Сила воздействия потока

Сила воздействия потока на ограничивающие его стенки [c.103]

Рис. 45. Сила воздействия потока на анкерную опору трубопровода

Сила воздействия потока на анкерную опору 104 [c.763]

Уравнения Эйлера, Навье — Стокса и Рейнольдса дают связь между параметрами движущейся среды в каждой точке пространства, занятого жидкостью. Чтобы описать движение конечной массы жидкости, нужно получить решение этих уравнений, т. е. решить общую задачу гидромеханики. Вследствие математических трудностей это удается сделать далеко не во всех случаях. Между тем есть немало технических задач, в которых не требуется знать скорости и давления во всех точках жидкости, а достаточно определить некоторые интегральные величины, например силы воздействия потока на ограничивающие твердые поверхности или обтекаемые тела. [c.109]

Но тогда уместно поставить вопрос нельзя ли, оставаясь в рамках теории идеальной жидкости, внести в поток дискретные или распределенные вихри, создающие перераспределение скоростей давлений по поверхности обтекаемого тела, которое обусловило бы наличие не равной нулю силы воздействия потока на тело В следующих параграфах будет показано, что таким способом действительно можно получить теоретические выражения для некоторых гидродинамических сил, существующих и в реальных условиях. [c.226]

Рис. 10.1. Схема для определения силы воздействия потока на обтекаемое тело

Парадокс Даламбера установлен для любой системы тел. При наличии в потоке нескольких тел нельзя утверждать, что составляющая силы воздействия потока, параллельная скорости, для каждого тела в отдельности равна нулю. Подчеркнем, что было доказано равенство нулю только общей суммарной составляющей силы, параллельной одной и той же поступательной скорости системы тел. [c.74]

Формула (8.24) определяет общую гидро-Работа гидродинамических динамическую силу воздействия потока движную идеальной жидкости или газа при уста- [c.87]

Проведем дальнейший анализ в предельных случаях идеальных и обратимых процессов для вычисления идеальных к.п.д. В частности, как было показано выше, в идеальных условиях при обратимом установившемся непрерывном обтекании газом любых тел конечных размеров в случае отсутствия подвода энергии к газу извне тяга и сопротивление равны нулю (парадокс Даламбера). Поэтому при наличии энергетического взаимодействия под тягой в идеальных условиях в рассматриваемом случае необходимо понимать величину общей силы воздействия потока газа на внешние и внутренние поверхности всех элементов летательного аппарата. [c.132]

Отношение сил поверхностного натяжения к силам вязкости дает критерий a/[i v (1). Отношение сил воздействия потока на жидкость дает критерий (2). Отношение [c.72]

Вертикальную составляющую силы воздействия потока на профиль (подъемную силу) Ру найдем, составляя уравнение количества движения в проекции на ось у. [c.106]

Применив уравнение импульса (1.42) к объему, ограниченному контрольной поверхностью 5 (штриховая линия на рис. 1.25), для установившегося движения результирующую силу воздействия потока на стенки можно выразить в виде [34] [c.32]

Пример. Найти суммарную силу воздействия потока жидкости на стенки тройника (рис. 1.25), в котором поток с расходом V и давлением перед тройником (сечение /—/) делится в горизонтальной плоскости на потоки с расходами V2 и Vy [c.32]

Обтекание тел. Обтекание погруженных тел сопровождается, как правило, неравномерностью движения окружающей жидкости. Обычно нас интересует результирующая сила воздействия потока на тело. Этот вопрос подробно исследуется в гл. 15. [c.330]

Таким образом, Эйлер формулирует основной тезис гидродинамики идеальной жидкости. Этот вывод сделан в процессе определения величины силы воздействия потока в канале на равномерно движущееся в нем твердое тело. Эйлер указывает, что ненулевое сопротивление тел в реальной жидкости появляется за счет срыва струй. Для уменьшения сопротивления Эйлер предложил заострять корму корабля. [c.185]

Для осуществления идентичных условий отрыва прилипших частиц необходима одинаковая сила воздействия потока на каждую прилипшую частицу. [c.236]

Сила воздействия потока на частицу зависит от плотности (р), вязкости среды (т)), диаметра частиц d ), скорости потока (v) и условий обтекания прилипших частиц потоком, которые учитываются коэффициентом Сх, т. е. [c.237]

Для осуществления идентичных условий отрыва прилипших частиц необходима одинаковая сила воздействия потока на каждую прилипшую частицу. Отрыв частиц под действием воздушного потока происходит тогда, когда поток в состоянии преодолеть адгезию и вес частиц, т. е. выполняются условия (X, 1) и (Х,2). Сила воздействия потока на частицу зависит от плотности р, вязкости среды 1-), диаметра частиц d, скорости потока v и условий обтекания прилипших частиц потоком, которые учитываются коэффициентом Сх, т. е. [c.321]

