытные данные достаточно хорошо согласуются (рис. 4) и могут быть использованы для разработки термодинамических таблиц либо самостоятельно (при наличии точных Ср- и р-данных на какой-либо изобаре или кривой насыщения),- либо в совокупности с опытными данными по другим термодинамическим свойствам. Но, к сожалению, теплоемкость жидкого фре-она-10 измеряли только при температурах ниже Гн.т.к, а результаты р, Q, Г-измерений при повышенных давлениях опубликованы преимущественно в форме уравнений (см. табл. 6). [c.29]

Плессет [37] использовал уравнения (4.19) и (4.21) для изучения паровой каверны при постоянных значениях параметров рп, аир, когда р определяется полем гидродинамического давления. Он применил свой метод для расчета кавитационных пузырьков, наблюдавшихся на оживальной головной части снаряда, описанного в разд. 4.2 и показанного на фиг. 4.1. Предполагая, что при малой плотности пузырьков в качестве Роо можно использовать давление при отсутствии кавитации, численным интегрированием получим результаты, подобные представленным на фиг. 4.5 и 4.6. Результаты расчета сравниваются с экспериментальными данными по развитию пузырька в начале и в конце периода роста. Расчетное время схлопывания несколько меньше, чем измеренное. Плессет объяснял несоответствие в начале периода роста пузырька близостью стенки. Заметим, однако, что расчетное значение конечного времени схлопывания согласуется с решением Рэлея. Совпадение по порядку величины свидетельствует, что изменение температуры на стенке пузырька под действием тепла, выделяющегося при конденсации пара в процессе схлопывания, не превышает 1 °С. Следовательно, предположение о постоянстве значения рп, вероятно, оправданно, за исключением самого конца фазы схлопывания. В течение этого периода пар ведет себя подобно газу, давление возрастает, а скорость схлопывания снижается. Заметим также, что в предположении постоянного давления в каверне получается бесконечно большая скорость схлопывания, в то время как с учетом увеличения давления в каверне получается конечное значение скорости. [c.132]

Давление пара селена и серы над чистыми соединениями АдгЗе и Ag2S при температурах до 400°С. пренебрежимо мало. Чтобы увеличить летучесть этих компонентов, надо повысить их химический потенциал в соединении. Для этого через ячейку с помощью внешнего источника пропускался ток в такой полярности, чтобы ионы серебра переносились из Ag2Se (А 25) на внутренний электрод А . Выделяющиеся при таком электролизе на внешнем электроде селен и сера испарялись. Важно отметить, что измерения необходимо проводить при таком режиме работы ячейки, когда во внешнем электроде летучие компоненты еще не образуют самостоятельной фазы. Для этого, очевидно, максимальная скорость диффузии компонентов в соединении должна быть значительно больше скорости его электрохимического разложения. Если это условие выполняется, то в ячейке устанавливается стационарное состояние, при котором количество испаряющегося из ячейки селена (серы) равняется количеству 48 [c.48]

Смещение компонент Бриллюэна — Мандельштлма. Смещение компонент Бриллюэна — Мандельштама изучалось для нескольких веществ, главным образом жидкостей [11, 10, 30, 29, 61, 79, 92, 140, 151, 156—158, 169, 176]. Лишь в немногих работах определялась ширина компонент Бриллюэна — Мандельштама [10, 79, 29, 113, 169]. Если у молекул отсутствуют внутренние степени свободы, то измеряемая по сдвигу частоты скорость гиперзвука должна совпадать с низкочастотной скоростью звука. В принципе это можно проверить, наблюдая боковые компоненты в инертных газах. Измерения, проделанные для аргона при колшатной температуре и давлениях от 45 до 175 атм, действительно подтверждают указанное совпадение [158]. Недавно Флери и Бун [74] определили смещение компоненты Бриллюэна — Мандельштама в жидком аргоне вдоль кривой сосуществования фаз и вновь получили хорошее совпадение гиперзвуковых скоростей со скоростями звука, измеренными акустическими методами. [c.136]

В работе приводятся результаты измерений скорости звука на линии насыщения в жидкой фазе изопропилового спирта и диэтилового эфира, а также результаты измерений скорости звука по изохорам в бензоле при давлениях до 1000 ат в интервале температур 50—90° С. Исследованные жидкости после очистки имели следующие параметры изопропиловый спирт — = 0,7854 ге = 1,3775 ип = 81,7°С (при 744 мм рт. ст.) диэтиловый эфир — = 0,7136 = 1,3528 кии = 33,7° С (при 738 лл рт. ст.) бензол — = 0,8792 по 1,5010 кии = 79,6° С (при 743 мм рг. ст.). Измерения проводились на импульсной ультразвуковой установке, описанной в работах [1, 2]. Температура измерялась платиновым термометром сопротивления, помещенным непосредственно в исследуемую жидкость. Ошибка определения температуры не превышала 0,1° С. Погрешность определения скорости звука с учетом ошибок отнесения составляла 1—2 м1сек. Измерения, выполненные на частотах 1 и 3,5 Мгц, дали полностью совпадающие результаты во всем исследованном интервале температур и давлений. Полученные экспериментальные данные приведены в табл. 1. Скорость звука (в м/сек) в бензоле в зависимости от температуры и плотности приведена ниже [c.81]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...