Для приближенного определения силы воздействия потока на заслонку при ( 1/ с = 1,2 обычно пользуются формулой [c.277]

Силы воздействия потока на твердое тело всегда можно привести к одной результирующей силе и моменту всех сил. Результирующую силу всегда можно разложить на две перпендикулярные составляющие одна — по потоку, сила лобового сопротивления, вторая — перпендикулярная к нему. Для симметричных тел, расположенных так, что ось симметрии направлена по потоку, сила воздействия потока, очевидно, направлена тоже по потоку, в этом случае существует только сила лобового сопротивления. [c.382]

Если, например, поток н<идкости обтекает тонкую пластинку, установленную вдоль потока (фиг. 3), то сила воздействия потока [c.32]

При заданных внешних силах задача динамики жидкости сводится к определению напряжений и кинематических параметров движения в каждой точке жидкости в любой момент времени, а также к определению гидродинамических сил воздействия потока на тела. [c.76]

Рассмотрим плоскопараллельное течение идеальной жидкости. Пусть поток обтекает без срыва струй контур (С), расположенный в плоскости хОу. Определим результирующую силу воздействия потока на рассматриваемый контур. Рассмотрим элемент контура ds. Сила воздействия потока на этот элемент равна pds. Проведем касательную к контуру в точке Л пусть углы этой касательной с осями координат будут аир. Проекции элементарной силы воздействия потока на оси Ох и Оу будут равны (см. фиг. 78) [c.298]

Равнодействующая равна результирующей по модулю, имеет то же направление, но линии действия результирующей и равнодействующей не совпадают. Если мы хотим найти равнодействующую сил воздействия потока на контур (С), то нам нужно при известных X и У найти только линию действия равнодействующей. Линия действия равнодействующей будет определена, если известен момент равнодействующей относительно некоторой [c.299]

Если комплексный потенциал течения нам известен, то вычисление величины равнодействующей местных сил воздействия потока и нахождение линии ее действия сводится к вычислению интегралов от вполне определенных функций комплексного переменного. Так как на основании теоремы Коши о вычетах вычисление интегралов вида (77) и (80) сводится к определению ко- [c.300]

Для того чтобы при плавном обтекании данного контура получилась некоторая, отличная от нуля, результирующая сила воздействия потока, необходима несимметрия в распределении местных сил нормальных давлений по отношению к осям Ох и Оу. [c.301]

Величина результирующей силы воздействия потока будет равна [c.303]

Формула (83) показывает, что результирующая сила воздействия потока на плавно обтекаемый контур с циркуляцией Г равна по величине произведению плотности жидкости на циркуляцию Т и на скорость потока в бесконечности. [c.303]

Покажем, наконец, как вычислить силу воздействия потока на тело. Мы уже имели в 23 общую формулу для рассматриваемого случая [c.527]

Реакция потока на тело. Вычислим теперь силы воздействия потока на тело для рассматриваемых течений, причём ограничимся только случаем плоской задачи. Если X п У суть [c.641]

Остается определить результирующую силу воздействия потока на пластинку (силу лобового сопротивления пластинки). Воспользовавшись известной формулой [c.194]

На основании принципа Галилея — Ньютона очевидно, что в относительном обтекании и в абсолютном движении газа или жидкости, обтекающей неподвижную решетку, все силы воздействия и приток энергии W за счет внутренних процессов одинаковы, но для абсолютного и относительного движения кинетические энергии разные, теплосодержания абс и ота разные, общая сила воздействия потока на решетку одинакова, но для абсолютного движения эта сила совершает работу, равную К-Нпер. [c.88]

Учитывая, что сила воздействия потока на стенки канала Р равна по величине, но обратна по знаку силе реакции Яр, и что dmidx — массовый секундный расход G, получаем [c.114]

Точнее было бы назвать эту величину лобовой силой воздействия потока прилипшую частицу. Иногда лобовую силу называют силой азродинамиче- [c.300]

Зная распределение местных сил нормальных давлений по контуру обтекаемого тела, мы можем определить результирую-ш,ую силу воздействия потока на тело. В самом деле, примем некоторую точку плоскости за центр приведения системы сил нормальных давлений и перенесем все силы параллельно самим себе в эту точку. Определив методами статики твердого тела геометрическую сумму этих сил, мы и получим результируюш,ую сил воздействия потока на обтекаемое тело. Пусть скорость потока на бесконечности равна Уоо. В современной аэрогидромеханике принята следующая терминология. Проекция результирую- [c.295]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...